Распределение суммирующего

Методом ГПХ на колонках со стирогелем в ТХБ при 135 °С проведена проверка образцов полиэтилена с широким ММР и детально обсуждены процессы калибровки [72]. Точность кривой распределения была проверена следующим образом. Исходные образцы разделили на 16 фракций методом жидкостной хроматографии. Эти фракции анализировали методом ГПХ, а полученные кривые распределения суммировали (после нормирования в соответствии с весами отдельных фракций). Из суммарной кривой распределения были рассчитаны среднечисловая [c.290]

Вид уравнения, выражающего закон распределения молекул по энергиям, зависит от того, из каких составляющих суммируется энергия молекул. Например, полная кинетическая [c.103]

Оценка в три этапа. На нервом этапе пытаются из имеющихся данных извлечь некоторое число статистик, суммирующих наблюдения в таком виде, чтобы они имели какой-либо физический смысл. Нанример, можно представить условное распределение в виде коэффициентов разложения по полиномам Лежандра и дать физическую интерпретацию коэффициентам разложения. На основе этой сводки данных на втором этапе находят первичные оценки параметров. Если данные в таком виде действительно имеют физический смысл, то проблема первичной оценки существенно упрощается. На третьем этапе первичные данные используются как начальные приближения для любых эффективных методов применительно к данным в их первоначальном виде. К сожалению, на практике этот этап, как правило, опускается из-за непонимания того, что на первом этапе может иметь место потеря информации (при суммировании данных), и из-за дефицита времени. В целом, однако, именно такая стратегия поиска является наиболее последовательной и строгой, хотя и наиболее трудоемкой. [c.208]

Для определения комплексного потенциала (г) рассмотрим рис. 3.8. Построение х (г) ведется аналогично построению хг(г). Сначала записывается потенциал от равномерно распределенных вихрей на малом элементе длины затем полученное равенство интегрируется по всей длине 1 и суммируется по всем т [c.178]

Каноническое распределение Гиббса в форме (91.14), (91.16) или (91.17) позволяет получить достаточно общие формулы, выражающие термодинамические функции системы через так называемую сумму по состояниям. Суммируя вероятности р , выражаемые формулой [c.295]

Имея в виду, что распределенные силы, отнесенные к единице длины окружности расположения пальцев Н , Н , и распределенные моменты т , т , Шд действуют соответственно на радиусах г , г , Гд, суммируем соответствующие напряжения, определяемые из уравнений (339)—(342), в этом случае применим принцип независимости действия сил, что является приближением, так как при изгибе диска силы дают изгибающие моменты, несколько разгружающие диск [c.253]

На основании экспериментальных данных по точкам, число которых равно числу фракций, строят интегральную кривую распределения полимера по молекулярному весу (рис. 39, кривая /). Для этого на оси абсцисс откладывают величины средней степени полимеризации, на оси ординат—веса фракций (в %). Ординату каждой фракции находят, суммируя половину веса данной фракции с весом всех предыдущих более низкомолекулярных фракций [c.77]

В этом уравнении не учитывается влияние конвекции на распределение температуры в пленке расплава. Однако этим влиянием едва ли можно пренебречь, а так как уравнение с учетом конвекции решить трудно, то приходится обратиться к аппроксимационным методам. Рассмотрим воображаемую модель, в которой полимер, только что расплавившийся на поверхности раздела с расплавом, перемещается ( демонами Максвелла ) в положение х = О, нагревается до локальной температуры расплава и переходит в пленку расплава. При таком методе учета конвективного теплопереноса толщина пленки расплава при стационарных профилях скоростей и температур остается постоянной. Тепло, необходимое для нагрева удаляемого расплава от температуры плавления до локальной температуры пленки, можно суммировать с теплотой плавления. Это тепло определяется выражением С Э Ть — Т ), где 0 — вычисляется из уравнения (9.8-31) [c.443]

Начальная сдвиговая ориентация постепенно релаксирует, причем степень релаксации зависит от скорости охлаждения расплава и спектра релаксации полимера. Итоговое распределение ориентации можно определить, суммируя сдвиговую ориентацию с ориентацией, вызванной растяжением расплава. Как видно из рис. 14.10, результат такого суммирования зависит от величины вклада каждой из названных выше причин ориентации (сдвиг и растяжение). Если преобладает сдвиговая ориентация, то максимум ориентации наблюдается недалеко от стенки, где скорость сдвига максимальна. Естественно, что на кривой распределения поперечной ориентации (пунктирная линия на рис. 14.10, б) нет второго максимума. Это подтверждает вывод о том, что причиной поперечной ориентации является растяжение расплава на участке развития фронта потока. Следует отметить, что относительный вклад каждой из причин, вызывающих ориентацию, а также конкретный вид распределения ориентации зависят как от свойств полимера (способности ориентироваться в процессе течения и релаксировать после прекращения течения), так и от условий процесса литья (скорости заполнения формы, температуры расплава и формы) и геометрии полости формы. [c.534]

Положив Т (г, tj) = Ти,, перейдем к рассмотрению поведения расплава в интервале времени tf t Обратимся снова к рис. 14.18. До тех пор, пока радиус заготовки меньше Ra, процесс прессования можно рассматривать как изотермическое радиальное течение несжимаемой жидкости между двумя дисками, приближающимися друг к другу с постоянной скоростью h (см. разд. 10.9). Суммируя результаты, описывающие распределение скоростей, давлений и усилия на плунжер, сжимающий изотермическую степенную жидкость с постоянной низкой или средней скоростью сжатия, получим [c.551]

Масс-спектры записывали при ионизирующем напряжении 70 эВ, для уточнения молекулярно-массового распределения масс-спектры получали при ионизирующем напряжении 18-20 эВ. Температура ионизационной камеры 200 С. Регистрация спектров проводилась на фотобумаге УФ-67. При определении группового состава измеряли и суммировали высоты пиков характеристичных ионов, вносили изотопную поправку, учитывали изменения в положении гомологических рядов парафинов на нафтены и т.д. [c.61]

Суммируя эти скорости со скоростями бесциркуляционного обтекания окружности, получаем искомое выражение для распределения скоростей по контуру окружности при ее циркуляционном обтекании [c.21]

В каждой данной электролитической ванне уравнение (1.2) имеет свой конкретный вид. Обычно функцию распределения потенциала в электрическом поле называют просто потенциалом данного поля. При отсутствии зависимости поляризации от плотности тока в электролитической ванне реализуется первичное поле, потенциал которого обозначается 71 и определяется только соотношением геометрических параметров ванны. Появление на электродах поляризации, зависящей от плотности тока, можно рассматривать как появление так называемого поля поляризации, потенциал которого обозначается и . На значение 1 а влияют геометрические параметры электролитической ванны и электрохимические характеристики электролита электропроводимость и поляризуемость. Это поле 7о, суммируясь с первичным полем, дает в результате реально существующее на практике вторичное поле, потенциал которого обозначается Г/г. Очевидно, что [c.6]

Она суммируется по принципу равного распределения из 5 (1/2/ ) — по 1/2/ на три степени свободы поступательного и две степени свободы вращательного движения. Колебательное движение прн умеренных температурах не дает вклада в теплоемкость—оно вырождено (см. рис. VI. 14). [c.212]

До сих пор рассматривалось такое положение, когда изолированный атом в возбужденном состоянии имеет два, три или четыре неспаренных электрона. К сожалению, нельзя проверить наши предсказания радиального или углового распределения электронов для изолированных атомов, но можно изучить молекулы, образованные этими атомами. Предполагают, что в ковалентных молекулах, в которых неспаренные электроны одного атома становятся спаренными с электронами окружащих атомов, электроны с параллельными спинами находятся как можно дальше друг от друга в соответствии с принципом Паули и принципом неразличимости. В качестве примера рассмотрим атом неона, у которого есть четыре пары электронов во внешней оболочке. Леннард-Джонс на основе принципа Паули предсказал, что наиболее вероятной конфигурацией каждой четверки электронов с параллельными спинами является тетраэдр. Далее, если пренебречь кулоновским отталкиванием, то не будет корреляции между двумя конфигурациями электронов с противоположными спинами, и их можно будет равновероятно найти в любой ориентации друг относительно друга. Однако следует напомнить, что у электронов с противоположно направленными спинами существует определенная тенденция к стягиванию, которому препятствует кулоновское отталкивание корреляция зарядов). Метода проверки такого взгляда на атом неона нет. Однако интересно отметить, что Ме, Аг, Кг и Хе имеют в твердом состоянии структуру с плотной кубической упаковкой, подобной тетраэдрическому метану, а не плотную гексагональную упаковку, найденную для гелия, хотя ранее для всех инертных газов последняя структура ожидалась в предположении, что их атомы должны быть сферическими . Теперь рассмотрим метан, в котором углерод может быть гипотетически представлен как с электронной конфигурацией неона. Когда четыре протона присоединяются к С , образуя СН4, притяжение протонов к электронам приводит к совмещению двух независимых четверок электронов, расположенных в вершинах тетраэдров. Так как молекула метана действительно тетраэдрическая, то это предсказание оправдывается, хотя механизм образования молекулы метана проверить нельзя. Суммируя все сказанное, можно считать, что наиболее вероятное расположение п электронов с одинаковыми спинами будет также и наиболее вероятным расположением п пар электронов. [c.205]

Для нахождения радиальной функции распределения будем искать средние числа частиц в кольцах толщины Аг различного радиуса при условии, что в центре находится некая частица. Величину Аг зададим произвольно (допустим, 0,2а) и пронумеруем кольца в порядке возрастания г, начиная с наименьшего возможного значения г=а. Для каждой учтенной конфигурации в качестве центральной выберем переместившуюся частицу. Пусть для нее AN/ — число соседей в у-м кольце (/ = 1,. .., т), где т — номер последнего учитываемого кольца. Числа Д/У/ (/= 1, т) образуют массив текущих значений чисел частиц в окружении центральной. Значения ANj для данного / суммируются и определяются средние значения по серии из М конфигураций [c.225]

Расчет нагрузок на элементы барабанных измельчителей. Следует выполнять расчеты для двух состояний измельчителя статическом и динамическом (при вращении барабана). При неподвижном барабане силу тяжести корпуса барабана с футеровкой суммируют с силой тяжести загрузки (мелющих тел и материала) в соответствии с указанными выше соотношениями Gg = пцд = l,14m g. Равнодействующая этих двух сил Ро = Сц + Gg. При расстоянии между опорами барабана I и равномерном распределении нагрузки по длине ее интенсивность = PJl. [c.192]

Волновые фронты от объекта, освещаемого рассеянным светом лазера, дают нормальное изображение при проецировании объективом камеры на фотопленку или пластинку (см. теорию образования изображения Аббе). Если фотопластинку разместить в поле зрения, то информацию об объекте, содержащуюся в распределениях фаз и интенсивностей волновых фронтов объекта, можно сохранить в виде микроскопических интерференционных картин (голограмм). Эти интерференционные картины на фотографии получаются в результате интерференции волновых фронтов объекта со сравнительными волновыми фронтами, падающими под некоторым углом. Сравнительный пучок выделяется из того же лазерного пучка (которым освещается объект), например при помощи полупрозрачного зеркала. При воспроизведении изображения с проявленной голографической пластинки она освещается под углом в тех же условиях, при которых происходила экспозиция. Свет, дифрагировавший на интерференционных картинах, соответствует волновым фронтам объекта, поэтому за голограммой можно видеть объект. В интерференционной голографии суммируются две голограммы от непрозрачного или прозрачного объекта. Две голограммы регистрируются на одной фотопластинке методом двойной экспозиции (двухступенчатый метод). При воспроизведении [c.79]

Два интерференционных поля суммируются и образуют пространственную интерференционную картину. Максимальный интерференционный контраст получается в непосредственной близости от оси С, поскольку максимумы и минимумы обоих волновых пакетов в этой области совпадают ( принцип совпадения порядков ). Смещение максимумов и минимумов увеличивается с увеличением расстояния от оси С. Затем появляются области, симметричные относительно оси С, в которых максимум одного интерференционного поля совпадает с минимумом другого. Как и в предыдущем случае (временной когерентности), в распределении интерференционного контраста наблюдаются экстремумы, положение которых зависит от угла клипа е/2, длины волны А- и угла со, соответствующего расстоянию между источниками света. [c.103]

Средний состав смеси определяется просто и однозначно — из материального баланса по смешиваемым компонентам. Однако к определению (к формализации) отклонений возможны различные подходы — как правило, они реализуются с привлечением статистических методов. Так, можно условиться о способе усреднения отклонений, скажем, суммируя среднеквадратичные их величины (определяя дисперсию) или средние из абсолютных значений отклонений. Для некоторых процессов вполне приемлемо характеризовать качество перемешивания отношением такой усредненной величины к среднему составу смеси. Но для других процессов подобная характеристика недостаточна надо еще, чтобы отклонение от среднего состава ни в какой точке смеси не превышало некой предельной величины. Иными словами, в этом случае речь идет о приемлемом распределении отклонений от среднего состава. [c.438]

Интегральную функцию распределения получают из экспериментальных данных следующим образом. Раопределение масс внутри одной фракции приблизительно симметрично. Следовательно, можно предположить, что одна половина фракции содержит меньшие, а другая половина большие степени полимеризации по сравнению со средним значением Рщ. Далее, фракция с полимерами от 1 до т—1) содержит макромолекулы со степенью полимеризации меньшей, чем Рщ. Если теперь суммировать массы всех фракций от 1 до (т—1) и добавить половину массы т-й фракции, то получится массовая доля всех степеней полимеризации от О до Рщ- Так, массовая доля 1(Р) фракции 5 в табл. 8 получена суммированием процентных содержаний фракций 8, 7 и 6 (3,44-3,7-f7,3 = = 14,4) и половины доли фракции 5 (14,4+8,4=22,8). Зависимость полученных таким образом величин от степени полимеризации и представляет собой интегральную кривую распределения (рис. 25). Она указывает, например, на то, что 10,75% макромолекул имеют степень полимеризации большую, чем 900 и т. д. Соответственно этому полимер тем ближе приближается к монодисперсному, чем круче интегральная кривая распределения. [c.85]

Первые аналитические работы, основанные на принципе парофазного анализа, были выполнены 25 лет назад. Появившиеся за эти годы оригинальные исследования суммированы в трех специальных обзорах [1—3] (ныне уже в значительной степени устаревших) и монографии [4] . Родственные АРП методы рассматриваются также в книге Березкина и соавторов [5]. Основное внимание в ней уделяется проблеме идентификации органических веществ по коэффициентам распределения между двумя соответствующим образом подобранными жидкими фазами. Совокупность всех возможных способов анализа путем сочетания распределения исследуемых объектов между двумя фазами с их хроматографическим определением Березкин обозначает особым термином хромато-распределительный метод . АРП рассматривается им лишь как частный случай этого метода. Однако значение, которое приобрел парофазный анализ, намного превосходит роль аналогичных методов с использованием двух конденсированных фаз. [c.11]

Величина К может быть также экспериментально найдена путем определения равновесных концентраций вещества в жидкой и газовой фазах с последующим расчетом из основного соотношения закона распределения [уравнение (1.3)]. Недостаток такого подхода состоит в необходимости независимого установления содержания вещества в жидкости и газе, что требует применения различных методов (или приемов) анализа. Каждому из этих методов присущи свои систематические погрешности, которые при вычислении К суммируются. [c.32]

Более полные сведения о распределении атомов в расплавах галогенидов щелочных металлов могут быть получены на основании анализа двух первых пиков на кривых радиального распределения. Данные для первых максимумов, отвечающих вза-имодействию ближайших соседей, суммированы в табл. 1, в которой приводятся расстояния между ближайшими соседями и их число как для расплавов, так и для соответствующих кристаллов с решеткой типа Na l вблизи точки плавления. Данные, характеризующие вторые максимумы на кривых радиального распределения, суммированы в табл. 2. [c.311]

Трубный пучок крупных теплообменников имеет значительный вес, который в некоторых случаях следует учитывать. В вертикальных аппаратах вес трубного пучка можно рассматривать как нагрузку, равномерно распределенную по поверхности решетаи. Эту нагрузку суммируют с давлением. В горизонтальных теплообменниках большой длины трубы рассчитывают на изгиб под действием собственного веса и веса жидкости в трубках. [c.98]

В насто пцее время автору известен лишь один завод, он работает на угле. На заводе используются пять стационарных реакторов, работающих при 220-225°С, и три реактора, работающих при температуре около 320°С. В табл. 18 показано распределение получаемых продуктов /41, 42/. Скорости образования продуктов в трех реакторах с псевдоожиженньп слоем суммированы в табл. 19 /26/. [c.348]

Для оценки границ общей систематической погрешности необходимо суммировать отдельные элементарные составляющие. Простое арифметическое суммирование в этом случае неприемлемо по двум причинам вероятность того, что все составляющие погрешности одновременно примут крайние значения, весьма мала о составляющих погрешности обычно известны только их границы. Таким образом, элементарные составляющие, из которых складывается систематическая по 1ешность СИ, можно рассматривать как реализации случайных величин, и поэтому их нужно суммировать статистически, методами математической статистики. Данные методы основаны на построении композиции законов распределений погрешностей. Однако часто функции распределения элементарных составляющих неизвестны. Поэтому при поверке СИ обычно оценивают максимальное значение погрешности. Если закон распределения составляющих погрешностей неизвестен, то принимают наихудшую форму функции распределения. При этом используют следующее правило если известны только границы погрешности, распределение считают равномерным. Так, распределение систематических погрешностей термометров и манометров можно считать равномерным в пределах их границ. [c.118]

Перечислим еще несколько факторов, оказывающих влияние на распределение заряда в молекуле. Во-первы.х, определенный вклад вносят неподеленные пары электронов на гибридных орбиталях. Как нетрудно видеть из рис. 14, средняя координата электрона, находящегося на гибридной орбитали, не совпадает с координатой атомного остова. Следовательно, тахая пара электронов создает дипольный момент, направленный в сторону атома. Этот момент диполя суммируется с дипольными моментами связей. В качестве примера рассмотрим молекулы NHз и ЫРз (рис. 32). Сравнение электроотрнцательностей атомов Н (2,1), N (М) и Р (4,0) показывает что связи М—Н и М-Р должны обладать близкими дипольными моментами. Однако в случае аммиака ЫНз дипольные моменты направлены в сторону атомов Н и должны суммироваться [c.90]

Результат определяет некоторую конфигурацию системы, представляемую точкой в конфигурационном ЗЛ -мерном пространстве. Производя многократный выбор случайных чисел, получаем множество конфигураций системы (множество точек в конфигурационном К-частич-ном пространстве). Рационально, однако, при переходе от данной конфигурации к следующей менять случайным образом координаты не всех частиц, а лишь одной, в результате чего будет также генерирована цепь случайных конфигураций. Так как случайные числа распределены равномерно, то и точки сравнительно равномерно заполнят кон,-фигурационное пространство распределение точек тем более равномерное, чем больше число испытаний. Для каждой конфигурации рассчитаем энергию межмолекулярного взаимодействия и и найдем значение интересующей нас функции координат М. Величины ехр[— У(/)/АТ ]иЛ1(/)ехр[—1 (/)/й7 ] суммируем (здесь индекс / в скобках — номер выборки). Если число Ь генерированных конфигураций достаточно велико, то можем приравнять приближенно [c.389]

При составлении уравнения двин ения учитывают следующие физические особенности реального хролгатографического процесса, приводящие к расширению зоны 1) неоднородность тока на]Дкости в подвижной фазе (наиример, лгежду гранулами могут образовываться каналы, где жидкость течет быстро, или же могут формироваться застох шые зоны) 2) продольную диффузию молекул вещества в подвижной фазе 3) продольную диффузию вещества в неподвпи -ной фазе 4) неравновесность распределения вещества на границе сорбирующей поверхности в неподвижной фазе 5) неравновесность распределения вещества по объему подвижной фазы 6) неравновесность распределения вещества по объему жидкости в неподвижной фазе (внутри гранул или в слое жидкости, сорбированной на их поверхности). Для упрощения записи условимся далее теми же цифрами обозначать параметры зоны, отражающие воздействие перечисленных факторов, т. е. слагаемые суммарной дисперсии зоны. Каждый из упомянутых физических процессов является статистическим по своей природе и, действуя отдельно, вызывает расширение зоны, подобно тому как это было показано ранее с помощью диаграмм, где, по существу говоря, объединилось действие всех факторов пе-равновесности распределения вещества (факторы 4—6). Воздействие каждого из процессов можно характеризовать величиной обусловленного им стандартного отклонения О/, а их совместное действие приведет к стандартному отклонению а, которое можно подсчитать, суммируя соответствующие дисперсии [c.26]

Далее, принимая Ь = 0,25нм и d = 50 нм, из уравнений (2.28) и (2.34) получим 5,8 х 10 и 3 х 10 . Произвольные поля напряжений ансамблей дислокаций и дисклинаций вызваны случайными распределениями линий скольжения в зернах и независящими друг от друга зеренными ориентациями. Следовательно, среднеквадратичные деформации и упругие напряжения от ансамблей дислокаций и дисклинаций можно просто суммировать, чтобы получить общий результат для этих дефектов. Таким [c.110]

Это обстоятельство явилось причиной значительной путаницы в литературе, так как уравненне (8.1) часто неправильно применяют для описания формы спектрального распределения фона, генерируемого в объеме образца. Уравнение (8.2), описывающее интенсивность непрерывного излучения, обсуждалось в гл. 3. Неясность в определении интенсивности усугубилась несомненно тем, что neipBbie ионизационные детекторы суммировали полную собранную энергию излучения, а не проводили счета отдельных рентгеновских фотонов. Такой ионизационный детектор давал бы одинаковый выходной сигнал как для одного фотона с энергией 2Е, так -и для двух фотонов с энергией Е, одновременно входящих в детектор. Различие в форме двух кривых, описываемых выражениями (8.1) и (8.2), показано на рис. 8.4. [c.107]

В случае озокеритов, например образца жильного озокерита, в роли максимума выступает минимум бимодального распределения (рис. 71, а), представленный гомологами с и=25,26 и 27. П)мологи по обе стороны от минимума группируются (суммируются) таким образом, что их суммарный параметр с соответствует удвоенному параметру с гомолога и=27, причем и в этом случае максимальная плотность упаковки реализуется в варианте сверхпериодической (четырехслойной) ромбической ячейки. Что касается другого образца — озокерита из россьшей, то на его хроматограмме также можно вьщелить два максимума и, соответственно, минимум между ними, если усреднить небольшие максимумы и минимумы полимо-дального распределения гомологов. [c.293]

При отсутствии универсального фотоколориметра ВНИСИ координаты цветности могут быть вычислены по спектрам излучения. Для этого у исследуемого люминофора измеряют распределение энергии (см. стр. 173) но длинам волн через каждые 5 нм. Затем полученное значение Е для каждой длины волны умножают на удельные координаты х , у ш значения которых можно найти, например в работах [2, 7], и, суммируя указанные произведения, иолучают [c.175]

Кроме метода, в котором определяется частота рекомбинаций между двумя локусами на основании прямого подсчета рекомбинантньгх и нерекомбинантных хромосом, необходимо было разработать более обший, непрямой метод, который 1) мог бы строго различать независимое распределение и сцепление 2) не обязательно опирался бы на данные о фазе аллелей дигетерозиготньк родителей 3) мог суммировать информацию, полученную от большого количества различных семей 4) позволял оценить рекомбинационный индекс в том случае, когда сцепление обнаружено. Такой метод, широко используюшийся в настояшее время, бьш создан в 1955 г. Мортоном. [c.447]

Значения х, как и значения у, подвержены случайным колебаниям. В рамках этих случайных ошибок для исследуемой пробы возможны любые комбинации значений х и у. Если надо представить результаты одного опыта при помощи ступенчатой диаграммы, то придется прибегнуть к трудному для построения трехмерному изображению. Оси переменных х и у лежат в этом случае в основании фигуры. А частоты откладываются на вертикальной оси. Из-за сложности такого представления отдельные точки наносят на (двумерную) плоскость х-у и судят о распределении по плотности точек. Максимум поверхности в пространстве находится там, где в двумерном изображении обнаруживается наибольшая плотность точек. Вообще, все значения лежат внутри некоторого эллипса или круга. Такие распределения, в которых рассматриваются частоты двух взаимосвязанных случайных величин, называют двумерными распределениями. Двумерные распределения также характеризуются средним и рассеянием. Эти показатели вычисляются отдельно для каждой из случайных величин х и /.Точка М х,у) лежит в месте теоретически о кидаемого максимума частоты. Общий разброс 5 получается как сумма квадратов (по теореме Пифагора) двух единичных разбросов (значит, суммируются дисперсии). Подробности можно найти у Смирнова и Дунина-Барковского [9]. [c.41]

Химическая связь в Ш-нитридах имеет смешанный ионно-ковалентный тип. Эффекты зарядовой поляризации (в направлении М Н, где М = В, А1, Оа, 1п), обеспечиваюцще ионную составляющую связи, можно проследить на рис. 1.4, где приводятся контуры распределения зарядовой плотности (р) вдоль линии связи М— К, а также карты изоэлектронных контуров в х2-плоскости кристаллов. Общее представление о характере изменения ионности связи в ряду ВК -> АЫ -> ОаК 1п позволяют составить данные табл. 1.2, где суммированы величны эффективных атомных зарядов (схеме анализа Малликена и методом интегрирования р в атомных сферах [47]. В целом расчеты фиксируют значительную долю ковалентной составляющей связей М—Н существенные различия в двух схемах определения вклада ионной составляющей отражают известные трудности корректного расчета эффективных зарядов [c.14]

На рис. 81 показаны типичные распределения расходона-пряженности для двухкомпонентной двухструйной форсунки. Программа LISP преобразует систему координат (х, i/, г) для отдельных форсунок в систему координат (г, 0, г) для камеры сгорания в целом, а затем суммирует массовые потоки от каждой форсунки в рассматриваемом узле расчетной сетки в плоскости 2о, отделяющей зону смешивания от зоны горения. Векторы скорости капель рассчитываются из условия, что от точек соударения струй до плоскости го капли движутся по прямолинейным траекториям со скоростью, равной скорости впрыска топлива. Для расчета среднего диаметра капель используются [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология