Время кривые распределения

Экспериментальные данные, полученные недавно в Китае- , показывают, что при длительном выдерживании полиамида в расплавленном состоянии происходит переамидирование, и полученные макромолекулы имеют приблизительно равные размеры. Таким образом, при длительном нагревании получается примерно монодисперсное распределение молекулярного веса, как это предусматривается теорией В. В. Коршака- . В то же время кривая распределения первоначально полученных полиамидов охватывает широкою область низких молекулярных весов, отличаясь одновременно острым пиком, характеризующим монодисперсное распределение макромолекул. [c.427]

Из уравнений (7.10) и (7.11) видно, что давление в пласте зависит не только от координаты х, но и от положения границы раздела Xj-, а следовательно, от времени. Но Xj-, как следует из формулы (7.16), со временем увеличивается, следовательно, пластовое давление во времени в водоносной области падает, а в нефтеносной растет. На рис. 7.3 приведены кривые распределения давления в пласте в Начальный момент вытеснения, когда граница раздела занимает положение Хд, и некоторое время t спустя, когда граница раздела продвинулась до положения х . Из рисунка видно, что пьезометрическая линия на границе раздела имеет излом. [c.207]

Нулевой момент соответствует площади под кривой распределения и для нормированной функции распределения равен единице. Первый момент характеризует среднее время пребывания частиц в аппарате. Второй центральный момент (дисперсия) определяет разброс значений функции распределения относительно среднего времени пребывания. Третий, центральный, момент описывает асимметрию или скошенность функции распределения. Четвертый момент характеризует островершинность или крутизну этой функции и т. д. Указанные моменты используются также при [c.214]

Здесь начальный момент нулевого порядка Мо соответствует общему количеству введенного в поток индикатора. Начальный момент Мю определяет среднее время пребывания потока в аппарате ЛГю=г. Центральный момент второго порядка Ма характеризует дисперсию или разброс элементов потока по времени пребывания в аппарате относительно среднего значения Ма=о2. Центральный момент третьего порядка определяет асимметрию функции распределения Мд=р. . Момент характеризует островершинность или крутость кривой распределения и т. д. [c.335]

При рассмотрении реакторов идеального смешения предполагается, что в аппарате имеет место равномерное распределение молекул всех реагирующих веществ. При реальных же условиях перемешивания [32] могут возникать такие ситуации, когда равномерно распределены не молекулы реагирующих веществ, а элементы объема различного состава. Размер этих элементов может быть ничтожно мал по сравнению с размерами аппарата, но велик по сравнению с размерами молекул. При таких условиях обычные методы измерения зафиксируют равенство локальных концентраций во всех точках объема, и экспериментальные кривые распределения времени пребывания будут соответствовать уравнениям идеального смешения. В то же время распределение концентраций на молекулярном уровне, определяющее протекание и выход реакций, может быть существенно неравномерным. Таким образом, степень [c.52]

В последнее время Н. Н. Цюрупа [51] разработал конструкцию прибора и аналитический метод построения кривой распределения частиц, позволяющий определять гранулометрический состав металлических порошков, полученных различными способами и состоящих из частиц не только шарообразной формы. [c.322]

У.9.34. Рассчитать и построить интегральную и дифференциальную кривые распределения частиц А1,,0з в воде по следующим экспериментальным данным, полученным в результате графической обработки седиментационной кривой (/—время оседания для точки, в которой проведена касательная к седиментационной кривой) [c.127]

Это было доказано различными способами. Во-первых, получением кривых распределения пор по размерам для двух образцов мембран, находящихся одна в левой части кривой и другая (более крупнопористая) в правой части кривой зависимости С —г. Результаты определений размеров пор для двух типов мембран приведены на рис. 34. Из него видно, что в то время как для более тонкопористой коллодиевой мембраны была получена кривая с одним максимумом, для крупнопористой коллодиевой мембраны на кривой распределения пор по размерам [c.61]

Проблемой, представлявшей в то время значительный интерес, было распределение энергии в спектре излучения в зависимости от длины волны и температуры. Здесь интересным является монохроматическая лучеиспускательная способность Ехд. к — излучаемая энергия, соответствующая интервалу длин волн от Я до к -Н ёХ. Прежде чем распределение энергии для абсолютно черного тела было изучено экспериментально, делались попытки теоретического расчета вида кривой распределения энергии в спектре излучения как функции длины волны. Желая найти выражение для монохроматической лучеиспускательной способности, Вин использовал классические методы термодинамики и получил уравнение [c.18]

Очевидно, что чем более опасный дефект имеется в данном образце, тем больше перенапряжения и тем меньше прочность. Испытывая много образцов, мы, как правило, пе получим даже двух одинаковых значений прочности. В то же время в большинстве образцов дефекты окажутся одного типа, поэтому большинство образцов будет обладать значением прочности, близким к среднему. На рис. 13.2 показаны типичные кривые распределения значений прочности. Эти кривые чаще всего симметричны (гауссово распределение), т. е. очень прочных образцов так же мало, как и мало- [c.195]

Рассмотренный выше графический метод построения кривых распределения является в настоящее время широко распространенным методом, основное достоинство которого наглядность. [c.52]

В настоящее время промышленность синтетических каучуков, изменяя условия полимеризации, может изготовлять синтетические каучуки с большим молекулярным весом и лучшей кривой распределения, чем это представлено на рис. 64. [c.187]

Обосновывая возможность использования кривых распределения для определения структуры молекул жидкостей, они исходили из известного представления о том, что атомы внутри молекул находятся на почти одинаковых друг от друга расстояниях, в то время как расстояния между атомами соседних молекул жидкости непрерывно изменяются. Длина межатомных связей внутри молекулы короче расстояний между атомами соседних молекул. Следовательно, максимумы электронной плотности, отвечающие внутримолекулярным расстояниям, должны локализоваться на кривых распределения при наименьших возможных расстояниях. [c.206]

Согласно рис. 11.3, в том интервале 7 , где на рентгеновской кривой распределения находится первый максимум, на кривой, полученной по нейтронным данным, имеется отрицательный пик. Связано это с тем, что изотоп Ы характеризуется отрицательной амплитудой ядерного рассеяния нейтронов, в то время как атомные амплитуды рассеяния рентгеновских лучей всегда положительны. Следовательно, отрицательный пик на кривой распределения при Я—2,45 А соответствует расстоянию Ы — С и является результатом сочетания отрицательной амплитуды рассеяния для Ы и положительной амплитуды для С1". Наличие последующих максимумов на кривых распределения указывает на существование тенденции к чередованию ионов противоположного заряда. В табл. 32 приведены параметры первой и второй координации некоторых галогенидов щелочных металлов. [c.269]

Задаваясь различными промежутками времени центрифугирования I и определяя экспериментально изменение привеса вещества Р, можно рассчитать радиус частиц и построить кривую распределения. Однако в настоящее время пользуются несколько измененной методикой эксперимента, чтобы избежать трудностей, возникающих при введении поправок на время разгона и остановки центрифуги при постоянном времени центрифугирования I меняют величину седиментационного столба к — в каждую из центрифужных пробирок помещают различный объем суспензии (рис. 8). [c.62]

Кроме того, М — величина первого момента кривой распределения, рассчитанная по опытным данным М — величина второго момента кривой распределения, рассчитанная по опытным данным а — время, соответствующее моменту окончания опыта. [c.115]

Принцип перехода к каскаду основан на использовании графиков концентрации — время и кривых распределения времени пребывания в каскаде реакторов идеального смешения. Этот принцип пере- [c.432]

Для псевдоожиженного слоя характерна неравномерность пребывания частиц в реакционной и нагревательной зонах (рис. 9). Кривая распределения образует с осями графика площадь, равновеликую площади прямоугольника, характеризующего среднее время пребывания теплоносителя в реакторе. [c.41]

I Результаты измерений сопоставляли с данными, полученными при исследовании этих же образцов прибором ФА-1. При измерении прибором МФ-ЮФ кривые распределения ферритной фазы со стороны корня шва и со стороны раскрытия кромок располагаются ближе друг к другу по сравнению с кривыми, полученными прибором ФА-1 (рис. 105). Это свидетельствует об усреднении оценки содержания ферритной фазы в объеме металла прибором МФ-ЮФ, в то время как прибор ФА-1 дает картину распределения содержания ферритной фазы по поверхности образца. [c.152]

В проведенном теоретическом рассмотрении было сделано предположение, что исходная зона имеет очень малую (точнее, бесконечно малую) ширину. На самом деле это не так начальная зона имеет форму прямоугольника, который, очевидно, не может скачком превратиться в колоколообразную кривую распределения Гаусса. Вначале расширение зоны идет за счет размывания ее переднего и заднего фронтов (рис. 8). Можно доказать, что профиль каждого фронта может быть описан соответствующей половиной кривой Гаусса. Практически в большинстве случаев аналитического фракционирования хроматографические пики за время прохождения по колонке, расплываясь, успевают принять колоколообразную форму распределения Гаусса, поэтому сделанные выше качественные выводы относительно выбора скорости элюции и диаметра гранул сохраняют свою силу и для реального хроматографического процесса. [c.31]

Интерпретация данных диффузии и ультрацентрифугирования оставалась сложной и противоречивой до тех пор, пока исследованию подвергали только пеидеальные растворы с концентрационной зависимостью. Позже при исследовании близких к идеальным растворов [19] удалось получить более точные распределения по молекулярным весам по данным диффузии и ультрацентрифугирования. В настоящее время кривые распределения по молекулярным весам наиболее часто строят по данным ультрацентрифугирования, что объясняется развитием метода неустановившегося равновесия Арчибальда [31] Маккормиком [32] и метода скоростной седиментации в идеальном растворителе Кантовом [27]. Методы изотермической диффузии редко используют для определения кривых полидисперспости. Тем не менее Даун с сотр. [5—7, 25, 26, 30] в значительной мере развил теоретические и экспериментальные основы метода диффузии. Но даже после таких экспериментальных и теоретических разработок метод изотермической диффузии остается менее популярным, поскольку в этом случае пе происходит разделения макромолекул по длинам в процессе диффузии, как это имеет место при ультрацеитрифугировании. Перекрывание границ диффузии макромолекул с большими и средними молекулярными весами ограничивает разрешающую способность метода диффузии. [c.262]

Импульсный метод впервые был предложен Левеншпилем и Смитом [119] и в настоящее время получил наибольшее распространение. Он основан на отыскании коэффициента продольного переноса через статистические параметры кривой распределения времени пребывания частиц в реакторе. Обычно для этого используется дифференциальная кривая, определяемая экспериментальным путем по способу, предложенному Данквартсом [100]. Этот способ сводится к следующему. В проточный реактор (рис. 15) снизу по всему поперечному сечению мгновенно вводится небольшой объем Q другого вещества, например какого-нибудь [c.48]

Ступенчатый метод. Он предполагает мгновенное изменение концентрации вещества-индикатора, вводимого в основной поток, либо от нуля до некоторого значения, либо наоборот (рис. 19). При таком вводе изменение концентрации индикатора на выходе из системы за время перехода ее от одного установившегося состояния к другому дает итегральную кривую распределения времени пребывания частиц в реакторе. В этом можно легко убедиться. [c.61]

При определенных условиях (постоянные пересыщение и температура) производили отбор продукта (напыление на стеклянную пластинку при постоянном времени выдержки) по высоте стеклянной трубы. С целью определения размеров частиц пробы фотографировали иа микроскопе МБИ-15У. На рис. 3.22—3.24 представлены кривые распределения частиц по размерам, полученные после обработки фотографий. Кривые /, 2 соответствуют отбору из средней н нпжней частей стеклянной ячейки-трубы. Эксперименты проводились при различных значениях исходных концентраций НС1 и при различных пересыщениях в течение 20—30 мин (время каждого эксперимента). [c.318]

Образцы, содержащие кобальт, молибден, хром, ванадий и свинец, близки по характеру коксоотложений по сечению частицы к исходному алюмосиликатному катализатору, особенно при малых концентрациях металлов. Так, при содержании в образцах 0,8 вес. % хрома отношение содержания кокса на периферии и в центре шарика составляет 1,85, а при содержании 0,06—0,10 вес. % хрома кривая распределения кокса близка к кривой исходного катализатора (см. рис. 71). Такую разницу в распределении кокса по сечению частицы катализаторов, содержащих различные металлы, можно объяснить их различным влиянием на коксообразование. При добавлении к катализатору щелочных и щелочноземельных металлов кислотность катализатора и его активность понижаются. Из-за большего отложения металла в поверхностных слоях ката-, литическая активность периферийных слоев катализатора снижа-. ется больше, в то время как центральные слои сохраняют более высокую каталитическую активность. Это приводит к перемещению реакций крекинга в глубину частицы катализатора с одновременным отложением кокса в центральных слоях частиц. Поэтому кокс отлагается более равномерно по сечению шарика на образцах, содержащих щелочные и щелочноземельные металлы, чем на исходном катализаторе. Тяжелые же металлы не оказывают влияния на кислотность катализатора. Накапливаясь главным образом в периферийных слоях частицы. Поэтому кокс откладывается на этих образцах большей частью в периферийных слоях частицы катализатора, т. е. крайне неравномерно. По мере увеличения содержания в катализаторе металлов неравномерность отложения кокса возрастает. Металлы, увеличивающие коксообразование, [c.165]

Если бы скорость поглощения была бесконечно большой, то адсорбция в последующих слоях происходила бы только после полного насыщения предыдущих. Однако скорость массопередачи конечна и распределение адсорбтива по высоте слоя происходит плавно, с образованием так называемого фронта адсорбции. Изменение фронта адсорбции во времени схематично показано на рис. ХУ1-2, где приведены кривые распределения относительной концентрации У адсорбтива в газе (или растворе) по длине / неподвижного слоя адсорбен га, причем т, < Тз < Х ,. . . . . . < т , где X, — время, протекшее от начала процесса. Согласно опытным данп1,1м, по истечении некоторого конечного промежутка времени профиль фронта адсорбции становится практически неизменным (см. рис. Х1У-2). Время работы слоя до насыщения его лобового участка в периодическом процессе адсорбции называется периодом формирования фронта адсорбции и обозначается через Хф. [c.568]

По результатам эксперимента строят кривые распределения, подобные изображенной на рис. 85 No — число всех капель, использованных в опыте, N — число капель, не коалесцпрующих за время т). [c.150]

Вначале мы обратим свое внимание на правую ветвь кривой рис. 33, т. е. на кривую падения величины -потенциала в области относительно больших размеров пор коллодиевых мембран. Причиной такого уменьшения величины V// и -потенциала можно предполагать гетеропористость мембран. Если бы коллодиевые мембраны или любые другие были гомеопористыми, т. е. содержали поры только одного размера, то, двигаясь в сторону увеличения сечения пор, мы должны были дойти до такой области, для которой при данном градиенте потенциала нельзя достичь стационарного лотока жидкости по всему сечению капилляров, и величина Vjl, а с ней и вычисленный -потенциал обращаются в нуль. Однако всякая реальная мембрана —это мембрана гетеропористая, т. е. содержащая поры различного размера и характеризующаяся кривой распределения пор по размерам. Увеличение среднего радиуса пор мембраны такого типа должно привести к положению, когда в наиболее крупных капиллярах при данном градиенте потенциала движущая электрическая сила окажется недостаточной для достижения стационарного потока, и электроосмотический перенос в таких крупных порах будет отсутствовать. В то же время движение ионов по сечению капилляров под влиянием приложенной разности потенциалов будет происходить, и, следовательно, сила тока в цепи не будет уменьшаться, а уменьшится объем перенесенной жидкости, что должно привести к общему уменьшению величины Vjl, а с ним и вычисляемого значения -потенциала. Такое уменьшение Vjl должно происходить, очевидно, пропорционально отношению площади крупных капилляров, где отсутствует электроосмотическое течение лсидкости, к общей площади сечения капилляров мембраны. [c.61]

Построение кривой оседания и дифференциальной кривой распределения для полидисперсной системы. Кривая оседания строится по опытным данны.м (см. рис. 63, б). Она выражает зависимость массы осевших частиц р от продолжительности опыта I. Кривую оседания строят на миллиметровой бумаге (20X40 см). На кривой оседания отмечают две крайние точки ра п Точку Ро берут при малом значении времени прямолинейный участок ОВ соответствует оседанию массы самых крупных частиц суспензии. Перпендикуляр, опущенный пз точки В, даст время / = /тш полного оседания этих частиц. Ордината рас, отвечает точке С — полному оседанию всей фазы, когда кривая переходит в конечную прямую линию (масса осадка постоянна) ей отвечает время /б = тах- По уравнению (ХУП.8) вычисляют радиусы самых мелких Гщ п и крупных Лшах частиц. [c.270]

На рис. 8.5 представлены кривые интенсивности когерентного рассеяния жидкими орто- и парадихлорбензолом и соответствующие им кривые распределения электронной плотности (рис. 8.6). Там же показаны модели молекул 0-С6Н4С12 и Р-С6Н4С12. Можно констатировать, что различие в расположении атомов хлора в данных молекулах наглядно отражается как на интерференционной картине, так и на кривых распределения. Для кривой интенсивности ортохлорбензола характерно разделение первого максимума на две составляющие, в то время как [c.206]

Такое рассмотрение подчеркивает, что формирование зародышей новой фазы — это не столкновение сразу большого числа молекул (такое столкновение было бы слишком маловероятным), а постепенное дорасташе частиц до критического размера. Следуя Я. Б. Зельдовичу, этот процесс можно рассматривать как диффузию частиц в пространстве размеров . Среди множества частиц, которые, случайно возникнув, затем растворяются, не достигнув критического размера, встречаются немногие ( наиболее упрямые ), которые все-таки, Б результате затянувшейс. во времени флуктуации, превращаются в критический зародыш и затем в частицу новой фазы. Более полное рассмотрение должно учитывать, что быстрый рост сверхкритических зародышей (и тем самым их выход из игры ) приводит Е изменению формы кривой распределения (см. пунктирная кривая на рис. 1У-8). Вместе с тем следует иметь в виду время установления кривой распределения частиц по размерам, близкой к равновесной. [c.157]

Из прямых методов наиболее перспективным является метод электронной микроскопии, дающий детальную статистику распределения пор [30, 93]. Однако обработка электронно-микроскопических фотографий представляет собой весьма трудоемкий процесс. В настоящее время применяется метод изучения шлифов пород под световым микроскопом с применением статистической обработки и построением кривых распределения расстояния между стенками пор [8]. Л.И. Орлов и В.Ф. Малинин [61] предложили изучать специально подготовленную полированную поверхность исследуемой породы под микроскопом путем подсчета с помощью интегратора площади сечения поровых каналов. Оба эти метода очень трудоемки и имеют невысокую разрешающую способность, зависящую от данньЕХ световых микроскопов. [c.68]

При сопоставлении кривой распределения скоростей газа для модели с температурными кривыми для промышленного аппарата (см. рис. 3) видно что повышенным температурам на периферии аппарата отвечают малые линейные скорости в моделях, и наоборот, пониженные температуры в центре аппарата вызываются высокими линейными скоростями. Это и естественно при малых линейных скоростях время пребывания газа больше, чем при высоких скоростях, и газ нагревается до более высокой температуры. То же и дляконтактного экзотермического процесса при увеличении времени пребывание газа в слое катализатора степень превращения и температура возрастают. Не вполне симметричное расположение температурной кривой вызвано тем, что коллектор постоянного сечения не обеспечивает равномерного распределения газа. [c.277]

Если отношение Х/ср увеличивается, а величина остается постоянной, то Le=ji=l, предположение (10) нарушается, и рассмотрение становится несправедливым. Однако, воспользовавшись результатами пункта б 2, в этом случае нетрудно установить изменения формы кривых, показанных на рис. 5. Так как при выводе формулы (1) были приняты во внимание лишь тепловые процессы, увеличение отношения "к/Ср должно привести к растяжению кривой распределения температуры Т и, следовательно, кривых распределения плотности р, скорости V и давленияр вдоль оси х, и в то же время не должно оказать заметного влияния на распределение состава. Наоборот, увеличение величины при по- [c.178]