Интенсивность абсолютная зависимость от температур

Оказалось, что при гидрировании гексина-1 в абсолютном спирте на скелетном никеле порядок реакции весьма близок к нулевому, а скорость гидрирования первоначально линейно растет с количеством катализатора, а затем начинает расти более медленно [6]. Протяженность линейного участка тем больше, чем интенсивнее перемешивание.-Зависимость скорости реакции от количества катализатора исследована в широких пределах от 0 34 до 3,384 г никеля, т. е. при изменении q более чем в 100 раз, при различных скоростях перемешивания (от 250 до 850 качаний утки в минуту) и при температурах 2, 20 и 40°С. Измерение потенциала катализатора показ ало, что он наиболее устойчив при количествах катализатора выше 0,4 г и при 850 качаний утки в минуту. [c.174]

Если проследить за изменением месторасположения максимумов кривых спектральной интенсивности излучения, легко заметить, что с повышением температуры абсолютно черного тела они смещаются в сторону меньших длин волн (рис. 1). Это перемещение описывается известным законом смещения Вина. Закон смещения вытекает из формулы Планка и устанавливает следующую зависимость длины волны X, соответствующей максимальной интенсивности излучения, от температуры [c.7]

Классическая физика преподнесла физикам большой сюрприз, когда они попытались объяснить свечение нагретого докрасна куска железа. Известно, что все твердые тела в сильно нагретом состоянии испускают излучение. Идеальное излучение, испускаемое телом с совершенными погло-шающими и излучающими свойствами, называется излучением абсолютно черного тела. На рис. 8-6,а показан спектр, т. е. график зависимости относительной интенсивности от частоты излучения, нагретого докрасна твердого тела. Поскольку большая часть его излучения приходится на красную и инфракрасную области частот, свечение предмета кажется красным. При повышении температуры максимум интенсивности смещается в сторону больших частот, и тогда светящийся предмет кажется оранжевым, затем желтым и, наконец, белым, если во всей видимой области спектра излучается достаточная энергия. [c.336]

Интенсивность излучения является функцией температуры и длин волн. Эту функциональную зависимость для абсолютно черного тела Планк нашел аналитически на основе электромагнитной теории света [c.127]

Отношение интенсивности теплового излучения данного тела к излучению абсолютно черного тела при той же температуре называется степенью его черноты е очевидно, что е < 1. Для многих твердых тел величина 8 близка к единице, однако поглощательная или соответственно излучательная способность газов много меньше. Она существенно зависит от толщины слоя газа и его состава. Установлено, что при температурах пламени, как правило, заметно излучают трех- и многоатомные газы, среди них для нас важнейшие — двуокись углерода и водяной пар. Излучение таких газов, как N2, О. и Н,, незначительно. С повышением температуры величина е для излучающих газов уменьшается приблизительно обратно пропорционально — Т >°. Поэтому зависимость излу-чательной способности газа от температуры слабее, чем для абсолютно черного тела она пропорциональна [c.110]

Распределение интенсивности по длинам волн в спектре излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры тела и длины волны излучения показано на рис. 1.1. Как и у всех твердых тел, спектр излучения абсолютно черного тела является непрерывным и неравномерным. [c.12]

Интенсивность спектральной линии возрастает пропорционально концентрации невозбужденных атомов в плазме N0, а следовательно и концентрации элемента в пробе только при малых значениях этих величин. При более высоких концентрациях атомов зависимость интенсивности от N0 ослабляется вследствие эффекта поглощения плазмой излученных фотонов (самопоглощение). Влияние самопоглощения наиболее выражено для резонансных линий, так как в этом случае фотоны поглощаются атомами, находящимися в основном состоянии, т. е. преобладающими в плазме. При очень высоких концентрациях элемента и, соответственно, высоком самопоглощении интенсивность спектральной линии достигает максимума, не зависит от концентрации и равна интенсивности излучения абсолютно черного тела для данной температуры в данном спектральном интервале длин волн. [c.11]

На рис. 1-26 нанесены вычисленные по уравнению (1-85) значения эмиссионного коэффициента для непрерывного излучения в зависимости от абсолютной температуры до граничной частоты. С помощью этой кривой можно по значениям измеренных эмиссионных коэффициентов определять абсолютную температуру. Измерение интенсивности излучения континуума производилось при Я= [c.108]

Знание абсолютной скорости движения масла и величины текущего зазора в паре кольцо—втулка позволяет приступить к решению задачи об интенсивности теплопередачи от кольца к втулке. В силу зависимости физических констант масла от температуры уравнения движения и энергии взаимообусловлены. Но при соответствующем выборе определяющей (по теплопередаче) температуры эта система распадается на два автономных уравнения (см. п. 1, стр. 28). В данном случае целесообразно использовать следующее выражение для определяющей температуры [16] rp-i гр 0,1 Рг -Ь 40, гр гр ч [c.162]

Построить график зависимости интенсивности излучения абсолютно черного тела от длины волны при температуре 10 000 К. Какова максимальная длина волны излучения [c.404]

Когда источник излучения достаточно стабилен и сохраняет постоянную температуру, статистическая сумма по состояниям Z будет оставаться постоянной и число атомов (ионов) N будет пропорционально концентрации с. Для данной линии определяемого элемента дт. А, X к Е , постоянны. Следовательно, интенсивность линии I пропорциональна с, что позволяет проводить количественное определение. В относительном количественном анализе используют ряд образцов сравнения для построения градуировочного графика, т. е. зависимости интенсивности от концентрации определяемого элемента. Интенсивность линии определяемого элемента в неизвестной пробе используют для нахождения его концентрации по градуировочному графику. Теоретически возможно выполнить также абсолютный количественный анализ, т. е. анализ без использования процедуры градуировки. Однако абсолютный количественный анализ требует знания температуры, телесного угла испускания и т. д. Эти измерения в рутинном анализе осуществить нелегко. [c.16]

Интенсивность и направление массообмена внутри упаковок определяются условиями хранения. Абсолютные потери массы продукта в зависимости от продолжительности хранения определяются уровнем и стабильностью температуры в камерах хранения. Чем ниже и стабильней температура хранения, тем меньше потери массы замороженных продуктов, обусловленные внутренней усушкой. [c.170]

Рис. 11-4. Зависимость интенсивности излучения I от длины волны X и абсолютной температуры (по закону Планка)

Изменение интенсивности излучения реальных тел в зависимости от температуры и длины волны находят опытным путем. Если спектр излучения реального тела непрерывен и кривая / = ф(>.) подобна кривой /о=/(Х,) для абсолютно черного тела, то такое реальное тело называют серым. [c.117]

Практически интенсивность флуоресценции постепенно увеличивается с уменьшением температуры и для ряда систем была найдена линейная зависимость 1п 1(1/ о — 1)] от ИТ. Наклон такой прямой, очевидно, по уравнению (8.20) равен d 1н к 1й ЦТ) и, таким образом, дает энергию активации Е , соответствующую Л . При этом должны быть измерены абсолютные квантовые выходы (стр. 158), но нет необходимости знать т . Некоторые результаты обсуждаются на стр. 168, 169. [c.154]

При давлениях горючей смеси порядка атмосферного (или выше атмосферного) вследствие большой абсолютной скорости реакции температура пламени достигает. 2000—3000° К и мы имеем обычные горячие пламена с характерной для них структурой. Структура горячего пламени может быть различной в зависимости от условий горения. Наиболее простой структурой обладают пламена, горящие без доступа внешнего воздуха. Таковы пламена, горящие в трубах, в частности, пламя, получаемое при подаче горючей смеси через узкую короткую трубку в трубу большего диаметра, сообщающуюся с внешним воздухом только в верхней ее части. В этом слзгчае можно различить следующие три зоны пламени зону предварительного подогрева газовой смеси, зону горения (или зону реакции) и зону сгоравших газов. В зоне подогрева происходит постепенное повышение температуры, обусловленное передачей тепла от зоны горения и тепловыделением в результате медленных реакций, развивающихся вследствие повышения температуры и диффузии активных центров из зоны горения (см. ниже). При некоторой температуре (температура воспламенения) подогретая смесь воспламеняется — возникает зона горения с характерной для нее высокой температурой и обусловленной ею (а также высокой концентрацией активных центров) большой скоростью реакции. Протяженность (толщина) зоны горения обычно невелика и в случае обычных горячих пламен составляет величину порядка 0,1 мм (см., например, рис. 129). В этих случаях зону горения называют фронтом пламени. Вследствие большой скорости реакции концентрация активных центров во фронте пламени не успевает прийти к равновесию и обычно на несколько порядков превышает равновесную концентрацию при максимальной температуре пламени. Значительно превышающие равновесные значения имеют также концентрация электронов и интенсивность излучения фронта пламени. Однако абсолютные концентрации, активных частиц, как и концентрации электронов (и ионов) во фронте пламени, относительно невелики, а излучение света не играет существенной роли в тепловом балансе горячих пламен. Поэтому даже значительные отклонения концентраций атомов, радикалов и ионов и интенсивности излучения от равновесных значений не могут сказаться на величине конечной (максимальной) температуры Замени, устанавливающейся по завершению реакции горения на границе фронт пламени — зона сгоревших газов п определяющейся термодинамическим равновесием продуктов реакцип. [c.477]

Пространственное или временное начало развития реакции, так же как и относительное или абсолютное определение степени ее протекания, достаточно часто можно установить, изучая спектр излучения, характеризующий данную реагирующую систему. При высоких температурах и соответствующих значениях концентраций, вероятностей переходов и длины оптического пути интенсивность теплового излучения колебательно- и даже электронно-возбужденных частиц может быть велика. Исследуя временную зависимость интенсивности излучения, можно определить температуру или концентрацию излучающих молекул или атомов в каждый момент времени. Тепловое излучение молекул Н2О в инфракрасной области спектра является одним из прямых методов исследования протекания реакции водорода с кислородом в ударных трубах при температурах ниже 3000 К. При температурах выше 2500 К имеются определенные возможности использования электронного спектра излучения радикалов ОН в области 3064 А [43]. [c.143]

На рис. 18 показан спектр аргоновой плазменной струи в области 6500—2500 А (поперечный снимок струи на срезе сопла плазмотрона). Обработка подобных снимков производится следующим образом. Сплошной спектр фотометрируют по высоте в области 4500—2800 А через интервалы 50—100 А. Далее строят распределения интенсивности по высоте сплошного спектра на выбранных для измерения длинах волн. Из этих распределений интенсивности рассчитывают распределения коэффициента излучения по радиусу струи (в произвольных единицах) при помощи интегрального преобразования Абеля (см. измерение температуры методом абсолютных интенсивностей линий, стр. 201). По полученным значениям коэффициента излучения для оси струи строят график зависимости (26а) и по углу наклона прямой определяют температуру. [c.214]

Из сказанного в 7 гл. I и в 2 гл. П1 следует, что проблема зависимости параметров корреляционных уравнений от температуры или, что в сущности то же самое, взаимосвязи между активационными параметрами в пределах одной и той же реакционной серии, имеет огромное значение. В 2 гл. III было показано, что с точки зрения ППЛ вся эта проблема сводится к одному — можно ли считать абсолютную температуру универсальным параметром интенсивности свойства, или нет. Если ответ положителен, то энтальпийная и энтропийная составляющие каждого из слагаемых в суммарной величине свободной энергии активации или реакции, соответствующей определенному механизму однородного взаимодействия, должны находиться в линейной зависимости друг от друга (см. 3 гл. IV). Отвечающая наклону этой зависимости изокинетическая температура должна быть универсальной постоянной для каждого из возможных механизмов однородного взаимодействия. Если это условие не выполняется, то применимость ППЛ к свободным энергиям нуждается в каком-то дополнительном обосновании и существование лез как общей закономерности, применимой независимо от температуры опыта, остается все еще трудно поддающимся пониманию феноменом. [c.253]

Интенсивность монохроматического излучения абсолютно черного тела в зависимости от его абсолютной температуры выражается следующей формулой Вина [c.164]

В этой формуле все величины имеют те же обозначения, что и в формуле (12). На рис, 52 показана зависимость интенсивности излучения абсолютно черного тела от длины волны при различных температурах. Из рисунка видно, что при повышении температуры абсолютно черного тела максимальное излучение смещается в сторону малых длин волн (что объясняет изменение цвета тела при нагревании) и лучистая энергия его возрастает значительно быстрее. Площадь, ограниченная кривыми, выражает суммарное количество энергии, излучаемое телом при определенной температуре, т. е. лучеиспускательную способность абсолютно черного тела. Полное количество энергии, излучаемое в час 1 абсолютно черного тела, определяется уравнением Сте- [c.164]

Рнс. 52. График зависимости интенсивности излучения абсолютно черного тела от длины волны и абсолютной температуры [c.165]

Следует, однако, отмегить, что хотя интегральная интенсивность и является наиболее чувствительным признаком наличия Н-связи, расчет энергии ее по изменению интенсивности еще не получил должного распространения. Очевидно, это обусловлено рядом причин. Вот некоторые из них неоднозначность интегрирования, существование зависимости интенсивности полосы от температуры, неравноценность погрешностей, вносимых раг1-личными приборами, специфические трудности в измерении абсолютного значения интенсивности и др. В связи г этим оценку величины энергии Н-связи многие исследователи проводят на основе сдвига частоты валентного колебания одной из взаимодействующих групп. [c.22]

Основное отличие методики Грея, Шермана и Жакобса состояло в применении радиометра, вводимого непосредственно в плазменную струю. Канал радиометра заполнялся гелием, что исключало поглощение в холодном газе. Обнарунчена степенная зависимость интенсивности излучения от температуры. Абсолютное значение, полученное суммированием, излучения от областей струи, имеющих различную температуру, примерно в 2 раза превышает расчетную интенсивность, которую авторы [c.193]

Анализируя зависимость д = f(t ) для различных смесей, можно отметить, что несмотря на значительную абсолютную разность плотностей теплового потока для линий 2 и 3 общая интенсивность снижения теплового потока д примерно одинакова, хотя составы конденсируемой и охлаждаемой парогазовой смеси существенно различаются. При охлаждении жидкости и растворов (линия ) уменьшение д при повышении t, более интенсивно, чем при конденсации и охла.ждении парогазовых смесей. Это объясняется тем, что при охлаждении жидкостей и растворов изменение i при ограниченной поверхности теплообмена сразу отражается на величине Ibhx, а в случае двухфазного состояния продукта весь процесс делится на конденсацию и охлаждение, которым соответствуют определенные доли поверхности теплообмена. Таким образом, при повышении температуры ii увеличивается и /вых конденсата и газовых составляющих, хотя влияние на общую логарифмическую разность сохраняется незначительным. [c.150]

В докладе обсуждается методика измерения термодинамических параметров углерода на основе исследования оптико-акустических с налов при импульсном лазерном нагреве. Воздействие коротких лазериьк импульсов через оптически прозрачную и акустически жесткую среду на поверхность образш приводит к динамическому изменению температуры и давления в зоне воздействия. При значениях интенсивности лазерного пучка Ф - 1-10 Дж/см достижима область значений термодинамических параметров Р 10 -10 Па, Т 10 -10 К. Измерение генерируемьга при этом акустических импульсов позволяет определить абсолютные значения давления в зоне воздействия. В свою очередь, измерение излучения поверхности скоростным пирометром позволяет определить температуру. Таким образом, одновременные измерения P(t), T(t) позволяют проследить за изменением термодинамического состояния в динамике импульсного воздействия. Особенности этих зависимостей несут информацию об условиях фазовых переходов, в частности, фафит - жидкий углерод. [c.107]

Н. Н. Иванов [385] считает, что данных о иенетрации и растяжимости битума ири разных температурах, о пластичности и содержании парафинов для каждого сорта битума и асфальтовой смеси недостаточно. Автор считает необходимым предъявлять требования к дорожным битумам в зависимости от условий его применения, в частности от интенсивности движения транспорта и климатических условий, абсолютной величины и изменения температуры покрытия, глубины промерзания грунта, его водонасыщения и др. [c.375]

Интенсивность сушки измельченной древесины прн хорошем перемешивании и соприкосновении ее с теплоносителем сильно изменяется в зависимости от конечной влажности щепы. При высушивании сырой щепы до относительной влажности 25—30% интенсивность сушки дымовыми газами с температурой 200—300° может достичь 100 кг1м час. При высушивании щепы до абсолютно сухого состояния интенсивность падает до 5—10 кг1м час. При сушке щепы до абсолютно сухого состояния жидким теплоносителем в лабораторных условиях удается довести интенсивность сушки до 500 кг/м час. В производственных условиях интенсивность обусловлена возможностью подвода тепла. В первых опытных аппаратах интенсивность достигает 200— 250 кг1м час. [c.45]

Оценка сопротивления конструкций хрупкому разрущению, базирующаяся на основе силовых и энергетических критериев линейной механики разрушения (критические значения коэффициентов интенсивности напряжений и поверхностной энергии), с введением поправок на размеры зон пластичности, как известно, оказалась возможной для конструкций, изготавливаемых из материалов повыщенной прочности и низкой пластичности. Однако при указанных выше подходах критических характеристик разрушения, экспериментально определенных на лабораторных образцах, оказывается недостаточно в силу их существенной зависимости от абсолютных размеров сечений, температур, скоростей и способов нагружения. В связи с этим расчет накапливаемых эксплуатационных повреждений при наличии исходных трещин должен проводиться с привлечением дополнительных критериев, к числу которых в первую очередь следует отнести критические значения коэффициентов интенсивности деформаций, температур хрупкости, характеризующих переход от одного вида разрущения к другому (от вязкого с образованием мак-ропластических деформаций к квазихрупкому и хрупкому, сопровождающемуся местными пластическими деформациями в вершине трещин). [c.152]

Измерения теплоемкости проводились по методу диатермической оболочки в интервале температур 20—1000°С при скорости нагрева 10° С/мин. Результаты их отнесены к массе исходной пробы. Поэтому для расчета эффективной теплоемкости необходимо учитывать потерю массы сланца с таким же содержанием органического материала и при той же скорости нагрева (по данным о кинетике выделения летучих веществ в процессе термического разложения). Температурные зависимости эффективной теплоемкости обоих образцов (рис. 46 и 47) подобны и характеризуются двумя экстремальными точками. Первая из них относится к температуре около 450° С, которой отвечает максимальный эндотермический эффект разложения керогена кукерсита (наиболее интенсивное разложение термобитума и выделение основной массы летучих веществ). Возникновение второго максимума при температуре около 850° С связано с эндотермическим эффектом разложения минеральной части. По абсолютным значениям эффективные теплоемкости исследованных материалов значительно отличаются друг от друга. Это объясняется существенными различиями в содержании [c.137]

Рассматривая обратимость эффекта введения добавок в зависимости от температуры, следует снова отметить, что реакция при низких температурах является самоотравляющейся (раздел И, Г). Помимо этого, изменения удельной активности, наблюдавшиеся Кейер и др. [95], оказались очень значительны. Возможно, что наблюдаемую при этих температурах пониженную активность закиси никеля, содержащей литий, следует объяснить исходя из того, что такой окисел адсорбирует те или иные частицы, участвующие в реакции, гораздо интенсивнее, чем чистая закись. Что это за частицы, сказать нельзя. Кейер и Куцева [99] сообщили, что введение добавок лития (при условии не слишком, больших количеств) способствует повышению адсорбции кислорода и углекислого газа при комнатной температуре. Винтер [75] получил аналогичные результаты для кислорода. Наши работы [100] по хемосорбции на закиси, никеля с добавками также указывают, что кислород при комнатной температуре интенсивно хемосорбируется на образцах, содержащих литий (которые были приготовлены при 1000° и обезгажены при 500°), но слабо хемосорбируется на образцах с добавками хрома.. Эти результаты не согласуются с доводами, приведенными в конце предыдущего раздела. Поскольку нельзя считать, что адсорбция кислорода при какой-либо температуре может быть не акцепторной реакцией, то при обсуждении результатов теорию граничного слоя не следует принимать в качестве основы, по крайней мере в случае низкой температуры. Кейер и Куцева [99] обнаружили при комнатной температуре более слабую адсорбцию СО, когда в окисел вводили литий, а Винтер [97] привел для закиси никеля, содержащей литий, некоторые данные, которые указывают на повышение при 150° адсорбции СО по сравнению с адсорбцией на чистом окисле. Некоторые новые доказательства явлений отравления в низкотемпературном интервале были получены при исследовании Белянским и др. [101] окисления СО эти авторы наблюдали зависимость энергии активации ниже 250° от парциального давления СО в реакционной смеси. Абсолютная активность падала с возрастанием давления [c.351]

Авторы [36, см. ссылки] провели тщательное изучение МРР в аморфных полимерах ПММА, ПК, ПВХ, в которых методом ЭМ наблюдали доменные образования. Образцы указанных полимеров подвергали также дополнительному отжигу, чтобы попытаться зафиксировать какие-либо изменения в структуре, Оказалось, что для всех исследованных полимеров, как отожженных, так и неотожженных, зависимость интенсивности I от угла рассеяния 20 была совершенно одинаковой. Отчетливо выявлялись два участка на первом — 20" 20 10—30 — характерно резкое, на несколько порядков уменьшение значений /, тогда как на втором — 20 10—30, вплоть до 2° — / л onst. В области малых углов следует ожидать/ж onst даже для совершенно изотропной среды, такой как идеальная жидкость или стекло, из-за тепловых флуктуаций плотности. Можно определить абсолютную величину этого рассеяния на основе термодинамической теории флуктуаций и теории МРР, предполагая, что в стеклообразных полимерах флуктуации плотности замораживаются при температурах, ниже температуры стеклования. Для всех исследованных полимеров рассчитанные и экспериментальные значения / на втором участке совпадали, т. е. основная часть рассеяния в этой области может быть объяснена за счет тепловых флуктуаций плотности. [c.28]

На рис. 61 приведена зависимость относительной интенсивности линий неона > 6402 А и аргона Я6416 А от силы тока при следующих условиях съемки давление в разрядной трубке 0,7 мм рт.ст., диаметр трубки 20 мм, состав смеси 10% аргона в неоне. Наблюденный немонотонный характер зависимости легко понять, если вспомнить, что даже абсолютная интенсивность спектральной линии может убывать при увеличении силы тока [ ]. Закон убывания у разных линий различен, так как интенсивность линии зависит от концентрации электронов и от электронной температуры (формула (1,9)), [c.135]

Структура коаксиальных струй (протяженность характерных участков, распределение скорости, температуры и т. д.) существенно зависит от соотношения скоростей смешивающихся потоков. Увеличение параметра т (при т< ) приводит к снижению интенсивности затухания скорости вдоль оси и к росту длины начального участка. При т> в переходной области наблюдается заметное увеличение скорости на оси по сравнению с начальной скоростью истечения центральной струи. Максимуму и-т отвечает зона смыкания внешнего и внутреннего пограничных слоев. Именно здесь интенсивность турбулентных пульсаций достигает максимума. Интересно отметить, что в широком диапазоне изменения скоростей абсолютные значения ( т )тах сохраняются практически неизменными. Некоторый, рост (Ыщ )тах наблюдается лишь при т>. На значительном удалении от среза сопла средняя и пульсацнонная скорости монотонно уменьшаются. Такой характер распределения Ыт и сохраняется при различных соотношениях диаметров сопл. Различие состоит лишь в положении максимума кривых Ми относительно среза сопла. Данные о распределении температуры вдоль оси коаксиальной струи показывают, что увеличение скорости спутного потока приводит вначале (при т<1) к увеличению значения АТт, а затем (при т>1) к уменьшению ее. Зависимость АТтп х) имеет характерный экстремум, отвечающий условиям минимального смешения. Максимуму зависимости АТт х) соответствуют различные (для разных удалений от среза сопла) значения параметра т. Это объясняется специфическими особенностями аэродинамики коаксиальных струй, сочетающих в себе различные формы турбулентного смешения — смешение спутных и затопленных струй. В начальном и пере- [c.173]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология