Фазовые фазовые

Часто необходимо знать, в какой форме присутствует данный элемент в образце породы или руды — в виде окисла, сульфида, сульфата и т. п. Эта область фазового анализа руд, минералов и горных пород — весьма трудная. Отдельные формы чаще всего выделяют избирательным растворением, но эти приемы в значительной мере эмпирические. Теоретические основы подбора селективных растворителей развиты недостаточно. Физические методы фазового анализа, за которыми, несомненно, будущее, пока применяются в ограниченном масштабе к числу этих методов относятся локальный рентгеноспектральный анализ, ядерная гамма-резонансная спектроскопия, метод ЭПР и некоторые другие. Накоплен относительно большой опыт фазового анализа руд цветных металлов (Н. А. Филиппова, Б. С. Христофоров). [c.111]

Так как в пределах одного класса диаграмм характер траекторий фазовых процессов может быть иным, предложено различать диаграммы по типам их особых точек, которые соответствуют чистым компонентам и азеотропам различной размерности в симплексе составов. Тип особой точки может быть выявлен изучением траекторий фазового процесса, стационарные точки которого в точности соответствуют особым точкам диаграммы. Таким процессом, в частности, является процесс равновесной дистилляции. В работах [29—36] были исследованы локальные закономерности траекторий процесса равновесной дистилляции в окрестности особых точек. [c.193]

Траектория в фазовом пространстве, характеризующая промежуточные состояния процесса при его переходе из начального состояния в конечное, обычно называется т р а е к т о р и е 1[ процесса в данном пространстве. Задание в фазовом [c.192]

Особые траектории разделяют всю фазовую плоскость на отдельные области — ячейки, заполненные неособыми траекториями, характер поведения которых одинаков. Каждая ячейка грубой динамической системы содержит элемент притяжения— устойчивый узел (фокус) или устойчивый предельный цикл, к которому стремятся все фазовые траектории, заключенные в данной ячейке. Иными словами, каждая ячейка является областью притяжения или областью устойчивости в большом (в общем случае частью такой области) для какого-либо положения равновесия или предельного цикла. [c.122]

Для того чтобы можно было воспользоваться соотношениями, справедливыми для идеальных систе м, при расчете фазового равновесия вводятся некоторые функции, характеризующие степень отклонения паровой и жидкой фаз от идеальных. Мерой отклонения жидкой фазы от закона Рауля является коэффициент активности, а паровой фазы — коэффициент летучести или фугитивности. Тогда условие фазового равновесия в неидеальных системах определяется соотношением [c.104]

В системах с фазовыми переходами первого рода энергии Гиббса каждой из фаз (О и О ) являются различными функциями термодинамических параметров. На рис. 107 показана зависимость О и О" от температуры в таких системах. Кривые О = ЦТ) и О = /(Г) пересекаются при температуре фазового перехода T r, при которой О = О и (7 = 0. При Т < устойчивой является фаза (I), так как 0 < О , а при Г> T , - фаза (II), так как О" < G . При фазовом переходе первого рода функции О и от температуры в точке фазового перехода не имеют математических особенностей, и кривые этих функций продолжаются в обе стороны от этой точки (пунктирные кривые на рис. 107). В системах с фазовыми переходами первого рода имеется возможность существования метастабильных состояний, например переохлаждения или перегрева фаз, которые наблюдаются иногда при медленном переходе через температуру Т . Примерами фазовых переходов первого рода служат взаимные переходы [c.325]

Решение. Рассмотрим фазовое состояние систем, характеризующихся точками в разных областях диаграммы. В области / все системы гомогенные, одна жидкая фаза. Фаза одна, компонентов два, термодинамических степеней свободы / с учетом того, что давление не влияет на фазовое равновесие п == 1), будет [c.240]

Так, например, математическое моделирование и расчет разделения многокомпонентных азеотропных и химически взаимодействующих смесей методом ректификации сопряжены с определенными вычислительными трудностями, вытекающими из необходимости рещения системы нелинейных уравнений больщой размерности. Наличие химических превращений в многофазных системах при ректификационном разделении подобных смесей приводит к необходимости совместного учета условий фазового и химического равновесий, что значительно усложняет задачу расчета. При этом основная схема решения подзадачи расчета фазового и химического равновесия предусматривает представление химического равновесия в одной фазе и соотнесения химически равновесных составов в одной фазе с составами других фаз с помощью условий фазового равновесия. Для парожидкостных реакций можно выразить химическое равновесия в паровой фазе и связать составы равновесных фаз с помощью уравнения однократного испарения. Для реакций в системах жидкость-жидкость целесообразнее выразить химическое равновесие в той фазе, в которой содержатся более высокие концентрации реагентов. Для химически взаимодействующих систем с двумя жидкими и одной паровой фазой выражают химическое равновесия в одной из жидких фаз и дополняют его условиями фазовых равновесий и материального баланса. Образующаяся система уравнений имеет вид [c.73]

Проанализируем стационарный процесс теплопередачи в полу-бесконечном твердом теле. Сравним результаты решения этой задачи, полученные как для постоянных, так и для переменных значений теплофизических свойств в каждой фазе. И, наконец, рассмотрим задачу, учитывающую наличие фазового перехода (теплофизические свойства считаются постоянными). Эти результаты, полезные сами по себе, помогут продемонстрировать влияние свойств материала на сложность применяемого математического аппарата. Действительно, решение задачи плавления (или отверждения) при переменных теплофизических свойствах и фазовых переходах делает необходимым, как это показано в разд. 9,4, применение численных методов. [c.259]

Рх < 10-2 3 фазовые р > 10 дин) имеет скачкообразный характер. (2) Спекание керамики и других порошков, в том числе с участием топохимических реакций. (3) Изотермическая перегонка, например слеживание гигроскопических порошков (удобрений). Здесь отчетливо выступает природа формирования фазового кон- [c.307]

Интересно проследить, что происходит с энтропией рассматриваемого нами вещества при дальнейшем его нагревании. Допустим, что при некоторой температуре происходит фазовый переход и вещество из одной твердой формы переходит в другую. Это означает, что расположение атомов или молекул в структурной единице кристалла несколько меняется, и, возможно, кристаллическая решетка становится менее упорядоченной . Подобно фазовым переходам других типов, такое фазовое превращение происходит внезапно при постоянной температуре, как, например, при превращении твердого вещества в жидкость. Оно сопровождается изменением энтропии, так как прежнее и новое расположение атомов или молекул в кристаллической решетке не характеризуется в точности одинаковой степенью неупорядоченности. [c.180]

Диаграмма состояния воды. Диаграмма состояния (или фазовая диаграмма) представляет собой графическое изображение зависимости между величинами, характеризующими состояние системы, и фазовыми превращениями в системе (переход из твердого состояния в жидкое, из жидкого в газообразное и т. д.). Диаграммы состояния широко применяются в химии. Для однокомпонентных систем обычно используются диаграммы состояния, показывающие зависимость фазовых превращений от температуры и давления они называются диаграммами состояния в координатах р—Т. [c.213]

Правило рычага. При расчетах фазовых равновесий необходимо определять, каким будет количество компонента в каждой из равновесных фаз при заданном общем составе. Для решения этих и других подобных задач (в том числе и задач, относящихся не только к фазовым равновесиям) удобно пользоваться правилом рычага и диаграммой. При равновесии жидкость — пар в двойной системе необходимо (рис. 87) определять количественное соотношение между жидкостью и паром при различных температурах. Рассмотрим исходную жидкую смесь состава Xq по компоненту В при Хо — содержание компонента В в паре Хт — содержание компонента В в жидкости. Пусть исходная жидкая смесь состоит из т моль обоих компонентов. Через у обозначим количество образовавшегося пара, через пг—у — количество оставшейся жидкости, через Хо — общее количество компонента В в исходной смеси х — молярная доля). Составим материальный баланс по компоненту В [c.198]

Вычисление термодинамической вероят. ности. Состояние каждой простой молекулы в газе определяется тремя пространственными координатами (х, у, г) и тремя координатами движения или импульсов mvx, mVy, ти ). Если считать, что эти величины изменяются непрерывно, то любому макросостоянию будет отвечать бесконечно большое число микросостояний. Различие между микросостояниями выявится, если задать узкие интервалы координат и импульсов, а затем сравнивать количества молекул, соответствующие этим интервалам. В статистической термодинамике состояние молекул представляют в воображаемом многомерном пространстве , которое в отличие от геометрического пространства называется фазовым — пространство координат положения и импульсов. Разобьем фазовое пространство на ряд ячеек с ребрами х, у, (12, й (тЮх), й (ши ), (1 (ти ). Объем таких ячеек равен йх с1у йг с1 mVл) й тОу) х X й mVг). В данную фазовую ячейку попадают молекулы, координаты которых заключены в пределах от л до л + х, от у цр у йу, от г до 2 + йг. Все молекулы системы можно распределить согласно значениям их координат по соответствующим ячейкам фазового пространства. Молекулы, находящиеся в разных ячейках, становятся различимыми. Этот постулат, принятый в статистике Больцмана, позволяет найти число микросостояний, определяющих данное макросостояние системы, т. е. найти термодинамическую вероятность. Таким образом, для нахождения термодинамической вероятности надо подсчитать число комбинаций, которыми может быть осуществлено распределение молекул по фазовым ячейкам. Оно равно числу перестановок из наличного числа молекул. Учитывается, что перестановки внутри фазовой ячейки не дают нового микросостояния, поскольку там молекулы неразличимы. Допустим, что имеется всего три молекулы, которые могут размещаться только в двух ячейках фазового пространства. Обозначим ячейки клетками, а молекулы — цифрами. Рассмотрим такое макросостояние, когда в одной ячейке имеется две молекулы, а в другой одна. Очевидно, данное макросостояние реализуется тремя перестановками молекул между ячейками, т. е. тремя микросостояниями [c.100]

На рис. V. 48 приведены примеры обычных диаграмм фазового равновесия в системах, содержащих один и два бинарных азеотропа с минимумом температуры кипения и максимумом давления. На их проекциях хорошо видны лощины и хребты (штриховые линии), порождаемые на поверхностях температур кипения или давления бинарными азеотропами. При этом хребет на поверхности давлений соответствует впадине на поверхности температур кипения и, наоборот, впадина на поверхности давлений сопровождается наличием хребта на поверхности температур. Рис. V. 49 изображает фазовые равновесия в системе, имеющей тройной азеотроп с минимумом температуры кипения и максимумом давления пара. [c.325]

Для квантовомеханической системы, заключенной в конечном объеме, доступен дискретный набор состояний, и можно говорить о числе квантовых состояний AI2 в заданном интервале значений энергии или других физических параметров. Для гармонического осциллятора, например, квантовая механика допускает изменения энергии, лишь кратные величине hv. В квазиклассическом вариа нте это соответствует тому, что фазовые траектории осциллятора (эллипсы на рис. 6) располагаются дискретным образом, причём площадь между соседними эллипсами равна, в согласии с соотношением (П.46), величине h. Эту площадь можно считать элементарной ячейкой, отвечающей в фазовом пространстве осциллятора одному квантовому состоянию. Для AQ квантовых состояний выделится площадь (фазовый объем) Ау = AQ/г. Аналогичные соотношения получаются и для других видов движения (см. гл. VH, 3). В общем виде связь между числом квантовых состояний AQ и соответствующим фазовым объемом Ау в х-пространстве определится квазиклассическим приближением следующим образом [c.41]

Фазовый анализ. В отличие от элементного анализа цель фазового анализа — разделение и анализ отдельных фаз гетерогенной системы, например железной или марганцевой руды, сплава, шлака и др. Основной областью применения фазового анализа является изучение распределения легирующих элементов в многофазных сплавах, определение зависимости количества, дисперсности и состава фаз от термической и механической обработки, вариаций химического состава, влияния различных добавок на свойства вещества. С помощью фазового анализа определяют также количество и состав неметаллических включений в металлах (оксидов, сульфидов, нитридов, карбидов), выделяют фазы в свободном состоянии. [c.824]

Фазовые равновесия представляют в виде диаграмм (рис. 4). Линии АО и ОВ ограничивают область пара,, линии ОВ и ОС — область жидкости и линии АО и ОС — область твердой фазы. Эта диаграмма описывает фазовые равновесия только при низком давленип. В любой области однофазной системы [c.39]

Для тяжелых компонентов константы фазового равновесия можно определить по известным константам более легких компонентов с использованием интерполяционной зависимости. Для этого на оси абсцисс откладывают значения молекулярной массы М для двух — трех более легких компонентов, значения констант фазового равновесия которых известны, по оси ординат откладывают значения Ig найденных констант фазового равновесия этих компонентов. Через полученные точки проводят прямую. Значение Ig константы фазового равновесия тяжелого компонента определится как ордината точки пересечения перпендикуляра, вос- [c.61]

К логарифмическим амплитудным и фазовым частотным характеристикам замкнутого контура электрогидравлического усилителя прибавить такие же характеристики апериодического, интегрирующего, колебательного и форсирующего второго порядка звеньев, описывающих соответственно обмотки управления и нагруженный гидроцилиндр. В результате получаются логарифмические амплитудные и фазовые частотные характеристики разомкнутого контура всего электрогидравлического привода при [c.386]

Повреждаемость дисков, работающих в зоне фазового перехода, происходит в результате коррозионного усталостного растрескивания. Трещины наблюдаются в зоне шпоночного паза, по ступице, в местах разгрузочного отверстия и заклепочных соединений. Коррозионное растрескивание дисков зависит от температуры среды в зоне фазового перехода (на турбинах с температурой от 90 до 130 °С наблюдаются разрушения, на турбинах [c.184]

I + 6,1 в точке фазового пространства х + V (11, V + f 1(11) окажутся лишь те молекулы г-го сорта, которые в момент Ь находились в точке (зс, V). Следовательно, подсчитывая все молекулы сорта г в элементе фазового пространства (1х, г>), получим 1) [c.540]

ДИАГРАММА СОСТОЯНИЯ (фазовая диаграмма), графич изображение всех возможных состояний термодинамич системы в пространстве осн параметров состояния т-ры Т, давления р и состава х (обычно выражаемого молярными или массовыми долями компонентов) Для сложных систем, состоящих из многих фаз и компонентов, построение Д с является единственным методом, позволяющим на практике установить, сколько фаз и какие конкретно фазы образуют систему при данных значениях параметров состояния Каждое реально существующее состояние системы на Д с изображается т наз фигуративной точкой, областям существования одной фазы отвечают участки пространства (на трехмерных Д с) или плоскости (на двухмерных Д с ), условиям сосуществования фаз-соотв пов-сти или линии, изменение фазового состояния системы рассматривается как движение фигуративной точки на Д с Анализ относит расположения объемных участков, пов-стей, линий и точек, к-рые образуют Д с, позволяет однозначно и наглядно определять условия фазового равновесия, появления в системе новых фаз и хим соед, образования и распада жидких н твердых р-ров и т п [c.32]

Используя более сложные модели, можно получить множество разнообразных взаимных амплитудных и фазовых спектров Важное положение, которое необходимо сейчас подчеркнуть, заключается Б том, что изучение взаимных амплитудных спектров двух эмпирических временных рядов может привести к заключению, что требуются разные модели для различных частотных диапазонов Например, фазовый спектр, образованный двумя прямыми с разными наклонами,. мог бы навести на мысль, что один ряд запаздывает по отношению к другому, но эта задержка во времени различна для разных частотных диапазонов [c.109]

Фазовый анализ любого вещества должен начинаться с установления его качественного состава. Для этого необходимо перед проведением химического фазового анализа изучить руду или продукт минералого-петрографическими методами. Такое изучение нужно не только для установления взаимосвязи компонентов изучаемого продукта, но и для установления наличия определенных соединений или минералов и правильного выбора методики фазового анализа. Часто представление о качественном составе дает история возникновения материала, в особенности это справедливо в отношении металлургических объектов. Для установления качественного фазового состава следует проводить микроскопическое исследование. Существенную помощь в установлении фазового состава дает термографическое исследование — наблюдение экзо-и эндотермических эффектов потери воды, термической диссоциации, изоморфных превращений, характерных для отдельных соединений. При использовании термогравиметрического метода одновременно регистрируется и изменение массы. Весьма интересные данные дает рентгенографическое исследование, так как сопоставление рентгенограммы исследуемого вещества с рентгенограммами эталонов позволяет установить наличие или отсутствие определенных соединений. [c.14]

Для характеристики условий полного перехода различных газонефтяных смесей в газовую фазу при разных температурах приведены кривые зависимости давления схождения этих смесей (Рсу) от температуры (рис. 19). Под давлением схождения в нефтяной литературе понимают то давление при данной тем1пературе системы, при котором константы фазового равновесия всех ее компонентов становятся равными единице. В. термодинамике это давление называют критическим давлением системы при дайной температуре. Оно отличается от истинного критического давления, характерного для системы при ее,критической температуре. Кривые (см. рис. 19) построены по материалам, полученным при изучении фазового равновесия ряда систем, состоящих из широких нефтяных фракций и газа, при пх весовом соотношении 1 1 и при температурах 60, 100, 130 и 160° С. На основе этих данных были рассчитаны константы фазового равновесия (/( УВ нефти и экстраполированы до [c.39]

Поскольку элемент потока движется вдоль реактора, его промежуточные состояния будут соответствовать на составной фазовой плоскости траектории, которая является единственной при данных начальных условиях. Такая траектория может, например, иметь форму петли, ломаной линии, самопересекающегося контура или быть точкой, отличающейся от начала координат. Траектория, изображаемая точкой на составной фазовой плоскости, означает, что профили промежуточных состояний относятся к элементу потока, который движется вдоль реактора параллельно профилю стационарного состояния в пространстве х , х , 2). Самопересекающаяся траектория свидетельствует лишь о том, что различия между траекторией элемента потока и профилем стационарного состояния одинаковы в двух или более точках [это ни в коем случае не указывает на неединственность решений уравнений (VIII, 3)]. [c.189]

Если мы имеем дело с котлом, то жидкость, в которой происходит фазовый переход, может поступать в теплообменник недогретой до температуры насыщения и соответственно ее температура повысится до температуры точки кипения. После этого в области фазового перехода температура жидкости будет изменяться лишь из-за слабого изменения давления в аппарате. Далее, на выходе из котла теплоноситель может быть перегрег относительно температуры насыщения. Поэтому в котле температура теплоносителя, изменяющего фазовое состояние, в действительности меняется, однако конструктор часто пренебрегает этим обстоятельством, стремясь использовать аналитическое выражение, которое справедливо лишь при отсутствии изменения температуры. [c.10]

Отжиг ГПУ фазы в вакууме в течение нескольких часов вплоть до температуры 1100 К не приводит к фазовому переходу в более стабильную ГЦК фазу наблюдается уже распад углеродного каркаса молекул С60 так же, как и в ГЦК фазе. Удалось показать, что гидростатическое сжатие (1,8 ГПа) не приводит к фазовому переходу. Фазовый переход происходит в условиях сдвиговой деформации, реализуемой при одноосном сжатии (0.5-3 ГПа) и при механическом растирании. Характеристики перехода ГПУ => ГЦК позволяют говорить о его сходстве с превращениями в других аллотропных модификациях лонсдейлит => алмаз. [c.189]

Дополнительные возможности по управлению положением стационарных точек в фазовом пространстве открывает анализ влияния на координаты как отдельного, единственного, так и неединственных стащюнарных состояний макрокинетических параметров адиабатических моделей, зависящих, в частности, от пространственных координат В этом случае возможностей перемещения стационарных точек в фазовом пространстве сущестиенно больше. Следовательно, открываются новые возможности в организации каталитического процесса с целью его интенсификации. [c.117]

Аппарат ДРМк-2,0. Специализированный многоканальный рентгеновский дифрактометр, предназначенный для массового фазового анализа многокомпонентных поликристаллических материалов. Наличие 5 каналов позволяет по сравнению с одноканальным прибором в 5 раз сократить время анализа другой тип подобного аппарата (автоматический дифрактометр типа ДАРП-2,0) — проводить одновременный фазовый анализ в поликристаллических материалах до 10 фаз. [c.76]

При дальнейшем выпаривании состав системы будет характеризоваться точками, лежащими на продолжении луча испарения АР2. Они уже будут отвечать гетерогенным системам — смесям твердой С и насыщенного ею раствора. В соответствии с тем, что кристаллизация С вызовет обогащение раствора солью В, фазовая точка раствора будет перемещаться из Р2 в е, а точки системы — из Р2 в Pi. Состав системы изображается точкой пересечения прямой испарения с соответствующей соединительной линией, на перемещающемся конце которой лежит фазовая точка насыщенного раствора. Так, в тот момент, когда последняя достигнет Рз, состав системы изобразится точкой т, причем соотношение между количествами раствора и выпавшей соли будет равно mImPs, а соотношение между количествами испарившейся воды и оставшейся смеси — mPilPiA. [c.325]

Равновесие пар—жидкость двойных и многокомпонентных смесей представляет собой основу для определения числа теоретических тарелок, необходимого для разделения, и других условий процесса ректификации. Опубликованные по 1933—1934 гг. данные по фазовым равновесиям суммированы Ландольтом, Бёрнштейном и Ротом [77]. Более поздние оригинальные работы обработаны Штаге, составившим приложение к монографии Киршбаума [78] Данные по равновесиям для двух- и трехкомпонентных смесей и обзор 162 статей по фазовым равновесиям, опубликованных в 1952—1953 гг. [23]. Кроме того, Якобс [79] составил кривые равновесия для 50 смесей ). [c.92]

Фазовые траектории являются параболами, которые в соответствии с уравнениями (6.26) и (6.25) заполняют листы / и // фазовой поверхности (рис, 6.11, а). Изображающая точка может покинуть каждый лист по границам, которые показаны двойными (сплошными и штриховыми) линиями. Наложив лист / на лист II так, чтобы совпадали их координатные оси, получим фазовую поверхность из двух листов, которые должны быть склеены в тех местах, где расположены указанные выше границы (рис. 6.11, б). На такой двухлистной фазовой поверхности изображающая точка, перемещаясь на листе I по траектории 1—2, в точке 2 переходит на лист II, затем в точке 3 возвращается на лист I и снова переходит на лист //в точке 4. В рассматриваемом случае фазовые траектории с каждым обходом листов удаляются от начала координат, что свидетельствует о расходящихся колебаниях в системе. Фазовая плоскость и многолистная фазовая поверхность являются частным случаем фазооого пространства, в которо м определяется состояние системы, опи( ьаемой дифференциальным уравнением третьего и выше порядков. Если порядок уравнения равен п, то в какой-либо момент времени состояние системы полностью определено х, , Х2,. ... величинами, которые являются обобщенными координатами системы и их производными. Изменение состояния системы характеризуется по-прежнему фазовой [c.184]

Надо сказать, что проделанный выше расчет не может претендовать на большее, чем быть грубой качественной схемой. Однако он позволяет указать на принципиально новое, что содержится в свойствах растянутого по длине камеры горения. Действительно, пусть горение происходит только в одной плоскости (а не в двух). Тогда, смещая эту плоскость вдоль оси трубы, можно изменять СООТ ношения между фазой возмущения теплоподвода и фазой колебаний среды. При этом могут быть найдены такие положения плоскости теплоподвода, прп которых самовозбуждение системы становится неизбежным. Другое дело, если горение происходит в двух плоскостях, отвечающих условиям (47.4). Тогда возбуждепие становится невозможным при любом положении области теплоподвода по оси трубы, так как фазовые соотношения перестают играть какую-либо роль, поскольку амплитуда возмущения теплоподвода обратилась в пуль. Это указывает па большую универсальность второго метода подавления вибрационного горения (путем уменьшения относительных амплитуд, а не путем изменения фазовых соотноше- [c.410]

Фазовое пространство в статистич. механике-многомерное пространство, осями к-рого служат все обобщенные координаты и сопряженные им импульсы , ( = 1, 2,. .., М) системы с М степенялш свободы. Для системы, состоящей из N атомов, и p соответствуют декартовой координате г и компоненте импульса р (а = х, V, нек-рого атома ] тл М = ЗМ. Совокупность координат и импульсов обозначаются д я р соответственно. Состояние системы изображается точкой в фазовом пространстве размерности 2М, а изменение состояния системы во времени-движением точки вдоль линии, наз. фазовой траекторией. Для статистич. описания состояния системы вводятся понятия фазового объема (элемента объема фазового пространства) и ф-ции распределения /(р, д), к-рая характеризует плотность вероятности нахождения точки, изображающей состояние системы, в элементе фазового пространства вблизи точки с координатами р, д. В квантовой механике вместо фазового объема используют понятие дискретного энергетич. спектра системы конечного объема, т.к. состояние отдельной частицы определяется не им-пулы ом и координатами, а волновой ф-цией, к-рой в стационарном динамич. состоянии системы соответствует энергетич. спектр квантовых состояний. [c.416]

Во всех случаях (без учета влияния омического сопротивления) фазовый угол фс= тс/2 и, следовательно, емкостная помеха должна отсутствовать. Однако реально Ry 0. Поэтому при hm О всегда имеет место падение переменного (с частотой со) напряжения с комплексной амплитудой Ur ( ) = hm u)-Rs, (рис. 9.14, б). Поскольку в этом случае вектор поляризующего напряжения равен сумме векторов Ё и это означает, что под влиянием омического падения напряжения вектор гармонической составляющей потенциала ( п) = й - при изменении напряжения развертки будет не только изменяться по величине, но и отставать по фазе от U на некоторый непостоянный фазовый угол. В результате, во-первых, даже для обратимой электрохимической реакции векторы / и йот будут иметь непостоянный фазовый угол Ф( п) < 7с/4, что может вызвать дополнительное фазовое искажение зависимости /т( п), поскольку реально регистрируется ток / ( q) = /т( п)со8ф( п)- Во-вторых, вектор емкостного тока /ст, перпендикулярный вектору Ёт п), будет иметь по отношению к вектору Uom непостоянный фазовый угол фс( п) < it/2. Следовательно, наличие Ry приводит к тому, что регистрируемый ток кроме фарадеевской составляющей будет содержать емкостную помеху (рис. 9.14, б). Для ее уменьшения с помощью фазовращателя можно повернуть вектор опорного напряжения Uom таким образом, чтобы при значении потенциала = п, соответствующем максимуму пика, он совпадал по фазе с Тогда емкостная помеха будет отсутствовать. Однако при маных концентрациях определяемых веществ величина вектора Лт может на порядок и более быть больше вектора Поэтому даже небольшие отклонения угла меж-ДУ ст [c.370]

В этом разделе мы рассмотрим описание двумерных временных рядов в частотной области Будет показано, что обсуждав-наяся в предыдущем разделе выборочная взаимная ковариационная функция имеет преобразование Фурье, называемое выборочным взаимным спектром. Этот спектр является комплексно-значной функцией, которую можно записать в виде произведения действительной функции, называемой выборочным взаимным амплитудным спектром, и комплексно-значной функции, называемой выборочным фазовым спектром Аналогично преобразование Фурье теоретической взаимной ковариационной функции называется взаимным спектром Его можно представить в виде произведения взаимного амплитудного и фазового спектров Взаимный амплитудный спектр показывает, как велики амплитуды связанных частотных компонент в двух рядах на определенной частоте Аналогично фазовый спектр показывает, насколько запаздывает или опережает по фазе такая компонента в одном из рядов соответствующую компоненту в другом ряде для данной частоты В следующем разделе приводятся примеры взаимных амплитудных и фазовых спектров,- полученные из взаимного спектра двумерного линейного процесса (8 1.14). Затем вводится несколько более полезное понятие, чем взаимный амплитудный спектр, а именно спектр когерентности Мы покажем, что спектр когерентности и фазовый спектр дают полное описание двумерного нормального случайного процесса. [c.98]

Выборочная оценка фазовой функции при I = 30, показанная на рис. 10 9, намного больше (10 4 13), что наводит на мысль о том, что в системе имеется время нечувствительности, или задержка Разность между выборочной оценкой фазовой функции и (10 4 13) была нанесена на график, и к этой разности была подобрана приближающая ее прямая Этой прямой при [ = 0,055 гц соответствовало значение ф = —II, поэтому была взята задержка с1 = 11/(2л- 0,055) = 31 сек. Толученная после учета этой задержки фазовая функция Р 1) = р12([) —62я/ показана на рис 10 9 пунктирной линией. [c.211]

Фазовые превращения индивидуальных н-парафинов рассмотрим на примере гомолога Н-С23Н48. При охлаждении образца полиморфный переход Ог ,<г Ог , фиксировался по растрескиванию тадмэй поверхности кристаллического агрегата на мелкие ромбовидные блоки и по усилению рельефа поверхности при нафевании образца этот переход фиксировался по восстановлению исходной гаадкой поверхности афегата. Резкое изменение объема АР =5% (см. раздел 3.2) объясняет растрескивание образца при прохождении температурной фаницы этого фазового перехода (Ог ,, - Ог ,). Полиморфный [c.168]