Интенсивность поглощения резонансное

Кривая зависимости интенсивности поглощения от длины волны (или частоты) называется спектральной кривой поглощения, или, что менее точно, спектром поглощения. Спектр химически чистого вещества показывает высокую избирательность относительно поглощения излучения. Ни одна молекула не поглощает в интервале всего спектра электромагнитного излучения поглощение обычно сосредоточивается в сравнительно узких областях спектра, так что для быстрой характеристики вещества спектр полезно подразделять на ультрафиолетовую, видимую, инфракрасную и т. д. области (рис. 1.2). Даже в пределах этих областей поглощение весьма избирательно, как видно из ультрафиолетового, инфракрасного и протонного резонансного спектров бензола на рис. 1.4, а. Отдельные области поглощения, которые можно видеть на рисунке, называются полосами, хотя в протонной спектроскопии применяются термины сигнал или резонансный пик. Установлено, что бензол не обладает заметным поглощением между 300 ммк в ультрафиолетовой мкъ инфракрасной областях, т. е. диапазоне, который включает видимую область спектра. В самом деле, отсутствие видимого поглощения вполне очевидно, так как у бензола нет и следов видимой окраски. [c.14]

Физическую основу атомно-абсорбционной спектроскопии составляет поглощение резонансной частоты газообразными атомами. Если на невозбужденные атомы направить излучение света с резонансной частотой поглощения атомов, то излучение будет поглощаться атомами, а его интенсивность уменьшится. Таким образом, если в эмиссионной спектроскопии концентрация вещества связывалась с интенсивностью излучения, которое [c.207]

Пассивные методы включают абсорбционный и эмиссионный варианты. Первый основан на измерении поглощения детектируемыми компонентами прямого излучения Солнца, Луны, звезд, а также рассеянного дневным небом излучения Солнца. Аппаратура с достаточно высоким спектральным разрещением (< 0,01 см ) дает возможность проводить измерения спектрального пропускания Г(ш) или спектрального поглощения А(а>) атмосферного воздуха при оценке фоновых содержаний СО, СО2, NO2, N2O. В основе эмиссионного метода лежит перенос теплового излучения в атмосфере от детектируемых молекул. Поскольку максимум интенсивности их излучения (температура газа обычно лежит в пределах 220-500 К) приходится на спектральный диапазон от 6 до 13 мкм, то измерения эмиссионным методом проводятся в ИК-, а также в микроволновых диапазонах, где интенсивность собственного излучения газов еще достаточно велика (оценка содержаний Н2О, О3, СО2). К эмиссионным пассивным методам обычно относят и измерения резонансного комбинационного рассеяния на детектируемых молекулах. Это предельный случай КР, когда частота возбуждающего излучения приближается к собственным частотам энергетических переходов молекул детектируемого газа, что приводит к резкому увеличению интенсивности рассеяния. Резонансное рассеяние обычно наблюдается в УФ-диапазоне спектра (например, для молекулы N0 — это 200-220 нм), т.е. в области электронных переходов. [c.936]

Спектральные методы. Метод эмиссионного спектрального анализа широко применяется для определения ртути в цветных и редких металлах. Для определения ртути в металлах с чувствительностью 1 10 % в большинстве случаев используют угольные электроды обычной формы. Чаш,е всего определяют ртуть по линии 2536,5 А. В табл. 22 дана обш,ая характеристика методов определения ртути в некоторых металлах с использованием отечественных спектрографов ИСП-22 и ИСП-28. Определение ртути в металлах описано также в работах [255, 377, 406, 604, 813]. Для определения ртути в ряде металлов может быть использован метод атомной абсорбции, основанный на измерении интенсивности поглощения резонансной линии ртути 2537 А [1111]. В основе метода лежит термическая возгонка ртути из образцов металла. [c.156]

В результате экспериментальных исследований установлено, что наиболее чувствительные в поглощении линии часто не совпадают с наиболее интенсивными атомными линиями элементов в эмиссионном спектральном анализе, в том числе и в пламенной фотометрии. Объясняется это тем, что интенсивность излучения резонансных линий зависит не только от Л/ ,- и f, по к от участка спектра. Изменение интенсивности при температурах пламени или дугового разряда практически обусловлено экспоненциальным множителем, определяющим участок спектра, поэтому интенсивность излучения быстро падает в короткую область [c.514]

На рис. Д.154 приведена принципиальная схема установки атомно-абсорбционного анализа. Для увеличения поглощения обычно применяют вытянутое в длину пламя. Резонансное характеристическое излучение определяемого элемента возбуждают с помощью источника света. После этого излучение попадает в пламя, проходит через монохроматор и регистрируется, Чувствительность метода зависит от частоты резонансного характеристического излучения, а также в значительной степени от интенсивности возбуждающего резонансного излучения. [c.379]

Различные протоны в решетке, даже в одной и той же молекуле,, характеризуются различными значениями Т, что приводит к появлению линий поглощения различной интенсивности. Очевидно, что при структурных исследованиях следует избегать нелинейностей в соотношениях, связывающих интенсивности поглощения и вероятность внутренних переходов, особенно в тех случаях, когда именно по интенсивности поглощения идентифицируются групповые резонансные линии. Поэтому на практике обычно используют самое слабое радиочастотное поле, с которым еще можно работать при данной чувствительности приемника и данном отношении сигнала к фону, полагая, что в этих условиях спиновые системы насколько возможно далеки от насыщения. [c.260]

Наиболее интенсивная часть этого эмиссионного спектра лежит в пределах полосы (0,0,0) — (0,0,0), расположенной вблизи 7600 А [31, 32] следовательно, для измерений интенсивности необходимо пользоваться фотоумножителем с соответствующим фотокатодом. В качестве других индикаторов конечной точки титрования использовались сигналы ЭПР [33] или поглощение резонансного излучения а-линии серии Лаймана вблизи 1216 А, соответствующей переходу Н( Я-<-25) [34]. [c.308]

Как уже говорилось, группу, обусловливающую поглощение света молекулой, называют хромофором. Примерами хромофоров в видимой и ультрафиолетовой областях служат группы С = 0, Н = Ы [8], РН и N02, в далекой ультрафиолетовой области (ниже 200 нм)—группы С = С, С = С, С1 и ОН. В той же самой молекуле могут присутствовать заместители, которые смещают полосы поглощения хромофорной группы (за счет резонансного взаимодействия) и повышают интенсивность поглощения такие заместители называют ауксохро-мами. К ним относятся группы С1, ОН и ННз, в присутствии которых полосы поглощения таких хромофоров, как РЬ или С = 0, в ультрафиолетовой и видимой областях претерпевают батохромный сдвиг (табл. 7.2) [9]. Поскольку ауксохромы сами являются хромофорами, поглощающими обычно в далекой ультрафиолетовой области, иногда бывает трудно решить, какая группа в молекуле ауксохромная, а какая — хромофорная. Например, что служит хромофором в молекуле ацетофе-нона (РЬСОМе), группа РЬ или С = 0 В подобных случаях отнесение к той или иной группе становится бессмысленным. [c.309]

Для учета фона методом измерения непрерывного спектра используют источник непрерывного спектра — дейтериевую лампу. Резонансное излучение определяемого элемента и излучение непрерывного спектра при помощи вращающегося зеркала попеременно направляют через атомные пары на фотоприемник. Источники фона поглощают в одинаковой степени оба излучения. Атомы определяемого элемента также поглощают оба излучения на длине волны аналитической линии. Но в связи с тем, что ширина аналитической линии намного меньше спектральной ширины щели, поглощение непрерывного излучения атомами определяемого элемента практически не сказывается на интенсивности непрерывного излучения. Таким образом, по разности сигналов поглощения резонансного излучения и непрерывного спектра судят об истинном содержании определяемого элемента в пробе. [c.134]

Мгц) и плавным изменением величины постоянного магнитного поля подводить последнее к резонансному значению. Тогда в координатах интенсивность поглощения против напряжения поля получается резонансный сигнал (или ряд сигналов) поглощения. [c.326]

У цинка, кадмия и ртути наиболее интенсивные линии поглощения— резонансные синглеты —п Р п = —6). Значения для них равны 1,15—1,19. Резонансные триплеты [c.80]

Явление ЭПР было открыто в 1944 г. Е. Завойским [252]. В настоящее время измерения резонансного поглощения проводят при постоянной частоте со высокочастотного поля (в контур последнего вводят резонатор с исследуемым веществом) посредством варьирования постоянного магнитного поля Н. На рис. VI. Т показан ход уровней в магнитном поле и значение Н, для ко-торого при данном йсо наступает резонанс йоз = g H, а также экспериментально получаемая кривая зависимости интенсивности поглощения от Н. [c.155]

Таким образом, в поле с напряженностью 10 000 гс резонансная частота равна 42,6 Мгц. Совершенно также значение резонансной частоты в поле 7050 гс составит 30 Мгц, а в поле 2350 гс — 10 Мгц. Следовательно, наблюдать ЯМР можно двумя способами. Согласно первому способу, прикладывается внешнее постоянное магнитное поле Яо и переменное магнитное поле Яь перпендикулярное к полю Но, и изменяется частота поля Я] до тех пор, пока она не совпадет с ларморовской частотой в постоянном поле Яо. Только при этой частоте будет происходить заметное поглощение излучения исследуемыми ядрами. Другой способ состоит в наложении переменного поля с фиксированной частотой и изменении напряженности внешнего поля Яо, пока не будут созданы условия резонанса. В обоих методах измеряется изменение в ядерной парамагнитной восприимчивости, происходящее в условиях резонанса. В соответствующих методах получаемый спектр можно представить в виде зависимости интенсивности, поглощения от частоты или напряженности наложенного поля. Во многих спектрометрах ЯМР постоянное поле Яо создается с помощью большого постоянного магнита или электромагнита. Такое поле можно увеличивать или уменьшать приблизительно на 20 гс пропусканием тока через дополнительные обмотки. При этом действительное внешнее поле с напряженностью Я несколько изменяется, но величина его всегда близка к значению Яо. Большинство экспериментальных результатов представлены в виде зависимости интенсивности не от частоты, а от АЯ (т. е. изменения напряженности наложенного поля) [c.273]

Рис. 12.3. Мессбауэровский пает резонансное поглощение. Зави-спектр поглощения симость интенсивности поглощения

Интенсивность линии резонансного поглощения пропорциональна V, или мнимой части магнитного момента М. [c.269]

Для всех образцов сахарного угля наблюдалось увеличение интенсивности резонансного поглощения с увеличением температуры обжига (до 570°). Выше этой температуры происходит падение интенсивности поглощения, сопровождающееся диэлектрическими потерями за счет повышения проводимости образца. [c.131]

Об этих эффектах недавно сообщили другие авторы [2]. Было замечено, что ширина й интенсивность линии резонансного поглощения заметно изменяются во время откачивания при комнатной температуре. Так, образцы, прокаленные на воздухе при 450—650°, давали широкую и невоспроизводимую линию поглощения, если измерение проводилось на воздухе, но давали интенсивную и узкую линию поглощения, если подвергались десятиминутной откачке при комнатной температуре (рис. 1). Влияние откачивания на резонансное поглощение упоминалось недавно в ходе дискуссии в Фарадеевском обществе по микроволновой и радиочастотной спектроскопии [4]. Величина резонанса [c.131]

Атомно-абсорбционная спектроскопия относится к оптическим методам и основана на анализе величины поглощения интенсивности резонансной линии того же элемента, что и нужно проанализировать. Схема работы метода представлена на рис. 7. Исходный образец переводится в газовую фазу путем сжигания в водородной или ацетиленовой горелке и затем подается в ячейку, в которой и происходит поглощение резонансных линий. Ослабление исходного сигнала подчиняется закону Ламберта-Бэра [c.21]

Цилиндрический сосуд (45 X 108 мм) с плоскопараллельными полированными окошками облучают неоново-ртутной резонансной лампой (сила тока 100 ма), заключенной в кварцевый баллон, используя в качестве светофильтра сосуд, заполненный газообразным хлором. Интенсивность поглощения света в сосуде составляет приблизительно 10 квант/час. Трубка, охлажденная до 0°, служит для уменьшения количества паров диацетила на пути светового пучка, что приводит к понижению степени его превращения в окись углерода и этан-Сг [c.49]

Ионизационные помехи вызваны снижением количества нейтральных атомов в аналитической зоне атомизатора в результате превращения их в положительно заряженные ионы под действием температуры пламени. В этом случае интенсивность поглощения резонансного излучения существенно уменьшается. Данный вид помех имеет место при определении элементов с низкими потенциалами ионизации (щелочные и щелочноземельные элементы). Контролировать ионизацию в пламени можно путем добавления к растворам проб и стандартов избытка легкоионизируемых элементов. Обычно в качестве ионизационного буфера используют растворы солей цезия, лития и калия. [c.19]

Метод основан на изучении зависимости числа у вантов, прошедших через образец, т. е. интенсивности поглощенного у-излуче-ния от частоты излучения уквантов радиоактивным изотопом разная частота излучения создается изменением скорости перемещения источника у-излучения относительно образца (эффект Допплера). При определенной резонансной частоте у-излучения ядра атомов в образце, поглощая укванты, переходят из нормального состояния [c.63]

От датчика сигнал поступает на регистрирующее устройство. Спектр исследуют как зависимость интенсивности поглощения от напряженности магнитного поля. Для изолированных ядер спектральная кривая представляет собой очень резкий пик полосы по-глош.ения. В твердом теле рассматриваемое ядро жестко закреплено в кристаллической решетке. Оно имеет собственный магнитный момент, что приводит к возникновению слабого локализованного магнитного поля Нь. Поэтому второе, соседнее ядро испытывает влияние поля Н Нь (знак зависит от ориентации первого ядра в магнитном поле). Вследствие этого твердое вещество, содержащее пары ядер, дает резонансный спектр в форме дублета. Его компоненты соответствуют двум эффективным полям Я+Ях,, действующим на каждое ядро при его взаимодействии с соседями. Треугольное расположение ядер дает спектр с тремя пиками, а тетраэдрическое — спектр с плоским пиком, так как ожидаемые четыре максимума обычно сливаются воедино. [c.187]

Смысл этого уравнения заключается в том, что скорость поглощения энергии , следовательно, интенсивность наблюдаемой резонансной линии пропорциональны величине п Р. Вероятность Р зависит от квадрата той составляющей амплитуды радиочастотного магнитного поля, которая перпендикулярна направлению поля Н. При достаточно сильном радиочастотном поле величина п /по становится весьма малой, и система оказывается насыщенной, т. е. достигается такая точка, что любое дальнейшее увеличение напряженности приложенного радиочастотного поля вызывает лищь незначительное увеличение поглощения. Для данного радиочастотного поля умеренно высокой напряженности коэффициент насыщения Па/по зависит от величины Т чем больше время релаксации, тем быстрее наступает состояние насыщения. Обычно время релаксации Тх для твердых тел больше, чем для жидкостей и газов для жидкостей время релаксации составляет величину порядка 1 сек. Присутствие в жидком веществе парамагнитных ионов способствует процессу релаксации и может снизить Ту до значений ниже 10 сек. [c.260]

Наряду с атомно-абсорбционной спектрофотометрией для определения 8Ь применяется также метод атомно-флуоресцентной спектрофотометрии как в пламенном [1017, 1018, 1075, 1251, 1392, 1591], так и в непламенном варианте [1322]. Метод основан на переводе анализируемого материала в атомный пар, переходе атомов определяемого элемента иэ невоэбужденного в более высокое энергетическое состояние в результате поглощения резонансного излучения внешнего источника возбуждения, последующем переходе возбужденных атомов в исходное невозбужденное состояние, сопровождающимся характерным для каждого элемента флуоресцентным излучением, интенсивность которого в определенных пределах пропорциональна концентрации атомов определяемого элемента в атомном паре. Атомную флуоресценцию измеряют перпендикулярно к пучку внешнего источника возбуждения, проходящего через атомный пар. [c.94]

Измерение интенсивности излучения спектральных линий определяемых элементов можно проводить на отечественных пламенных фотометрах, например типа ПФЛ-1, ПФМ, ПАЖ-1 или Р1ар1ю-4 (ГДР) и др., а поглощение резонансных линий — на атомно-абсорбционных спектрофотометрах, например типа Спектр-Ь и Сатурн (СССР), АА5-1 (ГДР) и др. В качестве регистрирующих систем могут использоваться вольтметры и потенциометры, снабженные цифровыми или печатающими устройствами. Точность методов пламенной фотометрии и атомной абсорбции в зависимости от концентра- [c.43]

Для резонансных линий часто наблюдается явление самообра-щения . В горячей части пламени излучается большое количество квантов, соответствующих резонансным линиям, например натрия (589,0 и 589,5 нм). При малых количествах натрия это обусловливает чувствительность метода. Однако при увеличении количества натрия интенсивность резонансных линий увеличивается менее, чем пропорционально содержанию натрия в пламени. При больших количествах натрия на месте линий натрия могут появиться темные полосы, так как пары натрия поглощают соответствующую часть сплошного спектра, который создается раскаленными твердыми частицами. Это же обусловливает фраунгоферовые линии в солнечном спектре. С другой стороны, на поглощении резонансных линий основан один из современных методов количественного спектрального анализа, а именно атомная абсорбционная спектроскопия. [c.176]

У дуги, работающей при среднем давлении, получаются следующие линии ртутного спектра 1849, 1942, 2537, 2652—2654, 2804, 3021, 3126—3131, 3650— 3663, 4046, 4358, 5461 п 5770—5791 Л. Благодаря наличию большого числа далеко расположенных друг от друга линий эти лампы очень удобны для работы со светофильтрами.. Наиболее интенсивными являются линии 2537, 3126— 3131 и 3650—3663 А. Линия 2537 Л испытывает обычно обращение вследствие поглощения резонансного излучения парами ртути в самой лампе. Происходит также и расширение этой линии. Лампы этого типа наиболее ишроко используются для изучения механизмов реакций. [c.230]

В кольцевых ассоциатах атомы водорода могут располагаться над или под плоскостью кольца. Возможен перескок атомов водорода из одного положения в другое, сопровождаемый изменением направления электрического дипольного момента. Это приводит к резонансному поглощению переменного электрического поля с частотой, равной разности энергий близлежащих уровней, возникших в результате расщепления начальных уровней. Интенсивность поглощения пропорциональна числу образовавшихся кольцевых ассоциатов. Резонансная частота лежит в широковолновом диапазоне. На этом принципе возможно создание прибора для контроля эффективности магнитной обработки. [c.98]

Метод атомной резонансной флуоресценции — измерение интенсивности флуоресценции, возникающей при поглощении резонансного излучения, — имеет некоторые преимущества по сравнению с методом резонансного поглощения для кинетических исследований реакций атомов в основном состоянии. Если в качестве источников резонансного излучения используются микроволновые разрядные лампы с обычно сильным самообра- [c.316]

Кроме эмиссионной спектроскопии, в последние годы начала распространяться атомно-абсорбционная. Этот метод основан на резонансном поглощении парами пробы, диссоциированными на атомы, света, излучаемого специальной лампой. Такие лампы, испускающие тонколинейчатый спектр каждого из платиновых металлов, изготовляются за границей и осваиваются в Советском Союзе [398, 399]. Излучение лампы проходит через пары анализируемой пробы. При этом, чем больше в пробе атомов исходного элемента, тем более интенсивно поглощение света от источника и, следовательно, тем больше ослабляются характерные спектральные линии. Интенсивность спектральных линий измеряется при помощи фотоэлемента. Этот метод обеспечивает ббльшую точность определения, чем предыдущий (1—2%). Он может быть применен для анализа тех же продуктов, а также для анализа растворов [407, 408]. [c.205]

Факт несовпадения наиболее чувствительных линий в поглощении с чувствительными линиями, применяемыми в эмиссионном спектральном анализе, объясняется, в работе [3] очень просто. Эмиссионный спектр имеет иное расположение резонансных линий по интенсивности, чем спектр поглощения. Более интенсивными в испускании являются резонансные линии с большей длино й волны, более чувствительные в поглощении линии, лежат в коротковолновой стороне от наиболее интенсивной в испускании резонансной линии или совпадают с ней , — пишет автор работы 3]. Это объясняется тем, что интенсивность излучения резонансной линии зависит не только от концентрации атомов и в выражении [c.239]

Предварительно подбирались наиболее благоприятные условия работы как эмиссионной, так и абсорбционной трубок. Было выяснено, что стабильное свечение эмиссионной трубки устанавливается через определенное время, в зависимости от внесенного в полость катода образца. Так, при внесении в полость катода 1 мг магния, кальция или бериллия (в виде металла) свечение стабилизируется через 30 минут при внесении Na l свечение натрия становилось стабильным лишь через 1—2 часа. Наиболее интенсивное свечение трубки при условии, что самопоглощение резонансной линии минимально, достигается при наименьшем давлении и минимальном токе (для линии натрия 5890 А при давлении 2 мм рт. ст. и токе 30 ма). Наиболее полное поглощение резонансной линии атомным паром в абсорбционной трубке достигается тогда, когда линия, излучаемая абсорбционной трубкой, также имеет минимальное самопоглощение. Это объясняется [10 тем, что в этом случае контур эмиссионной резонансной линии подобен контуру абсорбционной линии. [c.351]

Интерес к исследованию указанной зависимости возобновился после работ П. П. Шорыгина, посвященных изучению спектров комбинационного рассеяния вблизи полосы поглощения и в области самой полосы поглощения (резонансное комбинационное рассеяние) [31, 32]. Ввиду большого поглощения, в этих работах применялись растворы с очень малой концентрацией ) исследуемых молекул (0,0001 7о). В спектрах наблюдалось обычно лищь небольшое число линий. Эти работы, а также ряд последующих работ Шорыгина и его сотрудников [33—37] и других авторов [38—47] указывают на очень быстрый рост интенсивности некоторых линий комбинационного рассеяния при приближении возбуждающей линии к максимуму полосы электронного поглощения. [c.84]

В спектре ЗсВОз, помимо интенсивного поглощения при 420 см , наблюдались слабые полосы 263 и 285 см , которые не были идентифицированы. Возможно, эти полосы являются резонансными. Анализируя бораты, Ляперш и Тарте отметили также, что присутствие изолированной группы ВО4 значительно усложняет отнесение в области ниже 650 см , поскольку ее полосы перекрываются полосами групп ХОв-Была сделана попытка (Вейр и Шредер, 1964) различить колебания этих групп с помощью замещения атома В изотопом В, которое должно приводить к смещению частот колебаний с участием атома бора и не должно влиять на частоты колебаний ХОв- Однако эти авторы рассматривали главным образом полосы в средней инфракрасной области. [c.183]

Величина электронного парамагнитного резонанса была измерена при 9400 и 51,7 Мгц для нескольких углей, шгретых до различных температур. Очень резкая резонансная линия наблюдалась для углей, подвергнутых надлежащей термической обработке с последующей откачкой в вакууме. Адсорбция кислорода и окиси азота при комнатной температуре приводит к уменьшению интенсивности поглощения и увеличению ширины линии. Азот и водород при комнатной температуре не оказывают влияния на величину электронного спинового резонанса угля. [c.128]

Анализ по времени замедления нейтронов. Идея этого метода применительно к аналитическим целям была предложена Р. Г. Гамбаряном и др. [99]. Если через замедлитель из тяжелого элемента пропустить импульсный поток быстрых нейтронов, то потеря энергии ими будет происходить практически синхронно. Поэтому энергия нейтронов в потоке оказывается пропорциональной длительности процесса замедления. Когда энергия потока становится равной энергии резонансного уровня вещества, введенного в замедлитель, происходит интенсивное поглощение нейтронов, которое сопровождается испусканием мгновенного уизлучения (рис. 17). Р1нтенсивность последнего служит мерой количества резонансного поглотителя, а длительность интервала замедления может быть использована для дополнительной идентификации элемента (рис. 18). [c.84]

Прежде всего следует подчеркнуть, что в данном случае мы имеем дело с истинной сенсибилизацией, поскольку было доказано [13], что вплоть до красной зоны спектра молекула красителя способна, не разлагаясь 100 раз, участвовать в передаче энергии. В области собственной чувствительности галоидного серебра фотохимический процесс состоит в переходе электрона в полосу проводимости, где он мигрирует до попадания на центр чувствительности. В этой области вероятность перехода и поэтому интенсивность поглощения света весьма велика. В более длинноволновой области поглощение света и вместе с ним чувствительность фотопластинки не падают до нуля, хотя и умень-щаются в 10 раз [14]. Следовательно, в этом случае имеют место также высокие уровни, с которых электроны могут быть подняты в полосу проводимости при значительно меньшей затрате энергии, как это показали измерения фотопроводимости [15]. Низкая интенсивность светопоглощения в этой длинноволновой области может объясняться либо малым числом этих активных центров, которые зато обладают сильным поглощением, либо сильно пониженной вероятностью перехода в полосу проводимости при сравните.пьно большом числе активных центров [16]. На основании описанных выше опытов с псевдоизоцианином можно предполагать, что малая вероятность поглощения этими активными центрами, расположенными в непосредственной близости с красителем, поглощающим в соответствующей зоне спектра, может быть увеличена. Слабое светопоглощение активных центров можно рассматривать как указание на запрещенный переход. Вероятность последнего может повышаться в непосредственной близости к поглощающему, сенсибилизатору — красителю. Этот механизм соответствует резонансной передаче энергии. Существует также вторая возможность, что образование комплекса из красителя и активного центра сильно увеличивает время жизни возбужденного состояния и тем самым повышает вероятность отрыва электрона и его переход в полосу проводимости. [c.226]