Кристаллиты, распределение по температурам плавления

Из экспериментальных значений атомных функций распределения для многих моноатомных жидкостей вычислены координационные числа, которые несколько отличаются от аналогичных величин для твердой фазы. Для большинства простых веществ плавление сопровождается увеличением объема и координационные числа в жидкой фазе меньше, чем в кристаллической, У некоторых элементарных веществ (висмут, германий) плавление сопровождается уменьшением объема, В этом случае координационное число в жидкой фазе больше, чем Б кристалле. Сказанное подтверждается следующими данными, где сопоставлены (п ж) координационные числа в кристалле и в жидкой фазе для области температур, близкой к температуре плавления гелий (12 8,4), неон (12 8,6), аргон (12 10,5), ксенон (12 8,5), литий (14 [c.229]

Соединение очищают сублимацией в высоком вакууме. Трубку из стекла пирекс длиной 20 см и диаметром 20 мм припаивают к трубке длиной 30 см и диаметром 12 мм, к наружному концу которой присоединен короткий отрезок трубки диаметром 8 мм. В месте соединения двух первых трубок помещают пробку из стеклянной ваты. 5 г сырого ацетилацетоната помещают в первую трубку, которую затем запаивают на расстоянии 15 см от места соединения. После равномерного распределения вещества вдоль трубки систему присоединяют к насосу для получения высокого вакуума и помещают в электрическую печь муфельного типа таким образом, чтобы часть трубки со стеклянной ватой находилась в зоне нагрева по крайней мере на 7,5 см. Температуру печи постепенно доводят до 160° и при этой температуре проводят сублимацию, для которой требуется несколько часов. Эта температура значительно ниже температуры плавления соединения. Получаются бесцветные кристаллы с температурой плавления 170,8—171° (исправл.). Выход 4,8 е, [c.121]

Спектр температур плавления, т. е. график распределения кристаллов по температурам плавления (рис. У.2), в ряде случаев может быть построен по данным дифференциально-термического анализа. Если в бесконечно малом интервале температур от Т до Т Ь ё,Т плавится масса кристаллов с1т, то всей кристаллической массе соответствует площадь под кривой т Т). Приняв эту площадь за единицу, можно получить спектр п нормированном виде. [c.123]

На рис. VI. 20, а приведена типичная зависимость удельного объема низкомолекулярного вещества от температуры. Видно, что плавление происходит практически в точке, в которой скачком меняется удельный объем. Иначе обстоит дело в случае полимеров, кристаллы которых относительно малы и значительно более дефектны по сравнению с низкомолекулярными. Температуры плавления кристаллических полимеров, как правило, ниже равновесной. Разность может достигать от нескольких градусов до нескольких десятков градусов. Редкое исключение составляют лишь упомянутые выше кристаллы с выпрямленными цепями, которые плавятся вблизи TZ- При кристаллизации полимеров из расплава всегда образуются кристаллы, характеризующиеся достаточно широким распределением по размерам и по дефектности, а следовательно, и по температурам плавления. Поэтому поликристаллические полимерные фазы плавятся в определенном интервале температур, иногда весьма широком (рис. VI. 20, б). Последнее, разумеется, не означает нарушения термодинамического требования скачкообразности перехода. Плавление каждого отдельного кристаллита происходит скачком, а кажущаяся плавность перехода отражает лишь структурную неоднородность кристаллического образца. [c.186]

Перейдем теперь к общей характеристике распределения атомов в простых веществах. Мы будем говорить не только о жидкостях, но и о кристаллах, потому что при изучении строения жидкостей полезно знать, как располагаются атомы ниже температуры плавления. Расположение атомов при заданных температуре Т и давлении Р в конечном счете определяется условием минимума свободной энтальпии системы. Факторы, влияющие на это условие, пока еще исследованы недостаточно. Одним из них являются силы связи между атомами. [c.171]

Перекристаллизация до достижения постоянной температуры плавления — вероятно, самая простая методика очистки и характеристики чистоты твердых кристаллических веществ. Обычно этого бывает вполне достаточно, но в ряде случаев применение этой или какой-нибудь другой характеристики гомогенности вещества но одному единственному критерию может привести к серьезным ошибкам. Так, например, образование смешанных кристаллов может сильно затруднить разделение двух веществ, в то же время четкая температура плавления, не меняющаяся при перекристаллизации, будет создавать видимость чистоты вещества. Необходимо использовать, по крайней мере, два метода очистки, например хроматографию и кристаллизацию, при этом в первом случае можно менять адсорбенты, а во втором — растворители для перекристаллизации. Чтобы выявить скрытые смеси, проводят операции до тех пор, пока не перестанут изменяться все физические свойства, которые могут быть определены. Практически обычно добиваются постоянства температуры плавления и оптического вращения (для жидкостей — температуры кипения и показателя преломления), а также прекращения изменений тонкой структуры ИК-спектра. Если это возможно, то дополнительно проводят хроматографирование на бумаге (до получения одного пятна в разных системах растворителей) и сравнение экспериментальных и расчетных данных при противоточном распределении. [c.29]

Характер высокоорганизованных структур меняется при смешении полиэтилена с каучуками так же, как и текучесть смеси. Текучесть смеси уменьшается или увеличивается по экстремальной кривой Б зависимости от внутри- или межпачечного распределения веществ, вводимых в полиэтилен При содержании полиэтилена в смеси с НК или полиизобутиленом от 100 до 20% температура плавления кристаллов остается постоянной, что указывает на двухфазность системы [c.76]

Вначале имеет смысл рассмотреть вопрос о том, каким образом конфигурация (т. е. первичная структура) полимерной цепочки может оказывать влияние на процесс кристаллизации. Наиболее важной характеристикой первичной структуры макромолекулы является, по-видимому, молекулярная масса, а также ширина молеку-лярно-массового распределения полимера. Как всегда, начнем анализ с простого случая. В этом смысле благоприятным объектом является полиэтилен (или полиметилен), который обладает наиболее простым молекулярным строением и который, кроме того, привлек внимание большого числа исследователей после первых опытов по получению полимерных монокристаллов. К сожалению, серьезным недостатком полиэтилена является то обстоятельство, что блочные образцы обладают чрезвычайно широким распределением по молекулярным массам. На это обращал неоднократно внимание автор при обсуждении зависимости равновесной температуры плавления от молекулярной массы [1], возможности фракционирования при кристаллизации [2—6] и т. д. Ниже будет обсуждаться проблема образования кристаллов с выпрямленными цепями в случае полимеров низкой молекулярной массы с использованием результатов, полученных в указанных работах. [c.199]

Другим вариантом кристаллизационного метода разделения является кристаллизационная колонка, где одновременно происходят два различных процесса разделения многократная кристаллизация и разделение в противотоке кристаллов и жидкости. Первый процесс происходит в основном по концам колонки, второй, главным образом в средней ее части. Распределение температур в колонке таково, что холодный ее конец имеет температуру ниже температуры кристаллизации наименее чистого (в данном процессе) вещества, горячий — температуру выше температуры плавления наиболее чистого вещества при коэффициенте распределения меньше единицы. Исходное вещество кристаллизуется на холодном конце колонки, более чистые ( <1) кристаллы увлекаются к горячему концу и там плавятся результатом этой одной ступени разделения является увеличение концентрации примеси на холодном конце и уменьшение ее концентрации на горячем. Многократное повторение этого процесса было бы аналогично многократной перекристаллизации. Однако помимо этого разделение вещества в колонке происходит еще и в процессе продвижения кристаллов и жидкости от места кристаллизации к месту плавления. В процессе направленной кристаллизации соприкасаются между собой кристаллы и жидкость, находящиеся в равновесии, и поэтому очистка определяется только коэффициентом распределения — термодинамическим в случае равновесного ведения процесса или эффективным — в случае отклонения его от равновесия, т. е. когда градиенты температур и концентраций отличны от нуля. Противоток двух фаз в колонке приводит к тому, что даже в идеальном процессе соприкасаются кристаллы и жидкость, не находящиеся в равновесии и различающиеся [c.184]

На рис. 10 эта зависимость представлена для полиэтиленов. Из приведенных данных видно, что характер кривой плавления зависит от размера кристаллитов чем толще кристаллы, тем резче переход от кристаллического состояния к расплавленному вблизи температуры плавления. Особенно широк интервал плавления для малых кристаллов, так как в этом случае поверхностное плавление оказывает сильное влияние на степень кристалличности. Если имеется распределение кристаллитов по размерам, то характер плавления в этом [c.43]

Электроннографическим и электронномикроскопическим методами изучена кристаллизация полиэтилена из растворов и расплава и рассмотрены условия образования различных сферо-литных структур [465—479]. Тилл [465] показал, что при соответствующих условиях опыта полимер имеет тенденцию кристаллизоваться из раствора в форме монокристалла. Распределение молекулярного веса не оказывает существенного влияния на рост кристалла, тогда как величина молекулярного веса полимера сильно влияет на процесс кристаллизации. По мнению Шрама [470], решающим в образовании сферолитной структуры является радиальный рост, индуцируемый зародышем в переохлажденном расплаве, причем число зародышей определяется максимальной температурой расплава и скоростью охлаждения. Изучение влияния температуры на образующиеся структуры показало, что степень упорядоченности ее сильно возрастает при очень медленном охлаждении (особенно в интервале затвердения) и сопровождается повышением оптической температуры плавления. [c.230]

Излагаемый ниже метод позволяет находить решение задачи практически при любом начальном распределении температуры в теле. При постановке задачи о плавлении не возникает вопроса об отклонении температуры на границе раздела фаз от равновесной. В обычных условиях перегрев на поверхности плавящегося тела отсутствует и Гд = Гк. Отличие от предыдущей задачи о расплавлении кристалла в перегретом расплаве заключается прежде всего в наличии начального распределения температуры в теле и в характере теплообмена на его поверхности. Ясно, что после того как температура в плавящемся теле выравнялась, скорость изменения его размеров делается постоянной. Таким образом, в этой задаче учет начального распределения температуры в теле приобретает особое значение для анализа первого этапа процесса. [c.119]

Остановимся на некоторых примерах, взятых из повседневной практики, для пояснения сказанного. Известно, что керамическое сырье—глина и полевые шпаты — не имеет определенных точек плавления, а имеет так называемый интервал плавления, обнимающий все температуры, лежащие между началом и концом плавления. Известно также, что каждая глина представляет собой особый индивидуум как с точки зрения химического состава, так и с точки зрения физического строения. Как невозможно найти две глины с тождественным химическим составом, так же невозможно найти две глины, идентичные по физическому строению, в частности по распределению зерен в кристаллах глин (при разделении на фракции по размерам зерен). А между тем температура плавления вещества зависит и от размеров зерен испытуемого вещества. На основании первых двух принципов термодинамики доказывается, что упругость паров жидкости зависит от величины, т. е. диаметра капли. Над меньшей каплей упругость паров больше, нежели над большей каплей [33]. [c.541]

Предполагается, что соотношения (64) и (65) выполняются и в кинетических условиях и расчеты проводят эмпирически, задаваясь различными распределениями свободной энтальпии между прямым и обратным процессом. После этого общий поток может быть рассчитан подобно тому, как это, например, сделано при выводе уравнения (75) гл. 5. Для того чтобы избежать остановки роста на верхнем температурном пределе ниже температуры плавления, свободная энтальпия системы (состоящей из кристаллов различной толщины и длины) была минимизирована по отношению к ее переменным. Соотношения констант скоростей, которые минимизируют свободную энтальпию, в уравнениях (64) и (65) содержат члены [c.201]

К, 2а Ь у /к = 340 К, = р = 0,9. Пунктирная линия -исходное распределение а°. Цифры у кривых указывают равновесную температуру плавления (К). Т 1ч температура плавления большою кристалла, находящегося в контакте с исходным расплавом, равная 368, 9 К [уравнение (104)]. [c.334]

Дол и Говард [ 42] обнаружили, что даже большие дозы облучения полиэтилена, закристаллизованного из расплава, оказывают незначительное влияние на его температуру плавления в условиях медленного нагрева в адиабатическом калориметре. Результаты всех этих исследований указывают на то, что при достаточно медленной кристаллизации образуются метастабильные кристаллы с определенным распределением по размерам, плавление которых при не слишком быстром нагревании близко к плавлению кристаллов с нулевым производством энтропии. Существующее распределение кристаллов по размерам лучше всего характеризовать температурами начала, конца и пика плав- [c.230]

Однако наиболее эффективное применение серных вулканизующих систем в виде эвтектических смесей и твердых растворов возможно липхь при осуществлении взаимодействия ускорителей, серы и активаторов методами физической и физико-химической модификсщий до их введения в резиновые смеси. Получаемые при этом эвтектические смеси и молекулярные комплексы характеризуются высокой степенью дефектности кристаллов, низкой температурой плавления и избыточной свободной энергией, обуславливгоощие повышение степени распределения и диспергирования компонентов в резиновой смеси и их функциональной активности в процессах вулканизации. [c.49]

Иногда его называют коэффициентом сегрегации или коэффициентом ликвации. Коэффициент распределения — очень важная характеристика примеси. Он определяет поведение примеси при кристаллизации и характер распределения ее в вырап енном кристалле, а также позволяет оценить эффективность очистки вещества в процессе кристаллизации. Величина к зависит от природы примеси и основного вещества, типа фазовой диаграммы соответствующей системы, условий кристаллизации, скорости перемещения расплавленной зоны, интенсивности перемешивания и т. п. При кристаллизации из расплава различают равновесный и эффективный коэффициенты распределения. Равновесный коэффициент распределения к применим к бесконечно медленной кристаллизации при равновесии между соприкасающимися фазами. Эффективный коэффициент распределения характеризует процессы кристаллизации с измеримой скоростью (состояние системы неравновесно). Величина /г для различных примесей в одном и том же веществе может меняться в очень широких пределах. Примеси, понижающие температуру плавления, имеют к <. 1, а примеси, повышающие температуру,— к > 1, На рис. 32 показаны участки фазовых диаграмм в области небольших концентраций примеси. При этих концентрациях можно использовать для описания состояния системы законы разбавленных растворов и считать, что шнии солидуса и ликвидуса близки к прямым. Тогда коэффициент распределения легко рассчитать. Он равен отношению отрезков горизонтальных линий от оси температур до их пересечения с линиями солидуса и ликвидуса. Если угол между линиями солидуса и ликвидуса мал и концентрации и [c.61]

Интересные результаты были получены также при изучении условий, при которых радикалы в матрице твердого вещества приобретают достаточную подвижность и принимают участие в химической реакции. Я. С. Лебедев и сотр. [172] исследовали этот вопрос, наблюдая изменения спектров ЭПР радикалов, полученных в различных твердых веществах бомбардировкой электронами при низких температурах. Они нашли, что способность таких радикалов рекомбинировать сильно зависит от того, заключены ли они в кристаллах или в аморфных стеклах. В кристаллическом состоянии радикалы исчезали при абсолютной температуре, соответствующей приблизительно 90% значения температуры плавления. В стеклообразном состоянии аналогичную реакционную способность наблюдали при температуре, составляющей приблизительно 60% от температуры плавления, т.е. в интервале, соответствующем, по-видимому, температурам стеклования веществ. Подобные указания на различное поведение радикалов в кристаллах и в стеклах приведены в работе Корицкого и соавторов [168], обнаруживших резкое увеличение выхода радикалов, полученных облучением стеклообразного толуола, при добавлении незначительного количества СС и изменение характера спектра ЭПР при добавлении малых количеств сероуглерода и перекиси бензоила. Эти эффекты весьма незначительны в случае кристаллического толуола. Сообщалось также [146], что облучение стеклообразных и кристаллических алкилгалогенидов приводит к существенной разнице в распределении продуктов реакции. Интересные данные получены в случае облучения эквимолярной смеси этилена и бромистого водорода при температуре жидкого азота [122, 176]. При кратковременном облучении выход бромистого этила таков, как и при облучении жидкой смеси реагентов, когда длина кинетической цепи составляет 10 . При более продолжительном облучении эта реакция в твердом состоянии, по-видимому, достигает насыщения. Изучение спектров ЭПР обнаружило появление этильных радикалов при облучении чистого твердого этилена и полное отсутствие этих радикалов при облучении смеси этилена и бромистого водорода. Это доказывает, что химическая реакция между этими веществами протекает с высоким выходом даже при весьма низкой температуре (77° К). К сожалению, авторы не охарактеризовали степень кристалличности этой системы. [c.275]

Исследования проводили на образцах в виде пластинок ориентации [111], полученных выпиливанием и шлифованием из природных кристаллов, а также на сколах алмазов. Все образцы принадлежали к типу 1а, с содержанием азота 5 10 —3 10 см . Используемые образцы были достаточно совершенны, имели зональное распределение азота, плотность дислокаций составляла не более 10 Эксперименты по деформации алмаза в области его стабильности проводили в камерах типа наковальни с лункой сферической и тороидальной формы. Образцы размещали внутри цилиндрического нагревателя параллельно его образующей в зонах максимального градиента касательных напряжений. В качестве упруго-пластической среды, передающей давление и одновременно являющейся химически инертной по отношению к алмазу, использовали технический карбонитрид бора. Градуировка давления в камерах выполнялась по общепринятой методике [И], а температуры — с помощью термопары ПП-1 и по температуре плавления платины (2050° С) при давлении 50 кбар. Время выдержки при Т = onst и р onst составляло 1—10 мин, времена нагрева и нагружения 5—10 мин, скорость охлаждения равна 200 град сек. Образцы до и после деформации изучали методами рентгенографии и оптической микроскопии. [c.151]

Кристаллизация полимеров, в отличие от кристаллизации низкомолекулярных веш еств, проходит обычно не полностью, и при этом образуются метастабиль-пые кристаллы. При нагревании они плавятся в некотором интервале температур (АГпл иногда достигает десятков градусов). На практике верхнюю границу этого интервала принимают за экспериментальную температуру плавления полимеров. Равновесная температура плавления Г°пл обычно ниже экспериментальной Тил примерно на 5—20 °С. Наблюдаемые значения Тил и АГпл зависят от химической природы макромолекул, молекулярно-массового распределения, условий кристаллизации. В интервале плавления происходят процессы так называемого частичного плавления, связанные с постепенным расплавлением наиболее дефектных граней кристаллитов и постадийным плавлением кристаллитов разных размеров и различной степени дефектности. [c.135]

Так как в случае метода Бриджмена при высоких температурах невозможно визуально наблюдать положение фронта роста, то процесс кристаллизации ведут либо в режиме спонтанного зарождения, либо в режиме кристаллизации на затравку. В первом случае исходная шихта полностью расплавляется, а для усиления геометрического отбора в нижнюю часть контейнера устанавливается диафрагма с отверствием (см. рис. 71). Во втором случае предварительно с помощью термопары устанавливается определенное распределение температуры на нагревателе и находится область, в которой температура соответствует температуре плавления исходного вещества. Именно в этой области располагают контейнер с затравочным кристаллом таким образом, чтобы перед началом кристаллизации указанный кристалл частично (примерно наполовину) расплавился. [c.112]

Исследование кристаллических полимеров при температурах выше и ниже температур плавления их кристаллов было проведено нами совместно с А. В. Ермолиной на примере терилена и политрифторхлорэтилена. В этом исследовании электропографическим методом было показано, что интерфереп-циопные картины, полученные от образцов при температурах выше и ниже температур плавления их кристаллов, имеют между собой мпого общего. Совпадение основных максимумов на кривых распределения интенсивности когерентного рассеяния по углам для обоих полимеров дает возможность считать, что исследованные нами полимеры и в аморфном состоянии являются упорядоченными системами. Действительно, при построении кривых радиального распределения нами было обнаружено, что первые максимумы на кривых соответствуют расстояниям между атомами в молекуле полимера и являются следствием регулярного строения цепных молекул. Последние максимумы для обоих исследуемых полимеров соответствовали взаимному расположению молекул полимера (рис. 1). [c.117]

Здесь речь пойдет об ионных жидкостях вблизи их температур плавления (расплавах), свойства которых весьма близки к свойствам кристаллов с дефектами структуры. Из-за сильных электростатических взаимодействий соли в значительной мере сохраняют при плавлении ближнюю упорядоченность. Ближайшими соседями катионов остаются анионы, а вторую координационную сферу образуют катионы [291]. При плавлении расстояние максимального сближения уменьшается примерно на 0,15 А, а число ближайших соседей уменьшается (например, для щелочных галогенидов от 6 до 3,5) [562]. Объемные изменения при плавлении положительны (примерно + 20% для щелочных галогенидов), что указывает на образование пустот в расплаве. Пустоты могут выступать в качестве вакантных центров, соответствующих по своим размерам ионам, примерно по одной дырке на каждые шесть ионных узлов (квазирешеточная модель расплава), или могут иметь более или менее непрерывное распределение по размерам и расположению (дырочная модель), или, наконец, дефектность структуры можно представить в виде переплетающих линий, образованных вакансиями и ионами в междоузлиях, как в неупорядоченном кристалле (теория значащих структур) [93]. Для органических солей обычно предлагаются и другие модели для описания строения расплава и сохранения в нем отдельных особенностей кристаллической структуры. Так, например, характерное для солей R NX в кристаллическом состоянии перекрывание элкильных цепей соседних ионов R4N+. как предполагается, сохраняется и в расплаве [172]. [c.240]

Если в жидкой фазе присутствзгют примеси в относительно больших количествах, то они влияют на кинетические характеристики процесса и смещают температуры равновесия жидкость — кристалл, а также меняют плотность активных точек роста на перемещающейся поверхности кристалла. Кроме того, примеси наследуются в какой-то мере твердой фазой и меняют ее свойства [154]. Получение желательного распределения примесей требует привлечения специальных способов кристаллизации, нахождение которых должно быть облегчено построением соответствующей теории. Аналогичное положение имеет место при осаждении из пара [155, 156]. Изменение распределения примесей путем варьирования временной зависимости скорости кристаллизации требует построения теории захвата инородных атомов и образований из жидкости [14]. Свойства кристалла данного химического состава во многом определяются его структурным состоянием (количеством и распределением дефектов строения кристаллической решетки различного типа [139]). Так, например, плотность и распределение дислокаций, образующихся в кристаллах при их формирований из расплава, существенно зависят от скорости перемещения фронта фазового превращения и от атомного механизма процесса. При этом возможно образование линейных дефектов как непосредственно при кристаллизации, так и при охлаждении от температуры плавления. Решение вопроса о выращивании кристаллов, имеющих высокое структурное совершенство, необходимое для нужд науки и техники, должно основываться на специальной теории. [c.250]

Если теперь вновь обратиться к рассмотрению описанных выше предположений, высказанных Беллом и Дамбл етоном [16], а затем Лети и Ноелем [139], то следует сказать, что кристаллы в отожженных быстро закристаллизованных образцах, определенных авторами как ламелярные, не находились в них с самого начала, а образовались только при рекристаллизации при нагревании в процессе проведения термического анализа. При увеличении времени и температуры отжига происходило совершенствование кристаллов, которы плавились ранее при низких температурах и которые авторы методом исключения отнесли к кристаллам, близким по форме к снопообразным, но наличие которых на самом деле являлось только следствием распределения кристаллов в исходном образце по размеру и совершенству. Чем выше была температура отжига, тем в меньшей степеш протекала рекристаллизация и тем соответственно меньше становился второй пик плавления. Таким образом, авторы, не учтя в полной мере необратимого характера плавления, объяснили его е позиций обратимого процесса. Обычно кристаллы, более близкие по форме к ламелярным, являются исходными кристаллами, и их температура плавления увеличивается при повышении температуры кристаллиза- [c.240]

Для того чтобы объяснить наблюдаемые при растяжении увеличение температуры плавления, отсутствие пропорциональности между температурой плавления и размерами кристаллов, а также сужение температурного интервала плавления, необходимо иметь данные о плавлении таких образцов, которые не изменяются при нагревании. Иллерс [106] исследовал плавление вытянутых образцов полиэтилена, не давая им сокращаться. На рис. 9.33 приведены для сравнения кривые плавления невытянутого образца (кривая 1), вытянутого ненапряженного образца (кривая 2) и вытянутого напряженного образца с закрепленными концами (кривая 3). Поскольку пик плавления вытянутого образца такой же широкий, как пик плавления невытянутого образца, следует сделать вывод, что сужение пика плавления ненапряженного вытянутого образца может быть обусловлено в большой степени (если не полностью) релаксацией напряжений в образце вследствие частичного плавления и рекристаллизации, а совсем не обязательно сужением распределения кристаллов по размерам. Сопоставление теплот плавления напряженных и ненапряженных образцов показывает, что теплота плавления ненапряженных образцов на 1—3% меньше и что,, [c.270]

Определить экспериментально изменение температуры плавления в неравновесных условиях в зависимости от различных факторов значительно сложнее, чем равновесной температуры плавления. Зависимость последней от молекулярного веса, молекулярновесового распределения, давления и концентрации растворителя рассмотрено в разд. 8.5, Естественно ожидать, что температура плавления в неравновесных условиях аналогичным образом зависит от указанных факторов. Фактически же получить сведения по этому вопросу можно только из работ, в которых при исследовании равновесного плавления особое внимание было уделено устранению неравновесных эффектов, связанных с малыми размерами кристаллов и длительностью установ-.1ения равновесного состояния. Дополнительные данные, кроме тех, которые были уже рассмотрены в разделах, посвященных равновесному плавлению, отсутствуют. [c.311]

Смотреть страницы где упоминается термин Кристаллиты, распределение по температурам плавления: [c.313] [c.128] [c.24] [c.113] [c.168] [c.229] [c.83] [c.41] [c.320] [c.35] [c.289] [c.232] [c.209] [c.284] [c.125] [c.184] [c.193] [c.229] [c.251] [c.271]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология