Полосы начало или центр

Размытие полосы яда приводит к тому, что яд отравляет все новые активные центры при этом одновременно уменьшается концентрация яда в отравленной зоне. Очевидно, что из-за расширения полосы активность катализатора должна падать, но увеличиваться вследствие уменьшения степени заполнения поверхности ядом. При р = 1 влияние этих двух процессов компенсируется, и при линейном законе отравления активность со временем не меняется, вплоть до начала десорбции яда со слоя катализатора. Кроме того, следует учесть, что при уменьшении концентрации [c.263]

По теории Хюккеля для всех углеводородов следовало бы ожидать единой линейной зависимости с нулевым постоянным членом, т. е. единственной прямой линии, проходящей через начало координат. Поэтому наличие постоянных членов в зависимостях, представленных на рис. 19, непонятно и нуждается в объяснении. В то же время из рис. 19 сразу следует, что в пределах каждого класса углеводородов простой метод Хюккеля позволяет правильно оценивать относительные положения рассматриваемой самой длинноволновой синглетной полосы. Это несколько неожиданный результат, так как кажется более естественным сравнивать теоретические энергии возбуждений, вычисленные но методу Хюккеля, только с положениями центров тяжести полос возбуждения как в синглетное, так и в триплетное состояния. [c.177]

В уравнении (6.44) первое слагаемое в правой части дает центр, или начало колебательно-вращательной полосы, т. е. основной частоты первого обертона, и т. д. Если т положительно, т. е. равно (/+1) уравнение (6.42)], то получается серия линий [c.211]

Эти процессы на схеме изображаются различными стрелками. Начало и конец стрелок обозначены маленькими кружками, находящимися внутри больших кружков. (Чтобы стрелки, идущие из соседних вертикальных полос, не сливались, маленькие кружки начерчены либо выше центра, либо ниже центра круга. Спонтанное деление атомных ядер показано штриховкой. [c.42]

Нечто совершенно отличное наблюдается для алюминия, на контуре Кр -линии которого (рис. 6) можно обнаружить характерный перевал. Его появление объясняется существованием в алюминии двух полос энергии одной заполненной (и проявляющейся), и второй, относительно слабо заполненной, наличие которой обусловливает хорошую электропроводность этого металла и проявляется, в частности, в удовлетворительном совпадении наблюдаемой ширины КРх-линии (12—13 еУ) с шириной, подсчитанной по теории полусвободных электронов (11,6 еУ). Это согласие рассчитанной теоретически и экспериментально наблюдаемой формы Кр -полосы распространяется даже на некоторые детали в строении последней. Как было указано (стр. 26), возрастание М Е) в решетке металла продолжается до тех пор, пока радиус-вектор в пространстве импульсов, исходящий из центра зоны Бриллюэна, не достигнет впервые пределов зоны. Для алюминия это соответствует энергии электронов, равной 7,2 еУ. После этого должен обнаруживаться постепенный спад кривой интенсивности и вторичное ее возрастание за счет электронов, заполняющих вторую зону Бриллюэна. В соответствии с этими выводами теории, кривая интенсивности Кр -полосы алюминия обнаруживает первый максимум на расстоянии около 7 еУ и второй горб, удаленный от начала полосы на расстояние около 12 еУ. Резкий обрыв коротковолнового края полосы объясняется теми же причинами, что и у магния, и типичен для металлов. [c.42]

Нисходящая хроматография на бумаге была впервые применена для разделения аминокислот в гидролизатах белка . Предложенные тогда простые приборы применяются и в настоящее время. Главной частью является длинная узкая полоса фильтровальной бумаги, верхним концом погруженная в стеклянный сосуд с растворителем. Сосуд этот делается из широкой стеклянной трубки, запаянной с обоих концов, но имеющей довольно широкое продольное отверстие сверху. Погруженный конец бумаги удерживается в сосуде предметным стеклом. Другой конец свободно свисает вниз через находящуюся на некотором расстоянии стеклянную палочку в камеру, для которой авторы методики рекомендовали использовать фановые трубы. Снизу труба устанавливается на плотно подогнанном подносе из толстого листа свинца. На дно камеры наливается тот же растворитель, чтобы камера была насыщена его парами. Стеклянный сосуд устанавливается сверху, в расширении фановой трубы, и верхнее отверстие ее закрывается хорошо притертым стеклом. Так как можно взять довольно длинную фановую трубу, то и полосы фильтровальной бумаги могут быть длинными, что позволяет достигать хорошего разделения находящихся в смеси веществ. Для одномерной хроматограммы применяют полоски бумаги 1,5 см щирины и 20—56 см длины. На верхнем конце на расстоянии 5 см от края проводят простым карандашом линию— начало. В центре этой линии наносят 2—5 мкл ( il) исследуемого раствора. Большие количества наносить не следует, так как тогда пятна получатся размазанные. Если раствор очень разбавленный, то можно, высушив нанесенное количество, снова добавить на то же место еще такое же количество вещества, два-три раза, каждый раз тщательно высушивая. Затем конец бумажной полосы погружают в сосуд с растворителем так, чтобы карандашная метка не была погружена в растворитель, опускают другой конец в фановую трубу, плотно закрывают сверху стеклом и оставляют на длительное время. Скорость движения зависит от сорта бумаги. Так, например, для бумаги ватман № 1 за 6 часов растворитель (фенол-вода) проходит 15—25 см, за 24 часа — 30—50 см. Конечно, для но- [c.108]

Простая осцилляция от начала до конца цепи соответствует переходу О -> 1. Следующий вид — осцилляция электронов от начала и от конца цепи к середине и обратно таким образом переход 0 > 2 не вызывает роста дипольного момента и поэтому не дает полосы поглощения в случае гранс-молекулы или других молекул с центром симметрии. Молекула, имеющая цис-строение за счет центральной двойной связи, условно показанная на рис. 22, об- [c.422]

НЫХ спектрах двухатомных молекул. Однако эта частота обозначается как начало или центр полосы. [c.190]

ТОНОВ этот член возможно заменить значением представляющим собой частоту начала (или центра) полосы, как определено уравнением (29.14) следовательно, уравнение (29.19) может быть записано следующим образом [c.194]

Постоянные В и В" являются значениями В начального и конечного состояний молекулы, между которыми происходит колебательный переход. Частота как и ранее, есть частота центра (начала) полосы. Если молекула имеет результирующий момент количества движения, вследствие чего возможен переход прй Д/, равном нулю, то выражение для частот линий [c.197]

Предыдущие вычисления дают изменение частоты начала колебательной полосы, обусловленное существованием двух изотопных форм молекулы. Вследствие того, что выражение для частот всех вращательных линий полосы имеет частоту центра в качестве постоянного члена, очевидно, что все линии полосы будут смещены на одну и ту же величину, что и начало. Другими словами, наличие второго изотопа молекулы смещает всю полосу целиком на величину, определяемую вышеприведенным уравнением. Если р больше единицы, изотопическое смещение Ду происходит в направлении более низких частот, и наоборот, если р меньше единицы, то смещение происходит в противоположном направлении. [c.203]

Колебательно-Еращательные спектры. Для получения этих спектров требуется техника, позволяющая обеспечить высокое разрешение в инфракрасной области. До последнего времени к-огда для регистрации инфракрасного излучения начали применять фотосопротивления (сульфид, селенид и теллур ид свинца),, наилучшее разрешение достигалось при регистрации фотографическим способом, а не с помощью термопар. Поэтому для исследования вращательной тонкой структуры- колебательной полосы было желательно использовать полосы, находящиеся в так называемой фотографической области инфракрасного спектра. Трудность состояла в том, что интенсивные линии инфракрасного спектра лежат в области с большими длинами волн, а фотографическая область содержит сравнительно слабые обертоны и комбинационные полосы. В течение последних лет Герцберг с сотрудниками и другие исследователи сумели преодолеть указанное затруднение, используя многократное отражение луча и увеличивая таким образом путь, на котором происходит поглощение. Вращательная тонкая структура колебательной полосы зависит от симметрии молекулы и от изменения колебательного состояния,, которому отвечает эта полоса. В частности, для линейных молекул имеется набор колебательных переходов 2—2, П—И, П—П и т. д. Полосы Е—Е имеют простые ветви Р и Я (соответствующие-изменению вращательного квантового числа J на —1 и +1) о одной недостающей вращательной линией между этими двумя линиями полосы П—И и П—П имеют, кроме того, и ветвь Q (соответствующую ЛУ=0), Для молекул с центром симметрии вращательные уровни при обмене одинаковых ядер оказываются поочередно симметричными или антисимметричными. Следствием этого является чередование интенсивностей вращательных ли- [c.14]

Первая группа локализованных состояний приурочена к части спектра, лежащей непосредственно над верхней границей верхней заполненной полосы. В подавляющей большинстве случаев эти состояния обусловлены наличием в решётке чуждых, загрязняющих атомов и дают начало так называемым уровням загрязнения . В первую очередь к числу их относятся уровни из энергетического спектра атомов активатора или основных элементов решётки, не подчинённых нормальной периодичности. Появление этих уровней в спектре кристалла схематически может быть представлено следующим образом. При введении чуждого, атома в решётку некоторые из его энергетических уровней будут расщеплены в полосы, сольются с энергетическим полосами кристалла и, став периодичными, потеряют связь с родоначальным атомом. Некоторые из уровней, наоборот, окажутся в области запрещённых энергий. Они будут локализованы в пределах своего атома и не испытают заметного расщепления, поскольку соответствующие периодические состояния в решётке отсутствуют. Локализация подобных уровней, конечно, не очень строга и есть результат экспоненциально затухающей вероятности распределения с родоначальным атомом как центром. Источником локализованных состояний могут служить не только чужеродные атомы. Совершенно аналогично и поведение основных элементов решётки, если по той или другой причине они не участвуют в нормальной периодичности кристалла (избыточные против стехиометрической формулы компоненты). Если спектр включения богат уровнями, а полоса запрещённых энергий достаточно широка, то не исключена возможность локализации в ней нескольких самостоятельных уровней одного и того же атома. [c.281]

Для рассмотрения хроматографического процесса выбрана система координат, начало которой находится в сечении О—О (рис. 1) посередине между центрами полос компонентов (мак- [c.36]

В этой главе мы исследуем явление колебательного движения ионов и использование этого явления для изучения структуры раствора. Подобные исследования позволяют обнаружить присутствие ионных пар в растворе, изучить природу ионных центров. Этот метод дает возможность также понять природу сил, способствующих образованию ионной пары. Для одного частного случая рассматривается термодинамическое описание процессов обмена ионами между ионными центрами. Наконец, рассматривается комплекс сил, действующих на ионы щелочных металлов в растворе, и приводятся соображения о происхождении этих сил. Инфракрасные спектры поглощения, возникающие при колебании ионов щелочных металлов, проявляются как широкие полосы средней интенсивности в области частот дальнего инфракрасного спектра или в меньшей степени в средней инфракрасной области. На рис. 1 приведены типичные спектры. Кривая 1 показывает пропускание растворителя, а кривая 2 — пропускание раствора. Начало отсчета при снятии обеих кривых было одинаковым. Рассчитанная из этих кривых интенсивность поглощения Л=lg(Гo/T) нанесена на правой ординате рисунка. В табл. 1 приведены значения колебательных частот максимумов поглощения для ряда солей щелочных металлов [c.170]

V, молекулы С Н2-С Н2. Полоса около 800 см наблюдалась в инфракрасном спектре этилена также Томпсоном и Гаррисом [3973], которые отнесли ее к одной из основных частот молекулы С2Н4. Слабую полосу поглощения в этой области спектра этилена наблюдал еще Кобленц [1139]. Однако последующие исследователи колебательного спектра этилена игнорировали это наблюдение, полагая, что в спектре, полученном Кобленцом, эта полоса принадлежала не этилену, а примеси. Арнетт и Крауфорд [568] специально исследовали инфракрасный спектр этилена в области полосы с центром вблизи 800 см , разрешили и проанализировали ее вращательную структуру и определили начало полосы при 810,3 см . Это значение и было приписано Арнеттом и Крауфордом частоте так как при этом достигается более удовлетворительное отнесение полос с центрами при 2046,5 и 1656 см к частотам Ув +Ую и 2у1о, соответственно Окончательное доказательство правильности отнесения частоты предложенного Арнеттом и Крауфордом [568], было дано в результате расчетов основных частот молекул этилена и его дейтерозамещенных, выполненных Свердловым и Пахомовой [366]. В настоящем Справочнике принимается = = 810,3 сж [c.559]

ДО 4,7(1 бутадиен обладает сильной полосой поглощения 3,27 р, а каждый из бутиленов (бутилен-1, цис- и я )оанс-бутилен-2 и изо бутилен), кроме того, имеет сильную полосу с центром 3,4 р.. Сле довательно, анализ в этом случае основывается на измерении цоглощенйя для длины волны 3,4 fi. Спектральный состав излучения с самого начала ограничивается интервалом длин волн от 1 до 4,7 fj. тем, что температура источника устанавливается в 800° (нри такой температуре максимум энергии приходится на длину волны 2,7 ц.), а также использованием кварцевого окошка в оболочке источника. Селективность болометров для длины волны 3,4 р. достигается тем, что они находятся в непосредственном соприкосновении с пленкой этилцелпюлозы, сильно поглощающей излучение с длиной волны 3,4 fi, но не 3,27 fi. Проба бутадиен-бутиле-новой смеси находится в кювете С . Пучки света уравниваются посредством экрана D. Если теперь в кювету поместить пробу с более высоким содержанием бутиленов, на болометр попадет меньше энергии и с помощью усилителя будет получена запись, которая по сравнению с калибровочной кривой покажет состав смеси. [c.658]

Решающая роль протонных кислотных центров в активности цеолитов типа X и V выявляется, например, при сопоставлении интенсивности поглощения ОН-групп в областях 3650 и354 0см и результатов крекинга кумола [4] на цеолите СаУ с различной степенью обмеца (рис. 3.12). При степени обмена 55—60% катионы Са2+ начинают локализоваться в а-полостях, что идентифицируется по моменту начала их взаимодействия с пиридином-и появлению полос поглощения ОН-групп в области 3650 см . Возникновение доступных ОН-групп в а-полости цеолита приводит к росту каталитической активности в крекинге кумола. При дальнейшем повышении степени о бменв кривые активности в крекинге и кривые (Поглощения ОН-групп изменяются параллельно. [c.36]

В случае о/)то-нитроанилина, адсорбированного на алюмосиликате 08А-1 (рис. 18), полоса поглощения сдвигается к более коротким длинам волн с ростом заполнения поверхности от 3- 10" до 3-10 молекул на 1 см . Очевидно, по мере того как заполнение растет, средня-я величина возмущения, создаваемая полем поверхности, уменьшается. О соблюдении закона Бера при высоких степенях заполнения (1—ЗХ ХЮ 2) свидетельствует прямолинейная зависимость (рис. 19), при экстраполяции проходящая через начало координат. Однако при малых заполнениях наблюдают отрицательные отклонения от закона Бера. Хотя это может быть объяснено на основании изменения молярного коэффициента экстинкции с заполнением, другая интерпретация может быть получена из рассмотрения характерного спектра этого красителя. Сопряженная кислота орто-ятро-анилина имеет главную полосу поглощения в ультрафиолетовой области при 2740 А, тогда как основная форма обнаруживает максимумы при 3700 и 2680 А. Прямое измерение кислотной формы этого красителя нельзя осуществить из-за наложения полосы 2680 А его основной формы. Полоса в области 4150—4350 А для адсорбированного красителя соответствует полосе 3700 А основной формы, сдвинутой к более длинным волнам под влиянием поля полярной поверхности. Следовательно, любая доля красителя, которая превращается в сопряженную кислоту при взаимодействии с кислотным центром поверхности, не должна влиять на интенсивность поглощения, измеряемую в области 4150—4350 А. Как только все кислотные центры поверхности окажутся занятыми, последующая [c.44]

Для частот колебаний v,, v< , v , v a Конн и Сезерленд [1160] и Ву [4340] принимали значения центров соответствующих полос, измеренных Левиным и Мейером [2597] в инфракрасном спектре газообразного этилена, который был получен на спектрометре с высокой дисперсией. В дальнейшем Гэллоуи и Баркер [1646] разрешили и проанализировали вращательную структуру полос V7, Vg и v и определили начала этих полос. Для частоты v a в работе [1646] было принято значение, найденное Левиным и Мейером. Герцбергом [152] это значение было приведено к вакууму. В настоящем Справочнике для частот v,, Vg, v , V12 приняты значения, рекомендованные Герцбергом [152 на основании данных Гэллоуи и Баркера [1646] и Левина и Мейера [2597] Погрешности определения принятых значений частот V7, V9, Vil и V]2, по-видимому, не превосходят 2 [c.558]

Важная отличительная черта длительного фотолиза этих солей (т. е. эффекта получения изображения) состоит в том, что здесь, так же как и в случае бромида серебра, равномерное освещение поверхности вызывает образование отдельных металлических зародышей. Если не учитывать возможных аномальных скоростей в начале облучения, то скорость фотолиза люжно считать постоянной и не зависящей ни от перерывов облучения в вакууме, ни от непрерывного выделения металлического продукта. Прежде всего нужно выяснить, каким путем однородное освещение вызывает рост зародышей. Первая попытка объяснения этого явления была сделана Моттом [61], который предположил, что процесс разложения включает перенос как ионов, так и свободных электронов. Облучение ВаЫ,. светом с "к = 2Ъ >7к, соответствующим длинноволновой части полосы поглощения решетки, вероятно, приводит к появлению свободных электронов, так же как и в AgBr. Эти подвижные электроны движутся по кристаллу, пока они не захватываются некоторыми неизвестными чувствительными центрами , возможно, анионными вакансиями. Предположим, что ловушка захватывает два электрона и таким образом заряжается отрицательно после этого она притягивает ион Ва , находящийся в междуузлии, который диффундирует по направлению к ней и получает два электрона таким образом, ловушка восстанавливается и процесс может начаться вновь. В результате повторного захвата двух электронов и одного Ва к зародышу добавляется еще один атом бария. [c.115]

Корреляция с оптическими данными. Выцветание полосы поглощения бактериохлорофилла с центром вблизи 870 нм на свету наблюдается in vivo до 1 К. С использованием импульсного лазера показано, что выцветание происходит за время менее 1 МКС после начала вспышки квантовый выход процесса равен 0,9—1,0. Это доказывает, что компонента бактериохлорофилла, поглощающая при 870 нм, является центром первичной фотохимической реакции в бактериальном фотосинтезе. Стационарная концентрация неспаренных электронов в пределах ошибки эксперимента совпадает с концентрацией молекул бактериохлорофилла, переставших в результате освещения поглощать свет 870 нм. Кроме того, кривые нарастания и спада сигнала ЭПР и изменения оптического поглощения при 870 нм в основном совпадают. Отсюда вытекает необходимая связь между данными ЭПР и оптической спектроскопией, позволяющая идентифицировать источник светоиндуцированного сигнала ЭПР как свободный радикал, образующийся из бактериохлорофилла. [c.415]

Было показано [6, 7], что большинство полярных центров в эпоксидно-диаминовых сетках (например, гидроксильные груп пы, образующиеся в ходе реакции сшивания, и аминогруппы) принимает участие в образовании меж- и внутримолекулярных водородных связей. В самом деле, при обычных температурах полоса ИК-спектра, соответствующая деформационным колебаниям гидроксильной группы, претерпевает характерный сдвиг от значений, свойственных свободным ОН-группам (3600 см ) до значений, характерных для групп, образовавших водородную связь (3440 см ) [8]. В работе [7] установлено, что для гомолога изученной эпоксидно-диаминовой системы внутримолекулярные водородные связи разрываются только тогда, когда полимер нагревается выше своей температуры стеклования. И наоборот, можно ожидать, что состояние водородных связей будет оказывать влияние на релаксационное поведение трехмерной сетки. На рис. 30.3 приведен график зависимости волнового числа, соответствующего частоте деформационных колебаний ОН-групп в системе ТГДДМ—ДДС, от температуры. Из рисунка следует, что с увеличением температуры происходит смещение полосы поглощения, указывающее на протекание процесса, подобного стеклованию, и соответствующая ей частота приближается к значению, характерному для неассоциированной, или свободной, водородной связи. Заслуживает внимания тот факт, что для влажной смолы процесс перехода начи- [c.473]

Сила / положительна, если х отрицательно, и наоборот, на основании чего можно сделать вывод, что полимерные молекулы стремятся собраться при г = Го х = 0). В большинстве опытов исходное распределение растворителей и полимера однородное и формирование градиента плотности происходит одновременно с образованием полосы полимера. Это сложный процесс, характер которого зависит от скоростей различных седиментационных процессов. Представляет интерес рассмотре ть гипотетический случай, когда градиент плотности был установлен до того, как началась седиментация полимера. Практически примерно так обстоит дело в тех системах, в которых скорость образования градиента плотности высока по сравнению со скоростью образования полосы полимера. Теперь рассмотрим, что будет происходить с полимером под действием силы /, выражаемой уравнением (X111-3), если исходное распределение полимера было однородным в широком интервале значений (рис. 290). В предположении, что уравнение (XII1-3) применимо во всем интересующем нас интервале, можно считать, что каждая полимерная молекула подвергается действию силы, пропорциональной расстоянию от центра л = 0. На ранних стадиях процесса влияние диффузии будет незначительно, за исключением краев Р и Q, так как только в этих точках имеется градиент концентра- [c.424]

На образцах меди с очень тонко подготовленной поверхностью, помещенных в раствор хлористого калия, вскоре образовались резко очерченные коричневые точки, расположенные главным образом вблизи краев образца и у основания. Точки, расположенные в центре, распространяются во всех направлениях, но более быстро книзу, образуя небольшие овальные участки, на которых появляется темный осадок, хорошо держащийся на поверхности. На образцах, вынутых из раствора, через некоторое время обнаруживаются хотя и темные, но многочисленные цвета побежалости, распололсен-ные в последовательности, указывающей, что пленка наиболее толста там, где она начала образовываться. Коррозия от пятен, находящихся вблизи краев, распространяется внутрь в виде горизонтальных полос, следующих основному направлению шлифовки. Цвет этих полос также изменяется в обычной последовательности. Окраска постепенно распространяется до тех пор, пока не покроет большую часть погруженной поверхности. Желатинообразных продуктов корро-, зии не образуется и, как на алю.минии, происходит постепенный переход осадка типа А в тип D. [c.463]

Капилляр для определения температуры плавления прикрепляют к термометру маленьким резиновым кольцом, которое получают, отрезая тонкую полосу от конца резиновой трубки. Кольца время от времени нужно менять. Закрепление нового капилляра кольцом облегчается тем, что использованный капилляр оставляют на. месте. Капилляр должен быть тесно прилот к терм о.метру так, чтобы вещество было на одном уровне с центром шарика термометра, который находится в центре колбы и полностью погружен в нее. Если температура плавления приблизительно известна, баню можно быстро нагреват , до температуры при.мерно на 20° ниже ожидаемой. На протяжении последних 15—20° нагревание должно быть медленным и равномерным (2° в минуту). Наблюдают за веществом и записывают температуру начала размягчения и конечную температуру плавления. Для проведения следующего определен 1я колбу из стекла пирекс можно снять и о.хладить струей воздуха. ес. я те.мпература бани выще 150° если же температура бани ниже 150°, то колбу можно погрузить на 30 сек. в стакан с водой емкостью 600 мл. [c.41]

Основные открытия Хьюбела и Визеля начались с установления того факта, что в первичной зрительной коре единственными элементами с антагонизмом центра и периферии являются окончания входных волокон от ЛКЯ. Простейшее свойство корковых клеток — реагирование только на световые полосы или границы определенной ориентации в определенном месте поля зрения. Клетки с такими свойствами называются простыми клетками. Более сложной является реакция на полосу или границу определенной ориентации, но предъявляемую в любом месте поля зрения. Клетки с таким свойством, сигнализирующие об ориентации независимо от положения, называются сложными клетками. К другому типу относятся реакции на полосы определенной длины и ширины ранее они назывались сверхсложными-, некоторые исследователи рассматривают их как вариации двух первых типов. Клетки можно классифицировать не только по этим свойствам, но и по тому, с каким глазом они больше связаны (по глазодоминантности), а также по чувствительности к движению. [c.447]

Последняя стадия приготовления окислительных катализаторов (активация) осуществляется во время самого процесса окисления, что является его характерной особенностью. По данным Оржехов-ского и Маккормака [24], серебряный катализатор, используемый при окислении этилена в окись этилена, достигает постоянной активности только через 150 ч после начала его работы. Под влиянием реакционной газовой смеси первоначальный фазовый состав катализатора часто изменяется. В литературе уже давно отмечалось, что коричневая пятиокись ванадия во время работы становится черной. Данные микроскопического анализа показывают [44], что цвет изменяется вначале на поверхности зерна, затем темная полоса перемещается постепенно к центру. Следовательно, по [c.27]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология