Таблицы характеров кристаллов

Проведенные исследования позволяют считать таблетку упруго-пластично-вязким телом. По результатам опытов (см. таблицу), по характеру развития деформаций были определены структурно-механические типы таблеточных масс. Оказалось, что системы, относящиеся к П1 структурномеханическому типу, прессуются, как правило, при сравнительно больших давлениях порядка 2000—4000 кг см и при малых скоростях обычных роторных таблеточных машин. Особенности технологии обусловлены химической нестойкостью препаратов их нельзя гранулировать во влажном состоянии и вводить вспомогательные вещества. Такие таблеточные смеси плохо формуются, так как обладают упругими свойствами вследствие значительного развития быстрых эластических деформаций. Поэтому для получения таблеток заданной плотности и прочности при определенном давлении на таблеточных машинах должна соблюдаться определенная скорость прессования. При увеличении скорости наблюдается расслаивание таблеток. Объяснить это можно тем, что при уменьшении скорости увеличивается время выдержки под давлением и сообщаемая извне энергия успевает полностью распределиться внутри системы при этом устраняются межчастичные напряжения, происходит беспрепятственное и последовательное перемещение кристаллов друг относительно друга до образования структурированной системы заданной плотности и прочности. [c.206]

Таблица 3.3. Характеры точечной группы Vh, изоморфной пространственной группе кристалла полиэтилена [1894]

Таблица 43 Характеры представлений для кристалла 2п8

Из приведенной таблицы видно, что по сравнению с молекулой ионный характер кристалла значительнее выражен, в результате чего происходит почти полный перенос заряда. Этот перенос, однако, не может быть абсолютно полным. Действительно, можно рассматривать волновую функцию всего кристал- [c.332]

Фактор-группа включает все те операции пространственной группы, которые не представляют собой трансляции на целые кратные параметров решетки. В фактор-группе кристалла нафталина появляются следующие операции инверсия в некотором месте (в центре молекулы), отражение в плоскости ас с последующим скольжением а 12 в плоскости ас и поворот вокруг оси Ь на 180° с последующей трансляцией Ы2 вдоль оси Ь. Точечной группой, которой изоморфна эта фактор-группа (включая операцию идентичности), является группа Сзй, таблица характеров которой приведена в табл. 1. Точечные группы и таблицы их характеров приведены [c.518]

Таблица 45 Характеры представлений для кристалла кальцита (группа

Различия в поглощении света в разных направлениях, которые очень легко измерить в кристалле, зависят только от симметрии кристалла и могут быть определены из таблицы характеров фактор-группы. Поскольку длина волны поглощаемого света очень велика по сравнению с размерами решетки, то хорошим приближением является предположение, что могут встречаться только те переходы, в которых волновой вектор одинаков в начальном и конечном состояниях . Если основное состояние описывается выражением (12), относящимся к к = О, то в этом приближении все верхние состояния относятся к нулевому волновому вектору, а все остальные правила отбора являются правилами отбора фактор-группы. Это опять-таки может быть продемонстрировано на кристаллах нафталина и антрацена Р2 а). Переход из состояния типа симметрии Го в верхнее состояние с симметрией Гд разрешен в том случае, когда прямое произведение для перехода содержит полностью симметричное представление, а именно [c.524]

Данные таблицы показывают, что даже для плотнейших упаковок около V4 всего объема кристалла приходится на пустоты между атомами. В простой кубической структуре объем пустот составляет около половины объема кристалла, а в тетраэдрической — около /3 всего объема твердого тела. У селена и теллура на объем атомов приходится менее V4 всего объема кристалла. Со структурой и характером сил взаимодействия атомов связаны механические, тепловые, электрические и другие физические свойства металлов. Поэтому для глубокого понимания свойств как твердых тел, так и жидкостей необходимо детальное знание их структуры и электронной конфигурации атомов, из которых эти тела состоят. Особенно важно располагать экспериментальными данными о влиянии давления, температурных и концентрационных изменений на структуру вещества. [c.169]

Таблица корреляций является просто выражением того, что в подгруппе (локальная группа Сг) частично сохраняется симметрия группы (или пространственной группы Очн, или точечной группы молекулы Ови)-Таким образом, все те классы симметрии, которые при выполнении операции инверсии в имеют характер +1, коррелируют с локальной группы, так же как и классы симметрии фактор-группы которые симметричны по отношению к операции инверсии, и так далее. Симметрией молекулы в кристалле фактически является локальная симметрия, и поэтому можно просто коррелировать каждое колебание молекулы с соответствующим ему классом рассматриваемой группы Сг и предсказать его спектральную активность, применяя правила отбора, соответствующие группе Сг (т. е. колебания, которые относятся к типу Аи, будут активны в инфракрасном спектре, в то время как колебания, относящиеся к типу Ag, будут активны в спектре комбинационного рассеяния). Эта процедура называется анализом локальной симметрии [44]. [c.585]

Этот раздел вводится для лучшего понимания свойств симметрии различных объектов,. с которыми придется иметь дело в дальнейшем. Рассмотрим молекулу или кристалл, принадлежащие к определенной группе симметрии. В дальнейшем эту группу можно описать таблицей характеров, как это для частных случаев сделано в табл. 7, 8, 10 и 11. Каждая из величин г1з , М , Му, Мг, и т. д. или каждое нормальное колебание принадлежат одному из представлений группы, поэтому их поведение при действии операции симметрии определяется соответствующим характером. Это особенно наглядно в случае одномерных пред- [c.94]

Классификация трансляционных колебаний решетки (включая акустические моды) проводится точно таким же способом, только каждая структурная группа рассматривается как индивидуальный объект. В молекулярных кристаллах такими объектами обычно являются молекулы, однако аналогично можно рассматривать ионы в ионных кристаллах. Акустические моды легко классифицируются, так как при трансляции всей элементарной ячейки они преобразуются так же, как декартовы координаты X, у, г. В таблицах характеров обычно указывается, к каким неприводимым представлениям относятся эти координаты, но следует следить за тем, как обозначены кристаллографические оси и в каком соответствии они находятся с выбором [c.370]

Характеры неприводимых представлений по операциям симметрии или типы симметрии колебаний даны для всех точечных групп Б таблицах, которые приводятся в учебниках и монографиях по симметрии молекул и кристаллов, молекулярной спектроскопии и теории групп. В качестве примеров приведены таблицы характеров (типов симметрии) для пяти точечных групп симметрии С20, Сгл, Ьг/1, Сзи и Озн (табл. 1Х.1). В таких таблицах кроме операций симметрии, образующих данную точечную группу, и характеров приводятся и правила отбора для ИК и КР спектров, а также указывается, к какому типу симметрии относятся трансляции и вращения относительно системы главный осей. [c.201]

Посмотрим, на какие неприводимые представления групп (q) может распадаться представление, определяемое движениями атомов в кристалле, в случае, когда конец волнового вектора q находится в одной из симметричных точек зоны Бриллюэна. Будем считать, что необходимые таблицы характеров нам известны. Пусть [c.386]

Такое поглощение спирта мочевиной было в последующем подтверждено и в опытах, проведенных при различных количественных соотношениях метанол мочевина и метанол ксилол. Полученные результаты приведены в таблице. Можно видеть, что в применявшихся экспериментальных условиях при образовании аддуктов количество спирта, поглощаемое 100 г мочевины, остается практически постоянным. К сожалению, дальнейшее исследование природы этого поглощения метанола мочевиной провести не удалось. Однако возможно, что оно не обусловлено образованием химических соединений на поверхности кристаллов мочевины, а представляет собой явление физического характера. Это предположение основывается на двух явлениях 1) при других спиртах наблюдается такое же поглощение, но в меньших количествах, хотя, если бы эта абсорбция была вызвана химической реакцией, то количество связываемого спирта должно было изменяться 56 [c.256]

Для изучения свойств соединений часто получают их в чистом состоянии, применяя для этого кристаллизацию, выпаривание, сублимацию, фильтрование, перегонку и другие операции. Это—приемы препаративного метода исследования. Использование этого метода ограничено. С его помощью не всегда удается исследовать растворы, сплавы, стекла. Часто встречаются и экспериментальные трудности например, отделить кристаллы от маточного раствора становится сложным, если он обладает большой вязкостью, а соль разлагается под действием растворителей, служащих для отмывания раствора. Еще труднее отделить твердое вещество от жидкого при высоких температурах или разделить сплав на составные части. Для того чтобы выяснить характер взаимодействия веществ, т. е. узнать, дают ли они между собой механические смеси, растворы или химические соединения, необходимо /ибо отделить их друг от друга, либо применить другой метод, позволяющий установить природу и состав образующихся в системе соединений, не прибегая к их выделению и анализу, а именно метод физико-химического анализа. С его помощью устанавливают зависимость между изучаемым свойством и составом системы и выражают результаты исследования в виде диаграммы состав—свойство. Это целесообразнее, чем воспроизведение результатов опытов в виде таблиц (они недостаточно наглядны и требуют интерполяции) или формул (их составление трудоемко и не всегда осуще твимо). А главное — анализ диаграммы состав—свойство позволяет определить число и химическую природу фаз, г]заницы их существования, характер взаимодействия компонентов,наличие соединений, их состав и относительную устойчивость — словом, получить обширную и содержательную информацию. [c.254]

Из полученных экспериментальных данных видно, что с ростом содержания примеси в исходном растворе ее концентрация и в осадке и в отмытых кристаллах увеличивается. Состав маточного раствора остается при этом практически постоянным, за исключением тех случаев, когда исходное содержание примесей в жидкой фазе оказывается ниже их растворимости в данной системе при 20°. Связь между содержанием примеси в осадке и ее исходной концентрацией в растворе имеет сложный характер. Она обусловлена одновременным течением нескольких процессов, о которых мы упоминали выше (соосаждение, адсорбция и внедрение). Концентрация же примесей в отмытых кристаллах, наоборот, находится в прямой зависимости от ее первоначальной концентрации в жидкой фазе. Отношение х1а, как это видно из данных таблицы, близко к постоянной величине. Линейная зависимость в данном случае объясняется тем, что величина концентрации двухромовокислого калия или азотнокислой меди в кристаллах азотнокислого калия определяется в основном процессом внедрения. Величину х1а мы будем в дальнейшем называть коэффициентом захвата К. Рассмотрим зависимость К от различных факторов. Судя по полученным экспериментальным данным, коэффициент захвата бихромата калия азотнокислым калием увеличивается с увеличением времени перемешивания раствора для исходных температур кристаллизации 40 и 80°. [c.66]

Здесь - к — волновой вектор, полученный путем применения операции, обратной Г, к исходному волновому вектору к, а Г Р, Ро) характер молекулярной волновой функции ф " при преобразовании, необходимом для восстановления стандартного положения координатных осей в /-м месте (определяемом операцией Ро), после применения операции Р. Таблица, аналогичная табл. 4, может быть составлена подобным образом для любого молекулярного кристалла. [c.523]

В нитридах железа можно предположить преобладание ионной связи над ковалентной при невысокой концентрации электронного газа. Вернемся теперь к спектрам титана в нитриде, /(-спектр эмиссии титана в нитриде сопоставлен с рентгеновским /С-краем поглощения титана в этом соединении. При рассмотрении данных таблицы заметен прежде всего единообразный коротковолновый характер смещения точек спектра эмиссии титана в нитриде по сравнению с металлом. Сдвиг /Ср,-полосы титана величиной в 1 эв, вычитаясь из сдвига начала края поглощения титана в ту же сторону на 5,2 эв, обусловливает наличие энергетической щели (между валентной полосой атома титана и полосой проводимости кристалла) величиной 4,6 эв и является признаком значительной степени поляризации связи в нитриде. Об этом же свидетельствует изменение хода коэффициента поглощения в начальной области края нитрида, где длинноволновый максимум несколько сдвинут в сторону меньшей энергии [c.144]

Действие кристаллического поля на колебательный спектр кристаллов легко можно объяснить, по крайней мере качественно, если учесть, что на колебания молекул в кристалле оказывает возмущающее воздействие окружение. Это воздействие и само окружение обладают определенной симметрией, которая может быть ниже симметрии свободной молекулы. Тогда колебания следует классифицировать по неприводимым представлениям группы позиционной симметрии. На практике в этом случае удобнее всего исходить из таблиц корреляции между группой симметрии свободной молекулы и группой позиционной симметрии. Это можно сделать, сравнивая значения характеров этих двух групп и рассматривая только те операции симметрии, которые являются общими для обеих групп. Таблицы корреляции между подгруппами различных групп составлены для большего числа групп [47]. Однако следует соблюдать осторожность при пользовании этими таблицами, так как в некоторых случаях [c.377]

Как видно из таблицы, параметры, характеризующие тепловое движение атомов, а следовательно, и факторы Дебая — Валлера, неодинаковы для различных рефлексов. При этом амплитуда колебаний атомов в направлении [/гОО] почти в два раза больще, чем в остальных направлениях. Это свидетельствует об анизотропном характере тепловых колебаний атомов в кристаллах ЫаР. [c.82]

В табл. 18 приведены данные по содержанию железа в маточном растворе производственной установки. Из таблицы видно, что большая часть железа находится в наиболее нежелательной форме — в виде трехвалентного железа, что сказывается на характере получаемых кристаллов сульфата аммония. [c.106]

Элементы, располагающиеся в периодической таблице правее и ниже бора, находящегося в подгруппе 1ПБ, другими словами, невдалеке от линии,, проходящей через 3, ЗЬ, Те, дают простые вещества, обладающие как металлическим, так и неметаллическим характером. Их полиморфизм (разнообразие форм) иллюстрирует рис. 3.3. В качестве критерия метал-личиости или неметалличности могут быть.выбраны самые разнообразные свойства, однако наиболее однозначным показателем является легкость протекания электрического тока, или электропроводность. Помимо величины электрического сопротивления следует учитывать также и температурный коэффициент сопротивления. Кристаллы, которые проявляют нормальную металлическую проводимость (повышение сопротивления с увеличением температуры), на рисунке помечены буквой М (металлический характер). Кристаллы, у которых с повышением температуры электрическое сопротивление уменьшается, являются полупроводниками, и их можно рассматривать как особый случай изоляторов, в которых неметаллические свой- [c.100]

Некоторые операции симметрии линейной группы присутствуют также в пространственной группе. Поскольку колебания индивидуальных цепей в кристалле не изменяются существенно (однако имеются определенные соотношения фаз колебаний разных ценей), это означает, что колебание этой линейной группы должно вести себя так же по отношению к общим операциям симметрии, как и колебания пространственной группы. Следовательно, в таблицах типов симметрии для линейной и пространственной групп характеры (симметрии) для этих операций подобны. Каждый тип симметрии линейной группы коррелирует с типом симметрии пространственной группы, т. е. имеет те же самые характеры для общих элементов симметрии. [c.77]

На основании разобранных выше примеров и обсуждения вопроса о полярных и неполярных соединениях читателю, вероятно, уже ясно распределение в периодической таблице веществ, образующих различные типы соединений. Кристаллы ионного типа всегда содержат элементы, отстоящие далеко друг от друга в периодической таблице, один из которых стремится отдать, а другой— принять электроны. Типичными твердыми веществами остальных трех типов являются или простые вещества в твердом состоянии, или соединения элементов, близко расположенных друг к другу в периодической таблице, причем металлы появляются в левой ее части, атомные соединения — в центре, а молекулярные соединения — в правой части . Таким образом, вещества,, стремящиеся потерять электроны, имеют металлический характер, и в них электроны более или менее свободны, а вещества, являющиеся в этом отношении промежуточными, образуют атомные соединения, в которых у каждого атома имеется несколько связей. В случае веществ, сильно притягивающих электроны, имеется настолько большая тенденция к локализации всех электронов, что присутствие других молекул не нарушает уже образовавшиеся связи. Так, в молекуле С1а электроны удерживаются настолько прочно, что на них не оказывает никакого действия близкое соседство других молекул хлора. С другой стороны, на электроны в Сз молекуле присутствие других атомов или молекул углерода действует уже столь сильно, что Са становится частью атомного кристалла (см. также стр. 364—365). [c.210]

В табл. 31 даны структуры некоторых ионов, определенные рентгеновским анализом кристаллов . Эта таблица не имеет исчерпывающего характера, но содержит наиболее типичные примеры. [c.305]

Представление о развитии исследований и применении процесса выращивания профилированных кристаллов и изделий способом Степанова можно получить из табл. 1. В ней в основном в хронологическом порядке указаны первые работы, в которых исследовался процесс выращивания кристаллов и поликристаллических изделий определенного профиля для разных материалов. По некоторым профилям для одного итого же кристаллизуемого вещества приведено несколько работ. В них сообщалось о применении различных материалов для формообразователя, условий смачивания и зацепления. Из таблицы видно, что в настоящее время выращивают из расплава с использованием разнообразных формообразователей профилированные монокристаллы и профили поликристаллической структуры большого количества элементов ряда химических соединений и сплавов. Одновременно ведется интенсивная работа по применению этого способа в промышленности [47]. Безусловно, успехи прикладного характера были достигнуты на основе фундаментальных исследований физических основ процесса. [c.16]

Все синтезированные соединения представляют собой кристаллы с различными значениями (таблица 2). Соли азотсодержащих веществ хорошо растворимы в воде. Строение полученных соединений подтверждено данными элементного анализа, ИК- и ПМР-спектрами [98]. Например. получено доказательство того, что фуранохромоновое ядро в процессе реакции не претерпело изменений в ИК-спектрах синтезированных веществ имеются полосы поглощения в области 3200-3100 см характер-но11 для С-Н фуранового кольца 3020, 3000 см - валентные колебания бензольного кольца 2950 см - ОСН группы 1750 см - валентные колебания С=0 -фуппы сложных эфиров (для соединений IV и V) а в области 1650 см - (С=0 у-пиронового кольца). Гидролиз полученных соединений приводит к исходному оксибензофурану и соответствующей структуре заместителя. [c.315]

Характеры различных представлений приведены в табл. 2, в которую входят как ионные, так и молекулярные кристаллы с = Числа полных мод (п ), трансляционных мод (акустических Т и оптических Т) и либрационных мод Я ) легко определить из характеров различных представлений и таблицы характеров соответствующей точечной группы, используя формулу (18). Число внутренних колебаний каждого фрагмента можно вычислить, вычитая (Т Т ) и Я из общего числа модпг. Активность различных колебаний в ИК-спектре и спектре КР определяется по обычным правилам. Компоненты дипольного момента или тензора поляризуемости преобразуются как декар товы координаты х, у, г и как их произведения соответственно Неприводимые представления, по которым они преобразуются обычно даны в стандартных таблицах характеров (см., напри мер, работы [47, 50, 51]). (Все это верно лишь в том случае когда выбранные кристаллографические оси совпадают с осями используемыми в точечной группе.) [c.371]

Рассмотрим теперь кристалл гидразина N2H4. Его структура определена как С Базингом и сотр. (1961) и как С н Коллином и Липскомбом (1951). Таблицы характеров для этих пространственных групп и результаты описанного выше расчета приведены в табл. 8.16. Для [c.253]

Электромодуляция оптических констант (т. е. диэлектрической постоянной) полупроводника возникает, вообще говоря, вследствие влияния электрического поля как на поверхностную концентрацию свободных носителей (так называемое плазменное ЭО (74, 75]), так и на расположение энергетических уровней в зонной структуре (эффект Франца—Келдыша [76, 77]). (В кристаллах с малой ковцентрадией свободных электронов и дырок плазменное ЭО вносит относительно малый вклад в общий эффект, а основную роль играет эффект Франца—Келдыша. Этот эффект заключается в своеобразном размытии в электрическом поле порогов поглощения различного типа в электронном спектре поглощения полупроводника. Вид этих порогов и характер размытия их в однородном электрическом поле показан в таблице [78] вместе с теоретическими электромодуляционными спектрами действительной и мнимой частей диэлектрической постоянной Де (о), Е) и А"8(со, Е)-, рассчитанными для германия по [79]. Мы не будем приводить здесь соответствующие формулы и расчеты подробное описание теории и экспериментальных результатов содержится в книге [65]. [c.132]

Впервые задача такого рода рассматривалась в теории комбинационного (рамановского) рассеяния в кристаллах Багаван-тамом [3] при изучении возможных колебаний в структуре алмаза с пространственной группой О/, для ячейки, содержащей 16 атомов и полученной растяжением вдвое каждого из трех векторов a ГЦК решетки (в РЭЯ содержится 8 примитивных ячеек). Группа 0 содержит 8-48=384 элемента, каждый из которых соответствует одной из перестановок между шестнадцатью атомами углерода с учетом цикличности рассматриваемой совокупности атомов. В результате громоздкой процедуры разбиения этих перестановок на классы и применения методов теории групп для построения неприводимых представлений в [3] построена таблица характеров группы Gg и указаны размерности ее неприводимых представлений, после чего полученные результаты использованы для построения нормальны колебаний кристалла. Аналогичное рассмотрение проведено в [3] и для кубической ячейки алмаза из восьми атомов, построенной путем перехода от гранецентрированной к простой [c.115]

Результаты, полученные Паулингом, приведены в табл. 32 и несмотря на грубый характер сделанных допущений, можно считать, что эти данные удовлетворительно согласуются с опытом. Некоторые из приведенных в таблице ионов слишком электроположительны и имеют недостаточно высокую валентность для образования стабильных комплексных ионов однако вышеприведенные рассуждения в равной мере приложимы к комплексным катионам, образующимся с водой. Так, в Be(H20)4S04 имеется ион Ве(Н20)4++, ион А1(Н20)в+ + + встречается во многих кристаллах, а другие ионы упомянуты в табл. 31. Ионы В+ ++, с + и №+ имеют координационное число три. Другие ионы, согласно сводке Паулинга и соответствующим данным strukturberi ht, имеют нормальные координационные числа, указанные в табл. 32. Существует много солей, для которых сказанное не соответствует стехиометрической формуле, но следует помнить, [c.314]

Расстояния между катионами и анионами в ионных кристаллах приблизительно равны суммам соотвегствую-щах ионных радиусов. Разбиение такой суммы на слагаемые основывается на более или менее произвольных допущениях. Поэтому в литературе имеется неск. значений ио -ны% радиусов, существенно различающихся по своей величине, но приводящих к примерно одинаковым межконным расстояниям. В таблицах часто указывают ионные радиусы, отвечающие разным значениям окислит, числа. Если последнее больше единицы, оно не соответствует реальному эффективному заряду ионов и ионные радиусы приобретают условный смысл, поскольку связь имеет в значит, мере ковалентный характер. Ионные радиусы, как и >геталли-ческие, зависят от координац. числа. [c.59]

Подавляющее число известных лазерных кристаллов относится либо к фторидам, либо к кислородсодержащим соединениям, которые, в свою очередь, с точки зрения характера образования активаторных центров делятся на простые — в основном одпоцентровые упорядоченные кристаллы и на смешанные — многоцептровые системы, отличающиеся от первых разупорядоченностью своей кристаллической структуры (слг. гл. 2). В пятую группу условно отнесен небольшой ряд соединений, анионами в которых одновременно являются фтор и кислород или сера и кислород, а также хло-ридные и бромидные кристаллы. Чтобы не перегругкать сводную таблицу подклассами лазерных кристаллов, кислородсодержащие соединепия с комплексными анионами и окислы объединены в одну группу. Такое объединение должно себя оправдать, поскольку здесь в основном рассматриваются только физические свойства лазерных кристаллов, и, кроме того, число лазерных активированных окислов еще пе столь велико, чтобы их выделять в отдельную группу. [c.110]

Для определения со(става кристаллического вещества обычно достаточно определить главные показатели прело-мления кристалла в сочетании с установлением его других кристаллоонтических свойств, например характера погасания, двойного лучепреломления, знака зоны удлинения, аптического знака и т. д. При этом используют кристаллооптические справочники и таблицы (А. Н. Винчелл Оптика и микроскопия искусственных минералов , Оптическая минералогия и т. п.). [c.119]

С другой стороны, Гольдшмидт [17] наблюдал, что в ковалент- ых кристаллах с тетраэдрической структурой, имеющих по восемь валентных электронов на стехиометрическую молекулу, межатомные расстояния практически одинаковы для всего ряда изостер. Как видно из табл. 37, правило Гольдшмидта соблюдается тем лучше,, чем более ковалентен ряд соединений. Таблица составлена таким образом, что выявляет характер постепенного увеличения межатомных расстояний с усложнением электронного строения. Такой метод представления результатов, повидимому, лучше выражает некоторые свойства ковалентной связи, чем простая таблица ковалентных радиусов, но, конечно, никоим образом не является несовместимым с обычным. В действительности, табл. 37 дает следующий упрощенный ряд ковалентных радиусов [c.330]

Следует упомянуть также о таких современных исследованиях, в которых сопоставляются физические свойства главных алкалоидов опия с целью разработать методы их открытия или разделения. Так, например, описано хроматографическое разделение морфина, кодеина, наркотина и папаверина . Для изучения эффективности капиллярного анализа сме сей опийных алкалоидов изучались их спектры поглощения в ультрафио лете, причем оказалось, что только папаверин дает достаточно характер -ный спектр " . Построены кривые экстинкции и составлены таблицы абсорбционных максимумов основных алкалоидов опия"" . Изучалась возможность микрохимического определения этих алкалоидов с помощью микрофотографии кристаллов " . Исследованы оптимальные условия для полярографического определения главных опийных алкалоидов и некоторых производных морфина-" и разработан полярографический метод определения морфина- ". [c.201]