Измерение энергии плазмы

IV. . Измерение энергии плазмы [c.57]

Необходимо подчеркнуть, что этот метод измерения температуры как по линиям, так и по сплошному излучению плазмы предполагает обязательное существование локального термического равновесия в плазме. Если же это условие не выполняется, то этот метод даст различные результаты при измерениях а) по линиям с сильно различающимися энергиями возбуждения, б) по линиям ионов разных ступеней ионизации и в) на сильно различающихся частотах континуума. [c.216]

Проводились также измерения энергетического спектра ионов при настройке на резонансные значения магнитного поля и Оказалось, что при токе антенны 130 А (/ = 480 кГц) ионы приобретают при соответствующем резонансе энергию 50 -ь 60 эВ, несмотря на различие концентраций в исходной смеси. Это указывает, по-видимому, на возможность дополнительного увеличения плотности плазмы. В поле В = 0,25 Тл на частоте / = = 640 кГц зарегистрирован нагрев ионов до 80 ч- 90 эВ. [c.323]

О Не, 0 Ы, Н Ь1, Н Ве и Н В. Показаны их преимущества и недостатки, разобран случай спин-поляризованного топлива, а также проанализирована современная ситуация с ядерными данными по сечениям интересующих реакций. Экстраполяционные методы нахождения сечений в области низких (термоядерных) энергий обсуждаются в разделе 15.3. В разделе 15.4 рассмотрена возможность диагностики ионной температуры горячей плазмы с помощью измерения потоков реакторных гамма-квантов. Заключение дано в разделе 15.5. [c.233]

Различные способы измерения температуры и электронной концентрации в плазме достаточно подробно описаны [244, 980]. К числу наиболее распространенных относятся способы, основанные на измерении относительной интенсивности соответствующих спектральных линий, принадлежащих одному элементу. Так, температура плазмы может быть вычислена из относительной интенсивности,/1/72 для двух атомных (или двух ионных) линий с длиной волны Я] и Яг, с известными энергиями возбуждения б1 и ег, статистическими весами возбужденных состояний и вероятностями излучательных переходов (Я )1 и gA)2 по следующей формуле, вытекающей из выражений (48) и (49) [c.102]

Метод особенно подходит для быстрых рутинных анализов, так как при последовательном распылении различных проб можно не менять электроды. Следующий анализ можно начинать через короткий промежуток времени (5 с). При использовании пары линий с различными энергиями возбуждения воспроизводимость измерений не лучше 5%, а при использовании гомологической пары линий она равна 2 отн.%. Этот метод пригоден также и для спектрометрических анализов. Очевидно, что температура плазмы изменяется при введении материала проб и при изменении концентрации элементов, потенциал ионизации которых ниже потенциала ионизации матрицы. Поэтому необходимо принимать во внимание близость свойств анализируемых примесей и элемента сравнения. Однако введением подходящей добавки можно в некоторой степени контролировать условия возбуждения. [c.139]

Для измерения плотности атомов урана в интервале 3-10 3 х X 10 см в плазме РЧ-разряда в UFe использовали также поглощение плазмой рентгеновского излучения с энергией 8 кэВ. Система [c.508]

Уравнение (1) используется для определения температурного профиля независимо от поля скоростей. В уравнение движения, однако, входит температура (от температуры зависит вязкость). Эти уравнения нелинейны и образуют незамкнутую систему. Третий член уравнения энергии, учитывающий излучение, не расписан полностью, так как нам неизвестно, каким образом это сделать. Можно, видимо, представить его как некоторый интеграл по всем длинам волн излучения плазмы. Можно также учесть лучистый теплообмен, вводя эквивалентный коэффициент теплопроводности. В некоторых случаях излучением можно пренебречь. Радиометрические измерения а гелиевых дугах показали, что излучением на стенки канала передается не более 2% тепла, выделяемого в дуге. Что касается аргоновых дуг, то лучистый теплообмен иногда достигает 25% от суммарного потока тепла на стенку. В этом случае, очевидно, нельзя пренебречь излучением, хотя соответствующая теория еще не разработана. [c.90]

Метод атомно-абсорбционной спектроскопии основан на измерении поглощения резонансной линии свободными атомами определяемого элемента при прохождении света через атомный пар исследуемого образца. Свободные атомы элементов, находящиеся в невозбужденном, стабильном состоянии, в слое нагретого газа-плазмы способны селективно поглощать световую энергию, переходя при этом из нижнего (невозбужденного) состояния с энергией Ек в верхнее (возбужденное) состояние с энергией Е1. Частоты линий поглощения определяются правилом Бора [c.102]

В то время как для электронов результаты измерений дают в случае плазмы стройную картину, соответствующую максвелловскому распределению скоростей, для положительных ионов получаются несогласные между собой данные. Формулы Ленгмюра приводят, как было уже указано, к температуре положительных ионов Гр порядка половины температуры электронов Ге- Такая большая средняя кинетическая энергия движения положительных ионов невозможна вследствие усиленного обмена энергией между положительными ионами и нейтральными частицами газа. В результате приходим к выводу, что предпосылка теории о соверщенно беспорядочном движении положительных ионов в газоразрядной плазме и о максвелловском распределении скоростей среди положительных ионов неверна. Так как эта предпосылка приводит к соотношению [c.311]

С другой стороны, очевидно, что для возбуждения резонансных линий больщинства элементов температура даже наиболее горячих пламен недостаточна, в то время как степень диссоциации соединений тех же элементов при этой температуре достигает заметной величины. Поэтому использование для анализа спектров абсорбции позволяет существенно расширить круг определяемых с помощью пламен элементов, при условии сохранения высокой точности измерений, что и определило успех метода атомно-абсорбционного анализа. Опыт применения этого метода показал, что во всяком случае до последнего времени спектральные методы анализа, основанные на использовании электрических разрядов, не позволяли достигнуть столь высокой воспроизводимости и правильности определений. Это тесно связано с принципиальным различием механизмов, обусловливающих влияние химического состава плазмы на ее оптические свойства. Так, в электрических разрядах даже незначительное варьирование состава вследствие различия в потенциалах ионизации разных элементов вызывает изме-ние концентрации электронов. Поэтому меняется проводимость плазмы, сила тока разряда и величина энергии, выделяющейся в единице объема плазмы. В свою очередь, это влечет за собой изменение температуры, интенсивности излучения и степени диссоциации молекул, содержащих определяемые элементы. [c.44]

В термоядерных установках потери энергии горячей плазмой зависят от давления происходит перезарядка нейтральных частиц, выделяющихся со стенок, и излучение энергии тяжелыми молекулами примесей. Измерение вакуума порядка 10 тор в таких установках — тонкое искусство, так как импульсные помехи и посторонние частицы затрудняют применение ионизационных манометров. [c.11]

Для применения любого из оптических методов определения температуры должны соблюдаться некоторые условия. Первое условие — это наличие термодинамического равновесия в плазме, т. е. возможность вообще приписать плазме какую-либо температуру. При термодинамическом равновесии заселенности энергетических уровней подчиняются распределению Больцмана и, наоборот, заселение энергетических уровней по Больцману говорит о наличии термодинамического равновесия. По относительным интенсивностям ряда линий, принадлежащих одному элементу, для которых известны вероятности переходов А, можно определить, имеется ли в плазме больцмановское распределение по энергиям. Таким образом, спектральные измерения могут доказать наличие термодинамического равновесия. [c.202]

Экспериментальная установка и методика эксперимента. Опытная установка с измерительной аппаратурой была собрана по схеме, описанной в работе [7]. Отличалась она лишь тем, что вместо двух зарядных емкостей, соединенных последовательно, использовались один или несколько конденсаторов, соединенных параллельно, которые разряжались на соленоид возбуждения. Вместо воздушного разрядника, применявшегося ранее, были использованы управляемые вакуумные разрядники, что позволило свести паразитную индуктивность (без нагрузок-индукторов) до 50—100 нгн. Безэлектродные лампы, наполненные Хе, Аг или Ые при p = 0,2- 200 мм рт. ст., устанавливались внутри соленоида возбуждения. Величины энергии, выделившейся в лампе за время разряда ( л), и сопротивления, вносимого плазмой разряда в первичный контур (/ вп), измерялись по изменению скорости затухания тока в разрядном контуре. Кроме того, в ряде случаев (ири слабом затухании разрядного тока) проводились калориметрические измерения величины [c.84]

Для оценки величин энтальпии и среднемассовой температуры газа, истекающего из разрядной зоны, необходимо измерить потери энергии, передаваемой в процессах излучения и теплопроводности -стенкам трубки. Такие измерения выполнил Рид [15], определивший доли энергии, идущие на излучение, конвекцию и теплопроводность. Оказалось, что в аргоновой плазме (расход аргона 9,4 л мин, вкладываемая в разряд мощность 1,63 кет) в процессе излучения теряется 0,54 кет, на стенки уходит путем конвекции и теплопроводности 0,74 кет и только оставшиеся 0,35 кет передаются газу. [c.58]

Согласно [48J, диэлектрическая постоянная пленок окиси алюминия, полученных разложением изопропилата алюминия в плазме ВЧ-разряда, была равна, 5,6, а пленок, осажденных из ионных пучков с энергией 1 кэв, равна 8,5. Последняя величина соответствует значению диэлектрической постоянной, измеренной на массивных образцах окиси алюминия. По-видимому, в области разряда образуются полимерные пленки с большим содержанием углерода, что и вызывает уменьшение диэлектрической постоянной пленок. [c.328]

Большой интерес представляет работа Робинсона [5] по измерению электропроводности и плотности энергии в плазме, образованной при разряде конденсатора под водой. Исследования велись при следующих параметрах 1) Г 35 000° К, 3 Р -< 5 кбар суммарная концентрация [c.280]

Из выражения (3) следует, что для эффективного использования разряда в рассматриваемой нами конфигурации электродов расстояние между ними должно быть порядка А или больше. В противном случае все электроны, созданные в межэлектродном пространстве в результате ионизации газа, будут вытянуты из разряда и собраны на электроды в течение одного периода. Таким образом, согласно Левитскому [123], плазма ВЧ разряда сосредоточена в области, расположенной симметрично относительно электродов и имеющей протяженность й — 2А (где с — расстояние между электродами). Область плазмы колеблется между электродами с угловой частотой приложенного к электродам напряжения ы и амплитудой А и касается каждого электрода попеременно в моменты времени, когда оз/=л/2 и Зл/2, Концентрация электронов в центральной области довольно постоянна, а вне этой области, в пределах расстояния А от каждого из э.тектродов, быстро спадает по мере приближения к электродам. Левитскнй, определяя величину потенциала плазмы с помощью электрического зонда, показал, что этот потенциал, как и ожидалось, возрастает с величиной приложенного ВЧ напряжения и увеличивается, как показано на рис. 26, с уменьшением давления. (Результаты рис. 26 получены с напряжением на электродах около 350 В.) Помимо зондовых измерений по-генциала плазмы, Левитский экспериментально подтвердил, что некоторые ионы приооретайт энергию порядка разности потенциалов, существующей между плазмой й любым из электродов. Сделал он это путем прямого измерения энергии ионов, падающих на электрод, и получил интересный результат. Оказалось, что максимальная энергия ионов, приходящих на [c.446]

Состояние экспериментальных исследований теплофизических свойств плотной плазмы. Важная информация о состоянии плазмы содержится в результатах исследования процесса детонации взрывчатых веществ. Известно, что при взрыве газ подвергается кратковременному действию очень высоких давлений (сотни килобар) и высоких температур (нескольких тысяч градусов) и претерпевает существенные изменения электронные уровни атомов (молекул) уширяются и смещаются, химические связи нарушаются и газ из диэлектрика превращается в полупроводник, а при сверхвысоких давлениях — даже в металлический проводник. Свойства.плазмы, образованной таким образом, исследовались, например, в серии работ Кука с сотрудниками [2—4]. В опытах над зоной взрыва (давление менялось в диапазоне 10 Р 230 кбар) была обнаружена плазменная область с большой концентрацией свободных электронов п Цсм ). Время жизни этого образования составляло сотни микросекунд. Экспериментаторам удавалось вывести в атмосферу по стеклянной трубке плазменный сгусток, который определенное время продол кал существовать в устойчивом капельном состоянии, а потом исчезал после характерного взрыва. Эти опыты указывают на возможность фазового превращения в плотной плазме. Попытки измерения электропроводности плазмы при ее движении по трубке свидетельствуют о металлическом характере переноса тока. Авторы названных работ пытаются описать теоретически поведение наблюдаемой ими плазмы, предполагая наличие динамической квазирешетки ионов и электронов. Используя эту модель, они оценивают снижение потенциала ионизации и энергию сцепления плазмы. [c.280]

Для измерения pH, рСОг и рОг при помощи электродов различных типов [16, 17] разработан ряд методик [18, 19, 20, 121]. Особенно большое значение в этом случае имеет метод отбора и хранения проб, поскольку парциальное давление кислорода и диоксида углерода в пробах цельной крови и плазмы, если не принять специальных мер предосторожности, сравняется с их парциальным давлением в воздухе. Кроме того, так как показания электродов зависят от правильности их градуировки и эксплуатации, их следует периодически (через каждые несколько часов) проверять, используя градуировочную смесь газов соответствующей концентрации. При помощи специальной компьютерной системы операцию градуировки можно автоматизировать. Физиологические жидкости удобно анализировать методом атомно-абсорбционной [22] и эмиссионной спектроскопии [23]. После соответствующей предварительной обработки исследуемый образец вводят в виде раствора в пламя, где происходит его атомизация. В эмиссионном спектральном анализе энергия пламени используется для возбуждения атомов. В результате перехода из возбужденного состояния в основное они испускают излучение с характеристическими длинами волн, интенсивность которого пропорциональна концентрации определяемых атомов в пламени. В атомно-абсорбционном анализе через атомный пар пробы пропускают излучение и регистрируют его. При этом интенсивность излучения снижается в соответствии с I) показателем поглощения элемента при той длине волны, при которой проводятся измерения, 2) длиной пути, пройденного излучением в образце, и 3) концентрацией определяемого элемента. Если первые две величины поддерживаются постоянными, то, измерив поглощение, можно установить концентрацию элемента. Эти два метода дополняют друг друга, и в каждом конкретном случае аналитик выбирает тот из них, который в данной ситуации более чувствителен и более точен. Эмиссионный спектральный анализ может быть менее селективен, чем атомно-абсорбцион-ный, и более подвержен спектральным помехам. Одни элементы можно определять и тем и другим методом (А1, Ва, Са), другие лучше анализировать методом атомно-абсорбционной спектроскопии (например, Ве, В1, Ли, 2п), третьи же целесообразнее определять атомно-эмиссионным методом (и, Ки, N. ТЬ и т. д.). [c.29]

Работа источника начинается с ионизации ЭЦР-разрядом специально напускаемого инертного газа. Затем в зависимости от величины коэффициента распыления подача инертного газа либо прекращается, либо уменьшается. В некоторых случаях вместо инертного газа можно использовать пары другого, легко испаряемого металла, полученные вблизи распыляемой пластины. Электронный компонент образующейся плазмы находится в комбинированной ловушке между магнитной пробкой и отрицательно заряженной пластиной. Поток плазмы в установку, который начинает формироваться за счёт ухода электронов в конус потерь, в стационарном состоянии является амби-полярным процессом. Принято считать, что вдоль магнитного поля плазма распространяется с ионно-звуковой скоростью л/Те/М . Достигнута величина плотности эквивалентного ионного тока в потоке плазмы порядка 10 мА/см . СВЧ-разряд был применён и для ионизации паров кальция, полученных обычным испарением [9]. Вероятно, что при таком варианте работы источника температура ионов оказывается низкой ( 1 эВ) в ЭЦР-разряде быстро нагреваются электроны, ионы же приобретают энергию только за счёт электрон-ионных соударений. Сделана попытка ответить на этот вопрос с помощью лазерной спектроскопии [26]. Пока известен только результат измерений в разреженной бариевой плазме — температура ионов при Пг = = 1,5 10 см составила 0,5 эВ. [c.316]

Непрерывное зондирование плазмы, получающейся при ионизации минеральной части бочатского угля (рис. 7), было осуществлено по той же схеме измерения [2] при ручной подстройке контура в резонанс в диапазоне температур 1750—1550° С. Температура уменьшилась со скоростью 0,6° С/сек, концентрация конденсированной фазы в потоке — со скоростью 0,06%/сек. Результаты непрерывного зондирования показывают, что метод куметра может быть применен при переменной температуре и концентрации ионизирующейся присадки для оценки величины проводимости плазмы и сдвига равновесия ионизации во времени. Вместе с тем кривая непрерывного зондирования показывает, что кинетику процесса ионизации в коллоидной плазме можно изучать не только в условиях термостатирования, но и при переменных температурах и концентрациях исходных реагирующих вегцеств. Полученная кривая полностью отражает найденные в условиях квазистационарного режима закономерности изменения проводимости аэрозоля, показывая изменение кажущейся энергии активации от 9 до 5 эв при [c.168]

Теория теплообмена при турбулентном течении жидкости в тех же условиях пока не создана (если не считать отдельных попыток). В этом вопросе трудно рассчитывать на успех, не прибегая к опыту, а необходимые опытные данные практически отсутствуют. Пока еще чрезвычайно беден опытный материал по теплообмену в плазме. Поэтому статья Г. В. Эммонса по существу содержит лишь постановку вопроса об исследовании теплообмена в плазме и результаты немногих измерений, а также их истолкование на основе весьма упрощенных моделей потока плазмы. П. А. Шоек рассмотрел процессы переноса анергии в сильноточных электрических дугах и их влияние на подвод энергии к аноду. В результате проведенных исследований энергию, подводимую к аноду, оказалось возможным разделить на отдельные составляющие. Этот вопрос представляет большой интерес с точки зрения создания теории электрической дуги — основного источника получения низкотемпературной плазмы в лабораторных условиях. [c.4]

На рис. 2.12, а приведены измеренные значения относительных интенсивностей линий цинка в виде графика зависимости H logi kolIigQXi)—is.E, где —разность энергий верхних уровней. Нелинейность графика для плазмы, не содержащей щелочного элемента, свидетельствует об отсутствии больцмановского распределения заселенностей уровней цинка и неоднородности струи плазмы. Температура электронов, вычисленная по тангенсу угла наклона этого графика (%ф = 5040//), изменялась от [c.58]

Как показали зондовые измерения, проведённые Родиным, в длинной разрядной трубке на различных расстояниях от катода ход логарифмической характеристики электронного тока на зонд постепенно сглаживается по мере удаления от катода [1603]. На некотором достаточно большом расстоянии от катода эта логарифмическая характеристика электронного тока представляет собой прямую. На более близких расстояниях от катода, на которых первичные электроны ещё не потеряли своей избыточной энергии, общее распределение скоростей среди электронов плазмь сильно отличается от максвелловского, и это приводит к иска жению прямолинейного вида логарифмической характеристики. [c.510]

Идея использования тока тлеющего разряда в качестве индикатора давления газа впервые была осуществлена Пеннингом в 1937 г. [128]. Принципиальная схема такого устройства показана на рис. 107. Между кольцевым анодом и двумя катодными платами поддерживается постоянное напряжение 2 кВ. За счет неизбежно присутствующих космических лучей и естественной радиоактивности материалов из катодов выбивается некоторое количество вторичных электронов. Они ионизируют несколько молекул газа, положительные ионы которых падают на катоды с энергией, достаточной для осуществления вторичной эмиссии, с последующей ионизацией всего газа. В результате зажигается самостоятельный тлеющий разряд. Заряженные частицы удерживаются в межэлектродном пространстве с помощью лгагнитного поля напряженностью приблизительно 400 Э. Под воздействием этого поля электроны до попадания на анод проходят очень большие расстояния по спиральным орбитам и ионизируют на своем пути много газовых частиц. При таких условиях разряд мон ет поддерживаться при давлениях приблизительно до 5 10 мм рт. ст. На положительные ионы магнитное поле действует слабо, и их траектории практически прямолинейны. Для измерения давления газа в манометре используется общий ток разряда, складывающийся из токов положительных ионов и электронов. Принципиальным преимуществом пеннингов-ского манометра является отсутствие накаленного катода. Простая и прочная конструкция делает его нечувствительным к экспозиции на воздухе. Но при низких давлениях часто возникают затруднения с зажиганием разряда, а соотношение между током разряда и давлением становится нелинейным. Более того, вследствие осцилляций в плазме часто имеют место [c.328]

Метод измерения пролетного времени, разработанный Стюартом и Ве нером [76, 77], основан на эмиссионной спектроскопии. На мишень, помещенную в плазму низкого давления и высокой концентрации, подается импульс отрицательного напряжения длительностью 1 мкс, так что атомы мишени распыляются в виде пакета. Испускаемые атомы в основном нейт ральны и находятся в невозбужденном состоянии, однако в результате столкновений с электронами плазмы они возбуждаются и испускают свои характеристические спектры. Пакет атомов, перемещаясь в определенном направлении, вследствие распределения атомов по скоростям размывается в пространстве. Это рассеяние атомов наблюдается в виде временного распределения фотонов, испускаемых распы тенными атомами в момент их прохождения через малый объем, находящийся на известном расстоянии от мишени (6 см). Распределение фотонов по времени можно легко перевести в распределение распыленных атомов по скоростям или по энергиям. Подтверждение данных, полученных методом пролетного времени, оказалось возможным с помощью другой спектроскопической методики, а именно путем наблюдения допплеровского сдвига спектральных линий распыленных и возбужденных атомов, когда они двигаются в направлении к спектрографу. Распределение атомов по скоростям от нуля до 10 см/с привело как к уширению, так и к смещению спектральной линии в пределах от О—0,1 А в сторону более коротких волн. [c.380]

Как показал Крохин [16], при работе в режиме гигантских импульсов влиянием отражения можно пренебречь (рис. 2.18). В его обзоре приводится подробное описание соответствующих теорий образования паров и плазмы под действием лазерного излучения. Реди [14] сделал полуэмиирический расчет глубины кратера для режима гигантских импульсов. Он предположил, что под действием давления отдачи первопачального потока паров расположенный под ним материал перегревается до тех пор, пока теплота парообразования ие падает до нуля. Затем образующееся избыточное давление снимается путем выброса материала. Для ряда материалов расчетные и измеренные значения глубины кратера расходятся не более чем в 2 раза, причем обычно глубина составляет 3 мкм. Далее следует упомянуть, что из-за поглощения энергии излучения горячей [c.82]

При определении температуры по относительной интенсивности двух линий также возникает ряд трудностей, так как используемые для измерений линии должны удовлетворять довольно жестким требованиям 1) заселенность верхних уровней должна соответствовать распределению Больцмана 2) плазма на длине волны линии должна быть оптически тонкой 3) линии должны принадлежать одному элементу и, наконец, 4) интенсивности линий должны быть близкими. Учитывая относительную бедность спектров пламен, найти линии, удовлетворяющие этим условиям, весьхма непросто. Кроме того, как это было совершенно справедливо указано в работе [42], при использовании метода Орнштейна погрешность возникает также вследствие температурной неоднородности объекта исследования. Так как линии имеют различные энергии верхних уровней, каждая из них достигает максимума яркости в различных зонах, температуры которых оптимальны для возбуждения соответствующей линии. Это может привести к значительным погрешностям, а при большой разности энергий уровней и неоднородности структуры и вовсе лишает возможности интерпретировать физический смысл выполненных измерений. Оценка температуры по методу Орнштейна может быть также существенно завышена из-за хемилюминесценции . К сожалению, в большинстве работ, посвященных этому вопросу, отсутствуют сведения о реальной геометрической разрешающей способности использованных установок, что весьма затрудняло интерпретацию деталей структуры пламен. [c.70]

Измерение температуры газа во время воздействия СВЧ импульса не производилось. Однако, используя как расчетные, так и экспериментальные значения величины энергии, поглощаемой плазмой за время импульса, можно показать, что при длительности импульса около 10 сек нагрев газа ие будет превосходить нескольких сот градусов, и тем меньше, чем короче С13Ч импульс, используемый для достижения заданной степени ионизации. [c.267]

Хотя прямые измерении температур н концентраций при введении холодного газообразного фторида в плазменную струю азота ке проводились, Евроятно, что в плазменной струе действительно существуют градиенты этих параметров. Следовательно, отбираемый закалочным зондом газ мог быть взят из ядра струи, температура и концентрация в котором не соответствовали средним значениям. Как концентрационный, так и температурный профили становятся совсем плоскими на расстоянии четырех калибров от среза сопла 171. Однако на этом расстоянии температуры быстро снижались до низких величин, при которых не образовывались соединения фтора с азотом. Следовательно, условия ца входе закалочного зонда, помещавшегося на расстоянии 6,4 мм (одного калибра) от места истечения плазмы, были неопределенными. Принимая во внимание результаты изучения процесса перемешивания и зкспериментал ный баланс энергий, была вычислена температура плазмы перед закалкой, составлявшая от 2000 до 5000 °К. Характер изменения концентрации соединений связанного азота, предсказанных расчетами равновесных составов при этих температурах, таких, как F N и N (рис. IX. 4), должен быть о ень важен для исследования образования стабильных фторидов азота в процессе закалки. [c.207]

Ранее уже упоминалось, что температура плазмы реальных дуговых нсточников не постоянна по всему объему. Обычно она монотонно спадает от центра плазмы к ее периферии. В соответствии с этим в центральных зонах наблюдается свечение линий с болое вьссокими энергиями возбуждения, чем во внешних. Это приводит к тому, что определенные спектроскопическими методами (ио отнотению интенсивностей лхший) температуры дуги оказываются различными в зависимости от того, какие линии выбраны для измерений. [c.37]

ВЧ-разряд и ионные пучки были использованы i8] для осаждения пленок двуокиси титана разложением ник л опептадиенилтризтоксп титана Гф П(ОСоНг,)3. Это соединенно кипит при J 10 С 1 мм рт. ст. Рабочее давление в опытах -— 3-10""2 мм JIT. ст. Температура подложек была близка комнат-пой. Диэлектрическая постоянная пленок днуокнсп титана, осажденных в плазме 134-разряда, была раина >,8, а плети , осажденных из ионных пучков с энергией 1 кэе, равна 7Г>. Последняя величина соответствует значению диэлектрической постоянной, измеренной на массивных образцах ТН).,. [c.335]

Расчеты излучательной способности конкретных источников водородной плазмы немногочисленны. В [88] вычислено излучение цилиндрической дуги, имеющей радиус от 0,1 до 3 см при давлении 1 атм и температурах от 4000 до 20 ООО ° К. При этих условиях рекомбинация на основное состояние, серия Лаймана и линия сильно реабсорбированы. Найдена энергия, излучаемая единицей длины столба, и радиальные профили температуры. Учет излучения приводит к расслоению вольтамперных характеристик для разных радиусов дуги и позволяет найти истинный коэффициент теплопроводности плазмы по измеренному, включающему перенос энергии лучистой теплопроводностью. Недавно Онуфриев и Севастьяненко [136] рассчитали цилиндрическую дугу в водороде при давлении 100 атм с учетом излучения. Применена методика расчета, раз- [c.186]

Попытки исследовать плотную цезиевую плазму предприняты в [27 — 30], неидеальная плазма аргона, гелия и водорода получена в [55]. Результаты своих измерений показателя преломления слабо неидеальной плазмы аргона авторы [56] связывают с увеличением обусловленным неидеальностью. В работе [57 ] исследовался раз[)яд в воде и была получена плазма с параметралш р — атм, Т 35 000° К и р 10 атм, Т 10 000° К. Имеются оценки плотности энергии и проводимости такой плазмы. Получение плотной пла мы воздуха (п 10 [c.275]

О методах исследования плазмы с химическими реакциями. Итак, при изучении плазмы с протекающими в ней химическими реакциями возникает необходимость исследовать отдельно распределение частиц по их поступательным, вращательным, колебательным и электронным состояниям. Результаты такого всестороннего исследования должны показать, в какой мере протекание химических реакций возмущает исходное равновесное распределение энергии. Если такое возмущение мало, псевдобольцмановские распределения по энергиям для каждой степени свободы будут соответствовать в пределах ошибок измерений одной температуре. Дело сводится, таким образом, к измерению поступательной, вращательной, колебательной и электронной температур в системе плазма с химической реакцией . Такие измерения в настоящее время возможно произвести только с помощью спектрально-оптических методов. [c.406]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология