Методы регистрации переходов

Фотографический метод регистрации широко распространен, так как этот метод позволяет одновременно определять большое число элементов и обеспечивает его сравнительно высокую чувствительность ( 2%). При фотографической регистрации обычно не требуется никакой перестройки приборов при переходе от одного анализируемого объекта к другому. С помощью этого метода за один прием можно получить полный спектр сложного материала. Почернение спектральных линий, называемое оптической плотностью, измеряют с помощью микрофотометра. [c.45]

Фотографические методы. Эти методы регистрации применяются в настоящее время наиболее широко. Они имеют ряд характеристик, ценных для эмиссионного количественного анализа 1) возможность одновременно определять большое число элементов 2) усреднение интенсивности спектральных линий за все время экспозиции 3) обеспечение высокой чувствительности анализа. Кроме того, при фотографической регистрации обычно не требуется никакой перестройки приборов при переходе от одного анализируемого объекта к другому. [c.266]

За счет поглощения фотона частицы переходят на высокие колебательные уровни основного электронного состояния. В этом случае, поскольку сечение такого поглощения очень мало, следует использовать достаточно интенсивное лазерное излучение. Возможность применения такого метода появилась в связи с созданием чувствительных методов регистрации спектра или продуктов реакции. [c.136]

В такой системе каждая из основных микрофаз должна претерпевать собственные релаксационные переходы (на этом основан один из методов регистрации образования сегрегированных микрофаз), расположенные примерно в тех же местах релаксационных спектров, что и в чистых полимерах, а третий сигнал будет давать переходной слой. Интенсивность этого сигнала при использовании разных методов может сильно меняться. Поэтому в подобных системах тоже желательно комбинировать разные методы, но опять — не для сшивания спектра, а для детализации природы процессов, дающих эти сигналы. [c.310]

В отличие от стационарного метода регистрации спектроскопия во временной области позволяет разделять сигналы, связанные с различными порядками МОТ. Это осуществляется тем, что сигналы сдвигают по оси частот, используя либо зависимости от расстройки (см. разд. 5.3.2), либо пропорциональные времени приращения фазы (см. разд. 6.6.3). Как показано в разд. 6.3, спектры можно упростить, выделяя сигналы только одного порядка и исключая все остальные сигналы с помощью циклирования фазы. Эти методы позволяют отразить в табл. 5.1.1 зависимость числа переходов от порядка р. [c.312]

Имеется заметная разница между стационарным и косвенным двумерным методами регистрации многоквантовых переходов в первом слз ае измеряются уменьшенные частоты переходов = (Еа - Еь)/раь, В ТО время как в последнем случае наблюдается свободная прецессия, в которой участвуют истинные частоты многоквантовых переходов Шдь = Еа - Еь. [c.324]

По мнению Андреева, основным недостатком его метода является то, что он дает только конечный результат опыта и притом лишь в полуколичественной форме (число и размеры осколков) к не характеризует развитие процесса во времени. Кроме того, целый ряд ВВ (малочувствительные порошкообразные ВВ, литые и пластичные ВВ) не переходят в детонацию в этих условиях. Поэтому последующее усовершенствование трубки Андреева включало увеличение длины и прочности трубы, а также применение совершенных методов регистрации, позволивших получить надежные количественные данные. [c.13]

Рассмотрим методы измерения давления в волне сжатия. Исследование структуры волн сжатия, возникающих в ВВ при переходе горения в детонацию, имеет большое значение для понимания механизма явления. Наиболее надежным и простым методом регистрации параметров волн сжатия является электромагнитный метод [26, 27], который позволяет исследовать не только профиль волны, но и рассчитывать абсолютную величину давления, поскольку этим методом измеряются одновременно скорость фронта [c.20]

В принципе возбуждение какого-либо молекулярного состояния или состояний, например таких, которые наблюдаются в хемилюминесцентных реакциях, представляет собой идеальный источник для спектроскопических исследований высокого разрешения почти совсем не существует наложения нежелательных спектров, а переходы обычно происходят в пределах широкой области колебательных уровней возбужденных состояний, которые часто недоступны для поглощения из основного электронного состояния. Однако слабая интенсивность хемилюминесценции приводит к трудностям в регистрации спектра с высоким разрешением, необходимым для точных измерений энергии колебательных и вращательных уровней. Тем не менее в настоящее время имеются два перспективных метода для облегчения таких исследований. В первом с целью увеличения полезного светового потока источника применяются лазерные материалы, такие, как многослойный диэлектрик, в качестве зеркального покрытия с очень высокой отражающей способностью ( 99,99%). Второй связан с использованием усовершенствованных методов регистрации при помощи фотоэлектрических приемников. Счетчик фотонов, применяемый отдельно или вместе с фазочувствительным усилителем и объединенный с фотоумножителем, который имеет хорошее отношение сигнал/шум, дает большие преимущества в чувствительности. Кроме того, существуют электроннооптические преобразователи с высоким коэффициентом усиления и удовлетворительным временным разрешением. [c.340]

Среди тепловых методов исследования полимеров распространены методы исследования теплового расширения. Совокупность методов регистрации изменения размеров и объема тел под влиянием температуры или в результате протекающих в них физических или химических процессов объединяется термином дилатометрия . Измерение теплового расширения полимеров используется для обнаружения и идентификации температурных переходов, для изучения динамики таких процессов в полимерах, как плавление, кристаллизация, стеклование, полимеризация, а также для установления уравнений состояния. Чрезвычайно важным является и техническое приложение таких измерений, поскольку полимеры обладают большими коэффициентами теплового расширения по сравнению с другими твердыми телами. [c.27]

Существует много различных методов количественного спектрального анализа р все они основаны на том, что интенсивность спектральной линии меняется с изменением концентрации элемента в смеси. В большинстве случаев концентрацию элемента определяют по относительной интенсивности линий примеси и линий основного вещества. Интересно отметить, что количественный спектральный анализ стал возможен только с тех пор, как стал применяться метод относительных интенсивностей. В настоящее время, когда можно добиться стабильных условий разряда и когда широко применяются фотоэлектрические методы регистрации спектров, становится возможным переход к методам измерения абсолютных интенсивностей. В некоторых случаях точность анализа по абсолютным интенсивностям [c.141]

В заключение отметим, что приведенные рассуждения об областях применения детекторов, работающих в дифференциальных и интегральных системах регистрации (называемых соответственно импульсными и токовыми детекторами), справедливы не только для ионизационных, но и для других методов регистрации излучений (в частности, сцинтилляционных). При проведении химических исследований с использованием радиоактивных индикаторов чаще всего применяют импульсные детекторы — счетчики, к рассмотрению которых мы переходим. [c.76]

Широко применяется метод регистрации спектров ЭПР на более высоких частотах, например на 35 ГГц. При этом благодаря различию в компонентах -фактора расстояние между линиями от двух различных радикалов увеличивается, в то время как расстояние между линиями от одного и того же радикала в первом приближении не изменяется. Крайне слабые на частоте 9,5 ГГц линии, соответствующие запрещенным переходам (т. е. [c.182]

Предполагается, что читатель знаком с основными принципами ЯМР (в качестве хорошего введения в область ЯМР можно рекомендовать книги 17, 81). Существенная особенность ЯМР состоит в том, что в этом методе наблюдают переходы между состояниями, которые лишь незначительно отличаются по энергии и потому в соответствии с законом распределения Больцмана заселены почти одинаково. Отсюда вытекают два важных следствия. Первое следствие состоит в том, то для наблюдения ЯМР в системе должно содержаться сравнительно большое число ядер, за которыми ведется наблюдение. Другими словами, этот метод малочувствительный. Например, самая низкая концентрация протонов, пригодная для регистрации спектров протонного магнитного резонанса, имеет порядок миллимолей, причем резонанс на протонах — наиболее чувствительный из всех других видов ЯМР. Как видно из данных табл. 28, для наблюдения резонанса на других ядрах требуются еще более высокие концентрации. В результате опыты по ЯМР с биологическим материалом приходится проводить при концентрациях, превышающих желательные по иным соображениям. [c.376]

Результаты эксперимента свидетельствуют о том, что добавка воды позволяет существенно увеличить эффективность регистрации и что это увеличение больше, чем при использовании метанола. Бояее того, даже в том случае, когда в пробе содержатся соединения, растворимость которых в толуоле и воде различна, метод обеспечивает переход всех соединений в раствор до начала измерения. [c.64]

Условный характер порога ВКР проявляется прежде всего в том, что изменение метода регистрации спектров существенно изменяет величину порога. Например, переход от одного сорта пластинок к другому приводит к резкому изменению порога, хотя условия возбуждения спектров при этом, конечно, остаются прежними. Далее, оказалось, что, изменяя число вспышек ОКГ, используемого для возбуждения вынужденного комбинационного рассеяния, можно во много раз снизить наблюдаемый порог ВКР. Таким образом, понятие порога ВКР применимо лишь при строго фиксированных условиях экс- [c.508]

Первые относящиеся сюда работы выполнены авторами [167, 168], установившими, что ВЧ-измерения с ячейками индуктивного типа являются превосходным методом регистрации фазовых переходов и изучения диаграмм состояний, например, для систем (сплавов) Зп—2п, РЬ—8п, В1—ЗЬ, а также для расплавленных смесей солей. [c.188]

При электронном захвате энергию перехода почти целиком уносит нейтрино. Поскольку отсутствуют эффективные методы регистрации нейтрино, электронный захват обычно труднее обнаружить, чем другие виды распада. Это можно сделать только по вторичным излучениям, сопровождающим захват электрона. Одним из них является характеристическое рентгеновское излучение, возникающее при заполнении вакантной электронной оболочки. Электронный захват часто выступает как конкурирующий процесс для позитронного распада. [c.23]

Концентрация щелочи, при которой происходит этот переход, лежит в пределах 10—14% и зависит от типа исходной целлюлозы. Методы регистрации такого перехода могут быть самыми разнообразными, включая рентгенографию, ИК-спектроскопию, а также приемы, основанные на оценке сорбирующей способности волокон, в частности по набуханию и так называемой водоудерживающей способности (ВУС). Последняя определяется [c.135]

Сообщалось [36—38] об использовании методов ядерного двойного резонанса для регистрации квадрупольных переходов. Эти методы зна- [c.279]

Суммарная проводимость мембрана определяется статистическим наложением проводимости отдельных каналов, каждый из которые может находиться с определенной вероятностью в закрытом или открытом состояниях. В 70-х годах были развиты методы регистрации и статистического анализа флуктуаций проводимости мембран, позволяющие оценить вклад в этот процесс и получить характеристики проводимости одиночных каналов. Переход канала между открытым О и закрытым R состояниями представляет собой в кинетическом отношении реакцию первого порядка с вероятностями закрытия q и открытия р в единицу времени. Среднее статистическое время пребывания одиночного канала в открытом состоянии То обратно пропорционально вероятности его перехода в закрытое состояние q, То = l/g [c.139]

И Чандрасекаром [73], которые применяли более чувствительный метод регистрации фазовых переходов, а именно дифференциальный термический анализ. Фазовая диаграмма показана на рис. 5.4.3. Что это наблюдение означает на молекулярном уровне, мы пока еще не вполне понимаем. [c.333]

Теоретические исследования показывают возможность генерации излучений в диапазоне 10 —10 Гц за счет когерентных переходов в мембранных каналах между энергетическими уровнями, возникающими в электрическом поле мембранного потенциала. Ожидаемая мощность излучения 10 Вт/мг [40]. Также предполагается генерация электромагнитных волн частотой 10 1 Гц за счет эффекта Джозефсона у клеточных белков [70]. Несмотря на широкое н успешное применение методов регистрации биоэлектрической активности тканей и органов человека для прикладных задач медицины и биологии, механизмы генерации биопотенциалов и электромагнитных полей остаются пока до конца неясными. [c.41]

В заключение отметим, что косвенные методы регистрации спектров ЭПР промежуточных короткоживущих частиц были предложены и начали применяться еще до того, как были открыты спин-коррелированные радикальные пары. Можно отметить метод оптической регистрации спектров ЭПР триплетных возбужденных молекул. Предположим, что молекулы оказались в триплетном возбужденном состоянии и происходит фосфоресценция. В ряде ситуаций время жизни по отношению к фосфо-ресцентному высвечиванию разное для разных триплетных подуровней. Если приложить переменное магнитное поле, то при совпадении частоты поля с частотами переходов между триплетными подуровнями молекулы перекачиваются из долгоживущих подуровней в короткоживущие триплетные подуровни. В результате при совпадении частоты переменного магнитного поля с частотами ЭПР переходов в триплетной молекуле фосфоресценция на короткое время загорается, общее время жизни триплетных молекул сокращается. Такой метод ОДЭПР триплетных состояний широко применяется для исследования триплетных экситонов в молекулярных кристаллах. [c.134]

Таким образом, многофотонная спектроскопия поглощения дополняет однофотонную спектроскопию и позволяет наблюдать переходы между состояниями с одинаковой четностью, которые запрещены для однофотонных переходов образовывать высоковозбужденные состояния молекул с использованием видимого диапазона частот осуществлять спектрально более разрещенную внутридоплеровскую спектроскопию осуществлять многофотонную ионизацию, которая используется в масс-спектроскопических и других ионизационных методах регистрации активных частиц. [c.125]

Непосредственно обнаружить сосуществование двух фаз при внутрицепном переходе рассматриваемого типа пока не удавалось, но зато можно обнаружить переход между двумя типами конформаций и выяснить, есть ли гисте резис. Разумеется, для этого требуются быстрые методы регистрации. Относительно недавно Ануфриева, Краковяк, Скороходов с сотр. предложили изящный экспериментальный метод, позволяющий рещить сразу оба вопроса [29]. [c.62]

В отличие от стационарных методов регистрации в многоквантовой спектроскопии во временной области миогоквантовые переходы регистрируются косвенно, причем здесь следует различать три стадии [c.311]

Для нахождения КТТ следу ет выбирать такой индикатор, который дает сигнал (изменение цвета, степени люминесценции, появление осадка и т.д.) в пределах скачка титрования. КТТ и ТЭ обычно несколько не совпадают, что обусловливает систематическую погрешность в J yчae применения индикатора ее называют индикаторной погрешностью (ошибкой) [16, 18]. Индикаторная погрешность в зависимости от правильности выбранного индикатора может колебаться в диапазоне от сотых до нескольких процентов. В общем случае интервал перехода окраски индикатора должен находится в пределах скачка титрования и как можно ближе к ТЭ кривой титрования, а в оптимальном варианте — перек-рывать ТЭ. Методики и формулы расчета индикаторных погрешностей при кислотноосновном, комплексонометрргческом и окислительновосстановительном титровании широко представлены в З ебной [1-13, 19-23, 39] и научной [14, 43 4] литературе. При визуальной регистрации добавление реагента прекращают, достигнув конечной точки титрования. При инструментальной регистрации титрант обычно добавляют и после конечной точки (примерно до двойного стехиометрического количества), определяя затем КТТ графически из кривой титрования. Основные методы регистрации КТТ приведены ниже. [c.579]

Литые ВВ. Переход горения литых ВВ в детонацию исследовался в уже упоминавшихся работах Мачека с сотр. [13, 121] и Прайс, Венера [125]. Вместе с тем эти исследования свелись в основном к изучению перехода в детонацию низкоскоростного режима. Возникновение детонации наблюдалось, если взрывчатое вещество (дина, нентолит 50/50) помещали в прочные стальные трубы (внутренний диаметр 12,7 мм, внешний — 31,8 лш) достаточной длины (343 мм). Схема опыта и расположение датчиков показаны на рис. 6,6. Скорость распространения фронта реакции определяли, как правило, ионизационными датчиками обычного типа. Ионизационный метод регистрации, безусловно, лишен того преимущества, который дает оптический метод, по-аволяющий осуществлять непрерывное наблюдение за развитием процесса. Однако в сочетании с датчиками сдавливания, которые фиксировали прохождение волн сжатия, примененные методы регистрации позволили получить довольно полную информацию об исследованном процессе. [c.166]

Столкновение двух простых радикалов Н1 и Кг приводит к образованию возбужденной молекулы К1Кг. Энергия возбуждения вновь образовавшейся связи достаточна, чтобы молекула снова диссоциировала, если только эта энергия не успевает рассеиваться в каком-либо процессе. Вероятность радиационной стабилизации путем излучения света очень мала, но быстро увеличивается при переходе к рекомбинации более сложных радикалов К] и Кг. Тримолекулярные столкновения также снимают возбуждение молекулы, которое переходит в кинетическую энергию третьего тела М или электронное возбуждение частицы М с последующим излучением света (хемилюминесценция). Кинетика большинства таких процессов изучается либо непосредственно по излучению света, либо по скорости расходования радикалов, при этом обычно используются фотометрические методы регистрации. В настоящее время наиболее полно изучены процессы тримолекулярной рекомбинации в водородных пламенах, где в качестве третьих тел рассматривались молекулы продуктов горения или добавки атомов металлов. [c.244]

Ясно, что и для электрона, и для ядер различным спиновым состояниям соответствуют разные проекции магнитного момента Цег и nnz следовательно, магнитные энергии электрона и ядер ЦегН и ЦпгЯ в магнитном поле Н разные в различных спиновых состояниях. Магнитные энергии спиновых состояний называются зеема-новскими энергетическими уровнями этих состояний. Напомним, что на регистрации переходов между электронными спиновыми состояниями (т. е. между электронными зеемановскими уровнями) основан метод электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Переходы между ядерно-сниновыми состояниями (и ядерными зеемановскими уровнями) фиксируются методом ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Эти переходы сопровождаются изменением проекции спина и индуцируются переменными магнитными полями на частоте прецессии электронов или ядер. Переменные поля могут быть приложены извне (как в ЭПР или ЯМР), или создаваться молекулярным движением. Движение молекул окружающей среды (решетки) хаотично и создает случайные магнитные поля разных частот и амплитуд ( белый шум ), однако всегда имеется компонента этого шума на частоте прецессии электрона или ядра, которая индуцирует переходы между спиновыми состояниями. [c.12]

Снижение предела обнаружения при использовании сцинтил-ляционного метода регистрации, по сравнению с методом непрерывной регистрации (интегральный прием), пропорционально величине УТ х [748], где Т — полное время регистрации при интегральном приеме т — длительность отдельного импульса излучения линии коэффициент пропорциональности близок к единице ( 0,5—0,7). Таким образом, например, при т 10" сек и Т кг 10 сек переход от обычной непрерывной регистрации сигнала к сцинтилляционному методу анализа должен привести к снижению предела обнаружения неравномерно распределенных в пробе примесей на 2,5—3 порядка величины, что действительно и наблюдается на практике. Так, предел обнаружения тантала и ниобия в рудах сцинтилляционным методом составляет Ю"" —10 % [683], золота в рудах— 10" % [407], в то время как обычные интегральные методы анализа позволяют обнаруживать лишь 10 —10" % этих элементов при резко неоднородном их распределении в рудах. [c.69]

Р — полнота выделения примесей, т. е. отношение выделенного количества примесей к его количеству в исходной пробе а, соответственно коэффициенты смены природы основы, из которой ведут обогащение, и смены источника возбуждения спектра, т. е. числа, показывающие, во сколько раз изменяется чувствительность анализа при переходе от одной основы к другой без перемены источника (а) или при изменении источника с оставлением прежней основы ( ) в сл чае одновременного изменения основы и источника трудно разделить влияние этих обоих факторов, и поэтому оно может быть учтено лишь из произведения множителей ТьТгЛз--- — коэффициенты, показывающие, во сколько раз изменяется чувствительность при выбранном источнике возбуждения от других факторов (например, метода регистрации спектра, введения какого-ли-бо носителя и др.). [c.187]

Дальнейшие сведения о морфологи, ческих и оптических свойствах спиральных полипептидных цепей и, в частности, регистрации переходов спираль — клубок гидродинамическими методами изложены в главах о характеристической вязкости (гл. II) и двойном лучепреломлении в потоке (гл. VIII). [c.82]

Методом регистрации спектров электронов, рассеянных под различными углами, в большинстве работ измерены только относительные величины пиков, соответствующих переходам из ю"—0 Х Бй на различные уровни и состояний а Пв, 6 П , С П , А 2,и, т. д, при некоторых значениях энергии электронов. Для того чтобы воспользоваться этими данными для нахождения неизвестных сечений по известным (измеренным описанными выше способами), необходимо знать угловые распределения сечений. Поскольку, как правило, в работах приводятся исходные электронные спектры, величина пиков в которых зависит от наблюдаемого объема, получающегося в результате пересечения молекулярного и электронного пучков, необходимо знать зависимость величины этого объема от угла наблюдения. Для ранних работ Лассетра с сотрудниками [15, 20] такая зависимость аппроксимируется функцией 1/з1п0 [20], а для работ, использующих спектрометры с двойным монохроматором [14, 17, 19], описанные в работе [19], такая за- [c.19]

В последнее время усилия исследователей были направлены на усовершенствование метода регистрации рентгеновских лучей, на переход от фотографических методов к ионизационным. В качестве приемников и измерителей интенсивности рентгеновских лучей при этом применяются счетчики Гейгера, ионизационные камеры и фотоэлектрические детекторы, представляющие собой комбинацию флюоресцирующих экранов или криста л лофосфоров с фотоумножителями. Счетчики Гейгера обычно используют для регистрации малых интенсивностей рентгеновских лучей, детекторы и сцинцилляционные счетчики с кристаллофосфорами успешно применяются при регистрации лучей большей интенсивности. Как показывает опыт, таким путем не удается пока значительно повысить чувствительность определения, однако скорость проведения анализа увеличивается в 5—10 раз. [c.216]

Измеряемой величиной, принимаемой за основу при построении градуировочных графиков, чаще всего является при фотографических методах регистрации почернение фотопластинки, определяемое освещенностью в фокальной плоскости прибора. При фотоэлектрической регистрации измеряется электрический заряд или фототок, пропорциональны световому потоку, проходящему через прибор. От этих величин иногда переходят к величинам, пропорциональным интенсивностям спектральных линий, но никогда в практике спектрального анализа не вычисляют абсолютных значений этих величин. Для того чтобы в дальнейшем избежать недоразумений и не делать длинных оговорок, условимся, что в тех случаях, когда речь будет идти о величинах, пропорциональных интенсивности данной спектральной линии, мы будем говорить просто об интенсивности (имея всегда в виду, что она определяется в произвольных единицах, т. е. с точностью до неизвестного нам коэффициента пропорциональности а). Тогда же, когда мы будем говорить об относительной интенсивности, то под этим будет подразумеваться отношение интенсивностей аналитическо линии и линии сравнения. [c.148]

В этом параграфе приведем экспериментальные данные по зоне ламинарпо-турбулентпого перехода, изученной в малошумной аэродинамической трубе па двух различных профилях (1, 2) (рис. 9.14, 9.15), расположенных под нулевым углом атаки [286, 287]. Эти результаты были получены с помощью специальной измерительной системы, использующей бесконтактный, лазерный, однолучевой, времяпролетный метод регистрации мгновенной локальной скорости потока. Система снабжена специальным приемником направления. Каждое измерение состоит в регистрации модуля скорости в плоскости X, у ш знака а -компоненты вектора скорости. Данные измерения основаны на светорассеянии частицами, входящими в состав естественной запыленности воздуха в аэродинамической трубе. Испытания производились при скорости потока в диапазоне 70—75 м/с со степенью начальной турбулентности в рабочей части трубы 0,04%. Число Рейнольдса по хорде модели составляет примерно 1,5 10 . [c.222]

Рис. 27. Метод регистрации и поведение одиночного ионного канала. а — Пипетка прижата к поверхности клетки, и кусочек мембраны с одним-двумя каналами плотно прпсасывается к пипетке, в которой создается небольшое отрицательное давление, б — Изменение проводимости отдельного канала канал вероятностно переходит из закрытого состояния в открытое и назад вероятности перехода и время пребывания в этих состояниях зависят от потенциала на мембране. Заметьте, что даже при состоянии канал открыт ворота канала время от времени ненадолго захлопываются

В настоящее время метод остановленной струи широко приме-ляется для решения многих задач химической кинетики установление механизмов химической реакции, определение стадий, лимитирующих протекание реакции обнаружение промежуточных комплексов, определение кинетики ферментативных реакций, установление числа и концентрации активных центров фермента, изучение быстрых конформационны5( переходов в белках и нуклеиновых кислотах. Метод требует быстрой регистрации это единственное существенное ограничение его применимости. Особое внимание при применении метода остановленной струи необходимо уделять тер-мостатированию, так как разница в температурах в кювете наблюдения и растворе смеси реагентов может привести к большим оптическим ошибкам, затрудняющим установление механизма наблюдаемой реакции. Точность определения констант скоростей данным методом примерно такая, как и при обычных спектрофотометрических измерениях кинетики химических реакций. [c.28]

В настоящее время при диагностировании подобных объектов не в полной степени учитьшаются их специфические конструктивные и функциональные особенности большие габариты, значительная протяженность сварных швов, стохастическое распределение тешювых и си-повых полей по поверхности конструкций. Ориентация диагностических методов, применяемых при обследовании подобных объектов, главным образом, на обнаружение дефектов типа несплошностей, для таких усповий яв.У1яется недостаточной. Методы оценки поврежденности, базируюгциеся на положениях механики разрушения, также связаны с трещиноподобными дефектами. Важной задачей становится регистрация физических явлений, позволяющая прогнозировать переход материала в дефектное состояние. [c.33]