Магнитная восприимчивость изменение с температурой

Измерения при еще более низких температурах представляют особый интерес в связи с адиабатическим размагничиванием и получением температур ниже 1°К. Для таких пределов холода изменение магнитной восприимчивости с температурой некоторое время было единственным методом, которым такие температуры могли оцениваться. В этих опытах парамагнитное вещество, охлажденное до максимально низкой температуры с помощью водорода или гелия, вводится в сильное магнитное поле. При [c.27]

Рис. 6. Изменение магнитной восприимчивости в зависимости от температуры прокаливания осажденного цинкхромового катализатора.

ИЗМЕНЕНИЕ МАГНИТНОЙ ВОСПРИИМЧИВОСТИ С ТЕМПЕРАТУРОЙ [c.400]

Закон аддитивности справедлив при отсутствии спин-спинового взаимодействия между соседними ионами. Наличие или отсутствие спин-спинового взаимодействия можно обнаружить путем измерения магнитной восприимчивости при различных температурах. Если магнитное взаимодействие имеет место, изменение магнитной восприимчивости с температурой подчиняется закону Кюри—Вейса [%т=С/(Т+ + 6)], причем на основании значения постоянной 9 можно судить о степени спин-спинового взаимодействия. [c.176]

Кривая изменения магнитной восприимчивости алмазов, синтезированных на сплаве Ni — Мп, приведена на рис. 89 здесь видны наиболее характерные точки максимум магнитной восприимчивости при температуре 973 К и минимум — при температуре 1073 К. Это связывают с тем, что при 973 К включения переходят в упорядоченное состояние, а при 1073 К — в неупорядоченное [47]. Время термообработки для осуществления магнитных превращений во включениях составляет 10—15 мин [47]. [c.93]

Исследование электрических и магнитных свойств силицидов хрома [1,2] показало, что для объяснения резкого изменения электропроводности и магнитной восприимчивости с температурой необходимо предположение наличия сложного электронного спектра в этих сплавах. Так, Никитин [2] считает, что спектр силицидов состоит из перекрывающихся зон, степень перекрытия которых меняется с температурой и с изменением параметров решетки. Такой характер перекрытия приводит к образованию энергетической щели, ширина которой сохраняется в некотором температурном интервале. Этот факт объясняет многие физические свойства, однако причина постоянства ширины щели при непрерывно увеличивающихся параметрах решетки, вплоть до температур плавления, остается неясной. Последнее обстоятельство свидетельствует о необычайной сложности энергетического спектра электронов в силицидах, который требует дальнейших исследований. В частности, целесообразно рассмотреть рентгеновские спектры, связанные с внешними электронами атомов компонент в данных сплавах. [c.93]

Таким образом, характер изменения электропроводности, вязкости и магнитной восприимчивости с температурой и составом дает в сопоставлении с координационным числом дополнительную информацию о структуре жидких металлов и сплавов. Наблюдаемый эффект в ряде случаев достаточно велик и позволяет предполагать наличие сравнительно большой степени упорядочения. Однако размер таких колоний не был надежно оценен. [c.51]

Несовпадение изменения периода с с изменением других физических свойств, характеризующих кристаллическую структуру и ее дефектность (магнитную восприимчивость, электросопротивление, теплопроводность), при изменении времени и температуры указывает на существование не одного, а нескольких видов дефектов. В работе [14] предположено, что графитация графитирующихся углеродных материалов (полуфабрикатов) протекает в две стадии первая заканчивается в течение нескольких минут (или быстрее). [c.21]

Если рассмотреть температурную зависимость магнитной восприимчивости металлов, то можно выделить следующие группы металлы, которые почти не изменяют магнитных свойств при нагревании до 1100°С (Мо, Ш, Оз) металлы, магнитная восприимчивость которых изменяется в соответствии с законом Кюри — Вейсса и даже при температуре плавления не обнаруживается скачкообразных изменений магнитных свойств (К, Мд, 2п, 1п, 5е) металлы, которые при температуре плавления в слабой степени проявляют такие нарушения свойств (Ма, Сё, А1) металлы, которые показывают аномальные изменения магнитных свойств (Ад, Аи, Т1, 5п, РЬ, Р, 5Ь, В1, Те), [c.129]

Отмечается монотонность изменения температурного коэффициента [22]. Но многими замечено нарушение этой монотонности в области температур 30—45 °С [17, 23]. Это соответствует так называемой точке Кюри при 35 °С, обусловленной скачкообразным изменением структуры воды [24]. В работе [25] указывается, что аномальность свойств воды в пределах 30—50°С связана с поляризационным магнетизмом, зависящим от характера распределения электронной плотности и очень чувствительным к изменению взаимодействия частиц в системе. Результаты опытов Р. Чини показывают, что присутствующие в воде растворенные газы влияют на точку Кюри, тем самым подтверждается влияние этих газов на структуру воды [17]. Особенно заметно влияние других примесей на структуру воды и ее магнитную восприимчивость. Магнитная восприимчивость воды очень сильно зависит от вида и концентрации примесей. Многие из них обладают парамагнетизмом, который накладывается на диамагнетизм воды и иногда перекрывает его. Поэтому величина и характер магнитной восприимчивости раство- [c.19]

В результате адсорбции металлами серы происходит модификация поверхностных свойств металлов. Адсорбция серы на больщинстве металлов характеризуется очень высокой энергией взаимодействия и изменением электронных и структурных свойств поверхности. Один из наиболее плодотворных методов экспериментального определения энергии связи Ме—5 состоит в вычислении тепловых эффектов на основании изотерм адсорбции сероводорода из потока водорода при разных температурах с помощью уравнения Вант-Гоффа. Уровень тепловых эффектов адсорбции показывает, что взаимодействие серы с поверхностью достаточно велико для проникновения ее атомов в кристаллическую решетку металла. Следует отметить, что еще в конце 40-х годов с помощью измерений магнитной восприимчивости было показано, что электроны из сульфида металла вступают в -зону металла, образуя при адсорбции прочную координационную связь [401]. Процесс может сопровождаться заполнением частичного дефицита или дырок в -зоне металла вследствие перекрытия с х-зоной. [c.148]

Изотермы магнитной восприимчивости для этой системы представлены на рис. 16 [51]. Они показывают изменение магнитной восприимчивости в зависимости от содержания окиси хрома при комнатной температуре и при температуре жидкого азота. [c.206]

Электронное строение алмаза обеспечивает ему устойчивый диамагнетизм с магнитной восприимчивостью, не зависящей от напряженности магнитного поля и незначительно изменяющейся при изменении температуры (табл. 40). [c.85]

Электрические и магнитные. Удельное электрическое сопротивление бария при 78 К р=0,16 мкОм-м, при 298 К р=0,60 мкОм-м. Удельная электрическая проводимость при 78 К а=6,25 МСм/м, при 298 К а= = 1,67 МСм/м. Температурный коэффициент электрического сопротивления при 298 К 0 = 3,6-10-3 К . Изменение удельного электросопротивления при плавлении рпл/ртв= 1,62. Температура перехода в сверхпроводящее состояние Гс=1,ЗК при давлении 5 ГПа, 3,05 К при давлении 8,5—8.8 ГПа и 5,2 К при давлении 14 ГПа. Максимальное значение коэффициента вторичной электронной эмиссии бария атах=0,83 при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,400 кэВ. Магнитная восприимчивость бария при 293 К Х= -1-0,15-10 . [c.117]

Температурный коэффициент электрического сопротивления а— = 5,177-10- К- при 273 К и 3,98-10- К при 373 К. Изменение удельного сопротивления при плавлении рж/рто = 2,06. Абсолютный коэффициент т.э.д.с. при 273 К составляет e=-fO,4 мкВ/К постоянная Холла. = 4-0,24-10 м /Кл температура перехода таллия в сверхпроводящее состояние 7 с=2,39 К. Коэффициент вторичной электронной эмиссии атах=1,4 прн ускоряющем напряжении первичных электронов 0,800 кэВ. Таллий диамагнитен, магнитная восприимчивость а-Т1 х = " 0.249 10 (293 К) и -Tl=—0,158-10- (508 К). Магнитная индукция таллня при 297 К S= 1,7 1,8 Тл. [c.184]

Три атома металла образуют равносторонний треугольник с анионом в центре. Взаимодействие между атомами металла приводит к антиферромагнитному основному состоянию с 5 = , 2, и 5 = ( эФФ = 1.05 .в в расчете на один ион Сг +). Изменение обратной величины магнитной восприимчивости в зависимости от температуры [86, 87] описывается уравнениями (24) и (26) для набора спиновых уровней, изображенного на рис. 25. Наилучшее значение /(, составляет — Ък (= 10,4 см ), хотя для лучшего согласования кривой с опытными данными следует ввести [88] дополнительный обменный интеграл /1 = —3,25 к (= 2,26 см ). Форма кривой х (Т ), показанной на рис. 26, характерна для трехъядерных кластеров со значением 5 = /2 в основном состоянии и не зависит [c.336]

Для суждения о характере взаимодействия веществ в физико-химическом анализе изучаются разные физические свойства, чувствительные к изменению состава системы. В качестве таких свойств используются температуры фазовых превращений (например, плавления), теплоты образования, теплопроводность, теплоемкость, электросопротивление, плотность, коэффициент теплового расширения, твердость и др. Сюда следует добавить методы исследования макро- и микроструктуры нейтронографию, рентгенофазовый и рентгеноспектральный анализ, ЯМР, Y-peзoнaн нyю спектроскопию, электронную микроскопию, метод высокотемпературной калориметрии, измерение магнитной восприимчивости, точки Кюри и т. д. [c.264]

Сдвиги резонансных сигналов в сторону сильного поля при повышении концентрации в водном растворе (la-naлогичные тем, которые обсуждались в разд. 15.3 для свободных пуриновых оснований) наблюдались также для пуриновых нуклеозидов и нуклеотидов [23, 29—33]. Их происхождение было объяснено той же причиной, т. е. стэкинг-взаимодействием оснований. Однако эти выводы были подвергнуты критике, как уже говорилось в разд. 15.3. В этих экспериментах также использовали внешний стандарт и не вводили поправку на изменение магнитной восприимчивости. Например, Т цо и сотр. [33] описали сдвиги в слабое поле при повышении температуры для протонов при С-5, С-6 и С-Г в УМФ. В качестве внешнего эталона использовался тетраметилсилан (рис. 15.6,6). Однако не принималось во внимание изменение разности восприимчивости растворителя и эталона при изменении температуры. Блэкбёрн и сотр. [34] показали, что если внутренним эталоном служит ДСС, то, в действительности, химические сдвиги изменяются в противоположном направлении с ростом температуры (рис. 15.6,а). Стэкинг-взаимодействие тем не менее мо- [c.414]

В НК в силу ряда особенностей — малого количества дефектов малых размеров (и в связи с этим малых вихревых токов), возможностью точной ориентировки образца — удается наблюдать даже слабые диамагнитные эффекты. К ним относится эффект де Гааза—ван Альфена (см. гл. Т) — периодическое изменение магнитной восприимчивости с изменением напряженности магнитного поля, наблюдающееся только при низких температурах, когда оно не маскируется другими, более сильными магнитными эффектами. Шенберг (1959 г.) первым наблюдал эффект де Гааза— 498 [c.498]

Атомы элементов характеризуются сравнительно небольшим набором физических свойств заряд ядра, атомная масса, орбитальный радиус, потенциал ионизации, сродство к электрону. Для простых веществ, особенно в конденсированном состоянии, набор физических свойств, т.е. существенных признаков, отличающих одно вещество от другого, весьма обширен. В качестве примера можно перечислить классы таких характеристик термодинамические, кристаллохимические, физико-механические, электрофизические, оптические, магнитные и иные свойства. Рассматривая закономерности изменения физических свойств простых веществ, целесообразно ограничиться сравнительно небольшим набором характеристик, которые обусловлены в первую очередь особенностями химической связи (молярные объемы, энта/сьпии атомизации, энергии диссоциации двухатомных молекул, температуры плавления, магнитная восприимчивость). [c.244]

Оксид азота Д О. Молекула оксида азота — одна нз пе.мно-11г, обладающих нечетным числом электронов. Длина связи N—О составляет 1,1503 А [4], а дипольный момент — 0,16 Д. Мономерная молекула N0 в газовой фазе парамагнитна, но конденсированном состоянии диамагнитна. В конденсированном состоянии окспд азота полимеризован, что следует не только нз измерений магнитной восприимчивости н ИК- и КР-снек- ров жидкого и твердого [5] образцов и N0 в матрице N2 при 1 К [6], но также и из исследования структуры кристалличе-хого твердого продукта [7]. Изменение степени ассоциации с температурой позволяет оценить теплоту диссоциации димера (15,52+0,62 кДж/моль). К сожалению, в кристалле имеет место неупорядоченпе (и как ре ультат — остаточная энтропия [c.567]

Было установлено, что губчатый палладий при длительном хранении в атмосфере водорода при обыкновенных температурах или кратковременной обработке водородом (— 2 часов) при 300—350° С в зависимости от режима обработки частично или полностью дезактивируется. Такая дезактивация является обратимой, и при удалении поглощенного палладием водорода активность катализатора вновь возрастает. Полнота восстановления активности катализатора зависит от полноты удаления водорода из палладия. Удаление его может быть произведено изменением режима хранения палладия в атмосфере водорода, гидрированием бензола на дезактивированном водородом палладии или обработкой такого пайла да воздухом. Было высказано мнение, что уменьшение или полное исчезновение активности палладия при растворении в нем водорода следует объяснить заполнением 5 — -электронных уровней палладия, оставшихся свободными после образования кристаллического пйлладия из атомов палладия в результате перераспределения 5 и 4(/-электронов, аналогично тому, как объясняется исчезновение парамагнетизма палладия при растворении в нем бодорода [1]. Если такое предположение верно, то взедение в Р(1 серебра, меди и золота также должно было привести к снижению и полному уничтожению каталитической активности палладия. Такой вывод напрашивался потому, что при введении этих металлов в Рс1, по мере увеличения их содержания в соответствующих системах, парамагнетизм системы снижается и наконец достигает нуля (при 53— 55 ат.% Ад, Си или Аи). Подробно часть соответствующих материалов опубликована в работах [10]. Наиболее общим выводом из этих работ является то, что по мере увеличения содержания серебра и/меди в Рс1-А и Рд-С Ц каз ализаторах,, катадатическая активность последних уменьшается, и при содержаний 65—70 ат. % Ад или Си в Р(1-Ад и Рб-Сй твердых растворах достигает нуля . Эти результаты приведены в виде кривых на рис. 2. Нам не удалось определить магнитные восприимчивости, наших катализаторов, и мы вынуждены пользоваться данными о магнитных свойствах изученных нами систем по литературным данным. Отдавая себе отчет в недостатках такого метода сравнения, тем не менее следует указать, что по мере увеличения Ag и Си в соответствующих твердых растворах парамагнетизм их постепенно снижается и достигает минимума при 53— 55 ат.% Ag и Си. Такое совпадение следует считать хорошим, учитывая методику пашей работы. [c.130]

Тесно связанное с дисперсионными явлениями поглощение света (в ультрафиолетовой и видимой области спектра валентными электронами) и испускание света (флюоресценция) разбираются в главе X, а аналогичные явления в инфракрасной области — инфракрасные спектры и спектры Рамана, обусловленные изменением энергии колебания ядер, — в главе XI. Следующая, XII глава посвящена оптической активности, XIII глава—магнитным свойствам (магнитной восприимчивости, магнитной активности и магнитному двойному лучепреломлению) XIV глава посвящена константам диссоциации. Наконец, в двух последних главах, XV и XVI, рассматриваются свойства, которые характерны для молекулы в целом и так или иначе связаны с силами сцепления — теплота испарения, температура кипения, поверхностное натяжение, внутреннее трение и температура плавления. [c.6]

Носитель в виде у-АЬОз приготовлялся осаждением гидроокиси алюминия [7]. Первые порции гидроокиси алюминия, которые могли содержать железо, отброшены. Продукт идентифицирован рс Нтгеногра( )ически как гидроокись алюминия. Спектральный анализ препарата показал, что из тяжелых металлов имеется только железо, как правило, в количествах, меньших, чем 10 %, максимум 1 10 2%. Определение магнитной восприимчивости дало % = —0,385-10" , или 0,36 10" , независимо от напряженности магнитного поля. Измерения при низких температурах подтвердили этот вывод. Таким образом, доказано, что железо, содержащееся в препарате, пе ферромагнитно. Измерения магнитной восприимчивости носителя, который подвергался восстановлению водородом в тех же условиях, в каких приготовлялись контакты, тоже ие обнаружили изменений магнитной восприимчивости. Это указывает на то, что имеющиеся в контактах следы железа не влияют на результаты измерений магнитной восприимчивости. [c.156]

Характер зависимости магнитной восприимчивости синтетических алмазов от температуры термообработки определяется химическим составом включений (рис. 90), а интенсивность ее изменений — условиями синтеза (марки алмазов в ряду АС6 — АС15 — ЛС32) и количеством включений или величиной магнитной восприимчивости алмазов в исходном состоянии (рис. 91). [c.93]

Природа этого соединения еще не установлена, но показано, что сделанные наблюдения нельзя объяснить на основании предположения о равновесном фазовом превращении. При калориметрических измерениях [28, 34], проведенных с перекисью водорода при температурах до 12° К, фазового превращения не обнарух<ено. Нейдинг и Казарновский [62] также не обнаружили превращения при этих температурах, проводя измерения магнитной восприимчивости с перекисью водорода, которую они охлаждали от комнатной температуры. Боун и Хогг [63] произвели качественные калориметрические измерения этого эффекта при — 115° и обнаружили тепловой эффект величиной несколько сот калорий. Они предполагают, что величина этого теплового эффекта доказывает существование фазового изменения. Однако более правдоподобно предположение, что действительной причиной этого теплового эффекта является десорбция газа или химическая реакция. [c.187]

Удельная восприимчивость диамагнитного вещества в соответствии с теорией не зависит от температуры. Для воды обиаружеи лишь небольшой температурный эффект, для перекиси водорода можно считать, что в пределах точности данных этот эффект ничтожгю мал. Измерения магнитной восприимчивости копцептрированпой перекиси водорода как функции температуры, принадлежащие Нейдингу и Казарновскому, приведены в табл. 41. Данные пе указывают на наличие действительного изменения даже в области переохлаждения. При кристаллизации восприимчивость увеличивается иа 2,4/о в сторону положительных значений. Для сравнения укажем, что для воды восприимчивость возрастает в сторону положительных значений на 2,2%. Мы не приводим значений плотности, по которым были вычислены величины табл. 41. [c.226]

Такие метафазы играют важную роль при реакциях в твердом состоянии вследствие их сильных структурных аномалий, или дефектов , как следует из теории Смекала, имеющей большое значение. Хюттиг собрал особенно богатый фактический материал, касающийся этих вопросов. Каталитическую активность метафаз можно использовать в качестве отличного метода количественного исследования постепенного превращения таких промежуточных фаз в стабильные кристаллические фазы. Согласно Гейльману, Клемму и Мейзелу , высокоактивные ферромагнитные промежуточные фазы появляются в период термического разложения нонтронита (см. О. II, 21). Можно легко наблюдать изменения магнитной восприимчивости в зависимости от температуры термической обработки (фиг. 737). Такие [c.700]

На основании рядов окислов Уэйла можно ясно и всесторонне объяснить специфические свойства окрашенных железом стекол с точки зрения диссоциации окиси железа. Андресен-Крафт, касаясь в своих исследованиях той же проблемы, сделал аналогичные выводы на основании аналитических, оптических и магнитометрических исследований. Сильное ультрафиолетовое поглощение ионами Ре + и полоса поглощения ионами Ре2+ в инфракрасной области (приблизительно при X = 1000 м х) служит превосходным средством для исследования изменений ионных равновесий в связи с температурой и щелочностью стекла методом измерения поглощения. В стеклах, богатых щелочами, преобладают ионы трехвалентного железа в кислых стеклах — двувалентные ионы. Магнитная восприимчивость стекол, окрашенных железом, была изучена Колом который исследовал широкий круг вопросов, связанных с магнитными свойствами стекла в зависимости от типа связи ионов железа. Железо может присутствовать или в виде свободных ионов Ре + и Ре + или в виде координационных групп [Ре04], входящих в каркасную структуру стекла. Кол считает группировку —О—Ре +—5 "— в янтарных стеклах хромофорной группой . [c.850]

Серебро — диамагнитный металл. Его удельная магнитная восприим-ивость отрицательна и составляет при комнатной температуре х = = —0,181-10 . С изменением температуры магнитная восприимчивость практически не изменяется. В жидком состоянии магнитная восприимчивость серебра ничтожно мала при холодной обработке давлением снижается. Работа выхода электронов ср = 4,3 эВ Коэффициент вторичной электронной эмиссии Сттах=1,5 при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,800 кэВ [c.74]

Сурьма диамагнитна, изменение магнитной восприимчивости х по-ликристаллической сурьмы (99,96 %) в зависимости от температуры [c.287]

Температурный коэффициент электрического сопротивления селена при температуре 273 К а = 0,6-10" К . Изменение удельного элекгро-сопрогивлення при плавленнн рж/Ртв 1 Абсолютный коэффициент т. э. д. с. для селена в твердой фазе при 298 К е = Ч-914 мкВ/К. Наибольшее значение коэффициента вторичной электронной эмиссии атах=1,4, при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,400 кэВ. Селен диамагнетик, пары его парамагнитны. Магнитная восприимчивость х [c.352]

До температуры 0,08 К у хрома не обнаружена сверхпроводимость. В термопаре хром — платина хром проявляет положительную т. э. д с. по отношению к платине при температурах выше 293 К. Абсолютный коэффициент т. э. д. с. е претерпевает резкое изменение около 313 К. Т. э. д. с. пары хром — платина при 373 К достигает 2,5 мВ. Постоянная Холла при комнатной температуре 7 =-t-3,63-10 ° муКл. Магнитная восприимчивость х хрома возрастает с ростом температуры. При 273 К она составляет -t-3,5-10- , а при 1713 К -(-4,3-10-5. Температура Нееля для хрома 7 дг = 312 К ниже этой температуры хром переходит из парамагнитного в антиферромагнитное состояние. Работа выхода электронов ф=4,58 эВ для поликристаллического материала. Работа выхода для граии монокристалла (111) равна 3,88 эВ, для грани (110) ф=4,70 эВ, для грани (112) ф=4,05 эВ. [c.370]

Для некоторых веществ анизотропия удельной электропроводности изменяет свой знак. Так, для п-октилоксибензойной кислоты она проходит через нуль при температуре 146 °С, что связано со структурными особенностями мезофазы. Текстурные наблюдения показывают, что при этой температуре происходит переход нематической фазы в смектическую. Как правило, у нематиков увеличение длины алкильной цепи изменяет положительную анизотропию проводимости на отрицательную, что обычно связывают с возрастанием тенденции к образованию молекулярных комплексов. Этому способствует усиление межмолекулярного взаимодействия вследствие увеличения поляризуемо сти молекул. В области фазового перехода практически всегда наблюдается скачок проводимости. Это явление часто связывают с анизотропией магнитной восприимчивости и электронной поляризуемости. Величины изменения магнитной восприимчивости и электронной поляризуемо сти тесным образом связаны с молекулярными свойствами ЖК, изучение которых открывает дальнейшую перспективу для применения жидкокристаллических веществ. [c.233]

Магнитная восприимчивость бронз исследована несколькими авторами (табл. 50), причем наиболее полное исследование было недавно проведено Грипером и др. [42], измерившими магнитную восприимчивость монокристаллов порошка WO3 и соединения Na -WOg при X — 0,49 0,89 при комнатной температуре. Величины, полученные различными авторами, 15лизки друг к другу, за исключением данных Стаббина и Меллора [109]. Значения магнитной восприимчивости, измеренной на образцах с х, равным 0,85, 0,76 и Л,49, показывают, что парамагнитные свойства каждого образг а оставались достаточно постоянными в широком температурном интервале (от 100 до 300° К). Диамагнетизм WO3 также не изменяется при изменении температуры от 300 до 107° К. Мольная магнитная восприимчивость не зависит от температуры, как ожидалось, и может быть записана в виде [c.268]

Основное электронное состояние молекулы кислорода и следует ожидать, что, начиная от 10° К, температурная зависимость парамагнитной восприимчивости молекул свободного кислорода будет точно подчиняться закону Кюри — 1/У)- При низких температурах, когда квантование молекулярного вращения становится существенным, следует ожидать отклонений от закона Кюри. Измерения с газом нельзя проводить при температурах 70° К. Однако существование клатратного соединения -гидрохиноп кислород дает возможность изучить свойства молекул кислорода при очень низких температурах, т. е. в условиях, когда магнитное взаимодействие этих молекул и влияние непосредственного окружения на магнитные свойства молекул кислорода очень малы. Кук с сотрудниками определили магнитную восприимчивость клатратного соединения с 60%-ным заполнением полостей путем измерения зависимости изменения взаимной индуктивности двух катушек, расположенных вокруг криостата с исследуемыми кристаллами с температурой. Аппаратура была откалибрована путем постановки специальных опытов с веществами, магнитные свойства которых известны Результаты этих исследований (рис. 194) -показывают, что закон Кюри фактически справедлив только при температурах выше 10° К. При температурах от 2 до 10° К магнитная восприимчивость совпадает с расчетной для свободно вращающихся молекул кислорода, если принять во внимание доступные энергетические уровни. Ниже 2° К это соответствие исчезает. Чтобы установить, является ли поведение кислорода при очень низких температурах следствием некоторого ограничения свободы вращения молекул, были проведены измерения на образцах клатратного соединения, обогащенного (до 11%) молекулами [c.573]

Изучена магнитная восприимчивость 5е в области температур от комнатной до 1100° Описаны основные кристаллографические свойства селена 261. При помощи радиоактивного изотопа Зе показано, что даже при внезапном охлаждении в аморфном селене имеется кристаллическая часть, причем количество ее повышается с увеличением времени охлаждения селена 262. Исследован ИК-спектр очень чистых образцов селена в области 0,6—25 мк 2бз. Секигути 26 проведены измерения изотермического объемного сжатия аморфного селена при различных температурах вблизи и ниже его температуры размягчения им же дилатометрически изучен фазовый переход второго рода в аморфном селене, а также явление объемной релаксации вблизи температуры стеклообразного превращения селена 265. Определена зависимость модуля сдвига и внутреннего трения аморфного селена от температуры в о бласти от —40° до 4-3(3° С 266 и изменение этих параметров под действием на 5е у-лучей . Измерения проводились методом крутильных колебаний. [c.593]