Состояние метастабильное поверхностное

Для поверхности с крупными порами уравнения (II. 10) и (11.11) неприменимы. В этих случаях, как и при смачивании неоднородных твердых поверхностей с большими размерами участков с разными поверхностными натяжениями (см. II. 3), на границах пор возникают состояния метастабильного равновесия. Эти состояния разделены потенциальными барьерами, которые обусловливают различие краевых углов натекания и оттекания иными словами, имеет место гистерезис смачивания [99]. [c.72]

Механическая обработка изменяет межатомные расстояния и координацию атомов твердого тела, т. е. химическое строение данного твердого вещества. Поэтому при более точном подходе ее, конечно, нельзя считать только физическим воздействием в сущности она является одновременно химическим превращением исходного твердого вещества в новое твердое химическое соединение, находящееся в метастабильном состоянии. Е( результате механической обработки твердого вещества исходный энергетический спектр заметно перестраивается зоны смещаются и расширяются, плотность размещения в них энергетических уровней увеличивается с увеличением числа трещин и пор увеличивается число поверхностных состояний. Заметим, что нарушение правильного распо-лол ения атомов в структуре твердого тела равносильно включению в него участков непериодического строения. Все это, как мы увидим ниже, вносит в его энергетический спектр соответствующее число локализованных уровней. [c.108]

Еще до образования зародыша кристаллизации — частицы размером Го — проявляется характерное свойство твердого вещества — образовать твердые тела, которые могут существовать в метастабильном состоянии, т. е. при положительном значении функции (Х.2). Но знак этой функции, как мы видели, зависит от соотношения величин ее первого и второго членов. Чем прочнее межатомные связи в строении образующегося твердого тела, больше его размеры и меньше свободная поверхностная энергия, тем больше при данных условиях первый и меньше второй члены, тем выше стабильность данного твердого тела. Таким образом, о стабильности твердого тела можно судить по величине отношения объемного и поверхностного членов уравнения (Х.2) [c.149]

Свойства. Г,-светло-серый металл с синеватым оттенком, Расплав Г, может находиться в жидком состоянии прн т-рах ниже т-ры плавления в течение неск, месяцев. Кристаллич, решетка устойчивой модификации I (нли а см, табл, и рис,) образована двухатомными молекулами с длиной связи 0,244 нм, к-рые сохраняются и в жидком металле в парах Г, одноатомен. Из переохлажденного дисперги-ров, металла кристаллизуются неустойчивые модификации-р, V, 8 и е прн давлениях выше 1,14 и 3,0 ГПа обнаружены модификации соотв, II и III существуют также еше две метастабильные фазы Г, Конденсацией паров при 4,2 К получен аморфный галлий. Т. кип. 2205 °С плотность жидкого 6,0948 г/см Ср 26,07 ДжДмоль К) АН п 271 кДж/моль (О К) 55,, 40,81 ДжДмоль-К), Ур-иия температурных зависимостей давления пара над жидким в-вом, плотности и поверхностного натяжения [c.479]

Заметим, что метастабильное состояние нематических жидких кристаллов (при Т > Т ), стабилизированное полем поверхностных сил, наблюдалось экспериментально [87, 88], что подтверждает правильность рассмотренной теории. Действие поверхностных сил, как показано в работе [89], может вести для некоторых жидких кристаллов также и к обратному эффекту — образованию (при Т < Т ) изотропной приповерхностной фазы в контакте с объемным жидкокристаллическим состоянием. [c.212]

Замечательно, что бензол, не имеющий, в отличие от нитробензола, полярных групп в молекуле, образует граничные фазы на стекле только тогда, если последнее покрыто мономолекулярным адсорбированным слоем нитробензола. Можно полагать, что ориентированный на поверхности стекла монослой нитробензола вызывает своего рода эпитаксиальное действие, распространяющееся в бензоле от слоя к слою и ориентирующее несколько десятков монослоев последнего. Отсюда видно, что состояние поверхности, ее чистота могут играть решающее значение для процесса эпитаксиального наращивания. В дальнейшем нас будут в основном интересовать процессы, обусловленные автоэпитаксией, в условиях, когда затравочный кристалл является метастабильной модификацией.Процесс наращивания алмаза на алмазные затравочные кристаллы назван физико-химическим синтезом, поскольку он основывается на явлениях, изучением которых занимается физическая химия поверхностных явлений. [c.18]

Поверхностные загрязнения могут вызвать расстекловывание, т.е. переход из метастабильного стеклообразного состояния в кристаллическое. Этот процесс, однажды начавшись, приводит к быстрому механическому разрушению изделия. Расстекловывание кварцевого стекла делает его непригодным для нафева-ния в течение длительного времени при температуре выше 1100 °С. [c.10]

Например,- полифосфаты при растворении распадаются на мономерные катионы и высокомолекулярные анионы, которые, гидролизуясь, расщепляются. При достижении высокой концентрации раствора возникают ассоциаты высокомолекулярных анионных частиц, находящихся в равновесии с мономерами (катионными и анионными) и полимерными анионами. Посредством водородных связей эти частицы взаимодействуют с растворителем. В результате возникают вязкие метастабильные растворы, занимающие промежуточное положение между истинными и коллоидными. Вследствие изменения pH, концентрации (сушка) или воздействия температуры такие растворы-связки превращаются сначала в коллоидные — происходит выделение цементирующей фазы в аморфном состоянии. Участие этой фазы в следующей ступени межзерновой конденсации приводит к отвердеванию. Движущей силой процесса межзерновой конденсации является избыточная поверхностная энергия цементирующей фазы, обладающей высокой удельной поверхностью. Способствует межзерновой конденсации метастабильность аморфного состояния. Обычно конденсация на первом этапе реализуется путем поликонденсации. В ряде случаев образование коллоидных частиц не происходит, и система при изменении условий стеклуется. Таким образом, отвердевание связок может заканчиваться стеклованием. [c.11]

При анализе использования в качестве клеев легкоплавких расплавов следует учитывать два положения — роль контактного плавления и метастабильный характер диаграмм состояния, если вклад поверхностной энергии в системе существен. [c.115]

Проведенные термодинамические расчеты показали [14], что в использованном приближении не запрещено получение алмаза из графита и при более низких значениях давлений и температур, как, например, при кристаллизации в присутствии расплавленных металлов, хорошо растворяющих углерод. Однако при этом необходимо иметь в виду, что в первом случае мы имеем дело с двухфазовым равновесием, а во-втором, по меньшей мере, с трехфазовым. Известно, что увеличение числа существующих фаз в значительной степени усложняет диаграмму состояния, в частности, могут изменяться ширина метастабильных областей, поверхностная энергия межфазных границ и т. п, [c.301]

Собственно формование раствора, т. е. придание ему той формы, которую должно иметь конечное изделие. Эта проблема очень важна при переработке термопластичных полимеров, так как для расплавов с высокой вязкостью и для систем, обладающих сильно развитыми вязкоупругими свойствами, точное заполнение объемной формы имеет решающее значение. Но и для концентрированных растворов полимеров возникают не менее сложные, хотя п несколько отличные проблемы. Речь идет об условиях стабильности струи вязкого раствора полимера при выходе его из формующего щелевого или круглого отверстия. Здесь решающую роль играет не только соотношение между силами поверхностного натяжения и вязкостными свойствами раствора, но и другие факторы, значение которых иногда оказывается не менее важным, чем закономерное стремление системы приобрести равновесное или метастабильное состояние с низкой свободной энергией. [c.14]

Примерами последней ситуации являются горение углерода и гетерогенное разложение перекиси водорода на пористом активном катализаторе [110, 299, 351]. В этих случаях, например, мгновенное возмущение в условиях, близких к метастабильной точке, может вызвать как повышение, так и понижение температуры поверхности. В первом слзгчае система приходит в установившееся состояние, соответствующее определяющей роли массопереноса через ламинарную пленку у внешней поверхности гранулы. Во втором случае стабилизация наступает при определяющей роли поверхностной реакции. [c.165]

Отмеченные явления вызваны пересыщением, связанным с образованием новой фазы, и различием состояний вещества в зародыше новой фазы, имеющем очень малые размеры, и в большом объеме этой фазы. Это различие, как впервые показал Гиббс, обусловлено влиянием поверхностного натяжения и кривизны поверхности образующегося зародыша новой фазы. Величина поверхностного натяжения определяется молекулярными свойствами вещества, а кривизна поверхности зародыша новой фазы — условиями его образования. Термодинамический анализ позволяет количественно учесть роль этих факторов и показывает, что явления пересыщения, приводящие к установлению метастабильного равновесия, обусловлены самой природой процессов фазовых переходов. Не входя в обсуждение этих вопросов, весьма подробно рассмотренных в работе А. И. Русанова [12], отметим, что с пересыщением необходимо считаться при экспериментальном определении критических констант. Это же относится к определению условий любых фазовых переходов. Широко известны, например, явления переохлаждения расплава нри определении температуры кристаллизации. [c.78]

С представлениями, лежащими в основе теории фазовых превращений, лучше всего можно познакомиться на примере процесса образования жидкой фазы из пересыщенного пара. Пар можно сжимать до давлений, превышающих давление насыщения до тех пор, пока при определенной степени пересыщения (критическое пересыщение) внезапно не начнется образование тумана. Между насыщенным и критически пересыщенным состояниями пар находится в метастабильном состоянии, при котором образование жидкой фазы требует конечного времени. Это указывает на то, что, прежде чем будет достигнуто конечное равновесие двух фаз, должен быть преодолен энергетический барьер, т. е. затрачена определенная энергия активации. Происхождение такого барьера обусловлено тем, что новая фаза первоначально появляется в виде макроскопических капелек, обладающих поверхностной энергией. [c.213]

Обнаружены колебательные состояния структур на поверхности разупорядоченного графита. Особенностью таких поверхностных структур является их метастабильность - время существования таких структур около полугода. Наиболее эффективно такие поверхностные структуры образуются на поверхности графита при облучении ионами или электронным пучком. Сравнение спектров КРС данных поверхностных структур и спектра КРС карбина позволило предложить модель по которой метастабильная поверхностная структура является оборванными карбиноподобных цепочками. [c.144]

X [ , - <ж 0о) - - (о С05 0,)]. Обозначим - со, X X соз 00 = а. Тогда ЛРпв=Ожг(АсОа). где символ А означает разность соответствующих значений сОц. Для капли, ограниченной сферической поверхностью, (Ожг = 2яг7(1 + соз 0ц,), <йгж = (- отсюда сво = яг 2/(1+со8 0ш) —/Ссоз0о]. На основании приведенных соотношений можно рассчитать изменение свободной поверхностной энергии системы А пв в зависимости от расстояния между соседними микровыступами. Расчеты, проводившиеся на вычислительных машинах, подтверждают, что для перехода периметра смачивания из одного состояния метастабильного равновесия капли в другое необходимо преодолеть энергетический барьер, разделяющий соседние метастабильные состояния. В первом приближении высота барьера пропорциональна высоте микровыступа [77]. Предполагается, что переход через барьер совершается за счет колебаний жидкости. Характерно в связи с этим, что создание внешних вибраций приводит обычно к уменьшению различия краевых углов натекания и оттекания, т. е. к уменьшению гистерезиса смачивания. [c.61]

Видимо, эффект Марангони характеризует первоначальное состояние пены, когда пленки еще толстые, по устойчивость определяется другими эффектами. Шелудко (1962) показал, что стойкие пены образуются в системах, которые дают черные пленки. Как было упомянуто ранее, следует принять во внимание поверхностные силы второго рода, чтобы объяснить метастабильную пленку, и поэтому к.шсспческая химическая термодинамика поверхности не является адекватной. Дерягин, Мартынов и Гутоп (1965) разработали термодинамику свободных от жидкости пленок (например, для пленок тоньше, чем толщина двух адсорбционных слоев Гиббса). [c.89]

Уточняя вышеизложенное можно отметить, что зарождение паровой фазы в процессе нагрева жидкой углеводородной многокомпонентной системы сопровождается соответствующей работой, которая зависит от поверхностного натяжения межфазной поверхности и разности химических потенциалов компонентов жидкой фазы в исходном и метастабильном, в данном случае конечном, состоянии. Варьирование указагг-ных параметров позволяет управлять процессом парообразования при перегонке нефтяного сырья, прежде всего в направлении понижения затрат на осуществление этого процесса. Например, искусственное понижение межфазного натяжения в пер -гоняемом сырье путем введения в него определенных поверхностно-активных веществ [c.110]

В отличие от гомогенного для гетерогенного катализа нет единой теории, позволяющей описать все наблюдаемые явления. Особенность гетерогенных каталитических реакций заключается в образовании на твердой поверхности катализатора хемосорбирован-ных (на активных центрах) комплексов, которые не способны существовать индивидуально и не могут быть названы промежуточными соединениями. Хемосорбционные комплексы одного из реагентов в дальнейшем вступают во взаимодействие с компонентами реакционной смеси, образуя продукты реакции и освобождая активные центры поверхности. Характер взаимодействия в значительной мере зависит от электронной структуры твердого катализатора. С этой точки зрения активные металлы с их легкоподвижиыми электронами обычно склонны к образованию относительно прочных поверхностных комплексов и поэтому каталитически малоактивны. Диэлектрики с ничтожно малой концентрацией свободных электронов плохо образуют поверхностные комплексы и потому также не отличаются каталитической активностью. А на поверхности полупроводников и малоактивных металлов, которые характеризуются промежуточными значениями электронной концентрации, хорошо образуются метастабильные ассоциаты, чем и определяется их высокая каталитическая активность. Эти представления позволяют связать каталитические свойства полупроводников с другими их параметрами электрической проводимостью, энергией активации электрической проводимости, особым состоянием поверхности и т. и. Так, например, промотирование сульфатами щелочных [c.236]

Для решения этой задачи большое значение приобретает разработка оптимальных методов поверхностного легирования, таких, как термодиффузионная обработка, электроискровое легирование, ионная имплантация, электронно-лучевая обработка, которые позволяют обрабатывать поверхности, непосредственно соприкасающиеся с рабочими средами, расширяют возможности и эффективность использования катодных покрытий. Перспективным методом поверхностного легирования металлов и сплавов является ионная имплантация. Она позволяет регулировать толщину легированного слоя, концентрацию вводимых компонентов, их распределение по глубине за счет изменения энергии и рпзы внедрения. Толщина имплантированного слоя в зависимости от энергии может составлять от 0,1 до 3 мкм. Изменение коррозионной стойкости после ионной имплантаций происходит за счет обеспечивания пассивного состояния при имплантации металлами, разупрочнения структуры, приводящего к повышению сродства поверхности к кислороду, изменения дефект-но сти решетки. При этом важно, что для повышения защитных свойств вводимый элемент может образовывать с защищаемым металлом или сплавом метастабильный твердый раствор внедрения или замещения в широком диапазоне концентраций. [c.73]

Поскольку доминирующую роль играют поверхностные явления, на схеме показано расширение только тонкого приповерхностного слоя, взаимодействующего с френкелевским, Возвращение системы нелокализованных электронов к равновесию происходит путем перетекания электронов внешнего облака в разреженную область (показано стрелками). Соответствующее метастабильному состоянию деформационное искажение уровня Ферми в тонком поверхностном слое показано на рис. 30, б (искажение уровня Ферми в остальном объеме незначительно и поэтому на рисунке не показано). [c.101]

Различают объемное и поверхностное К. Объемное К.-образование паровых пузырей внутри массы жидкости, находящейся в перегретом, или метастабильном, состоянии при Т, > Т , где Т,-т-ра перегретой жидкости. Такое К. реализуется в т. наз. аштаратах объемного вскипания, эффективных для обезвреживания и утилизации агрессивных жидкостей, в частности дистиллерных в содовом производстве. [c.385]

Для жидкостей типа монозамещенных бензола может, по-видимо-му, существовать только метастабильное жидкокристаллическое состояние, стабилизированное полем поверхностных сил. Такая возможность иллюстрируется рис. VII.16, где штриховой прямой данО значение AFms (см. рис. VII.15), отвечающее области метастабильности. Сплошная кривая изображает зависимость от расстояния до твердой лиофильной подложки свободной знергии слоя жидкости, Afj, обусловленной дальнодействием поверхностных сил. Значение-fes определяет при этом такое расстояние от подложки, где AFms + + AF, = 0. Тогда при А < fes суммарная свободная энергия отрицательна и граничная жидкокристаллическая фаза будет устойчива. [c.211]

Изменение размера частиц не является единственным результатом механического воздействия. Помимо измельчения частиц, происходят изменения кристаллической структуры и энергетического состояния поверхностных слоев частиц, возникают контактные разности потенциалов, наблюдается эмиссия (испускание) электронов. Например, при измельчении карбонат кальция из стабильной модификации (кальцит) переходит в метастабильную (арагонит), а на поверхности частиц кварца возникает тонкий аморфизованный слой с аномально высокой химической активно [c.110]

Это объясняется тем, что с уменьшением размеров частиц кривизна поверхности увеличивается, поверхностные слои твердых тел переходят в квазиаморфное метастабильное при обычных температурах состояние с повышенным значением энергии Гиббса на вновь обнаженных поверхностях появляются некомпенсированные валентности — свободные радикалы. [c.48]

Как показано выше, клеи-связки — это предколлоидные переходные пересыщенные метастабильные состояния структурированных растворов неорганических полимерных ионов, часть которых находится в предзародышевом состоянии. Переход в коллоидное состояние таких растворов является промежуточным этапом отвердевания, после которого следует межзерновая конденсация, т. е. конденсация уже твердых коллоидных частиц. Это связано со стремлением системы к минимуму поверхностной энергии, что приводит к уменьшению удельной поверхности. Поэтому после перехода связки в золевое состояние протекают самопроизвольные процессы взаимодействия между субчастицами (микрочастицами), например, в результате поликонденсации поверхностных групп, ион-дипольного и диполь-дипольного взаимодействия. [c.51]

В термодинамической теории фазовых превращений рассматривается лишь равновесие между исходной и новой фазами при допущении, что последняя фаза достигла полного развития и поверхность раздела между обеими фазами является плоской. При этом под температурой перехода понимают температуру, при которой обе фазы могут оставаться в равновесии друг с другом неограниченно долгое время. Образование и начальное развитие новой фазы с достаточной для ее обнаружения скоростью возможно только при некотором отступлении от условий равновесия. Отступления от условия равновесия могут быть гораздо более существенными, чем необходимо для роста новой образующейся фазы. Фазовый переход пар— жидкость (жидкость— кристалл) возможен только в том случае, когда исходная паровая фаза оказывается в состоянии, исключаемом из рассмотрения в обычной термодинамике как термодинамически неравновесное. Оно может сохраняться в течение более или менее продолжительного времени, поскольку скорость возникновения новой фазы достаточно мала. Подобные состояния называются ме-тастабильными. Возникновение новой фазы в метастабильной паровой фазе происходит в форме зародышей, которые рассматриваются как маленькие капельки. Предположение, что маленькие капельки или комплексы частиц отличаются от макроскопических тел в жидком состоянии только своими размерами, не может считаться правильным [97]. В случае зародышей малых размеров в чрезвычайной степени возрастает роль поверхностной энергии и поверхностного натяжения при оценке общей и свободной энергии образуемой ими системы. Кульер в 1875 г. и Айткен в 1880 г. [98] обнаружили, что для образования облака путем адиабатического расширения влажного воздуха необходимо наличие маленьких частиц ш.ши. Если же воздух пыли не содержит, то образование облака начинается только при очень сильном расширении. [c.825]

Из приведенного материала видно, что результаты изучения критической толщины и ее зависимости от поверхностной энергии, молекулярной составляющей расклинивающего давления и радиуса соприкосновения содержат много неясностей и противоречий. При достижении величины he происходит либо прорыв пленки, либо, если на границе раздела фаз существуют адсорбционные слои ПАВ с оптимальной поверхностной концентрацией, наблюдается скачкообразное изменение толщины, приводящее к возникновению нового метастабильного состояния — так называемых перреновских черных пленок . [c.99]

Если жидкое, вязкотекучее состояние сохраняется обеими фазами вплоть до установления равновесия, то начавшееся помутнение метастабильного раствора (возникновение областей, различающихся по показателю преломления) приводит к образованию микроскопических капелек одной из фаз, взвешенных в непрерывной другой фазе. Возрастающее по мере приближения концентрации к равновесным межфазное натяжение придает каплям сферическую форму, обеспечивающую дшнимум свободной поверхностной энергии. Такие микроскопические капельки концентрированных растворов высокомолекулярных соединений ( коацер-ваты ) или, напротив, разбавленных растворов в концентрированных средах ( вакуоли ) с течением времени в жидких средах могут коалесцировать, что приводит к разделению метастабильного раствора на два макроскопических жидких слоя. Равновесие в таких системах устанавливается особенно быстро и полно, поэтому разделение метастабильных растворов на две жидкие [c.60]

Возникновение новой фазы в метастабильной л<идкой фазе происходит в форме зародышей, которые обычно рассматриваются как маленькие кристаллики. Принимается, что маленькие кристаллики или комплексы частиц отличаются от обычных макроскопических тел в твердом состоянии только своими размерами. Эта точка зрения, как указывается в работе [8], не может считаться правильной хотя бы потому, что она не решает вопроса о возникновении новой фазы, а только переносит его с элементов больших размеров на очень малые. Однако этот шаг имеет существенное значение. В случае зародышей малых размеров в чрезвычайной степени возрастает роль поверхностной энергии и поверхностного натяжения при оценке общей и свободной энергии образуемой ими системы. [c.18]

При учете поверхностной свободной энергии зародышей по отношению к среде, в которой они взвешены, было расширено понятие о термодинамическом равновесии двух фаз таким образом, чтобы зародыш данных размеров и формы находился в равновесии со средой при метастабильном состоянии последней, то есть при неустойчивости ее по отношению к уже сформировавшейся твердой фазе. В этом случае раствор, пересыщенный по отношению к кристаллу бесконечно большого размера, может оказаться ненасыщенным по отношению к кристаллу достаточно малого размера. Если последний не слишком мал по сравнению с размерами отдельных молекул, то поверхностную энергию кристалла, можно представить в виде произведения его поверхности (принимается, что кристалл имеет форму шара) на обычное поверхностное натянсение ст, соответствующее Полный термодинамический потенциал всей системы раствор А — кристалл В оказывается при этом равным [c.18]

При работе с монослойными пленками необходимо остерегаться следующих ошибок. Не следует брать слишком много поверхностно-активного вещества, так как монослой может не сформироваться полностью и на поверхности будут плавать пятна нерастекшегося материала это же относится к веществам с низкой скоростью растекания. Необходимо тщательно следить за тем, чтобы пленка не просачивалась за подвижный барьер и поплавок, особенно при высоких поверхностных давлениях. В обычной методике зависимость я от а получают путем сжатия монослоя, и, таким образом, кривые, приведенные, например, на рис. П1-6, отвечают движению справа налево. Если пленку сжимать медленно, то уже приблизительно при 15 дн/см она коллапси-рует, т. е. вещество пленки начинает переходить в трехмерное состояние. При высоких скоростях сжатия л--ст-изотерма может уйти в далекую метастабильную область до 50 дн/см. Возможный механизм коллапса показан на рис. ПГ6, б. Кинетическая задержка при коллапсе обусловлена энергетическим барьером процесса перехода в инвертированное состояние этим и объясняется существование метнстабильной пленки. [c.98]

Указывалось также, что на холоду адсорбция газа может представлять собой лишь свободное аккумулирование на поверхности металла, легко обратимое при увеличении температуры и снижении давления. При более высоких температурах такое аккумулирование может приобрести более стабильный, необратимый характер, плохо поддающийся воздействию при изменении температуры и давления. Присутствие кислорода или водорода может вызвать поверхностную активацию металла. Газ может быть в атомном состоянии, in statu nas endi, в метастабильной форме, в виде протона или иона. Относительная роль отдельных факторов зависит от конкретных условий (Паннет). Повидимому силы сродства у двухатомных молекул газа, которые обусловливают нормальное положение цепи, нарушаются поэтому часть газа, адсорбированного на поверхности, присутствует в активной атомной форме, тем самым активируя эту поверхность. Активация восстановлением может быть осуществлена путем проведения солей металлов, осажденных на носителе,, через зону нагретого водорода и зону концентрированного газа. Эти зоны располагаются одна под другой или так, что катализатор проходит через них по взаимно противоположным направлениям. Труба, образующая зоны, может быть оборудована распылителями для порошка, нагревающими и охлаждающими, устройствами [383]. [c.302]

Фрэнк [24] показал, что если мощность дислокации значительна, то равновесное состояние дислокации предполагает наличие пустого ядра в ней. Равновесный диаметр ядра определяется соотношением между поверхностным натяжением твердого тела (поверхностной свободной энергией) и плотностью энергии деформации, вызванной дислокацией. Появление полых дислокаций можно ожидать обычно при векторах Бургерса, больших 10А,и оно должно быть исключено для векторов Бургерса меньшей длины. Может иметь место также случай, когда полая дислокация находится в метастабильном равновесии, хотя ее состояние с наименьшей свободной энергией соответствует замкнутому ядру. Равновесный радиус полого ядра существенно зависит от названных выше параметров, и если он не равен нулю, то, вероятно, должен быть очень значительным, напри.мер равным микрону или больше. Дислокации с полым ядром наблюдались в различных кристаллах, и один из них, для которого прочность дислокации и диаметр трубки были особено значительными, показан в работе Верма [25]. [c.30]

При соударении медленных метастабильных атомов с поверхностью металла легко испускаются вторичные электроны. Выход вторичных электронов при попадании метастабильных атомов Н на поверхность ртути оказался порядка 10 электрона на атом. Для метастабильных атомов инертных газов были получены еще более высокие выходы вторичных электронов. Метастабильные атомы Не в состоянии 2 5 выбивают из Р1 0,24 электрона на атом, а в состоянии 2 5— около 5,0. Из Сз на один метастабильный атом Аг испускается 0,4 электрона [122]. Выход вторичных электронов, по-видимому, зависит больше от поверхностного слоя, чем от природы вещества. Обычно выход увеличивается, когда металл плохо обезгажен. Избыток [c.103]