Обнаружение излучения высокой энергии

При взаимодействии излучений высокой энергии с веществом эффекты в общем крайне малы речь идет об обнаружении явлений, в которых принимают участие либо один, либо несколько [c.47]

В определенном отношении -резонансная спектроскопия — совершенно уникальный спектроскопический метод исследования, так как в нем исиользуются источники высоких энергий для обнаружения очень малых изменений энергии. Вероятно, эта особенность метода обусловливает весьма малую ширину линий благодаря сравнительно большому времени жизни возбужденного ядерного состояния. Конечно, в этом методе остаются проблемы, связанные с разрешением в спектрах, однако основной трудностью является очень низкая плотность фотонного излучения источника и связанные с этим проблемы детектирования сигналов. Преодоление указанных трудностей требует статистической обработки результатов измерений. Таким образом, общей проблемой для всех методов, использующих излучение высокой энергии, является разрешение спектра, которое требуется для отнесения спектральных переходов и установления связи между спектрами и параметрами, характеризующими геометрическое и электронное строение молекул. [c.398]

Во многих метеоритах содержатся углеродсодержащие вещества. Через газовую смесь, сходную по составу с предполагаемой первичной атмосферой (см. т. 1, стр. 171), в лаборатории пропускали электрический разряд (имитирующий древние грозы) и радиоактивное излучение высокой энергии. Образовав-щиеся продукты соответствовали веществам, предсказанным на основании термодинамических равновесий, и, кроме того, напоминали вещества, обнаруженные в метеоритах. [c.255]

Важнейшие области применения. Таллий и его соединения находят все возрастающее применение в различных отраслях науки и техники [185]. Одна из наиболее важных областей применения — инфракрасная техника. Кристаллы твердых растворов (рис. 83) бромида и иодида таллия (КРС-5), бромида и хлорида таллия (КРС-6) прозрачны для широкого диапазона инфракрасных лучей. Поэтому из таких монокристаллов изготавливают окна, линзы и призмы для различных оптических приборов. Монокристаллы хлорида таллия (I) используют при изготовлении счетчиков Черенкова, применяющихся для регистрации и исследования частиц высоких энергий. Кристаллы галогенидов щелочных металлов, активированные добавками бромида или иодида таллия, являются кристаллофосфорами и применяются, в частности, в сцинтилляционных счетчиках для обнаружения и измерения радиоактивного излучения. [c.337]

Таким образом, для выявления мелких дефектов следует использовать низкоэнергетическое рентгеновское и гамма-излучение. При использовании же для обнаружения мелких дефектов ускорителей контроль нужно осуществлять при высоких энергиях. Из рис. 80 видно, что с ростом энергии ускорителей 1 увеличивается, а следовательно, интенсивность уменьшается. [c.117]

В последнее время большое распространение получил прибор, называемый сцинтиллометром, который во многих отношениях удобнее счетчика Гейгера — Мюллера. Попадая в сцинтиллометр, частицы с высокой энергией вызывают слабые вспышки света (сцинтилляции) таких веществ, как антрацен или иодид натрия, содержащий следы таллия. Эти слабые световые вспышки вызывают появление электрических сигналов в фотоэлектронном устройстве, называемом фотоумножителем сигналы фотоумножителя в свою очередь усиливаются и подсчитываются. Такое устройство обладает очень малой инерционностью и способно регистрировать излучение не только с высокой, но и с низкой энергией. Оно особенно удобно для обнаружения гамма-лучей. [c.433]

Элементы, имеющие низкие энергии возбуждения, т. е. элементы, которые легко возбуждаются, будут очень эффективно испускать излучение, если их поместить в высокотемпературное пламя. Этот эмиссионный сигнал, когда его измеряют относительно слабой собственной эмиссии пламени, позволяет проводить достаточно чувствительное обнаружение этого элемента. В отличие от этого элемент, имеющий высокую энергию возбуждения, не будет эффективно возбуждаться в пламени, и большинство атомов этого элемента будут находиться в основном электронном состоянии. Именно такие атомы хорошо определяются абсорбционным методом. [c.697]

Дозы и интенсивность излучений, с которыми приходится иметь дело при работе с котлами и при последующих процессах отделения плутония и продуктов деления от исходного урана, намного превосходят интенсивность всех известных до сих пор естественных источников излучений. В понятие излучения в том смысле, как оно здесь использовано, входят также частицы с высокой энергией. Излучения, химическое действие которых необходимо было исследовать, включали -частицы, у-лучи, быстрые нейтроны, продукты ядерного распада и др. В качестве источников излучения применялись циклотроны, генераторы Ван-де-Граафа, бетатроны, рентгеновские трубки и котлы. Обнаружен новый эф кт изменения свойств твердых тел под влиянием облучения. Изложены типичные результаты действия облучения на твердые тела, воду и органические соединения. Первым важным процессом при радиационно-химических реакциях, отличным от простого возбуждения молекул, является разряд ионов. Последующие химические процессы зависят от природы среды. Характер радиационно-химических реакций определяется, повидимому, следующими тремя основными положениями правилом Франка-Кондона, принци- [c.76]

В связи с высокой энергией излучения радиоактивных веществ практическое значение имеют лишь небольшие их концентрации. По той же причине представляется возможным измерить чрезвычайно малые их концентрации. Следовательно, радиохимия имеет дело главным образом с исключительно малыми концентрациями и количествами радиоактивных элементов. Явления, наблюдаемые в радиохимии, встречаются также и в химии стабильных соединений, но они, как правило, остаются не- замеченными, так как, кроме радиометрических методов, не существует достаточно чувствительных методов их обнаружения. Таким образом, имеется два направления, изучаемых в радиохимии. Одно из них связано с явлениями, наблюдаемыми при малых концентрациях радиоактивных веществ. Второе изучает поведение очень малых концентраций веществ и определяет возможности использования его при разработке радиохимических методов. Радиохимические методы находят разнообразное применение при изучении механизма химических реакций, при определении возраста минералов и археологических материалов, для прослеживания пути химических элементов в биологических процессах, химических реакциях и при механических испытаниях. [c.31]

При уменьшении давления газовой атмосферы, окружающей источник излучения, снижается концентрация паров в разряде между электродами и благодаря этому ослабевает спектр электродов (за исключением линий с высокой энергией возбуждения). Свечение разряда имеет место даже при давлении ниже 100 мм рт. ст. (разд. 2.10 в [1а]). При пониженном давлении интенсивность фона значительно уменьшается, и поэтому относительные интенсивности спектральных линий некоторых элементов предпочтительнее, нежели при атмосферном давлении. Так, например, нижний предел обнаружения бора в сплавах на основе железа снижается до 0,0005%, а церия — до 0,01%, если в качестве противоэлектрода используют электроды из алюминия и графита и возбуждают спектры в дуге переменного тока при 19 А и давлении 300 и 200 мм рт. ст. соответственно [1]. [c.102]

При определении трудновозбудимых неметаллических элементов в диэлектрических материалах необходимы специальные источники излучения, такие, которые применялись при анализе металлов (разд. 3.2.6) в основном для решения особых задач с повышенными, требованиями. При анализе неметаллических элементов используют либо их резонансные линии в вакуумной ультрафиолетовой области, либо их линии в видимой области спектра, обладающие высокой энергией возбуждения и обычно низкой чувствительностью обнаружения. [c.145]

Источники с имеют то преимущество, что с ними можно работать при высоких температурах, вплоть до 400°С. Поскольку получаемая удельная активность этого изотопа ниже, чем Н, отношение сигнал/шум снижается и, следовательно, ухудшается предел обнаружения. Другим недостатком является более высокая стоимость этого препарата. Хорошие характеристики для применения в ионизационных детекторах имеют препараты, содержащие инертный газ Кг возможность работы при высокой температуре (до 400 °С), отсутствие опасности внедрения в материал аппаратуры, несложная защита от рентгеновского излучения. Энергия и интенсивность -компоненты настолько малы, что не требуется никакой дополнительной защиты. Несколько хуже обстоят дела с °Sг, прежде всего из-за образования продукта ядерной реакции с высокой энергией. [c.431]

Поглощение у-излучения (с энергией 0,5—3 МэВ) веществом, содержащим элементы с небольшим или средним порядковым номером, определяется в основном комптоновским эффектом. Фотоэффект проявляется только для фотонов с небольшой энергией, и он сильнее для абсорбентов, содержащих элементы с высоким порядковым номером. В ослаблении у-излучения процесс образования пар также играет второстепенную роль. При взаимодействии у-излучения с веществом образуются быстрые вторичные электроны и позитроны. Вторичные частицы вызывают ионизацию вещества, что отчасти используют для обнаружения у-излучения. Аналогично ослаблению [c.306]

Для обнаружения плутония наибольшее значение приобрел радиометрический метод, основанный на измерении общего а-излучения плутония и его энергии. Этот метод не требует проведения сложных химических операций и больших затрат времени и характеризуется довольно высокой чувствительностью. Радиометрический метод позволяет обнаружить 0,0001 шг Pu . При наличии в анализируемом образце других а-излуча-телей идентификация плутония может быть выполнена измерением энергии а-частиц при помощи а-анализаторов . [c.121]

При возбуждении ускоренными протонами, а-частицами и другими ионами [283, 275, 276] выход рентгеновского излучения главным образом определяется их энергиями и почти не зависит от спектральной серии. В этом варианте может быть получен низкий предел обнаружения, однако сложность, громоздкость и высокая стоимость аппаратуры ограничивают возможность широкого применения ионного возбуждения. [c.69]

Фотовозбуждение изомерных уровней. При облучении фотонами с энергией ниже порога основных фотоядерных реакций некоторые стабильные ядра могут перейти по реакции (у, уО в метастабильное состояние. Ядро должно быть возбуждено до более высокого уровня, при высвечивании которого возможен переход на изомерный уровень. Сечения реакций (у, у ) весьма малы, а гамма-излучение образующихся изомеров имеет низкий выход из-за конверсии. Поэтому для достижения низкого предела обнаружения используют более интенсивные источники гамма-излучения, чем при фотонейтронных реакциях. В настоящее время метод фотовозбуждения пока преимущественно используется для определения достаточно высоких содержаний элементов. [c.84]

В обычных УФ-денситометрах в качестве источника света используется ртутная лампа низкого давления с интенсивной линией при 253,7 нм. Энергия УФ-излучения такой лампы составляет около Э/мин, т. е. примерно 0,09 мкВ. Для обнаружения белков по поглощению при 280 нм УФ-денситометры снабжены флуоресцентным преобразователем света (свинцовое стекло или кристалл). Если специфичность детектирования и достижение высокой чувствительности не существенны, белки можно определять и при 253,7 нм. [c.460]

Качественный анализ твердых металлических образцов можно проводить методом точка к плоскости при возбуждении в прерывистой дуге переменного тока (разд. 3.2.2). Этот метод обычно обладает меньшей чувствительностью, чем метод испарения пробы в непрерывно горящей дуге, хотя выбором соответствующего соотношения между временем горения дуги и периодом охлаждения можно исключить плавление пробы и фракционное испарение ее материала. В зависимости от летучести пробы силу тока короткого замыкания устанавливают равной 5—10 А. Если не нужно определять следы элементов, то для общего качественного анализа проб такого типа оказывается пригодным искровое возбуждение. При использовании искры среднего и низкого напряжений выгодно применять затухающий разряд. Для этого в разрядный контур конденсатора включают относительно высокое омическое сопротивление и индуктивность (например, и = 1 кВ, С = 45 мкФ, L = 100 мкГ, Я = 10—100 Ом). Спектр такого источника излучения близок к атомному и поэтому более подходит для качественного анализа. Высоковольтная искра также пригодна для общего качественного анализа в том случае, если не нужно определять металлические элементы в концентрациях ниже 10 — 10" %. Обычные металлические элементы можно надежно возбуждать в искровом разряде средней мощности и = 2 кВ, С = 6—12 нФ, Ь = 0,3—0,8 мГ). Увеличение индуктивности сказывается благоприятно на обнаружении элементов, в спектре которых имеются линии с низкой энергией возбуждения. В исключительных случаях с помощью искры можно проводить качественный анализ не только металлических проб, но и диэлектрических материалов, помещенных в чашку электрода. При этом необходимо принимать меры для предотвращения выброса проб из электрода. [c.23]

Предел обнаружения зависит от свойств определяемого элемента, свойств образца, в который он входит, условий получения спектра и методики анализа. Как правило, чем сложнее снектр элемента, тем выще предел его обнаружения, поскольку при увеличении числа линий в спектре уменьщается доля излучения, приходящегося на каждую линию. По мере увеличения атомного номера элемента увеличивается и предел его обнаружения, так как предел обнаружения определяется массой элемента, а интенсивность линий зависит от концентрации атомов (их числа в единице объема). Предел обнаружения увеличивается по мере увеличения энергии возбуждения линий. Поэтому, как правило, более низкий предел обнаружения достигается для элементов группы I А и наиболее высокий для галогенов и инертных газов. [c.171]

С другой стороны, при контролировании высокочастотного акустического излучения для обнаружения зарождающихся поломок используется тот факт, что деформация металла ранее момента появления значительного дефекта в механизмах или механических конструкциях проявляется в виде отклонений от нормального вида и изменений акустической картины. Поскольку высокие частоты содержат мало шумовой энергии трения, то выявленный несущий спектр относительно свободен от помех и может обеспечить раннее обнаружение дефектов составных частей или изменений работы устройства в целом. [c.272]

При взаимодействии радиоактивного излучения с веществом происходят процессы ионизации и возбуждения атомов и молекул. Фотоны и частицы с достаточно высокой энергией могут вызвать ядерные реакции. Однако преобладающий процесс — взаимодействие излучения с электронами атомных оболочек и электрическим полем атомного ядра. При подобном взаимодействии частицы или фотоны теряют энергию или часть ее. Некоторые столкновения приводят к изменению направления движения частицы. Это значит, что радиоактивное излучение абсорбируется и рассеивается веществом. Указанные процессы взаимодействия положены в основу методов обнаружения а-, Р- и у-излучения. На этом же принципе основаны методы радиометрического анализа веществ без их разру шения [1,2, 6]. [c.304]

Для молекулы, находящейся на высоком колебательном уровне в возбужденном электронном состоянии, есть две возможности или вернуться на более низкий энергетический уровень за счет излучения света, или же перейти в состояние, где уровни ее энергии окажутся в континууме н вследствие этого избыток энергии пойдет на разрыв химической связи, т. е. произойдет диссоциация. Таким образом, если переход от дискретной системы уровней к сплошной разрешен соответствующими правилами отбора, то наступление предиссоциации должно выразиться не только в том, что исчезнет вращательная структура полос, но и в том, что произойдет уменьшение интенсивности флюоресценции. Последнее можно использовать для фиксирования предиссоциации. Во многих случаях этот метод установления предиссоциа-дии оказывается более удобным, чем обнаружение расширения вращательных линий в полосе. Например, при облучении NHa светом, длина волны которого соответствует области предиссоциации, полностью исчезает флюоресценция аммиака и распад аммиака уже не зависит от давления. Эти факты совершенно однозначно указывают на то, что диссоциация аммиака происходит непосредственно после поглощения света, а не -в результате дополнительного влияния столкновения молекул друг с другом. [c.68]

Атомно-абсорбционная спектрометрия — метод атомной абсорбции. Ои основан на измерении поглощения света определе([ной длины волны, излучаемого специальным источником, невозбужденными атомами определяемого элемента. Источник дает так называемое резонансное изJ[yчeниe, т. е. излучение, соответствующее переходу электронов на наинизшую орбиталь с наименьшей энергией с ближайшей к ней орбитали с более высоким уровнем энергии. Кванты света резонансной частоты переводят электроны атомов определяемого элемента в пламени в возбужденное состояние, т. е на ближайший к основному более высокий энергетический уровень. Уменьшение интенсивности света п])и прохождении его через пламя пропорционально количеству невозбужденных атомов в нем. Поэтому п )едел обнаружения в методе атомной абсорбции значительно ниже, чем у двух предыдущих методов анализа. [c.31]

Спектрометр ЭПР регистрирует поглощение энергии, которое происходит при возбуждении электрона его переходе с низшего на более высокий уровень. Различие в энергии очень мало, для возбуждения используется микроволновое излучение. Обнаружение сигнала является доказательством присутствия радикальной частицы, поскольку молекулы без неспаренного электрона не дают спектра ЭПР. Таким образом, спектроскопия ЭПР является специфическим методом обнаружения радикальных частиц. Этот метод может также давать информацию, выходящую зя рамки простого обнаружения радикальных частлц. Как и в большинстве других спектроскопических методов, из детального анализа полосы поглощения можно получить структурную информацию. Одним из определяемых параметров является фактор g. Эта величина определяется разностью энергий между двумя спиновыми состояниями с учетом напряженности магнитного поля в спектрометре [c.450]

Рентгеноспектральный микроанализ основан на возбуждении электронным зондом характеристич. рентгеновского излучения исследуемого образца (см. Рентгеновская спектроскопия). Рентгеновские микроанализаторы создают на основе просвечивающих и растровых электронных микроскопов. Они состоят из электронной пушки с системой линз для формирования электронного зонда, рентгеновского спектрометра, к-рый разлагает излучение в спектр и преобразует его в электрич. сигналы, и регистрирующей системы. В приборе поддерживается высокий вакуум. По спектру характеристич. рентгеновского излучения определяют атомные номера элементов, а по интенсивности спектральных линий — их концентрации. Метод примен. для качеств. и количеств, определения всех хим. элементов, начиная с В абсолютные и относит, пределы обнаружения соотв. 10" —10 г и 10 —10 %. Относит, стандартное отклонение при количеств, анализе 0,02—0,05. Объем образца, к-рый можно анализировать данным методом, зависит гл. оор. от энергии первичных электронов [1—50 кэВ, или (0,16—8)-10 Дж], плотности образца, степени поглощения излучения и составляет 0,1—10 мкм . Рентгеноспектральный анализ примеп. для определения состава микровключений, распределения элементов в тонких слоях и фазового анализа твердых в-в, [c.701]

Типичные спектрограммы, показывающие зависимость интенсивности рентгеновского излучения от длины волны, полученные при анализе сплава на основе никеля с помощью кристаллов LiF и RAP, приведены на рис. 5.12. Разделение пиков Ка И Ка2 на рис. 5.12 (для 1ванадия 6 эВ) демонстрирует для основных элементов высокое разрешение по энергии, которое можно ожидать для кристалл-дифракционного спектрометра. Две другие возможности, а именно обнаружение легких элементов и измерение сдвига пика, иллюстрируются на рис, 5,13, где приведены наложенные друг на друга /С -линии бора в чистом боре, кубическом и гексагональном нитриде бора, полученные в режиме управления от ЭВМ. Сдвиги линий и сателлитные пики обусловлены сдвигами в энергетических состояниях внешних электронов, связанными с различиями в химической связи. Та-. кого рода измерения могут также использоваться для определения различных состояний окисления катионов в окислах металлов [104]. Более подробно этот вопрос обсуждается в гл. 8. [c.206]

ТК показывают, что температурные конт-расты в металлах выше, чем в неметаллах, однако на практике металлы имеют боль-ший уровень помех, что снижает отношение сигнал/шум. Время наблюдения дефектов должно находиться в пределах технических возможностей аппаратуры контроля. Например, зоны коррозии в тонких алюминиевых листах создают значительные температурные контрасты, которые существуют в течение коротких времен наблюдения (10. .. 100 мс). При таких временах развития теплового процесса, применение обычных тепловизоров с частотой кадров до 30 Гц и последовательным считыванием сигнала приводит к искажению термограмм, поскольку температуры в различных точках одного и того же изображения регистрируются в различные моменты времени. Поэтому для обнаружения коррозии в тонких высокотеплопроводных материалах рекомендуется применять тепловизоры с матричными детекторами, размещенными в фокальной плоскости и работающими в режиме одновременного считывания сигнала (snap-shot mode). Кроме того, поверхность металлов, как правило, покрывают материалами с высоким коэффициентом излучения, что решает одновременно три задачи 1) увеличение поглощенной энергии 2) снижение случайных флуктуаций излучения по поверхности 3) уменьшение отраженного излучения. [c.99]

Как уже отмечалось, атомно-флуоресцентная пламенная спектрометрия является чрезвычайно чувствительным аналитическим методом. Некоторые пределы обнаружения элементов, приведенные в табл. 20-2, показывают, что этот метод для количественного определения многих элементов более чувствителен, чем атомно-абсорбционная и пламенно-эмиссионная спектрометрия (см. рис. 20-15, с. 700). Такая высокая ч в-ствительность является результатом совмещения в этом методе преимуществ, присущих атомно-абсорбционной и пламенно-эмиссионной спектрометрии. Атомная флуоресценция, подобно атомной эмиссии, обнаруживается путем измерения искомого излучения относительно низкого фонового излучения. Однако подобно атомной абсорбции, атомная флоуресценция основывается не только на энергии пламени для возбуждения атомов, а использует более мощный дополнительный источник возбуждения. [c.703]

Для обнаружения и спектрометрии у-излучения необходимы неорганические сцинтилляторы, обладающие высокими плотностью и эффективным атомным номером. Практически в качестве сцинтилляторов могут быть использованы только галогениды ш,елочных металлов, из которых можно вырастить достаточно большие и прозрачные для радиолюминесцентных вспышек монокои-сталлы. На практике применение нашел только МаЛ, активированный 0,1% ТП. Выход световых вспышек для этого кристалла при данной энергии у-и.злучения боль- [c.48]

Для устранения кипения анализируемого раствора в методе пористого электрода можно использовать источники излучения только с ограниченной энергией. Согласно Фельдману, в аналитический искровой промежуток можно вводить мощность не более 0,14 кВт. Помимо высоковольтной и низковольтной искры можно использовать также прерывистую дугу переменного тока при соответствующей скважности (при силе тока 8 А по крайней мере 1 30). Еслй условия возбуждения обеспечивают высокую степень ионизации, то для большинства элементов достигается предел обнаружения 10 % [6]. Методом пористого электрода [7, 8] при использовании для возбуждения коротких импульсов высоковольтной искры (С = 5 нФ, остаточная самоиндукция и остаточное со- [c.160]

Метод прикатодного слоя [3] имеет преимущество при анализе следов элементов с не слишком высоким потенциалом ионизации (<9 эВ) и при условии, что другие легкоионизируемые элементы не присутствуют в больших количествах. Мешающее действие малых количеств посторонних легкоионизируемых элементов можно ослабить использованием незначительных навесок проб (< 10 мг). В этом случае анализируемый материал (смешанный с угольным порошком) помещают в полость катода, а излучение прикатодного слоя выделяют путем подбора соответствующей экспозиции. Поскольку температура катода относительно низка, благоприятный предел обнаружения можно получить, если только определяемые примеси достаточно летучи. Хотя интенсивность циановых полос в области вблизи катода относительно низка, все же целесообразно возбуждение спектров проводить в газе или смеси газов, свободных от азота. В методе прикатодного слоя большое внимание нужно уделять точному выбору места в прикатодном слое, от которого регистрируется излучение, толщине этой области и возможности воспроизводимо ее устанавливать на оптическую ось. Эти требования легче удовлетворить при большом расстоянии между электродами (например, 10 мм). Однако следует отметить, что интенсивность спектральных линий быстро изменяется с удалением места регистрации от поверхности электрода. Это изменение зависит от потенциала ионизации элемента, скорости движения его частиц, энергии возбуждения его спектральных линий и т. д. Поэтому нужно обращать большое внимание на то, чтобы физические и химические свойства стандартных образцов и энергии возбуждения линий х п г были бы как можно ближе друг к другу. Последнее требование и требование воспроизводимой установки места регистрации в прикатодном слое никогда не могут быть удовлетворены полностью. Благодаря этому точность такого метода анализа относительно низка. [c.268]

Активация другими частицами. А ктквпровать образец можно и бомбардировкой заряженными частицами — протонами Н+, дейтронами н+, тритонами ЗН+, ядрами гелия Не2+ и ОДе + [16]. Требуемую энергию (несколько десятков мегаэлектронвольт) дают линейные ускорители, генераторы Ван-де-Граафа или циклотроны. При этом протекает такая же ядерная реакция, как и при облучении нейтронами ядро-мишень захватывает частицу, образуя ядро с большими массой и зарядом. Новое ядро часто нестабильно и распадается, испуская частицы и излучение, или и то и другое вместе. Этот метод обладает весьма высокой чувствительностью, особенно при обнаружении легких элементов (В, С, М, О), для которых предел обнаружения составляет порядка 1 10- 7о [16—18]. [c.519]

В настоящей главе обсуждаются химические реакции в газовой фазе, приводящие к образованию частиц с больщим запасом внутренней энергии. В большинстве рассматриваемых ниже случаев реакции протекают при температуре, близкой к комнатной, при этом состояние исходных веществ, по крайней мере приблизительно, соответствует равновесию по поступательным и внутренним степеням свободы. Для поддержания такого равновесия реакция проводится в избытке одного из реагентов или инертного газа в результате образуются продукты в электронновозбужденных состояниях или в основном электронном состоянии с колебательной энергией, значительно превышающей равновесное значение при температуре реагентов. Многие реакции, исследованы спектроскопическими методами. Для регистрации колебательного возбуждения используется и излучение, и поглощение, в то время как электронное возбуждение обычно наблюдается по излучению. Хотя спектроскопические методы наиболее удобны для исследования химической активации, для обнаружения возбужденных продуктов реакции применяются и другие методики. Например, возбужденные частицы можно обнаружить в кинетических экспериментах [1] по их высокой реакционной способности или же в опытах по кинематическому анализу рассеяния в молекулярных пучках [2]. [c.123]

В работе [245] обнаружено, что радиационные выходы конечных продуктов зависят от вида и энергии излучения. Было высказано предположение, что это связано с различным пространственным распределением промежуточных продуктов радиолиза, вызванного локализацией поглощенной энергии излучения в треках заряженных частиц. Позднее в работе >[246] неравномерное пространственное распределение радикалов, образующихся при у- и а-радиолизе полиизобутилена при низких температурах, было обнаружено методом последовательного насыщения сигнала ЭПР. Локальная концентрация радикалов в треках а-частиц (5,1- 1019 см-3) почти на порядок выше концентрации радикалов, образующихся в шпорах (7,4-Ю18 см 3) при у-раДиолизе (60Со) полиизобутилена. Интересно, что в случае а-облучения переход от неравномерного распределения радикалов к равномерному происходит при более высоких средних концентрациях, чем при v Pa" диолизе. Высказано предположение, что это связано с различием локальных концентраций [246]. Весьма интересна и обнаруженная в этой работе зависимость времени спин-решеточной релаксации Т от поглощенной дозы при действии различных видов излучений. [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология