Скачки давления и температуры

Для процессов с переносом протона наибольшее число результатов получено релаксационными и электрохимическими методами. Последние были широко использованы также для изучения реакций диссоциации комплексных соединений. Суть релаксационных методов состоит в том, что реакцию, скорость которой необходимо изучить, доводят до состояния равновесия, а затем нарушают равновесие за счет какого-либо внешнего параметра, например температуры (метод температурного скачка), давления (метод скачка давления) или наложения сильного электрического поля (метод электрического импульса). Если изменение этих параметров произвести очень резко, то можно при помощи соответствующей аппаратуры следить за тем, как система в течение определенного времени приходит в новое состояние равновесия. Время релаксации системы зависит от скоростей прямой и обратной реакций. Релаксационные методы позволяют изучать реакции с временами полупревращения от 10" до 1 с. Накладываемое на равновесную систему [c.81]

Исследование диаграмм основано на принципах непрерывности и соответствия, введенных в химию Н. С. Курнаковым. Согласно принципу непрерывности при непрерывном изменении параметров, определяющих состояние системы (давление, температура, концентрация), свойства ее отдельных фаз изменяются также непрерывно до тех пор, пока не изменится число или характер ее фаз. При появлении новых или исчезновении существующих фаз свойства системы изменяются скачком. [c.182]

Конденсация паров воды (или другого способного к конденсации газа) вызывает закупорку щели, в результате чего происходит резкий скачок дифференциального давления. (Это видно по кривой охлаждения на рис. 11-12). Когда происходит скачок давления, температура в месте сужения почти соответствует точке росы [c.572]

Ниже будет показано, что в адиабатических (без подвода тепла) скачках сжатия происходит увеличение энтропии газа,, а в адиабатических скачках разрежения, если бы они существовали, энтропия должна была бы уменьшаться. Этим доказывается законность существования адиабатических скачков давления и одновременно невозможность возникновения адиабатических скачков разрежения (как известно из термодинамики, в конечной замкнутой системе энтропия убывать не может). В полном соответствии с этим находится тот известный факт, что наблюдаемые иногда в действительности скачки разрежения (скачок конденсации, фронт пламени) получаются только при подводе тепла в область скачка, т. е. в таких условиях, когда и при скачке разрежения энтропия газа растет. Нужно заметить, что возникновение скачков разрежения при подводе тепла к газу отнюдь не противоречит процессу, изображенному на рис. 3.1, В самом деле, если в области пониженных давлений В за счет подвода тепла получается температура выше, чем в области 8 [c.115]

Следует отметить, что изменение внешних условий должно происходить так быстро, что скорость, с которой достигается новое равновесие в системе, должна значительно превышать скорости прямой и обратной реакций. На практике смещение равновесия производят обычно с помощью так называемых методов температурного скачка или скачка давления . Например, пропустив через раствор импульс тока высокого напряжения, можно повысить температуру раствора на 10° менее чем за 10 сек. Резкое изменение давления в системе можно производить или скачкообразно, [c.189]

Для п )оцессов с переносом протона наибольшее число результатов получено релаксационными и электрохимическими методами. Последние были широко использованы также для изучения реакций диссоциации комплексных соединений. Суть релаксационных методов состоит в том, что реакцию, скорость которой необходимо изучить, доводят до состояния равновесия, а затем нарушают равновесие за счет какого-либо внешнего параметра, например температуры (метод температурного скачка), давления (метод скачка давления) или наложения сильного электрического поля (метод электрического импульса). Если изменение этих параметров произвести очень резко, то можно при помощи соответствующей аппаратуры следить за тем, как система в течение определенного времени приходит в новое состояние равновесия. Время релаксации системы зависит от скоростей прямой и обратной реакций. Релаксационные методы позволяют изучать реакции с временами полупревращения от 10 з до 1 с. Накладываемое на равновесную систему возмущение может быть однократным или периодическим (ультразвуковые и высокочастотные методы). Отклонение системы от состояния равновесия оказывается небольшим. Так, в методе температурного скачка температуру повышают всего на 2—10 за с за счет раз- [c.90]

Принцип непрерывности. При непрерывном изменении параметров, определяющих состояние системы (давление, температура, концентрация), свойства ее отдельных фаз также изменяются непрерывно. Свойства всей системы в целом изменяются непрерывно лишь до тех пор, пока не изменится число или характер ее фаз. При появлении новых или исчезновении существующих фаз свойства системы в целом изменяются скачком. Например, если на диаграмме состояния воды (см. рис. 50) взять фигуративную точку в пределах области пара, то пока точка находится в этой области, с изменением давления и температуры в системе будет происходить непрерывное изменение ряда свойств плотности, вязкости, теплопроводности и др. Но если при изменении температуры или давления фигуративная точка пересекает кривую АО, то пар превращается в кристаллы и в связи с этим на кривых наблюдается излом. Он указывает на то, что при переходе системы из парообразного состояния в кристаллическое вязкость, теплопроводность и другие свойства изменяются скачком. [c.201]

Изучению быстрых химических реакций способствовало внедрение новых методов исследования. Среди таких методов следует отметить струевые, релаксационные и импульсные методы. Струевые методы осно ваны -на смешении реагирующих веществ за короткий промежуток времени и наблюдении за реакцией одним из аналитических методов, например, по спектрам поглощения. Максимальным разрешающим временем струевых методов является 1 мс. Релаксационные методы основаны на выводе системы из состояния равновесия, например, при помощи внешнего параметра — температуры, давления, электрического поля, и изучении возвращения системы к новому положению равновесия. Интервал времени, доступный измерению релаксационными методами, простирается до 10 с, хотя некоторые из этих методов имеют меньшее разрешение так, метод температурного скачка — до 10 с, метод скачка давления — до 10-5 с. [c.155]

Значительный интерес также представляет то обстоятельство, что согласно (47,6) скачок температуры в ударной волне не зависит от плотности, а только от числа М, в то время как скачки давления и плотности прямо пропорциональны плотности газа. Наличие таких зависимостей весьма существенно для современной баллистики, имеющей дело с движением тел с большими числами М в верхних слоях атмосферы, в которых разрежение газа весьма велико. Волновое сопротивление, определяемое скачком давления, при таких высотах полета практически равно нулю. В противоположность этому скачки температуры у поверхности тела могут достигать больших значений, что может привести к нагреву некоторых частей тела до температур, не допустил(ых с технической точки зрения. [c.213]

Экспериментально эффект изотопического фазового разделения был открыт Д. Эдвардсом, А. Мак-Уиллиамсом и Дж. Даунтом [76] в твёрдых растворах гелия Не- Не при температурах ниже 0,38 К. Авторы, исследуя низкотемпературную теплоёмкость растворов, наблюдали резкий скачок в теплоёмкости при определённой температуре, зависящей от концентрации примесного изотопа (рис. 12.1.4). Большая величина теплоёмкости означает, что в системе происходит некий процесс упорядочения. Такая аномалия может быть результатом либо фазового перехода типа порядок-беспорядок (как это имеет место в некоторых сплавах), либо разделения твёрдого тела на две фазы. Авторы элегантно доказали, что в системе происходит именно фазовое разделение. Для этого были проведены измерения на образце, содержавшем 82% Не, при давлении около 30 атм. Это давление ниже, чем давление отвердевания чистого Не при Т < 0,1 К. Следовательно, если в смеси происходит фазовое разделение, то области, обогащённые гелием-3, должны плавиться при температурах ниже Тр , что и наблюдалось экспериментально — соответствующая аномалия отмечена на рис. 12.1.4. Сплошными линиями показаны теоретические данные, полученные в рамках термодинамической теории регулярных растворов. Согласие теории с экспериментом оказалось удивительно хорошим. Уместно отметить, что характерное время разделения меняется от десятка секунд до нескольких часов в зависимости от давления, температуры, размеров образца, примесей и дефектов решётки, термической предыстории образца разделённые фазы представляют собой кластеры с размерами около 1 мкм. Открытие изотопического фазового разделения в твёрдом гелии стимулировало большое количество экспериментальных и теоретических работ в этом направлении (см., например, обзоры [2,77], статью [78] и ссылки в ней), которые продолжаются по сей день [79, 80. [c.71]

Следует заметить, что, изменяя скорость смещения температуры, можно перейти от одного режима десорбции к другому. Даже начиная со стационарного состояния поверхностной концентрации при температуре адсорбции, можно сделать скорость десорбции доминирующей, просто проводя импульсное повышение температуры с коротким временем ее подъема по сравнению с полупериодом десорбции при высокой температуре. И наоборот, кривая температура — время с монотонно уменьшающимся наклоном может привести к переходу в течение одного скачка давления, от выделения, лимитированного кинетикой, к выделению, лимитированному смещением температуры. [c.133]

Б. Скачки давления и температуры [c.268]

Отклонение обратимого электрода от равновесия можно осуществить за счет быстрого изменения давления и температуры, после чего релаксацию электродной системы прослеживают с помощью потенциала разомкнутой цепи. Эти методы аналогичны методам скачка давления [255, 551] и температуры [116, 256], используемых при изучении кинетики гомогенных реакций. Егер [598] обсуждал некоторые [c.268]

Некоторые особенности метода электропроводности обеспечили ему ряд специальных применений. Высокая точность позволила выбрать его для изучения кинетики реакций сольволиза, в частности вторичного изотопного эффекта [101]. Безынерционное слежение за изменением концентрации ионов обеспечило кондуктометрическим измерениям широкое применение при изучении быстрых реакций методами скачка температуры, скачка давления и остановленной струи. Ячейки для измерения электропроводности можно изолировать электрически, механически и термически, поэтому метод измерения электропроводности пригоден при изучении электролитов при высоких давлениях [49, 50, 117], расплавленных солей при высоких температурах и для непрерывного контроля за содержанием электролитов на производстве и в сточных водах. [c.61]

Большую опасность баллоны со сжатым газом представляют во время пожара, поскольку от нагревания повышается давление газа внутри баллона. При температуре 600° остаточная прочность баллонов составляет 30—40% начальной. Наиболее опасны при пожаре баллоны с ацетиленом и сжиженными газами. При критической температуре в баллонах со сжатыми газами резко повышается давление, так как весь газ переходит в газообразное состояние. В ацетиленовых баллонах при температуре 70—75° наступает резкий скачок давления, поскольку уменьшается растворимость ацетилена в ацетоне. При 100° ацетон совершенно не растворяет ацетилена. Весь ацетилен выделяется из ацетона и давление возрастает до 200 ат и выше. Разрыв ацетиленового баллона происходит при температуре около 100°. Баллоны со сжатыми газами (кислород, водород, азот) выдерживают температуру порядка 200—300° и разрываются при 400—500°. [c.253]

Если холодная топливно-воздушная смесь попадает в зону относительно высоких температур, в смеси но мере ее прогрева протекают предпламенные реакции, соответствуюш,ие сначала низкотемпературной зоне, затем переходной и высокотемпературной. В этих случаях наблюдается явление многостадийного воспламенения. В топливно-воздушной смеси в течение периода задержки самовоспламенения появляются несколько вспышек пламени голубого цвета (так называемые холодные пламена) и соответственно этому несколько скачков давления. [c.102]

После нескольких таких вспышек смесь воспламеняется. Интервалы времени между скачками давления или вспышками холодных пламен характеризуют длительность каждой стадии многостадийного процесса самовоспламенения. Имеются основания ожидать, что появление холодных пламен происходит каждый раз, когда изменяется характер реакций, определяюш их вырожденное разветвление цепей (например, при изменении температуры смеси и переходах смеси из одной зоны воспламенения в другую). [c.102]

Водонаполненные взрывчатые вещества бывают двух видов сенсибилизированные и несенсибилизированные. Первые представляют собой загущенные водные растворы нитрата аммония, содержащие ТНТ или другое вторичное взрывчатое вещество, которое детонирует от патрона-боевика и возбуждает экзотермический распад нитрата аммония. Несенсибилизированные водонаполненные взрывчатые вещества — это загущенные водные растворы нитрата аммония или других нитратов, содержащие избыток твердого окислителя и горючие добавки, присутствующие в растворе или суспензии. Если горючие компоненты растворимы в воде, то они равномерно распределяются в растворе окислителя (нитрата аммония), хотя контакт между ними и не столь тесный, как в молекуле химического соединения. Такие растворы оказались взрывчатыми веществами с гораздо меньщей чувствительностью, чем органические нитросоединения, однако их можно сенсибилизировать путем введения пузырьков воздуха. Включения воздушных пузырьков при воздействии на них скачка давления играют роль центров местного разогрева, и воспламенения взрывчатого вещества. Одним из методов воздушной сенсибилизации является использование обычной алюминиевой пудры. Гидрофобная поверхность частиц алюминия удерживает мельчайшие пузырьки воздуха, которые, разогреваясь, быстро поджигают алюминий и в результате сами становятся еще горячее. Таким образом, данная смесь, несмотря на необходимость диффузии продуктов для протекания реакции, способна к достаточно быстрому химическому превращению, что обусловлено быстротой воспламенения, высокой температурой, развивающейся при реакции, и тесным контактом реагентов. [c.593]

Первое условие заключается в том, что запрещается резко, скачком, изменять производимые воздействия например, запрещается резко изменять давление, температуру среды и т. д. В силу этого условия равновесный процесс по необходимости должен слагаться из бесчисленного множества элементарных ступеней ( ступени нагревания , ступени охлаждения , ступени давления ). В примере псевдоравновесного процесса, разобранного выше, это условие не было соблюдено, так как там при каждом вталкивании штифтов давление, оказываемое на газ, внезапно полностью устранялось. [c.75]

Класс II — комплексы, для которых константы скорости реакций первого порядка изменяются от ЫО до ЫО с . Такие реакции замещения можно изучать с помощью кинетических методов, как, например, релаксационных. В равновесной системе быстро изменяется один из термодинамических параметров— давление (ультразвуковой метод, или метод р-скачка) или температура (метод Г-скачка). По степени изменения этих параметров фиксируется скорость вызванной реакции [154]. Комплексы этого класса содержат двухзарядные катионы переходных металлов, ион Mg + и трехзарядные катионы лантаноидов. Связи металл — лиганд в таких комплексах несколько прочнее, чем в комплексах класса I, но энергия СКП относительно невелика. Отношение Z /r для ионов металлов изменяется от я 10 до 30 Кл /м. [c.372]

Таким образом, если реакционные системы этого типа, находящиеся в равновесном состоянии, подвергнуть воздействию изменяющегося давления, положение равновесия будет сдвигаться, причем со скоростью, зависящей от времени релаксации системы. Эксперименты, в которых используется скачок давления, в принципе аналогичны экспериментам со скачком температуры. При периодическом возмущении давления равновесие будет колебаться между положениями, отвечающими двум экстремальным значениям давления. При некоторой характеристической частоте колебаний давления, определяющейся временем релаксации, система будет колебаться в фазе с ультразвуковыми колебаниями. С повышением частоты колебания в системе будут исчезать. Из этого, в частности, следует, что при повышении частоты доля ультразвуковых колебаний, поглощаемых системой, должна уменьшаться. Таким образом, измеряя пропускание возмущающего сигнала при изменяющейся его частоте, можно определить т [c.188]

После скачка давления температура медленно в течение нескольких секунд возвращается к исходной. Если время химической релаксации много меньще, то этим изменением температуры можно пренебречь, рассматривая процесс как квазиади-абатический. Если глубину протекания реакции, вызванную изменением давления, обозначить через % и учесть, что она связана с изменением как давления, так и температуры, то имеем [c.324]

В рассмотреЕП. и и анализе нуждаются все факторы, влияющие на безопасность и ресурс ОПО НХП в период пуска, нормальной эксплуатации, восстановительного ремонта. При этом необходимо особое внимание уделять анализу поведения конструкции с технологическими дефектами типа пор, включений и непроваров, которые присутствуют в аппарате, не вызывая его преждевременного выхода из строя. Особое внимание следует уделить оценке напряженно-деформированного состояния (НДС) в зонах сварных швов, патрубков, фланцевых соединений и т.п. Кроме того, подлежат рассмотрению воздействия любых случайных нагрузок, которые могут прямо или косвенно повлиять на состояние оборудования НХП и его работоспособность, например, заброс температуры, резкий скачок давления. [c.94]

Еще один осложняющий фактор заключается в следукэщем. При высоких давлениях и температурах углеводородные жидкости обладают высокой растворяющей способностью по отношению к твердым углеводородам (асфальтенам, парафинам и т. д.). Следовательно, можно предположить массовое явление микроуров-мя — обратное выпадение твердых частиц при разработке. Однако этого вопроса (в частности, на Левкинском месторождении) никто не изучал. Возможность же объяснения скачков давления выпаданием таких осадков в пористой среде, трещинах, призабойной зоне, скважине и т. д. не исключена. Этот физико-химический микропроцесс может сыграть весьма отрицательную роль в механизме нефтеотдачи. [c.175]

Прн плотности воздуха в нагнетательном патрубке I ступени р == = 2,6 кг/м , средней скорости в нем и в холодильнике в момент начала нагнетания = 25 мкек и скорости звука при температуре нагнетания 412 м1сек скачок давления согласно формуле (VI.96) составляет [c.261]

Полученные результаты для случая холоднопламенной реакции в смеси С5Н12 -[-202 при температуре 318° и начальном давлении 300 мм изображены на рис. 47. Кривая АР этого рисунка представляет собой изменение давления по ходу реакции. Отрезок АВ соответствует времени, в течение которого давление в смеси остается практически постоянным. В конце этого промежутка времени наблюдается очень незначительный плавный подъем, в случае пентана продолжительностью в несколько десятых долей секунды, который заканчивается резким скачком давления ВС. Время от момента помещения смеси в реакционный сосуд до начала этого скачка дав-.тения называется периодом индукции (т) холодного пламени. [c.160]

Что касается первого из этих вопросов, то решать его следует, исходя из того условия, что, обычно, достаточно повышения температуры смеси, в которой протекает холоднопламенное окисление, на 50—бО ", чтобы совершился ее перевод в область отрицательного температурного коэффициента. Эта цифра, нанример, получается из того повышения давления, которое связано с холоднопламенной вспышкой в опытах с пропиленом [65] (см. рпс. 143) п пропаном [64] (см. рис. 85). При этом принимается исключительно температурное происхождение холоднонламенного скачка давления. [c.355]

Внешнее влияние, возмущающее систему, может иметь разную физическую природу. В общем случае константа равновесия является функцией не только температуры, ио и давления, электрического поля. Поэтому помимо рассмотренного метода (температурного скачка) внешнее воздействие на систему можно осуществить, изменяя давление (скачок давления, поглощение ультразвука) или электрическое поле (метод электрического импульса). Детальное описание методик, их возможностей, особенностей и недостатков проведено Е. Колдиным [321. [c.214]

Инструментальные способы наблюдения точки кипения весьма разнообразны. Так, метод Руффа основан на резком измене11ии массы веи ества при закипании метод Каура и Бруннера на сдвиге капли ртути в горизонтальном капилляре, соединенном с реакционной ячейкой метод Шнейдера и Эш. — па скачке давления пара в результате разрыва покрывающей вещество тонкой нелетучей пленки. Известны варианты с использованием радиоактивных изотопов и т. д. Наиболее плодотворным оказался вариант, основанный на остановке температуры при нагревании образца в момент закипания при изобарическом режиме или на ее понижении, если опыт проводят в режиме, приближающемся к изотермическому. Приборы такой конструкции широко используют для измерения давления насыщенного пара как индивидуальных веществ, так и более сложных систем при температурах до 1700 К. Поскольку в точке кипения возникает струйное движение пара образца в холодную часть прибора, где он конденсируется, в качестве побочного результата опыта можно производить отбор пробы для химического анализа конденсата, что позволяет определить характеристику брутто-состава пара. Эго означает, что метод точек кипения дает для расчета две сопряженные характеристики насыщенного пара — его давление и брутто-состав [c.46]

Курнаков сформулировал два важных принципа, устанавливающих связь геометрических образов диаграммы с химическим состоянием системы. Принцип непрерывности устанавливает, что при непрерывном изменении давления, температуры, концентраций свойства отдельных фаз системы изменяются также непрерывно. Свойства всей системы в целом изменяются непрерывно лишь до тех пор, пока не изменится число или характер ее раз. При появлении новых или исчезновении имеющихся фаз свойства системы в целом меняются скачком. По принципу соответствия каждой совокупности фаз, находяи ихся в равновесии в данной системе, отвечает на диаграмме определенный геометрический образ. Так, в двухкомпонентной системе одной фазе на диаграмме соответствует участок плоскости, кристаллизации твердой фазы — кривая начала кристаллизации, равновесию между тремя фазами — точка пересечения кривых и т. д. Принципы непрерывности и соответствия и правило фаз облегчают анализ гетерогенных равновесий в многокомпонентных системах, для которых химические диаграммы имеют очень сложный вид. [c.167]

Если первые главы книги можно рассматривать как сравнительно популярное введение, в котором в четкой и доступной рме изложены классические электрохимические методы, то главы 2 и 5, вьще-ляющиеся и по объему, представляют обзоры более высокого уровня, которые интересны и для специалистов. И здесь внимание сосредоточено на методах - конкретные задачи привлекаются скорее как иллюстративный материал и не претендуют на полноту обсуждения, но делают более наглядными экспериментальные возможности. Глава 3, написанная Я. Кутой и Э. Егером, называется "Измерение перенапряжений . Вводные разделы, включающие формальную кинетику, классификацию методов, подготовку эксперимента, составляют "жизненное обеспечение" главы. Для ее чтения может понадобиться только система определений потенциалов из предьщущих глав книги. Далее изложены стационарные потенциостатические и гальваностатические методы, нестационарные методы, включая и кулоностатический, новые варианты релаксационных методов (скачки площади, давления, температуры, концентрации). В последнем разделе описаны попытки приме-ншия вычислительной техники для изучшия кинетики электродных процессоа [c.6]

Для создания скачка давления в исследуемых системах Йост [30] применил метод ударной волны. Таким способом ему удалось преодолеть обычный предел аппаратуры для скачка давления. Автор использовал две стальные трубы (внутренний диаметр 30 мм), установленные вертикально друг над другом и заполненные водой. Верхняя труба служила для создания давления. Трубы разделялись алюминиевым диском, который, как правило, разрывался при давлении 1040 атм. На дне нижней трубы была расположена система оптического контроля, отделенная от заполнявшей трубу жидкости тонкой мембраной из резины или тефлона. Фронт ударной волны, имевший протяженность 10 см и скорость 1,5- 10 см-с" , теоретически должен давать скачок давления за время около 10 с. Экспериментальное времл скачка давления, найденное с помощью оптической системы контроля с шириной пучка света 2 мм, составляло 2 мкс. Распространяющийся вперед фронт волны с давлением 500 атм вызывает изменение температуры на 1,6° С после отражения, когда устанавливается окончательное давление в 1000 атм, температура изменяется на 5,5°С. Установка удерживает высокое давление около 2 мкс. Для того чтобы уменьшить временную задержку между фронтом 500 атм и фронтом 1000 атм, пучок света, контролирующий систему, должен проходить вблизи плоскости отражения ударной волны. Экспериментальная временная задержка приближалась к 5 мкс. Более детальное описание можно найти в оригинальной статье Йоста [30]. В качестве контрольной системы Йост использовал реакцию тропеолина-0 с аммиаком (т = 5 мкс) и с 0Н (т = 33 мкс). [c.392]

Так же мало сведений имеем в настощее время н о механизме так называемых холодных пламен (см. 41), возникающих в определенных областях температуры и давления при окислении углеводородов, а также некоторых других органических веществ. Для холодного пламени характерны повышение температуры 2 и наличие свечения, спектр которого состоит из полос электронно-возбужденного формальдегида Н2СО. Проводя реакцию в замкнутом сосуде, при окислении некоторых углеводородов наблюдают несколько последовательных (во времени) холодных пламен, обнаруживаемых по появлению свечения и по скачку давления, обусловленному повышением температуры. Так, например, при окислении пропи-.лена НзС—СН = СН2 наблюдаются три холодных пламени. Связанные с этими холодными пламенами скачки давления на кривой Ар, t (время) отчетливо выступают на рис. 152, взятом из работы В. Я. Штерна и С. С. Поляк [300]. Как видно из этого рисунка, холоднопламенные процессы, накладываясь на реакцию медленного окисления, на короткий про- [c.532]

С помощью термохимических расчетов, основанных на определении энтальпии, энтропии и свободной энергии в основной системе кремнезема, Мозесман и Питцер построили диаграмму фазовых равновесий для модификаций кремнезема (фиг. 433). Данные вычислялись по определениям Сосмана изменений объйиов з и величины изменений давление — температура по уравнению йР1йТ = Д5/ДК. Вызывает сомнение вопрос, можно ли такой способ расчета применять к превращениям типа р-кристобалита, которые протекают постепенно. Для превращения скачком этот метод достаточно надежен и представляется возможным. Точно так же допущение, согласно которому пограничные кривые можно приближенно изобразить прямыми линиями, отвечает результатам Бриджмена , по крайней мере при давлениях до нескольких тысяч атмосфер. Относительно условий устойчивости фаз можно считать очевидным, что кварц находится в состоянии устойчивого равновесия с расплавом при умеренно высоких давлениях, в тройной точке кварц —кристобалит —расплав при 1715 10 Ч] и 1160 500 атм. Вторая тройная точка кристобалит — [c.405]

В каком месте молекулы углеводорода происходит его разрыв при окислительном крекинге Изучение взаимодействия различных парафинов (от метана до гептана включительно) с воздухом при постоянном объеме в кварцевом сосуде, соединенном капиллярной трубкой с ртутным манометром, дало следующие важные результаты [71]. Оказалось, что давление смеси углеводорода с воздухом изменяется сначала до определенной температуры нагрева согласно закону Гей-Люссака затем происходит внезапный скачок давления, очевидно, соответствующий моменту взаимодействия углеводорода с кислородом воздуха далее, в известном интервале температуры давление вновь изменяется согласно закону Гей-Люссака, потом новый скачок давления и т. д. В общем, при постепенно повышающе11СЯ температуре ряд таких скачков давления наблюдается соответственно числу углеродных атомов, содернгащихся в данном углеводороде, причем кангдый скачок давления соответствует, очевидно, определенной ступени реакции. Аналогично протекает окисление первичных спиртов жирного ряда, так что процесс окислительного крекинга происходит пе где-то в средней части окисляющейся молекулы, а с краю ее, с отгоранием последнего [c.563]

С чисто физической точки зрения детонацию топлива в моторе можно представить следуюш,им образом [18]. Пусть смесь топлива с воздухом, сжатая в цилиндре двигателя и нагретая до температуры, близкой к температуре ее самовоспламенения, возгорается, например, от свечи. Вначале образующийся фронт пламени распространяется норм ально при этом газообразные продукты сгорания, естественно, должны увеличивать общую упругость газовой смеси и ее температуру. Когда температура несгорев-шей части газовой смеси достигает температуры ее самовоспламенения, происходит мгновенное самовозгорание, сопровождаемое резким скачком давления, которое и передается стенками цилиндра в виде характерного стука. Опыт показывает, что между температурой самовоспламенения топлива и склонностью его к детонации, характеризуемой наивысшей полезной степенью сжатия (И. П. С. С.) для данного топлива, действительно наблюдается прямая зависимость (табл. 162). [c.687]

Наиболее важной особенностью процесса сгорания в преддетонацион-ном периоде, приводящего к возникновению детонационной волны в трубах, является несомненно то, что пламя, по мере своего продвижения, непрерывно рождает волны сжатия конечной амплитуды — ударные волны с небольшим скачком давления, распространяющиеся в свежем газе со скоростью, несколько превышающей звуковую. Образование ударных волн в нламени непосредственно связано с основными свойствами интенсивно горящих газовых смесей. Действительно, нри воспламенении каждого элементарного слоя газа происходит резкое увеличение объема (в 8—10 раз), определяемое относительным повышением температуры и изменением числа молекул нри сгорании, так что [c.187]