Столкновения самые дальние

Различие между этими двумя уравнениями связано с природой входяш,их в них сил, действуюш их на частицу. В уравнении Власова — это моментальное размазанное силовое поле. Оно не восприимчиво к индивидуальным парным столкновениям. В каждый момент времени на типовую частицу действует сила со стороны всей совокупности частиц газа. Эта частица не ош,уш,ает>> действия отдельных частиц. С другой стороны, столкновительный член Фоккера — Планка, хотя он также соответствует случаю дальнодействия, содержит двухчастичные столкновения. При таком взаимодействии частицы видят одна другую. Чтобы отличить столкновения Фоккера — Планка от власовских столкновений в плазме, мы введем понятие дальних и самых дальних столкновений. [c.254]

Для самых дальних столкновений прицельный параметр больше дебаевского радиуса и они хорошо описываются моделью Власова-Дальние столкновения — это столкновения между данной част цей и другими, находяш имися в периферийной зоне дебаевской [c.254]

Опишем процесс массовой кристаллизации из растворов и газовой фазы с учетом контактного вторичного зародышеобразования. Контактное зародышеобразование [30, 33, 38—41] осуществляется посредством маточных кристаллов, если они сталкиваются с другой поверхностью, которой может быть поверхность других кристаллов или стенок кристаллизатора и мешалки. Контактное зародышеобразование вызывает у исследователей значительный интерес, так как вклад его в образование кристаллов наибольший среди всех других видов зародышеобразования [35, 33, 39]. В опубликованных исследованиях для этого типа зародышеобразования контакт достигался или скольжением кристалла вдоль наклонной стеклянной поверхности, погруженной в пересыщенный раствор того же самого вещества [30], или столкновением с мешалкой, или же контрольным ударным контактом между кристаллической затравкой и прутком, сделанными из различных материалов [33, 40]. Существует непосредственная корреляция между числом образовавшихся зародышей и энергией удара при постоянной площади соприкосновения. Авторы работ [33, 42] отмечают сильную зависимость скорости контактного зародышеобразования от пересыщения и предлагают объяснение этого механизма новые центры образуются в жидкой фазе около кристалла или происходят из затравочного кристалла в результате истирания при соударении, при котором от поверхности кристалла откалываются маленькие кусочки, но выживают и получают право на дальнейший рост только те, размер которых больше критического для данного пересыщения. Изучению влияния на контактное зародышеобразование размеров затравочных кристаллов и интенсивности перемешивания посвящены работы [40, 43]. [c.47]

Такой подход оказывается неудовлетворительным не только для некоторых субстратов, но также и для очень сильных электрофилов именно поэтому приходится постулировать образование комплекса соударения, упоминавшегося в разд. 11.1. Например, скорости нитрования п-ксилола, 1,2,4-триметилбензола и 1,2,3,5-тетраметилбензола относятся как 1,0 3,7 6,4 [79], хотя введение дополнительных метильных групп должно ускорять реакцию существенно больше (сам л-ксилол реагирует в 295 раз быстрее, чем бензол). Это можно объяснить следующим образом в случае сильных электрофилов реакция идет настолько быстро (продукты образуются практически в результате каждого столкновения [80] электрофила и молекулы субстрата) [81], что присутствие дополнительных активирующих групп уже не может привести к дальнейшему увеличению скорости [82]. [c.330]

Таким образом, теория активного комплекса совпадает с теорией столкновений в тех случаях (реакции между атомами), когда нет внутренних степеней свободы. Если реагируют сложные молекулы с внутренними степенями свободы, то теория столкновений трактует их как простые частицы. По теории активного комплекса в выражении для константы скорости появляется дополнительный множитель, связанный с внутренними степенями свободы. В теории столкновений он вводится как поправочный, без указания каких-либо способов его вычисления. Теория активного комплекса, следовательно, конкретизирует и более подробно объясняет сам акт столкновения. В этом смысле она является дальнейшим развитием теории столкновений. [c.295]

Под относительной ионизацией 8 понимают число пар заряженных частиц, образованных свободным электроном на 1 см своего пути. Величина 5 зависит от давления газа и энергии (скорости) летящего электрона. При малых энергиях 5 = = 0, так как Ке<А величина 5 резко возрастает, проходит максимум и вновь начинает уменьшаться. Так, при р= мм рт. ст. в воздухе и Л е 10 эв 5 = 6-10-2 (один акт ионизации на 16 см пути) при /Се = = 10 эв 5 = 0,33 (один акт ионизации на 3 см пути) при 7Се=140 эв 5=10 (10 актов ионизации на 1 см пути). При дальнейшем уменьшении энергии электронов 5 вновь уменьшается. Объясняется это тем, что для быстрых электронов время взаимодействия с нейтральной частицей мало и кулоновские силы не успевают выбить связанный электрон с орбиты. Вторичные электроны, образованные при соударениях, в свою очередь при столкновении с нейтральными частицами могут их ионизировать, если их энергия достаточно велика. Таким образом, первичный электрон достаточно большой энергии ионизирует нейтральные частицы не только сам, но и через образованные им вторичные электроны. [c.21]

Если частицы активируются в момент образования в процессе химической реакции, то такой процесс называется химической активацией . Дальнейшие реакции частиц и рассеяние энергии в результате либо излучения, либо дезактивации при столкновениях могут дать информацию, имеюш ую прямое отношение как к процессам передачи энергии, так и к теории скоростей реакций. Судьба возбужденных молекул зависит от относительных скоростей всех возможных процессов, которые могут протекать в системе. Сами процессы определяются природой молекул и их энергией. Возможность получения частиц с различным, заранее известным энергетическим распределением является одним из преимуш еств методики химической активации. Другое преимущество — возможность изучить (например, при реакциях обмена) сам процесс активации и распределение энергии между продуктами реакции. Процессы химической активации важны также как источники энергии для работы химических лазеров. [c.61]

Самым важным фактором, определяющим скорость большинства реакций, является энергия соударения. В реакции аммиака с водным раствором Ag+ молекулы ЫНз должны занять место координированных молекул воды. Соударение должно обусловить необходимую для этого процесса энергию в противном случае реакция идти не будет. Если молекулы использовали энергию, полученную ими при соударении, и пришли в такое состояние, что реакция будет идти без дальнейшего добавления энергии, то говорят, что образовался активный комплекс. Количество энергии, необходимое для образования активного комплекса, называют энергией активации (рис. 34). В реакциях с малой энергией активации большинство столкновений в энергетическом отношении будут достаточны для течения реакции. Очень высокая энергия активации приводит к тому, что большинство столкновений не эффективны. Величина константы скорости реакции вообще тем больше, чем меньше величина энергии активации. Механизм реакции определяет конфигурацию и энергию активного комплекса, а следовательно, и энергию активации и скорость реакций. [c.163]

Соотношения, отвечающие уравнению (24.9), изображены в виде диаграммы на рис. 24.3, где различные состояния реагентов, продуктов и промежуточных соединений помещены в потенциальные ямы произвольной глубины. В дальнейшем нам будет необходима какая-то оценка барьеров между потенциальными ямами. В самом грубом приближении можно приравнять энергии активации всех экзотермических стадий к нулю, а всех эндотермических— к ДЯ°. (Напомним, что АН АЕ, если произведение РАУ мало, как это часто бывает.) При этих предположениях мы должны будем считать, что хлорирование происходит почти при каждом столкновении реагирующих частиц и получаемые продукты распределены статистически. Напротив, первая стадия бромирования должна обладать энергией активации не менее 17 ккал/моль, хотя последующая стадия — минимальной энергией активации. Фторирование, подобно Ниагарскому водопаду, освобождает огромное количество энергии при переходе от уровня реагентов до уровня продуктов, иодирование требует больших затрат энергии для промежуточного подъема на более высокий уровень только лишь для того, чтобы упасть затем на уровень продуктов более высокий, чем реагентов. [c.280]

Из образовавшихся в начале эмульгирования обоих типов эмульсий в дальнейшем сохраняется в устойчивом виде только тип м/в, а тип в/м разрушается. В первом случае твердые частицы (например, глины) почти полностью располагаются в воде на самой поверхности капельки масла и, образуя сплошную механически прочную оболочку ( корочку ), защищают ее от коалесценции. Во втором же случае твердые частицы почти полностью втянутся внутрь водной капельки и не образуют сплошного слоя, способного защитить эту капельку от слияния с другими такими же капельками при их столкновении. Если бы в качестве эмульгатора был взят гидрофобный порошок, например порошок сажи, то по такой же схеме образовалась бы устойчивая эмульсия типа в/м, а капельки м/в коалесцировали бы. [c.251]

Ученикам Резерфорда, Кокрофту и Уолтону, в 1932 году удалось провести первое ядерное превращение с помощью искусственно разогнанных протонов мишенью служило ядро атома лития — самого легкого элемента после водорода и гелия. Путем такого обстрела литий превратился в гелий. Советские физики-атомщики И. В. Курчатов и Н. Н. Синельников, которые вскоре после кембриджских ученых и независимо от них обнаружили ту же реакцию, первыми дали вероятное объяснение процесса. Сенсационная пресса видела в разрушении лития дальнейший шаг к подчинению атомных сил человеку и связывала с этим самые отважные фантазии боевой корабль с несколькими граммами лития в качестве топлива сможет пересечь Атлантику... Заметьте, военный корабль, а не торговое судно было первым примером в оценке атомной энергии. Специалисты рассматривали этот эксперимент гораздо более трезво. Превращение атома лития идет с ничтожным выходом. Нужно ускорить миллионы протонов, чтобы произошло одно-единственное столкновение. [c.127]

Реакция, очевидно, невозможна, если образование ее продуктов требует большей энергии, нежели та, которой обладают реагирующие частицы. Например, реакция (1.2) эндотермична (приблизительно 13 ккал моль). Она возможна энергетически только при таком столкновении, когда атом Н и молекула О вместе обладают термической энергией, которая могла бы покрыть этот недостаток. Энергия активации этой реакции должна быть, таким образом, не меньше, чем 13 ккал моль. На самом же деле, как явствует из дальнейшего, она значительно больше и равна, по крайней мере, 26 ккал/моль ). Скорость реакции (1.2) при низких температурах столь-мала, что она не может [c.13]

Кинетическая теория наиболее точно описывает состояние газов в случае, если длина пути между отдельными столкновениями достаточно велика по сравнению с размерами самой молекулы. Такое состояние газа обычно наблюдается в условиях вакуума. В связи с этим в дальнейшем будем широко пользоваться выводами кинетической теории газов. При этом с достаточной степенью точности можем рассматривать газ как идеальный и пользоваться в большинстве случаев уравнением состояния идеального газа. [c.26]

Каждый ион в воде обязательно взаимодействует с молекулами НгО, координируя их вокруг себя говорят, что ион создает свою гидратную оболочку. По пути движения иона в растворе гидратная оболочка должна возникать непрерывно, в чем и заключается отличие от идеального газа. Интервал между столкновениями ионов называют временем релаксации-, в это время происходят структурные изменения в растворе. Время релаксации в разбавленных растворах имеет порядок 10 с, т. е. структурные изменения восстанавливаются весьма быстро. Согласно классической теории, путь иона от столкновения до столкновения по аналогии с идеальным газом называется длиной свободного пробега. Самойлов оценивает ее в 100—1000 А, в зависимости от концентрации. Так как через каждые 50 А на пути иона может возникнуть участок льдоподобной микрофазы, то весьма вероятно, что при достаточно большой длине свободного пробега ион столкнется с полостью в каркасе и — если полость свободна — попадет в нее. При этом дальнейшее движение иона прекратится — вот и второе отличие от идеального газа. Разумеется, через какое-то время ион освободит полость и продолжит хаотическое тепловое движение. Но пока ион в полости,— мы это специально подчеркиваем — он неподвижен, он стабилизирован в полости сам и стабилизирует полость. [c.19]

Исследования зависимости масс-спектров от кинетичес кой энергии электронов показали, что относительные вероятности обра,чова)[ИЯ осповпых ионов в масс-спектре сравнительно слабо зависят от кинетической энергии в диапазоне от нескольких десятков электронвольт до десятков килоэлектронвольт. Обычные масс-спектры получены при давлениях 10 - тср и ниже. При использовании этих спектров для предсказания путей радиационно-химических процессов, происходящих при значительно боле( гысоких давлениях, существенно соотпошение между временем диссоциации в временем столкновения иона с молекулой. Если распад происходит в момент столкновения, то в дальнейшие реакции будут вступать те самые осколочные ионы (и, конечно, нейтральные осколки), которые известны из масс снег тральных данных. В противном случае в реакцию будет вступать возбужденный, еще не успевший распасться молекулярный поп. [c.186]

Иллюстрируя это положение на примере колебательных химических реакций, Пригожин говорит Ведь что в самом деле получается Основа колебательной реакции — наличие двух типов молекул, способных превращаться друг в друга. Назовем один из них А (красные молекулы), другой В (синие).. Мы привыкли думать, что химическая реакция — это хаотические, происходящие наобум столкновения частиц. По этой логике взаимные превращения А и В должны приводить к усредненному цвету раствора со случайными вспышками красного нли синего, 11(, когда условия далеки от равновесия, происходит совершенно иное раствор в целом становится красным, потом синим, потом снова красным. По--пучается, будто молекулы как бы устанавливают связь между Собой на больших, макроскопических расстояниях через большие, макроскопические отрезки времени. Появляется нечто похожее на сигнал, по которому все А нли все В реагируют разом. Это действительно неожиданность, Ведь мы привыкли считать, что молекулы взаимодействуют только на близких расстояниях и ничего не знают о своих дальних соседях, А здесь система реагирует как единое целое. Такое поведение традиционно приписывалось [c.214]

Аналогичные аномалии, как известно, имеют место у элементов Со— N1, Те — J, а также у ТЬ — Ра. Объяснение этих аномалий относится к ядерной физике, притом к двум ее разделам. Во-первых, речь идет об индивидуальных свойствах рассматриваемых изотопов, благоприятствующих их преимущественной стабильности и распространенности, т. е. о той же проблеме определения допустимых и, в частности, наилучших N при данном А, или наилучших значений Z при данном А во-вторых, мы имеем дело с процентным содержанием изотопов, реально существующих в нашей части вселенной, обусловленным сложнейшими причинами, действовавшими при образовании элементов, и дальнейшими ядернымн реакциями радиоактивного распада и деления, а также реакциями, вызванными столкновением с другими ядрами, в том числе с принадлежащими потоку ядер в космических лучах. Тем самым, менделеевская естественная периодическая система элементов не может быть окончательно объяснена без сведений о происхождении элементов, концентрации, распространенности и других космохимических данных. В дальнейшем мы не будем останавливаться ни на распространенности элементов, столь тщательно рассматривавшейся Вернадским, Ферсманом, Гольдшмидтом, Ноддак и др., ни на проблеме их происхождения, в понимании которой, кстати сказать,в последние годы наметились положительные сдвиги, связанные с развитием равновесной тепловой гипотезы варки элементов при некоторой высокой температуре, с одной стороны, и с новой динамической гипотезой повторного захвата нейтронов ядрами с последующим р-распадом (Альфер и др.), с другой стороны, а также гипотезой возникновения элементов в гигантских полинейтронных системах (Чер-дынцев, Майер-Теллер и др.) [11,12]. [c.72]

Горение должно быть не только интенсивным, но и устойчивым без пульсации и срыва факела. Известно, что столкновение молекул кислорода и топлива приводит к реакции горения лишь в том случае, если частицы достаточно нагрелись, приобретя энергию активации. При розжиге эта энергия получается за счет внесения тепла извне огневым факелом, раскаленным телом, или электрическим запалом. В дальнейшем горение топлива должно обеспечивать температуру, необходимую для зажигания вновь поступающих масс топлива. Существенную роль в поддержании горения могут сыграть лучеиспускающие накаленные стенки топочной камеры, фурмы, поджигательные сводики, козырьки и различные вставки. В случае их отсутствия или недостаточной эффективности в самом факеле должны быть созданы условия стабилизации фронта воспламенения [4]. [c.47]

И ИХ температурой. И все же первейшим условием осуществления реакции является столкновение между молекулами А и В. Полагая, что в единице объема находится по одной молекуле А и В, можно oпpeдeJшть вероятность столкновения между ними за некоторый промежуток времени. Помещая в этот же объем реакционной смеси еще одну молекулу А, мы тем самым вдвое увеличиваем вероятность столкновений между А и В за тот же промежуток времени. Дальнейшее увеличение числа молекул А во взятом объеме должно привести к пропорциональному возрастанию вероятности столкновений между молекулами А и В. Если теперь увеличивать во взятом объеме число молекул В, то мы убедимся, что вероятность столкновений между молекулами А и В будет возрастать пропорционально произведению числа молекул А на число молекул В. На рис. 13.1 схематически изображены различные возможности столкновений между молекулами А и В. Если взять шесть молекул А и три молекулы В, то столкновения между ними могут осуществляться в результате 18 различных комбинаций, а это число равно произведению числа реагирующих молекул каждого сорта. [c.227]

Ульрих [447] в дальнейшем рассмотрел факторы, регулирующие размер частиц в процессе конденсации из пара, и пришел к заключению, что образованные в самом начале очень небольшие по размеру частнцы приобретают поступательные скорости больших молекул газа, и конечный размер частиц определяется такими факторами, как столкновение и коалесценция частиц. Логарифм величины конечного размера частицы пропорционален логарифму времени роста частицы. Этим объясняется наблюдаемое увеличение размера частицы с возрастанием концентрации кремнезема на том же основании можно предположить, что окончательно сформированная частица будет, вероятно, иметь микропористую структуру. Однако так как первичные частицы имеют диаметр только 10—20 А и плотно упакованы, то внутренние поры конечных частиц обычно оказываются непроницаемыми по отношению к адсорбции молекул азота и обнаружить их можно только путем адсорбции воды. [c.782]

Однако для самых быстрых реакций эта интерпретация уравнения Аррениуса непригодна. Известно совсем небольшое число реакций с константами скоростей порядка л-молъ -сек или даже 10 , если в них участвуют ионы водорода. Скорость такой реакции приближается к скорости молекулярных столкновений, определяемой скоростями, с которыми движутся в растворе молекулы реагирующих веществ, и вычисляемой при помощи теории диффузии (см. далее). Очевидно, такая реакция происходит практически при каждом столкновении и не имеет какого-либо заметного энергетического барьера, если только молекулы пришли в соприкосновение. Процесс диффузии, однако, требует небольшой энергии активации, и действительно найдено, что скорость немного растет с температурой, давая значение для Ер, в несколько килокалорий на 1 моль. Кроме того, скорость чувствительна к вязкости растворителя, как и следовало бы ожидать, если она лимитируется диффузией. Реакции, лимитируемые диффузией, более детально будут рассмотрены в дальнейшем (гл. 12, стр. 279), но так как в этой книге довольно часто будут встречаться константы скоростей реакций, лимитируемых диффузией, здесь будет дано предварительное объяснение. [c.20]

Не следует рассматривать дескриптор как неделимую группу. При постановке какого-нибудь вопроса исследователем, иш ущим информацию, применяется та же самая процедура. Его вопрос формулируется в виде подборки соответствующих дескрипторов. Дальнейшее сводится к поиску соответствия между дескрипторами вопроса и дескрипторами документов. Отметим, что описанный выше документ отвечал бы двойным дескрипторам Суда/Столкновение, Столкиовение/Ту-ман, Радар/Повреждение, а также любым дескрипторам, представляющим собой сочетания из этих пяти терминов, да и каждому такому термину в отдельности. Самое важное заключается здесь в том, что в собрании может быть много других документов, которые тоже соответствуют, скажем, дескриптору Ра-дар/Повреждепие, хотя остальные их дескрипторы относятся к области авиации и не имеют ничего общего ни со столкновениями, ни с судами. Несколько позже мы еще вернемся к чисто техническим проблемам нахождения соответствия между вопросами и документами. [c.186]

Соответствующий расчет показывает (Джоветт, 1929 г.), что поправка на свободный объем должна увеличить число столкновений в 6—16 раз против нормального значения, вычисленного по уравнению (II). Против введения этой поправки были выдвинуты некоторые возражения (Полиссар, 1932 г.), основанные на том соображении, что вследствие относительной близости молекул растворителя друг к другу столкновения в растворе иного рода, чем в газе. В общем, нам кажется самым лучшим употреблять простую формулу без поправок в качестве некоторого приближения, пока не станет больше известно относительно строения жидкостей. Теперь мы переходим к рассмотрению реакций различных типов с целью дальнейшего выяснения механизма реакций в растворах. [c.196]

N1 и N2 происходят столкновения электронов с атомами газа. Если при таком столкновении электрон возбуждает атом, передавая ему свою кинетическую энергию, то сам он должен потерять такое же количество энергии. Если электрон обладал энергией, лишь очень немного льшей энергии возбуждения атома, то после столкновения скорость его будет очень мала, и он не сможет преодолеть задерживающее поле в 1/2 в между Л 2 и Р. Если постепенно увеличивать потенциал О, начиная от нуля, то электронный ток не сразу достигнет значения, равного эмиссионному току из катода, вследствие образования вокруг раскалённой нити скопления электронов, препятствующих дальнейшему выходу электронов из катода. Если откладывать по оси абсцисс разность потенциалов 1 , а по оси ординат ток / на анод Р, то получим плавно возрастающую кривую, аналогичную характеристике электронной лампы. Когда, увеличивая и, мы дойдём до первого потенциала возбуждения, те из электронов, которые столкнутся с атомами газа и переведут их в возбуждённое состояние, будут после столкновения иметь скорость, близкую к нулю, и выпадут из числа электронов, образующих наблюдаемый нами ток. Если этот эффект будет значителен, кривая, изображающая ток, резко загнётся книзу. Изгиб кривой позволит определить потенциал возбуждения. После увеличения С/ ещё на 1/2 в все электроны вновь будут достигать анода Р, и ток снова будет иметь значение, соответствующее плавному ходу характеристики. При увеличении V до следующего потенциала возбуждения повторится то же самое. [c.199]

Пропорциональность велични тока ионов и давления в лампах этих типов нарушается для давлений выше 10 3 мм рт, ст. Это связано с большой частотой столкновений электронов с молекулами в этом случае, вследствие чего появляется много медленных электронов. Эти электроны коллекти-руются сеткой и тем самым дают вклад в эмиссионный ток. Поскольку величина последнего поддерживается постоянной, эффективность ионизации, а следовательно, н чувствительность манометра, уменьшаются. При дальнейшем увеличении давления вокруг нити накала образуется пространственно заряженное облако положительных ионов, в результате чего может возникнуть разряд типа дугового. [c.324]

Добавки дивинила не тормозят вследствие отсутствия групп СП и В-ноложении к двойной связи. По этой же причине не тормозят добавки. )тнлена. Ацетилеп, согласно теоретическим расчетам, проведенным нами, должен присоедииять, по крайней мере, П-атомы с образованием довольно устойчивого в условиях крекинга винилового радикала. Но сам радикал — винил можот быть достаточно активным относительно дальнейшего развития цепей и может переходить в этилен при столкновениях с молеку--лой углеводорода [c.170]

Так и проявляется эффект критического давления, разделяющего область медленного стационарного протекания реакцнн от области воспламенения. Прн давлении выше критического горючие смеси взрываются самопроизвольно — от самых слабых возбуждающих факторов. Дальнейшее повышение давления, казалось бы, ие должно приводить к каким-либо качественным изменениям. Казалось бы, но... самовоспламенение горючей смеси вдруг прекращается при достижении нового значения критического давления. Этот так называемый верхний предел воспламенения связан с ростом ц. Гибель активных частиц может происходить не только иа стенке сосуда, но и в oбъe ie смеси в результате столкновения активных частиц. Но для того чтобы такое столкновение привело к результату — гибели активных частиц, необходимо участие любой третьей частицы. Роль этой частицы — принять на себя энергию, выделяющуюся при образовании химической связн между активными частицами. Явление верхнего предела воспламенения было открыто английским ученым Хиншельвудом вскоре после открытия Семенова. [c.115]

Хорошо известно, что при высоких температурах газы иониззтотся, вследствие чего в них возникает целый класс новых явлений. Отвлекаясь пока от влияния магнитных полей, заметим, что самое существенное различие между ионизованным и нейтральным газом обусловлено вкладом в межмолекулярное взаимодействие кулоновских сил, которые существуют только в ионизованных газах. И действительно, убывание кулоновского потенциала на больших расстояниях происходит столь медленно, что столкновения уже нельзя рассматривать как отдельные акты малой длительности, и если мы попытаемся применить теорию Чепмена—Энскога к ионизованному газу, то обнаружим, что Линтегралы, на основе которых вычисляются коэффициенты переноса, будут расходиться. Поэтому ясно, что ионизованный газ нельзя представлять просто как газовую смесь с особым видом межмолекулярного потенциала. Если принять во внимание дальнейшие усложнения, обусловленные наличием магнитного поля и связанной с ним силы Лоренца, станет очевидно, что в ионизованных газах диапазон явлений значительно богаче, чем в нейтральных. Это обстоятельство в свою очередь вызвало необычайное развитие физики плазмы за последние одно-два десятилетия. [c.412]

Остается еще задача — найти оператор, соответствуюпщй взаимодействиям на расстояниях, меньших дебаевского радиуса, т. е. оператор столкновений. Не удивительно, что вид оператора столкновенш зависит от относительных значений некоторых из параметров. В случае достаточно разреженной плазмы (подобно той, которая встречается в установках для термоядерного синтеза) можно полностью пренебречь взаимодействиями на малых расстояниях и тем самым мы придем к бесстолкновительному уравнению Больцмана, или уравнению Власова, В противоположном случае, когда кулоновский потенциал несуществен по сравнению с другими межмолекулярными силами (эта ситуация не соответствует физически реальным случаям), удовлетворительные результаты дает применение уравнения Больцмана. В наиболее распространенной ситуации следует учитывать одновременные взаимодействия многих частиц. Однако из-за того, что кулоновский потенциал дально- [c.414]

Одним из самых красноречивых доказательств передачи взрыва на расстоянии была ужасная катастрофа в гавани Галифакс (в Канаде). Утром 7 декабря 1917 г., около 9 час., французский транспорт <Монблан с грузом боевых припасов, шедший из Нью-Йорка, столкнулся при входе в бухту с направлявшимся навстречу ему бельгийским продовольственным транспортом Има . Монблан , имевший водоизмещение 3121 т и шедший с полным грузом, получил удар в носовую часть запасы бензина, расположенные в переднем трюме, разлились по судн и воспламенились. В то время как команда всеми средствами пыталз сь обороть огонь, транспорт приблизился к набережной. Между тем горящий бензин попал в топки. Команда потеряла надежду справиться с бедствием и, будучи уверена в том, что всякая дальнейшая борьба бесполезна, оставила горящее судно. Через 17 мин. после столкновения последовал взрыв, напоминавший извержение вулкана часть города Ричмонд, расположенная а.мфитеатром по берегу. моря, была сравнена с землею взрывом было на месте убито 5000 и ранено 10 ООО чел. Убытки исчислялись сотнями миллионов франков. [c.610]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология