Излучение видимое термическое

Различают спектры эмиссионные (излучения) и абсорбционные (поглощения). Первые возникают при термическом возбуждении атомов в вольтовой дуге или высоковольтной искре. В видимой области эти спектры состоят из окрашенных линий на темном фоне. Абсорбционные спектры получают пропусканием белого света (от накаленного твердого тела) сквозь слой исследуемого вещества. В видимой области спектр состоит из темных линий или полос на светлом фоне. [c.338]

Наибольшая интенсивность свечения для полимеров приходится на видимую часть спектра (Я = 450 550 нм) в широком интервале температур (от 77 до 350 КЬ Интенсивное излучение имеется и в ультрафиолетовой области спектра. Совпадение максимумов на кривой высвечивания облученного полимера с областями размораживания его молекулярной подвижности и со структурными переходами указывает на то, что рекомбинация зарядов при разогреве полимерного образца определяется не термическим высвобождением их из ловушек, а самой молекулярной подвижностью. Оценка оптическими методами глубины электронных ловушек в облученных полимерах показывает, что термическое высвобождение электронов из таких ловушек, какими являются для них связанные радикалы, может начаться лишь при очень высоких температурах 7 >500 К. [c.238]

Электронная спек-троскопия, как уже указывалось, это спектроскопия в видимой и ультрафиолетовой области спектра. Спектры испускания в этой области можно получить, нагревая вещество до высоких температур, при которых за счет термического возбуждения оказываются в достаточной мере заселенными электронно-возбужденные состояния частиц. При переходе частиц с более высокого в более низкое по энергии возбужденное или основное состояние испускаются кванты видимого или ультрафиолетового излучения. Поскольку при высоких температурах большинство молекул разлагается, спектры испускания исследуются преимущественно для некоторых простых достаточно прочных многоатомных частиц и атомов. Рассмотрим несколько подробнее вопрос о спектрах испускания атомов на примере атомов водорода. [c.150]

До сих пор были рассмотрены элементарные реакции, в которых исходные частицы находились в основном электронном состоянии и получали энергию, необходимую для преодоления энергетического барьера за счет термического возбуждения, т. е. в результате обмена энергией при соударениях между частицами реакционной смеси. Такие реакции называются термическими. Однако энергия может быть получена и другим путем — в виде кванта света электромагнитного излучения. При поглощении кванта света образуется электронновозбужденная частица, существенно отличающаяся от частицы в основном состоянии по своим свойствам, в том числе по способности к химическим превращениям. Реакции, происходящие под действием видимого или ультрафиолетового излучения, называются фотохимическими. [c.287]

Способность частиц поглощать видимое или ультрафиолетовое излучение слабо зависит от состояния термического возбуждения частиц. Поэтому распределение частиц по состояниям термического возбуждения играет незначительную роль в фотохимических рс акциях. Следовательно, их скорость не должна существенно зави- [c.371]

С помощью тепловидения можно определить различия в интенсивности инфракрасного излучения с поверхности объекта. Эти различия вызваны разницей в содержании тепла в объекте или его разных частях, на которые дополнительно влияют показатели эмиссионной способности поверхности. Когда неоднородная структура, имеющая различные температурные характеристики, обычно находящиеся в термическом равновесии с окружающей средой, подвергается тепловой стимуляции, разница температур отмечается в структуре так же, как и на ее видимых поверхностях. [c.653]

Так, атом натрия в основном состоянии имеет конфигурацию Is 2 2 2/ 3s . Электрон -орбитали может быть легко возбужден, так что перейдет на Зр-орбиталь. Возвращение возбужденного электрона обратно на 35-орбиталь сопровождается излучением фотона в видимой области спектра. Поэтому при внесении натриевой соли в бесцветное пламя газовой горелки она окрашивается в желтый цвет. Под действием высокой температуры пламени наступает термическая диссоциация соли, возбуждение 35-электрона и эмиссия желтого света (Я = 589 нм) при его возвращении на исходную 35-орбиталь. [c.156]

Методы получения свободных атомов для элементного анализа при использовании ультрафиолетового и видимого излучения весьма разнообразны, но во всех случаях среда, в которой образуются атомы, должна обладать большой энергией, чтобы высвобождающиеся атомы в заметной степени возбуждались. Поэтому устройства для получения атомов служат не только как атомизаторы, но иногда и как источники возбуждения. Обычно электрические атомизирующие устройства (дуга или искра) более высокотемпературные, чем термические атомизирующие устройства (пламя), поэтому в первых число возбужденных атомов больше. Вследствие этого дугу или искру почти всегда используют в качестве атомизатора и источника возбуждения для измерения атомной эмиссии. Пламена используют в основном в качестве атомизаторов для эмиссионной, абсорбционной и флуоресцентной спектрометрии. [c.678]

Озон может быть получен многими способами. Однако техническое значение могут представлять, по-видимому, только два способа 1) превращение кислорода в озон при помощи тихого электрического разряда, 2) термический способ. Возможный интерес могут представить также новые способы, связанные с применением радиоактивных излучений. [c.361]

Это явление характеризуется коэффициентом вторичной эмиссии з, который представляет отношение электронов эмиссии к электронам падающим и поглощенным. Однако вторичная эмиссия является только одним из многих процессов, имеющих место при облучении электронами. Другими следствиями бомбардировки могут быть флуоресценция, изменения в эффективности флуоресценции, электропроводности, химических связях, действии ферментов, термическом расширении и поглощении видимого света, инфракрасного и ультрафиолетового излучения, а также ионизации и образование распределения зарядов в самом кристалле. Облучающие электроны могут отражаться, рассеиваться и терять энергию ( разброс ). Ни один из этих эффектов в данной главе не рассматривается, но в разделе П,2 можно найти сведения об определении сродства к электрону методами торможения электронного луча. [c.692]

В атоме изменение состояния, индуцированное квантовым поглощением излучения, можно рассматривать как возбуждение электрона из одного состояния в другое. В большинстве случаев происходит переход из основного состояния в возбужденное. Энергия, необходимая для такого возбуждения, составляет от 60 до 150 ккал моль. Вычисления с использованием уравнения (5-3) сразу показывают, что для этого необходимо излучение в ультрафиолетовой или видимой области. Атомные спектры часто исследуются как эмиссионные спектры. Электроны возбуждаются в верхние состояния за счет термической или электрической энергии, и затем измеряется энергия, испускаемая при возвращении атомов в основное состояние. [c.141]

Для фотохимика наиболее интересны ультрафиолетовая и видимая области спектра. При поглощении света этих длин волн возбуждаются внешние электроны молекулы, т. е. именно те электроны, которые обусловливают химическую связь и, следовательно, возбуждение которых может приводить к химическому превращению. Эти области наиболее важны и при изучении фотолюминесценции, поскольку здесь также сначала возбуждаются внешние электроны. Меньшую роль в фотохимии играет излучение с длинами волн больше 1,5 мкм (близкая инфракрасная область), поскольку химические реакции с энергиями активации много меньше 20 ккал/моль (эту энергию несет квант света в близкой инфракрасной области) могут протекать в темноте при комнатной температуре за счет термической активации. Но в некоторых системах излучение более длинных волн может быть фотохимически активно при низких температурах. [c.14]

По-видимому, потеря активности энзимов, так же как и денатурация белка, зависит от физического состояния во время облучения. Например, свежие растворы трипсина более чувствительны к облучению, чем растворы, хранившиеся в течение некоторого времени. Это явление также встречается при термической инактивации [R37]. Однако ионы кальция, стабилизирующие трипсин к изменениям, происходящим при хранении, не влияют на инактивацию излучением [В67]. [c.260]

В отличие от поглощения тепла при химических реакциях, поглощение энергии излучения является квантовым процессом. Фото-возбужденное состояние вещества отличается от чисто термически возбужденного тем, что имеет вполне определенное строение. Поэтому часто фотохимические реакции протекают значительно более избирательно, чем можно было бы ожидать, основываясь на высоких энергиях возбужденных состояний. Даже поглощение излучения более высоких энергий, порядка 10 Дж/моль (рентгеновские лучи, ускоренные электроны), часто приводит к реакциям, весьма сходным с теми, которые вызываются поглощением видимого или УФ-света. Между фотохимией и радиационной химией, таким образом, много общего. [c.9]

Кроме уширения линий в спектре КР за счет давления, флуктуации плотности газа при любом давлении будут также изменять ширину релеевской линии. По-видимому, при низком давлении газа релеевская линия подвержена просто доплеровскому уширению в соответствии с выражением (321), в частности, это было показано для аргона и водорода при атмосферном давлении [320]. При более высоких давлениях, однако, наблюдается обычное бриллюэновское рассеяние [326, 327], а также стимулированное бриллюэновское рассеяние [328, 330]. Объяснение эффекта Бриллюэна в газах следует искать в жидкостной модели газа. Бриллюэновское рассеяние наблюдается тогда, когда средний пробег молекул в газе меньше длины упругой термической волны для данного угла рассеяния [331]. К таким условиям сжатие газов приводит при данной температуре, но само по себе оно не оказывает влияния. Так, обычное бриллюэновское рассеяние в Аг, Хе, N2, СО2 и СН4 наблюдалось при комнатной температуре и атмосферном давлении [332]. Изменение направления наблюдения рассеянного излучения от направления возбуждающего излучения (рассеяние вперед ) до противоположного направления (рассеяния назад ) позволило оценить влияние на спектр типа флуктуаций, от гидродинамического до кинетического характера. Самый малый бриллюэновский сдвиг наблюдался для ксенона при угле рассеяния 10,6°, температуре 25,2 °С и давлении 795 мм рт. ст. и составлял 0,0016 см [332]. Эффект бриллюэнов-ского рассеяния рассматривался также с позиций кинетической теории газов [333]. [c.333]

В целом ряде случаев излучение, происходящее при химических реакциях, остается незамеченным потому, что оно не воспринимается глазом (излучение в ультрафиолетовой области или очень слабое излучение в видимой части спектра) и для его обнаружения нужны особые приемы и особые приборы. Слабые излучения при химических реакциях наблюдаются в очень большом числе случаев при нейтрализации сильных кислот сильными основаниями, при окислении щавелевокислых солей бромом и иодом, при окислении глюкозы перманганатом, при окислении на воздухе сульфитов, при термическом разложении целого ряда веществ, при поверхностном окислении металлов и действии на них кислот и т. д. [c.324]

Даттон и Маурер, измерявшие интегральное излучение при термическом высвечивании рентгенизованных кристаллов КС1, также обнаружили в рассматриваемом интервале температур три пика при —145, —76 и —36°С, т. е примерно при таких же значениях температур, при которых наблюдаются пики термического высвечивания КС1 в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной областях спектра. [c.127]

Состав ситаллов весьма разнообразен наиболее распространены литиевые ситаллы Ы2О—А12О3—ЗаОг, отличаюш иеся высокой термостойкостью и малым коэффициентом термического расширения магниевые ситаллы MgO—АЬОз—810г, обладаю-ш ие, помимо этих свойств, оптической и радиопрозрачностью, кальциевые, цинковые, кадмиевые и марганцевые ситаллы состава Ме—АЬОз—8Ю2, где Ме = Са, 2п, Сс1, Мп, характеризую-пциеся высокой диэлектрической постоянной, термостойкостью и прозрачностью для видимого и инфракрасного излучения. [c.320]

Фотохимические реакции. Фотохимическими называются реакции, протекаю-ш,ие под действием света, а также невидимых лучей, близких по длине волны к видимому свету. В отличие от так называемых термических реакций, в которых энергия, необходимая для преодоления энергетического барьера, обеспечивается за счет кинетической энергии наиболее быстро движущихся молекул, в случае фотохимических реакций дополпительная энергия приносится излучением. [c.256]

Источники излучения. Все используемые в оптической спектроскопии источники излучения являются излучателями непрерывного спектра. Для инфракрасной спектроскопии, а также для спектроскопии в видимой области, используют раскаленные излучатели для ультрафиолетовой спектроскопии — специальные газоразрядные лампы. Распределение интенсивности излучения по спектру для идеального термического излучателя описывается законом Планка для излучения энергии абсолютно черным телом. В широком диапазоне частот интенсивность излучения различна. Особенно мала она в самом конце длинноволновой области после прохождения максимума, ближе к концу коротковолновой области, интенсивность излучения быстро падает. Радиационные свойства излучателя и положение максимума интенсивности определяются температурой, химическим составом и состоянием поверхности этого излучателя. Испольчуемые в ультрафиолетовой области водородная и аейтериевая лампы характеризуются почти равномерным спектральным распределением энергии в интервале частот 33 ООО—50 ООО см ( 300—200 нм) [401. Сведения о наиболее часто используемых излучателях непрерывного спектра приведены в табл. 5.18. [c.235]

Многоквантовое ИК-поглощение дает уникальный способ получения высокой степени внутреннего возбуждения молекул, обеспечивая новые экспериментальные методы для исследования мономолекулярной диссоциации. К тому же при ИКМКД продукты обычно образуются в основном электронном состоянии, что не всегда обеспечивается стандартной однофотонной диссоциацией под действием ультрафиолетового или видимого излучения. Продукты, образующиеся при ИКМКД, схожи с получаемыми при термической диссоциации или пиролизе, однако при этом нет необходимости нагревать весь образец до высоких температур. Этот метод привлек особое внимание теми возможностями, которые можно реализовать в изотопно-селективной химии. Во многих экспериментах показана решающая роль нескольких первых дискретных стадий поглощения во всей схеме возбуждения. Так как изотопный сдвиг в колебательных спектрах может быть относительно велик, то существует возможность селективно диссоциировать частицы, содержащие выбранный изотоп, настроив лазер на соответствующий переход v = l- v = 0. Двухчастотные эксперименты продемонстрировали, что маломощный, но имеющий узкую линию лазер может быть использован для прохождения первых уровней области I, тогда как мощный лазер, частота излучения которого часто несущественна, обеспечивает возбуждение молекулы в области И и последующую диссоциацию. Например, диссоциация UFe осуществляется накачкой полосы V3 (615 см- ) излучением маломощного лазера и использованием более мощного СОг-лазера, облучение которым само по себе не приводит к диссоциации. Потенциальные применения лазерных методов разделения изотопов очевидны они дополняют стандартные методы, представленные в разд. 8.10. [c.78]

Люминесцентный анализ (флуориметрия). Применение метода (см. также гл. 1, раздел 1.2) в качественном анализе основано на регистрации люминесцентного излучения (свечения), испускаемого веществом, энергетически возбужденным вследс гвие поглощения электромагнитного излучения, за счет энергии электрического разряда, химических реакций, при термическом возбуждении и г. д. Поглощая энергию (например, световую в видимой области или УФ-области спектра), вещество переходит из основного (невозбужденного) электронного состояния в некоторое возбужденное электронно-колебательное состояние. Затем очень быстро часть поглощенной энергии теряется (безызлучательные потери энергии), а оставшаяся — испускается в виде люминесцентного свечения. Длительность т такого свечения весьма мала. При спонтанной люминесцен- [c.590]

Как показывает спектральный анализ, лучистая энергия, испускаемая нагретыми телами, является излучением с различными частотами энергию излучения с той или иной частотой можпо точно измерить. Для нагретых тел, следовательно, суш ествует спектр термического излучения, точно так же как видимый спектр излучения существует для светящихся тел. Оба вида излучения распространяются в вакууме со. скоростью с=2,9979-101 смкек, характерной для всех типов электромагнитных волн. На опыте найдено, что все достаточно зачерненные нагретые тела дают спектры, зависящие только от температуры и не зависящие от химического состава или механических свойств этих тел. В качестве источника термической радиации чаще всего используют цилиндрическую печь, нагреваемую электрическим током внутри [c.88]

Ионизация металлов под действием рентгеновского, ультрафиолетового и даже видимого излучения была установлена в связи с изучением т К называемой экзоэлектронной эмиссии . Эта. эмиссия наблюдается обычно при комнатной или несколько повышенной температуре с поверхностей сильно нарушенных кристаллов с большим количеством дефектов и измеряется счетчиком Гейгера. При объяснении этого явления предполагается, что механическая обработка или облучение приводит к образованию на шоверхности металла дополнительных уровней дефектов с пониженной. работой выхода, так что для выброса электронов достаточна термическая энергия уже при комнатной температуре. [c.157]

Все эти факты, по-видимому, достаточно ясно доказывают, что полимеризация под действием гамма-лучей в присутствии микропористых адсорбентов подчиняется особому механизму, отличному от гомогенного. Как хорошо известно, полимеризация этилена может быть осушествлена и термическим путем в присутствии специально подобранных микропористых вешеств, содержащих окислы металлов [40, 41]. При этом возникает вопрос, существует ли параллель между термической полимеризацией и полимеризацией, индуцированной гамма-излучением в присутствии тех же веществ, обладающих большой поверхностью. В обоих случаях можно считать, что полимеризация происходит в адсорбированной фазе, причем единственным различием является характер процесса инициирования. При термической полимеризации инициирование вызывается окислом металла. Инициирование при полимеризации под действием гамма-лучей может протекать через создание активных центров, производящих ионы или радикалы, которые оказываются ненужными в присутствии окисла. [c.182]

Цепной реакцией, для которой область типа АВВС на рис. 116 находится, по-видимому, с трудом, является инициированный излучением крекинг углеводородов, изученный в работах [329, 350, 351,1174]. Однако, все же, как показали Топчиев и др. [350], при 570° С и = = 7-10 эв1см -сек скорость цепной реакции, инициированной излучением, в 4 раза превосходит скорость чисто термического процесса. Ради- [c.447]

Например, излучение, имеющее длину волны 2860 А, вызывает переход между состояниями энергии, которые различаются на 100 ккал/моль. Это различие в энергии сравнимо с силой некоторых химических связей энергия С—Н-связи равна приблизительно 98 ккал/моль, а энергия N—Н-связи — приблизительно 92 ккал/моль. Таким образом, излучение, вызывающее переходы в ультрафиолетовой и видимой областях спектра, может привести к диссоциации некоторых молекул. Процесс, при котором связи разрываются вследствие поглощения излучения, называется фотолизом. Естественно, что следует избегать фотолиза, когда спектрофотометрию в ультрафиолетовой и видимой областях используют для количественных огфеделений. Вероятность фотолиза делает термическое или электрическое возбуждение молекул довольно неэффективным, потому что в этом случае редко наблюдается испускание ультрафиолетового или видимого излучения молекулами, за исключением процесса люминесценции (который будет рассмотрен позже в этой главе). [c.638]

Механизм реакции в данном случае отличается от механизма реакции, сенсибилизованной ртутью, в том отношении, что первичной стадией при поглош,епии излучений 1850—1862А является, вероятно, образование возбужденных молекул кислорода, а излучение 1719—1725 А способствует диссоциации молекулярного кислорода непосредственно на 1 нормальный и 1 возбужденный атом. Вслед за этим, по-видимому, происходит взаимодействие кислородных атомов с молекулами кислорода и водорода за счет реакций такого типа, которые выше предлагались для объяснения термической реакции. Озон, вероятно, образуется по реакции [c.58]

Если в какий-либо системе вследствргс поглсщеккя энергии оптического излучения (в ультрафиолетовой, видимой или инфракрасной областях) происходят изменения химического состава и свойств (Гротгус—Дрепер) и если эти изменения нельзя отнести только за счет местных повышений температуры, вызванных облучением, но достижимых и чисто термическим путем, то можно утверждать, что в этой системе происходит фотохимическая реакция. Поглошение энергии излучения происходит квантами (Планк,Эйнштейн) величина каждого кванта энергии составляет hv и измеряется эргами один моль =6,02-10- квантов= 1 Эйнштейну, в соответствии с величиной молярного объема газа при нормальных условиях, можно, по предложению Варбурга, приравнять также 22,414 литрам квантов. [c.351]

Изомеризация углеводородов в подавляющем большинстве случаев протекает лишь в присутствии катализаторов. Имеются довольно редкие исключения из этого правила. К ним относятся 1) термическая, фото- или радиационнохимическая г с-г/7а с-изомеризация олефинов 2) медленная миграция двойной связи в олефине под действием света и Y-излучения в присутствии сенсибилизаторов 3) изомеризация циклопарафи-/ нов с напряженным циклом (углы С—С—С-связей меньше 108°) с разрывом С—С-связей в цикле под действием УФ-лу-чей. Три перечисленных процесса, по-видимому, исчерпывают описанные в литературе реакции некаталитической изомеризации углеводородов. [c.62]

В KNз в отсутствие излучения 1849 А рост цени происходит с небольшой постоянной скоростью. Эта скорость, по-видимому, определяется фото- (излучение 5461 А) или термической ионизацией концов нитевидных В -центров, представляющих собою электроноизбыточныё агрегаты. При введении делокализованных экситонов Концы цепей ионизируются, в результате чего электроны переходят в полосу проводимости или даже вылетают из кристалла (фотоэмиссия). Концы цепей становятся при этом активны ми акцепторами электронов, и реакция роста цепи может идти далее с большей скоростью, поскольку устраняется стадия обрыва (захват электронов). Если возбуждение 1849 А прекратить, то концы цепей захватывают электроны и рост цепей прекращается. [c.169]

В заключение можно сказать, что в газовой фазе горячее замещение и термализованные атомнорадикальные реакции по-видимому, являются процессами первостепенной важности, причем имеется мало или вообще отсутствуют доказательства протекания ионно-молекулярных реакций. К жидкой фазе применимы те же соображения сопутствующее протекание побочных реакций как источник помех принимает даже более угрожающие размеры, поскольку исследователи используют излучения реактора для осуществления реакций с горячими атомами. Для твердого состояния, конечно, больший интерес представляет роль радиационного и термического отжигов и их взаимосвязь с радиационным разложением их истинная природа почти ясна. [c.121]

Большое внимание в последние годы уделяется применению в пиролитических устройствах лазерной техники. Условия лазерного пиролиза существенно отличаются от термического, поскольку лазер обеспечивает проведение контролируемого пиролиза. С его помощью излучение определенной длины волны заданной энергии в течение очень короткого времени может быть направлено на ограниченную область материала пробы излучение импульсного лазера (например, с использованием рубинового или ниобиевого стекла) фокусируется и направляется на анализируемый объект. Продолжительность импульса обычно составляет около 0,001 с, а энергия — около 5 Дж/импульс [213]. Если эта энергия фокусируется на пятне диаметром 0,1 см, то плотность излучения составляет -6,4-10 Вт/см [206, с. 235]. Определенная часть этой энергии поглощается пиролизуемым образцом. Обсуждалось несколько механизмов этого процесса по-видимому, наилучшим образом описывает этот процесс полифотонная абсорбция [214]. В результате абсорбции часть пиролизуемого образца переходит в плазменное состояние. В процессе взаимодействия лазерного импульса с веществом образовавшийся плазменный факел растет в направлении лазерного удара. Скорость роста факела в вакууме составляет 10 см/с. Высокое давление, возникающее в плазме, порождает ударную волну, действующую на образец. По имеющимся оценкам температура возникающей плазмы составляет более 10 К [215, 216]. Эти процессы, в том числе рост факела и его угасание, протекают за время примерно 0,001 с. В этих условиях происходят химические превращения вещества, сопровождающиеся образованием значительных количеств летучих продуктов. Часть этих продуктов образуется в плазме, часть — как результат термического удара — в веществе. [c.149]

Различные виды свечения тел. В свободном состоянии атому какого-либо вещества свойственны только определённые, дискретные уровни энергии, занимающие каждый лишь очень узкие пределы. Если атом находится в более или менее сильном электрическом поле, то его энергетические уровни расщепляются и смещаются. В твёрдом теле атомы и ионы находятся в электрическом поле, создаваемом соседними атомами. При хаотическом тепловом движении расстояния отдельных атомов от их соседей весьма различны. Различны и поля, вызывающие расщепление энергетических уровней. Поэтому различно и положение самих уровней. При излучении накалённого твердого тела атомы его, возвращаясь в нормальное состояние, излучают кванты разной величины, соответствующие различным значениям V или I. Термическое излучение твёрдого тела состоит не из отдельных монохроматических радиаций, как это имеет место в газах, где расстояние между атомами велико, а представляет собой сплошной спектр со всевозможными длинами волн. Так как это является следствием хаотического движения частиц твёрдого тела и беспорядочного переплетения их электрических атомарных и молекулярных полей, то спектр должен соответствовать хаотическому излучению, а в случае равенства температуры во всех частях системы — равновесному чёрному излучению. Индивидуальные свойства атомов и молекул и первоначальное (невозмущённое полями соседних атомов и молекул) расположение их энергетических уровней сказываются на селективности излучения, т. е. на отступлениях действительно имеющего место излучения твёрдых тел от излучения абсолютно чёрного тела. Если проследить интенсивность излучения для всевозможных длин волн, а не только в видимой части спектра, то излучение серых тел также оказывается селективным. [c.319]

Основным условием, определяющим наиболее рациональное использование пленок как заменителей стекла, является пропускание полимерными пленками коротковолнового излучения в области 0,360—2 жк, которое должно быть не ниже 80—90% [29]. В процессе эксплуатации эта прозрачность не должна снижаться ниже 70%. По отношению прозрачности в видимой части спектра следует иметь пленки двух типов пропускающие главным образом рассеянный свет и прозрачные для прямых лучей (малорассеиваю-щие). Коэффициент прозрачности в области длинноволнового инфракрасного излучения в пределах 5—15 мк не должен превышать 15—20%. Пленка должна быть термически устойчива в области температур от —50 до +60° С. Срок службы пленок должен быть не менее двух-трех лет. Кроме того, пленки, применяющиеся в культивационных сооружениях, должны удовлетворять следующим основным требованиям. Ширина полотнища — не менее 1,25 м, толщина пленки для укрытия парников — от 0,05 до 0,1 мм, для теплиц — от 0,12 до 0,2 мм. [c.40]