Элементы химические и длины волн рентгеновских

В 1912 г. Мозли поставил перед собой задачу систематически изучать длины волн рентгеновских лучей, получаемых от анодов, сделанных из различных химических элементов. Оказалось, что длины волн изменяются довольно закономерно, как это видно из рис. П1-14. При обработке результатов измерений обнаружилось, что корень квадратный из обратных значений длин волн ( волновых чисел ) является линейной функцией атомного номера, т. е. порядкового номера элемента в периодической системе (рис. 111-15). [c.63]

Рентгеноспектральный анализ основан на определении длины волны рентгеновских лучей, так как каждый химический элемент характеризуется особым рентгеновским спектром. [c.206]

Следует отметить, что длина волны рентгеновского спектра почти не зависит от условий его получения и химической структуры соединений, в которых находится данный элемент. Рентгеновские спектры ряда элементов значительно проще и однороднее, чем обычные оптические спектры. Простота рентгеновского спектра, наряду с его постоянством, дает возможность использовать этот спектр в качественном анализе. [c.206]

В 1912 г. Мозли поставил перед собой задачу изучить длины волн рентгеновских лучей, получаемых от анодов, сделанных из различных химических элементов. Оказалось, что длины волн изменяются довольно закономерно, как [c.74]

Если длина волны края полосы поглощения одного из элементов, входящих в состав исследуемого химического соединения, близка к длине волны рентгеновских лучей, создаются условия для аномального рассеяния. Как показывает теория, атомная амплитуда fa соответствующего атома несколько уменьшается по сравнению со случаем, когда > 1кр или К < 1кр. Это понижение рассеивающей способности атома может достигать нескольких десятков процентов. Производя съемку рентгенограмм на [c.436]

Другие методы выделения аналитического сигнала. Для выделения заданного интервала энергий мо-г>т применяться фильтры. Действие рентгеновских фильтров основано на характерной зависимости поглощения рентгеновского излучения химическими элементами от энергии или длины волны (рис. 14.78). Поглощение монотонно падает с увеличением энергии излучения, причем плавный ход этой функции нарушается скачками поглощения, соответствующими потенциалам ионизации К-, Ь- и других оболочек атома. Подобрав подходящий материал и толщину фильтра, можно достаточно полно отделить регистрируемую линию от более жесткого излучения. Такие фильтры, использующие скачки поглощения, получили название краевых или селективных. Они представляют собой тонкие слои из различных химических элементов. На рис. 14.84 приведены кривые пропускания некоторых фильтров. Как видно из рисунка, молибденовый фильтр позволяет разделить К -линии 8 и С1, серебряный — излучение К и Са, титановый — отделить излучение Т1 и V от рассеянного излучения Мп, обусловленного К-источником Ре, никелевый — обеспечить раздельное определение Си и 2п, обычно совместно присутствующих в полиметаллических рудах. [c.19]

Значения длин волн краев поглощения химических элементов необходимы для определения массовых коэффициентов ослабления рентгеновского излучения. Основная масса данных по длинам волн и энергиям краев поглощения взята из работы [2], недостающие значения длин волн Ь-краев — из работы [3]. [c.93]

Наибольшее число работ по рентгеновской спектроскопии посвящено изучению твердых тел, хотя вещества, как правило, не исследовались подробно с точки зрения их физико-химического состояния. Из-за технических трудностей очень мало исследованы газообразные вещества известно лишь несколько работ по инертным газам. Низкая интенсивность рентгеновского излучения в длинноволновой области и его малая проникающая способность послужили причиной тому, что края поглощения при длине волны за пределам 20 А изучены Л шь у отдельных металлов. Большинство работ, выполненных на вакуумных спектрометрах с изогнутым кристаллом, посвящено исследованию металлов, сплавов и некоторых окислов. Более или менее сложные химические соединения изучались главным образом при длинах волн меньше 2А, т. е. в област /С-спектров хрома и элементов с большими атомными номерами или -спектров редкоземельных и следующих за ними элементов. [c.132]

Вайнштейн Э. Е., Кахана М. М., Справочные таблицы по рентгеновской спектроскопии, Москва, 1953. Книга имеет 6 глав. В первой приводятся основы теории строения атома, во второй — некоторые физические и математические постоянные, в третьей — общие сведения по рентгеновской спектроскопии, в четвертой и пятой помещены таблицы для рентгено-химического анализа и длины волн линий испускания и краев поглощения элементов от 3 (Li) до 93 (Np). Наконец, в шестой главе приведены энергии рентгеновских уровней атомов элементов в ридбергах. [c.100]

Если путем внешнего воздействия из внутренней оболочки атома удалить один электрон, произойдет перестройка всех электронных оболочек атома. На место выбитого электрона перейдет электрон с более отдаленной от ядра оболочки, его место займет еще более отдаленный электрон и т. д. Каждый переход электрона сопровождается излучением рентгеновского кванта определенной длины волны. Атомы каждого химического элемента испускают рентгеновские кванты определенных длин волн, набор которых составляет характеристический рентгеновский спектр элемента. [c.366]

Все более широкое использование методов рентгеноспектрального элементарного анализа за последние годы сделало целесообразным включение в настоящий справочник таблиц главы IV, специально приспособленных для проведения рентгено-химических анализов. В эти таблицы включены только важнейшие линии рентгеновских спектров химических элементов, интенсивность которых составляет не менее 0,2 /о интенсивности наиболее сильной линии рассматриваемой серии. Длины волн этих линий приводятся в пяти первых порядках отражения. В этой же главе помещена таблица важнейших линий сравнения и связанная с ней таблица мешающих элементов. [c.4]

Ускоренные электроны более высоких энергий воздействуют главным образом на ближайшие к ядру электроны. Так, например, они могут. выбить К электрон, а на его место перейдет электрон -оболочки. Состояние электронов внутренних оболочек не зависит от химического состояния атомов (за исключением атомов более легких элементов), поэтому характеристики рентгеновского излучения фактически не зависят от химического или физического состояния атома. (В гл. 12 обсуждаются некоторые исключения из этого правила.) Длины волн, соответствующие таким высоким энергиям, малы (порядка [c.221]

Э. E. Вайнштейн, М. М. Кахана, Справочные таблицы по рентгеновской спектроскопии, Москва, - 1953. Книга имеет 6 глав. В первой приводятся основы теории строения атома, во второй— некоторые физические и математические постоянные, в третьей— общие сведения по рентгеновской спектроскопии, в четвертой и пятой—помещены таблицы для рентгено-химического анализа и длины волн линий испускания и краев поглощения элементов от [c.93]

Будем рассматривать сначала форму рентгеновских спектральных линий этой группы для атомов газа, полностью отвлекаясь от тех искажений в характере распределения интенсивности в них, которые обусловлены связями между атомами вещества. Для Kai,2-линий такое рассмотрение будет тем более правильным, чем большим атомным номером характеризуется элемент и чем меньше, следовательно, степень возмущения К- и L-уровней атома со стороны окружающих его и химически взаимодействующих с ним соседей. Заметим сразу же, что в рентгеновской области длин волн, в отличие от оптической, можно полностью пренебрегать влиянием теплового движения атомов вещества на форму линий. Связанное с этим влиянием так называемое допплеровское расширение линий для линий оптического спектра составляет в некоторых случаях, как известно, 95% общей ширины линии. В рентгеновской же области это дополнительное расширение линий 8, подсчитываемое но формуле [c.9]

При исследовании рентгеновских спектров элементов Мозли установил простой закон, связывающий длины волн 3 характеристическом спектре с атомным номером испускающего их элемента z—k У Ш, где г — атомный номер, а Я — длина волны. Как видно из этого соотношения, по длинам волн характеристического спектра можно очень просто определить, каким химическим элементом был образован данный спектр. Иначе говоря, можно провести обычный анализ химического соединения. По соотношению интенсивностей линий характеристических спектров разных элементов, входящих в состав химического соединения, их содержание в анализируемом веществе, определяется с большой степенью точности. [c.53]

Возникновение рентгеновского излучения (характеристических рентгеновских спектров), обусловленное глубокими переходами в электронных оболочках атомов, характеризуется простой закономерностью, связывающей длину волны характеристического излучения и менделеевское число элементов. Эта закономерность лежит в основе рентгеновского спектрального химического анализа, имеющего в определенных областях большие преимущества перед оптическим спектральным анализом. [c.6]

Коэффициент р зависит от длины волны лучей и химического состава вещества. Поглощение рентгеновских лучей является атомным свойством вещества. Для химического соединения или смеси коэффициент поглощения равен сумме коэффициентов поглощения элементов, образующих исследуемое вещество [c.103]

Поскольку энергетические уровни атома имеют сложную структуру (подуровни) и возможны переходы между подуровнями разных оболочек с различными вероятностями, каждая серия рентгеновского спектра содержит целый ряд линий различных длин волн и яркости. Наименьшее число линий содержится в /С-сериях. Каждая из последующих Ь, М и т. д. серий сложнее предыдущей. Таким образом, все линии одной серии характеризуются общим начальным и различными конечными энергетическими состояниями. Структура однотипных серий различных химических элементов одинакова, т. е. число и взаимное расположение линий одни и те же. Эти линии отличаются друг от друга лишь длинами волн (энергией фотонов). [c.8]

Это решающее значение химических свойств элементов, в частности установление общности формул типичных соединений и допущение вышеупомянутых аномалий, имело еще одно важное следствие — незыблемость периодической системы и после того как Мозлеем была установлена связь между положением элементов в системе Менделеева и длиной волны рентгеновских спектров. [c.73]

Студенты изучают принцип действия прибора, который заключается в излучениии маломощной рентгеновской трубкой и фиксировании определенных длин волн излучения. Наличие характерных спектральных линий свидетельствует об элементном составе образца. Интенсивность линий связана с количественным содержанием. Студенты учатся рассчитывать количественные содержания химических элементов с помощью микропроцессора или персонального компьютера путем сравнения с результатами анализа стандартных образцов, осваивают пробоподготовку, метод измерений, рассчитывают нормы погрешностей спектрального анализа. [c.56]

ISO № 837 содержание серы и микропримесей определяется при помощи рентгеноспектрометрического анализа. Спрессованую пыль кокса (менее 63 мкм) подвергают рентгеновскому излучению. Каждый элемент отражает эти лучи с характерной для него длиной волны. Интенсивность волн просчитывается и преобразовывается в концентрации по стандартизированным калибрационным кривым, построенных в специальных химических лабораториях. [c.74]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ — электро магнитные колебания весьма малой длины волн, возникающие при воздействии на вещество быстрыми электронами. Р. л. открыты в 1895 г. В. Рентгеном. Волновая природа Р. л. установлена в 1912 г. М. Лауэ, открывшим явление интерференции Р. л. в кристаллах. Это открытие явилось основой развития рентгеноструктурного анализа. Р. л. невидимы для глаза, обладают способностью вызывать яркую видимую флюоресценцию в некоторых естественных и в искусственно изготовляемых кристаллических веществах, они действуют на фотоэмульсию и вызывают ионизацию газов. Этими свойствами Р. л. пользуются для обнаружения, исследования и практического использования Р. л. Различают два типа Р. л. тормозное и характеристическое излучение. Тормозное излучение возникает при попадании электронов на антикатод рентгеновской трубки оно разлагается в сплошной спектр. Характеристические Р. л. образуются при выбивании электрона из одного из внутренних слоев атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внен)не-го слоя. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптическим спектрам газов, с той лишь разницей, что структура характеристического спектра, в отличие от оптического спектра газов, не зависит от вещества, дающего этот спектр. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в периодической системе элементов Д. И. Менделеева весь его характеристический рентгеновский спектр смещается в сторону более коротких волн. Другой особенностью характеристических спектров является то обстоятельство, что каждый элемент дает свой спектр независимо от того, возбуждается ли этот элемент к испусканию в свободном состоянии или в химическом соединении. Это свойство является основой рентгеноспектрального йпализа. Р. л. широко используются в науке и технике. Высокая про- [c.213]

Так как линии рентгеновской флуоресценции возникают вследствие переходов электронов в наиболее глубоких внутренних электронных слоях, энергия химической связи в общем слишком мала для того, чтобы изменить состояние электронов этих слоев. Напротив, в случае легких элементов в образовании связи участвуют электроны ЛI-oбoлoчки. В этом случае могут проявляться заметные смещения длин волн, например, для элемента и его окисла. Для А1/Ср-линий это различие составляет ДЯ = 0,02 А. Наряду с изменением длины волны изменяется и относительная интенсивность линий. Длины волн линий алюминия изменяются также в зависимости от его координационного числа по отношению к кислороду. Этим способом можно было бы. например, определить координационные числа алюминия в полевых шпатах и других алюмосиликатах. [c.217]

Типичные спектрограммы, показывающие зависимость интенсивности рентгеновского излучения от длины волны, полученные при анализе сплава на основе никеля с помощью кристаллов LiF и RAP, приведены на рис. 5.12. Разделение пиков Ка И Ка2 на рис. 5.12 (для 1ванадия 6 эВ) демонстрирует для основных элементов высокое разрешение по энергии, которое можно ожидать для кристалл-дифракционного спектрометра. Две другие возможности, а именно обнаружение легких элементов и измерение сдвига пика, иллюстрируются на рис, 5,13, где приведены наложенные друг на друга /С -линии бора в чистом боре, кубическом и гексагональном нитриде бора, полученные в режиме управления от ЭВМ. Сдвиги линий и сателлитные пики обусловлены сдвигами в энергетических состояниях внешних электронов, связанными с различиями в химической связи. Та-. кого рода измерения могут также использоваться для определения различных состояний окисления катионов в окислах металлов [104]. Более подробно этот вопрос обсуждается в гл. 8. [c.206]

При взаимодействии быстродвижущихся электронов с атомами вещества возникает рентгеновское излучение, которое имеет спектры двух типов характеристические и тормозные. Особенность характеристических рентгеновских спектров заключается в том, что атомы каждого химического элемента, независимо от того, в какой химической форме они находятся, имеют свой, вполне определенный спектр. Тормозные спектры возникают вследствие торможения быстрых электронов в электромагнитном поле атомов вещества. Непрерывный рентгеновский спектр тормозного излучения ограничен со стороны малых длин волн некоторой наименьшей длиной волны Ятш, называемой коротковолновой границей тормозного спектра. Появление границы связано с тем, что вся энергия, которую приобретает электрон в электромагнитном поле рентгеновской трубки, излучается в виде кванта при едином акте торможения. Если Хпчп выразить в нм, а потенциал фо на рентгеновской трубке в кВ,то [c.214]

Массовый коэффициент ослабления характеризует полное ослабление (фотоэлектрическое поглощение и рассеяние) моноэнергетического рентгеновского излучения атомами химического элемента, имеющего атомный номер 2. При вычислении коэффициента по таблицам 6ЛПШ 6.ЗШП длина волны Х рентгеновского излучения должна быть выражена в ангстремах (А), а численные значения этого коэффициента — в см /г. [c.103]

Рентгеновы лучи (известные также под названием Х-лучей) возникают при столкновении электронов, имеющих большие скорости, или фотонов электромагнитного излучения большой энергии с мишенью, обычно в виде твердого тела. Энергия столкновения достаточна для того, чтобы выбивать планетарные электроны из атомов анода. На освободившиеся места переходят электроны с болге высоких энергетических уровней, и при этом происходит рентгеновское излучение. Ввиду того что в процессе столкновения электронов с анодом затрачиваются большие количества энергии, возбуждаются главным образом электроны, ближайшие к ядру. Так, может быть выбит электрон с уровня К, а его место может занять электрон из оболочки Ь, что сопровождается испусканием кванта излучения. Поскольку эти внутренние электроны атомов не принимают участия в химических реакциях (за исключением более легких элементов), свойства рентгеновых лучей, испускаемых элементами, не зависят от сочетания атомов в химическом соединении или от физического состояния вещества. Длины волн рентгеновых лучей, [c.113]

Способностью к свечению обладают тела во всех трех агрегатных состояниях. Для нас особое значение имеет фотолюминесценция минералов. Кристаллы, светящиеся продолжительное время, называются кристаллофоры или люминофоры. Люминесценция характеризуется спектром, выходом и длительностью. Спектр люминесценции кристаллов большей частью сплошной, специфичен для каждого минерала, он сдвинут по отношению к спектру поглощения в сторону длинных волн. Поглощая рентгеновские или ультрафиолетовые лучи, минерал дает видимое свечение преимущественно сине-зеленого цвета, часто очень продолжительное. Таким образом, минерал люминофор является своеобразным трансформатором и аккумулятором лучистой энергии. Выход излучения — отношение энергии излучения к энергии, затраченной на возбуждение свечения, — зависит от конституции минерала и может достигать 50—60%. В первом приближении энергетический выход люминесценции до известного предела растет пропорционально длине волны % возбуждающему излучению, а затем резко падает до нуля. Свечение в кристаллах возникает только при нарушениях структуры, что может произойти как в процессе роста, так и в дальнейшем. Примеси некоторых посторонних атомов в решетке минерала могут усиливать свечение (активаторы) или гасить его. Причем в одном случае атомы определенного химического элемента гасят свечение, а в другом те же атомы возбуждают его. Так, в сернистых соединениях цинка и кадмия примеси железа в количестве 10 % резко уменьшают яркость люминесценции, а в кальците атомы железа, наоборот, возбуждают свечение. Отбраковка исландского шпата для поляризаторов проводится в ультрафиолетовом свете, годными для изделий считаются индивиды кальцита, которые при этом не светятся. Иногда резко гаснет люминесцентное свечение в тонкокристаллических телах. [c.65]

Ранние попытки найти элемент 43 были основаны, повидимому, на предположении, что этот элемент является аналогом марганца и обладает сходными с ним химическими свойствами. Исходя из этого предположения и применяя методы рентгеновской спектроскопии Ноддак и др. [N11, N10, N8, N18, N17, В62, N9] провели обширное исследование концентратов различных руд, включая ллатиносодержащие минералы, колумбит (железомарганцевый ниобат-танталат) и танталит (аналогичен колумбиту). В 1925 г. они объявили об открытии элемента 43, для которого они предложили название мазурий (Ма) в честь Мазурии—местности в бывшей Восточной Пруссии. Наблюдавшиеся ими линии в рентгеновском спектре, которые были приписаны элементу 43, приблизительно соответствовали по положению линиям, вычисленным из соотношения Мозли с учетом соответствующим образом интерполированной константы экранирования. Например, для линии наблюдаемая длина волны была равна 0,675 А, а теорети- [c.151]

Одним из наиболее эффективных новых методов анализа поверхности, который мончет значительно облегчить идентификацию отдельных фаз и следов примесей в промышленных катализаторах, является метод микроанализа электронным щупом [498—500]. В основном этот метод заключается в том, что производится рентгеновский спектрохимический анализ площадок поверхности твердого образца, имеющих диаметр от 0,1 до 3 мк. Очень узкий, но мощный пучок электронов направляется на выбранный микроскопический участок поверхности образца. Падающие электроны генерируют характеристический рентгеновский спектр химических элементов, содержащихся в облучаемом участке вещества на 1—3 мк ниже уровня поверхности, а у испускаемых рентгеновских лучей анализируются длины волн и интенсивности. Это позволяет проводить как качественный, так и количественный химический анализ исследуемых объемов с микроскопическими размерами. [c.145]

В качестве примера, иллюстрирующего влияние физических и химических изменений на рентгеновски спектр вещества, рассмотрим прежде всего экспериментальные данные о /Ся-дублете серы, расположенном при 5,4 А. Резу.чьтаты этой работы позволяют вы.чснить, как изменяется длина волны атомных линий при изменении степени окисления элемента. [c.133]

Периодический закон Д. И. Менделеева был общепризнан, хотя в нем имелись и некоторые аномалии. Так, согласно периодическому закону, свойства элементов находятся в периодической зависимости от их атомных весов, и поэтому не может быть двух элементов с одинаковым атомным весом и разными химическими и физическими свойствами. Однако это наблюдается у кобальта и никеля порядок расположения по возрастающему атомному весу нарушен для теллура и иода. Д. И. Менделеев предполагал, что атомный вес теллура не верен, но это не подтвердилось, и теллур должен быть помещен в периодической системе до иода, хотя у него атомный вес больше. Кроме того, было неясно положение в периодической системе VIII группы и редкоземельных элементов, а также не нашлось места для инертных газов, открытых в самом конце XIX века. Очевидно, в структуре атомов элементов должно быть что-то, обусловливающее периодичность, на что атомный вес не давал ответа. Первым крупным успехом в разрешении этого вопроса было наблюдение характеристических рентгеновских лучей. Если мишень бомбардировать быстрыми электронами, то наблюдается обычно два разных вида рентгеновских лучей. Один вид дает непрерывный спектр, подобный изображенному на рис. 3-3. Конец спектра, которому соответствует наибольшая энергия, определяется разностью потенциалов ускоряющего электрического поля. На непрерывный спектр часто накладывается характеристический спектр длины волн линий характеристического спектра оказались зависящими от материала мишени и не зависели от потенциала поля, ускоряющего электроны до тех пор, пока энергия электронов была больше некоторой величины. На рис. 3-4 изображен рентгеновский спектр мо- [c.88]

Исследования в области рентгеновской спектроскопии, получившие большое развитие сразу же после открытия явления диффракции рентгеновских лучей в кристаллах, как известно, сыграли выдаюш уюся роль в создании современной теории атома. Уже в первые годы физики, работавшие в этой области, накопили большой экспериментальный материал, касающийся величин длин волн и относительной интенсивности линий рентгеновских спектров большинства химических элементов, и установили в высшей степени интересные и важные закономерности. Их объяснение, так же как и возможность создания на базе новых теоретических представлений рациональной систематики линий рентгеновского снектра, являлось одним из паиболее крупных успехов теории атома. Только после этого и особенно после успешного внедрения в 30-х годах нашего столетия в практику светосильных рентгеновских спектрографов с изогнутым кристаллом стало возможным использование рентгеновской спектроскопии в химии. При помощи этого нового аналитического метода были впервые обнаружены и охарактеризованы некоторые, до тех пор неизвестные химические элементы — рений и гафний, существование которых в природе было предсказано Д. И. Менделеевым. [c.201]

Последним вопросом, рассматриваемым здесь в связи с анализом легких элементов, является чувствительность рентгеновских спектров, как абсорбционных, так и эмиссионных, к химическому состоянию элемента (см. 1.22). Влияние химического состояния обычно не очень существенно, но оно может проявиться в изменении N , обусловленном смещением максимума интенсивности по щкале длин волн, которое в свою очередь вызвано изменением химического состояния анализируемого элемента. Такое смещение максимума интенсивности аналитической линии по сравнению с положением этой линии, зарегистрированным для чистого элемента, может привести к изменению распределения числа счетов относительно их прежнего среднего значения. Аналитические затруднения такого рода существенно возрастают, если химическое состояние элемента в неизвестных пробах не определено или если таких состояний несколько. Исследования [37] влияния химических связей на положение /Са-линии серы показали, какие изменения можно при этом ожидать (см. 1.24). Хотя обычный аналитический спектрограф и не будет разрещать эти химические смещения, можно показать, что изменение в распределении интенсивности аналитической линии при измерении угла установки гониометра заметно, если такие смещения имеются. [c.235]

Рентгеновские фотоны вызывают эмиссию электронов с глубоких основных уровней атомов (рис. X. 1). Если использовать монохроматическое рентгеновское излучение с постоянной длиной волны (обычно для этих целей применяется излучение линий А1К или MgKa), то электроны, испускаемые атомами разной природы, будут иметь отличные друг от друга значения кинетической энергии. Эти значения известны для атомов всех химических элементов, начиная с лития, что создает возможность применения рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (РФЭС) для качественного химического анализа поверхностей твердых тел. По интенсивности фотоэлектронных пиков можно оценивать поверхностные концентрации элементов. [c.221]

Огромное значение для определения заряда ядер атомов элементов имели исследования Мозли — ученика Резе1рфорда. Изучая рентгеновские спектры различных химических элементов, Мозли открыл простое соотношение между длиной волны характеристического рентгеновского излучения и порядковым номером элемента, впоследствии названное законом Мозли квадратный корень из обратных значений длин воли является линейной функцией порядкового номера элемента в периодической системе [c.5]

Рентгеновские фильтры. Для повышения спектральной избирательности в рентгеноспектральном анализе широко используются селективные фильтры, которые представляют собой тонкие слои из различных химических элементов. Действие их основано на различии в ослаблении излучений с энер-, гией фотонов меньше и больше энергии К- или Ь/л-краев поглощения элемента фильтра (см. рис. 2, 3). Подобрав подходящий материал фильтра и его толщину, можно достаточно полно отделить излучение с длиной волны больше длины волны 9-края поглощения фильтра от излучения с длиной волны меньше длины волны -края поглощения фильтра. Селективные фильтры — важная составная часть бескристальной аппаратуры, повышающая ее разрешающую способность. Примером применения селективных фильтров может служить отделение аналитических линий определяемых элементов от флуоресценции элементов с близкими, но более высокими атомными номерами в бескристальном рентгенофлуоресцентном анализе, когда дискриминационной способности сцинтилляционных или пропорциональных счетчиков в сочетании с дифференциальным амплитудным дискриминатором оказывается недостаточно. [c.45]