Установившееся распределение энергии

Когда используется непрерывный спектр (так называемый белый свет), необходимо установить распределение энергии по спектру и попытаться оценить общее число квантов, поглощаемых Б области спектра, эффективной для фотосинтеза. Последнее, однако, редко удается сделать. О трудностях определения поглощенного света речь пойдет ниже сложной оказывается даже процедура определения числа падающих квантов в пределах данной области спектра. Общая падающая энергия, измеренная термостолбиком, включает все инфракрасное и ультрафиолетовое излучение, неактивное в фотосинтезе подобные измерения не дают сведений о распределении энергии по различным участкам видимой части спектра. Измерение распределения энергии по спектру связано со значительными техническими трудностями для этих целей можно использовать имеющиеся в продаже спектрорадиометры, но эти приборы дорого стоят. [c.109]

У ниве реальная постоянная Планка и квантовая механика. В 1900 г. немецкий физик Планк, изучая распределение энергии в спектре лучеиспускания абсолютно черного тела, пришел к заключению, что всякое излучение и поглош,ение световой энергии происходит малыми порциями, имеющими определенное значение для каждого вида излучения. Эта порция энергии получила название квант света, квант энергии, или фотон. Планк установил, что энергия кванта ( ) прямо пропорциональна частоте излучения (V), т. е. [c.10]

В опытах Берри [177] пучок ионов, выходящий из источника, мог отклоняться в направлении длины щели при помощи соответствующим образом расположенной пары электродов. Составляющая по скорости в направлении длины щели обычно вызывает расхождение пучка так, что до щели коллектора обычно доходит лишь часть исходного пучка. Эта часть состоит из ионов, входящих в анализатор с малой величиной составляющей по скорости в рассматриваемом направлении. Отклоняющие электроды позволяют развернуть спектр по коллектору в направлении его длины. При этом будет отбираться каждая часть исходного спектра, что позволит установить распределение кинетической энергии. [c.291]

В то же время Соммер [4] экспериментально установил, что энергии такого порядка действительно необходимы для перехода электронов из паров в жидкий гелий. Свои выводы о величине энергии электронов Соммер сделал исходя из значений напряженности ускоряющего электрического ноля Е и известного сечения Q рассеяния в газе и с помощью классического кинетического рассмотрения [5], согласно которому распределение электронов но скоростям должно иметь вид [c.131]

Для того, чтобы выяснить происхождение наблюдаемой в спектре полосы, необходимо установить, какой вклад вносит в ее возникновение каждая из различных форм колебаний. Для этой цели находят распределение потенциальной энергии молекулы по координатам симметрии в каждом нормальном колебании. Если какая-либо частота определяется одним видом колебания, то вся потенциальная энергия приходится на отвечающую ему координату симметрии. Наличие взаимодействия обусловливает распределение энергии по соответствующим координатам симметрии с сопоставимыми весами [6—8]. [c.124]

Чтобы отнести неспаренный электрон к той или иной молекулярной орбитали, надо знать общее число орбиталей и соответствующие этим орбиталям энергии. Выяснение того, на какой орбитали находится неспаренный электрон, даст нам возможность установить распределение плотности неспаренного электрона в радикале. Поскольку точное решение уравнения Шредингера для многоатомного радикала безнадежно сложно, приходится вводить целый ряд приближений, в том числе и весьма грубых. [c.98]

Итак, мы установили, что вращательная, колебательная, электронная и внутриядерная энергия молекул распределяется по всем доступным энергетическим уровням точно так же, как кинетическая энергия поступательного движения распределяется по всему объему системы, что наглядно видно, если выразить энергию через давление. Энергия обладает способностью распределяться между всеми доступными энергетическими состояниями таким образом, что равновесным оказывается состояние, достижимое наибольшим числом возможных способов. Способность системы достигать равновесия может быть описана ее способностью достигать наиболее вероятного распределения по энергии. Полная энергия вселенной при любых изменениях остается постоянной, но постепенно она все больше рассредоточивается другими словами, энергия распределяется все шире по возможным квантовым состояниям и все менее может быть использована для выполнения полезной работы. В процессе такого распределения энергии она переходит из одних частей системы в другие. Это позволяет преобразовать потоки энергии в полезную работу. Но как только достигается наиболее вероятное состояние системы, всякие макроскопические потоки энергии прекращаются, и выполнение работы становится практически невозможным. [c.305]

Спектры излучения различны у разных твердых тел. На основании термодинамического рассмотрения задачи попытки получить формулу, описывающую кривую распределения энергии в спектре излучения абсолютно черного тела, не привели к положительным результатам. Эта задача впервые была решена Планком, который, исходя из представления о том, что энергия излучается не непрерывно, а отдельными порциями — квантами, установил единый закон распределения энергии спектра теплового излучения абсолютно черного тела во всей области длин волн от нуля до бесконечности [c.6]

Вследствие трудности измерения дозы в легких было предпринято несколько попыток вычислить дозу, обусловленную излучением радона и его дочерних продуктов, находящихся в радиоактивном равновесии [13, 107, 110, 147, 296, 299]. Результаты таких вычислений следует рассматривать только как оценки воздействия излучения на ткани. Действительно, мы можем с достаточной точностью установить количество энергии, получаемой при некоторых особых условиях всей легочной тканью, но если бы мы попытались определить действие излучения на конкретный элемент ткани, то полученные нами сведения безусловно оказались бы недостоверными. Неизвестно не только распределение различных радиоактивных продуктов в легких, но очень неполны также и наши данные об относительной биологической эффективности (ОБЭ) излучения различ- [c.52]

Общая схема спектральных измерений. Если в качестве спектрального прибора используется монохроматор, то распределение энергии f x) можно установить путем развертки во времени диспергированного излучения этот процесс называется сканированием спектра. Скорость сканирования определяется скоростью движения непрерывной последовательности квазимонохроматических изображений входной щели в плоскости выходной. При таком исследовании спектра переменную л в выражении (11.3) можно отождествить с частотой v при сканировании спектра V будет функцией времени v = v t). [c.218]

Интенсивность свечения, помимо индивидуальных свойств вещества, прежде всего зависит от интенсивности возбуждающего света, которая обычно определяется поглощаемой энергией излучения возбуждающего источника. Поэтому для возбуждения интенсивного свечения существенна не величина интегральной яркости источника, а его яркость в поглощаемом спектральном участке. Так как разные источники обладают различным распределением энергии по спектру, то при выборе источника нужно установить, насколько велико его излучение в нужном спектральном интервале. Обычно для возбуждения наиболее выгодно использовать спектральный участок, расположенный вблизи максимума спектра поглощения вещества, так как при этом в схеме 202, а обеспечиваются минимальные искажения спектра люминесценции, происходящие вследствие ее вторичного поглощения (см. ниже), а в схемах 202, б и в — максимальная интенсивность свечения. [c.442]

Изучая реакцию фторирования конкретного соединения, легко установить, протекает ли она по цепному разветвленному или неразветвленному механизму, и, следовательно, установить, образуются ли в стадии (5) молекулы КР с энергией, превышающей Е , или не образуются. Анализ поведения ряда однотипных реакций позволяет сделать некоторые общие выводы о распределении энергии в продуктах реакции (5). Такие исследования были выполнены, и их результаты приведены в табл. 1, заимствованной из работы [9]. [c.24]

Как указывалось выше, К. А. Тимирязев уже в ранних своих работах установил тесную связь между интенсивностью фотосинтеза и распределением энергии в отдельных участках солнечного спектра. Тимирязев установил также, что максимум поглощения света хлорофиллом совпадает с максимумом асси- [c.151]

Естественно, что без разрыва связей — обратимых по прочности контактов между всеми частицами, образующими структуру в дисперсной системе, нельзя определить энергию взаимодействия и силу сцепления в контактах между ними и установить распределение контактов по уровням сил сцепления частиц или энергии взаимодействия между ними. [c.80]

Рассмотрим бесконечную среду, в которую непрерывно и равномерно по всему пространству вводятся нейтроны с энергией Е со скоростью нейтронов в единицу времени и в единицу объема. В этой среде в конечном счете установится стационарное состояние, и число нейтронов в любом данном энергетическом интервале АЕ и данном объеме останется постоянным во времени. Продолжая далее идеализацию среды, предположим, что ядра представляют собой чистые рассеиватели, т. е. Е) = 0. Поскольку распределение источников нейтронов однородно, то раснределение первых рассеивающих столкновений также будет однородным. [c.62]

Сочетание методов электроокисления адсорбированного вещества и адсорбционного вытеснения водорода позволяет установить частичное окисление (дегидрирование) органических молекул при адсорбции, выяснить, со сколькими адсорбционными центрами связана адсорбированная частица, сделать вывод о характере распределения органического вещества по поверхности между центрами с различной энергией связи Ме—Наде- [c.15]

Моменты поглощения энергии протонами фиксируются в виде сигналов, положение которых на шкале Н зависит не только от напряженности магнитного поля, но и от окружения каждого протона в молекуле, в частности, наличия соседних протонов, распределения электронной плотности и т. д. Эквивалентные в магнитном отношении протоны дают единый сигнал. Таким образом, ПМР-спектр дает возможность идентифицировать протоны по природе и установить их количественное соотношение. Например, в спектре фенилуксусной кислоты (рис. 25) легко различимы протоны групп С,.Н,.,, СН и ОН. [c.232]

Для того чтобы установить, как изменяются термодинамические свойства ионов в связи с изменением концентрации, следует рассмотреть, как изменяется с концентрацией ионная атмосфера. Таким образом, первая задача состоит в том, чтобы объяснить изменение энергии, а вместе с тем и коэффициентов активности с концентрацией с помощью модели распределения зарядов вокруг иона. Вторая задача состоит в том, чтобы с помощью этой же модели объяснить влияние ионного облака на электропроводность. [c.71]

Обмен энергией между ядрами и решеткой не изменяет общую энергию системы, поэтому процесс спин-решеточной релаксации должен всегда происходить до тех пор, пока между ядрами не установится наиболее естественное распределение энергии (Т = Трешётки), или, другими словами, пока не образуется необходимый, равновесный избыток ядер на нижнем энергетическом уровне. [c.23]

Исследование начального энергетического распределения по крайней мере требует, чтобы межмолекулярные столкновения не приводили к перераспределению энергии между модами. Для этого необходимы очень низкие давления газа, и работы обсуждаемого типа, как правило, ограничиваются газофазными системами. Еще лучший путь исключения столкновений молекул дают свободные от столкновений молекулярные пучки. Одной из важных методик, использующих молекулярные пучки, является времяпролетная спектроскопия фотофрагментов. Определение времени, которое требуется фрагментам фотодиссоциации, чтобы достигнуть детектора, помещенного на удаленном конце пролетной трубки, позволяет установить скорость поступательного движения и, следовательно, энергию фрагментов. Тогда разность между энергией кванта света и энергией диссоциации молекулы показывает распределение энергии фрагментов между поступательным движением и внутренними модами. В ряде случаев для определенного фрагмента появляется несколько пиков, обычно представляющих различные образующиеся колебательные уровни, а иногда указывающих, что образовалось более одного электронно-возбужденного состояния. Ширины отдельных пиков дают меру вращательного распределения фрагментов. Методику можно развить, если обеспечить передвижение детекторной части относительно входящего молекулярного пучка с целью получения важной информации об угловом распределении для процесса фрагментации. Подробные данные о вращательном распределении фрагментов обычно могут быть получены только с помощью спектроскопии высокого временного разрушения. Оптическое поглощение, фотоионизация и КАСКР, как описано в разд. 7.4, нашли применение в этом контексте. [c.206]

Внутренние и внешние потери легко разделить при помощи той же формулы (1.3). Если в ней приняты значения эксергии, взятые по параметрам самой установки, получен- чэе значение 2/) будет соответствовать только внутренним потерям. Если в уравнение (1.3) входят зна-Ч(шия эксергии, отдаваемой или получаемой внешними источниками и приемниками энергии, то 1 0 вклкз-чает и внешние и внутренние потери, Путем последовательного применения уравнения (1.3) к отдельным элементам установки легко установить распределение в них Енутренних потерь. [c.21]

Скорости элементарных р-ций с участием активных частиц часто измеряют независимо от скорости суммарной р-ции. Для этого активные частицы получают в электрич. разряде, фотохим. или термич. путем (см., напр.. Импульсный фотолиз). Концентрацию активных частиц определяют непосредственно либо по накоплению продуктов их взаимод. с соответствующими молекулами при использ. методов абсорбц. спектроскопии, ЭПР, масс-спектрометрии и др. Совр. методы позволяют установить зависимость вероятности р-ции от вида энергии реагирующих частиц и распределения энергии между молекулами продуктов р-ции, что имеет большое значение для кинетики неравновесных р-ций (см. Равновесные и неравновесные реакции). [c.255]

Экспериментальные исследования мономоле1оглярных реакций при фотоактивации сводятся к следующим задачам идентифицировать продукты реакции определить время жизни т возбужденной частицы (константа скорости мономолекулярной реакции равна 1/х) измерить распределение энергии по электронным, колебательным, вращательным и поступательным степеням свободы установить корреляцию между скоростью разлета продуктов и вращательными угловыми моментами продуктов. Такие экспериментальные исследования необходимы для анализа механизма и развития теоретических моделей мономолекулярных реакций при фотоактивации. [c.142]

Коснемся еще вопроса о применимости в y лqвияx пламени максвелл-больцмановского распределения и вытекающего из него закона Аррениуса, определяющего зависимость скорости реакций от температуры. Этот вопрос, поднятый Гейдоном и Вольфгардом [827], возникает в связи с представлением о том, что, вследствие больших скоростей химических реакций в пламенах, максвелл-больцмановское распределение энергии между молекулами газа не успевает установиться Подтверждение правильности этого представления упомянутые авторы видят в наблюдениях, касающихся аномалий интенсивности спектров и ионизации в пламенах и находящих некоторое истолкование на основе гипотезы о нарушении закона распределения, а также в том частично обусло ленном [c.500]

ОДИН процесс ионизации в исследованном диапазоне энергий. Если образование данного иона связано с более чем одним процессом, то на основании формы ионизационной кривой трудно установить, в какой мере каждый из процессов приводит к образованию иона. Действительно, если сопоставить кривую на рис. 178 для положительных зарядов в парах ртути с рис. 179, на котором представлены результаты суммарной ионизации, то можно наблюдать лишь различную форму кривых. Прежние результаты указывали на значительные колебания в величине изгиба на кривой для осколочных ионов [1147], а также на значительный изгиб на графиках для двузарядных молекулярных ионов по сравнению с соответствующими однозарядными ионами [1936]. Было сделано несколько попыток определения формы кривой непосредственно вблизи порога ионизации [131, 727, 2119, 2120, 2180, 2193]. Ванье [2119] показал, что в случае ионизации электронным ударом с образованием молекулярного иона и двух электронов интенсивность пиков, ионов с избытком энергии электронов должна изменяться в над порогом ионизации. Для многократной ионизации (где м-кратность ионизации) интенсивность будет изменяться несколько более резко, чем в степени п по отношению к избыточной энергии [2120]. На форму ионизационной кривой оказывают влияние и инструментальные факторы, особенно величина разброса энергий электронов. Распределение энергии электронов, эмиттируемых раскаленным катодом, как было показано экспериментально, соответствует максвелловскому [965, 15241, и влияние этого распределения на форму кривой также явилось предметом детального исследования [656, 965, 1710, 1936]. [c.477]

В разд. 1.4 мы определили черное тело как тело с коэффициентом отра-н ения, равным нулю. Действительно, мы рассматривали оболочку, не пропускающую лучистой энергии. В болео общем виде черное тело определяется как тело, которое пе пропускает и не отражает никакого излучения, которое на него падает черное тело поглощает все падающее па него излучение. Из термодинамических рассмотрений, приведенных в разд. 1.1 —1.5, следует, что равновесная энергия излучения, испускаемая с единицы площади черного тела в единицу времени при определенной температуре, представляет верхнее значение термически излучаемой энергии с единицы площади для любого вещества, находящегося при той Hie температуре, что и черное тело. Этого определопия черного тела и квантово-механического принципа распределения энергии, как было показано, достаточно для того, чтобы установить закон распределения энергии Планка для черного тела, определяющий равновесную плотность энергии излучения черного тела как функцию частоты и температуры. Распределение Планка для черного тела было не раз подтверждено экспериментально [5, 6, 8]. [c.21]

Исследуемые полированные образцы можно обыскривать протяженной искрой, что достигается применением электрода в виде лезвия. Плазму длиной в несколько миллиметров фокусируют на щель спектрографа [12, 13]. Однако результаты изучения распределения магния в литейном железе [14] и однородности чугунов с применением медных лезвий [15] позволили установить не всегда равномерное распределение энергии разряда вдоль лезвия, что делает метод непригодным для количественных исследований. [c.113]

Своллоу [115] установил, что основная часть ионизации вызывается электронами с энергиями ниже 100 эв. Эта энергия недостаточна, чтобы возбудить электроны внутренних оболочек. Поэтому он предположил, что более точно считать распределение энергии в соответствии с долей валентных электронов. Однако для углеводородов оба метода расчета распределения энергии дают по существу одинаковые результаты. Ламборн и Своллоу [80] утверждают, что в смесях алифатических и ароматических углеводородов ароматическая компонента бздет получать больше энергии, чем это следует из ее электронной доли. Оки считают, что вероятность возбуждения или ионизации быстрыми электронами связана с вероятностью возбуждения или ионизации электромагнитным излучением. Последняя в общем больше для ароматической компоненты в смесях алифатических и ароматических углеводородов. Они, например, объясняют защитное действие бензола при радиолизе циклогексана исключительно селективным действием вторичных электронов, обусловленным существенным различием тормозных способностей бензола и циклогексана по отношению к электрону. Однако последние эксперименты [96] не подтвердили такого сильного влияния я-электронов на тормозную способность вещества. Более того, влияние бензола на радиолиз циклогексана различно в газовой и жидкой фазах [12]. Все это не позволяет объяснить эффект только на основании различий в элек- [c.167]

Изучая распределение энергии в спектре излучения абсолютно черного тела, немецкий физик В. Вин в 1894 г. установил, что излучение достигает максимума при определенной длине волны к, причем каждому значению температуры Т черного тела соответствует длина волны Ятах, опредбляющая максимум излучения. Положение максимума кривых распределения энергии в спектре излучения определяется законом смещения Вина длит волны Кта , соответствующая максимуму излучательной способности абсолютно черного тела гх черн), обратно пропорциональна абсолютной температуре [c.22]

К другому общему типу функций распределения относится эмпирическое Соотношение Розина и Рэмлера - , в котором размеры частицы входят в аргумент показательной функции. (На применимость этой функции впервые указал Гэйтс .) Специальными случаями этого соотношения являются распределения Шумана и Година . Как будет показано, этот тип распределений применим, когда условия эксперимента приблизительно соответствуют однократному разрушению. Использование показательной функции привело Беннета к интерпретации распределения Розина—Рэм-лера на основе закона Пуассона. Из этого же исходили при попытках установить аналогию распределения частиц по размерам с законом Максвелла—Больцмана . Понселе предположил, что основным физическим механизмом, определяющим размеры осколка при разрушенНи, является равномерное распределение энергии между атомными связями при разрыве. Однако ни одна из многочисленных попыток статистического или физического обоснования подходящей функции распределения осколков по размерам при однократном разрушении тела не является достаточно строгой или достаточно плодотворной. [c.474]

В изучении процессов, происходящих в реакционной зоне пламен, важное значение имеет знание распределения энергии среди различных степеней свободы промежуточных и конечных продуктов горения. Мы изучали распределение энергии по вращательным и колебательным уровням радикала Сг и по вращательным уровням радикала СН в спектре излучения ацетилено-воздушного пламени, горящего при пониженном давлении. Практически решение этой задачи сводится к изучению распределения интенсивностей во вращательной и колебательной структурах полос радикалов и сопоставлению этому распределению определенной эффективной колебательной или вращательной температуры. Каждая из этих температур не может характеризовать энергетическое состояние системы в целом, но знание отдельных температур позволяет установить размеры отклонения системы от равновесного состояния и разобраться в сложных процессах, протекающих в реакционной зоне. [c.133]

Физические условия, в которых может осуществляться рас пределение Вина, можно представить себе следующим образом,. . Пусть вещество мгновенно приведено в состояние с очень высокой температурой, так что все атомы полностью ионизованы, а излучение не успело образоваться. Тогда поглощение и испускание квантов будет происходить за счет свободно-свободного механизма. Соответствующий процесс испускания есть не что иное, как раднадионное торможение электронов. Этот процесс тем вероятнее, чем меньше частота испускаемого кванта. То же самое относится к к вероятности обратного процесса, свобод но-свободного поглощения, поэтому при достаточно малых частотах тепловое равновесие будет устанавливаться путем поглощения и испускания квантов. При больших частотах вероятность комптоновского рассеяния превосходит вероятность поглощения. Так как кванты рассеиваются на движущихся электронах, их частота при рассеянии может и возрастать. Вначале число квантов еще невелико все они будут стремиться к тепловому равновесию независимо друг от друга (т. е. вынужденные прэцессы не будут составлять заметной части всех процессов рассеяния). Между такими квантами установится распределение Вика со средней энергией 3 7. [c.24]

В работе [26] дан метод для описания распределения атомов в решетке бинарных снлавов и твердых растворов с небольшими концентрационными примесями на основе модели трехмерной решетки Изинга с учетом взаимодействия между атомами. Этот метод позволил разработать методику математической обработки мессбауэровских спектров сплавов, в которых присутствует ближний порядок, что является существенным развитием в решении вопросов изучения распределения атомов в таких системах по сравнению со схемой распределения Бернулли, наиболее широко используемой в настоящее время. Примененная к обработке мессбауэровских спектров поглощения а-твердого раствора 31 в Ре (2 вес. %31), такая методика позволила получить хорошее согласие теоретически рассчитанного спектра с экспериментальным и установить существование некоторого ближнего порядка в закаленном и отпущенном образцах, и, кроме того, дала возможность получить значения энергии смешения в первых двух координационных сферах резонансного ядра. [c.225]

Структурные теории на основе сведений об энергиях разрыва химических связей, о распределении электронной плотности по связям, о статическом нли динамическом сопряжении и. молекуле могут лишь весьма приближенно определить направление и, тем более, скорость реакций. Без кинетического анализа хода химического взаимодейств Ия реагентов, как это показал Н, Н. Семенов, невозмоч<нп установить, к реакциям каких частиц (ионы, молекулы, к0мплс1ксы, радикалы) относятся установленные в органической химии правила реакционной способности [18, с. 65—66]. Так, например, реакция свободного радикала Н с пропаном протекает в направлениях I и II [c.101]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология