Интенсивность и Распределение частиц по размерам

В зоне гидроклассификации, так же как и в зоне осветления, происходит вымывание вверх из суспензии кристаллов малых размеров с одновременным осаждением крупных продуктовых кристаллов. Последние попадают на выгрузку. Отсюда вытекают и особенности, связанные с разработкой инженерной методики расчета зоны классификации, от эффективности работы которой во многом зависит качество продукта. В рассматриваемой зоне одновременно имеет место восходящее движение мелких кристаллов с жидкостью, зависание частиц некоторого среднего размера и осаждение наиболее крупных кристаллов. На эту идеализированную картину накладывается хаотическое пульсирующее движение кристаллов, интенсивность которого зависит от физических свойств системы, распределения частиц по размерам и от общего содержания дисперсной фазы. Существующие методы расчета эффективности разделения суспензий в гидроклассификаторах [47], применяемых в кристаллизаторах, основаны на использовании однопараметрической диффузионной модели, которая предполагает постоянство скорости жидкости по сечению потока и может быть применена только для однородных систем. Однако в нашем случае ее применение не совсем оправдано, так как мы имеем заведомо неоднородную систему. Содержание дисперсной фазы в гидроклассификаторе меняется как по высоте аппарата, так и по его сечению за счет неравномерного подвода твердых частиц (кристаллов) и. раствора. Таким образом, необходимо совместно решать задачу пространственного движения жидкости и твердых частиц при их относительно малом содержании, что практически невозможно с помощью известных в настоящее время методов без значительного упрощения действительной картины течения. [c.58]

Рис. 4.18. Зависимость расчетных (сплошные линии) и соответствующих экспериментальных (отмечены точками) функций распределения частиц по размерам Р (1) готового сополимера от интенсивности перемешивания. — число оборотов мешалки, равное

Особое место среди методов определе ния дисперсного состава частиц без их предварительного выделения из газовой фазы занимает метод светорассеяния под малыми углами [1.23], позволяющий находить функцию распределения частиц по размерам путем математической обработки результатов измерения индикатрисы рассеяния монохроматического света этими частицами (индикатриса рассеяния — зависимость интенсивности рассеянного света от угла рассеяния). [c.17]

Трудность анализа порошков обусловлена зависимостью оптической плотности от однородности образца. Джонс [65] показал, что, если в образце 10% составляют прозрачные включения и имеется полоса с истинной оптической плотностью 1, наблюдаемая величина равна 0,775. В этой же работе приведены ошибки и для других отношений площади прозрачной части образца к площади поглощающей. Отмечается также, что эффект быстро возрастает по мере увеличения оптической плотности. Этот эффект назван мозаичным , и его величина зависит от размера частиц, их формы и распределения в образце. По мере роста концентрации частиц область прозрачности (и величина этой ошибки) уменьшается [63]. Другим, часто не учитываемым фактором является зависимость интенсивности полосы кристаллических веществ от размера частиц. Исследование кристаллического твердого хлоранила показало, что при изменении размера частиц от 12 до 160 мкм коэффициент поглощения некоторых полос (в матрице из КВг) может уменьшиться в 4 раза (рис. 6.11). Аналогичный эффект наблюдался на кварце [111]. Наряду с изменением интенсивности может происходить также сдвиг по частоте. Причина этого явления заключается в том, что наблюдаются главным образом поверхностные, а не объемные колебания, и именно они чувствительны к диэлектрической постоянной окружающей среды [94]. Отсюда следует, что неравномерное распределение поглощающих частиц в канале образца из-за их слишком большого размера или изменение распределения частиц по размерам от одного образца к другому приведет к аномальным интенсивностям полос. Обычно рекомендуется, чтобы диаметр частиц был меньше самых коротких длин волн используемого излучения (в большинстве случаев 2 мкм). Если спектры раствора получить не удается, то для проведения продуманных количественных измерений с таблетками из КВг или суспензиями нужно быть уверенным в том, что образец подходящим образом измельчен до требуемой степени дисперсности. [c.265]

Малоугловой рентгеновской дифракцией называют рассеяние в диапазоне углов от нескольких минут до 1-2 градусов. В области столь малых углов можно получить ценные сведения о размерах, р-ме и расположении больших частиц (размером в тысячи нм). При изучении малоуглового рассеяния применяют специальные камеры, в которых расстояние от образца до фотопленки увеличено и составляет 20-50 см. На рентгенограмме может наблюдаться либо постепенное уменьшение интенсивности до нуля, либо видны максимумы, соответствующие большим периодам. На малоугловых рентгенограммах полимеров наблюдаются оба типа рассеяния непрерывное распределение интенсивности и отдельные рефлексы. [c.169]

Изложенная теория относится к частицам, размеры которых много меньще длины волны X. Если это условие не выполняется, то необходимо учесть разность фаз вторичных световых воли, испускаемых разными точками частицы. Волны, рассеиваемые частицей, интерферируют, вследствие чего суммарная интенсивность рассеянного света уменьщается. Изменяется угловое распределение рассеяния — в формулах для интенсивности появляется добавочный множитель, сложная функция Я(0), асимметричная относительно 0. Интенсивность света, рассеянного вперед, больще, чем рассеянного назад, — наблюдается эффект [c.159]

Концентрация статистически равномерно распределенных частиц примесной фазы в бурых и зеленых кристаллах изменяется в пределах 1—9-10 см- , что совпадает со значением концентрации, приведенным в гл. 4. Однозначного соответствия между концентрацией частиц и интенсивностью той или иной окраски не установлено. Так, в светло-зеленом кварце концентрация н. п. составляет 3-10 м- , тогда как в трех синих образцах с различной интенсивностью окраски плотность распределения одинакова и равна 1 10 см- . На снимках частицы н. п. представлены бугорками или ямками изометрической формы, внутри которых наблюдаются иногда ядра , имеющие округлые или прямолинейные контуры (рис. 61). Поверхность скола может проходить непосредственно по ядрам или вблизи них. Постоянное присутствие на сколах ямок и бугорков и отсутствие между матрицей и частицами резкой границы свидетельствуют о наличии дефектной зоны, окружающей ядра . Средний размер ядер частиц со-190 [c.190]

Поскольку вся неоднородная среда совершает колебания, то при равномерном распределении частиц по объему аппарата диссипация энергии будет происходить с одинаковой интенсивностью во всем объеме и силы межфазного взаимодействия будут также одинаковы для всех частиц одинакового размера. Последнее качество весьма важно для капель и пузырей, поскольку их размер определяется интенсивностью обмена импульсом силы между сплошной и дисперсной фазами, вследствие чего размер становится одинаковым. Это способствует одновременному завершению обменных или реакционных процессов во всем объеме аппарата, обеспечивая высокое качество получаемого продукта. Помимо этого, диссипируемая в колеблющемся объеме мощность пропорциональна количеству частиц, тогда как в аппарате с мешалкой подводимая мощность практически не зависит от того, сколько частиц в аппарате и есть ли они вообще. [c.592]

Учет дробления дисперсных частиц. К дисперсной системе помимо материальных потоков извне подводится также механическая энергия, которая необходима для создания определенной гидродинамической обстановки в аппарате. Часть вводимой энергии расходуется на придание скорости движения частицам относительно сплошной фазы. В результате наблюдается интенсивное взаимодействие как между отдельными дисперсными частицами, так и между кристаллами и конструктивными элементами аппарата, что приводит к дроблению частиц. Дробление по своей природе является вероятностным (случайным марковским) процессом, и его аналитическое описание возможно при определенных физических ограничениях. Предполагается, что любые две одинаковые частицы, взятые в некоторый момент времени, разрушаются за время dx независимо от времени их существования в данном интервале размеров. Разрушающиеся частицы дают осколки, имеющие достаточно устойчивый спектр размеров. В этом случае поведение системы дисперсных частиц описывается по следующей схеме. Пусть функция /о(К Уд характеризует плотность распределения частиц объема V, образовавшихся в единицу времени в результате разрушения частиц объемом Гь С учетом изменения суммарного объема частиц за счет их роста и условия нормировки получим интегро-дифференциальные уравнения [c.683]

Для данной зоны, так же как и для зоны восходящего движения, наибольший интерес представляют такие гидродинамические характеристики, как распределение частиц различных размеров по объему зоны, скорость их движения относительно жидкости с учетом интенсивности турбулентных пульсаций, частота соударения между отдельными частицами и со стенками аппарата. Неравномерность поля скоростей несущего потока может приводить к расслоению суспензии, то есть к концентрированию твердых частиц вдоль стенок аппарата. В этом случае возможно возникновение обратных токов жидкости, что приводит к еще большему расслоению суспензии и, как следствие, к нарушению заданного режима работы аппарата. [c.59]

Интенсивность ветвлений должна быть пропорциональна числу частиц каучука, размер которых превосходит характеристически значения. При заданном содержании каучука число частиц каучука изменяется обратно пропорционально третьей степени их диаметра. Таким образом, число частиц быстро уменьшается, когда их размер превосходит минимальное для эффективного упрочнения значение. Опыт показывает, что жесткость зависит от общего содержания каучука вне зависимости от размера частиц (если размеры образца существенно больше размеров частиц). Следовательно, если желательно повысить ударную вязкость без существенных потерь жесткости (снижения модуля, возрастания ползучести), необходимо иметь узкое распределение частиц по размеру. [c.155]

Построение кривой распределения по размерам взвещенных в среде частиц методом малых углов при фотометрировании основано на исследовании ореола вокруг направления на источник [24]. Измерения проводятся в фокальной плоскости приемной линзы малоуглового фотометра (рис. 14, а) за пределами пятна, в котором собран прямой пучок световых лучей. Часть прибора левее диафрагмы 6 обеспечивает параллельный монохроматический пучок света, она может быть заменена оптическим квантовым генератором. Изучаемый объект помещается в рабочем пространстве установки (между диафрагмой 6 и линзой 7). Свет, рассеянный под данным углом р, регистрируют фотоумножителем, который перемещается в фокальной плоскости 8 по радиусу от центра к периферии. Размер фокального пятна Рмин 10°, поэтому измерения рассеянного света осуществляются в пределах 5—6°. Поскольку освещенность в фокальной области на каждый градус угла р изменяется примерно на один порядок в фотометрической схеме, целесообразно применять нейтральные светофильтры. Интенсивность света, рассеянная полидисперсной системой частиц, определяется формулой [c.37]

Анализ уравнения (3.9) в рамках значительно упрощенных предположений относительно вероятности дробления частиц [8] приводит к бимодальному характеру распределения частиц по их размерам. К сожалению, в общем случае получение надежной информации о функциональной зависимости интенсивности измельчения кристаллов при их взаимодействии дрз г с другом и с элементами конструкции аппарата представляет мало преодолимые трудности. Тем более, что даже простое обтекание растущего кристалла раствором или скольжение кристалла вдоль твердой поверхности аппарата могут приводить к отделению слабо удерживающихся или хрупких выступов типа дендритов. Отделяющиеся частички размером меньше критиче- [c.156]

Для того чтобы можно было применять теорию Лоренца — Ми, необходимо наблюдаемую интенсивность импульсов преобразовать в истинную интенсивность, которую можно сравнивать с теоретической. Эта проблема может быть решена с помощью. модификации техники сравнения интенсивностей 17]. В этом методе измеряют отношение рассеянного света и падающего пучка, как параллельно поляризованного, так и перпендикулярно поляризованного к плоскости наблюдения. Полученные значения экстраполируют к нулевому углу апертуры. Однако таким образом определяют средние размеры частиц, но не их распределение по размеру. [c.253]

Метод статистической регуляризации и, в частности, только что более подробно рассмотренный вариант, удобен нри отсутствии какой-либо априорной информации о распределении частиц по размерам в дисперсной среде. В настоящее время ведутся интенсивные работы по обоснованию возможности применения метода статистической регуляризации для решения обратной задачи рассеяния. Большое значение приобретают исследования влияния различных факторов на точность обращения оптической информации [72, 73]. [c.38]

Для определения распределения частиц по размеру нужно рассчитать постоянную прибора (к), которая связывает интенсивность каждого наблюдаемого импульса с соответствующей истинной интенсивностью. Неоднозначность функции интенсивности рассеяния по Лоренцу — Ми позволяет легко осуществить это при выполнении следующих требований [c.253]

На рис. 5,а приведено распределение по размерам для полн-стирольного латекса Dow LS-057-A в таком виде, как оно получается на выходе многоканального анализатора при использовании параллельно поляризованного света. Картина типична для получаемых как при параллельно, так и при перпендикулярно поляризованном падающем свете при относительно низких коэффициентах усиления, т. е. ниже 5000 (на входе многоканального анализатора необходимо иметь напряжение до 10 В). Большое число частиц малого размера, якобы регистрируемых слева от главного максимума, на самом деле представляет собой световой тон, обусловленный частицами, проходящими вблизи диафрагмы окуляра, но вне поля наблюдения. Дефекты стекла кюветы также проявляются как частицы малого размера. Часто смещение кюветы на несколько сотых долей миллиметра существенно снижает фон. Резонно предположить, что интенсивность рассеяния симметрична относительно главного максимума. При составлении программы для вычислений исходят именно из этого предположения. Диапазон изменения аргумента при измерении распределения интенсивностей делят приблизительно на 30 интервалов и номер канала умножают на соответствующую величину к. [c.256]

Распределения частиц различных латексов по размеру, оцененные по абсолютным интенсивностям методами проточной ультрамикроскопии, электронной микроскопии и рассеяния света [c.260]

А. Для расчета компонент интенсивности рассеянного света, параллельных ( ) и перпендикулярных (1 ) плоскости поляризации в предположении отсутствия поглощения, использовали компьютер типа А ОН 225. Программа представляла собой модификацию стандартной программы 1ВМ. Переменными при расчетах были а, Я и 9. Расчеты выполнили для интервала значений а от 0,02 до 2,40 с инкрементом 0,02. Вычисленные значения а, I ц и I I записывали на магнитную ленту при разных значениях т. Эта информация может быть использована для оценки распределения частиц по размеру, исходя из распределения интенсивности рассеяния света. Запись носит название Ми-ленты . Для конкретного пересчета информации, нанесенной на ленте, в характеристику полидисперсности требуется около 10 мин для каждого значения т. [c.266]

Дисперсный состав выгружаемого из кристаллизатора продукта в значительной степени зависит от кинетики роста отдельных кристаллов, что иллюстрирует рис. 8.12, где изображены кривые плотности распределения кристаллов по их радиусам при постоянной во времени скорости роста индивидуальных кристаллов г = -Ь Хх, независящей от радиуса г кристалла (а) и при диффузионной кинетике роста всех кристаллов (б) при Кпд = 3 2г/В = = 2, или при р = О/г, т. е. когда интенсивность подвода кристаллизующегося вещества к кристаллам обратно пропорциональна радиусу каждого кристалла. В обоих сравниваемых случаях полагается, что размеры г образующихся зародышей, с которых стартует процесс роста каждого кристалла, одинаковы. Кривые на рис. 8.12 получены совместным решением уравнений распределения частиц по временам их пребывания в аппарате идеального (полного) перемешивания (1.120) и соответствующих уравнений роста кристаллов. [c.500]

Указанные пределы изменения диаметров макрочастиц перекрываются с интервалом длин волн ИК-излучения (2,5— 15 мкм), поэтому последнее, в силу известного физического закона, должно рассеиваться при прохождении сквозь растворы (пленки, таблетки) ВМС. Коэффициенты рассеяния в каждом узком интервале длин волн тесно связаны с количеством присутствующих в системе частиц соответствующего размера и потому меняются при переходе от одного участка ИК-спектра к другому. Следовательно, и соотношения полос в ИК-спектрах, и интегральная интенсивность каждой полосы зависят от распределения частиц в анализируемом растворе. Без учета этого фактора из ИК-снектров ВМС нефти нельзя извлечь точную количественную информацию. Взаимосвязи между распределением частиц и характером дифракции излучения в рассматриваемых системах не изучены, поэтому от использования данных ИК-спектро-метрии для количественного структурного анализа нефтяных ВМС надо воздерживаться, пока не будут найдены либо условия съемки спектров, позволяющие устранить дифракционные эффекты, либо приемлемые способы их учета. [c.190]

При измерении интенсивности углового распределения рассеянного света в диапазоне углов О р 180° через небольшие интервалы и интегрировании по р можно получить достоверные сведения относительно размера и распределения частиц. по размерам. [c.18]

Сторонники кристаллитной (мицеллярно-бахромчатой) людели под кристаллитом стали подразумевать не обычную частицу (мицеллу), а область параллельной упаковки слоев, не имеющую видимых фаниц раздела с аморфной средой. В основе такой фактовки лежит концепция, в которой интенсивность дифракции характеризует распределение не размеров рассеивающих частиц , а конценфации дефектов . Но такие представления, по существу, отвергали мицеллярно-бахромчатую модель сфоения полимерного углерода. [c.21]

Основные способы измерения размеров и распределения частиц методом светорассеяния рассмотрены в работах [39—52]. Измерение рассеяния света и его теоретическая интерпретация значительно упрощаются, если пользоваться определенными длиной волны и состоянием поляризации света, облучающего дисперсную систему. В настоящее время рассеяние света можно измерить весьма быстро и с достаточной точностью. Так, при использовании современных приемников лучистой энергии и надежной регистрирующей аппаратуры измерение относительных интенсивностей рассеянного света возможно с точностью до 1%. Эти измерения можно выполнить без нарушения состояния дисперсной системы. [c.18]

Законы рассеяния света для полидисперсных систем определяются не абсолютными размерами частиц, а соотношением (пропорцией) частиц различных размеров в дисперсной системе, т. е. усредненными значениями размеров частиц. Функция распределения частиц по размерам f (о) является важнейшей характеристикой среды и представляет собой сложную функцию, зависящую в основном от трех параметров размера частиц р,-, разницы в размерах частиц дисперсной фазй Лр/ и асимметрии распределения частиц Д. Следовательно, и интенсивность света, рассеянного полидисперсной системой частиц, является функцией этих же параметров. [c.31]

Исследования авторов показали, что с уменьшением размера частиц понижение интенсивности износа является монотонньш, но становится кру-тьш при размере частиц около 5 мкм, и для частиц 0,8 мкм интенсивность износа очень мала. Литературные данные показывают, что при испытаниях в условиях рециркуляции часто фиксируется лишь первоначальное распределение частиц по размеру. Опыты, однако, обнаружили быстрое уменьшение размеров частиц, так что возможна ошибочная интерпретация интенсивности износа компрессора, если не учитывать, что после многих циркуляционных циклов распределение частиц сдвигается в сторону их меньших размеров. [c.614]

Указано, что удельное сопротивление осадка и сопротивление перегородки возрастают в результате миграции тонкодисперсных частиц с потоком фильтрата [19]. Выполнены опыты на небольщом фильтре с порщнем, в котором через заранее полученные осадкн карбоната кальция (средний размер частиц ср 14 мкм) и кизельгура (( ср 22 мкм) фильтровалась вода в течение 200 мин [22]. Для обоих осадков отмечено возрастание со временем удельного сопротивления, что особенно интенсивно происходило за первые 30 мин. Установлено, что в результате миграции содержание частиц размером меньще среднего возрастает в направлении филь-ности, перегородки (рис. У-6). Указано, что миграция, в частности, определяется распределением частиц по размеру. [c.205]

Контролируемыми параметрами в процессе экспериментов являлись размеры и распределение частиц дисперсной фазы до и после ультразвуковой обработки, определяемые по фотографиям, полученным на микроскопе с кратностью увеличения 160. Метод определения размеров частиц сводился к фиксации массы конкретного класса частиц на участке фотографии. Распределение частиц по размерам в исходных образцах до и после обработки их ультразвуком показано в табл. 4.3. Как видно, после ультразвуковой обработки размеры частиц дисперсной фазы уменьшаются, при одновременном значительном росте числа частиц с одинаковыми размерами, то есть испытуемая система становилась более однородной. Из физико-химических характеристик саж было видно, что в результате ультразвуковой обработки сырья значитель-1Ю снижается отсев 014К, характеризующий наличие коксовых частиц в техническом углероде, и повышается значение показателя толуольного экстракта, характеризую щего чистоту поверхности технического углерода, полноту процесса сажеобразова-ния. Дальнейшие рекомендации, сделанные на базе проведенных исследований по оптимальной интенсивности воздействия на сырьевые композиции, позволили значительно улучшить показатели процесса производства технического углерода. [c.82]

Седиментационная или, как ее раньше называли, кинетическая устойчивость характеризует способность системы к равномерному распределению частиц по всему объему системы. Эта устойчивость зависит от интенсивности теплового движения частиц, влияния на них гравитационного поля и вя-зкости дисперсионной среды. Коллоидные системы, особенно лиозоли, имеющие частицы малого размера, обладают достаточно высокой седиментациопной устойчивостью. Грубодисперсные системы, например суспензии или эмульсии, относятся к седиментационно неустойчивым системам. [c.95]

Для систем, обладающих Щ1линдрич. симметрией (напр., полимеры, жидкие кристаллы), картина рассеяния представляет собой совокупность более или менее размытых кольцевых областей-диффузных пятен, по к-рой удается сделать ряд заключений о структуре объекта. При изучении стекол, разл. порошков, сплавов, р-ров макромолекул анализ рассеяния вблизи первичного пучка (т. наз. малоугловое рассеяние) позволяет определять такие характеристики дисперсной фазы, как средние размеры пор, кластеров, их распределение по размерам. При исследовании разбавленных р-ров идентичных частиц, напр, в случае биополимеров, интенсивность малоуглового рассеяния пропорциональна усредненной по всем ориентациям интенсивности рассеяния одной частицей, что позволяет определять геом. параметры и массы исследуемых часгиц. [c.100]

П. т. процессов с участием конденсир. фазы существенно сложнее по сравнению с газофазными процессами. При использовании порошков или капельно-жидких реагентов смеситель должен обеспечивать равномерное распределение их в потоке плазмы. Глубина превращения частиц определяется не только простраиств. распределениями т-ры и состава плазмы и физ. св-вами обрабатываемого материала, но и распределениями частиц по скоростям и размерам, формой частиц и др. Характерные времена физ.-хим. превращений в конденсир. фазе намного превышают времена газофазных процессов, поэтому лимитирующими стадиями суммарного процесса являются фазовые переходы (плавление, испарение, возгонка). Для обеспечения необходимого времени контакта твердых частиц с плазмой применяют разл. реакторы с кипящим слоем, с интенсивной рециркуляцией, электродуговые с малыми линейными скоростями плазмы. [c.554]

Учет истирания дисперсных частиц. К кристаллизуемой сис-стеме помимо материальных потоков извне подводится также механическая энергия, которая необходима для создания определенной гидродинамической обстановки в аппарате. Часть вводимой энергии расходуется на придание скорости движения кристаллам относительно жидкости. В результате наблюдается интенсивное взаимодействие как между отдельными кристаллами, так и между кристаллами и конструктивными элементами аппарата, что приводит к измельчению дисперсных частиц. Измельчение по своей природе является вероятностным процессом, и его аналитическое описание возможно при определенных физических ограничениях. Во-первых, предполагается, что любые две одинаковые частицы, взятые в некоторый момент времени, разрушаются за время с1т, независимо от времени их существования в данном интервале размеров. Таким образом, делается предположение о том, что дробление является случайным марковским процессом. Во-вторых, разрушающиеся частицы дают осколки, имеющие достаточно устойчивый спектр размеров. В этом случае поведение системы дисперсных частиц описывается по следующей схеме. Пусть функция [o(v, У]) характеризует плотность распределения частиц объема у, образовавшихся в единицу времени в результате разрушения частиц объемом У]. Тогда среднее число частиц, появившихся в интервале объемов от у до у + с1у за счет дробления частиц объемом от У] до У1 + с1у1 за время йх, равно /(уь т)(1у1/о(у, у )с1т(1у. В результате суммирования по всем частицам, объем которых больше у, получим прирост массы кристаллов с объемом от у до у -Ь с1у [c.49]

Теория Лоренца — Ми связывает угловую функцию интенсивности рассеяния света с диаметром латексных частиц, большим 0,0300 мкм. Упрощенная методика, нашедшая широкое практическое применение, позволяет оценивать только средний размер (близкий к средневесовому). Модификация описанного ранее [1] метода проточной ультрамикроскопии применительно к измерению интенсивности рассеяния от отдельных частиц дает возможность определять не только средние размеры частиц, но и распределение по размеру. [c.248]

Б. Расчет распределения частиц латекса по размеру основывается на данных по распределению интенсивности рассеяния от латексных сфер, регистрируемого с помощью проточного ультрамикроскопа. Частота распределения интенсивностей для наблюдений перпендикулярно плоскости поляризации обозначается как а для наблюдений параллельно плоскости поляризации— как / ( ц)- Теория Лоренца — Ми дает функциональную зависимость между интенсивностью рассеяния и размерами частиц I = = г 1 (т, X, а, О) и 1 = (т, X, а. О). [c.266]

Д. с., обладающие минимумом своб. энергаи, термодинамически устойчивы и характеризуются постоянством распределения частиц по размерам и их числом в единице объема. Термодинамически неустойчивые Д. с. проявляют тенденцию к переходу в состояние с меньшей своб. энергаей. Такой переход может происходить в результате коагуляции или коалесценции, а также вследствие конденсац. роста одних частиц за счет растворения других. При наличии сил отталкивания, препятствующих коагуляции, термодинамически неустойчивые Д. с. могут обладать агрегативной устойчивостью в них либо полностью отсутствуют агрегаты, либо сохраняется постоянное распределение агрегатов по числу образующих их первичных частиц. Физ. природа сил, препятствующих сближению частиц, м. б. различной, напр, расклинивающее давление адсорбционно-сольват-ного слоя, электростатич. отталкивание одноименно заряж. частиц. Кинетич., или седиментационная, устойчивость Д. с. означает, что седиментация в них не происходит или ею можно пренебречь. Такая устойчивость обусловлена интенсивным броуновским движением частиц. [c.181]

Применяемые до сих пор прямые оптические методы включают измерения (с помощью микроскопа или без него) скорости осаждения. Результаты обрабатываются затем с применением закона Стокса (для частиц с Ре<0,05) или его модификации Канингэма (для частиц, величина которых порядка длины свободного пробега молекулы). Кроме того, для оценки распределения частиц по размерам используются измерения интенсивного пропускаемого монохроматического света, интенсивности или поляризации рассеянного света, наблюдения порядка чередования цветного спектра в рассеянном, свете на дуге 180°, числа сцинтилляций (т. е. концентрации частиц) в образце — последние наблюдаются с помощью ультрамикроскопа. Все эти методы требуют соответствующих оптических приборов и специальной методики, и каждый из них имеет ряд ограничений. Полезный критический обзор этих и других оптических методов дан Грином и Лейном . [c.76]

До сих пор, говоря об определении размеров кристаллических частиц в порошках рентгеновскими методами, мы представляли себе порошок в виде некоторой монодисперсной системы. Разумеется, что это представление — лишь первое приблгокение к действительности, так как всякий реальный порошок представляет собой совокупность огромного числа частичек, размеры которых могут варьировать в значительных пределах, т. е. является полидисперсной системой. В настоящее время запросы практики требуют умения получать более совершенные характеристики высокодисперсных систем по рентгеновским и электронографическим данным. В настоящем параграфе речь идет о разработке в теоретическом и экспериментальном отношениях методов определения закона распределения частиц высокодиснерсных систем по размерам на основании рентгенографических данных. Такими данными являются кривые распределения интенсивности рентгеновских лучей по углам рассеяния в окрестности того или иного интерференционного максимума [c.40]

Измеряя интенсивности илоскоиоляризованных компонент рассеянного света, можно определить размеры монодисперсных частиц. Отношение интенсивностей плосконоляризованных компонент рассеянного света, измеренное в функции угла наблюдения, дает возможность определить не только размер частиц, но и их распределение по размерам в полидисиерсных системах. Для этого необходимо задаться некоторым законом распределения или иметь предварительные сведения о самых больших и самых малых частицах [52]. [c.18]