Большая интенсивность непрерывного спектра

В газовом разряде происходит как диссоциация молекул на атомы, так и обратный процесс — рекомбинация молекул из атомов. Рекомбинация сопровождается излучением непрерывного спектра. Одновременно излучают и свободные атомы и молекулы, давая соответственно линейчатые и полосатые спектры. Никелевые электроды, помимо своей основной функции, являются еще и катализаторами процесса рекомбинации. Благодаря этому интенсивность непрерывного спектра значительно превышает интенсивность линейчатого и полосатого. Водородная лампа излучает достаточно интенсивный непрерывный спектр в диапазоне от 165 до 400 нм. Еще большей интенсивности получается непрерывный спектр в лампе, заполненной дейтерием. [c.297]

V. 14.А. БОЛЬШАЯ ИНТЕНСИВНОСТЬ НЕПРЕРЫВНОГО СПЕКТРА [c.298]

При использовании метода флюоресценции можно почти полностью избавиться от нагревания исследуемого вещества и значительно ослабить интенсивность непрерывного спектра, на фоне которого при проведении анализа регистрируются линии характеристического спектра искомых элементов. Это большое достоинство метода. Важнейшие недостатки метода — малая интенсивность рентгеновских спектров флюоресценции и большая, чем при проведении прямого эмиссионного анализа, зависимость результатов анализа от химического состава исследуемой пробы — приводят к значительному усложнению техники проведения анализа по этому методу. [c.5]

Лампа с вольфрамовой нитью накала дает излучение с непрерывным спектром, приближенно соответствующим спектру испускания черного тела. Стандартные лампы часто подходят в качестве источника света в видимом диапазоне, но для получения значительных интенсивностей в УФ-области требуются предельно большие температуры нити накала. Для обеспечения работы лампы без перегорания нити при этих высоких температурах внутрь колбы лампы вводят небольшое количество иода. Такие кварцевые (имеющие кварцевую колбу ) га- [c.179]

Коэффициент поглощения постоянен и велик только а очень узкой центральной части линии. Экспериментальное выделение центра линии при сохранении достаточной интенсивности сопряжено со значительными трудностями в условиях экспериментов на ударных трубах. Метод фотографической спектроскопии применительно к установкам типа ударной трубы очень трудоемок и ненадежен. Эти трудности могут быть преодолены при использовании источника линейчатого спектра в сочетании с фотоэлектрической регистрацией спектра поглощения ОН. Этот метод обладает гораздо большей аналитической чувствительностью, чем измерения полного поглощения с помощью источника непрерывного спектра и при невысоком спектральном разрешении. Хотя для получения количественных результатов необходимо независимо определить форму линии поглощения и форму линии излучения источника света, метод линейчатого поглощения широко применяется [21]. [c.131]

Различие между тонким и массивным объектом состоит в том, что излучение, выходящее из толстого слоя, поглощается тем сильнее, чем больше его длина волны. Интенсивность энергии непрерывного спектра массивного объекта составляет [c.233]

В последнее время в физике твёрдого тела начинает применяться синхротронное излучение (СИ), ускорителей и накопительных колец. Основной особенностью СИ является большая интенсивность, на несколько порядков превосходящая излучение от рентгеновских трубок, и очень малая расходимость пучка лучей ( 10- — 10 рад). Спектр СИ — непрерывный от инфракрасного излучения до жесткого рентгеновского. Это излучение монохроматизируют отражение от кристаллов-монохроматоров. [c.141]

Темный фон является непрерывным спектром, создаваемым раскаленными угольными электродами и раскаленными твердыми частицами в пламени столба дуги. Интенсивность темного фона повышается и тогда, когда сжигание пробы протекает при больших силах тока (20—30 а). Однако уменьшить время сжигания пробы или силу тока не всегда возможно, так как в таком случае проба не полностью сгорит и тем самым могут быть потеряны некоторые особенно труднолетучие элементы. Снижения интенсивности темного фона на негативе можно достигнуть уменьшением количества света, падающего на щель спектрографа, а также и сужением ширины самой щели. Обычно для полуколичественного спектрального анализа используется ширина щели в 0,005— 0,01 мм. Количество света, падающего на щель спектрографа от горящих углей, регулируется подбором вырезов револьверной диафрагмы в трехлинзовом осветителе. Ослабление темного фона достигается также увеличением дисперсии спектрографа. Это объясняется тем обстоятельством, что энергия непрерывного спектра распределяется по большей площади на спектрограмме. Поэтому при работе на спектрографе с большой дисперсией (например, ДФС-3) чувствительность повышается по сравнению со спектрографом ИСП-28. [c.80]

В рентгеновском флуоресцентном анализе используют рентгеновские спектры элементов для химического анализа веществ. Для получения спектра в качестве диспергирующего элемента применяют кристаллы или дифракционные решетки. Рентгеновское возбуждение атомов вещества может возникать в результате бомбардировки образца электронами больших энергий или при его облучении рентгеновскими лучами. Электронная бомбардировка приводит к появлению не только характеристического спектра элемента, но и достаточно интенсивного непрерывного излучения флуоресцентное излучение содержит только линейчатый спектр. [c.298]

Из рис. 6.13 ВИДНО, ЧТО при увеличении колебательной энергии колебания молекулы становятся более интенсивными до тех пор, пока при энергии, соответствующей горизонтальной асимптоте, молекула не начнет диссоциировать на составляющие атомы. Когда это происходит, колебательная энергия превращается в кинетическую энергию вновь образованных атомов, а она не квантуется, вследствие чего получается не линейчатый, а непрерывный спектр. Разность энергий между основным колебательным уровнем и горизонтальной асимптотой равна энергии, необходимой для разрыва ковалентной связи между двумя атомами, т. е. энергии диссоциации О (рис. 6.13), которую для двухатомной молекулы можно принять равной энергии связи Е (разд. 2.7). Разность энергии между горизонтальной асимптотой и действительным минимумом кривой потенциальной энергии В ) больше этой величины на величину нулевой энергии, [c.209]

Если необходимо определить линейную дисперсию при длинах волн, которые отсутствуют в источнике, используют метод, несколько отличающийся от описанного. Для этого необходимо иметь источник с непрерывным спектром и два монохроматора. Этот метод можно использовать для определения линейной дисперсии монохроматора возбуждения спектрофлуориметра. Входная и выходная щели монохроматора М подбираются, как описано в предыдущем параграфе, и вместо кюветы с образцом используют экран из окиси магния, расположенный под углом около 60° (см. рис. 49, 5). Экран затем освещают светом полосы длин волн почти прямоугольного спектрального распределения и шириной ДЯг. (Спектральное распределение света, проходящего через выходную щель, показано на рис. 46, А.) Затем определяют ширину полосы сканированием монохроматора флуоресценции Y с очень узкими щелями. Из полученной таким образом кривой прямоугольного вида определяют полуширину полосы ДЯг, соответствующую известной ширине выходной щели монохроматора возбуждения W2- Делением w-2 ка ДЯг можно получить т для монохроматора возбуждения при определенной длине волны. В некоторых областях спектра интенсивность источника с непрерывным спектром ( S на рис. 49, Б) не очень велика, что не позволяет использовать узкую входную щель монохроматора М и узкие щели монохроматора У. В этом случае значительно большая интенсивность облучения экрана из окиси магния может быть достигнута при больших и одинаковых щелях монохроматора М. Этот случай показан на рис. 46, . При сканировании анализирующего монохроматора с узкими щелями получают кривую треугольного вида, по которой, измеряя спектральный интервал, ограниченный длинами волн с интенсивностями, равными половине максимальной интенсивности, определяют полуширину полосы. [c.140]

При измерении спектров флуоресценции или фосфоресценции часто нет необходимости иметь возбуждающий свет с большим набором длин волн, таким, как у источника с непрерывным спектром. Выделяя одну из линий ртутной лампы, можно получить значительно большие интенсивности при высокой чистоте спектра. Спектральное распределение света ртутной дуги зависит от давления, при котором работает лампа по этому признаку ртутные лампы делятся на три типа лампы низкого давления, или резонансные лампы, лампы среднего давления и лампы высокого давления. [c.167]

Существенно отметить, что с каждым электронным состоянием ассоциируется большое число вибрационных и ротационных состояний. Поэтому переход мея -ду двумя электронными состояниями не означает, что поглощается или излучается какое-либо определенное количество энергии и возникает одна спектральная линия. Напротив, результатом такого перехода является полоса поглощения, состоящая из большого числа отдельных линий, которые отстоят недалеко друг от друга, но могут простираться в интервале длин волн в несколько сот ангстремов. И действительно, у сложных молекул или даже у простых молекул в жидком состоянии эти линии могут так расширяться, что они перекрывают друг друга и различить их в отдельности невозможно. Расширение линий и даже образование истинно непрерывного спектра могут быть вызваны также другими факторами. Поэтому, обычно без детального анализа спектра нельзя установить точное значение длины волны, соответствующей одному только электронному переходу. (На рис. 6.1 чисто электронный переход изображен линией ОН.) В последующих параграфах мы будем пользоваться длинами волн, при которых поглощение имеет максимальную интенсивность. [c.211]

Описаны также некоторые другие источники первичного излучения, такие, как диодные лазеры или источники сплошного спектра. Последние представляют собой ксеноновые дуговые лампы высокого давления, испускающие интенсивный непрерывный спектр, т. е. не содержащий линий. Это приводит к большой у1Шверсальности в выборе линии первичного излучения. Непрерывные источники использованы в основном для многоэлементной ААС [8.2-16]. Диодные лазеры были бы идеальным источником для ААС, поскольку испускают высокоинтенсивные и узкие линии. Однако на сегодня их спектральный диапазон лежит выше 620 нм, что мешает их широкому использованию в ААС. Возможно удвоение частоты, чтобы расширить спектральный диапазон до 310 нм [8.2-17]. [c.44]

ЧИСТОГО колебания. Поскольку в действительности мы имеем дело с большим числом молекул, которые могут вращаться с различными частотами, и поскольку каждая молекула испускает или поглощает пару линий, то, если бы удалось разрешить эти линии, можно было бы увидеть группы линий по обе стороны от положения частоты чистого колебания. При меньшем разрешении возникает кажущийся непрерывный спектр поглощения, представленный на рис. 4.1 при частоте, соответствующей частоте чистого колебания, интенсивность равна нулю. [c.69]

Применение источника сплошного излучения может обеспечить достаточно высокую чувствительность в случае, когда спектрофотометр полностью разрешает линии поглощения, так как чем меньше разрешающая сила монохроматора, тем меньше интенсивность абсорбционной линии, выделенной на фоне непрерывного спектра. В этом случае необходимо использовать высокие концентрации определяемых элементов, как это показано в работе [7], авторы которой фотографировали абсорбционные спектры с помощью спектрографа высокой дисперсии и источника сплошного излучения при распылении в пламя растворов, содержащих большие концентрации элементов. Повысить чувствительность можно увеличением оптической плотности пламени, например путем многократного прохождения света через горелку [5], а также применением высокостабильных источников света [6, 8]. [c.293]

График зависимости г ф от Ф называют световой характеристикой фотоэлемента. Для его построения используется источник непрерывного спектра, например лампа накаливания. Световая характеристика перестает быть линейной как при очень больших значениях интенсивности (но с такими мы не имеем дело в спектральном анализе), так и при очень малых, когда заметную роль начинает играть так называемый темновой ток i (рис. 100, б). [c.151]

В настоящее время в атомно-абсорбционном анализе источники непрерывного спектра находят ограниченное применение, так как они, как правило, не обеспечивают нужной интенсивности излучения. Кроме того, чтобы получить низкие пределы обнаружения и хорошую чувствительность определения, применяя источники непрерывного спектра, надо иметь светосильный монохроматор с очень большой разрешающей способностью. [c.243]

Строгой фокусировки линий и значительно большей, чем в методе Хамоша, интенсивности спектров можно было бы достигнуть, практически осуществив бесщелевой спектрограф со строго аксиальным ходом лучей [6]. Одна из возможных схем такого устройства изображена на рис. 3. Использование в спектрографе, изображенном на рис. 3, мощной разборной рентгеновской трубки с кольцеобразным фокусом и обратным ходом лучей позволяет существенно приблизить источник рентгеновских лучей к кристаллу-анализатору и уменьшить интенсивность непрерывного спектра [9]. Исходящий из кольцевого фокуса конус рентгеновских лучей падает на цилиндрически изогнутый кристалл. В центре кристаллодержателя, подобно тому как это принято в методе Зеемана, располагается клин зазор, образуемый клином с поверхностью кристалла, играет роль входной щели спектрографа. В точке пересечения отраженных кристаллом лучей помещается диафрагма ионизационной камеры. Кинетическая схема позволяет синхронизировать движение кристалла вдоль горизонтальной оси прибора и движение каретки записывающего устройства в перпендикулярном направлении. [c.16]

Из всех экспериментальных фотолюминесцентных методов наиболее широко применяется измерение быстрой флуоресценции в жидком растворе при комнатной температуре. Этот метод является простым и быстрым, а имеющееся в настоящее время оборудование обеспечивает высокую эффективность и чувствительность во всех областях спектра. Если бы удалось создать источник света, дающий достаточно интенсивный непрерывный спектр ниже 250 нм, то в этой спектральной области можно было измерять спектры возбуждения очень разбавленных растворов. Определенные преимущества измерения флуоресценции и фосфоресценции при низкой температуре находят все более широкое признание, и в ближайшие годы область применения таких измерений должна расшириться. Долгоживущая люминесценция в жидком растворе пока еще применяется редко, и анализ следовых количеств по сенсибилизованной замедленной флуоресценции при концентрациях, которые низки, но достаточны для тушения долгоживущих триплетных молекул, имеет большие перспективы. Улучшение временного разрешения фосфориметра или усовершенствование другого простого оборудования для разрешения люминесценции с временем жизни 10 —10 с должно обеспечить дополнительные возможности, например, для использования аннигиляционной замедленной флуоресценции относительно короткоживущих триплетов. [c.476]

При измерении интенсивности спектральных линий большое значение имеет степень контрастности, с которой они выступают на фоне непрерывного спектра рентгенограммы. От этого в большой мере зависит чувствительность анализа.Поэтому при выборе величины рабочего напряжения на трубке спектрографа приходится учитывать также интенсивность непрерывного спектра, возникающего одновременное линиями характеристического рентгеновского излучения. Теория [79] и эксперимент [80], хорошо согласуясь, указывают на то, что спектральная интенсивность непрерывного рент1еновского спектра линейно в зависимости от напряжения, приложенного к трубке [c.105]

При правильном выборе ширины щели спектрографа интенсивность в максимуме линии оказывается пропорциональной ширине щели, как это имеет место для интенсивности непрерывного спектра (рис. 139). Согласно этому ширина щели спектрогра а должна быть значительно больше ширины щели, нормальной для данного спектрографа, и в то же время не должна превышать того предела, при котором интенсивность в максимуме линий остается еще пропорциональной ширине щели. Ширина щели, удовлетворяющая одновременно обоим условиям, может быть легко определена экспериментально для данной установки измерением интенсивности линий при разной ширине щели. Если произвести такие измерения для наиболее узких линий комбинационного рассеяния, то можно найти предельную ширину щели, при которой еще соблюдается пропорциональность между интенсивностью в максимуме и шириной щели. Поскольку выбор ширины щели сделан по наиболее узким линиям, он заведомо правилен для более широких линий. При таком выборе ширины щелей относительная интенсивность комбинационных линий, очевидно, не будет зависеть от параметров спектральной установки. Данная ширина щели является одновременно наиболее выгодной с той точки зрения, что при ней достигается наибольшая интенсивность даже самых узких линий без относительного повышения интенсивности фона. [c.303]

Хотя лампы с нитью накала находят ряд применений, когда лужно излучение с непрерывным спектром, значительно более высокие интенсивности почти монохроматического излучения получаются фильтрацией света ламп, испускающих больщую часть энергии в небольщом наборе узких полос или линий. Для этой цели можно использовать несколько типов газоразрядных ламп, наполненных инертными газами или парами летучих элементов (обычно металлов), дающих подходящие атомные линии испускания. При низком давлении почти вся излучаемая энергия может концентрироваться в резонансных линиях (соответствующих переходам из первого возбужденного состояния в основное). При этом достаточно монохроматичный свет может быть получен без применения фильтров. Типичными примерами являются лампы низкого давления с ксеноно-вым наполнением (Х= 147,0 нм) или ртутным наполнением (Я= 184,9 нм, 253,7 нм, ср. со с. 42). Во втором случае обычно присутствует небольшое количество инертного газа, который почти не дает вклада в испускаемое излучение. При повышенных давлениях и высокой рабочей температуре под действием разрядов через пары металлов в излучении ламп появляется большое число линий, уширенных давлением. Излучение собственно резонансной линии часто при этом поглощается более холодными парами металла вблизи стенок лампы. Ртутные разрядные лампы очень широко применяются в фотохимических экспериментах. В табл. 7.1 показаны относительные интенсивности основных линий для стандартных ламп низкого давления (интенсивность линии при >. = 253,7 нм принята за [c.180]

Диапазон энергий квантов С.и.-от долей эВ до сотен кэВ (т. е. включает область мягкого рентгеновского излучения). С. и. характеризуется непрерывным спектром, высокой степенью поляризации, большой интенсивностью (превосходит на неск. порядков излучение в рентгеновских трубках), чрезвычайно малой расходимостью, малой длительностью импульсов (до 100 пс). Эти св-ва позволяют использовать С. и. в спектроскопии, рентгеновском структурном анализе, для изучения оптич. активности молекул, возбуждения люминесценции, инициирования фотохим. р-ций и др. Так, благодаря большой интенсивности источников С. и. удалось зарегистрировать мол. спектры поглощения с разрешением 0,003 нм. Разрабатываются импульсные методы спектроскопии, использующие С. и. для исследования метастабильных продуктов фотолиза, механизма сверхбыстрых р-ций и т. п. Рентгеновский структурный анализ биол. объектов, в частности монокристаллов белков, использующий С. и., позволяет значительно сократить время регистрации рентгенограмм, уменьшить радиац. нагрузки на образец. С. и. применяют также, напр., для фотолитографии, в произ-ве интегральных схем. [c.357]

Джилмор [690] при определении следовых количеств мышьяка по линии Аб рекомендует использовать цинковый фильтр, ослабляющий интенсивность фона от непрерывного спектра трубки в большей мере, чем интенсивность аналитической линии Аз При использовании фильтра толщиной 28,6 мг/см [c.99]

При замедлении электронов в мишени образуется целый спектр фотонов различных энергий. Рентгеновский спектр является непрерывным, начинается с предельно высокой частоты, определяемой уравнением (2), и простирается к более низким частотам с постепенно убывающей интенсивностью. Средняя энергия излучения может быть принята равной приблизительно половине величины Ьыша, получаемой по уравнению (2). На фоне этого непрерывного спектра наблюдаются отдельные пики значительно большей интенсивности. Эти пики, наблюдаемые лишь при более высоких напряжениях, отвечают электронным переходам между внутренними уровнями электронных оболочек атомов мишени. Рентгеновский спектр анализируют обычно, направляя излучение на кристалл (например, на кристалл хлористого натрия), который действует подобно диффракционной решетке спектрофотометра, работающего в области ультрафиолетового или видимого света. Более длинные волны рассеиваются кристаллом под большими углами 0 согласно уравнению Брегга [c.19]

Источники инфракрасного излучения. Первичным источником для облучения пробы в ИК-спектрометрии обычно является источник непрерывного спектра, напоминающий излучение черного тела. В недорогих приборах часто применяют такие простые источники, как раскаленная вольфрамовая проволока. Однако более совершенные приборы снабжены источниками с большей интенсивностью, как глобар или штифт Нернста. [c.729]

V. Для экспериментального подтверждения явления резкого складывания макромолекул могут служить исследования методом регистрации инфракрасных спектров поглощения [43, 45—47]. Учитывая то обстоятельство, что отношение интенсивностей К двух полос метиленовых групп в гош-конформации, которые для полиэтилена наблюдаются при 1304 и 1350 см Для монокристаллов равно 0,62, а для кристаллов с выпрямленными цепями, полученных путем кристаллизации при повышенных давлениях, в которых складки отсутствуют [46], это отношение имеет существенно меньшее значение — 0,46, Кениг с сотр. [43] пришел к выводу о том, что наблюдаемое различие между значениями отношений интенсивностей объясняется наложением колебаний большого числа непрерывных гош-го1й-последовательностей, которое характерно для плотных складок. Поскольку в случае рыхлых петель существование гош-гош-по-следовательностей практически исключено, данный результат может рассматриваться как п одтверждение гипотезы резкого складывания. Разумеется, остается еще много неясных вопросов, в том числе вопросы о том, действительно ли взаимодействие гогя-гош-последова-тельностей ответственно за наблюдаемые значения волновых чисел, почему положение характеристических полос (т. е. волновое число) изменяется в результате этого взаимодействия и т. п. Эти вопросы ждут экспериментальной проверки. [c.229]

Аллан использовал источник непрерывного спектра и спектрограф с фоторегистрацией для определения наиболее подходящих линий для железа и марганца [4] и для кобальта и никеля [5]. Пламя, содержащее исследуемый металл в большой концентрации, помещали перед спектрографом, и интенсивность полученных абсорбционных линий показывала силу линий. Дэвид этим методом изучал спектр молибдена [6]. Моссотти и Фассел использовали для редкоземельных элементов такую же систему, но вместо фоторегистрации они применяли сканирующий фотоэлектрический спектрометр [7]. [c.14]

Метод импульсного фотолиза, разработанный независимо Норришом и Портером [105], Герцбергом и Рамзаем [58] и Дэвидсоном с сотрудниками [23], оказался мощным средством получения спектров поглощения многоатомных свободных радикалов. Радикалы мгновенно получаются в больших концентрациях при фотодиссоциации молекул интенсивной вспышкой света, и спектры поглощения радикалов фотографируются с помощью второй импульсной лампы, дающей непрерывный спектр. Промежуток времени между двумя вспышками контролируется задерживающим устройством. Фотография установки для импульсного фотолиза с четырьмя фотолитическими лампами приведена на рис. 1. Изготовленные из кварца реакционный сосуд и фотолитические лампы окружены экраном, покрытым окисью магния для увеличения интенсивности света, необ- [c.21]

Непрерывный спектр источника Pm /Al способен возбуждать К- и //-рентгеновское излучение большого числа элементов и поэтому особенно хорошо подходит для флуоресцентного анализа. Характеристики источника для этой цели могут быть определены из рис. 7, где приведена интенсивность возбужденного рентгеновского Х-излучения целого ряда элементов в зависимости от Z для этого источника и Как видно из рис. 5 и 6, кривые поглощения источ1шков Рш /А1 и Ат очень похожи. Возможности этих источников в отношении возбуждения характеристического рентгеновского излучения в основном одинаковы, за исключением L-серии, где, очевидно, отсутствует излучение соответствующей энергии от [c.78]

Другой способ рассмотрения состоит в том, чтобы считать дискретный уровень полностью включенным в непрерывный спектр. При каждой энергии Е -функция соответствующего состояния непрерывного спектра имеет определенную составляющую, содержащую собственную функцию дискретного уровня. Эта составляющая будет тем больше, чем ближе Е к исходному положению дискретного уровня. Если принять, что исходный дискретный уровень А способен интенсивно излучать при комбинации с дискретным уровнем В, а обыкновенные уровни непрерывного спектра слабо или вовсе не комбинируют с В, то ясно, что интенсивность излучения с переходом из непрерывного спектра на дискретный уровень В будет зависеть главным образом от содержания Г (.4) в собственной функции при данной з2з энергии. Так как соответствующая составляющая ма- ксимальна в месте исходного расположения дискретного уровня А, то мы получим в этом месте уширенную линию. [c.357]

В 1962 г. Э. Харт и Дж. Боаг [5, 6] сообщили об открытии ими гидратированного электрона в облученной воде. Применяя описанную выше установку, они получили в дезаэрированной воде, подвергнутой действию импульсного излучения, короткоживущее оптическое поглощение в видимой области спектра с максимумом около 700 ммк (см. рис. 9) . Эта полоса исчезает примерно через 10 мксек. Ее интенсивность существенно уменьшается в присутствии малых количеств таких эффективных акцепторов электронов, как кислород, двуокись углерода, закись азота. Та же полоса, но несколько большей интенсивности наблюдается в облученных водных растворах некоторых солей щелочных металлов. По своей форме эта полоса подобна спектру поглощения сольватирован-ного электрона в растворах щелочных металлов в жидком аммиаке или метиламине. В случае жидкого аммиака спектр поглощения имеет максимум при 1450 ммк [15]. Если в облученном 1,2 М водном растворе аммиака спектр почти не отличается от спектра облученной дезаэрированной воды, то уже в 12 М растворе максимум при 700 ммк исчезает и поглощение непрерывно возрастает с увеличением длины волны в исследованном диапазоне (примерно до 900 ммк). Все эти факты свидетельствуют о том, что данная полоса принадлежит гидратированному электрону. [c.174]

Для определения полного спектра возбуждения флуоресценции необходима лампа, испускающая в видимой и ультрафиолетовой области непрерывный спектр большой интенсивности, желательно с постоянным квантовым выходом при всех частотах, чтобы уменьшить поправки. К сожалению, доступные в настоящее время источники далеки от этого идеала. Мощную вольфрамовую лампу можно использовать только в видимой области, но ее иыенсйвность быстро падает в фиолетовой области, [c.165]

В табл. 2.8 даны основные характеристики излучения описанных ранее ускорителей. Все ускорители, дающие пучки ускоренных электронов, можно использовать для генерирования тормозного излучения. Возникающая при этом электромагнитная радиация имеет непрерывный спектр энергии от нуля до энергии тормозящихся электронов. Энергия тормозного излучения, приведенная в таблице, соответствует максимальной или пику на кривой распределения. Термины непрерывный и пульсирующий пучок означают, что радиация может быть получена в виде пучка постоянной интенсивности или отдельными импульсами, следующими с частотой, определяемой конструкцией ускорителя. Часто пульсирующий пучок имеет интенсивность (в импульсе) гораздо большую, чем непрерывный пучок. Энергия положительных ионов в таблице относится к однозарядньш ионам. Многозарядные ионы при тех же условиях ускорения получают энергию большую, чем однозарядные (кратную заряду иона). Свойства некоторых ускоренных частиц приведены в табл. 2.9. [c.35]

Большое влияние на чувствительность оказывает природа основы анализируемого вещества. Опыт показывает, что чувствительность определения из основы, дающей многолинейчатый спектр, намного ниже чувствительности из основы, даю-1цей малолинейчатый спектр. Это связано с увеличением интенсивности непрерывного фона и, в некоторых случаях, с невозможностью использовать (в связи с наложением линий основы) наиболее чувствительные линии примесных элементов. [c.125]

Обзор многих других применений систем ГХ — МС был сделан Мак-Фадденом [12, 31, 34, 112]. В большинстве анализов требуется большое участие человека как в выборе моментов времени для регистрации масс-спектров, так и в обработке большого числа масс-спектров (например, в калибровке шкалы масс, вычитании фонового спектра, измерении ионных интенсивностей, табулировании или графическом представлении данных). Описанные выше системы полуавтоматической [30] обработки данных и непрерывной обработки по мере поступления данных [92] можно с успехом применять в случаях, когда в течение дня регистрируют сотни масс- [c.235]

Рентгеновское возбуждение атомов вещества может возникать в результате бомбардировки образца электронами больших энергий или при его облучении рентгеновскими лучами. Первый процесс называют прямым возбуждением последний — вторичным или флюоресцентным. В обоих случаях энергия электрона или кванта первичной рентгеновской радиации, бомбардирующих излучающий атом, должна быть больше энергии, необходимой для вырывания электрона из определенной внутренней оболочки атома. Электронная бомбардировка исследуемого вещества приводит к появлению не только характеристич. спектра элемента, но и, как правило, достаточно интенсивного непрерывного излучения флюоресцентное излучение содержит только линейчатый спектр. В ходе нервич-ного возбуждения спектра происходит интенсивное разогревание исследуемого вещества, отсутствующее при вторичном возбуждении. Наконец, первичный метод возбуждения лучей предполагает помещение исследуемого вещества внутрь откачанной до высокого вакуума рентгеновской трубки, в то время как для получения спектров флюоресценции исследуемые образцы могут располагаться на пути пучка первичных рентгеновских лучей вне вакуума и легко сменять друг друга. Поэтому приборы, использующие спектры флюоресценции (несмотря на то, что интенсивность вторичного излучения в тысячи раз меньше интенсивности лучей, полученных первичным методом), в последние годы почти полностью вытеснили из практики установки, в к-рых осуществляется возбуждение рентгеновских лучей с помощью потока быстрых электронов. [c.327]

Экспозиции съёмки для спектра пробы и электродов должны быть близкими и предварительными опытами подобраны так, чтобы в тех местах спектра, в которых расположены отыскиваемые линии, пробивался фон непрерывного спектра. Экспозицию спектра электродов желательно делать несколько большей с тем, чтобы линии загрязнений выступили вполне надёжно. Экспозиция съёмки спектров препаратов отыскиваемых элементов берётся обычно малой, чтобы вышли лишь основные линии этих спектров. Пользуясь атласами спектров или производя отождествление с помощью спектра железа, отыскивают в спектре препаратог выбранные для анализа линии и определяют, имеются ли эти линии 1 спектре пробы. Если чистых препаратов определяемых элементов не имеется, то нужные линии отыскиваются непосредственно в спектре пробы с помощью спектра железа. Далее, контролируют отсутствие этих линий или их значительно меньшую интенсивность в спектре электродов. Если интенсивности линий определяемых элементов в обои> спектрах сравнимы, то иногда можно всё же дать некоторые заключения о присутствии данного элемента в пробе путём измерения г [c.168]

В случае отсутствия подходящих линий сравнения иногда прибегают к использованию фона непрерывного спектра вблизи линии анализируемого элемента. Использование этого приёма, однако, значительно увеличивает ошибку анализа, по сравнению с использованием линии сравнения. Обусловлено это прежде всего крайне невыгодными условиями фотометрирования, благодаря большому различию интенсивности линий и фона (почернение фона к тому же обычно лежит за пределами нормальной области почернения). Кроме того, фон резко. негомологнчен с линиями, в особенности с линиями, принадлежащими нейтральным томам. [c.186]