Сплошной спектр ионизации

Сплошной спектр ионизации [c.131]

Расстояния между энергетическими уровнями уменьшаются по мере приближения к энергии ионизации. Отрываемый при ионизации электрон может иметь любую неквантуемую кинетическую энергию, поэтому выше энергии ионизации расположена непрерывная последовательность уровней. Если начало или конец перехода приходится на эту последовательность, получается сплошной спектр. [c.212]

Из других механизмов возбуждения флуоресценции в аналитических целях могут применяться ионизационно-рекомбинационная и сенсибилизированная флуоресценция. Рекомбинационное свечение возникает в результате облучения облака атомного пара светом, частота которого лежит в области сплошного поглощения за границей серии. Энергия этого излучения достаточна для ионизации атомов. При последующей рекомбинации ионов наблюдается излучение, как сплошного спектра, так и отдельных атомных линий. Сенсибилизированная флуоресценция возникает в результате передачи энергии от возбужденного атома А к невозбужденному атому В в процессе их столкновения [c.851]

При неупругом взаимодействии с ядрами вещества электроны теряют энергию в кулоновском поле ядер и вызывают эмиссию рентгеновского излучения со сплошным спектром. Неупругие столкновения могут вызвать ионизацию атомов, в результате чего возникают характеристические рентгеновские лучи или Оже-электроны. Если неупругие взаимодействия происходят между первичным пучком электронов зонда и слабо связанными внешними электронами вещества, испускаются вторичные электроны, имеющие энергию не выше нескольких десятков электрон-вольт. Кроме процессов, связанных с возбуждением внутренних и валентных оболочек атома, существуют плазменное и фононное возбуждения. Первый тип возбуждения характеризуется осцилляцией свободных электронов объекта в месте прохождения первичного пучка за счет энергии последнего. Фононное возбуждение является результатом взаимодействия зонда с кристаллической решеткой, что приводит к колебаниям атомов в решетке, испусканию световых квантов и в конечном счете к локальному разогреву вещества. Время элементарного акта возбуждения электронов внутренних оболочек атома и плазменного возбуждения составляет 10 с, процесс передачи энергии решетке длится 10" °—10 с. [c.218]

В третьем случае, соответствующем кривой (Ь), определенная часть образующихся ионов стабильна, хотя и колебательно возбуждена. Поскольку область, в которой должны находиться ионы в конечном состоянии, включает сплошной спектр энергий, лежащих выше асимптоты диссоциации, определенная часть переходов приводит к диссоциации. Кривые, характеризующие равновесные межъядерные расстояния, различные для молекулы и молекулярного иона, следовательно, вероятность адиабатического перехода незначительна. Ширина области Франка — Кондона обычно меньше 0,2А и в этом случае величина вертикального перехода соответствует только верхнему пределу адиабатического потенциала ионизации. Тем не менее вероятность адиабатических переходов является достаточно определенной. Это указывает на то, что в некоторых случаях измеренное значение ионизационного потенциала может зависеть от чувствительности измерительной аппаратуры. Действительно, увеличение чувствительности эквивалентно расширению области Франка — Кондона. Форма ионизационной кривой (рассматриваемая ниже) указывает, в каком случае могут быть достигнуты условия (6). Четвертый случай (кривая с) иллюстрирует переход в высшее, отталкивательное энергетическое состояние конечное состояние всегда лежит в области сплошного спектра все такие переходы сопровождаются диссоциацией, и избыточная энергия образующихся осколков определяется высотой области перехода выше асимптоты диссоциации. [c.475]

Наиболее интересные из изученных спектров могут быть разделены на два класса на спектры, состоящие из линий, которые, как теперь известно, принадлежат атомам, и на полосатые спектры, которые являются результатом излучения или поглощения света молекулами. В некоторых случаях наблюдаются сплошные спектры они связаны с такими процессами, как ионизация (атомов или молекул) или присоединение и диссоциация частиц излучение нагретых твердых тел также дает сплошной спектр. [c.20]

Спектры поглощения атомов состоят из серий атомных линий (серии Ридберга), сходящихся к некоторому пределу, за которым наблюдается область сплошного погло щения. Эти линии соответствуют возбуждению — переходу атома из состояния с дискретным значением энергии в др -гое, обладающее более высокой (но тоже квантованной) энергией, или, согласно старой модели Бора, переходу электрона с внутренней орбиты на внешнюю. Сплошной же спектр поглощения соответствует полному отделению электрона от атома — положительно заряженный ион и электрон разлетаются, обладая при этом некоторыми количествами кинетической энергии. Такие же сплошные спектры поглощения наблюдаются и при ионизации молекул, но обычно они лежат в далекой вакуумной ультрафиолетовой области спектра. [c.131]

Реакции галоидов с металлами (Нд, На, Кит. д.) также дают сплошные спектры, но неясно, в какой мере эти спектры обусловлены рекомбинацией атомов галоидов и в какой — соединением атомов галоида и металла или ионизацией. [c.148]

Молекулярные спектры не всегда состоят из полос, разделенных на отдельные линии. В ряде случаев полосы представляют из себя участки сплошного спектра. Это обусловлено диссоциацией или ионизацией молекул (их распадом с излучением). Чем больше атомов содержит молекула, тем сложнее ее спектр. [c.13]

Обычный метод определения потенциалов ионизации заключается в исследовании пределов в спектрах, т. е. предельных частот, при которых происходит изменение спектра — дискретные линии превращаются в сплошной спектр. При предельной частоте, соответствующей потенциалу ионизации, электрон захватывается. или испускается с нулевой кинетической энергией. При частотах, превышающих этот предел, происходит захват или испускание электрона с конечной кинетической энергией. Поскольку кинетическая энергия не квантуется, возможно непрерывное поглощение или испускание. [c.35]

Сплошной спектр, показанный на рис. 16-3 после границы сходимости, возникает при переходах электронов, имеющих большую кинетическую энергию, на орбиту атома водорода. Связано это с тем, что поступательная кинетическая энергия практически не квантуется, а это приводит к тому, что спектр испускания содержит непрерывную часть. Тогда граница сходимости в спектральной серии соответствует полному отделению электрона, т. е. ионизации, давая свободный электрон, не обладающий кинетической энергией. [c.489]

Спектроскопия видимого и УФ-излучения — это раздел молекулярной оптической спектроскопии, изучающей спектры поглощения электромагнитных волн с частотами 10 —10 см . Поглощение световой энергии в видимой и УФ-областях связано с переходом электронов, что дает возможность определить энергию орбиталей молекулы, ее энергию ионизации и энергию химической связи. Последнюю определяют при действии излучения, вызывающего диссоциацию молекулы. О диссоциации молекулы свидетельствует момент перехода полосатого спектра в сплошной. Зная к, при которой происходит диссоциация, вычисляют энергию связи. [c.244]

Спектры поглощения таких многоэлектронных систем, как комплексные соединения, имеют сложный характер и для их расшифровки необходимо проводить разложение на гауссовы составляющие [61. Чем дальше в коротковолновой области спектра лежит линия поглощения, тем на более высокий энергетический уровень переходит молекула при поглощении. Серия линий поглощения заканчивается в далекой ультрафиолетовой области сплошным поглощением. Эти участки соответствуют ионизации молекул в результате поглощения излучений больших энергий. [c.10]

Рис. 7.8. Масс-спектры, полученные при ионизации атомами аргона (сплошные линии) и электронами (пунктирные линии)

Во всех пламенах наблюдается сильная ионизация, и даже в тех случаях, когда нельзя доказать, что основные компоненты (например На или О..) ионизованы, ионизация и электронное излучение , обусловленные ничтожными следами каких-либо примесей, могут привести к появлению сплошного фона в обычном спектре. [c.132]

При более детальном рассмотрении рис. 2-2 видно, что п = оо соответствует полному удалению электрона (ионизация). Спектр в области волновых чисел выше точки, соответствующей п оо, теряет всякую структуру и становится сплошным. Если подставить в формулу (2-7) = оо и и, = 1, получим потенциал ионизации атома водорода, равный 13,595 эв. Франк и Герц определили методом электронного удара экспериментальное значение потенциала ионизации (13,54 эв), что находится в согласии с теорией Бора. Фактически экспериментальное определение предельной точки перехода спектра разных атомов в сплошной дает точную информацию о потенциалах ионизации этих атомов. [c.27]

Происхождение сплошных спектров связано с переходами между состояниями, из которых по крайней мере одно не квантуется. Различают сплошные спектры ионизации, возникающие при соединении положительных ионов и электронов с образованием нейтральных атомов или молекул, а также спектры рекомбинации (ассоциации), получаемые в результате соединения двух или нескольких атомов с образованием молекулы, могущей находиться в различных электронных состояниях. Другим типом сплошных спектров являются спектры раскаленных твердых частиц. Хотя в фотометрии пламени используются несветя-щиеся пламена, не содержащие твердых частиц углерода, появление твердых частиц в пламени возможно при введении в него некоторых веществ (например, о-оксихинолина, органических растворителей и т. д.). [c.52]

Схема спектрографической установки показана на рис. 56, б. Регистрирующим прибором служит спектрограф J2, а в качестве спектроскопического источника света используется спектроскопическая импульсная лампа /, свет от которой, пройдя реакционный сосуд и спектрограф, попадает на фотопластинку 13. Спектроскопическая лампа зажигается через определенный промежуток времени после вспышки фотолитической лампы при помощи блока временной задержки 14. Таким образом по.лучается полный спектр поглощения фотолизуемого раствора. Меняя время задержки, можно получить набор спектров, изменяющихся во времени. В качестве импульсных фотолитических ламп обычно используются трубчатые импульсные ксеноновые лампы. Такие лампы имеют электрическую мощность до нескольких килоджоулей. Световая отдача таких ламп составляет 5- 20% от электрической мощности. Время вспышки ламп колеблется от 10 до 10 с (по уровню 1/е). Иногда для увеличения излучения в УФ-области к ксенону добавляют другие газы, например Нг, или ртуть. Используют им-пульсные лампы и с другим наполнением (Ог, N2, Аг). Ксенон обладает рядом преимуществ перед другими газами он имеет хорошие спектральные характеристики (сплошной спектр излучения), химическую инертность (нет взаимодействия с электродами), низкий потенциал ионизации. С увеличением энергии разряда максимум излучения смещается в ультрафиолетовую область. Разрешающее время импульсной установки определяется временем затухания светового импульса фотолитической вспышки. А время вспышки импульсной лампы в свою очередь зависит от нескольких факторов от типа лампы, электрической энергии и от емкости и индуктивности контура питания. Электрический контур составляют конденсатор, импульсная лампа и соединительные провода. Электрический разряд в контуре носит колебательный или затухающий характер в зависимости от соотнонюния между сопротивлением R, индуктивностью L и емкостью С элементов контура. Наиболее выгодным с точки зрения длительности импульса является соотпошепие Lj . Уменьшение времени затухания т достигается снижением индуктивности соединительных проводов, а также снижением емкости и индуктивности конденсатора (r yZ, ). При этом уменьшение энергии вспышки E = Wj2 компенсируется за счет увеличения напряжения на конденсаторе U. Увеличение [c.157]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ — электро магнитные колебания весьма малой длины волн, возникающие при воздействии на вещество быстрыми электронами. Р. л. открыты в 1895 г. В. Рентгеном. Волновая природа Р. л. установлена в 1912 г. М. Лауэ, открывшим явление интерференции Р. л. в кристаллах. Это открытие явилось основой развития рентгеноструктурного анализа. Р. л. невидимы для глаза, обладают способностью вызывать яркую видимую флюоресценцию в некоторых естественных и в искусственно изготовляемых кристаллических веществах, они действуют на фотоэмульсию и вызывают ионизацию газов. Этими свойствами Р. л. пользуются для обнаружения, исследования и практического использования Р. л. Различают два типа Р. л. тормозное и характеристическое излучение. Тормозное излучение возникает при попадании электронов на антикатод рентгеновской трубки оно разлагается в сплошной спектр. Характеристические Р. л. образуются при выбивании электрона из одного из внутренних слоев атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внен)не-го слоя. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптическим спектрам газов, с той лишь разницей, что структура характеристического спектра, в отличие от оптического спектра газов, не зависит от вещества, дающего этот спектр. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в периодической системе элементов Д. И. Менделеева весь его характеристический рентгеновский спектр смещается в сторону более коротких волн. Другой особенностью характеристических спектров является то обстоятельство, что каждый элемент дает свой спектр независимо от того, возбуждается ли этот элемент к испусканию в свободном состоянии или в химическом соединении. Это свойство является основой рентгеноспектрального йпализа. Р. л. широко используются в науке и технике. Высокая про- [c.213]

Источником рентгеновского излучения, используемым в рентгенофазовом и рентгеноструктурном анализе, обычно является рентгеновская трубка. В рентгеновской трубке поток электронов, испускаемый вольфрамовой спиралью (катодом), ускоряется из-за большой разности потенциалов между к атодом и анодом (несколько десятков киловольт, кВ) и ударяется об анод. При этом происходят два основных процесса - торможениа электронов (с одновременным возбуждением тепловых колебаний, т.е, нагревом анода и испусканием рентгеновских квантов, дающих сплошной спектр) и ионизация атомов (удаление электронов с внутренних и внешних электронных оболочек атомов). За счет последующих электронных переходов происходит излучение рентгеновских квантов, дающих линейчатый, или характеристический спектр, вид которого определяется материалом анода. [c.6]

В каждой серии линии сходятся в сторону больших частот к граничной линии серии (пределу схождения), за которой начинается сплошной спектр. Частота граничной линии в спектре поглощения отвечает переходу с данного уровня на уровень с л = со, т. е. отрыву электрона от атома, ионизации атома. В серии Лаймана это частота у р =( — 1)/ - Энергия Е = /гУпр. представляет собой энергию ионизации. Кванты с энергией е > бпр не только вызывают ионизацию, но и передают избыток энергии е— .Ёприону и электрону в виде кинетической энергии. Поскольку последняя не квантуется, атом. может поглощать любые кванты с е > е р, вследствие чего и возникает область сплошного спектра. [c.36]

В качестве импульсных фотолитических ламп обычно используются трубчатые импульсные ксеноновые лампы. Такие лампы имеют электрическую мощность до нескольких килоджоулей. Световая отдача этих ламп составляет 5- 20% от электрической мощности. Время вспышки ламп колеблется от 10 до 10 с (по уровню 1/е). Иногда для увеличения излучения в ультрафиолетовой области к ксенону добавляют другие газы, например водород или пары ртути. Используют импульсные лампы и с другим наполнением кислородом, азотом, аргоном. Ксенон обладает рядом преимуществ перед другими газами он имеет хорошие спектральные характеристики (сплошной спектр излучения), химическую инертность (нет взаимодействия с электродами), низкий потенциал ионизации. С увеличением энергии разряда максимум излучения смещается в ультрафиолетовую область. Разрешающее время импульсной установки определяется временем затухания светового импульса фотолитической лампы. Время светового импульса фотолитической лампы в свою очередь зависит от нескольких факторов от типа лампы, электрической энергии, от емкости и индуктивности контура питания. Электрический контур составляют конденсатор, импульсная лампа и соединительные провода. Электрический разряд в контуре носит колебательный или затухающий характер в зависимости от соотношения сопротивления R, индуктивности L и емкости С элементов контура. Наиболее выгодным с точки зрения длительности импульса является соотношение i = 2 /"L/ . Уменьшение времени затухания х достигается снижением индуктивности соединительных проводов, а также сниже1 м емкости и индуктивности конденсатора (t ]/L ). При этом уменьшение [c.280]

Кроме дискретных молекулярных спектров поглощения и испускания, наблюдаются тагже и сплошные молекулярные спектры. Такие спектры возникают в результате переходов между двумя состояниями, из которых хотя бы одно имеет непрерывный ряд значений эиергии. В случае молекул такие спектры могут соответствовать ионизации молекулы (отрыву электрона) или диссоциации йолекулы (распа д молекулы на составные части). Сплошные спектры прим1,п<ают к сериям 1й-лебательных уровней каждого электронного состояния, а также возникают в тех случаях, когда конечное электронное состояние совсем не имеет дискретных колебательных уровней (например, как состояние для молекулы водорода). Кроме [c.668]

Потенциалы ионизации, определяемые методом разности задерживающих потенциалов , дают результаты, значительно более близкие к данным, рассчитанным на основании спектроскопических величин, по сравнению с методами, не применяющими моноэнергетические электроны. Это особенно типично для таких молекул, как бензол [633, 965, 1450, 1451], в котором имеются возбужденные состояния иона, близкие к основному [676, 1452]. Тем не менее остается еще ряд проблем, неразрешенных и этим методом [1485], в частности эффективное распределение энергии электронов 0,1 эв неадекватно для всех изучаемых молекул. Не представляется также возможным каждый участок ионизационной кривой приписать отдельному процессу ионизации. Было показано [1835], что в процессах ионизации широко происходит автоионизация. Возможно, что атом при возбуждении двух электронов, будет содержать более чем достаточно энергии для ионизации путем удаления одного из электронов. Такой атом, возбужденный до дискретного энергетического уровня выше первого потенциала ионизации и в области сплошного спектра, характеризуется теми же квантовыми числами и четностью он может участвовать в переходах без излучения в состояния, где он существует как ион и как электрон. Этот эффект иногда называется эффектом Аугера, по аналогии с явлениями, наблюдаемыми для рентгеновских лучей. [c.481]

Аналогичные соображения применимы к третьей производной ионизационной кривой двузарядных ионов при электронном ударе. В этом случае первые производные имеют ту же самую форму, что и ионизационная кривая для однократной ионизации. Моррисон указал, что многие трудности в интерпретации кривых эффективности ионизации являются следствием использования в качестве ионизирующих частиц электронов. Если вместо них использовать фотоны, то многие инструментальные трудности, связанные с зарядом, который несет электрон и которые приводят к изменению его кинетической энергии в рассеянных полях, могут быть преодолены устраняются также трудности, связанные с контактной разностью потенциалов, поэтому энергия луча точно известна. Значительно облегчается также получение луча, однородного по энергиям. Существенно то, что пороговый закон при ионизации фотонами, установленный Гельтманом [727], имеет очень удобную форму для экспериментального исследования. Вероятность ионизации изменяется скачкообразно при критической энергии от О до величины, которая сохраняется для пучков с большей энергией. Первая производная ионизационной кривой дает пики, при помощи которых может быть установлена вероятность электронных переходов. Простой пример кривой вероятности переходов иллюстрируется гипотетической двухатомной молекулой (рис. 177). Если равновесное межъядерное расстояние в ионизированной молекуле близко к основному состоянию, то относительная вероятность электронного перехода, такая, как в точке а, будет весьма высока и связана с наинизшей энергией процесса измеряемый потенциал ионизации будет адиабатическим. Если межъядерное равновесное расстояние в ионе и в молекуле различается (случай Ь), то вероятность будет увеличиваться с увеличением энергии от О до максимального значения. При этих условиях нельзя измерить адиабатический потенциал ионизации. В случае Ь вероятность образования молекулярного иона возрастает от О до максимума вследствие переходов выше предела диссоциации осколочный ион к будет появляться с вероятностью, соответствуюш,ей переходу в область сплошного спектра. Третий тип вероятных переходов показан в точке С и соответствует пересечению области Франка — Кондона с верхним состоянием потенциальной кривой выше предела диссоциации. В этом случае вероятность увеличивается от О до максимума и затем падает снова до 0. При этом не может быть переходов, приводящих к образованию молекулярных ионов. [c.482]

В близкой ультрафиолетовой области кроме водородных и дей-териевых ламп применяются ртутные лампы сверхвысокого давления, наполненные инертным газом (например, ксеноновая лампа ДКСШ). Коротковолновая граница сплошного спектра определяется материалом баллона лампы (толстый слой плавленого кварца). Лампа представляет собой дугу постоянного или переменного тока, снабженную вспомогательным электродом поджига, подающим высокочастотное напряжение для ионизации газа в межэлек-тродном. промежутке. [c.70]

Иногда спектр свечения газа независимо от наличия или отсутствия в нём искровых линий имеет много линий, соответствующих переходам электронов с самых удалённых уровней, т. е. линий, близких к границе серии. Эти линии имеют большую интенсивность. Около каждой из них, а также около границы серии в сторону коротких волн в спектре виден слабый сплошной фон, постепенно сходящий на-нет. В этих случаях мы имеем дело со свечением рекомбинации. Сперва под ударами электронов происходит ионизация газа, а затем процесс рекомбинации сопровождается свечением при переходе электронов с больших расстояний извне атома сразу на основной уровень в атоме либо сперва на один из вышележащих уровней энергии, а затем с этого уровня на основной. При излучении электроны отдают не только квант энергии, соответствующий работе ионизации и, следовательно, границе серии, но и весь избыток своей кинетической энергии. Энергия свободного электрона может иметь любое значение и различна у различных электронов, так что /гv излучения, соответствующего рекомбинации различных электронов, также различно. Это и приводит к сплошному спектру. Характерные о собенности спектра рекомбинации не всегда резко выражены. Очень часто одновременно происходит и свечение возбуждения и свечение рекомбинации. Свечение наблюдается также при рекомбинации молекул, диссоциированных на возбуждённый и нейтральный атомы. [c.207]

Если линейчатые и полосатые спектры связаны с переходами между такими состояниями атомов и молекул, которым соответствуют определенные дискретные значения энергии, то сплошные спектры (в газах) обусловлены переходами между состояниями, из которых хотя бы одно не квантовано. Поэтому континуумы соответствуют таким пропессам, как диссоциация, ионизация или рекомбинация (ассоциация). Таким образом, если анализ полосатых спектров позволяет установить, какие молекулы и радикалы существуют в условиях пламени, то рассмотрение сплошных спектров могло бы дать нам еще более ценные сведения о самих процессах, осуществляющихся Ь ходе горения. Однако на опыте однозначная идентификация сплошных спектров очень затруднительна ввиду характерного для них отсутствия определенных отличительных черт. В случае полосатого спектра анализ его структуры даст точные сведения ой определенных молеку лярных константах и, таким образом, позволяет обычно приписать эти полосы какой-нибудь определенной молекуле. При рассмотрении же сплошных спектров такой подход к вопросу невозможен процесс, обуславливающий появление континуума, может быть идентифицирован только на основании дополнительных сведений путем выяснения химического состава частиц, присутствз Ющих в зоне пламени, и на основании данных о тепловых эффектах возможных элементарных реакций. Поэтому выяснение природы континуума часто представляет собой весьма трудную задачу. Тем не менее за последнее время в этом вопросе достигнуты определенные успехи, позволившие идентифицировать некоторые сплошные спектры, излучаемые пламенами. [c.130]

Две линии, удовлетворяющие этим требованиям, называются гомологичной парой. Разумеется, обе линии долн ны принадлежать либо атомам, либо ионам одной степени ионизации. Числегшые границы, указанные в приведенных неравенствах, очень условны. Современные стабилизированные источники света часто допускают использование липии сравнения при значительно большем АЕ. Иногда для сравнения берут не линию, а участок сплошного спектра вблизи аналитической липии, который в некоторых условиях оказывается достаточно ] омологичен с линией. В некоторых методах с этой же целью используется даже не разложенный в снектр свет источника. [c.149]

В табл. 1 приведены значения А11, получаемые по разным теориям. Экспериментальное определение АП сопряжено со значительными затруднениями. Например, спектроскопические измереиня осложняются смещением фотоионизационных пределов из-за слияния верхних уровней [31]. Слияние верхних уровней (нри меньших частотах) приводит к образованию сплошного спектра раньше, чем снижение потенциала ионизации. С достаточной определенностью можно лишь утверждать, что значения АП, вычисляемые но [22, 29, 30], завышены. [c.171]

Множитель Гаунта, введенный в формулы (I. 5. 28), (I. 5. 29), оказывает заметное влияние лишь в ИК-области спектра. Отметим, наконец, что слияние верхних уровней, как правило, приводит к образованию сплошного спектра раньше, чем снижение потенциала ионизации. [c.177]

Наконец, теория Бора объясняет и появление сплошного спектра поглощения за пределами серий. Как указано в 2, по Бору поглощение связано с поднятием электрона с нормального уровня на один из более высоких. При этом, благодаря наличию прерывного ряда стационарных состояний, поглощаются только определенные частоты света, которые совпадают с частотами линий испускания. В случае атома водорода такими линиями поглощения явятся линии лаймановской серии. Если же частоты падающего света v > v o, где Voo—частота, соответствующая пределу серий, то при акте поглощения атому передается энергия кч, большая, чем энергия ионизации. Падающим светом электрон выбрасывается за пределы атома — возникает процесс фотоионизации. При этом, так как вне атома электрон может иметь любую скорость, а вместе с тем и любую энергию eV, то в силу соотношения [c.29]

Если сообщить электрону энергию большую, чем энергия ионизации J+AE, то вырванный из атома электрон приобретет дополнительно поступательную (кинетическую) энергию АЕ. Поступательная энергия не квантуется и mohi t принимать любые значения, а потому спектр перестает быть прерывистым (дискретным) и становится сплошным (переходит в континуум). Волновое число границы спектра дает возможность вычислить энергию ионизации J=h4 o . [c.312]

Иногда спектр свечения газа имеет много линий, соответствую щих переходам электронов с высоких уровней, т. е. линий, близ ких к границе серии. Эти линии имеют большую интенсивность. В то же время около границы серии в сторону коротких воли в спектре виден слабый сплошной фон, постепенно сходящнл на нет. В этих случаях мы имеем дело со свечением рекомбинации. При рекомбинации иона и свободного электрона в энергию светового кванта переходит не только энергия ионизации, соответствую щая границе спектральной серии, но и та кинетическая энергия, которой электрон обладал до рекомбинации. [c.104]

Особенно велико расхождение между теорией и экспериментом в области, близкой к границе поглощения, отвечающей малой кинетической энергии фотоэлектронов. В этой области кинетическую энергию К-электрона, вырванного из атома, нельзя считать намного большей, чем энергия ионизации электрона в К-оболочке атома, и основная теоретическая предпосылка, определяющая возможность апроксимации волновой функции электрона в металле плоской волной, оказывается невыполненной. Замечательно, что именно в этой области особенно сказываются преимущества теории атомного поглощения рентгеновских лучей, в которой в качестве волновой функции конечного состояния, вырванного в процессе поглощения рентгеновских лучей электрона, принимается собственная функция сплошного энергетического спектра атома (кривая 2). Впрочем, последняя теория достаточно хорошо согласуется с экспериментсм (как это следует из рис. 38) на всем протяжении снектра, включая и ту, удаленную от скачка поглощения область энергий, в которой, казалось бы, должны сказаться преимущества теории Блохинцева и Гальперина. [c.176]

Для данного источника а-лучи существенно моноэнергетичны. у-Лучи обычно испускаются с несколькими различными энергиями, соответствующими переходам между дискретными энергетическими уровнями в ядрах. Р-Лучи имеют сплошной энергетический спектр от О до четко выраженного максимума энергии. Средняя энергия Р-лучей составляет всего около одной трети максимальной. Различные виды излучения проникают в вещество и взаимодействуют с ним по-разному. Все они вызывают общеизвестные макроэффекты химические реакции, потемнение фотопластинок, сцинтилляции на флуоресцирующих веществах, ионизацию газов. Ионизация газов используется в большинстве типов приборов для количественного определения излучения, например в электроскопах, электрометрах, пропорциональных счетчиках и счетчиках Гейгера. В последнее время широкое распространение получили сцинтилляционные счетчики, особенно для работы с у-лучами. [c.327]