Газовая среда в эксперименте

При нормальных условиях 1 моль газообразного диоксида углерода занимает объем 22,2 л (нормальный молярный объем идеального газа составляет 22,4 л), а то же количество сухого льда (кристаллического СО ) имеет объем всего 28 см (в предположении, что плотность сухого льда 1,56 г-см ). Столь большой объем газа по сравнению с твердым состоянием вещества, а также то обстоятельство, что газ легко сжимается и расширяется в зависимости от внешних условий, убедительно свидетельствуют, что большая часть объема газа представляет собой пустое пространство. Но каким же образом система, большая часть которой-всего лишь пустое пространство, способна оказывать давление на окружающую среду Эксперименты, подобные изображенному на рис. 3-7, указывают, что молекулы газа перемещаются в пространстве, причем они совершают прямолинейное движение. Движущиеся молекулы газа сталкиваются со стенками сосуда, друг с другом и с любыми другими предметами, которые могут находиться в сосуде с газом (рис. 3-8). Как мы убедимся, столкновения газовых молекул со стенками сосуда приводят к возникновению давления. Чтобы объяснить наличие этого давления, вов- [c.132]

В ходе эксперимента измерялись локальные и полное значения тепловыделения, температура теплоизолированной стороны пластины (схема измерений приведена на рис. 3.11), местные плотности потока орошения (рис. 3.12), а также расход воды, попадающей на пластину, характеристики дисперсности в струе, температура воды на выходе из форсунки и среды в камере. Проводился дополнительный анализ состава газовой среды в камере. [c.151]

В проведенных экспериментах изменялись следующие режимные параметры производительность агрегата, удельный расход топлива, скорость ввода воздуха. Те незначительные изменения избытка воздуха (а= = 1,04 -1,11), которые имели место в этих опытах, практически не отражались на теплотехнических показателях и имели целью определение влияния окислительных свойств газовой среды на состав окислов получаемых мартеновских шлаков. [c.186]

Известно [26], что при температурах выше 1000° С реакция роста графита из ацетилена хорошо описывается уравнением первого порядка по исходному газу с энергией активации 28 ккал/моль в изотермичных условиях. В наших экспериментах температура подложки изменялась от 1300 до 1650° С, тогда как газовая среда имела приблизительно комнатную температуру, и стенки реактора не нагревались выше 40° С. [c.42]

Возможность проведения экспериментов в контролируемой газовой среде, когда нагревается локально лишь небольшой участок затравки. [c.110]

Однако экспериментальные исследования были проведены в условиях, отличающихся от топочных. Исследовалось горение крупных сферических частиц углерода диаметром 10—15 мм и больше, при сжигании которых усиливается роль внутреннего реагирования. Крупные частицы также характеризуются малой величиной удельной поверхности, приходящейся на единицу массы, что усиливает стефановский поток за счет выхода большего количества выделяющихся водяных паров и летучих через единицу поверхности частиц. Одновременно с этим в принятой физической модели имели значительные отклонения от условий горения в камерной топке. В лабораторных экспериментах горение угольной частицы протекало при очень больших избытках воздуха, вследствие чего температура газовой среды не изменялась или изменялась мало имеющая место в топочной камере рециркуляция продуктов сгорания не воспроизводилась, что привело. к завышенному значению начальной концентрации кислорода в газовой среде. [c.339]

Радиоизотопный фотовольтаический источник электрической энергии на основе плазменно-пылевых структур. Фундаментальные исследования последних лет в области физики пылевой плазмы создали предпосылки для разработки принципиально нового типа радиоизотопного источника электрической энергии на основе плазменно-пылевых структур с использованием широкозонных фотовольтаических преобразователей. С 1994 г., когда четырьмя группами исследователей был открыт кулоновский кристалл пылевых частиц [40-43], физика пылевой плазмы шагнула далеко вперёд (см. обзоры [39, 44-48]). В работах [49-51] сообщалось о результатах экспериментального исследования образования пылевых структур в ядерно-возбуждаемой плазме. Эксперименты, схема проведения которых приведена на рис. 17.1.11 [49], в которых плазма создавалась продуктами а-распада и деления с активностью 10 10 Бк, показали возможность организации газопылевой смеси в левитирующую в поле тяжести структуру. Для примера на рис. 17.1.12 приведены характерные картины поведения пылевой компоненты в ядерно-возбуждаемой плазме [51]. Нами были проведены эксперименты с возбуждением газа пучком быстрых электронов, имитирующим /3-частицы, с энергией 120 кэВ и плотностью тока пучка до 100 мкА/см , которые показали возможность использования фотопреобразователя для выработки электрической энергии при возбуждении газовой среды быстрыми заряженными частицами. (Отметим, что такой же энерговклад в газ, как этот пучок, даёт источник из стронция-90 с активностью 4,3 104 Кюри.) [c.273]

Изменение величин Отг и Отш при постоянстве внешних условий проведения опытов может быть вызвано только физикохимическими процессами на указанных границах, т. е. процессами адсорбции и химического взаимодействия. В условиях наших опытов изменение указанных величин за счет взаимодействия с газовой средой маловероятно, поскольку эксперименты велись в вакууме и аргоне. Следовательно, скорей всего причина изменения величин а г, Отг, а также и атш, — химическое взаимодействие на границе расплава с твердой подложкой. Это взаимодействие может изменить величину Отг только тогда, когда,в продуктах реакции присутствуют газы величина 0щг зависит от наличия в продуктах реакции, кроме того, и конденсированных веществ. [c.103]

Надежная оценка возможна лишь с помощью всего комплекса критериев, но большой разброс результатов испытаний — характерная особенность покрытий. Этим обусловливается необходимость статистических методов обработки экспериментальных данных и более совершенного планирования опытов. Первые исследования такого характера уже известны. Вместо трудоемкого эмпирического метода проб и ошибок предлагается метод математического планирования эксперимента, при котором исследователь строит математическую модель, связывающую определенный параметр оптимизации с режимными факторами процесса (состав покрытия, состав газовой среды, температура, время и т. п.). Пользуясь этим методом, удалось найти оптимальные условия получения некоторых одно-, двух- и трехкомпонентных диффузионных покрытий, в результате чего их износо- и жаростойкость были повышены в 2—3 раза, а кислотостойкость в 5—10 и более раз по сравнению с достигнутым ранее средним уровнем [433]. [c.278]

ВЫЯВИТЬ воздействие тлеющего разряда на газовую среду, они, не меняя ее давления и состава, провели серию экспериментов с принудительным охлаждением катода — образца. [c.149]

Система изучалась многими исследователями, мнения которых иногда расходятся весьма значительно. Причиной этого является большая зависимость системы уран— кислород от давления кислорода и в связи с этим обычно наблюдающаяся неидентичность условий эксперимента. Ясно, что данные, полученные при нагреве образцов на воздухе, при прочих равных условиях отличаются or результатов, полученных в чистом кислороде фазы, образовавшиеся в процессе восстановления высших окислов урана, не всегда удается получить окислением восстановленных составов. Поэтому при построении диаграммы состояния системы уран — кислород, как и любой другой окисной системы, необходимо отмечать ту газовую среду, в которой, проводится эксперимент. [c.5]

Механизм движения жидкости на дисках, вращающихся в газовой среде, описан несколькими авторами [14], [15]. В свете этих работ, а также проведенных нами экспериментов, движение жидкости на частично погруженном диске представляется следующим образом. [c.101]

Переходя в нашем мысленном эксперименте к гипотетическому случаю с двумя одинаковыми газовыми средами, получим п 2 / Ц [c.167]

Элементы, составляющие левую часть схемы, связаны с механическим воздействием на полимер и измерением деформации в правой части — элементы, обеспечивающие тепловое воздействие и измерение температуры. В автоматические установки входит орган регистрации величин деформации и температуры — самописец. Некоторые приборы имеют устройства (не показаны на схеме) для создания контролируемой газовой среды, позволяющие, в частности, проводить эксперимент в инертной атмосфере либо [c.33]

Многие авторы проводили эксперименты с потенциальными акцепторами радикалов и пептизаторами, чтобы проверить их эффективность и оценить механизм их действия в реакциях пластикации [22, 37, 100, 193, 205, 240, 249, 264, 408, 409, 418, 437, 457, 588, 643, 901, 945, 999, 1025, 1030, 1205]. Действие радикальных акцепторов отличается от действия пептизатора. Последний действует как промотор окислительного распада и остается пассивным, если не присутствует кислород [588]. Эффективность пластикации на воздухе при повышенных температурах заметно снижается в присутствии радикальных акцепторов, поскольку они подавляют окислительные реакции [101, 588, 901]. При относительно низких температурах эффективность действия акцепторов радикалов относительно невелика (см. рис. 3.38). Судя по результатам, процесс пластикации в присутствии активных акцепторов нечувствителен к окружающей газовой среде. В сущности, эффект пластикации связан с реакционной способностью акцептора радикалов (см. рис. 3.5). [c.210]

Исследовали выделение на мельнице лигнина [85, 1271 [. Эксперименты проводили также непосредственно с лигнином [306, 704—706, 1013]. Время жизни и концентрации радикалов в процессе вибрационного измельчения экстрагированного лигнина зависят от экстрагирующей системы (диоксан или щелочь) и исходной древесины (сосна, красное дерево, буковое дерево или тополь) [704]. На ход реакции также оказывает влияние природа газовой среды (N0 или N2) [306, 706]. Электронно-микроскопиче-ские исследования обработанного соляной кислотой лигнина показали наличие трех основных типов структурной организации агрегированные частицы, недеформированные частицы и нитеподобные структуры. Изучено изменение структуры после измельчения и присоединения к акрилонитрилу [705]. [c.238]

Для вывода основных дифференциальных уравнений фильтрации упругой жидкости в упругой пористой среде необходимо воспользоваться уравнением неразрывности потока, уравнениями состояния пористой среды и насыщающей ее жидкости и уравнениями движения. При этом используем подход, развитый в гл. 2, в соответствии с которым в качестве уравнения состояния среды и жидкости используются упрощенные эмпирические соотношения. Как показывают результаты лабораторных экспериментов на образцах пород-коллекторов, а также опыт разработки месторождений, в ряде случаев наряду с изменением пористости вследствие происходящих деформаций существенны изменения проницаемости пластов. Особенно это относится к глубокозалегающим нефтяным и газовым месторождениям. Это вызывает необходимость учета в фильтрационных расчетах как при упругом, так и при других режимах фильтрации изменений проницаемости с изменением пластового давления (см. гл. 2). Развитию теории упругого режима с учетом этого фактора посвящено большое число исследований. Однако изложение этого раздела в более общей постановке, предусматривающей также введение в уравнения фильтрации зависимости проницаемости от давления, заметно усложнит изложение, поэтому авторы считают целесообразным, сохранив традиционный подход, рекомендовать читателям обратиться к монографиям, посвященным этому вопросу. [c.134]

Селективное фотовозбуждение сложных молекул в конденсированных средах, например биомолекул в растворах, имеющее большое значение для молекулярной биологии и биотехнологии, представляет собой гораздо более сложную задачу по сравнению с задачами процессов в газовой фазе. Тем не менее, выполнены эксперименты по двухступенчатому воздействию через электронные промежуточные состояния на биомолекулы в растворах пикосекундным излучением. [c.190]

Однако, как показали расчеты и эксперименты, эти силы, как правило, намного меньше сил пружины и давления газового потока и ими можно пренебречь. При некоторых обстоятельствах этими силами пренебрегать не стоит. Например, в ступенях высокого давления, где газ имеет большую плотность, пренебрежение силой трения о среду (ее называют еще силой аэродинамического демпфирования) может привести к заметным ошибкам. Мы не будем рассматривать эти специальные случаи. [c.202]

В литературе [52] приведены эмпирические зависимости для определения коэффициентов скольжения при низких объемных концентрациях твердой фазы. Отмечено, что коэффициент скольжения практически не зависит от концентрации твердых частиц до 30 кг/кг. В работе [63] показано, что при концентрации частиц от 1,95 до 5,7 кг/кг и отношении /0 0,06 соотношение размеров частиц и трубопровода не влияет на коэффициент скольжения. По рез льтатам экспериментов [43] отмечено, что коэффициент скольжения зависит от скорости несущей среды, а также физических характеристик твердой и газовой фаз в разгонном участке материалопровода. Это согласуется с данными [63], где установлено незначительное влияние на коэффициент скольжения К скорости транспортирующей среды при ее возрастании в определенных пределах. Такая зависимость, по данньш [64], выражается следующим образом [c.180]

Гелий-ВО многих отношениях наиболее важный из благородных газов. При нормальном давлении он кипит при 4,2 К, что является самой низкой температурой кипения среди всех известных веществ. Жидкий гелий обеспечивает проведение многих экспериментов в условиях сверхнизких температур. Поскольку в атмосфере гелий содержится в очень незначительных количествах и имеет такую низкую температуру кипения, получение этого газа из воздуха потребовало бы слишком больших затрат энергии. Гелий содержится в сравнительно высоких концентрациях во многих газовых месторождениях. Часть гелия отделяют от природного газа для использования в различных целях, но некоторое его количество остается в природном газе. К сожалению, большая часть гелия в конце концов улетучивается в атмосферу. [c.287]

Методом изобарной термогравиметрии. Регистрация изобарных кривых осуществляется в среде с определенным постоянным давлением газа или пара. Несмотря на продолжительность эксперимента метод изобарных кривых позволяет получить ценные сведения для расшифровки комплексных, перекрывающих друг друга термических превращений, связанных с изменением массы вещества. Схема установки с движущимся через весовую систему газовым потоком приведена на рис. 8, [c.26]

В настоящее время уже нет необходимости говорить о возможностях и роли газовой хроматографии в современной науке и технике. Она прочно заняла ведущее место среди наиболее эффективных методов органического анализа и применяется во всех исследовательских, производственных, санитарно-химических и биохимических лабораториях, причем техника эксперимента продолжает совершенствоваться быстрыми темпами. [c.3]

В обсуждаемых в этом разделе экспериментах все реакции Проводили в отсутствие избытка растворителя в инертной газовой среде при невысоком общем давлении, поэтому все имеющиеся в системе молекулы растворителя связывались непосредственно с исходными ионами. Реакции между сольватированными ионами и молекулами в газовой фазе отличаются от соответствующих реакций в растворе в основном тем, что в последнем случае в кинетику реакций вносит свой вклад избыток растворителя. Таким образом, изучение реакций между сольва-Тированнымн ионами и молекулами в газовой фазе позволяет Выяснить вклад в кинетику одной лишь сольватации иона в отсутствие избытка растворителя [487]. [c.202]

Для выяснения роли окислительных процессов в формировании асфальтово-смолистой части за счет окисления углеводородов навеска исходного продукта помещается в колбу, снабженную холодильником и имеющую боковой вывод для подачи в колбу газа, иммитир)оощего газовую среду, сопутствующую термическим превращениям углеводородов. При изучении эффекта образования асфальтовоч молис1ых веществ в колбу непрерывно ка протяжений всгго эксперимента, продолжающегося 5,5 ч, подводится кислород. Снаряженная установка помещается на нагреватель. Температура опыта наблюдается по термометру, помещенному внутри колбы. [c.36]

Нагревание исходного препарата в том же режиме, но в атмосфере СОг сопровождается сходными изменениями углеводородной смеси, но менее резко выраженными, чем в случае азотной атмосферы (см. рис. 3, б). Нагревание исходного препарата при температуре 60, 120 и 200°С в атмосфере СОг в течение 5,5 ч при наличии промышленного алюмосиликатного катализатора сопровождается изменениями углеводородной массы в том же направлении, что и без катализатора, но с более значительным, возрастающим с увеличением температуры эффектом (рис. 4). В углеводородной части при ее нагревании во всех проведенных экспершлентах, включая и нагревание в кислородсодержащей среде, обнаруживаются изменения, которые хорошо известны и описаны в литературе [Добрянский, 1948 Ал.А. Петров и др., 1964] под названием катагенных термокаталитических и других изменений нефтей и битумов. Но вместе с этим получена информация, свидетельствующая о том, что во всех рассмотренных экспериментах наряду с ожидаемыми преобразованиями углеводородной части исходного продукта протекают процессы образования асфальтово-смолистого комплекса и притом не только в кислородсодержащей, но и в инертной газовой среде. За очень короткий промежуток времени (5,5 ч) в качестве новообразований возникает заметное количество смол, а при благоприятных условиях, например в присутствии катализатора, даже в инертной атмосфере появляются и асфальТены,количество которых резко возрастает при температуре 200°С (табл. 4). [c.41]

Состав модельных сред для санитарно-химич. экспериментов подбирается в зависимости от области применения материала. Один из наиболее универсальных приемов исследования материалов, контактирующих с жидкими средами,— использование в качестве модельной жидкости дистиллированной воды или водных р-ров.. Для полимеров, применяемых в водоснабжении, модельной средой служит водопроводная вода в пищевой пром-сти — жидкости, илштируюпще пищевые среды в медицине — биологич. жидкости. Для оценки полимеров, используемых в герметичных обитаемых объектах (космич. и подводные аппараты, скафандры, салоны кораблей и др.), а также в строительстве жилых и общественных зданий используют газовые среды соответствующих состава и влажности. [c.179]

Для определения неорганических микропримесей чаще всего применяется эмиссионный спектральный метод, возможности которого расширяются за счет использования различных электродов, химически активных добавок, газовой среды, магнитного поля, режимов горения дуги и пр. Известно, что в источниках возбуждения спектра происходят сложные физико-химические процессы и чувствительность анализа является функцией большого числа взаимодействующих факторов. Поэтому прогресс в области эмиссионного спектрального анализа в значительно большей степени зависит не от изучения физической стороны влияния каждого из факторов, а от нахождения оптимальных условий проведения анализа с использованием математических факторов планирования эксперимента. Однако сказанное не отрицает необходимости совершенствования техники эксперимента, например способов введения анализируемого вещества в плазму, использования новых методов регистрации спектров, например телевизионных и др. [c.227]

Гессенбрух и Рои [658] ставили эксперименты по этому методу с испытанием различных способов подвески спирали. Полученные ими результаты значительно расходились, что вызывалось различным снижением температуры во время опыта. В конце концов они видоизменили метод, отказавшись от постоянства напряжения в пользу постоянства температуры, поддерживавшейся ими в ходе всех испытаний (равной 1050° С) регулированием напряжения. Кроме того, Гессенбрух и Рон измеряли время, необходимое для возрастания сопротивления на 10%, что ими в практических целях считалось пределом. Фрёлих и Бартель [659] считали предельно допустимой цифрой 15%. Пфейфер [660] пользовался аналогичным методом для испытания высокотемпературных сплавов в газовых средах, содержащих азот. [c.280]

Критическая оценка экспериментальных результатов с точки зрения наиболее вероятных значений , как это делается, например, в термохимии металлов , применительно к скоростям окисления невозможна. На окорость окисления металлов влияет слишком много факторов, характеризующих условия экспериментов, например состояние поверхности, 1ОЧНЫЙ состав газовой среды я т. п., вследствие чего сопоставлять результаты экспериментов различных исследований трудно. Тем не менее итоги полученных к настоящему времени экспериментальных результатов могут быть полезны и как руководство по некоторым практическим приложениям, и как источник данных для вывода систематизированных взаимосвязей. Наряду с тем предпринимаются попытки объяснить экспериментальные наблюдения на основе теоретических положений, изложенных предшествующих главах. [c.283]

Результаты исследования трения и износа в контролируемых газовых средах, опубликованные ранее [9], были получены при проведении испытаний в изолированной систел1е с однократным заполнением камеры газом после ее дегазации при 120 °С, причем во время опыта циркуляция газа не осуществлялась. В настоящее время известно, что в процессе трения при повышенных температурах в результате десорбции влажность газовой среды увеличивается. Зарегистрированные при этом концентрации водяных паров— около 150—200 объемн. ч. на 1 млн. — достаточно велики, для того чтобы существенно изменить условия трения по сравнению с условиями скольжения в сухих газах. В связи с этим в настоящей работе дегазацию камеры осуществляли при температуре, при которой было намечено проведение эксперимента. Кроме того, через испытательную камеру в процессе опыта пропускали поток газа, в среде которого проводилось испытание, непрерывно наблюдая за содержанием воды и кислорода в этом газе на выходе из прибора. При номинальном расходе 20 л/мин углекислый газ содержал 15 объемн. ч. водяных паров на 1 млн., а в случае аргона или гелия содержание воды и кислорода составляло соответственно 10 и 5 объемн. ч. на 1 млн. Даже в этих условиях металлические образцы после опытов в инертных газах при 500—600 °С тускнели. [c.279]

Большое значение для эффективности очистки имеет давление парогазовой сжси в кавитационных пузырьках [111, равное сумме парциальных давлений водяного пара и газа (воздуха). Пульсации кавитационных пузырьков сопровождаются их периодическими растяжением и сжатием. В фазе растяжения, когда площадь пузырька значительно возрастает, создаются условия для диффузии газа из жидкости в пузырек, и наоборот, в фазе сжатия газ может диффундировать из пузырька в жидкость. Скорость диффузии зависит от коэффициента растворимости газа, с увеличением которого кавитационная эрозия падает. Эксперименты показали, что чем сильнее насыщен моющий раствор газом, тем меньше эрозионная активность. Поэтому для процесса очистки не безразлично, какая газовая среда находится над поверхностью ультразвуковой ванны. [c.21]

На рост фазы существенно влияет состояние газовой среды. В известных теориях кристаллизации практически всегда рассматривается лишь случай термического равновесия между газовой средой и подложкой. Исключение составляет, по понятным причинам, теория вакуумной конденсации. В то же время широкое применение омического (например, при осаждении на волокнах), радиационного и индукционного нагрева образцов вынуждает обратить внимание на эту сторону процесса, поскольку не-изотермичность условий кристаллизации влияет как на скорость кристаллизации, так и на морфологию и структуру новой фазы. В связи с этим интересны также эксперименты по росту карбида кремния в пеизотермических условиях (при лазерном нагреве). [c.7]

В настоящих исследованиях гидродинамические условия эксперимента были приближены к промышленным. С этой целью по трубке прапускали газ с линейной скоростью 0,5—3 м/сек. Разумеется, в этом случае нельзя принять упомянутое допущение о неподвижности газовой среды и, следовательно, не могут быть применены вышеприведенные зависимости для определения времени падения капель. Кроме того, хотя в исследованиях Шабалина [6] и указывается, что определенное расчетом время падения капли было экспериментально проверено, однако нет сведений о том, какими устройствами оно было зафиксировано ничего не сказано и о технике или специальных приемах, обеспечивающих достаточную степень надежности и точности выполнения соответствующих замеров. [c.69]

Камера состоит из отдельных блоков, скрепляющихся друг с другом болтами, что облегчает ре-лгонт и обслуживание электрических и механических систем, расположенных в ее верхней и нижней части. Для поддержания температуры в пределах 20—22° и нормальной газовой среды в камеру но дюритовому шлангу непрерывно подается воздух. Регулировка температуры производится автоматически. Одновременно с помощью системы газовых коммуникаци11 можно изменять газовый состав среды, а путем подачи охлажденного воздуха — понижать температуру. Все это значительно расширяет возможности радиобиологического эксперимента, [c.8]

С точки зрения перспектив физического инициирования процессов окисления природного газа интересны пока немногочисленные работы, в которых СВЧ-излучение действует на газовую среду не непосредственно, а вначале поглощается твердыми катализаторами, внесенными в зону активации [101]. При импульсном СВЧ-воздействии на систему, содержащую метан и катализатор, происходит импульсный разогрев активного компонента катализатора. Предполагается, что при этом за счет быстрой закалки продуктов активации на неразо-греваемом СВЧ-излучением и потому более холодном носителе катализатора может быть достигнута высокая селективность образования отдельных продуктов, превышающая селективность при высокотемпературной каталитической или газофазной активации метана. Другим возможным механизмом активации в такой системе могут быть газовые разряды, индуцируемые СВЧ-излучением вблизи поверхности катализатора. Полученный в этих экспериментах к.п.д. преобразования энергии СВЧ-излучения в энергию химических связей достигал 10%. [c.146]

Л — компоненты фокального потенциала, амплитуда которых измерялась в эксперименте Б—изменение величины популяционного спайка (2) В—изменение амплитуды потенциала действия лот (3), популяционного ВПСП (1) и напряжения галотана в газовой среде, подаваемой иа срез (4). По оси абсцисс, время, мин. По оси ординат величина первого популяционного спайка, условные единицы (5) амплитуда ВПСП и ПД ЛОТ, мВ (В, слева) и концентрация галотана в газовой струе, % (В, справа). [c.49]

Описаше электронных характеристик молекулы предусматривает анализ структуры ее волновой функции. Последняя определяет значения различных физико-химических величин, для которых возможно сопротивление экспериментальных и теоретических значений, позволяющее установить качество найденных волновых функций. Это важно для дальнейщего теоретического изучения таких характеристик системы, о которых можно судить по имеющимся экспериментальным данным лищь косвенным путем. Прежде всего это относится к химическим реакциям, протекающим в тех или иных условиях (в газовой фазе, растворах, на границе раздела двух сред и т.д.). В подобных задачах изучение электронного строения отдельных подсистем молекул является первым этапом. В каждом конкретном случае прежде всего оценивают, какой квантово-химический метод окажется в условиях данного эксперимента достаточно информативным. Методы квантовой химии подразделяют на две основные группы неэмпирические и полуэмпирические. Имея в виду изучение начал квантовой химии, в данной главе рассматриваются лищь неэмпирические методы и близкий к ним метод псевдопотенциала. Причиной тому являются следующие соображения. В полу-эмпирических методах матрицу оператора энергии упрощают приравниванием к нулю предположительно малых матричных элементов, общее число которых достаточно большое. Возникающая отсюда ошибка может быть частично скомпенсирована введением в оставшиеся матричные элементы феноменологических параметров, т.е. полуэмпирические методы представляют собой метод эффективного оператора энергии, в качестве которого выступает матрица энергии. В остальном в полуэмпирических методах повторяется логика неэмпирических, см. [2], [23], [27], [38], [41]. [c.184]