Захват равновесный

Захват примеси кристаллом приблизительно соответствует равновесной диаграмме состояния только при очень медленном его росте. Если же скорость роста не является малой, то при о<1 отталкиваемая примесь не успевает равномерно распределиться по объему жидкости. В результате вблизи растущей грани кристалла концентрация этой примеси оказывается повышенной (рис. 1-31, а, верхняя кривая). Соответственно больше и количество примеси, входящей в кристалл, по сравнению с ее равновесным содержанием в кристалле. Поскольку мы рассчитываем коэффициент распределения, исходя из экспериментально определенной концентрации примеси в жидкости и в кристалле, то при I получаем эффективный (неравновесный) коэффициент распределения, больший, чем равновесный эф>/го. [c.56]

На точность определения коэффициента разделения методом направленной кристаллизации существенное влияние оказывает частичный захват расплава образующейся твердой фазой. Последнее особенно проявляется при относительно высоких скоростях движения фронта кристаллизации. В результате концентрация примеси в пробах, отбираемых последовательно из различных сечений по длине слитка после окончания процесса, не будет соответствовать значениям х, задаваемым уравнением (1П.9). Это вносит ошибку в оценку коэффициента эф, а следовательно, и равновесного коэффициента разделения. Но при скоростях движения фронта кристаллизации порядка нескольких миллиметров в час, при которых осуществляется процесс направленной кристаллизации с целью определения коэффициента разделения, доля захватываемого расплава по отношению к единице поверхности раздела фаг обычно невелика. При этом условии захватом расплава можно пренебречь и пользоваться для расчетов уравнениями (П1.9) — (П1.11). [c.117]

Стадия так называемого равновесного процесса протекает как наиболее горячий термоядерный процесс при температурах 3-10 К. Между ядрами и элементарными частицами устанавливается статистическое равновесие. При этом возникают изотопы элементов, прилегающие к л<елезу Сг, Мп, Ре, Со, N1, Си. Эта стадия в жизни звезды очень коротка, она заканчивается взрывом и рассеянием в пространстве части материала звезды из сформировавшихся атомов от водорода до титана. В центральной части звезды сохраняются элементы железного максимума . В очень массивных звездах после катастрофического взрыва наступает стадия нейтронного захвата. Ядра элементов типа (4п-(-1), имеющие в составе один нейтрон сверх кратного числа, представляют собой мощный источник нейтронов [c.426]

Вследствие нарущения равновесных условий роста и захвата примесей при кристаллизации, а также под влиянием разл. рода внеш. воздействий идеальная трехмерно-перио-дич. атомная структура К всегда имеет те или иные нарушения. К ним относят точечные дефекты - вакансии, замещения атомов осн. решетки атомами примесей, внедрение в решетку инородных атомов, дислокации и др. (см. Дефекты в кристаллах). Введение небольшого числа атомов примеси, замещающих атомы осн решетки, используют в технике для придания нужных физ св-в К., как, напр., в случае легирования. [c.540]

Электроны проводимости и дырки, возникновение к-рых явилось следствием тепловых флуктуаций в условиях термодинамич. равновесия, наз. равновесными носителями заряда. При наличии внеш. воздействия на П. (освещение, облучение быстрыми частицами, наложение сильного электрич. поля) может происходить генерация носителей заряда, приводящая к появлению избыточной (относительно термодинамически равновесной) их концентрации. При появлении в П. неравновесных носителей возрастает число актов рекомбинации и захвата электрона из зоны проводимости на примесный уровень в запрещенной зоне ( захват носителей). После прекращения внеш. воздействия концентрация носителей приближается к равновесному значению. [c.56]

Существует не меньшее разнообразие теорий происхождения элементов, чем теорий образования солнечной системы. Согласно одной из них, предполагается, что на ранней стадии эволюции Вселенной существовали очень высокие температуры и давления и в этих условиях поддерживалось термодинамическое равновесие между нейтронами, протонами, электронами и их различными комбинациями в форме элементов. В результате резкого уменьшения температуры и давления равновесное распределение между ними оказалось замороженным , и этим объясняется преобладающая распространенность легких элементов во Вселенной. Согласно другим теориям элементы образовались из субъядерных частиц в результате термоядерных процессов, приводящих к превращению легких элементов в более тяжелые за счет нейтронного захвата и испускания Р-частиц. В гл. 24 указывалось, что ядерная энергия связи в расчете на один нуклон максимальна у элементов, близких по порядковым номерам к железу. Это обстоятельство позволяет объяснить высокое содержание железа и никеля в массе Земли. [c.442]

Увеличение эффективного коэффициента распределения по сравнению с равновесным при ko< 1 происходит также за счет адсорбции. При сильной адсорбции примесь захороняется нарастающими слоями, не успев десорбироваться. Чем больше скорость роста и чем выше энергия адсорбции примеси, тем выше вероятность захвата адсорбированных частиц кристаллом. В отличие от описанных выше диффузионных эффектов сильная адсорбция может приводить к эф>1 и при ко<. В практике выращивания монокристаллов из низкотемпературных растворов такие случаи довольно часты. Поскольку ко бывает больше 1 только для изоморфной примеси, а эффективно влияет на рост адсорбционно-активная неизоморфная примесь, то описанные случаи легко распознаются при очистке веществ путем перекристаллизации ( 4.1), когда обнаруживается, что прямая перекристаллизация не очищает, а загрязняет вещество (загрязнение вещества устанавливается по [c.56]

При более длительном контакте фаз с увеличением исходной температуры раствора величина коэффициента захвата сначала уменьшается, а затем возрастает. Таким образом рост начальной температуры при сравнительно коротком времени контакта фаз способствует получению более чистых кристаллов. Изменение содержания примеси в кристаллах азотнокислого калия в зависимости от длительности перемешивания указывает на то, что распределение примесей между фазами в данном случае не является равновесным. О том же свидетельствует и тот факт, что при одинаковом по составу маточном растворе получаются кристаллы с различным содержанием иримеси. Перемешивание полученной пульпы после ее охлаждения может привести либо к обогащению кристаллов примесью, либо к снижению ее концентрации в них в зависимости от того, выше или ниже эта концентрация равновесной. [c.66]

Сделанные выводы относятся к случаю, когда теплота, выделяющаяся при кристаллизации, отводится через кристалл, то есть к случаю положительного температурного градиента. Если кристаллы растут во взвешенном состоянии (при перемешивании) и теплота кристаллизации передается переохлажденной системе, на межфазной поверхности существует отрицательный температурный градиент. Условие (2.50) становится невыполнимым, а поэтому невозможно получить кристалл с гладкой поверхностью, и последняя будет ячеистой или дендритной, что приводит к захвату маточной жидкости растущим кристаллом. Таким образом, при кристаллизации из переохлажденного расплава невозможно получить равновесное содержание примесей в кристаллах. Если принять [21], что коэффициент х, эквивалентный Кос, представляет собой величину, обратную доле, свободной от примесей межфазной поверхности, то х будет зависеть от концентрации целевого компонента или примесей в исходной кристаллизуемой системе. [c.105]

Реальные процессы кристаллизации обычно протекают в ограниченное время, поэтому концентрация образующейся кристаллической фазы не достигает равновесной. Отклонению от равновесия способствуют также трещины в кристаллах, захват жидкой фазы при срастании отдельных кристаллов в агрегаты, задержка жидкости в кристаллической фазе в процессе фильтрации и т. д. Все эти факторы приводят к тому, что реальная концентрация получаемого кристаллического продукта заметно отличается от равновесной Ск, причем Сп<Ск. Линии реальных концентраций получаемой кристаллической фазы показаны на рис. 2.7, б—г пунктиром. [c.61]

Если скорость движения частицы с зарядом 2 в среде больше, чем где Уо — скорость электрона на первой орбите атома водорода, равная 2,19 10 см/с, то частица движется в веществе, не захватывая электронов. Ее кинетическая энергия расходуется в основном на ионизацию и возбуждение вещества. При скорости частицы меньше частица захватывает электроны среды. Заряд движущейся частицы, захватившей электроны, носит название равновесного заряда. Равновесный заряд частицы уменьшается по мере уменьшения ее скорости. При одной и той же скорости равновесный заряд тем меньше, чем больше I вещества. Это приводит к тому, что потери энергии на единице длины в веществе с большим 2 оказываются меньше, чем в веществе с малым 2. Поэтому пробег иона определенной энергии в веществе с большим 7 оказывается больше. Например, пробег иона Ва с энергией 58 МэВ в мишени из тантала равен (5,7 0,5) мг/см , а в мишени из ниобия равен (3,9 0,3) мг/см . [c.65]

Электронные нарушения с большой продолжительностью жизни происходят в результате захвата ловушкой свободных носителей тока. Возникающие эффекты зависят как от природы, так и от числа существующих прежде примесных уровней и от уровней, образующихся при облучении. Эти эффекты проявляются в значительном изменении равновесной концентрации свободных носителей тока обоего рода. Только электронными нарушениями можно объяснить активацию катализатора под действием гамма- и бета-лучей, которые вызывают лишь очень небольшое число структурных дефектов. [c.227]

Скорость захвата олигомеров возрастает с ростом числа и размера их и, так как она должна сильно влиять на число образующихся частиц, важно установить описывающие этот процесс количественные соотношения. Существуют два подхода в зависимости от того, какой механизм захвата является определяющим — диффузионный или равновесный процессы. [c.166]

Равновесный захват. Имеются веские основания полагать, что по крайней мере низшие растущие олигомерные цепи находятся в динамическом равновесии между разбавителем и поверхностью, и могут переходить от одной частицы к другой в промежутке между актами присоединения мономера. Кроме того, возможен дальнейший обмен между временными агрегатами олигомеров и внутренностью частиц (рис. 1У.8). Необратимое удаление олигомера из фазы разбавителя эффективно тогда, когда [c.167]

Рис. IV.8. Равновесный захват олигомеров модели объемного и поверхностного равновесий.

Предложено несколько подходов количественного исследования соотношений, связанных с подавлением зародышеобразования при этом захват олигомеров рассматривается либо как диффузионный процесс, либо как равновесная адсорбция (см. следующий раздел). Однако какой бы подход ни использовался, величиной, определяющей длительность стадии зародышеобразования и, следовательно, число образующихся частиц, является, в конечном счете, пороговая степень полимеризации Р в сочетании с кинетикой роста частиц. Таким образом, сделанные выше заключения о факторах, определяющих значение Р, непосредственно приводят к выводам о числе частиц и о том, что малым значениям Р соответствует большее число более мелких частиц. [c.178]

Равновесный захват олигомеров. Простейшая модель, использующая эту концепцию, рассматривает равновесное распределение растущих олигомеров между разбавителем и полимером в частицах (см. рис. IV.8), которое определяется соотношениями между растворимостью и молекулярной массой (см. стр. 143). Для какой-либо заданной степени полимеризации п концентрации олигомеров в разбавителе и в частицах Ср связаны посредством растворимости дг-мера соотношением с ср = Если [c.187]

Последний эффект может быть рационально объяснен [6, 127] быстрым достижением равновесной толщины адсорбционного слоя, которая, как было показано [6, 130, 139], мало зависит от М полимера. В этом случае флокуляция определяется захватом, фиксацией приближающейся непокрытой частицы периферической частью адсорбированных петель, средняя длина которых мало зависит при данной величине адсорбции от М. Существенная зависимость эффективности флокуляции от М при единовременном добавлении ВМС обусловлена, вероятно, влиянием кинетического фактора — тем, что время установления адсорбционного равновесия высокомолекулярного вещества на частицах значительно больше, чем промежуток между столкновениями частиц в результате броуновского движения. Размеры частично адсорбированной макроцепи могут существенно отличаться от таковых в равновесных условиях. Чем выше степень полимеризации, тем медленнее устанавливается равновесие адсорбции полимера и тем длиннее петля и хвосты на поверхности в первый момент адсорбции. Следовательно, вероятность захвата приближающейся частицы в этих условиях будет выше для высокомолекулярных образцов, что и объясняет увеличение степени агрегации с ростом М флокулянта. Эти соображения были подтверждены теоретическими расчетами (методом Монте-Карло) динамического поведения изолированной макромолекулы вблизи адсорбирующей пов ерхности (Бирштейн и др., 1981). [c.142]

Многообразие типов захвата примесей, лишь частично учитываемое правилами Хана , можно разбить на две основные группы — на коллоидно- и молекулярно-дисперсные. При этом во втором случае следует различать равновесные образования типа твердых растворов от неравновесных, которые принципиально неустойчивы. Большинство таких типов захвата особенно легко осуществляется в момент образования новой фазы. В качестве примера приведем наши старые наблюдения по захвату различных газов металлическими пленками в момент их образования. Металлические никель, вольфрам, ж лезо в момент конденсации на холодной поверхности способны захватывать значительные количества газов кислорода, водорода, азота — при непрерывной подаче этих газов через капилляр. На этом основаны два общеизвестных практических приема действия геттеров в вакуумной технике и мусорщиков — в радиохимии. Благодаря этому в момент своего образования новая твердая фаза способна черпать примеси из соединений, из которых готовое твердое тело практически ничего не поглощает. [c.43]

Захватывающая способность вновь образуемой фазы отнюдь не является постоянной величиной она сильнейшим образом зависит от условий и кинетики образования новой фазы чем медленнее образуется новая фаза и чем ближе ее формы к наиболее устойчивым равновесным, тем ближе ее свойства к свойствам готового массивного тела и тем меньше оно может захватить посторонних веществ. [c.43]

Кривая зависимости сигнала для о-дихлорбензола, показанная на рис. 12, охватывает линейный диапазон порядка 40 ООО и была получена без использования нижнего предела детектирования. При токе в 50% от насыщения отношение равно 1,0 и линейность сохранялась бы еще в интервале 2-х порядков после этой точки. Эти данные были получены при использовании детектора по захвату электронов с N1 , в качестве газа-носителя была использована аргоно-метановая смесь, интервал импульса 1000 мксек, ширина импульса 1 мксек, амплитуда импульса 20 в. При интервалах ниже оптимальных, т. е. ниже равновесной концентрации электронов, линейность ухудшается, вероятно потому, что зависимость предпо- [c.245]

В течение периода первичного захвата атомы, ионы или молекулы микрокомпонента диффундируют из объема к растущим частицам осадка, адсорбируются ими и переходят с пов-сти частиц в их объем. При этом состав твердой фазы непрерывно меняется (т. е. изменяются коэф. и К , пока не будет достигнуто равновесное распределение микрокомпонента между твердой фазой и исходной системой, характеризуемое Коэф.. Кол-во М1 крокомпонента, соосаж-даемого в каждый момент времени, зависит от соотношёния скорости роста частиц осадка и скорости поступления мик-рокомпрнента из среды к пов-сти частиц (путем диффузии или миграции), с одной стороны, и скорости перехода через пов-сть раздела фаз-с другой. [c.385]

Первый описываемый здесь метод - интерфейс с тепловым распылителем, или АДХИ-интерфейс. В АДХИ, химической ионизации при атмосферном давлении, механизм ионизации идентичен ионизации при средних давлениях. Ионы газа-реагента обычно образуются коронным разрядом. Положительно заряженные ионы могут получаться за счет реакций переноса протона, образования аддукта или удаления заряда. Отрицательно заряженные ионы, наоборот, могут образовываться в результате реакций удаления протона, переноса аниона или захвата электрона. Масс-спектры, полученные при традиционной ХИ (среднего давления) и АДХИ, несколько отличаются друг от друга, что можно объяснить тем, что образование ионов в АДХИ - равновесный процесс, в то время как в ХИ среднего давления он контролируется кинетически. Важным преимуществом также является теоретически достигаемая чувствительность в АДХИ по сравнению с традиционной ХИ, что обусловлено значительно большей эффективностью реакции ион-молекулярных взаимодействий при более высоком давлении. АДХИ, однако, не может достичь ожидаемого увеличения чувствительности на 3-4 порядка из-за значительно более низкой эффективности переноса ионов через масс-анализатор при более высоком давлении. [c.626]

Оценка числа носителей заряда в прианодном слое показывает, что оно превышает на 1—2 порядка концентрацию А1-де-фектов. Это означает, что имеет место удержание электронов в прианодном слое на уровнях захвата, характерных для поверхностных дефектов. Глубина такого слоя зависит от величины внешнего электрического поля, и понижение напряжения приводит к перераспределению как электронов в прианодной части, так и щелочных катионов в прикатодной. Следствием этого является обратный ток. Окончательное равновесное состояние распределения носителей заряда устанавливается по завершении окрашивания. В этом случае даже с увеличением температуры сила тока уменьшается и имеет тенденцию слабого падения во времени. В этой стадии перенос заряда протекает главным образом по электронным дефектам в валентной полосе, а его величина определяется относительным положением уровня Ферми. Необходимо также учитывать эффект инжекции электронов с электродов. Если спектры ЭПР А1-центров в облученном (при 7 300 К) и электролизованном в вакууме кристаллах идентичны, то спектры оптического поглощения этих образцов имеют характерные отличия (рис. 44). [c.143]

Кроме изложенных выше импульсному режиму работы детектора свойственны и другие достоинства. Чувствительность детектора по захвату электронов зависит от концентрации электронов, и время достижения их максима.тьпой концентрации составляет несколько сот микросекунд или даже миллисекунд. Если промежутки между импульсами будут слишком короткими или для этой же цели будет использоваться режим питания постоянным током, то электроны исчезнут до наступления равновесных условий. Если же интервалы между импульсами будут слишком длинными, ток в детекторе значительно снизится, и это также снизит кажущуюся чувствительность. [c.242]

По экспериментальным данным можно судить о том, что равновесная концентрация Kj rgO, в кристаллах KNO3 не меньше 0.17- 0.18%. В первом приближении захват примесей в процессе политермической кристаллизации может быть описан линейным уравнением х = Ка. [c.67]

Ю. А. Зарифьянц (Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова, физический факультет). Теоретическое рассмотрение адсорбционного взаимодействия исходит из наличия термодинамического равновесия в системе адсорбент — адсорбат. При этом считается естественным, что электронный ансамбль диэлектрика или полупроводника также находится в тепловом равновесии с решеткой. Однако в реальных кристаллах очень важную роль играют также неравновесные процессы, связанные с отклонением концентрации свободных носителей от равновесной за счет тепловых флуктуаций или под действием внешнего возбуждения (света, электрического поля и т. д.). В обоих случаях образуется пара электрон — дырка, которая странствует но решетке до тех нор, пока не происходит их рекомбинация на каком-нибудь центре, обладающем достаточной вероятностью захвата обоих типов носителей. Выделяющаяся при этом энергия либо передается решетке, либо уносится фотоном. [c.110]

Заслушанные на совещании теорегические доклады и дискуссия, развернувшаяся по ним, выявили наряду с существенным расхождением взглядов их сближение е весьма важном пункте все они сходятся в том, что ответственным за катализ является атом или небольшая атомная группа, либо адсорбированная на инертном носителе, или решетке материнского вещества( теория ансамблей), либо включенная в эту решетку (теория мультиплетов), либо возникшая в результате захвата электрона катионом решетки (электронная теория) эти атомы характеризуются в различной степени искаженной -функцией валентного электрона (различной степенью его размазанности) и обладают либо устойчивым (металлы), либо статистически-равновесным валентным состоянием (полупроводники). Но в самом каталитическом акте они в обоих случаях выступают как ненасыщенные атомы со свободными спин-В алентностями. [c.200]

Следовательно, соотношение количеств олигомерных молекул, подвергающихся захвату или участвующих в образовании зародышей, определяется их равновесным распределением непосредственно перед процессом необратимого удаления, а не за счет диффузии. Этот подход по сущест1ву аналогичен исследованию скоростей химических реакций в теории переходных процессов [78]. [c.167]

Исследование зародышеобразования и его подавления захватом олигомеров, впервые описанное Фитчем и Тзаи, было рассмотрено нами для получения соотношений, соответствующих различным механизмам полимеризации и допускающих модификацию теории с учетом влияния стабилизатора. Предложены аргументы, свидетельствующие в пользу рассмотрения захвата олигомеров не как диффузионного процесса, а как равновесия. По мере роста олигомеров последнее сдвигается в сторону образования частиц это позволило нам предложить альтернативные уравнения. Однако оба подхода чрезмерно упрощены в реальном процессе, вероятно, происходит постепенный переход от равновесия к диффузии по мере роста каждого олигомера. При очень низких степенях полимеризации уравнения, основанные на диффузии с необратимым захватом, значительно переоценивают вероятность захвата, в то время как при высоких степенях полимеризации скорость роста и уменьшение растворимости олигомеров, вытекающие из равновесной модели, соответствуют большей скорости захвата, чем это допускает диффузия. Полного теоретического исследования этой сложной модели мы не предлагаем. Вполне вероятно, что та или другая из упрощенных моделей, основанных на диффузии или равновесии, может дать вполне хорошее приближение к практическим системам, в зависимости от условий, характеристик растворимости полимера и, в частности, от значения Р пороговой степени полимеризации для зародышеобразования. Возможно, что равновесие играет более важную роль в углеводородных разбавителях, чем в водных дисперсионных системах, изученных Фитчем с сотр. Такие вопросы могут быть разрешены только посредством экспериментальных исследований, при тщательном соблюдении условий, обеспечивающих постоянство растворяющей способности среды полученные к настоящему времени ограниченные данные не позволяют сделать определенных выводов, в частности, вследствие формального сходства уравнения поверхностного равновесия и. уравнения Фитча и Тзаи, зависящих одинаковым образом от общей площади поверхности частиц. [c.195]

Кольтгоф считает важным источником загрязнений осадков, особенно кристаллических, таких, как сульфат бария, оксалат кальция и т. и., захват посторонних ионов вследствие нарастания осадка вокруг адсорбированных ионов. В этой концепции существенно, чго такой захват ионов не является равновесным процессом и что рекристаллизация, ироисходящая при старении, может повысить степень чистоты продукта. Посторонние ионы, если они действительно не входят в твердый раствор, представляют собой дефекты решетки. Независимо от того, имеет ли место образование твердого раствора или нет, порядок смешивания реагентов — важный фактор, определяющий природу и степень загрязнения осадка. [c.204]

Второй новый способ расчета разделения многокомпонентных смесей заключается в применении метода релаксации 2. Здесь производятся расчеты последовательного изменения составов на всех тарелках и в продуктах, которые получают от пуска колонны до достижения установившегося режима. При этом используются уравнения для случая периодической ректификации, когда захват в колонне значителен. Результаты, полученные для установившегося режима, не зависят от начальных составов и от величины захвата, использованных в расчетах. Этот метод имеет особое значение для расчета сложных задач, когда равновесные зависимости отличаются от идеальных, или когда применяются многоколонные установки, или когда имеет место отбор из разных точек колонны. Метод релаксации требует повторения последовательных приближенных расчетов для случаев, когда неизвестно число тарелок или положение тарелки питания, однако каждый расчет дает точный ответ для выбранных условий. Скорость достижения стационарного состояния составов в начале процесса велика и чрезвычайно мала в конце. Таким образом, приближенное решение может быть получено быстро, для точного же решения требуется значительно большее время, если не прибегнуть к расчету начальной части кривой состав — время и затем проэкстра-полировать ее до стационарного состояния. [c.365]

Задачей обстоятельного исследования закиси никеля, проведенного нами совместно с Целлинской и Кейер , было получение подробных кинетических характеристик влияния пересыщения на течение процесса. Сначала была детально обследована кинетика разложения карбоната , проанализированы равновесия, имеющие место при этой реакции, подсчитаны тепловой эффект реакции и равновесное давление СО2 при разных температурах. Во время приготовления и изучения препарат находился на пружинных кварцевых весах, что давало возможность следить за полнотой разложения, за захватом яда и т. д. Пересыщение регулировалось давлением углекислого газа во время генезиса и температурой. Значе- [c.46]

Предположим, что в атмосфере пара имеется маленькая капля, и проследим за ее поведением. Захват каплей молекул пара будет вести к увеличению ее массы, испарение — к уменьшению. Известно, что равновесное давление пара над каплей растет с умент-птением размера капли. Благодаря этому очень мелкие капли оказываются неустойчивыми даже в пересыщенном паре. Однако если размер капли превысит некоторый критический размер — размер зародыша, то упругость пара над ней снизится настолько, что каждая капля станет способной к дальнейшему систематическому росту в пересыщенном паре. [c.108]

Бейтс с сотрудниками [6] определили степень захвата иода крахмалом и его компонентами методом потенциометрического титрования, измеряя потенциал полуячейки, содержащей полисахарид, иод и иодид-пон, относительно каломельного электрода. Равновесные концентрации свободного иона в различные моменты титрования определяли путем сравнения с кривыми титрования холостого раствора, не содержащего полисахарида. Совсем недавно бил предложен дифференциальный метод титрования [1, 24, 34], в котором холостое титрование является обязательным. Этот метод точеа [c.535]

Такие представления об Л -иентрах и о связанных с ними неглубоких электронных уровнях согласуются с данными о влиянии термической обработки и скорости охлаждения на интенсивность свечения в первом интервале температур ( 14). Как было отмечено, третий пик ультрафиолетового свечения становится наиболее интенсивным после термической обработки кристаллов каменной соли, тогда как относительная интенсивность двух предшествующих пиков, и особенно первого из них, при этом убывает. С увеличением скорости охлаждения кристалла падение относительной интенсивности свечения в указанных пиках возрастает. Подобное явление несомненно вызвано тем, что при высоких температурах вблизи точки плавления относительная равновесная концентрация сложных центров захвата типа Л-центров мала, так как они распадаются на изолированные или парные анионные и катионные вакансии. При охлаждении кристалла из последних вследствие коагуляции опять образуются более сложные агрегаты. Однако, если охлаждение происходит быстро, то анионные и катионные вакансии не успевают коагулировать, в кристалле замораживаются неравновесно большие концентрации мелких микродефектов, а относительная концентрация более крупных микродефектоб убывает. [c.129]