Поверхность энергия внутренняя

Рис. 11,9. Зависимость внутренней Наличие твердой поверхно-энергии двухатомной молекулы от сти нередко облегчает диссо-расстояния между ядрами. циацию. Известны случаи, ко-

В центрифугах непрерывного действия период пуска имеет относительно малую продолжительность по сравнению с остальными операциями. При этом одновременно осуществляются все процессы и, соответственно, расход энергии определяется суммой расходов энергии на отдельные операции. Одной из энергоемких операций является выгрузка осадка, так как он прижимается центробежными силами к фильтрующей поверхности или внутренней поверхности ротора и для сдвига или срезания осадка необходимо значительное усилие. [c.318]

К воспроизводимым источникам энергии относятся следующие энергия солнечного излучения, достигающая поверхности Земли гидравлическая энергия стока рек энергия приливов и отливов океанских вод, образующаяся под влиянием энергии Луны энергия мирового Океана в виде морских и океанских волн, течений, тепла морей и океанов геотермальная энергия (внутреннее тепло Земли) энергия биомассы (сельскохозяйственных культур и их отходов, древесины, водорослей и других растительных материалов, твердых и жидких бытовых отходов и т. п.) энергия ветра. Величина энергетического потенциала воспроизводимых ПЭР огромна, но в настоящее время из всех этих источников энергии в качестве коммерческих, т. е. потребляемых в промышленных масштабах, используется практически только гидравлическая энергия, на долю которой приходится около 2% общего мирового производства энергоресурсов. [c.9]

К воспроизводимым источникам энергии относятся энергия солнечного излучения, достигающая поверхности Земли, гидравлическая энергия стока рек, энергия приливов и отливов океанских вод, энергия Мирового океана в виде морских и океанских волн, течений, тепла морей и океанов, геотермальная энергия (внутреннее тепло Земли), энергия ветра, энергия биомассы (сельскохозяйственных культур и их отходов, древесины, водорослей и других растительных материалов, бытовых отходов) [5, 6, 10, 12]. [c.8]

Различие состава и строения соприкасающихся фаз и связанный с этим различный характер молекулярных взаимодействий в объеме фаз обусловливают возникновение своеобразного ненасыщенного молекулярного силового поля на поверхности раздела между ними и вследствие этого повыщение плотности термодинамических функций свободной энергии, внутренней энергии, энтропии на данной поверхности. Огромная межфазная поверхность, присущая дисперсным системам, определяет особо важную роль, которую играют в них явления, протекающие на границе раздела фаз, — поверхностные явления. [c.14]

По аналогии с избытком свободной энергии поверхности о можно ввести характеристики удельных (связанных с единицей поверхности) избытков внутренней энергии е и энтропии т) в поверхностном слое [c.19]

Понятие электродный потенциал основано на различии в плотностях зарядов или энергии электронов в двух фазах. Избыток ионов или электронов на поверхности одной из фаз (твердой или жидкой) сообщает этой фазе внешний, или вольта-потенциал г]). Этот потенциал определяется работой, достаточной для медленного переноса единичного точечного электрического заряда из бесконечности в данную точку на поверхности фазы. Внутренний или гальва-ни-потенциал фазы ф выражается электрической работой, необходимой для перемещения единичного заряда из бесконечности, в вакууме в данную точку внутри фазы. Гальвани-потенциал представляет собой разность двух внутренних потенциалов между двумя точками в различных фазах, поэтому в противоположность вольта-потенциалу его нельзя определить экспериментально. Условились электродным потенциалом называть э. д. с. электрохимической цепи, в которой справа расположен исследуемый электрод, а слева нормальный водородный электрод. Совокупность потенциалов, установленных таким образом, составляет ряд нормальных потенциалов по водородной шкале (табл. 2). [c.12]

Нами удельная краевая свободная энергия для грани (111) кристалла алмаза была найдена исходя из физического смысла свободной краевой энергии как избытка свободной энергии атомов края по отношению к свободной энергии внутренних атомов поверхности. При этом принималось во внимание различие в геометрическом положении атомов верхнего и нижнего слоев. В результате были получены два значения удельной краевой свободной энергии [c.28]

Поведение межфазной поверхности можно описать, используя энергетический подход. Поскольку молекулы жидкости на межфазной поверхности испытывают меньшее притяжение со стороны соседних молекул, чем молекулы, находящиеся в толще жидкости, то энергия притяжения, приходящаяся на одну молекулу жидкости на поверхности, меньше энергии притяжения молекулы в толще жидкости. Вследствие этого энергия поверхностной молекулы составляет только часть энергии внутренних молекул. Поскольку свободная энергия системы стремится к минимуму, то поверхность жидкости стремится уменьшиться. [c.432]

Из уравнений (4а) (5б) следует, что частота торсионного колебания конформера E(F) непригодна для определения параметров барьера внутреннего вращения, так как вклад величины Fj в силовую постоянную очень сильно зависит от углов и фа, соответствующих равновесной конформации. Кроме того, для конформера E F) можно ожидать K t > F , так как равновесной конфигурации с углами ф = ф2= 35—45° соответствует область поверхности энергии пространственного затруднения с высокой кривизной. [c.180]

В максимально увлажненном теле суммарная потенциальная энергия внутренних и поверхностных напряжений в структуре минимальна. Вся свободная энергия данного тела, несмотря на некоторое увеличение его поверхности, значительно снижена за счет адсорбционно-сольватного взаимодействия структурообразующей фазы с жидкой средой и влияния бокового давления [4] водных молекулярных слоев, проникающих в данное твердое тело по дефектным участкам структуры [5, 6]. В течение этого этапа сушки капиллярные силы действуют только в жидкой фазе, создавая в ней относительно малое давление. Для этого состояния [c.227]

В фотоэлектронной спектроскопии моноэнергетические рентгеновские лучи выбивают с исследуемой поверхности электроны внутрен-нн.х. оболочек (электроны 1х, 25, 2р и т.д.). Кинетическая энергия вылетающих электронов равна ео—где ео — энергия рентгеновских квантов, е — энергия электрона на -м уровне. Энергия испускаемых [юверхностью электронов определяется с помощью электронного спектрометра, позволяющего получать спектры как первичных фотоэлектронов, 1 к и оже-электропов. Этот метод более точен, чем оже-спектро- [c.237]

Форм-фактор плоской пластины или выпуклой поверхности, излучающей в пространство, равен единице, так как в поле зрения любого участка поверхности не входит ни единого другого ее участка и, следовательно, никакая часть излучаемой данной поверхностью энергии не поглощается ею же. Формфактор железного уголка меньше единицы, так как внутренние поверхности его полок излучают навстречу друг другу. Эффективной площадью этих двух поверхностей является площадь плоскости, ограниченной концами двух полок. Если труба имеет близко расположенные друг к другу круглые плоские ребра, то для цилиндрической поверхности, огибающей вершины ребер, форм-фактор будет близок к единице. Форм-фактор для простых конфигураций можно определить непосредственно по графикам, приведенным в работах [1, 131. [c.43]

Это уравнение дает значение количества энергии, необходимой для перевода СНа-группы с поверхности во внутренние части раствора. [c.113]

Закаленное стекло. Быстрым охлаждением струей воздуха поверхности стеклянного листа, получаемого из расплава, можно создать механические напряжения в его поверхностном слое, возникающие из-за разности температур поверхностных и внутренних слоев. Это напряжение сжатия будет предотвращать появление трещин в потенциально опасных местах, и для того, чтобы трещина начала разрастаться, к стеклу нужно приложить напряжение растяжения, равное по величине напряжению поверхностного сжатия. Такое закаливание , которое находит широкое применение в производстве ветровых стекол для автомобилей, в 3 раза увеличивает предел прочности обычного листового стекла. Когда же такое стекло разрушается, то в результате высвобождения большого количества энергии внутреннего напряжения оно рассыпается на множество мелких осколков. [c.185]

Одной из главных задач любого иммерсионного калориметрического исследования органических волокнистых материалов является определение термодинамических функций для взаимодействия первых молекул воды с функциональными группами на поверхности твердого тела. Однако подобные исследования затруднены из-за отсутствия сведений об истинной величине смоченной поверхности (особенно внутренней) и о теплотах набухания и растворения. Вероятно, для определения внутренней и внешней поверхности лучше всего использовать адсорбцию воды и азота. Теплоты растворения можно измерить непосредственно. Страус [32] нашел, что эндотермическая теплота растворения коллагена и желатины в воде составляет значительную величину от полного теплового эффекта погружения. Действительно, измеренные теплоты изменялись от экзотермических до эндотермических вблизи 50° при увеличении температуры погружения от 30 до 80°. Потенциальные теплоты набухания можно оценить из изостерических теплот, найденных как из калориметрических данных, так и по изотермам, как было показано в разделе IV, 3. Все эти факторы редко принимались во внимание работающими в данной области. В значения теплот погружения должны вноситься поправки на эффекты растворения и набухания (или следует доказать отсутствие этих эффектов) для получения правильных значений энергий или других термодинамических функций для адсорбции или абсорбционных процессов. [c.311]

Из сказанного выше вытекает, что в настоящее время еще невозможно сформулировать какую-либо зависимость между растворимостью белков и их составом или порядком распределения аминокислот в их молекуле. Растворимость вещества в растворителе почти всегда зависит от силы взаимодействия между молекулами растворителя и растворяемого вещества, а также от энергии кристаллической решетки твердой фазы, т. е. от сил, действующих между молекулами растворяемого вещества. Если интенсивность притяжения между молекулами растворяемого вещества и растворителя превышает взаимное притяжение молекул растворяемого вещества, то должно произойти растворение. Так как диаметр молекул глобулярного белка очень велик, то взаимодействовать друг с другом способны только те группы, которые расположены на поверхности молекулы. В связи с этим можно заключить, что растворимость белков будет зависеть главным образом от природы тех групп, которые образуют поверхность крупных частиц, а также частично от распределения ионных и неполярных групп между поверхностью и внутренней частью белковой молекулы [8, 26, 38, 40]. К сожалению, наши знания о таком расположении полярных и неполярных групп очень ограниченны. Некоторые сведения о распределении полярных групп можно получить, определяя прирост диэлектрической постоянной при растворении белков (см. гл. VII). [c.114]

Несмотря на простоту технической реализации и получения первичных данных, интерпретация результатов измерений оказывается сложной и часто неоднозначной. Примером может служить термопара, разработанная и используемая для измерения газовой температуры в равновесных системах. При измерениях в неравновесных системах возникает ряд проблем, обусловленных, в частности, тем, что тепловые эффекты на поверхности связаны с передачей на нее энергии не только с поступательных степеней свободы. В общем случае необходимо учитывать перенос энергии внутренних степеней свободы. При этом, хотя задача измерения и усложняется, но при использовании нескольких методик появляется возможность получения информации о таких вели-чинах, как концентрации возбужденных и атомных частиц, коэффициенты аккомодации и др. [c.293]

Пока были введены уравнения для двух видов энергий внутренней (уравнение (4.4.4)) и кинетической (уравнение (4.6.3)). Если последнее уравнение используется в форме со штрихами, то добавляются еще два уравнения. Член р У и отсутствует, так как он представляет скорость преобразования внутренней энергии в кинетическую. То же справедливо и для члена ре (учитывающего вклад Qн). Другой член, который требуется интерпретировать как скорость преобразования энергии из одного вида в другой, это плавучесть —wgp в (4.6.3). Ои характеризует работу силы тяжести, когда жидкость протекает через поверхности геопотенциала, а соответствующий вид энергии единицы массы представляет геопотенциал Ф, определенный согласно (4.5.6). [c.102]

MOB, всегда, очевидно, можно вполне однозначно (если не считать трансляций и поворотов всех объектов как целого одновременно вокруг одной общей оси) расположить все атомы относительно друг друга Если в результате реакции образуется единая молекула, то все расстояния между соседними атомами не будут превосходить типичные межатомные расстояния Если же в результате реакции получилось, например, две новых молекулы, то образуется как бы две группы атомов, разделенных достаточно большим тфомежутком Каждая из таких совокупностей атомов дет находиться в состоянии минимальной энергии Внутреннюю энергию каждой совокупности атомов можно рассчитать обычными методами квантовой химии Если, далее, полная энергия точки минимума на поверхности реакции будет с хорошей точностью равна просто сумме внутренних энергий получившихся совокутшостей атомов, то можно с уверенностью заключить, что в результате реакции образовались две новые молекулы, и найти их геометрические параметры Таким образом, задача решается полностью Другое дело, что надо учитывать все те допущения, которые были положены в основу расчета [c.313]

Информацию о ротамеряи получают также с помощью радиочастотной спектроскопии, ЯМР, электронографии, измерения дипольных моментов молекул и т. д. (см. монографии [2, 3, 13]). Теоретический расчет величин АЕ, равно как и энергетических барьеров, разделяющих поворотные изомеры, можно провести с помощью потенциалов Китайгородского, Хилла и др. н.з полуэмпирической основе. Для молекул типа н-бутана и более сложных приходится учитывать повороты вокруг нескольких связей — энергия внутреннего вращения зависит соответственно от нескольких углов вращения и изображается уже не кривой, а поверхностью, вообще говоря, многомерной. Впервые расчет такой поверхности был проведен в работе [14] (см. также [3]) для н-бутана. Расчет основывался на формуле (3,9) и на величинах потенциалов С—С Китайгородского (см. стр. 124) и Н—Н Хилла. На рис. 3.6 приведена геодезическая карта , изображающая зависимость энергии внутреннего вращения бутана от углов поворота ф (—НаС—СНа—) и ф1 = ф2 (НзС—СНа—). Минимумам энергии соответствуют углы ф, равные О и 120° при Ф1 и ф2, близких к О и 120°. Переход от гранс-ротамера к свернутому требует преодоления барьера порядка 3 ккал/моль, раз- [c.126]

Потенциальный барьер внутреннего вращения в молекуле аро-пилена, равный около 8 кДж/моль [55], значительно больше изменения потенциальной энергии Фо взаимодействия молекулы с поверхностью при внутреннем вращении молекулы. Поэтому при расчетах молекула пропилена рассматривалась квазижесткой и имеющей конформацию, в которой связь С=С заслонена связью С—Н [c.334]

Если кристаллогеометрия фазового превращения может быть описана деформацией с инвариантной плоскостью, то рассуждения, повторяющие те, которые были приведены выше, приводят к выводу, что включение новой фазы будет иметь форму пластины, поверхность которой параллельна инвариантной плоскости. Однако, Строго говоря, дан е в этом случае не удается полностью избавиться от внутренних напряжений. Последние возникают на торцах пластинчатого включения, так как торцы сопрягаются с матрицей по обычным плоскостям, атомная сетка которых не совпадает с атомной сеткой соответствующих плоскостей матрицы. Поэтому энергия внутренних напряжений будет пропорциональна суммарной длине торцов, т. е. периметру пластинчатого включения. Величина этой энергии совпадает с энергией дислокационной петли, расположенной по периметру пластины и имеющей вектор Бюргерса, равный [c.199]

Идея метода состоит в следующем (рис. 35). Определенные изотопы, например имеют низкую энергию внутренних переходов (эмиссия электронов К-оболонки). Эти по существу моноэнергетиче-ские электроны проходят через внешнюю область окисной пленки, в результате чего изменяется их энергетический спектр. Путем соответствующей калибровки (поскольку энергетические потери являются функцией не только пройденного расстояния, но и атомного номера) можно установить с определенной точностью среднюю глубину, на которой расположены источники электронов (атомы Хе). В экспериментах с окисными пленками на алюминии и тантале было показано, что в тантале происходят оба типа миграции, тогда как в алюминии окисел нарастает только под меченым слоем, который остается вблизи поверхности на протяжении всего процесса роста окисной пленки. [c.473]

Современное изучение адсорбционных и каталитических свойств твердых пористых тел немыслимо без знания площади их поверхности и внутренней структуры. Эти показатели с точки зрения физической адсорбции и каталитических процессов наряду с химической природой поверхности являются наиболее важными характеристиками адсорбентов и катализаторов. Во-первых, величина удельной поверхности определяет количество вещества, адсорбируемого единицей массы адсорбента, дает необходимые сведения о характере адсорбционного процесса, о наличии моно- или полимолекулярно-адсорбцион-иых слоев, позволяет сравнить результаты теоретических вычислений адсорбции, поверхностной энергии, работы и теплоты адсорбции с экспериментальными данными и целым рядом других факторов, тесно связанных с применением адсорбентов (катализаторов) в различных отраслях промышленности и народного хозяйства. Во-вторых, удельная поверхность и структура адсорбентов дают возможность глубже понять механизм адсорбции и гетерогенных каталитических реакций, протекающих на поверхности и в объеме адсорбента (катализатора), позволяют судить о количестве и протяжспности активных центров, а также о кинетике и избирательности сорбционного и каталитического процессов. [c.102]

В случае металлов край поглощения обычно соответствует переходу внутреннего электрона на поверхность Ферми при любом значении квантового числа /. В пределах погрешности эксперимента энергия, соответствующая данному краю поглощения, равна энергии соответствующего уровня, вычисленной по другим переходам в испускании или поглощении. Однако известны и исключения из этого правила. Так, у элементов с атомным номером от 70 до 83 Л11у- и УИу-края поглощения соответствуют переходам на свободные /-уровни, расположенные намного выше уровня Ферми для этих элементов [27]. Ниже будет показано, что край поглощения в соединении может смещаться по сравнению с металлом, причем такие смещения могут быть самыми разнообразными в зависимости от того, за счет каких переходов возникает спектр переходов в 5-, р- или -состояния. По-видимому, энергия внутренних уровней смещается приблизительно на такую же величину, однако в поле лигандов незанятые орбитали расщепляются и имеют разные энергии. [c.127]

Предлагаемый ниже метод расчета поверхностной энергии дан в соответствии с работой [112]. Ограничимся плоскими поверхностями раздела. Рассмотрим сначала поверхность внутри гомогенной фазы, на которую с обеих сторон действуют одинаковые силы, уравновешивающие друг друга. Эта сила, отнесенная к единице поверхности, является внутренним давлением В = ди1дУ)т = Т (др1дТ)у - р (4.56) [c.90]

Теория глобулярного закручивания полипептидной цепи в молекуле нативного белка получила значительное развитие в теории советских ученых Д. Талмуда и С. Бреслера (Доклады АН 43, 326, 367, 1944). С их точки зрения полипептидная цепь представляет собой статистический набор аминокислотных остатков с разнообразными боковыми цепями, из которых от до I представляют чисто углеводородные цепи, а остальные частично имеют гидрофильные полярные группы. В воде гидрофобные боковые цепи стремятся сблизиться между собой (энергия их взаимодействия в белке с М = 35 ООО составляет до 600 ккал1моль белка ) и образуют ядро глобулы, а сетка пептидных связей и обращенные в воду гидрофильные боковые цепи образуют поверхность глобулы. Внутренняя структура элемента полипептидной цепи в настоящее время выяснена выдающимися трудами акад. Н. Зелинского и Н. Гаврилова (Вестник МГУ, № 7, 1947) как соединение нескольких амино кислотных остатков и пиперазиновых колец, связанных между собою амидиновыми связями . [c.257]

Для разделения полярных молекул меньших размеров (газов) часто применяют катионированные цеолиты, например цеолит NaX. Так, разделение углеводородов С4 на капиллярных колоннах, заполненных цеолитом NaX и BaS04, значительно лучше, чем на капиллярных колоннах с ГТС, однако последовательность выхода алкенов из колонн с NaX и BaS04 различна. Разделение на непористой соли происходит более четко. В случае микропористого цеолита с сильно искривленной внутренней поверхностью энергия межмолекулярного взаимодействия с адсорбентом зависит как от электрических моментов молекулы, так и от геометрии молекулы и размера соответствующего ребра большой полости цеолита [53]. Адсорбционные свойства таких микропористых солей, как цеолиты, рассмотрены во множестве работ, сборников и монографий [1, 3, 5]. Ионный обмен и декатионирование позволяют регулировать селективность цеолита. Размеры окон, соединяющих полости цеолитов типа А, в зависимости от вида катиона, изменяются от 0,4 до 0,5 нм, поэтому цеолиты этого типа часто применяют в хроматографии для поглощения и разделения молекул самых малых размеров [54], для молекулярно-ситовой хроматографии, а также для осушки газов-носителей и жидких элюентов. Цеолиты типа X используют для разделения низших углеводородов. Однако разделение алкенов С4 требует повышения температуры колонны до 200 °С, тогда как на BaS04 они полностью разделяются за 3 мин уже при 50 °С [50]. [c.26]

Классифицирование поверхностей раздела на наружные поверхности и внутренние в какой-то мере всегда условно. Даже в случае поверхностей раздела между кристаллами одной и той же фазы в поликристаллическом образце некоторые внутренние поверхности настолько разупорядочены, что в ряде отношений подобны переохлажденным жидкостям. Свободная энергия внутренней поверхности может быть в подобном случае весьма близка к аналогичной величине для внешней поверхности кристалла, в то время как в елучае не столь силь- [c.96]

Здесь Й — большой термодинамический потенциал А—площадь поверхности и — внутренняя энергия 5 — энтропия N — число молекул черта сверху указывает, что берется избыток данной величины для выбранной разделяющей поверхности (в данном случае эквимолекулярной по отношеник к компоненту /), [c.30]

На рис. Х.4 показана схематическая гиперповерхность постоянной потенциальной энергии для критически возбужденной молекулы, состоящей из N атомов и претерпевающей разложение. Эта гиперповерхность является т-мерной, где т = М — 6. Ломаная линия (заключенная внутри поверхности) отображает внутреннее движение молекулы, которая, внезапно получив энергию и оказавшись в конфигурации, отвечающей точке А, начинает сразу совершать внутренние колебания, изменяющие ее координаты в соответствии с кривой, показанной на рис. Х.4. Окончательный распад молекулы наступает тогда, когда она проходит через состояния, соответствующие узкому проходу на эквипотенциальной поверхности, изображенной на рис. Х.4. Таким образом, некоторая молекула, получив энергию, начинает двигаться внутри гиперобъема до тех пор, пока она либо пройдет через узкий проход на эквипотепциальной поверхности (распадется), либо потеряет свою энергию посредством дезактивации, Такое движение можно сравнить с диффузией. Средняя скорость реакции в таком случае обратно пропорциональна времени, которое затратит молекула, начиная движение от некоторой точки внутри поверхности, до того момента, когда она достигает конфигурации, соответствующей разложению. Если Е) является средним временем диффузии от некоторой точки (внутри гиперобъема внутренней энергии Е) до про- [c.197]

Основываясь на взглядах Брэгга относительно природы кристаллических поверхностей, Ленгмюр [40] создал новую теорию поверхностных явлений, которая не только объяснила результаты его собственных исследований в этой области, но была успешно применена в ряде других случаев и се11час является общепризнанной. Согласно Ленгмюру, поверхность твердого тела мо кно рассматривать состоящей из центров, с которыми могут сталкиваться молекулы из менее плотно гомогенной фазы и на которых они могут адсорбироваться. По теории межмолекулярн . Х сил эти места отвечают минимуму энергии и расположен , через определенные интервалы на всей поверхности, отражая внутреннее строение самого твердого вещества. Прп достижении равновесия между молекулами, адсорбированными на поверхности и находящимися в объеме, только некоторая доля 0 центров адсорбции занята адсорбированными молекулами. Если число этих молекул обозначить через Л , то [c.312]

Влияние характера поверхности на кристаллизацию Табата объясняет большей потенциальной энергией атомов и молекул поверхностного слоя и поверхностным натяжением. При этом, чем больше кривизна поверхности, тем больше энергии приходится на ее единицу. Табата отмечает что влияние пузырьков оказывается менее заметным. В. Гроссман указывает на то, что явление большего выделения кристаллов на поверхности стекла можно объяснить только с чисто физико-химической точки зрения. По его мнению, образование кристаллических ядер происходит при столкновении нескольких молекул и является функцией потенциальной энергии молекул в отдельных слоях вещества. Так как энергия наружных слоев больше энергии внутренних, то степень кристаллизации на ловерхности должна быть вьше. [c.71]

Отделение покрытия может происходить только, если энергия деформации тем самым снижается. Вероятно, работа, необходимая для отделения единицы поверхности покрытия, будет почти не зависеть от толщины, в то время как энергия деформации на единицу поверхности (обусловленная внутренним напряжением) будет грубо пропорциональна толщине. Таким образом, для образца, подвергаемого постоянному внутреннему напряжению, должна быть достигнута некоторая толщина, перед тем как может произойти отделение. Это вероятно объясняет то обстоятельство, почему внешнее срезывающее усилие, необходимое для отделения осадка хрома со стального стержня, уменьшйется, когда толщина осадка увеличивается, как показано а статье 102]. Влияние внутреннего напряжения на усталость обсуждается на стр. 663 этой книги. [c.577]

Следующая тема (разд. 8.12) касается процессов распространения воли в среде с медленно меняющимися свойствами. Здесь использованы методы, которые первыми независимо разработали Луивнлль [469] и Грнн [275] в 30-х годах 19-го века. Эти методы чрезвычайно полезны прн изучении явлений, которые происходят как в атмосфере, так и в океане, и могут быть использованы, например, для изучения распространения энергии от такого источника, как значительные неровности подстилающей поверхности в случае атмосферы, или при определении того, как меняется с глубиной распределение энергии внутренних волн в океане. [c.309]

Как показал Шулейкин в 1921 г. (см. гл. VI, 8), спокойная поверхность моря, наблюдаемая издали под острым углом, должна окрашиваться в белесоватые цвета, зависяш ие от цвета небесного свода над морем напротив, при появлении волн такая белесоватая окраска должна уступать место все более насыш енному цвету, по мере того как будет увеличиваться крутизна волн и вместе с ней будет расти количество энергии внутреннего диффузного света, исходящего из-под поверхности моря. [c.865]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология