Общая характеристика векторов

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ВЕКТОРОВ [c.190]

Общая характеристика амплифицирующих векторов [c.241]

Рассмотрим общий метод формулирования задачи (9.23) на основе применения теории массового обслуживания [4,5]. Согласно этому методу вектор случайных параметров расписания Rl приближенно заменяется вектором неслучайных усредненных характеристик у некоторых систем массового обслуживания (СМО), в виде которых представлены проектируемая схема и ее стадии. В результате задача (9.23) заменяется следующей [c.537]

Она представляет собой число микросостояний, с помощью которых осуществляется данное макросостояние вещества. Микросостояния—мгновенные характеристики координат частицы х, у, г) и составляющих вектора импульса относительно этих координат (Рх, Ру, Рг). в общем виде ы> можно рассматривать как термодинамическую вероятность, которая равна числу различимых перестановок в системе. Если в системе Л 1 частиц одного сорта, N2 частиц другого сорта, а N — общее число частиц, то [c.150]

Особенно интересны течения, у которых вектор средней массовой скорости и векторы объемных сил параллельны друг другу и направлены вдоль одной из трех координатных осей, так что все характеристики потока остаются постоянными на поверхностях, ортогональных этой оси. Эти условия являются, по-видимому, наиболее общим определением одномерного течения. [c.18]

Ясно, что общее решение (1.24) будет содержать четыре произвольные постоянные, так что для построения частного решения должны быть заданы четыре граничных условия. Нетрудно указать эти условия. Во-первых, должна быть задана интегральная характеристика струи (какая именно, выясним дальше). Во-вторых, на оси струи (т1 = т]о) должно выполняться условие f (Ло) = 0. выражающее равенство нулю поперечной составляющей вектора скорости. В-третьих, на оси струи радиальная (продольная) компонента вектора скорости должна достигать максимума, так что / (г о) = 0. Наконец, на оси струн кривизна профиля скорости должна быть равна нулю, в силу чего /" (rio) = О [заметим, что два последних условия выражают равенство нулю на оси струи компоненты тензора трения t q — см. формулы (1.6)]. [c.16]

ОСЕР представляет собой течение общего вида. Проектирование участка сопла, где происходит ускорение потока, можно осуществить путем замены криволинейных участков ВО и АЕ ломаной, каждое из звеньев которой поворачивается на некоторый малый угол в наружную сторону. Так, например, задав положение звена В/П1 (рис. 1.74) малым углом бо можно рассчитать точку п. по схеме задачи 3, затем перейти к следующему звену и таким образом рассчитать всю простую волну расширения. Для области взаимодействия простых волн ОСЕР решается задача 2 и определяется закон нарастания скорости вдоль осевой линии СР. При необходимости расширение может быть продолжено, но наиболее короткое сопло получится, если необходимая скорость будет достигнута в точке Р. Чтобы получить на выходе равномерный поток, стенкам сопла за точками О я Е следует придавать такую форму, чтобы на стенках не возникало отраженных волн и области ОРО и ЕРН представляли собой простые волны. Тогда на характеристиках РО и РН и ниже по течению скорость будет равна требуемой и направлена вдоль оси сопла, чем будет обеспечено равномерное распределение скоростей иа выходе из сопла. Для построения простой волны ОРО из точек и,. .. проводим прямолинейные характеристики соответственно значениям скоростей в этих точках, а звенья стенки на участке ОО направляем параллельно векторам скоростей в точках [c.83]

Через контрольную поверхность пространства в общем случае осуществляется перенос массы веществ а и 6 с разной интенсивностью. Количественной характеристикой таких процессов служит J — вектор, плотности потока массы смеси [импульс единицы объема смеси), который складывается из Jo и Ji — векторов плотности потоков массы компонентов а а Ь [c.206]

Расчеты показывают, что при отборе продуктов сгорания кислорода и водорода расход на управление вектором тяги должен составлять 1,4—2,5% общего расхода [67]. Газогенераторная система по сравнению с системой отбора имеет лучшие характеристики, но более сложна. Система впрыска жидкости гораздо проще, но дает малое усиление и требует 5—6% общего расхода. Четыре блока впрыска обычно располагают равномерно по окружности сопла. Одновременно работает не более двух смежных блоков. [c.203]

Каждое ядро может иметь (2/ + 1) значений т. /-спиновое квантовое число-еще одна важнейшая характеристика магнитных свойств данного яд а. Если от гиромагнитного отношения зависит длина вектора ц (см. рис. 5.1), то спиновое квантовое число I определяет общее число его возможных направлений ориентации (рис. 5.2). [c.278]

Под вихрем понимается группа частиц, вращающихся вокруг одной мгновенной оси с одинаковой угловой скоростью, т. е. по отношению к окружающей жидкости вихрь подобен твердому телу. Система вихрей, расположенных непрерывно вдоль одной общей оси вращения, называется вихревым шнуром. Основной характеристикой вихревого шнура является его напряжение I, равное произведению вектора угловой скорости со на площадь F, перпендикулярную направлению вектора [c.102]

Следует отметить, что в общем случае оперативная характеристика зависит от качества методики поверки, определяемого некоторым вектором параметров а, т. е. (х, а). Поэто.му для более полной оценки достоверности различными методиками поверки следует конкретизировать вид функции (х, а) [33, 34]. [c.104]

В общем случае криволинейной звуковой линии естественно предполагать, что аналитичность решений уравнений эллиптического типа имеет место вплоть до линии вырождения — звуковой линии. Это означает, что класс решений уравнений газодинамики в М-области состоит из функций, аналитических в дозвуковой области и непрерывных в сверхзвуковой — со слабыми разрывами, распространяющимися (быть может) вдоль изолированных характеристик. Упрощенно криволинейную звуковую линию в М-области можно представлять состоящей из конечного числа отрезков, внутри каждого из которых вектор скорости — аналитическая функция длины дуги. Таким образом, М-область представляет собой объединение подобластей эллиптичности и гиперболичности решения корректных краевых задач в этих подобластях должны сращиваться (по условиям непрерывности ф, фп) ПОЧТИ во всех точках звуковой линии. Так как в рассматриваемом случае звуковая линия не является характеристикой, отсюда следует требование непрерывности на звуковой линии обеих компонент вектора скорости. [c.224]

В достаточно малой окрестности линии ветвления в плоскости uw характеристики располагаются по одну сторону от края складки. Ввиду непрерывности касательной к характеристике в области непрерывности поля вектора скорости, получим, что в общем случае линия ветвления в плоскости UW состоит из отрезков, каждый из которых является огибающей характеристик одного семейства и геометрическим местом точек возврата характеристик другого семейства. На линии ветвления меняют знак производные от г и li по направлению характеристики того семейства, изображение которой имеет в плоскости uw точку возврата кривизна этой характеристики в физической плоскости меняет знак. [c.307]

Теория диэлектрического волновода показывает, что как количество распространяющихся типов волн, так и глубина проникновения поверхностной волны в оболочку определяются характеристическим параметром волокна Я = п — где (I — диаметр жилы, П и 2 — показатели преломления жилы волокна и оболочки. Часть общей энергии, проходящей по оболочке волокна, определяется физическими характеристиками волокна и типом волны. Путем интегрирования среднего значения продольной составляющей вектора Пойнтинга в соответствующих пределах можно подсчитать часть энергии, проходящей по жиле волокна Р ) и по оболочке Рг)- Зная величину относительно легко подсчитать эффективный коэффициент поглощения (а) волокна на основании коэффициентов поглощения материалов жилы (аО и оболочки (аг). В данной статье выведены выражения для Р%1Р и а и приведены результаты вычислений этих величин для различных типов волн в волокнах с различными значениями Я. Показано, что можно уменьшить эффективный коэффициент поглощения при соответствующем выборе определяющих параметров. [c.225]

Получение точных соотношений для количественной оценки поля при нерегулярной функции неровности маловероятно. Однако часто удается получить некоторые определяющие характеристики, например среднюю величину вектора Пойнтинга. Предположим, чго среднее значение функции неровности /(г) для нерегулярности второго порядка равно нулю и в общем случае, она не является постоянной . [c.246]

Изменение во времени вектора Z(t) является математической моделью функционирования системы водоснабжения, которая состоит из п элементов и выполняет т поставленных перед ней задач водообеспечения. При построении модели часто используют принцип последовательного обобщения информации, исходя из иерархической структуры отдельных частей элементов, последовательно объединяемых в более общие. В качестве частных являются модели определения продолжительности подачи воды, вместимости водоисточника, инерционности системы контроля и автоматики и т. п. Расчеты по таким моделям независимы один от другого. Поведение и свойства систем рекомендуется оценивать количественными характеристиками, полученными экспериментально. Каждая характеристика дает представление об одном из свойств системы (представляет собой количественную оценку степени пригодности системы к выполнению поставленной перед ней задачи). Это позволяет согласовать разнородные цели и стимулировать оптимальное использование ассигнований. Комплексный показатель эффективности, представляющий собой количественную оценку выходного эффекта с учетом эксплуатационных затрат в конкретной ситуации, в общем виде выражается функциональной зависимостью (2.13). [c.45]

Расчет характеристики качества функционирования системы водоснабжения состоит из двух этапов. На первом этапе вычисляют параметры, характеризующие общее количество воды для потребителей (сут), на втором — устанавливают параметры,характеризующие распределение ее между потребителями по часам суток, и проверяют, сможет ли система обеспечить потребителей водой в течение установленного срока. Для этого определяют характеристику Фг(0=Ф[2(0] как функцию вектора Z t) в рассматриваемый момент времени t. Поскольку функция Ф[г(0] изменяется случайным образом во времени (в связи с изменением вектора Z(t), показателем качества функционирования можно считать математическое ожидание функции Ф[г(/)] в момент времени t [c.45]

Для исно.льзования приведенных выше общих состояний при расчете конкретных систем необходимо сначала вычислить для них определяемые формулой (3.10) элементы матрицы Ь. Перемножая ее затем с матрицей начального состава Н, по формулам (5.5) или (5.10) следует вычислить элементы переходной матрицы и вектор начального состава той цепи Маркова, которая описывает продукты данного процесса сополиконденсации. По известным значениям параметров марковской цепи можно, воспользовавшись соотношениями, приведенными в разделе 2.2 и Дополнении IV, рассчитать любые необходимые статистические характеристики сополимера. [c.133]

Характеристики. С этой целью удобно взять исходные уравнения в виде, соответствующем матричной записи (3.17), с учетом того, что для установившихся течений отсутствует слагаемое с так как = 0. В отличие от общего случая (6.14), нормальные характеристические векторы ищутся в Д (х) [c.94]

Рассмотрим течение в плоском, в общем случае несимметричном канале (рис. 1.11). Пусть в выходном сечении ВВ вектор скорости постоянен и известен. Тогда характеристики Ов и ОВ прямолинейны. В силу свойств простой волны в областях АОВ и А ОВ АО и А О — характеристики второго и первого семейств) будут [c.54]

В общем случае при произвольном расположении теплового скачка отношение и и , а также другие характеристики разрывного течения будут функциями двух параметров — угла падения и относительной теплотворности смеси д. Например, отношение продольных компонентов скорости (в направлении вектора скорости потока свежей смеси) будет равно [c.134]

Однако эти характеристики совершенно недостаточны. Прежде всего необходимо иметь в виду, что в общем случае плотность дислокаций пе является скаляром. В работе [7[ показано, что, поскольку дислокации представляют собой линии, качество которых дополнительно характеризуется некоторым вектором Бюргерса 6, для описания их пространственного размещения необходимо ввести ориентационную функцию распределения Фь(1). Эта функция [c.262]

Первая группа компонент режимного вектора определяет общие характеристики методологии проведения предстоящего имитационного эксперимента. Он может базироваться либо на календарных рядах речного стока [Плешков, 1975], либо рядах, статистически смоделированных на базе метода Монте-Карло [Сванидзе, 1964 Резниковский и Рубинштейн, 1974]. Такое моделирование, в свою очередь, имеет различные модификации, отличающиеся применяемыми гипотезами [c.370]

В обобщенном законе Дарси фильтрационные свойства среды определяются и задаются не одной константой, а в общем случае тремя главными значениями тензора проницаемости или тензора фильтрационных сопротивлений. Это обстоятельство является отражением того факта, что в анизотропных средах векторы скорости фильтрации и градиента давления в общем случае не направлены по одной прямой, а значения проницаемости и фильтрационного сопротивления могут изменяться для различных направлений. Поэтому понятия проницаемости и фильтрационного сопротивления, как скалярных характеристик среды, нуждаются в обобщении на случай анизотропных сред. Проницаемость для анизотропных сред определяется как тензорное свойство в заданном направлении. Понятие тензорного свойства в заданном направлении для тензора kjj определяется следующим образом если физические свойства среды задаются тензором второго ранга и справедливы уравнения (2.23), то под величиной К, характеризующей тензорное свойство в заданном направлении, понимают отношение проекции вектора-TIW на это направление к длине вектора gradp, направление которого совмещено с заданным (рис. 2.4). Из данного определения величины К непосредственно следует и вид его аналитического выражения [c.46]

В сложном атоме содержится несколько электронов, и для характеристики состояния такого атома целесообразно суммировать векторы, выражающие орбитальные и спиновые моменты отдельных электронов. При необходимости yчитывJ ть спин-орбитальное взаимодействие надо суммировать векторы Е м 3 для всех электронов, а затем взять их общую векторную сумму (число /). Атомное ядро имеет свой спин (внутренний момент) он может принимать значения, кратные все той же величине /г/2я (целые или по-луцелые кратные значения). Этот спин определяют из сверхтонкой структуры атомных спектров методами радиоспектроскопии и иными способами. [c.80]

При переходе от р к Др, т. е. при суммировании разностной алотности заряда, в связывающей области не приходится учитывать всю величину заряда внутренних 15 -электронов и подавляющую часть общей суммы, входящей в кулонов классический интеграл, зависящий от наложения друг на друга неполяризованных атомных облаков, так как энергия их притяжения к ядрам почти нацело компенсируется энергией взаимного расталкивания ядер и взаимного отталкивания электронов. Остается лиш1э электронный обменный интеграл и более тонкие корреляционные эффекты, играющие, как теперь выяснилось, выдающуюся роль в определении энергии связи и имеющие прямое отношение к взаимным электронным возмущениям при тесном сближении электронов друг с другом в области перекрывания. Натекающая часть межъядерного заряда в связевой области имеет самое близкое отношение к значению Др, а потому понятно, что интегрирование Др по связевой области и в особенности в центральной ее части, где заряды в равной степени притягиваются к обоим ядрам, может дать более ясный ответ на энергетическую характеристику связи, чем интегрирование р. Следует помнить, что электронное облако, симметрично окружающее ядро, не оказывает на него силового воздействия только асимметрия этого облака из-за неполной взаимной компенсации дает результирующий силовой вектор и может сместить ядро. Произведя интегрирование Др по обеим областям внутримолекулярного пространства, получаем данные, приведенные в табл. 41. [c.253]

К основным положениям системного анализа относятся четкая формулировка цели исследования, постановка задачи по реализации этой цели с использованием критерия эффективности решения задачи. В общем случае под критерием эффективности БТС следует понимать некоторую характеристику системы, отражающую выполнение поставленной цели. При этом критерий эффективности должен учитывать технологические особенности функционирования БТС, ее технологию и взаимодействие с внешней средой. Наиболее часто критерий формулируется в виде функционала R=R (Р, где Р= Р , 2,. . Р — вектор параметров элементов БТС Ж = т1, шг,. . ., Wm — вектор параметров внешних воздействий на БТС. (Элементы векторов могут быть функциями независимых переменных.) [c.25]

Требования, предъявляемые к точносга восстановления вектора напряжений, диктуются характером конкретного исследования. В одном случае необходимо определить распределение вектора напряжений на поверхности Ь возможно более точно, в другом достаточно ограничиться его интегральными характеристиками. В связи с этим необходимо отметить одно важное обстоятельство. Размер и местоположение фрагмента поверхности 5, а также требования точности являются весьма существенными факторами при выборе области, в которой возможна процедура эффективного восстановления напряженного состояния. Является очевидным, что такой выбор предопределяется некоторой взаимной чувствительностью зоны измерений и зоны неизвестных реакций, подлежащих определению. Под этим мы понимаем следующую, несколько неопределенную, количественную оценку любое статически эквивалентное изменение характера распределения вектора напряжений на поверхности должно вызывать изменение напряжений на 8 того же порядка. Исходя из этого и сообразуясь с положениями принципа Сен-Венана, можно дать общую рекомендацию по выбору эффективной зоны исследования для того чтобы погрешность восстановления вектора напряжений была одного порядка, что и погрешность измеряемых величин на 8, дааметр объема V должен иметь один порядок с дааметром фрагмента поверхности 5. Кроме того, как правило, [c.71]

На рис. 7 показана зависимссть характеристики роста возмущений и скорости распространения возмущений г/р от составляющей кх волнового вектора для псевдоожиженного слоя ГТ. Общий вид зависимостей (к ) и Ьр (к ) для псевдоожиженных слоев ГТ и ЖТ примерно одинаков, за.исключением того, что для первого типа слоев более ярко выражена зависимссть Ур от к . Однако из сравнения рис. 1 и рис. 7 видно, что для систем ГТ величина I, характеризукщая рост возмущений, приблизительно в 100 раз больше, чем для псевдоожиженных систем ЖТ. Таким образом, отношение плотности твердых частиц к плотности ожижающего агента оказывает весьма существенное влияние на характеристики распространения возмущений в псевдоожиженном слое. Предсказание подобного различия в поведении слоев ГТ и ЖТ является одним из наиболее значительных результатов гидромеханической теории устойчивости псевдоожиженного слоя. [c.94]

Имеются два главных соображения, позволяющие предполагать, что дефекты кристаллической решетки, присутствующие на поверхности катализатора, превращаются в активные центры для некоторых реакций на этой новерхности. Во-первых, в местах выхода дислокаций, а также в несколько иной мере и у поверхностных точечных дефектов геометрическое расположение атомов катализатора отличается от обычного их расположения на остальной части поверхности. Как будет показано в гл. 6, межатомные расстояния на новерхности катализатора вместе с длинами связей и общими стехио-метрическими характеристиками реагирующих молекул и переходного комплекса могут оказаться важными факторами при оценке степени каталитической активности твердого тела. Следовательно, становится очевидным, по меньшей мере качественно, почему выходы краевых и винтовых дислокаций, имеющих соответствующие векторы Бургерса, могут в большей степени способствовать протеканию гетерогенных реакций, чем другие места на поверхности. [c.228]

Емкостные методы связаны с тем, ято диэлектрическая проницаемость диэлектрика зависит от воздействия электрич. поля, создающего поляризацию — смещение и ориентацию электронов и ионов. Количественной характеристикой поляризации служит ее вектор. Различают поляризацию упругую (без тепловыделения) и релаксационную (с тепловыделением). Последняя может быть дипольно-релаксационной, ионно-релаксационной и электронно-релаксационной. Наличие лишь одной электронно-релаксационной поляризации приводит к наинизшему значению диэлектрич. проницаемости е (для неполярных жидкостей, обычно ниже 2,5), близкому к квадрату показателя преломления света, Дипольно-релакса-ционная поляризация, присущая полярным диэлектрикам, характеризуется гораздо более высокими значениями е для воды е в десятки раз выше, чем для неполярных жидкостей. С возрастанием темп-ры е полярного диэлектрика вначале увеличивается, проходит через максимум и затем постепенно снижается. Наивысшее значение е=е, имеет в постоянном электрич поле. С увеличением частоты, но при небольших ее значениях, диполи успевают ориентироваться в соответствии с переменным полем, и диэлектрич. проницаемость остается почти постоянной — близкой к Ец. Дальнейшее увеличение частоты приводит к тому, что диполи уже не успевают следовать за полем, ориентировка их осуществляется с постепенно уменьшающейся амплитудой, диэлектрич. проницаемость снижается и при неограниченном возрастай I частоты стремится к минимальному значению е ,. обусловленному лишь электронно-релаксационпои поляризацией. Диэлектрик, помещенный в переменном электрич. поле, нагревается за счет диэлектрич. потерь, обусловленных поляризацией, активным сопротивлением, неоднородностью структуры и ионизацией. Общей количественной характеристикой служит угол диэлектрич. потерь б (или тангенс этого угла), к-рый дополняет до 90° угол сдвига фаз между током и напряжением, приложенным к конденсатору, между обкладками к-рого находится данный диэлектрик. При отсутствии активного сопротивления 6=0, а при отсутствии емкостного 6=90°. [c.154]

Найдем начальную фазу волны. Для характеристики направлений первичного и рассеянного лучей введем единичные векторы ц и-5. Из рисунка видно, что расстояние от источника М до точки А больше аналогичного расстояния до ценра атома О на величину В А, равную скалярному произведению (г, 5о), а расстояние от точки А до точки наблюдения N меньше аналогичного расстояния от центра атома на величину ОС, равную скалярному произведению (г, 8). В общем путь луча от источника в точку наблюдения через точку А меньше пути луча, проходящего через центр ато- Рис. 30. Определение начальной фазы рас-ма О, на величину (г, Л о). сеянного луча через векторы и.г [c.85]

Это же рассуждение показывает, что никакая другая характеристика, проходящая в области О., не может иметь общих точек с Z. Наконец, в силу предыдущего касательный вектор к Z есть 1 = (sinro, osro), а вектор скорости в точках Z имеет вид и --- с,( os о,sinro). Следовательно, 1 и = 0. [c.290]

Выбор ферментов, используемых для двойного расщепления космидного вектора при приготовлении плеч по методу Иш-Горовица и Берка [10], определяется характеристиками данной космиды. На рис. 2.1 приведена схема общего метода для любого космидного вектора. Методика, детально описанная в табл. 2.2, касается семейства космид Лориста [7, 8], где фермент X — это Sstl, фермент Y — BsffiH, а сайт клонирования Я1Пс1П1. [c.47]

В процессе построения мультиполей при увеличении порядка мультиполя на 1 к определяющим его параметрам добавляются две независимые величины — углы, задающие направление сближения мультиполей предьщущего порядка (направляющие косинусы вектора сближения связаны соотношением + 3 ,- = 1, поэтому независимыми являются лишь два из них). Следовательно, общее число независимых величин, определяющих мультиполь и-го порядка, равно 2и + 1 и совпадает с числом коэффициентов члена порядка и в разложении скалярного потенциала по сферическим функциям (3.173). Как (3.174), так и (3.200) можно представить в виде суммы произведений постоянных коэффициентов, не зависящих от координат точки наблюдения потенциала, и сферических функций, зависящих от этих координат. Сопоставляя зти выражения почленно, получим соотношения между характеристиками интенсивности и ориентации мультиполей М , а , Р ,-, у /, с одной стороны, и мультипольными компонентами А т Впт. с другой стороны эти соотношения позволяют рассматривать компоненты Апт. как параметры соответствующих мультиполей. В частности, для мультиполей до 2-го порядка - униполя (и = 0), диполя (и = 1) и квадруполя (и = 2) можно записать [c.196]

В общем случае можно говорить о появлении некоторой тензорной характеристики на каждом атоме, имея в виду, что скаляр и вектор также являются тензорами нулевого и первого ранга соответственно. Возникающая в результате фазового перехода диссимметричная фаза задается указанием соответствующей атомной характеристики на каждом атоме кристалла, сведения о которой получаются из эксперимента. В соответствии с идеей Ландау состояние диссимметричной фазы может быть охарактеризовано небольшим количеством величин, образующих в своей совокупности й-компонентный параметр порядка. Для выявления параметра порядка в данной диссимметричной фазе и установления неприводимого представления, по которому произошел переход из исходной фазы, необходимо, как следует из соотношения (1.23), вычислить базисные функции неприводимых представлений группы симметрии исходной фазы. Базисные функции следует, очевидно, строить из локализованных а томных функций скалярного, векторного, псевдовекторного и т.д. типов в соответствии с тем, какая физическая характеристика возникает в диссимметричной фазе на каждом отдельном атоме. Ниже излагается универсальный метод лострое- [c.21]

Зато главную характеристику потоков — векторы градиентов давления — совсем нетрудно получить по климатологическим картам изобар на высотах, если проанализировать их с соответствующей точки зрения на всех таких картах видны замечательные изгибы там, где они пересекают берега океана. Разумеется, резче всего выражены изгибы там, где общее направление бере-говой линии приближается к меридиану муссонная составляющая градиен- [c.601]

Естественным следующим шагом в анализе стационарных распределений является переход к многолокусно-му случаю. Функция средней приспособленности wix) в этом случае определяется коэффициентами приспособленностей, зависящими от генотипов по всем локусам. В качестве состояний популяции следует брать вектор концентраций различных типов гамет (или частот аллелей и характеристик неравновесности по сцеплению). При этом частоты гепотипов не будут в общем случае определяться частотами аллелей. Матрица диффузии для концентраций гамет по-прен нему имеет вид (7.4) в силу полиномиальной природы выбора гамет при гипотезе случайного скрещивания. Снос из-за отбора и миграций также полностью совпадает по виду с соответствующими выражениями для нолналлельного однолокусного случая. Новым в много-локусной ситуации будет появление рекомбинаций. В простейшем примере с двумя диаллельными локусами возможны гаметы четырех типов, концентрации которых обозначим через Xi, х , Хз, х , включая зависимую х . Здесь Xi соответствует гамете x — AJi , Xs—A Bi, [c.433]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология