Реагирующие стационарные течения

Реагирующие стационарные течения [c.23]

Дифференциальные уравнения. Законы природы, которые управляют течением химически реагирующей жидкости, можно разделить на два класса законы сохранения и законы для потоков. Первый класс включает первый закон термодинамики, принцип сохранения массы и закон сохранения индивидуальных химических элементов второй класс включает закон теплопроводности Фурье и закон диффузии Фика. Здесь будем пользоваться той же системой обозначений и теми же приемами, что и в предыдущей статье Л. 50], и сосредоточим внимание на двух дифференциальных уравнениях для стационарного течения газа со средними скоростями без учета эффектов гравитации, электрического, магнитного и электромагнитного полей. Это дает [c.186]

При выводе уравнений пограничного слоя в химически реагирующей газовой смеси предполагалось, что мы имеем дело со стационарными течениями. [c.102]

На практике химические газофазные процессы обычно осуществляются непрерывно в проточных реакторах в так называемых динамических условиях. В отличие от рассматривавшихся до СИХ пор закрытых (статических или замкнутых) систем, в которых реакции протекают при постоянном объеме, в открытых (проточных) системах процессы протекают при постоянном давлении. Статический метод позволяет проследить в течение одного опыта зависимость скорости процесса от концентрации реагирующих веществ в широком интервале их изменений и потому особенно пригоден на начальной стадии исследования кинетики процесса. Динамический метод позволяет быстрее накапливать продукты реакции и при установлении стационарного состояния, когда состав выходящей из реактора смеси продуктов становится постоянным, получать пов-торимые кинетические данные, значительно более надежные, нежели единичная точка на кинетической кривой опыта в статических условиях. [c.251]

Протекание экзотермических реакций в замкнутых системах сопровождается разогревом, который в свою очередь ускоряет протекание процесса, подчас вплоть до самовоспламенения системы, ее теплового взрыва. Так происходит самовозгорание кучи листьев, буртов каменного угля и торфа, зерна и иных окисляюш,ихся кислородом воздуха материалов. Явление это вполне удовлетворительно объясняется на основе представлений о стационарно протекающих процессах, подчиняющихся уравнению Аррениуса, в течение которых не происходит нарушения максвелл-больцмановского распределения. Если теплоотвод в окружающую среду не уравновешивает тепловыделение или процесс не прекращается вследствие исчерпания реагирующего вещества, то экзотермическая реакция может переходить в тепловой взрыв. В практике химической промышленности тепловой взрыв представляет собой опасное нежелательное явление, могущее приводить к тяжелым авариям в результате сильного саморазогрева химических реакторов. Величина критического разогрева (АТ,ф) сосуда по отношению к окружающей среде (Го) [c.255]

Селективное гидрирование может проводиться при давлении от 3 до 25 ата и температуре 200—300° над стационарным катализатором. Пригодность катализатора определяется его способностью превращать ацетилен, не затрагивая содержащегося в большем количестве этилена. При этом селективность его действия должна проявляться в некотором интервале температур, так как из-за значительного выделения тепла в реакторе реагирующий поток неизбежно разогревается. Помимо этого, хороший катализатор должен удовлетворять следующим требованиям 1) обладать высокой активностью, т. е. превращать ацетилен при больших объемных скоростях газа, что позволяет обходиться небольшой загрузкой катализатора 2) сохранять активность в течение длительного времени (стабильность) 3) обладать прочной структурой, допускающей периодическую регенерацию без разрушения гранул катализатора и образования большого количества мелочи 4) пре- [c.151]

Применение восходящего или нисходящего потока сырья в реакторах со стационарным слоем катализатора в течение некоторого времени не базировалось на сколько-нибудь обоснованных теоретических соображениях, так как гидродинамика этих процессов была недостаточна изучена. Процесс предпочтительно проводить в условиях турбулентного режима, а не ламинарного, так как в этом случае уменьшается сопротивление массопере-даче диффузией. Однако было установлено, что даже в промышленных реакторах проточного типа наблюдается значительный разброс по продолжительности пребывания реагирующих молекул вследствие внутренней циркуляции и протекания части жидкого потока накоротко (проскальзывания) вместо идеального или поршневого режима [69]. Эти отклонения оказывают достаточно существенное влияние на процесс. Поперечное перемешивание влияет положи гельно, а продольное — отрицательно. [c.149]

В случае постоянства величины поверхности реагирующего тела (например, при растворении монолитной пластинки) скорость реакции остается постоянной в течение всего стационарного процесса (кривая о). [c.876]

При течении реагирующей смеси через стационарный слой катализатора на каждой грануле последнего возникает некоторый градиент давления. Это создает дополнительные возможности для проникания газа внутрь гранулы. При малых размерах пор скорость проникания реагента в пору в результате совместного воздействия гидродинамического потока и диффузии пропорциональна произведению эф и концентрации реагента у поверхности. Легко показать, что составляющая, обусловленная градиентом давления, в этих условиях пренебрежимо мала по сравнению с диффузионным потоком. Этот фактор может иметь существенное значение только для очень крупных пор. [c.80]

Поток за фронтом ударной волны испытывает воздействие сил трения между пограничными слоями газа и стенками ударной трубы. Рост пограничного слоя газа за фронтом удар< ной волны обусловлен взаимодействием со стенкой из-за вязкости и теплопроводности, что приводит к изменению параметров газа по сечению трубы. Постепенное уменьшение интенсивности ударной волны в зависимости от пройденного расстояния также объясняется развитием пограничного слоя. Обычно изменение условий во фронте ударной волны в сравнении с рассчитанными по стационарной одномерной теории велико на боль- ших расстояниях от фронта волны, и для данного расстояния отклонения значительнее при низких рабочих давлениях. Эти явления, важные для кинетических исследований, в настоящее время довольно подробно изучены, причем предложены критерии для учета их влияния на экспериментальные результаты [4]. Достаточно отметить, что в ранних кинетических работах, включая и исследование реакции водорода с кислородом, никаких поправок на неидеальность течения не делалось. В той или иной степени такая коррекция необходима для всех изученных систем. Повышение рабочих плотностей, являющееся результатом разбавления реагирующей смеси инертным одноатомным газом, благотворно влияет на независимость условий за ударной волной от пристеночных эффектов. Другие аспекты полезного повышения рабочих давлений обсуждались ранее. [c.125]

Температура и концентрация в химически реагирующем газе при стационарном состоянии могут быть выражены как функция единственной пространственной переменной для следующих аэродинамических систем ламинарное или турбулентное течение Куэтта (современное название застойной пленки Нернста) системы с радиальной симметрией двухмерные и осесимметричные ламинарные течения вблизи передней критической точки . Конечно, должны быть заданы граничные условия (например, постоянство температуры стенки). [c.190]

Для теоретического определения области протекания процесса необходимо оценивать скорости процесса диффузии и химической реакции раздельно, как для независимых процессов. Соотношения этих скоростей определяют область протекания процесса в целом. Так следует поступать потому, что при установившемся течении реакции скорость диффузии становится равной скорости реакции независимо от режима процесса, т. е. равенство наблюдается в кинетической, диффузионной и переходной областях. При стационарном протекании реакции термин диффузионная область вовсе не означает, следовательно, что действительная скорость реакции на реакционной поверхности более скорости процесса диффузии к этой поверхности. Благодаря медленности подвода веществ на поверхность, скорость химической реакции на поверхности принудительно становится равной скорости процесса диффузии. Концентрация вещества на поверхности при этом мала, а градиент концентрации около поверхности получается большим. Наоборот, в кинетической области, когда независимо определенная скорость диффузии значительно превышает скорость реакции, равенство скоростей диффузии и реакции наблюдается при мало отличающихся значениях концентраций реагирующих веществ в объеме и на поверхности. [c.401]

Гарнер с сотрудниками [60—62, 66] детально изучил каталитическое окисление окиси углерода на закиси меди, использовав для исследования поверхностных процессов методы измерения электропроводности и теплот адсорбции. Было показано, что электропроводность пленки закиси меди в процессе окисления примерно такая же, как и в случае пленки, насыщенной окисью углерода, и отличается от электропроводности пленки СнгО, обработанной кислородом. Более того, как показали Гарнер с сотрудниками, стационарная электропроводность в случае предварительной адсорбции кислорода устанавливается в течение значительно более долгого времени, чем на свободной поверхности. Это показывает, что во время реакции поверхностная концентрация окиси углерода высокая, а кислорода — низкая. Было сделано предположение, что кислород и окись углерода взаимодействуют на поверхности с образованием карбонатного комплекса, который в свою очередь реагирует со следующей молекулой окиси углерода, образуя двуокись углерода [c.43]

Вопросам физического и математического моделирования воспламенения при течениях реагирующих газовзвесей посвящено большое число исследований, проведенных как в стационарных, так и в динамических условиях. Изучение высокотемпературного окисления частиц металла в стационарных условиях позволило установить кине-ти геские закономерности и механизм воспламенения. При возникновении интенсивных потоков, образующихся, например, за ударными волнами, механизм воспламенения усложняется. [c.80]

Даже и в газовых системах скорость реакции часто зависит от характера течения в экспериментальной установке. При ламинарном обтекании поверхности на ней образуется стационарный газовый слой, сквозь который реагирующие вещества должны продиффундировать, чтобы достичь поверх- [c.133]

Определение характеристик течения в одномерном стационарном потоке химически реагирующего газа, в котором отсутствует продольное перемешивание химических компонентов при полном поперечном перемешивании. [c.206]

Обусловливается взаимодействием большинства металлов и их соединений, кремния, серы элементарной и связанной (колчедана) и др. неорганических материалов с окислителями, а некоторых металлов — с галогенами. Материалы воспламеняются также в результате др. экзотермических процессов, напр, при взаимодействии некоторых металлов с азотом (с образованием нитридов) и с углеродсодержащими газами (с образованием карбидов). Ускорение хим. превращения, приводящее к воспламенению, происходит гл. обр. при разогреве реагирующих веществ теплотой реакции (тепловое воспламенение) при этом первоначально хим. система разогревается либо вследствие притока тепла извне, либо (при В. пирофорных металлов, см. Пирофорность) в результате выделения тепла в самой системе. Повышение т-ры может привести к тому, что выделение тепла превысит его отвод, в результате чего стационарное течение реакции станет невозможным начнется лавинообразный саморазгон реакции с очень быстрым возрастанием т-ры, т. е. произойдет воспламенение. Подразумевается, что при этом обеспечен контакт материала с окислителем (напр., созданием газовзвеси, содержащей частицы твердого материала подводом окислителя к порошку материала перемешиванием порошка материала с окислителем) . материал может быть также в виде [c.217]

Если проводить опыты при более высоких давлениях, то уже нельзя получить увеличение скорости реакции за счет сокращения числа обрывов на стенке сосуда, но зато повышение давления будет неизменно благоприятствовать увеличению числа обрывов в объеме. Верхним пределом будет давление, при котором скорость обрывов в объеме равна скорости образования радикалов. С этого момента реагирующая система переходит в область стационарного течения реакции. Здесь уже невозможно автоускоренное развитие процесса. Скорость его при постоянном давлении остается постоянной, а с повышением давления уменьшается вследствие того, что с повышением давления увеличивается преобладание скорости обрыва цепей над скоростью образования радикалов. [c.31]

В, С, О, I. Видно, что слабое увеличение Т за линию L приводит к резкому скачку температуры от О V. Н. Аналогично, при постепенном уменьшении Т, процесс проходит последовательность стационарных режимов, соответствующих точкам I, Н, С, Р, с дальнейшим резким падением до точкп В и далее к точке А. Это приводит к гисте-резпсным кривым, изображенным на рис. IX.20. Неопубликованные вычисления для противоточного реактора с независимым теплоносителем показывают еще более резкие эффекты. Можно сказать, что в реакторах с противоточным теплообменником тепло реакции, выделившееся в некоторой точке, вместо того, чтобы вымываться потоком, как это было бы в отсутствие обмена теплом с теплоносителем, может возвращаться вверх но течению реагирующей смеси, способствуя образованию высоких температурных пик. К аналогичным эффектам может приводить продольное перемешивание потока, как это было показано в работе Ван Хирдена и в более поздней статье Амундсона (см. библиографию на стр. 303). [c.285]

Возникновение множественных режимов, переход между которыми происходит скачкообразно при плавном изменении параметров процесса, и связанные с этим явления неустойчивости стационарных состояний представляют собой органический недостаток автотермических схем. Недостаток этот, очевидно, вызван характерным для автотермических реакционных узлов переносом тепла теплоносителем против течения реагирующей смеси, приводящим к задержке и возможному разрастанию случайных возмущений температурного режима процесса. Те же явления наблюдаются и в другой автотер-мической схеме, рассмотренной в разделе VIII.3, — адиабатическом реакторе с внешним теплообменником. Неустойчивость режимов возможна, хотя и значительно менее вероятна, и в тех технологических схемах, где тепло реакции отводится с помощью независимого теплоносителя. [c.357]

С технологической точки зрения однородными операторами вписываются те объекты, свойства которых не меняются с течением времени, т. е. эти объекты реагируют одинаково на одинаковые возмущения, подаваемые в разное время. Такие объекты принято называть стационарными. Заметим, что в реальных условиях никакой физический объект нельзя описывать, строго говоря, однородным функциональным оператором. Любая технологическая установка меняет свои свойства с течением времени. Так, например, в теплобменнике коэффициент теплопередачи со временем уменьшается из-за образования накипи, ржавчины и т. п. Однако такие изменения свойств объектов со временем происходят весьма медленно, и поэтому, как правило, технологические объекты в пределах некоторого промежутка времени можно считать стационарными и описывать их однородными операторами. [c.56]

Еще более значительны затруднения, возникающие при расчете параметров потока реагирущей системы в проточной части газовой турбины. Немонотонность теплофизических свойств и учет кинетики химических реакций делают в настоящее время практически неразрешимой и задачу стационарного двумерного вихревого течения реагирующей смеси. Эти затруднения указывают на необходимость разработки упрощенной математической модели, отражающей основные физические закономерности расширения реагирующего газа в ступени турбины. [c.166]

Дальнейшее развитие и экспериментальное подтверждение изложенной теории явилось в применении к пористым катализаторам предметом многолетних обширных исследований Ройтера и его сотрудников [36]. Ими разработан изяш,ный экспериментальный метод изучения макроскопической кинетики на пористых катализаторах, получивший название метода диафрагм. Реакционный сосуд разделяется перегородкой из пористого катализатора одна сторона ее омывается потоком исходной смеси, другая соприкасается с замкнутым пространством, из которого отбираются пробы для анализа. После выхода на стационарный режим в замкнутой части сосуда устанавливается такая же концентрация каждого из компонентов, как в центре куска катализатора с радиусом порядка толщины диафрагмы. Подавая в проточную часть сосуда компоненты по отдельности или в смеси с инертными (не реагирующими в данных условиях) газами, определяют непосредственно эффективные коэффициенты диффузии. При этом постоянство давления достигается заполнением замкнутого объема инертным газом. Создавая же на диафрагме перепад давлений, определяют по скорости истечения газопроницаемость диафрагмы. Уже по характеру зависимости газопроницаемости от давления устанавливают, находится ли процесс в порах в кнудсеновской области, или течение происходит по закону Пуазейля. В пос-леднел случае диаметр пор молшо определить из отношения коэффициентов диффузии и газопроницаемости. В кнудсеновской области эти коэффициенты совпадают, и необходимо дополнительное определение внутренней поверхности адсорбционными методами, [c.101]

Т. е. от скорости реакции в ядре пламени. Если эта скорость незначительно превышает скорость реакции, протекающей в обычном стационарном фронте пламени, то градиенты концентрации, возникающие в указанный промежуток времени, являются сравнительно плоскими, а количество тепла, выделяемого реагирующими веществами, диффундирующими в ядро пламени, относительно невелико. С другой стороны, если в течение указанного промежутка времени скорость химической реакции в ядре пламени значительно больше, чем в обычном пламени, то градиенты концентрации являются сравнительно крутыми, и диффузия реагирующих веществ играет существенную роль в суммарной величине тепловыделения. В богатых смесях обычная реакция в пламени протекает при высоких температурах и высокой концентрации свободных радикалов, так что дополнительная роль искры к этим основным компонентам, участвующим в хи-мической реакции, по-видимому, сравнительно невелика. В обычном пламени бедных смесей температура и концентрация 3 свободных радикалов относительно низкие, так что можно ожи-дать, что роль искры будет весьма существенной. Таким обра- зом, можно предположить, что описанное соотношение между сум.марной теплотой пламени и энергией искрового,зажигания определяется влиянием искры, ускоряющим химическую реакцию. Это влияние мало в богатых и велико в бедных смесях. [c.17]

Для упрощения задачи ограничимся одиой химической реакцией (первого пор.ядка) меяаду двумя компонентами потока — твердыми частицами и реагирующим газом — и рассмотрим стационарное состояние системы. Это означает, что давление, температура, состав и другие параметры в любой точке х, у, г) с течением времени остаются неизменными. []ри составлении системы уравнений исходим из общих законов сохранения массы и энергии, а также известных физико-химических закономерностей, применяемых комплексно, имея в виду взаимодействие указанных явлений, и конкретно, в связи с оиределенно очерченной тохиической задачей. [c.506]

Когда по вышеуказанной схеме постулируют образование промежуточных веществ, как, например, хлористого нитрила NOg l, то кинетическая схема обрабатывается но методу стационарных состояний. Там, где только возможно, существенно проверить, что концентрация промежуточного вещества достигает стационарного уровня, который мал по сравнению с концентрацией реагирующих веществ, и что этот уровень достигается в отрезок времени, меньший по сравнению с временем полупревращения в главной реакции. Бенсон [43] изучил этот вопрос для различных комбинаций констант скоростей стадий реакции в схемах, подобных вышеприведенным, и для цепных реакций. Предположение о достижении стационарного состояния может быть проверено на основании схемы с участием хлористого нитрила, так как константы скорости и %2 могут быть вычислены для температур приблизительно от 200 до 400°, когда наблюдается каталитическое разложение. Оказывается [4П, что в случае типичных реакционных смесей максимальная концентрация хлористого нитрила составляет примерно 0,001 от концентраций реагирующих веществ она достигается в течение доли секунды по сравнению с временем полупревращения, составляющим многие секунды. [c.100]

Основная идея Линдемана заключалась в следующем. Предполагается, что реагирующие молекулы активируются при столкновениях и в течение определенного времени некоторая часть молекул накопит достаточную энергию, чтобы перейти в конечное состояние. Если скорость превращения активированных молекул в конечные продукты меньше, чем скорость их дезактивации при столкновениях, то стационарная концентрация их будет расти, и, так как активированные молекулы находятся в равновесии с неактивнрован-ными. нормальными молекулами, их концентрации должны быть пропорциональны. Ввиду того что скорость реакции пропорциональна концентрации активированных молекул, она также пропорциональна и концентрации нормальных молекул, т. е. реакция должна иметь первый порядок. [c.120]

Прежде чем продолжать обсуждение явлений, сопутствующих облучению растворов, следует остановиться более подробно на различиях между действием различных видов излучения на чистую воду. Быстрые электроны возбуждают или ионизируют не более 1% молекул, через которые они проходят, и поэтому распределение радикалов, образующихся первоначально в воде под действием такого излучения, почти однородно. Излучения, связанные с большей плотностью ионизации, как, например, медленные электроны и а-частицы или другие тяжелые частицы, имеют значительно больше шансов вызвать ионизацию при прохождении через молекулу в случае действия таких излучений радикалы образуются поэтому первоначально в большой концентрации в узкой зоне, расположенной вдоль следа частицы. Многие из этих радикалов рекомбинируют друг с другом, прежде чем им удается выйти в основной объем жидкости и реагировать с растворенными веществами. Только та доля радикалов, которая выходит в раствор, может быть использована для зарождения цепей обратной реакции. Те радикалы, которые не выходят в раствор, обусловливают образование некоторого количества водорода и перекиси водорода. Доля выходящих радикалов не может достигнуть единицы даже в случае облучения быстрыми электронами потому, что быстрые электроны с течением времени могут замедлиться, а в качестве медленных электронов они будут вызывать в конце своей траектории ионизацию большой плотности, аналогичную ионизации, вызванной а-частицами. Эти малые участки плотной ионизации ( горячие точки ) обеспечивают постоянный источник водорода и перекиси водорода при облучении раствора жесткими рентгеновскими лучами или быстрыми электронами независимо от того, что происходит с большей частью свободных радикалов, доступных для реакции с растворенньши веществами. Стационарные уровни разложения, очевидно, непосредственно связаны с количеством свободных радикалов, соединяющихся в горячих точках. Чем больше доля радикалов, которым не удается выйти из горячих точек, тем выше должна быть концентрация продуктов [c.87]

Здесь следует сделать перерыв и подвести итог полученным выше результатам. Вывод функции распределения радикалов, уравнение (14-26), определяется наличием в исследуемой полимеризационпой системе трех различающихся между собой масштабов времени. Самым крупным из этих масштабов является 1, который по порядку величины совпадает с временем проведения эксперимента, выделения образца для исследования и т. д. Второй масштаб равен (//сг) 2 и представляет собой время, в течение которого концентрация радикалов изменяется от нуля до величины, соответствующей стационарному состоянию. Самый мелкий масштаб времени равен кргп) это — время, необходимое для присоединения мономера к растущей полимерной цепи. Если эти масштабы подчиняются неравенству 1 Э Цкг ) Э крщ) , то распределепие радикалов, практически мгновенно реагирующее на медленные изменения концентрации мономера и скорости инициирования, представляется уравнением (14-26). [c.372]

Проблема распространения волн детонации в аэродисперсных смесях газа и реагирующих твердых частиц привлекла внимание исследователей в связи с широким применением в промышленности рабочих тел такого типа. При этом встает вопрос о возникновении гетерогенной детонации, ее стационарном распространении и затухании. Одной из первых проблем, возникающих при попытках физического или математического моделирования инициирования детонации, является воспламенение частиц дисперсного горючего, распыленного в атмосфере окислителя. Теоретическое и экспериментальное рассмотрение данного процесса, возникающего за проходящими и отраясен-нЬгми ударными волнами (УВ), дано в работах [37,41,42] в рамках одномерного течения с плоскими волнами. В [48] теоретически иссле- [c.160]

Взагшодействие поддерживаемой УВ с облаком реагирующих частиц. Условия возбуждения детонации в облаке частиц алюминия, заполняющем все поперечное сечение канала, изучены в одномерной постановке в [95]. Установлено, что поддерживаемая УВ достаточной амплитуды (Мо = 5, скорость 1.73 км/с) при вхождении в облако создает условия для воспламенения частиц и быстрого формирования детонационной волны. Затем наступает режим стационарной пересжатой детонации со скоростью распространения 1.74 км/с. Влияние ограниченности поперечного размера облака на течение проявляется в следующем. Входящая в облако УВ изгибается и преломляется в соответствии с рассмотренными выше случаями инертной смеси. По мере развития зоны горения фронт внутри облака ускоряется, р-слой за фронтом лидирующей УВ переходит в р-слой детонационной структуры, остальная область заполняется продуктами детонации, содержащими недогоревшие частицы. Возникновение очага горения порождает волну давления, которая распространяется по каналу и, многократно отражаясь затем от верхней стенки и от плоскости симметрии, приводит к флуктуациям течения на фронте и за фронтом лидирующей УВ. Процесс этот прослеживается на рис. 3.45, где представлены теневые рельефы давления на моменты времени от 0.2 до 0.4 мс с периодом 0.05 мс. На рис. 3.45 также можно видеть, что изогнутая УВ отражается от плоскости симметрии с образованием ножки Маха, при этом, в отличие от инертной смеси, здесь и для крупных частиц (5 мкм) заметньЕ последующие отражения от верхней границы слоя и плоскости симметрии с образованием еще ударного фронта в продуктах детонации. [c.277]

Значительно большее разнообразие изменений природы катализатора при нарушении стационарности под влиянием случайных (относительно данной каталитической реакции) факторов по сравнению с разнообразием изменений, связанных с колебаниями основных условий течения данной реакции, имеет кроме простого количественного превосходства одного числа над другим также и качественное превосходство. Оно связано с тем, что в отличие от одних и тех же многократных изменений природы катализатора, происходящих при повторных колебаниях состава o HOBHbtx реагирующих веществ, действие случайных факторов (например, изменение состава примесей) может привести к цепи практически неповторяющихся последовательных изменений катализатора. [c.20]

В этой системе, находящейся в стационарном состоянии, поддерживаются постоянные температура, объем Или давление, идеальный обмен веществ и энергии с постоянным притоком реагирующих веществ и удалением продуктов реакции и избытка тепла, осуществляется полная загрузка центров катализа. При соблюдении основного комплекса постоянных условий кажущийся кинетический порядрк базисной реакции нулевой независимо от того, каков истинный порядок, реакции. Следовательно, скорость течения базисной реакцйй постоянна во времени, не зависит от концентрации реагирующих веществ и определяется I только [c.39]

Вторичные электроны, возникающие в процессе ионизации термализуются и сольватируются в течение 10 се/с [см. реакцию (8.11)]. Сольватированиый электрон может реагировать с молекулами воды (если вола подвергнута особой очистке) при отсутствии растворенных веществ с образованием Н-ьОИ и с другим сольватированным электроном, давая Н2, или с Н+, образуя Н. Стационарная концентрация любых активных частиц оказывается весьма низкой. [c.223]

В последнее время в СССР и за рубежом разработаны малогабаритные усзройства для интенсивного перемешивания компонентов, работающие по принципу генераторов колебаний при дозвуковых кqю -тях течения газа, основным достоинством которых является мелкодисперсное распыливание топлива при относительно малых затратах энфгии на эти процессы. К сожалению, в известных работах осноиюе внимание уделено интенсификации процессов переноса тепла и активных центров из области горения в свежую смесь и совершенно не рассмотрены вопросы связи колебаний, генерируемых форсунками, с устойчивостью процесса горения в камере. Известно [30], что обеспечение устойчивости процесса горения даже при стационарной подаче топлива является серьезной проблемой. Тем более неясно, как будет реагировать процесс горения на пульсирующую подачу топлива Вероятно, в некоторых случаях колебания расхода компонентов, подаваемых смесительными элементами, могут приводить к заметным колебаниям давления в камере сгорания. Какое воздействие окажут эти колебания на работу струйных генераторов топливных форсунок [c.244]