кривых вязкости при температурах плавления

Целесообразно изучение свойств высокополимеров сочетать с изучением свойств их аналогов с более короткими цепями. Для любого класса полимеров с очень длинными молекулами температура плавления не зависит от молекулярного веса, если полимер не содержит заметного количества очень коротких молекул. Для низкомолекулярных же веществ температура плавления повышается с увеличением молекулярного веса. Кривая зависимости температуры плавления от длины молекул, изображенная на рис. 71, справедлива для любого ряда соединений с линейными молекулами, таких, например, как неразветвленные углеводороды парафинового ряда. Диаграмма показывает также изменение свойств материала в зависимости от длины цепи при температурах выше и ниже точки плавления. Низкомолекулярные вещества при низкой температуре полностью кристалличны и имеют четкую температуру плавления, при которой они переходят в подвижную жидкость. С увеличением длины молекул вещества повышается температура плавления и соответственно увеличивается вязкость жидкости. При очень большой длине молекул температура плавления становится постоянной, но вязкость расплава продолжает возрастать до тех пор, пока вещество не станет почти твердым, каучукоподобным. (Длина молекул полимеров, применяемых для формования синтетических волокон из расплава, должна быть такой, чтобы вязкость расплава не была слишком высокой, что затруднило бы продавливание его через фильеру.) [c.279]

Аморфные вещества в отличие от кристаллических не имеют ясно выраженного порядка во взаимном расположении слагающих их частиц (рис. 7). Кроме того, аморфные тела изотропны, т. е. их свойства совершенно одинаковы по всем направлениям внутри тела. Эти вещества не имеют постоянной температуры плавления. При нагревании они сначала размягчаются в определенном интервале температур, затем, постепенно уменьшая свою вязкость, переходят в жидкотекучее состояние. При охлаждении эти расплавы вновь могут перейти в твердое состояние без образования кристаллической структуры. На рис. 8 приведены кривые нагревания аморфного (/) и кристаллического (2) веществ. [c.29]

Планирование нефтепереработки, проектирование нефтеперерабатывающих заводов, правильная их эксплуатация и постоянное совершенствование процесса требуют глубокого знания сырья и ого потенциальных возможностей. Большую помощь в этом оказывают кривые разгонки нефтей, т. е. кривые ИТК, ОИ, плотности и молекулярного веса, вязкостей, температур вспышки, застывания, плавления, антидетонационной стойкости и пр. Первые в СССР кривые разгонки были составлены для бинагадинской (Баку) нефти. В 1932—1933 гг. АзНИИ опубликовал серию подобных кривых 1 для типичных нефтей Апшеронского полуострова. Весьма ценный материал по нефтям Советского Союза собран в книгах Советские нефти>>, вышедших в свет под редакцией проф. А. С. Великовского и С. Н. Павловой. Методика построения кривых разгонки заключалась в следующем. На стандартной колонке ИТК от перегоняемой иефти отбирались 3%-ные (по объему) фракции. Каждая фракция анализировалась. На оси [c.183]

В работе рассмотрена кинетика растекания тройного сплава (65% Тх + + 25% Та + 10% НО по графиту марок В-1, МГ, ПРОГ-2400. Определены поверхностное натяжение, плотность и вязкость жидкого сплава при температуре плавления. Из кинетических кривых растекания рассчитана убыль свободной энергии системы. [c.229]

Исследование реологических характеристик ПБХ в динамическом режиме измерения обнаружило два реологических перехода на кривых зависимости логарифма комплексной вязкости от обратной величины абсолютной температуры (рис. 7.2) [141, 169] первый при 175 - 180 °С, второй - при 185 - 200 °С. Это обусловлено существованием надмолекулярных структур и кристаллитов в расплаве ПВХ-Таким образом, результатом термомеханического воздействия является ступенчатое разрушение надмолекулярных образований с возникновением в расплаве трехмерной молекулярной сетки, узлами которой являются кристаллиты. При этом на всех этапах течение может происходить только путем разрыва и восстановления молекулярной сеткИ) т.е. реализуется так называемое химическое течение [37]. Для достижения температурной области, в которой устойчивыми единицами течения являются отдельные макромолекулы, а не надмолекулярные структуры, необходимо нагреть полимер выше температуры плавления кристаллитов, т.е. до 220 - 230 С. Но при этом возникает главная проблема - низкая термостабильность ПВХ, осложняющая течение прй [c.186]

Наиболее удобным методом наблюдения за превращением нативной ДНК в денатурированную (так называемый переход спираль — клубок) может служить измерение вязкости раствора ДНК. Если измерять вязкость препарата ДНК при постепенном повышении температуры, то зависимость вязкость -— температура будет иметь вид кривой, приведенной на рис. 21. Температуру, соответствующую точке перегиба этой кривой, принимают за температуру плавления ДНК (Т пд), т. е. температуру перехода спираль — клубок. [c.104]

В случаях перехода жидкости не в кристаллическое, а в стеклообразное состояние падение температуры происходит равномерно и на кривой не наблюдается ступеньки , характерной для перехода вещества в кристаллическое состояние. Вся жидкость постепенно делается все более вязкой, густой и, наконец, застывает в стеклоподобную массу. На всем участке температур мы имеем дело с жидким состоянием, только вязкость жидкости при охлаждении настолько увеличивается, что жидкость почти утрачивает свою текучесть. Так же постепенно происходит переход аморфного вещества в жидкое состояние при нагревании аморфное вещество не имеет резкой температуры плавления. [c.60]

Необходимо еще указать на любопытный факт, что высокая вязкость моно-слоя, в конденсированном состоянии относимая обычно к твердо -кристалли-ческому состоянию, сохраняется до температур, значительно превышающих температуры плавления объемных кристаллов. Это ясно видно на примере монослоя тетрадецилового спирта, но имеет общее значение и для других спиртов. Кривая зг(=/(г) на рис. 3 показывает, что высокая двухмерная вязкость удерживается при- мерно на одном уровне до температуры 55°, при которой сразу падает практически до нуля (коэффициент затухания диска в монослое становится неотличимым, оу значения, соответствующего чистой воде). Интересно оценить порядок величины скачкообразного снижения поверхностной вязкости в этой точке. Вязкость. монослоя в интервале температур 36—55°, т. е. при температурах пп более низких, чем соответ- / ствует такому скачку, имеет значение 1—2 поверхностных пуаза. Вязкость же при 55,5°, т. е. сразу после спадания, составляет максимально [c.57]

Размеры кристаллов парафина или степень их дисперсности определяются соотношением скоростей образования зародышей кристаллов и их роста. Чем в большей мере скорость образования кристаллов превалирует над скоростью их роста, тем больше образуется кристаллов и тем меньше их размер. Скорость образования кристаллов зависит от концентрации парафиновых углеводородов в топливе и их температуры плавления, те.мпературной кривой растворимости, определяемой углеводородным составом топлива и характером парафинового угле водорода, а также ог скорости охлаждения топлива, степени его перемешивания и разности между температурой нагрева топлива и температурой насыщения. Скорость роста кристаллов также зависит от скорости охлаждения топлива, интенсивности его перемешивания и концентрации выделившихся парафиновых углеводородов, а кроме того, от вязкости среды и наличия в топливе поверхностно-активных веществ. [c.38]

Выше температуры плавления серной кислоты обе кислоты смешиваются в любых отношениях. Изотермы вязкости, электропроводности и поверхностного натяжения (рис. 15) указывают на отсутствие соединений в жидкой фазе. Такой же вывод можно сделать из хода кривых температурных коэффициентов этих свойств [21]- [c.74]

Л идкая фаза стекла простирается от температуры плавления в сторону более высоких температур. Кривые зависимости вязкости стекла от его температуры для стекол различных групп приведены на рис. 2-45 на этих кривых указаны характеристические точки и диапазоны, соответствующие различным фазам состояния стекла. Так как большинство этих характеристических точек выбраны произвольно и зависят от методики их определения, то каждая из них может быть объяснена лишь с помощью методики, положенной в основу их определения. [c.74]

Для изучения явлений расстеклования весьма рекомендуем нанести кривые равной вязкости при температуре плавления кристаллов на диаграмму кристаллизации . В некоторых участках диаграммы вязкость отчетливо понижается при добавке кремнезема в других — возрастает. Добавка окиси алюминия заметно увеличивает вязкость при температуре ниже 1300 и выше ЭОО°С около 11100°С вязкость возрастает с 4000 до [c.95]

Для полимерных молекул температурный интервал ниже равно- весной температуры плавления представляет собой метастабильную зону, в которой скорость образования зародышей практически нулевая, но при этом однажды образовавшиеся кристаллы могут расти. Ниже этой метастабильной температурной оны центры кристаллизации могут возникать спонтанно как по гомогенному, так и по гетерогенному механизму. Однако в процессе дальнейшего охлаждения веш,ества достигается зона высокой вязкости, в которой снова скорость образования центров кристаллизации падает и скорость роста становится практически нулевой. Скорости образования центров кристаллизации и роста кристаллов проходят через максимум, поскольку при более высоких температурах снижается движущая сила процесса (перенасыщение), а при более низких температурах скорость массопереноса резко падает из-за высокой вязкости среды. Гомогенное образование центров кристаллизации, сопровождающееся ростом кристаллитов, может осуществляться только в том температурном диапазоне, в котором обе кривые взаимно перекрываются. Предполагается, что метастабильная зона переохлаждения (перенасыщение) возникает вследствие более высокой растворимости микроскопических зародышевых кристаллитов по сравнению с макрокристаллами и, следовательно, из-за более высокой энергии активации процесса образования зародышей кристаллизации по сравнению с процессом роста кристаллов. [c.315]

Эти материалы не только имеют повышенную вязкость в тех же температурных пределах, но характеризуются несколько более пологой кривой вязкости. Поэтому наблюдаются меньшие колебания температуры выше точки плавления, что способствует менее заметным изменениям вязкости расплава. Интервал, пластичности вблизи точки плавления также шире. [c.125]

В современных химических исследованиях используют два основных метода познания природы вещества. Предположим, нам надо решить такой вопрос могут ли вещества Л и 5 реагировать одно с другим, образуя соединение АВ Решая эту задачу более старым препаративным методом, химик смеши-, вает вещества Л и В и разнообразными способами старается вызвать реакцию нагревает их, растворяет в чем-либо, действует на них катализатором и т. д. После этого он пытается выделить из смеси вещество, образовавшееся в результате химической реакции. Для этого он применяет кристаллизацию, экстракцию, перегонку и т. д. Полученное таким образом соединение он подвергает исследопанию анализирует его, определяет его физические свойства и изучает реакции, в которые это вещество вступает. Таким путем он устанавливает его состав, а иногда и строение. Но можно решать эту задачу методом физико-химического анализа, возникшим во второй половине XIX столетия, хотя этот термин был введен значительно позже Н. С. Курнаковым. При этом исследование взаимодействия веществ А и В ведут совершенно иным путем. Работая по этому методу, химик, прежде всего, готовит смеси веществ Л и В в разнообразных отношениях и старается уже указанными выше способами (нагревание и т. д.) вызвать в этих смесях реакцию. Когда реакция закончится или, как говорят, система придет в состояние равновесия, он измеряет у всех смесей некоторое подходящее физическое свойство (плотность, вязкость, температуру плавления, давление пара и т. д.), после чего строит так называемую диаграмму состав — свойство. Для этого он по одной оси прямоугольной системы координат откладывает в определенном масштабе концентрацию одного из веществ Л нли В, а по другой — числовое значение измеренного свойства. По виду полученной таким образом кривой часто можно сказать, образуется ли в данной смеси химическое соединение (и даже определить его состав), осталось ли каждое вещество неизменным или, наконец, получился раствор (твердый или жидкий). [c.5]

Растворы серного ангидрида в моногидрате (олеум) содержат пиръсерную кислоту НгЗгО , образующуюся в результате присоединения ЗОз к Н2ЗО4. Образование пяросерной кислоты доказывается наличием максимумов на кривы с температуры плавления, вязкости и сопротивления олеума при соответствующей концентрации (45%) серного ангидрида. Существование пиросерной кислоты подтверждается далее наличием в спектре комбинационного рассеяния олеума линий, отличных от линий, характерных для Н28 04 и ЗОз [c.83]

Первый принцип заключается в том, что непрерывное изменение состава системы вызывает ненрерывное изменение ее свойств. Согласно второму принципу, каждой фазе (или комплексу фаз) системы отвечает определенный геометрический образ на химической диаграмме. В дополнение к данному принципу Н. С. Курнаковым в 1912 г. было введено понятие о сингулярных (дальтонов-ских) точках химической диаграммы. Сингулярной называется точка на химической диаграмме, отвечающая определенному недиссоциированному химическому соединению. Какое бы физическое свойство ни изучалось для данной системы (температура плавления, вязкость, плотность и др.), эта характерная точка диаграммы (точка максимума, точка минимума или точка пересечения двух ветвей одной и той же кривой) всегда лежит при одном и том же химическом составе. [c.202]

Специальными присадками извести (до 40%) было установлено, что даже наиболее стекловидные, т. е. лишенные кристаллической структуры, шлаки постепенно по мере увеличения содержания СаО теряют свойства переохлажденных жидкостей и переходят к свойствам нормального твердого тела с определенной температурной точкой плавления вязкая область постепенно укорачивается (шлаки становятся короткими ) и, наконец, практически совершенно исчезает. С увеличением содержания СаО вся кривая вя13кость — температура имеет тенденцию смещаться влево (до СаО= =30%), т. е. в сторону более низких температур 2. При этом по мере приближения свойств стекольной массы к свойствам нормального твердого тела кривые зависимости вязкости от температуры становятся все круче, стремясь при определенной температуре перейти в вертикаль. Так как при жидком шлакоудалении существенно знать, насколько быстро по мере уменьшения температуры теряется текучесть шлаков и возникает опасность их застывания, то, может быть, несколько нагляднее интересующие нас свойства шлаков могут быть проиллюстрированы обратным графиком (фиг. 25-3), на котором характеристики тех же шлаков даны в координатах текучесть — температура , причем степень текучести характеризуется величиной 1 ООО/ 1 [1/пуаз]. [c.282]

Если полимер способен к кристаллизации, то на кривой удельного объема при температуре плавления наблюдается разрыв. На рис. 32.2 приведена типичная картина для частично кристаллического полимера, характеризующегося как стеклообразным, так и кристаллическим состоянием. Т — это температура плавления, Тогда как Tg 7g . .. отражают температуры стеклования, полученные при различных скоростях охлаждения. Область между Т и Tg характеризует переохлажденное состояние, сопровождающееся резкой кристаллизацией. Ниже Tg кристаллизация не может протекать с большой скоростью из-за высокой вязкости системы, поэтому полимер остается в неупорядоченном стеклообразном состоянии. При уменьшении скорости охлаждения переохлаждение захватывает область более низких температур, вследствие чего переход Tg, имеет место при температуре более низкой, чем Tg,. При бесконечно большом времени охлаждения температура стеклования стремится к какому-то предельному значению (Tg ). Г1оли-меры в стеклообразном состоянии, достигнутом при различных скоростях охлаждения, характеризуются разными значениями Tg и плотности. У полностью кристаллических полимеров температура стеклования не наблюдается (рис. 32.3). [c.149]

Экспериментальное изучение многих веществ показывает, что они обнаруживают сопротивление течению, характерное для твердого состояния, не давая в то же время оснований для предположения о наличии в них геометрически построенных кристаллов илп достаточно развитой структуры. Их молекулы, очевидно, расположены беспорядочно, и физические свойства вещества одинаковы по всем направлениям. При раскалывании они не обнаруживают никакой тенденции к образованию плоских поверхностей, но имеют раковистый излом. Иногда эти вещества обнаруживают упругие свойства кристаллов так, например, в некоторой области их растяжение может быть пропорционально приложенной силе. Но часто, если нагрузка, даже относительно легкая, действует в течение достаточно долгого периода времени, в таком теле обнаруживается остаточная деформация, т. е. оно течет подобно очень вязкой жидкости. Эта необратимая деформация может быть очень мала по сравнению с испытываемой тем же телом упругой и вполне обратимой деформацией, исчезающей по удалении нагрузки. При нагревании такие вещества не обнаруживают резкой точки плавления или превращения, но размягчаются постепенно, причем остаточная деформация под влиянием нагрузки относительно быстро возрастает с температурой. Наконец, когда температура поднимается настолько, что вещество под влиянием приложенной илы начинает течь, то его чистые (предпочтительно свежеобра-зованпые) поверхности слипаются, если их приложить друг к другу и подвергнуть давлению величина и время приложения давления тем меньше, чем выше температура. Такие вещества называются аморфными твердыми телами. Их можно рассматривать как переохлажденные жидкости. Во многих случаях они могут быть получены путем охлаждения из жидкого состояния, хотя часто это невозможно вследствие их термической неустойчивости при температурах, требующихся для придания им достаточно высокой текучести. Подтверждением того, что они являются переохлажденными жидкостями, может служить то обстоятельство, что их характеристики текучести соответствуют получаемым при экстраполяции кривой вязкости, приведенной па рис. 14, гл. II. Другими словами, если жидкость мо кет быть сильно охлаждена [c.279]

Посиехов [44] установил, что для некоторых гомологических рядов получаются общие кривые, если принять в качестве соответственных состояний зависимость приведенной вязкости от 0= (Г — Гпл)/(Гкр — Гцл), где Гпл — температура плавления вещества. Например, общая кривая найдена для предельных углеводородов с четным числом атомов углерода (бутан, гексан, октан). [c.309]

Нижним пределом существования жидкого состояния для большинства веществ, подвергаемых медленному охлаждению ниже температуры плавления Тщ, является температура кристаллизации Тс <. Тт, при которой вязкость скачкообразно возрастает до значений порядка 10 —10 МПа с (10 —10 пз) в результате спонтанного перехода жидкости в кристаллическое состояние. Если, однако, охлаждение проводить со скоростью, превышающей скорость образования, и (или) роста стабильных зародышей кристаллической фазы, то по мере понижения температуры вязкость будет возрастать монотонно, достигая характерного для твердого тела значения 10 МПа с (10 пз) при температуре стеклования Tg< Гс. Полученное таким образом аморфное (стеклообразное) твердое тело будет поэтому метаста-бильным по отношению к кристаллическому состоянию. При нагреве кривые температурной зависимости основных термодинамических параметров стеклообразного вещества (удельный объем v, энтальпия Н и энтропия S) претерпевают в области,Tg более или менее резкий излом, а их первые производные (коэффициенты объемнрго термического расширения а и изотермической сжимаемости Р, а также удельная теплоемкость Ср) скачкообразно изменяются. [c.13]

Весьма важным было бы с достаточной точностью вычислять теплоту плавления в соответствии со взглядами Бернала и Уорда из температурной кривой вязкости вещества в жидком состоянии. Попытку такого рода сделали М. П. Воларович [44] для силикатов (полевые шпаты) из измерений при температурах до 1600 , М. П, Воларович и Г, Б, Равич [45] для жирных кислот и триглицеридов и Ньютон [34] для ряда веществ. Поскольку для ряда веществ, в частности для вышеуказанных, непосредственные определения теплоты плавления весьма затруднительны, вычисления такого рода представили бы большой игггерес. [c.21]

Далее, эти опыты обнаружили существенно новую зависимость двухмерной вязкости от длины цепи в гомологическом ряду. Так, Гаркинсом было найдено, что вязкость в области двухмерных давлений, соответствующих твердому конденсированному состоянию, падает с удлинением цепи в гомологическом ряду, т. е. что монослой октадецилового спирта обладает меньшей вязкостью, чем монослой тетрадецилового спирта. Этот факт Мур и Эйринг [4] объясняли более тесным переплетением более коротких цепей. Однако, согласно высказанному предположению [1], этот результат может быть следствием измерения вязкости моноолоев различных гомологов при несоответственных состояниях, а именно, что при одинаковых температурах измерения (20—25°) С -спирт находится значительно дальше от своей точки плавления (58°), чем Рдин1см С14-спирт (36°), и поэтому структуры монослоев различных гомологов могут быть не вполне одинаковы. Вероятно, что при. более высоких температурах структура монослоев приближается к структуре объемных кристаллов этих же спиртов, возникающей при температурах, близких к точке плавления. Это представление подтверждается кривыми температурной зависимости вязкости (рис. 3). Вязкость монослоя октадецилового спйрта (С в) достигает такой же величины (даже большей), как и вязкость монослоев низших гомологов — тетрадецилового (С14) и цетиловОго (С ) спиртов (вязкость последнего при повышении температуры также соответственно повышается), но при соответственно более высокой температуре, близкой к своей точке плавления. При приближении к температуре плавления объемного кристалла поверхностная вязкость уже перестает возра- [c.56]

Иоследованы были этиловый спирт, амиловый спирт, вода, бензол, нитробензол и переохлажденный салол. Все вещества, за -исключением салола, подвергались двукратной перегонке (спирты помимо этого высушивались прокаленным медным купоросом). Измерения производились при комнатной температуре. Салол предварительно был выкристаллизован из спирта и несколько раз плавился. Только после этого он вврдилс-я в вискозиметр. Плавление салола в самих опытах производилось в вискозиметре при температуре 55—50°С в течение 3,0 мин. Снималась температурная кривая вязкости. Переохлаждение, удавалось доводить до 15°С, несмотря на наличие в расплаве метал-лическцд поверхностей и течения жидкости. [c.69]

Для салола предварительно снималась температурная кривая вязкости в жидком состоянии в интервале температур от 50 до 28°С (температура плавления салола 42°) без звукового поля. Наблюдения заканчивались при иояв- [c.69]

Полученные же ими изотермы вязкости неодинаковы. В системе бензол— треххло истая сурьма изотерма вязкости З-образная, а в системах нафталин — треххлористая сурьма и дифенйлметан—треххлористая сурьма изотермы иррациональные. Появление как З-образной кривой, так и изотермы с иррациональным максимумом авторы объясняют диссоциацией образовавшегося соединения, з отя первые две системы были изучены даже ниже температуры плавления соединений. Такое толкование изотерм вязкости находится в явном противоречсии с данными термического анализа, полученными Б. Н. Меншуткиным. [c.90]

Влияние 0,97% Парафина с температурой плавления 40,8° на вязкость синтетического масла при низких температурах иллюстрируется кривыми на рис. 2. При высоком индексе вязкости и низком застывании введение в масло одного процента низкоплавкОгО парафина резко ухудшает температуру застыва-ния> повышйя с — 40° до—17° С. Вязкость несколько снизилась. Индекс вязкости не изменился. Текучесть же масла при понижении температуры ухудшается незначительно при —35° вязкость увеличивается только на 20%. Не- [c.133]

Диалкиламинозамещенные полиэфиры представляют собой воскообразные продукты, диарил аминозамещенные — обладают каучукоподобными свойствами. Строение полиэфиров определяет весь комплекс физических свойств, в том числе и их растворимость. Алифатические полиэфиры растворяются значительно лучше, чем ароматические. Большинство алифатических полиэфиров хорошо растворяется в бензоле [94], хлорированных растворителях [401], феноле, крезолах. Ароматические полиэфиры растворимы в фенолах, пиридине [3871, триэтаноламине [402. Строение полиэфиров оказывает влияние и на свойства их растворов. Батцер [381] рассмотрел вопрос о связи числа вязкости ряда полиэфиров с формой макромолекулы в растворе. Для полиэфиров янтарной и пимелиновой кислот с гександиолом зависимость числа вязкости от концентрации линейна [382]. В случае же разветвленных полиэфиров тех же кислот с гексан-триолом кривая, выражающая эту зависимость, проходит через минимум или максимум. Батцер предложил величину отклонения от линейной зависимости применять как меру оценки степени разветвленности макромолекулы. Влияние на температуру плавления и кристалличность полиэфиров боковых заместителей было рассмотрено Доком и Кемпбеллом [384]. [c.24]

Крамер [1344] рассмотрел влияние длины и формы макромолекулы на температуру плавления и на растворимость синтетических волокнообразующих полимеров. Он указал, что кривая, характеризующая изменение температуры плавления и вязкость расплава с ростом молекулярного веса, показывает, 410 нецелесообразно использовать полимеры с молекулярным весом сверх определенного значения, так как температура плавления повышается крайне незначительно, а трудность формования резко возрастает. Для получения термостойких полимеров необходимо повышать энергию межмолекулярного взаилю- [c.100]

Расчеты [ 11.22] показали, что при скорости движения расплава 1,5 м/с виртуальный коэффициент теплопроводности жидкого шлака (см. формулу (11.19)) равен JiT) = = 5 Вт/(м К). При оценке времени плавления частицы в шлаке исходили из того, что, во-первых, время плавления отдельной частицы фактически ограничивает производительность печи и, во-вторых, частица должна расплавиться в процессе погружения в ванну до того, как она достигнет слоя спокойного шлака. Полученные в результате расчетов удельные производительности опытно-промышленной печи РОМЕЛТ от размера частицы (Р 7 т/(м ч)) оказались значительно превышающими реально полученные на опытных плавках (1,99 т/(м -ч) и 1,72 т/(м -ч) для частицы руды и окатышей, соответственно). А. Б. Усачев [11.22] делает вывод, что производительности печей РОМЕЛТ офаничены не скоростями плавления материалов, а другими причинами, а именно — теплоподводом к ванне. Однако анализ с учетом времени пофужения частиц в расплав, показывает, что для нормальной реализации процесса необходимо все же использовать сырье с диамефом частиц менее 18 мм. Это, по мнению [11.22], следует из фафика рис. 11.10. На этом фафике представлены результаты расчетных зависимостей времени пофужения до спокойного слоя от радиуса частицы и вязкости барботируемого слоя. На этом же фафике нанесены кривые зависимости времени плавления от радиуса для различных температур. Точка пересечения кривых, соответствующих конкретным условиям, характеризует максимально допустимый размер частиц руды. Например, при температуре шлака 1500 °С, высоте барботируемого слоя 1 м и вязкости шлака 0,5 Па-с успеют расплавиться полностью все частицы с начальным диаметром <18 мм. [c.437]

Плавление сопровождается значительными изменениями различных свойств полимера. Измеряя эти свойства при разных температурах, можно определять температуру плавления. Эдгар с сотрудниками применяли пенетрометр для определения температур плавления полиэтилентерефталата, полиэтилепсебацината и поли-этиленадипата. Для этой цели можно использовать измерение других физико-механических свойств, например модуля Юнга и вязкости. Скотт определял температуру плавления полиэтилентерефталата методом дифференциального термического анализа. Типичные результаты представлены на рис. 3. Для этой цели использовали так-,же и оптические методы , поскольку при плавлении исчезает двойное лучепреломление . Другой метод состоит в построении кривых нагревания и охлаждения, т. е. в определении зависимости температуры образца от времени . Когда расплав полимера медленно охлаждается, то экзотермический тепловой эффект фазового перехода вызывает задержку охлаждения. Таким образом, кривые охлаждения показывают точку плавления, тогда как при нагревании фиксируется интервал температур плавления. Гистерезис этих кривых обусловлен тем, что температуры плавления и кристаллизации у большин- [c.13]

Его теория была основана на том, что некоторые свойства (температуры плавления, температуры кипения, плотности, молекулярные объемы и вязкости) в каждом голюлогическом ряду являются периодическими функциями числа углеродных атомов. Если, например, построить кривую, откладывая по оси ординат температуры плавления отдельных членов гомологического ряда, а по оси абсцисс — число атомов углерода в этих веществах, то полученная кривая будет иметь зубчатый вид. Он сделал допущение, что такие свойства непосредственно связаны с полярностью составляющих молекулу атомов и что углеродные атомы имеют тенденцию поляризоваться поочередно положительно и отрицательно. Так, например, если мы возьмем метильную группу на одном конце углеродной цепи, то ее углеродный атом будет богат электронами относительно трех валентностей, связанньгх с во/ ородными атомами, и станет в результате преимущественно отрицательным . Установив такил4 образом преимущественный полярный характер одного из атомов, можно приписать чередующиеся знаки остальным углеродным атомам цепи. Так, например, у пропилена мы имеем [c.42]

На рис. 11.29 показапы температурные зависимости скоростей образования центров кристаллизации сч и роста кристаллов V2 в переохлажденной жидкости. Соотношение между этими скоростями и взаимное расположение их максимумов определяют характер кристаллизации и структуру продуктов кристаллизации, Температурные области, лежан1ие по обе стороны от кривой скорости образования центров кристаллизации V], соответствуют метастабильпым зонам, в которых самопроизвольная кристаллизация невозможна. В высокотемпературной метастабильной зоне не образуются зародыши (мала степень переохлаждения), но могут расти центры конденсации, внесенные извне, так как температура в этой зоне ниже температуры плавления кристаллизуемого вещества. Наличие низкотемпературной метастабильной зоны обусловлено высокой вязкостью системы, которая препятствует доставке вещества к центру кристаллизации, и последний не образуется. [c.126]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология