Релаксация колебательная измерение

Однако количественные показатели равновесной диссоциации резко отличаются от тех, которые известны для диссоциации невозбужденных молекул тетрафторгидразина. Концентрация радикалов -NFa оказывается в 5—10 раз больше той, которая рассчитывается для термической диссоциации. В работе показано, что измеренные концентрации радикалов -NFg соответствуют расчетным величинам, получаемым в предположении о диссоциации непосредственно колебательно-возбужденной молекулы. Путь диссоциации колебательно-возбужденной молекулы оказывается более предпочтительным, чем путь колебательно-поступательной релаксации колебательной энергии и последующей реакции невозбужденных молекул, находящихся в состоянии больцмановского равновесия. Экспериментальные данные по диссоциации тетрафторгидразина под воздействием инфракрасного излучения лазеров подтверждают теоретические работы советских ученых (см., например, [420]), показавших преимущественную роль колебательного возбуждения в химическом процессе. [c.124]

Из приведенных данных видно, что результаты расчетов нред-экспоненциального множителя А (Т) по формуле (18.1) с введением существенного при низких температурах множителя ехр (—е /кТ ) согласуются с экспериментом в пределах множителя 1,5—2. Такое согласие имеет место и в случае сильной отрицательной температурной зависимости А (Т), характерной для галогенов, особенно для Вг и (см. табл. 3). Изменение показателя п в группе галогенов от Ра к 3 не имеет регулярного характера и в связи с узким температурным интервалом измерений, возможно, содержит элемент случайности. Тем не менее указанная сильная температурная зависимость А Т) не является случайной. Этот эффект наиболее ярко выражен при 6 17, т. е. в той области температур, где константа скорости диссоциации зависит от релаксации колебательной энергии. Теоретически такая зависимость просто описывается в случае быстрого обмена колебательными квантами (см. 13 и второй раздел данного параграфа). Лимитирующее влияние переходов по нижним колебательным уровням проявляется тем сильнее, чем меньше сопротивление верхней части цепи [см. эквивалентную схему 6 (рис. 1,6)], которое, в частности, зависит от электронного статистического веса верхних энергетических уровней. [c.81]

Вследствие лимитирующего влияния колебательной релаксации двухтемпературная константа скорости диссоциации слабо зависит от вариации предэкспоненциального множителя константы к (Т, Т), входящего в уравнение баланса (13.13), и от фактического положения границы колебательного квазиравновесия е . Чем больше предэкспоненциальный множитель, тем ниже (при прочих равных условиях) колебательная температура в квазистационарной стадии реакции. В этом заключается одно из конкретных проявлений лимитирующей роли релаксации колебательной энергии при диссоциации в среде собственного газа. Благодаря такой отрицательной обратной связи погрешность вычисления двухтемпературной константы скорости диссоциации Ак (Т, Ту)1к (Т, Ту) примерно вдвое меньше исходной погрешности Ак [Т, Т)/к (Т, Т) (см. 13). Это упрощает задачу вычисления к (Т, Ту) при известной зависимости времени колебательной релаксации от температуры. Однако это также означает и плохую обусловленность обратной задачи — определения эффективных сечений колебательных переходов и диссоциации по данным о к при высоких температурах. Для решения такой задачи наряду со скоростью диссоциации необходимы достаточно точные измерения заселенности нижних колебательных уровней или колебательной температуры [c.85]

Для определения зависимости времени релаксации процесса (7) от температуры использованы экспериментальные данные, полученные методом лазерной флюоресценции. При применении этого метода эксперимент проводится в условиях, когда колебательное состояние VI и V2 — типов колебаний СОг находится практически в равновесии с поступательным движением. Это обстоятельство существенно облегчает интерпретацию результатов измерений. Нетрудно показать, что в условиях эксперимента релаксация колебательной энергии Уз— типа колебаний по выбранному каналу [c.57]

До недавнего времени экспериментальные исследования колебательной релаксации осуществлялись либо в ударных волнах, либо но поглощению и дисперсии ультразвука." Результатом измерений в обоих случаях является время релаксации колебательной энергии молекул [18, 77, 379, 380]. С созданием лазеров появилась возможность исследования вероятности переходов между отдельными уровнями методом лазерной флуоресценции [381—386]. [c.94]

Обобщенная и многочленная формулы Ландау-Теллера применяются при описании результатов эксперимента, откуда и определяются параметры этих формул. Пересчетная многочленная формула обеспечивает определение параметров по результатам изучения модовой кинетики -измерения времени релаксации колебательной энергии и последующего [c.110]

Наиболее заметное исключение представляет вращательная релаксация водорода, для которой требуется несколько сот соударений [105]. Релаксация колебательных степеней свободы протекает довольно медленно — обычно за несколько тысяч столкновений. Следовательно, вероятность передачи колебательной энергии может быть сопоставима или даже меньше вероятности протекания реакции. Следствие этого — нарушение распределения по колебательным степеням свободы при условии, что по крайней мере часть потока реакции протекает через возбужденные колебательные состояния. В этом случае константа скорости зависит от времени и не достигает своего равновесного значения [103, 11], Вначале мы рассмотрим в общем виде математическую модель такой ситуации, а затем обсудим степень важности неравновесных процессов в типичных условиях для горения, при которых проводятся измерения бимолекулярных констант скорости реакций. [c.159]

Исследования процессов колебательной релаксации двухатомных молекул методом классических траекторий на примере реакции О, + Аг проведены в работах [104, 105]. Потенциал молекулы О2 аппроксимировался методом Ридберга—Клайна—Риса. Рассчитывались вероятности изменения колебательных состояний и диссоциации молекул в широком диапазоне температур - от 1000 до 20 ООО К. В этом температурном диапазоне вероятность одно- и двухквантовых переходов при и > 20 не зависит от температуры и уменьшается с увеличением номера колебательного уровня V. Получено удовлетворительное согласие результатов проведенных расчетов с экспериментами по рассеянию в молекулярных пучках и прямыми измерениями времени релаксации. [c.104]

Выше было сделано предположение, согласно которому время, необходимое для выстраивания спинов в магнитном поле или для нарушения их ориентации при снятии поля, мало. Эти быстрые процессы называются процессами релаксации и характеризуются временем релаксации, определенным в разд. 10.2. Релаксация ядерных спинов определяется двумя различными процессами. В процессе спин-решеточной релаксации (время релаксации Т,) избыточная спиновая энергия превращается в тепловую энергию решетки. Под решеткой понимается окружение спинов. Колебательные, вращательные и поступательные движения атомов и молекул решетки вызывают появление флуктуирующего магнитного поля на ядре или неспаренном электроне. Это поле, обусловленное магнитными моментами ближайших атомов и молекул, имеет компоненты с частотой, необходимой для индуцирования переходов между состояниями аир. Величина Тг может быть определена в эксперименте со спиновой системой, выведенной из равновесного состояния действием внешнего электромагнитного поля, путем снятия поля и измерения времени, за которое отклонение заселенности уровней от их равновесных значений уменьшается в е раз. Значение Т1 изменяется от 10 до 10 с для твердых тел и от 10-- до 10 с для жидкостей. [c.503]

В ряде исследований развивается другой подход для определения колебательных распределений. Он позволяет исключить абсолютные измерения концентраций и ограничиться только относительными измерениями, точность которых выще. Этот подход, который можно назвать кинетическим , заключается в следующем. Пусть нас интересует функция распределения Р п). Экспериментальные условия таковы, что реакция и последующая вращательная релаксация K N,n) происходят значительно быстрее колебательной релаксации R(/j). В этом случае вместо реакции 16 следует записать реакцию [c.162]

Метод основан на измерении интенсивности излучения частиц, являющихся продуктами химической реакции, т.е. когда молекула, образовавшаяся в результате протекания химической реакции, находится в возбужденном электрон-но-колебательном состояти и в процессе релаксации излучает в определенном спектральном диапазоне. Иногда используется обратный процесс, когда аналитическим сигналом является тушение определяемыми частицами свечения (фосфоресценции) некоторых органических красителей. Существует два варианта хемилюминесцентного метода — пламенный и не пламенный. В первом случае регистрируется изменение свечения пламени при введении в него продуктов химической реакции, во втором — интенсивность излучения самих продуктов химической реакции. [c.921]

Наряду с акустическими методами измерения времен релаксации, применяемыми при более низких температурах, широкое применение получил метод ударных волн, особенно в области высоких температур. Ниже мы коснемся существа этого метода применительно к процессу колебательной релаксации, считая, что равновесное распределение поступательной и вращательной эне-ргии осуществляется практически мгновенно. [c.180]

Весьма перспективный метод изучения процессов обмена энергии был создан Норришем с сотр. [443, 1163, 1297—1299, 1376]. Этот. метод, носящий название метода импульсного фотолиза, заключается в облучении газа мощным (тысячи джоулей) коротким импульсом света. В результате первичного или вторичных фотохимических процессов возникают молекулы и радикалы на различных колебательных уровнях (см. 18). Спектроскопические измерения спада концентраций этих частиц со временем (кинетическая спектроскопия), обусловленного их столкновениями с теми или иными молекулами, и дают возможность изучения колебательной релаксации. [c.183]

Измерения интенсивности флуоресценции при различных давлениях постороннего газа позволяют определить среднее количество колебательной энергии Е, теряемой возбужденной молекулой при столкновении с молекулой постороннего газа. Полученные таким путем значения величины Е (в кал) для различных газов и различной степени колебательного возбуждения флуоресцирующих молекул бета-нафтиламина приведены в табл. 34. В этой таблице приведены также значения коэффициента аккомодации (последний столбец), характеризующего эффективность соответствующего газа в отводе колебательной энергии от возбужденной молекулы нафтиламина и являющегося мерой вероятности передачи энергии при соударении молекул. При этом а = О отвечает отсутствию передачи энергии (большие времена релаксации) и а = 1 — равновесному распределению колебательной энергии между всеми молекулами (малые времена релаксации). [c.335]

Применение интерферометрического метода позволяет не только отделить зону колебательной релаксации от зоны макроскопической химической реакции, но и проводить систематические измерения длительности периода индукции в смесях са [c.141]

Внешняя компонента теплоемкости представляет собой температурный коэффициент энергии, связанной с движением центра тяжести молекул и их вращением вокруг центров тяжести, внутренняя компонента соответствует энергии внутренних колебаний и вращений. При измерении теплоемкости статическими методами требуется достаточное время, чтобы успел произойти энергетический обмен между внешними и внутренними степенями свободы. Известно, однако, что для установления равновесного распределения между, например, трансляционными и колебательными степенями свободы требуется некоторое время. Двухатомная молекула должна несколько раз столкнуться с другой молекулой, чтобы передать или принять квант колебательной энергии от другой молекулы. Следовательно, при использовании какого-либо быстрого метода измерения теплоемкости время измерения может оказаться недостаточным, чтобы вклад в измеряемую теплоемкость был также и от внутренних степеней свободы. В этом случае мгновенное значение внутренней энергии отличается от того значения, которое установилось бы при незатрудненном обмене энергиями между степенями свободы, соответствующими движению молекул как целого и внутримолекулярным движениям. В соответствии с общим законом релаксации, скорость, с которой эта разность уменьшается, пропорциональна самой разности. Кроме того, поскольку энергия пропорциональна температуре [c.407]

Аналогичный изотопный эффект наблюдается и при исследовании релаксации заряда в МПС, созданных молекулами НдО и ВдО [8], а также при измерении параметров рекомбинационных центров [9]. Заметим, что адсорбция Н2О и ЬдО приводит к возникновению совершенно одинаковых по энергетическому положению МПС, различия в их колебательных модах сказываются только на кинетических параметрах этих состояний. [c.59]

Для определения температуры стеклования полимеров применяются разные методы. Полученные результаты не всегда хорошо согласуются между собой, но обычно находятся в одном и том же интервале температур. Методы измерения очень чувствительны к разным видам движения макромолекул. Особенно это касается диэлектрических и механических потерь . Разные времена релаксации и исключительно сильная зависимость диэлектрических потерь от наличия диполей свидетельствуют, по-видимому, о различном механизме колебательных процессов. [c.14]

Практически, функция отклика не может быть точно измерена на всем интервале времени даже в линейной области по той простой причине, что реальное возбуждение никогда не соответствует идеально определенным зависимостям оно всегда в большей или меньшей степени является лишь приближением к тому, что требуется реально, а измеренные отклики соответственно отличаются от теоретических. Наиболее распространенную ситуацию вероятно лучше всего интерпретировать в терминах распределения временя отклика, обычно называемого распределением времени релаксации или времени запаздывания. Такие распределения или спектры большей частью выбираются из представления о линейном дифференциальном уравнении и математически эквивалентны. Вероятно, они имеют строгий физический смысл, так как могут быть непосредственно связаны с молекулярным строением, которое предположительно имеет характеристические полосы колебательных частот. Времена релаксации или времени запаздывания, которые различаются лишь в незначительных деталях, обозначаются символом т, а уравне- [c.44]

К виду, удобному ДЛЯ количественного сравнения с экспериментом. Этому в значительной степени способствовали работы по измерениям скоростей колебательной релаксации простых молекул в ударных трубах. Экспериментальные данные по релаксации большого числа молекул получены в основном двумя методами 1) поглощения и дисперсии ультразвука и 2) ударной трубы. Результаты измерений в общем согласуются с теорией. [c.215]

В работе Никитина [187] рассмотрено влияние вращения на колебательную релаксацию галогеноводородов, что позволило удовлетворительно согласовать измеренные и расчетные значения.—Прим. перев. [c.243]

Вследствие ограничения внутреннего вращения в более сложных молекулах вклад крутильных колебаний в процессе релаксации следует учитывать наравне с другими модами колебаний [30]. В большинстве молекул с внутренним вращением полная колебательная энергия релаксирует через крутильное колебание, характеризующееся ввиду низкой частоты высокой вероятностью колебательно-поступательного обмена. Единственным исключением из этого правила является этан (разд. 4.5). Ультразвуковые измерения Холмса и сотр. [62] показали, что углеводороды с прямой цепью (н-пентан и н-гексан), частоты крутильных колебаний которых ниже 100 см , претерпевают колебательно-поступательные переходы почти при каждом столкновении. [c.251]

Методика кинетической спектроскопии с микрофотометрирова-нием спектра поглощения позволяет измерить скорость релаксации колебательно-возбужденных в результате колебательно-колебательного обмена с СО и N2 в соответствующих смесях. Для исследования колебательно-колебательного обмена N0 при столкновениях с ВзЗ, Н2О, НгЗ, ОгО и СН4 применяется метод импульсного микроволнового возбуждения состояния Ы0(ХЭД) у = 1) [196]. Оптическая флуоресценция в смесях N0- -+ N2 дает информацию о быстром почти резонансном обмене между электронно-возбужденной молекулой Ы0(Л 2+) и N2 [216]. Эксперименты по тушению инфракрасной флуоресценции использовались для измерения скоростей колебательно-колебательного обмена между СО и О2 [20а], а также СО и СН4 [20в]. Значения 2ав для всех смесей приведены в табл. 4.6 и рассмотрены ниже (разд. 4.5.3). [c.264]

Эксперименты на миллисекундной и микросекундной временных шкалах дают информацию о скоростях бимолекулярных реакций фотолитических фрагментов и возбужденных состояниях, а также о фосфоресценции (испускании света при переходе из триплетного возбужденного состояния). В нано-секундных экспериментах можно исследовать флуоресценцию, испускаемую при переходе из нижнего синглетного возбужденного состояния, а также интеркомбинационную конверсию. Измерения с пикосекундным разрешением дают кинетические данные о геминальной рекомбинации, обмене энергией, колебательной релаксации и более медленных процессах внутренней конверсии и изомеризации. Начинают появляться сообщения об исследованиях в фемтосекундном диапазоне. Следует помнить, что за одну фемтосекунду свет проходит расстояние лишь в 300 нм или порядка одной длины волны Эксперименты на этой временной шкале касаются процесса поглощения света и самых ранних стадий превращения энергии, вызывающего химические и физические изменения вещества. [c.204]

В работах [7, 67] предложен резонансный метод измерения модуля сдвига жидкостей. Исследуемая жидкость в виде тонкой пленки находилась между пьезокварцем и призмой из плавленого кварца. Измерялся сдвиг резонансной частоты пьезокварца при различных толщинах исследуемой пленки. Авторы считают, что возрастание резонансной частоты колебательной системы доказывает существование сдвиговой упругости у прослойки жидкости, так как если бы действовали только разрушающие (диссипативные) силы, например силы внутреннего трения, то резонансная частота могла бы только уменьшаться. Результаты эксперимента доказьтают существование вполне измеримых данным методом модулей сдвиговой упругости у всех исследованных жидкостей (бензол, спирты, четыреххлористый углерод, ацетон, вода) на относительно низких частотах. Считается, что сдвиговая упругость могла проявиться только при значительно более высоких частотах, порядка 10 Гц. Период релаксации г оказался много больше, чем принимается обычно в жидкостях. Эти данные хорошо согласуются с результатами других исследований [5, 27, 73]. [c.35]

Переход из переохлажденного жидкого в стеклообразное A. . происходит обычно в узком температурном интервале и сопровождается резким изменением св-в, в частности вязкости (на 10-15 порядков), температурного коэф. расширения (в 10-100 раз), модулей упругости (в 10-1000 раз), теплоемкости, плотности и др., чем формально напоминает фазовый переход П рода. Однако образование стеклообразного A. . не сопровождается появлением зародьпией новой фазы и физ. границы раздела фаз. не является термодинамич. характеристикой в-ва и в зависимости от условий измерения может меняться на неск. десятков градусов. Это обусловлено тем, что в температурном интервале стеклования резко замедляется перестройка структуры ближнего порядка жидкости (структурная релаксация), т.е. кинетич. природой стеклования. Ниже Тег структурные превращения в в-ве прекращаются совсем (при конечном времени наблюдения), частицы (атомы, молекулы, фрагменты молекул) способны лишь к колебательным и мелкомасштабным вращат. движениям, трансляционная подвижность, характерная для жидкого состояния, теряется. Т. обр., различие в св-вах жидкого и твердого А. с. определяется характером теплового движения частиц. [c.156]

Коснемся еще исследований колебательной релаксации при высоких температурах (в ударной трубе) в смесях СО—N3, СО—0 , СО—Вз ы СО—Нз, сильно разбавленных аргоном, осуществленных в работе [1435]. Эти исследования показали, что в начале релаксационного процесса обе компоненты смеси релаксируют каждая со свойственной ей скоростью, отвечающей процессу Т—V далее скорость релаксации компоненты с меньшим временем релаксации уменьшается при одновременном уско рении релаксации второй компоненты и при приближении к равновесию обе компоненты релаксируют с одинакой скоростью. Такое поведение смеси объясняется вступлением в игру процесса V—V по мере повышения концентрации колебательно-возбужденных молекул. Измеренные вероятности этого процесса оказались равными (4—7) 10" ( O -fNз = СО 4- [c.186]

Представления Коттрелла и Матесона далее были развиты Муром [1269], который уточнил теорию и распространил ее на болънюе число молекул с малыми моментами 11нерции. В полученные Муром выражения для вероятности входят два эмпирических параметра стерический множитель и масштабный параметр потенциала. В этой работе вычислена величина Р, о для большого числа молекул в достаточно хорошем согласии с экспериментом. Мур с сотр. [1706], произведя более тщательные сравнительные исследования колебательной релаксации метана при столкновении с Не и НВ, Не и Ва, N6 и СН4, а также сопоставив результаты измерений с простой теорией процесса V—Т Шварца и соавт. [1464] и с теорией процесса V—К, пришли к заключению, что во вращательную энергию переходит лишь часть колебательной энергии и в действительности мы имеем переход У-Т, К. [c.189]

Из опыта, в частности из рис. 42, а и 42, б, следует, что в подавляющем большинстве с,лучаев в соответствии с теорией имеет место монотонная зависимость времени релаксации от температуры, причем с повышением температуры величина уменьшается, т. е. релаксация осуществляется быстрее. Обратная температурная зависимость установлена в случае процесса СО (v ) Ь Н3О СО, 4- Н.>0 для температурного интервала от комнатной температуры до 700" К, в котором проводились измерения колебательной релаксации в смеси СО., + TIjO [743, 1148, 1583]. Причина этой своеобразной зависимости от Т не выяснена, так как на основании имеющихся экспериментальных данных не представляется возможным установить, обусловлена ли релаксация в данном случае процессолг V—Т, V—V или [c.189]

Ярким примером, иллюстрирующим влияние ангармоничности колебаний на вероятность обмена колебательной энергии, служат результаты, полученные Хэнкоком и Смитом [906] при из ении колебательной релаксации СО. Молекулы СО на высоких колебательных уровнях (4 у 13) получались в результате реакции О - - С8г — 80 -f, С8, С8 - - О = СО -Н 8 - - 75 ккал в системе О — СЗа- В частности, измеренные значения для процессов СО (г ) -]- Не = СО (у — 1) -f Не (процессы У—Т) при г = 9 и г = 13 оказались соотдетственно равными 2,4-10 и 6-10 при Т 700 " К. Сравнивая эти числа между собой, находим в / 13,12 == 4 вместо числа 13/9, получающегося из соотношения -1/ 1, о = 1/ - Расхождение этих чисел обусловлено влиянием ангармоничности не учтенной в этом соотношении. [c.200]

Анализируя все имеющиеся данные, Кемпбелл и Траш [276] предложили механизм послесвечения азота, в котором возбужденное состояние заселяется в результате реакции рекомбинации третьего порядка. Измерения абсолютной интенсивности послесвечения сопоставлены с результатами измерений эффективности тушения таким же образом, как это сделано на примере 0 + Ы0-(-М, и показано, что скорость образования молекул азота в состоянии составляет около 50% от полной скорости рекомбинации атомов азота. Распределение колебательной энергии в состоянии определяется процессом заселения, процессом вторичной диссоциации при столкновениях и колебательной релаксацией. Высказано предположение, что несколько процессов индуцированного столкновениями пересе [c.328]

Блекман В. Об измерении времени колебательной релаксации газов.— В кн. Газодинамика и теплообмен при наличии химических реакций. М., ИЛ, 1962. [c.138]

При повышении темп-ры ширина и второй момент линии спектра ЯМР полимера уменьшаются. Для ряда полимеров сужение линии при нагревании происходит ступенчато, причем каждое изменение бЯ или АН соответствует определенному переходу . Эти переходы интерпретируют как результат появления колебательных нли вращательных движений. Так, для поликарбоната (рис. 4) наблюдаются два перехода. Уменьшение ДЯ в области от —150 до —80 С обусловлено вращением СНз-групп, при 150 —170°С — движением больших сегментов (полимер нереходит из стеклообразного состояния в высокоэластическое). Аналогичную информацию дает и измерение температурной зависимости времен спин-решеточной релаксации при теми-рах переходов наблюдаются минимумы Т . [c.521]

С наиболее достоверными экспериментальными данными. Результаты сравнения показаны на рис. 4.8, а некоторые абсолютные значения и литературные источники приведены в табл. 4.2 (в эту таблицу включены и многоатомные молекулы, рассматриваемые ниже в этом случае согласие менее удовлетворительное). Линейная зависимость между IgZi, о и вытекающая из теории, подтверждается экспериментально [36]. В ряде случаев экспериментально измеренные времена релаксации оказались намного меньше теоретически рассчитанных. Исключительно быстрая колебательная релаксация N0 уже обсуждалась в разд. 4.3 [46—48, 170] возможная причина — сближение кривых потенциальной энергии. Боррел [49] обнаружил аномально короткие времена релаксации НС1, НВг, HI, Нг и Ог Для всех [c.244]

Бауэра и Каммингса [50], которые, подобно Такаянаги [51], применили приближение модифицированного волнового числа (МВЧ) к анализу релаксации N2(0 = 6) и N0( = 5) и получили, что в обоих случаях вероятность перехода с бо>1 на несколько порядков ниже, чем для бо = 1. Экспериментальное исследование такого явления требует особого внимания, так как дезактивация сильно возбужденных молекул при гомомолеку-лярпых столкновениях обычно происходит в более быстром резонансном колебательно-колебательном обмене (см. ниже), а не в колебательно-поступательных переходах. Правила отбора и зависимость скорости релаксации от и недостаточно изучены экспериментально. Хукер и Милликен [52] наблюдали зависимость от времени излучения основной частоты (у = 1-)-0) и обертона (и = 2->0) окиси углерода, нагретой в ударной волне, и показали, что интенсивность первого излучения возрастает линейно, а увеличению второго предшествует период индукции В рамках модели многоуровневого гармонического осциллятора [54] с переходами Ди = 1 Дециус [53] установил, что для основной частоты излучения зависимость между 1 [1 — (///оо)] и временем I должна быть линейной, а коэффициент пропорциональности представляет собой величину, обратную времени релаксации для обертона должна соблюдаться линейная зависимость между lg [1 — (///оо) "] и / с тем же коэффициентом пропорциональности величина ///со — отношение текущей и равновесной интенсивностей излучения. По измерениям Милликена и Хукера, времена релаксации для у = 1 и у = 2 равны соответственно 172 и 190 мкс ). Такая разница может служить подтверждением следующего механизма возбуждения [c.246]

Релаксационные измерения в бинарных смесях многоатомных газов дают гораздо больше информации о колебательно-колебательном обмене. Особенности колебательной релаксации в смеси релаксирующего газа А с нерелаксирующим газом В обсуждены в разд. 4.4.3. Механизм релаксации сводится к двум процессам столкновений [c.258]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология