Влияние поглощения на интенсивность максимумов

Интенсивность спектральной линии возрастает пропорционально концентрации невозбужденных атомов в плазме N0, а следовательно и концентрации элемента в пробе только при малых значениях этих величин. При более высоких концентрациях атомов зависимость интенсивности от N0 ослабляется вследствие эффекта поглощения плазмой излученных фотонов (самопоглощение). Влияние самопоглощения наиболее выражено для резонансных линий, так как в этом случае фотоны поглощаются атомами, находящимися в основном состоянии, т. е. преобладающими в плазме. При очень высоких концентрациях элемента и, соответственно, высоком самопоглощении интенсивность спектральной линии достигает максимума, не зависит от концентрации и равна интенсивности излучения абсолютно черного тела для данной температуры в данном спектральном интервале длин волн. [c.11]

Влияние значительных изменений температуры на спектры хорошо известно. Например, при 78 К, когда большинство веществ находится в твердом состоянии, наблюдаются более узкие полосы поглощения, изменяются интегральные интенсивности, могут появляться и новые полосы. При температурах выше окружающей среды интенсивности поглощения в максимуме уменьшаются, а ширины полос увеличиваются. В газах наблюдаются изменения контуров полос. Даже незначительные изменения температуры могут оказывать заметное влияние на спектры ассоциированных молекул. Здесь обсуждаются некоторые из причин такой температурной зависимости. [c.183]

Кроме того, метод ИК спектроскопии используется для изучения силового возмущения связей в полимерных молекулах под действием механических напряжений [48]. В основу методики определения напряжений на химических связях в скелете полимерных молекул положен эффект изменения формы полосы поглощения. Для свободного образца полоса ИК поглощения имеет симметричную форму относительно максимума. Под влиянием растягивающих напряжений максимум смещается в сторону низких частот, а форма полосы искажается с длинноволновой стороны образуется интенсивное крыло с хорошо выраженным краем, отстающим от максимума примерно на 25 см . Аналогичные эффекты наблюдаются для полимеров разнообразной природы на различных характеристических полосах поглощения. [c.235]

Введение в молекулу бензола различных заместителей вызывает изменение максимума поглощения. Это связано с электронным влиянием заместителей на я-электронную систему бензольного кольца за счет эффекта сопряжения и индуктивного эффекта. При этом может наблюдаться смещение главного максимума бензольной полосы в сторону больших длин волн с увеличением интенсивности поглощения (табл. 4). [c.136]

Основные колебания, рассматриваемые в первом приближении как колебания простых гармонических осцилляторов, дают в этой области спектра характерные полосы поглощения, и тонкая структура этих полос, обусловленная положением вращательных состояний, обычно может быть разрешена. Тонкая структура полос чувствительна к типу группы, в которой находятся атомы, участвующие в колебании например, тонкая структура полос поглощения, обусловленных колебанием углерод-водородной связи, обнаруживает отчетливое различие между метильной и метиленовой группами. Интерпретация природы этих полос в случае адсорбированных молекул основана на сравнении частот и относительных интенсивностей максимумов поглощения полос тонкой структуры со спектром чистых соединений, в которых отнесение частот уже проведено. Сдвиги частоты поддающейся идентификации группы указывают на изменение в ее электронном окружении. В близкой инфракрасной области (0,8—2,0 мк) располагаются обертоны основных колебаний. Слабые взаимодействия группы с ее окружением могут оказывать сильное влияние на ангармоничность колебаний группы. Поскольку относительные эффекты сильнее проявляются для обертонов, чем для основных частот, эти полосы обычно весьма чувствительны к факторам, связанным с окружением группы. Кроме того, в тех случаях, когда на основные частоты могут накладываться другие сильные полосы поглощения, у обертонов такое наложение может отсутствовать. [c.8]

Влияние поглощения на интенсивность максимумов [c.191]

Максимум поглощения окрашенных растворов лежит при —540 т(1.. Максимальная интенсивность окраски достигается в течение нескольких секунд после добавления реактива. На один ион СгО " требуются 2 молекулы дифенилкарбазида. Избыток реактива не оказывает влияния на интенсивность окраски. [c.155]

Из табл. 1 видно, что добавки метанола к водному раствору, например, салицилаль-о-аминофенола, оказывают существенное влияние на величину квантового выхода. Поэтому мы произвели более детальное изучение влияния метанола, этанола и ацетона на спектры поглощения и люминесценции и на величину квантового выхода комплексов алюминия с некоторыми реактивами [4]. Было найдено, что увеличение концентрации растворителя оказывает небольшое влияние на интенсивность поглощения (приблизительно в 2 раза) и сдвигает максимум поглощения в сторону длинных волн на 10—15 нм. В то же время интенсивность люминесценции этих же растворов возрастает в 6—8 раз. Последнее указывает на то, что неводные растворители оказывают влияние главным образом на увеличение квантового выхода. [c.80]

В мицеллярном растворе и что, следовательно, они находятся не на поверхности мицеллы, а во внутренней ее части. Для выяснения более точной локализации радикалов в мицеллах ДДС исследовали влияние воды, додекана и мицеллярного раствора ДДС на константы изотропного СТВ по спектрам ЭПР и интенсивность максимумов оптического поглощения радикалов в этих трех типах сред. Значения констант СТВ, которые отражают свойства локального окружения радикала, а также максимальное поглощение ароматических хромофорных групп в мицеллярном растворе близки соответствующим значениям в воде, но существенно отличаются от значений в додекане. Таким образом, обе части молекулы солюбилизата находятся в одинаковом усредненном окружении. Авторы интерпретируют эти данные, полагая, что солюбилизат не локализуется в углеводородном ядре мицеллы и, скорее всего, находится в состоянии быстрого случайного движения, которое приводит к усреднению наблюдаемых свойств локального окружения (модель динамической солюбилизации ) [77]. [c.238]

Положение полос поглощения хромофоров (максимум поглощения Хмакс) и их интенсивность могут значительно изменяться в зависимости от природы групп атомов, присоединенных к молекуле, содержащей хромофор, и не имеющих собственного поглощения. Такие группы называются ауксохромами. Типичными ауксохрома.ми являются группы ОН, ОСНз, ННг, Ы(СНз)2 к ним можно отнести и атомы галогенов. Под влиянием ауксохрома происходит сдвиг полос поглощения в сторону больших (батохромный эффект) или меньших длин волн (гипсо- [c.240]

Спектры поглощения в неполярных растворителях (в частности, -углеводородах) сохраняют многие характерные черты спектров паров. Положение и интенсивность максимумов поглощения меняется незначительно. Полярные растворители вызывают, как правило, заметно больший сдвиг полос спектра и размытие колебательной структуры. Характер влияния растворителя на положение и вид электронных полос зависит от природы перехода, обусловливающего соответствующую полосу. При замене неполярного растворителя полярным полосы п-> я - и /-> а -переходов обычно смещаются в область больших длин волн, тогда как лл -полосы — в противоположную сторону. [c.48]

Для выяснения вопроса о влиянии на О—Н-связь координированных молекул воды и природы аниона были исследованы гексагидраты сульфатов Со , Спектры этих кристаллогидратов также идентичны (см. рис. 1) в них наблюдается широкая полоса поглощения с максимумами 3440 и 3280 смГ и слабым повышением интенсивности поглощения в области 3170—3110 смГ . Первый [c.146]

Влияние скорости записи спектра. Записывающая система любого спектрофотометра имеет определенную механическую инерцию и поэтому не может мгновенно реагировать на быстрое изменение в поглощении образца. Спектры с узкими острыми пиками поглощения необходимо писать на самой медленной скорости. При соблюдении этого правила записанные максимумы и минимумы поглощения будут по интенсивности поглощения и положению на шкале длин волн соответствовать действительным характеристикам спектра исследуемого вещества. [c.20]

На примере элемента МНПВО из монокристаллического германия изучают влияние угла падения на качество спектра МНПВО. Поверхность механически отполированного германия покрыта тонкой оксидной пленкой, полосы поглощения которой проявляются при частотах 750 и 860 см". Построив график зависимости интенсивности с максимумами 750 и 860 см от угла падения по спектрам элементов с различными 0, находят оптимальный угол для данной исследуемой системы. Так как толщина оксидной пленки ( 100 нм) меньше глубины проник- [c.141]

Очевидно, вместе с увеличением возможности групп к сопряжению возрастает и батохромный сдвиг. Когда заместители разного рода (способные к сопряжению) расположены в пара-положении, происходит особенно сильный батохромный сдвиг для анилина (аминобензола) = = 230 ммк, для нитробензола 2Ш1ммк, для тг-динитробензола 266 ммк а тг-нитроанилин имеет интенсивный максимум поглощения при 381 ммк ( ), в то время как Ящакс Для д -нитроанилина 280 ммк. Такой значительный батохромный сдвиг A -полосы бензола под влиянием сопряжения используется химиками в самых разных целях, например для определения положения заместителя в бензольном кольце — для анализа смесей мета- и пара-замещенных. [c.621]

Г. С. Агафонова подробно исследовала влияние магнитной обработки на свойства водного раствора ксантогената в присутствии кальцинированной соды[ 9, с. 227— 229 154]. Экспериментально установлено, что при добавлении соды (2—4 г/л) эффект магнитной обработки стабилизируется и усиливается. Существует предположение, что при изменении pH раствора изменяется степень диссоциации ксантогеновой кислоты, образующейся. в результате гидролиза ксантогенатных ионов. В этих условиях действие магнитных полей заметнее. Это предположение было проверено сравнением электронных (УФ) спектров поглощения растворов ксантогенатов до и после омагничивания. Эти спектры отражают внутримолекулярные взаимодействия, связанные с перераспределением электронной плотности в молекуле. Опыты убедительно показали, что после магнитной обработки значительно (на 7% абс.) возрастает интенсивность поглощения (частота максимума поглощения для группы С = 8 не меняется). Можно предположить, что после обработки электроны от двух равноценных атомов серы переносятся к одному атому серы в ксантогенате, что увеличивает количество групп С = 5 в растворе. [c.163]

Спектры тризамещенных бензолов, представленные на рис. 48—74, могут служить иллюстрацией влияния положения заместителей в бензольном кольце. Из трех изомерных структур соединения,обладающие псевдокумоль-ным строением (1,2,4-), имеют самые интенсивные максимумы поглощения, наиболее сдвинутые в длинноволновую сторону. Вид этих спектров характерен для соединений, в которых имеется пара-группировка заместителей (резкий контур, интенсивный и первый длинноволновый максимум). [c.9]

Оптические спектры поглощения алкильных и гидроксиалкиль-ных радикалов [например, СНз, СгИз, -СНгОН, СН(СНз)0Н и др.] характеризуются полосами с максимумами при <210— 220 нм. Для ненасыщенных спиртовых радикалов (типа СН(0Н)СН = СН2) полосы более интенсивные максимумы их лежат в области 250—280 нм. Ион-радикалы — продукты электролитической диссоциации спиртовых радикалов — поглощают свет в более длинноволновой области, чем исходные радикалы. Спектры Н- и ОН-аддуктов ароматических соединений мало отличаются друг от друга и имеют полосы поглощения с максимумами в интервале 300—380 нм. На положение максимума некоторое влияние оказывает природа заместителя [ИЗ], причем степень этого влияния коррелирует со степенью влияния заместителя на спектр исходного ароматического вещества. Максимумы полос радикалов феноксильного типа ( eHsO-, СНзСбН40 и др.) находятся в обла сти 410—440 нм. [c.131]

Большой вклад в фоновые помехи вносят молекулярные спектры поглощения на длине волны аналитической линии вследствие неполной атомизации пробы или образования в пламени новых соединений или радикалов. Роль этого вида помех особенно значительна, когда в пламя вводят низкокипящие термостойкие соединения, например галогениды щелочных металлов. При испарении растворов иодида, иодата и перйодата калия в графитовой кювете (200 мкг/г) наблюдается одинаковый спектр, характерный для иодида с интенсивными максимумами около 200 и 240 нм. Это объясняется тем, что иодат и лериодат при нагреве разлагаются с образованием иодида, который испаряется без диссоциации. Характерной особенностью молекулярных спектров галогенидов является сравнительная резкость пиков, особенно в области длин волн меньше 240 нм. Это следует учитывать при измерении и коррекции фона [237]. Важно, что отрицательное влияние фона возрастает по мере уменьшения концентрации определяемого элемента. [c.130]

Наличие сульфогир рильной группы в меркаптанах ароматического ряда, так же как и у [еркаптанов алифатического ряда, батохромно смещает спектр поглощения, причем влияние сульфогидрильной группы в этом смысле сильнее, чем влияние метильной группы. Так, например, интенсивный максимум бензола наблюдается при 185 ммк, у толуола он смещен к 190 ммк [7], а у тиофенола — к 2Я5 ммк первый максимум наф- [c.86]

Хорошим примером, иллюстрирующим влияние природы неподвижной фазы на время удерживания соединения, являются данные газо-жидкостной хроматографии 4-метил-2,6-ди-трег-бутилфе-нола и 2-метил-4,6-ди-грег-бутилфенола. На колонке, пропитанной апиезоном Ь, оба алкилфенола имеют примерно одинаковое время удерживания (7,78 и 7,75 мин при 162 °С), однако на колонке, пропитанной -адипинатом полиэтиленгликоля, 4-метил-2,6-ди-грет-бу-тилфенол выходит значительно раньше. Напротив, целесообразность применения пропитки апиезоном L отчетливо видна при идентификации смеси 4-метил-2,6-ди-г/ ег-бутилфенола и 2,4,6-три-7 рет--бутилфенола. В этом случае первый алкилфенол выходит раньше УФ-Спектроскопия. Этот метод удобен, а в некоторых, случаях незаменим при изучении реакций пространственно-затрудненных фенолов, особенно таких, которые протекают с образованием хинолидных соединений. Большая часть пространственно-затруднен-ных фенолов имеет два максимума поглощения в УФ-области спектра (см. гл. 1), причем второй, менее интенсивный максимум поглощения находится в районе 280 нм. Спектры поглощения пространственно-затрудненных фенолов в этой области спектра имеют характерный вид и отличаются от УФ-спектров циклогексадиенонов [c.315]

Наиболее интересные с промышленной точки зрения бистриазинильные производные ДАС приведены в табл. IV. 8. Они обладают полосами поглощения при 350 - - 3 нм рассчитанные максимумы, флуоресценции расположены в интервале между 442 и 432 нм, т. е. в синей части спектра. Введение аминных и спиртовых фрагментов в их молекулы почти не оказывает влияния на положение максимумов поглощения н испускания, а также на интенсивность их флуоресценции [74]. [c.348]

Количественное и качественное изучение инфракрасного излучения при взрывах смесей окиси углероде с кислородом и действия катализаторов на это излучение составило предмет целого ряда исследований Гарнера и его сотрудников [15, 90, 92, 94—96]. Инфракрасный спектр испускания этих взрывов в общих чертах напо-лшнает спектр стационарного пламени, хотя при взрывах полоса при 2,8 ц сравнительно более интенсивна, обычно она даже интенсивнее полосы 4,4 [х. При тщательной осушке энергия, излучаемая при взрывах, заметно возрастает и интенсивность по лосы прт 4,4 Вводной из своих ранних работ Гарнер и Джонсон ноказали, что после осушки интенсивность излучения при всех длинах волн, отличных от 4,4 1, растет примерно на 60%, тогда как интенсивность максимума полосы при 4,4 ц увеличивается в четыре раза. Полная энергия излучения в инфракрасной области в сухих смесях примерно в 2,5 раза больше, чем во влажных в более поздних опытах с применением более совершенной осунгки увеличение интенсивности еще более заметно. Показано, что этот эффект не может быть объяснен поглощением света парами воды, поскольку в спектральной области близ 4,4 л оно пренебрежимо мало. Полностью исключить влияние поглощения света другими компонентами смеси невозможно, но известно, что пламя бунзеновской горелки для своего собственного из.тучения прозрачно. Прямыми опытами [c.172]

Г. Д. Урываева и М. И. Татаринцева установили, что магнитная обработка воды оказывает влияние на интенсивность поглощения в области деформационных колебаний, что приводит к некоторому увеличению интенсивности поглощения в области либрационных колебаний (межмолекулярных колебаний каркасных молекул воды) и появлению полосы поглощения с максимумом в области частот 1250 см [19, с. 178]. [c.37]

Сопоставление измеренных значений параметров полос поглощения с их исправленными значениями, в которые введены поправки на влияние конечной ширины щели, показало, что для полосы валентных колебаний С=0 (v = 1720 см ) исправленные значения интегрального, поглощения превышают измеренные значения на 5%. Можно считать,, что эта величина находится в пределах экспериментальных ошибок.. Исправленные и измеренные значения показателей поглощения в максимуме и полуширин полос различаются в гораздо большей степени, чем их интегральные интенсивности. При использовании призмы из Na l в области валентного колебания группы С==0 можно применять щель шириной 7 см на спектре. В этих условиях может превышать При ширине щели 3—4 r- ошибка может составлять 5—10% в зависимости от ширины полосы. При ширине щели 2—3 (спектрометр ИКС-6) ошибки в определении интенсивности будут настолько малы, что ими можно пренебречь, если-полуширина полос поглощения будет больше 8 см- -. [c.222]

Другой интересный пример влияния спаривания ионов на оптический спектр поглощения наблюдали Файхтмейр и Шлаг, [9] при изучении некоторых трифенилметильных красителей в полярных и неполярных средах. Так, спектр 4,4, 4"-этилами-нотринафтилметилхлорида (Виктория голубой) в воде изменяется в зависимости от концентрации. В спектре поглощения наблюдались два максимума 615 и 555 нм, первый из которых приписан мономерной, а второй — димерной форме. Полагают, что димеризация определяется сильными дисперсионными силами между свободными ионами карбония. Однако зависящие от концентрации максимумы (550 и 630 нм) наблюдались также и в неполярной среде, и отношение интенсивностей максимумов сильно зависело от избытка ионов хлора. Эти спектральные изменения были приписаны образованию ионной пары, а сам сдвиг объяснен асимметричным распределением зарядов в контактной ионной паре. Хотя в свободном ионе карбония заряд распределен равномерно по всей молекуле, образование контактной пары, очевидно, дает достаточный выигрыш в кулоновской энергии за счет локализации положительного заряда вблизи одной из ауксохромных групп. При избытке ионов хлора симметрия в распределении заряда сохраняется. [c.101]

Фергюсон [83] получил постоянный выход флуоресценции при уменьшении длины волны возбуждающего света от 3600 до 2200 А для антрацена, пирена, хризена, 1,2-бензантрацена, азулена и 9,10-дихлорантрацена. Однако для 9,10-дибромантрацена выход флуоресценции уменьшается примерно наполовину при 3050 А, затем остается постоянным на протяжении всего второго перехода, а потом вновь падает. Это позволяет предполагать, что внутренняя конверсия -> 51 проходит достаточно медленно и переход (под влиянием тяжелых атомов) в триплетное состояние из 5г имеет большую вероятность, чем переход из 51. Дальнейшее падение выхода может объясняться предиссоциацией связи С — Вг. Выход фосфоресценции остается постоянным на протяжении всей области возбуждения 51 и 5г для нафталина и его галогензамещенных соединений, за исключением иодпроизвод-ного, для которого выход уменьшается при длинах волн короче 3200 А. Этот эффект объясняется, по-видимому, разрывом связи С—I, так как соответствующее сплошное поглощение имеет максимум около 2600 А. Такого рода эксперименты были проведены с раствором или с твердыми стеклами. Фергюсон и др. [50, 57] установили, что интенсивность флуоресценции некоторых ароматических соединений, особенно тетрацена, в кристаллическом состоянии возрастает при охлаждении. Однако это возрастание почти наверняка вызвано ослаблением межмолекулярной миграции энергии, которая растрачивает электронную энергию на колебания решетки. [c.102]

Адсорбция паров иода в отличие от остальных применявшихся газов может быть прослежена при упругостях свыше 10 мм рт. ст. по появлению бурой окраски адсорбента. Это обстоятельство вызвало необходимость специальных опытов по выяснению влияния поглощения света адсорбированными молекулами иода на интенсивность флуоресценции окиси алюминия. При адсорбции иода на солях наблюдается значительное смеп1,ение максимума его поглощения, лежащего нормально у 5000 А, в ультрафиолетовую область, что вызывает бурую окраску адсорбированного слоя. Такая окраска наблюдается и в случае окиси алюминия, что заставляет ожидать поглощения ультрафиолетового света и в этом случае. Наличие такого поглощения адсорбированными молекулами должно сказаться па интенсивности света, возбуждающего флуоресценцию окиси алюминия, и должно быть учтено при измерениях. [c.114]

Как эти особенности сказываются на спектрах поглощения галогенантрахинонов Длинноволновой полосой поглощения у этих соединений является широкая малоинтенсивная п, я -полоса, проявляющаяся очень слабо [19, 285] и имеющая тонкую структуру в углеводородных растворах [285]. Влияние галогена наиболее четко сказывается на положении бензоидной л,я -полосы при 325 ммк [66]. В соответствии с уменьшением электроотрицательности галогенов увеличивается батохромный сдвиг этой полосы от фтора к иоду, значительно больший у 1-замещенных, чем у их 2-изомеров. Для 2-фторзамещенного наблюдается даже слабое гипсохромное смещение. Аналогично изменяется у 2-замещенных и другая бензоидная полоса (при 252 ммк). В случае 1-замещенных, особенно у 1-иодан-трахинона, проявляются стерические факторы, способствующие уменьшению длины волны и интенсивности максимума поглощения. Хи-ноидные полосы при 262 и 272 ммк у 1-бром- и 1-иоднроизводных не проявляются, а интенсивность их у хлорзамещенпого понижена, что также является следствием стерической деформации одной из карбонильных групп хинона под действием галогена. В р-ряду, где такая деформация отсутствует, полоса при 272 ммк понижает свою интенсивность у фторзамещенного (следствие отрицательного индукционного эффекта) с ростом молекулярного веса галогена она проявляется все более четко, причем наблюдается небольшой батохромный сдвиг и увеличение интенсивности. [c.12]

Определенная информация в отношении вида /(г])) и связи между молекулярным напряжением и макроскопическим напряжением а была получена Журковым, Веттегренем и др. [32, 37]. Эти авторы изучали влияние макроскопического напряжения а на инфракрасное поглощение ориентированных полимеров. Частоты скелетных колебаний молекул полимеров указывают на влияние внешних осевых усилий на молекулярные силовые константы связи. Поэтому сдвиг и изменение формы подходящих полос инфракрасного поглощения должны выявить интенсивность и распределение реальных молекулярных напряжений я 1. Эксперименты, выполненные на ПП и ПА-6, показали, что для напряженного образца максимум нсследованной полосы поглощения незначительно уменьшается и сдвигается в сторону более низких частот [32, 37]. Кроме того, появляется низкочастотный хвост полосы поглощения. В соответствии с существующими структурными моделями авторы объясняют свои результаты, приписывая сдвинутую симметричную часть полосы поглощения кристаллической части образца, а низкочастотный хвост — аморфной фазе. Сдвиг симметричной части полосы поглощения Дvs оказывается линейным относительно макроскопического напряжения во всех выполненных экспериментах [c.151]

Положение максимума поглощения для каждой линии, соответствующей тому или иному координационному окружению, определяется на шкале скоростей эмпирически, исходя из физических предпосылок о влиянии рассматриваемой координационной конфигурации атомов на значение внутреннего эффективного поля на резонансном ядре. Пусть в нашем случае максимум поглощения для координационного окружения (О, 0) приходится на пятидесятый канал, который будет соответствовать х = О для линии Лоренца окружения (О, 0). Максимум поглощения для координационного окружения (1, 0) сдвинут на три канала влево (т. е. нахождение одного атома примеси в первой координационной сфере резонансного ядра увеличивает внутреннее поле на ядре), а максимум поглощения координационного окружения (О, 1) сдвинут на два канала вправо от положения максимума (О, 0), и так далее. Тогда, вьгаисляя соответствующие значения функции /г и суммируя их по всем координационным окружениям, принятым к рассмотрению, получают значения интенсивностей в каждом значении скорости для построения теоретического спектра поглощения (табл. XI.4). [c.223]

От датчика сигнал поступает на регистрирующее устройство. Спектр исследуют как зависимость интенсивности поглощения от напряженности магнитного поля. Для изолированных ядер спектральная кривая представляет собой очень резкий пик полосы по-глош.ения. В твердом теле рассматриваемое ядро жестко закреплено в кристаллической решетке. Оно имеет собственный магнитный момент, что приводит к возникновению слабого локализованного магнитного поля Нь. Поэтому второе, соседнее ядро испытывает влияние поля Н Нь (знак зависит от ориентации первого ядра в магнитном поле). Вследствие этого твердое вещество, содержащее пары ядер, дает резонансный спектр в форме дублета. Его компоненты соответствуют двум эффективным полям Я+Ях,, действующим на каждое ядро при его взаимодействии с соседями. Треугольное расположение ядер дает спектр с тремя пиками, а тетраэдрическое — спектр с плоским пиком, так как ожидаемые четыре максимума обычно сливаются воедино. [c.187]