Сечение столкновений соударений

Приведенные в табл. 25 экспериментальные данные выше были рассмотрены на основе простой теории столкновений. Мы видели, что ббльшая часть этих данных находится в соответствии с допущением о том, что эффективные сечения молекулярных соударений, отвечающие отдельным элементарным стадиям реакции, близки к газокинетическим сечениям. Для вычисления константы скорости тримолекулярной реакции А-ЬВ + С = =АВ + С можно воспользоваться также методом переходного состояния. Впервые этот метод для решения данной задачи был применен Эйрингом, Гершиновичем и Саном [587] и Вигнером [1290]. [c.285]

При электрической накачке, когда газ состоит из атомов одного сорта, населенность верхнего уровня лазерного перехода может происходить только в результате соударения атомов со свободными электронами. Поперечное сечение столкновения ае = Ое и) данного перехода под действием накачки в случае моноэнергетических электронов, обладающих скоростью и, определяется выражением [c.29]

Описанные эксперименты показали, что в реакциях частиц с малыми сечениями реакционного соударения(- 0,1 нм ) молекула продукта МХ уходит от точки столкновения назад, т. е. в направлении, откуда приближался атом М. В реакциях молекул с большим ( 1 нм ) сечением соударения МХ после столкновения уходит в том направлении, откуда приближалась молекула НХ. Несмотря на то что на основе данных результатов нельзя делать общ,ие выводы относительно всех бимолекулярных реакций, эти эксперименты являются значительным шагом вперед в понимании динамики элементарных химических процессов. [c.197]

Коэффициенты переноса в реагирующих средах могут быть получены по обычным формулам строгой кинетической теории газов в случае, когда Е 1. Однако при высоких температурах или в случае достаточно низких энергий активации число соударений молекул, приводящих к химическим реакциям, может стать сравнимым по порядку величины с числом упругих соударений. В этом случае формулы для расчета коэффициентов переноса в нереагирующей смеси газов становятся неприменимыми. Проблема исследования процессов переноса в кинетической теории реагирующих газов имеет два аспекта во-первых, построение феноменологической теории явлений переноса в реагирующих смесях газов на основе обобщенного уравнения Больцмана и, во-вторых, расчет сечений столкновений молекул в химических реакциях. 1 торая задача является предметом исследования в теории атомных и мо.лекулярных столкновений и, вообще говоря, может быть решена методами квантовой механики. В настоящей работе проводится рассмотрение первой из упомянутых задач. Для определения сечения столкновений молекул используются обычные в химической кинетике модели столкновений молеку.л. Система используемых обозначений максимально приближена к соответствующей системе обозначений книги [101. Все новые обозначения или обозначения, отличающиеся от системы обозначений книги [10], будут приведены в тексте. [c.89]

Здесь нужно отметить, что остальные нуклоны ядра все же оказывают некоторое влияние на результат столкновения они заполняют квантовые состояния, и, следовательно, в силу принципа Паули эти состояния не могут быть конечными для обоих сталкивающихся нуклонов. В результате происходит уменьшение эффективного сечения столкновения прежде всего за счет снижения вероятности передачи очень малой или очень большой энергии. На рис. 67 запрещенные принципом Паули соударения обозначены светлыми кружками. Влияние принципа Паули особенно существенно в случае каскадных нуклонов низких энергий, что отмечалось уже в гл. IX как одна из причин успеха оболочечной модели. [c.318]

Рис. 71. Схематический график для вычисления максимального сечения столкновения. Падающий пучок перпендикулярен к плоскости рисунка. Частицы с определенным I испытывают соударения в пределах соответствующего кольца.

Как уже отмечалось выше, нейтральные молекулы качественно ведут себя как твердые упругие шарики, взаимодействующие друг с другом лишь при непосредственных столкновениях (при не слишком низких температурах см. задачу 2). Сечение их соударения где й — диаметр молекулы. Оценивая [c.16]

Анализ неравновесных плазмохимических систем построен на иных принципах, чем равновесных. В них соотношение кинетики объемных химических превращений и обмена энергией при соударении тяжелых частиц должно отвечать уравнению баланса (уравнению Паули). Входящие в него коэффициенты скорости зависят от сечения столкновения и функций распределения по скоростям и энергиям. Зная эти параметры, составляют систему дифференциальных уравнений, в результате решения которой могут быть установлены и проанализированы элементарные акты, лежащие в основе исследуемых взаимодействий. Однако ввиду трудностей математического плана (сложность решения системы из большого числа дифференциальных уравнений) и отсутствия данных по функциям распределения и сечениям столкновения анализ не всегда возможен, но в ряде случаев решения уже получены (см., например, [1]). Перейдем к более подробному изложению теоретического анализа плазмохимических технологий. [c.10]

По методу, аналогичному методу расчета в теории активных столкновений молекул [78, с. 106], можно вычислить сечение активного соударения частиц Sa , т. е. таких встреч частиц, при которых выполняется неравенство (11.48). Из анализа геометрических соотношений для нормальной составляющей относительной скорости (рис. II.8) следует [c.70]

На опыте часто наблюдается расширение линий под влиянием постороннего газа, имеющее место в случае, когда атомы данного сорта А подмешаны в относительно небольшом количестве к газу, состоящему из атомов другого сорта В. Тогда соударениями атомов А между собой можно пренебречь, а принимать во внимание лишь соударения между атомами А а В. Под при этом надо подразумевать эффективное сечение столкновений атомов А н В, а среднюю скорость относительного движения V выражать формулой [c.492]

Сечение столкновения. Обычно физическая постановка задачи требует исследования рассеяния не единичной частицы, а большого количества одинаковых частиц. При этом представляют интерес скорости процессов, определяемых различными видами соударений, а также их соотношение. В качестве количественной меры вероятности столкновения удобно принять полное эффективное сечение рассеяния, единица измерения которого сантиметр в квадрате [c.7]

Из равенства (6.48) можно грубо считать, что интеграл прямо пропорционален квадрату длины рассеяния и обратно пропорционален Из этого можно сделать приближенный вывод, что возраст велик (а следовательно, длина замедления велика), если велики длина рассеяния и масса ядер. Если велика длина рассеяния, то велики расстояния, которые нейтрон проходит между двумя соударениями, так что при определенной величине потери энергии на одно соударение нейтрону в среде с большой Хд необходимо преодолеть в среднем большее расстояние, чтобы пройти какой-то интервал энергии, чем в среде с малой Поэтому нейтроны, замедляющиеся в первой среде, диффундируют в большей степени, чем во второй, и, следовательно, их г (и) и возраст больше. Подобно этому при определенной величине сечения рассеяния нейтрон, замедляющийся в среде из тяжелых ядер (малое ), должен испытать больше столкновений (следовательно, нейтрон пройдет большее расстояние), чтобы замедлиться до данной летаргии, чем в среде из легких ядер. Так что все факторы, которые удлиняют процесс замедления, в итоге дают увеличение возраста. [c.199]

ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП в химической кинетике, связывает кинетич характеристики прямого и обратного микроскопич процессов (квантового перехода или элементарной хим р-ции), происходящих при соударениях частиц (атомов, молекул) В рамках динамич описания системы взаимодействующих частиц, при к-ром вероятность процесса определяется энергией каждой частицы, изменение энергии при соударениях характеризуется сечением перехода илн сечением р-ции (см Столкновений теория) Переходы частицы из начального квантового состояния а в конечное Ь и обратно происходят при определенных значениях энергии относит движения частиц (соотв Щ и i) Внутр энергия частицы в обоих рассматриваемых состояниях (соотв и j) связана с и законом сохранения [c.25]

Выведем сначала формулу для числа соударений в 1 сек между одной молекулой типа 1 и молекулами типа 2, концентрация которых равна щ молекул в 1 слб . Для этого воспользуемся общим положением о том, что число столкновений равно произведению трех множителей площади поперечного сечения, концентрации сталкивающихся молекул и скорости сближения центров тяжести молекул. В данном случае площадь поперечного сечения равна площади круга с радиусом так как столкновение [c.52]

В рамках теории столкновений это вызвано следующими двумя различиями между газовой и жидкой фазами. Во-первых, тем, что в газе, если давление не очень высоко, частицы движутся по всему объему V и частота бимолекулярных столкновений го г зависит только от температуры Т, массы частиц тд и в и сечения соударения (гд и гь) [c.212]

В работах некоторых авторов квантовомеханический метод исследования процессов превращения колебательной (а также вращательной) энергии при соударении молекул получил дальнейшее развитие. Обобщение расчетов Зинера на случай столкновения двух жестких молекул в рамках одномерной модели предложили Шварц, Славский и Герцфельд [1126]. Исходя из функции (20.11) и пользуясь методом искаженных волн, они вычислили вероятности перехода с первого колебательного уровня на нулевой (Р]. о) для чистых газов и для двойных смесей эти величины, как показал расчет, отличаются от экспериментальных значений вероятности на порядок величины. Однако при расчете авторы допустили непоследовательность, производя усреднение поперечного сечения на основе не одномерного, а трехмерного распределения по скоростям. Если ввести соответствующие исправления, то, как показали Шварц и Герцфельд [1125], в рамках одномерной модели (все атомы в сталкивающихся молекулах находятся на одной прямой) можно получить лучшее согласие с опытными данными. При этом оказалось, что при последовательном способе усреднения одномерная трактовка задачи о колебательной дезактивации молекул дает приблизительно тот же результат, что и трехмерная. [c.311]

Бимолекулярные реакции являются примером процесса встречи двух частиц. К этой же категории процессов относятся упругие и неупругие соударения частиц, сопровождающиеся обменом энергией между частицами, и ряд других процессов. Для количественного описания всех таких процессов принято пользоваться понятием сечения процесса. Для простейшего варианта теории соударений понятие сечения соударений имеет простой и наглядный геометрический смысл. В этом случае частицы моделируются жесткими сферами с радиусами -1 и Г2. До момента столкновения частицы не взаимодействуют, и А2 движется относительно А с некоторой постоянной скоростью и (рис. 17.2.5.1). В момент соударения расстояние между центрами частиц равно Г + Г2. Следовательно, соударение произойдет, если прямая, вдоль которой движется центр А2, находится на расстоянии не более чем Р] + г2 от центра Ai. [c.532]

Небольшой атом водорода Н, масса которого почти равна массе нейтрона, весьма эффективно замедляет и рассеивает нейтроны. Это свойство имеет значение для установления структуры гидридов переходных металлов (см. гл. 3), поскольку в некоторых случаях довольно трудно обычным методом дифракции рентгеновских лучей точно определить положение атома водорода, связанного с любым тяжелым атомом металла. Уменьшение энергии нейтрона при прямом соударении с атомом водорода точно равно энергии нейтрона до столкновения. С учетом всех углов столкновения число столкновений нейтрона с атомами водорода п, необходимое для уменьшения энергии нейтрона с 1 МэВ до 0,025 эВ, равно 18. (Для дейтерия и углерода эти величины соответственно равны 24 и 111.) Сечение рассеяния os тепловых нейтронов газообразным водородом очень велико, оно составляет 38 барн [3]. Благодаря рассеивающим свойствам водорода его соединения широко используются в ядерной технике. [c.10]

Следовательно, энергия возбуждения превращается в кинетическую энергию сталкивающихся частиц, а в случае если В — молекула, то энергия может переходить на колебательные уровни. Тущение возбужденных состояний атома при соударениях с другими атомами неэффективно, так как сечения этого атома малы. Сечения соударений возбужденного атома с молекулой значительно больше. Эффективность столкновений ионов при более низких концентрациях введенных элементов выше, чем эффективность столкновений атомов. По-видимому, это связано со свойствами квазимолекулы (А В), в которой обеспечивается более сильное взаимодействие между частицами, что благоприятствует переходу энергии возбуждения в другие виды энергии. [c.72]

Для того чтобы процесс тушения происходил и, следовательно, сечения соударений были оптимальными, необходимо сближение или даже пересечение энергетических уровней атомов с квазимолекулой (А В) [248, 249]. Более того, считается, что тушение происходит через промежуточное состояние квазимолекулы (А+В-), так как оно удовлетворяет вышеприведенному требованию. При этом средняя вероятность тушащих столкновений частиц должна быть близка к единице [253]. Такие условия возможны в плазмах, применяемых в эмиссионной спектроскопии, и в результате ударов 2-го рода интенсивность линий уменьшается из-за уменьшения времени существования возбужденного состояния и, следовательно, снижения числа излучающих переходов [250]. Данный процесс становится преобладающим при относительно невысоких кинетических энергиях сталкивающихся частиц и малой разнице энергий между их уровнями и при наличии разрешенных оптических переходов [252]. [c.72]

Изомеризации и перегруппировки являются важным классом фотохимических реакций. Подобные процессы создают благоприятные предпосылки для дезактивации возбужденных состояний путем превращения веществ. Они протекают всегда внутримолекулярно, благодаря чему отпадают некоторые трудности, присущие бимолекулярным фотохимическим реакциям (проблема диффузии, сечение соударений, вероятность столкновений). Так как синхронные реакции протекают относительно легко, то изомеризации и перегруппировки могут сравнительно быстро приводить к стабильным промежуточным и конечным продуктам. Поэтому такие процессы вполне реальны для короткоживущих синглетных состояний. [c.268]

T a — температура поверхности твердой частицы T j — ударная трансформанта [58] — полное сечение столкновения, которое интерпретируется в теории рассеяния как некоторая плош адь, обладаюш,ая тем свойством, что через нее проходят частицы -й фазы, рассеиваюш,иеся при соударении друг с другом в пределах некоторого телесного угла. Например, математическое ожидание числа столкновений между молекулами газа со скоростями из [V , vJ -(- vJ J и [vJ", vJ" - - dv "] соответственно за время dt в объеме [г, г + dr] определяется как ( v — vf ) ] vf — vf (г, vf, t) X X P2 (r, vf, t) dvf dvfdrdi. [c.164]

Dij. Его можно привести к более удобному виду, если число столкновений типа i j в единице объема за секунду (Vij) выразить через другие молекулярные характеристики. Так как в единице объема находится ге,- молекул -го типа, то Vij = Tiihij, где Xij — среднее время между столкновениями молекулы сорта i с молекулами сорта /. Обозначим через Oij эффективное поперечное сечение столкновений молекул типа i и j [например, в случае твердых сфер с радиусами Г и rj эффективное сечение равно = я (г,- 4- TjY], а через дц — среднюю относительную скорость молекул типа i и /. Тогда для любой молекулы сорта t можно выделить в пространстве объем, равный Oij Vij, такой, что данная молекула столкнется с каждой молекулой сорта /, находящейся в этом объеме. Поскольку в среднем рассматриваемая молекула сорта i. испытает соударение с молекулой сорта / после прохождения объема, равного i/rij, где rij — число молекул сорта / в единице объема, ясно, что число столкновений молекулы сорта i с молекулами сорта / за секунду равно 1/т = = rij (OijVij). Поэтому [c.562]

Кроме того, молекула воды как партнер по соударениям наиболее эффективно снимает возбуждение, вследствие чего процесс с участием НгО преобладает, а концентрация НгО в пламенах с одинаковой температурой практически постоянна. Поэтому Булевич и Сагден в качестве третьего тела в процессе столкновения рассматривали только молекулу воды. В этом случае отношение констант кз и /гг не зависит от состава и равно 24 5 во всем температурном интервале. Концентрация водорода в опытах менялась в шесть раз, а азота — в четыре, что изменяло скорости процессов не более чем на 8 и 14% соответственно. Преобладание константы к над объяснялось за счет большего сечения столкновения радикала ОН и большей вероятности вязкого столкновения . [c.246]

В этом выражении множитель я[ ( 1 + 2)/2] называют сечением столкновения или сечением соударения. Аррениусовский множитель А, вычисляемый по этому уравнению, равен для обычных молекул при комнатной температуре 10 —10 см -моль -с-Ч Хотя во. многих случаях эти величины хорошо согласуются с экспериментальными данными, существует все же большое число систем, для которых этого соответствия нет. Никакая приемлемая модификация исходной простой модели соударений не позволяет устранить расхождение между теорией и экспериментом в этих системах, и, следовательно, простая теория столкновений применима лишь ограниченно. В частности, были изучены моно-аюлекулярные реакции, скорости которых оказались выше пред- [c.233]

Столкновение двух частиц может произойти лищь тогда, когда имеет место встреча их на соответствующей площади, равной поперечному сечению столкновений [ 47, 53]. Можно предположить, что при гравитационной классификации соударения, в которых будут одновременно участвовать более двух частиц, маловероятны [7] и расс.матривать следует только парные взаимодействия. [c.103]

По аналогии с методом расчета числа соударений частиц в газовой фазе считается, что при диффузионных перескоках частиц в растворе чис.ло их столкновений друг с другом определяется сечением столкновения и скоростью, которую можно найти по величине коэффициента диффузии и расстоянию между местами, занимаемыми частица.ми жидкости. Расчеты по этой модели также показывают, что процесс обрыва лшкрорадикалов не может рассматриваться как простая коалесцепция макромолекулярных клубков и что необходимо принимать во внимание диффузионное движение сегментов полимерной цепи. [c.52]

В [136] на основе модифицированной волновой теории развит резонансный подход, состоящий в том, что рассматривается физическая модель процесса, в котором два атома Н, соединяясь, образуют нестойкое колебательнорезонансное переходное состояние. Этот нестойкий активированный комплекс в ходе последовательных столкновений стабилизируется с переходом в связанное основное состояние. Вклад вращательных и поступательных степеней свободы не учитывается. Недостатки подхода заключаются в том, что, во-первых, результаты практических расчетов слабо зависят от параметров потенциальной функции, во-вторых, сечение соударения рассчитывается без учета возможностей перехода в разные состояния (т, е, пренебрегается многоканальностью выхода), в-третьих, неучет влияния континуума, т, е, столкнови-тельной диссоциации резонансных состояний и прямой рекомбинации из нерезонансных состояний, не позволяет успешно распространить подход на область высоких температур, Да и в области низких температур теория предсказывает в температурной зависимости коэффициента скорости наличие локального максимума в районе (65— 70) К — прогноз, не получивший экспериментального подтверждения [105], [c.262]

Мы заканчиваем настоящую главу замечанием относительно размерности нейтронного потока и плотности столкновений. Обычно нейтронную плотность измеряют количеством нейтронов в 1 см . Таким образом, если скорость нейтронов дана в сантиметрах в секунду, то единица измерения потока есть нейтр/см -сек. Если нейтронное микроскопическое сечение дано в квадратных сантиметрах и ядерные плотностп — в количестве ядер на 1 см , то макроскопическое поперечное сечение 2 выразится в см ) и плотность соударений — в соударениях на см -сек ). Чтобы получить представление о порядке этих величин, используем данные примеров ( 2.4г) [c.47]

Несколько позже Рой и Розе [1094] при помощи квантовомеханического расчета показали, что эффективное сечение, отвечающее превращению энергии вращения в энергию поступательного движения при соударении двух молекул водорода, должно превышать 10 см отсюда для вероятности этого процесса Р (в расчете на одно столкновение) получается величина, большая 10 , что находится в хорошем согласии с опытом (см. ниже). Та же задача с использованием выражения (20.15) была решена также Браутом [456], причем при рассмотрении столкновения молекул для каждой из них вводился свой угол д (см. рис. 72) члены с соз выражались через сферические функции, что позволило значительно упростить вычисления. Из расчета Браута следует, что вероятности превращения двух вращательных квантов в энергию поступательного движения при столкновении молекулы Нг, находящейся на вращательном уровне J = 2 (пара-водород), или молекулы, находящейся на уровне I = 3(ортоводород), с другой молекуло11 водорода равны, соответственно, Р2 о= = 3,04 10 3 и Р к1==2,96 10 т. е. в среднем 3,0 10 (при комнатной температуре). )ти данные находятся в полном согласии с наиболее точным из известных экспериментальных значений величины Р для водорода, [c.302]

Описанным методом была исследована передача энергии молекулами J2, S2 [1318J, [1315, 1320], Se2, Тб2 [1083] при столкновениях с молекулами различных посторонних газов, однако передача вращательной энергии была изучена только в случае J2 [625, 1320]. Было установлено, что, в согласии с теорией, нри каждом столкновении может передаваться значительное число вращательных квантов (всегда четное, так как в случае молекулы J2, состоящей из одинаковых атомов, четные и нечетные вращательные уровни принадлежат к различным классам симметрии и переходы между ними поэтому запрещены как при поглощении и испускании света,, так и при столкновениях). Из качественной оценки величины эффекта следует, что в(фоятность превращения вращательной энергии в поступательную (и обратно) велика (эффективное сечение порядка газокинетического). Вследствие малой величины вращательных квантов возбужденной молекулы иода (0,165 / тл ) этот результат представляется вполне естественным, так как в этом случае квантованность вращательной энергии должна играть сравнительно малую роль. Было также показано, что вероятность передачи вращательной энергии при столкновении возбужденных молекул J2 с молекулами N2 больше, чем при столкновении с молекулами Н2 или атомами Не. Допуская в этом случае возможность механической трактовки процесса неупругого соударения, для объяснения этого результата можно воспользоваться вытекающими из теории удара упругих шаров представлениями, согласно которым вероятность превращения энергии поступательного движения во вращательную, как и вращательной в поступательную, тем больше, чем меньше разнятся массы сталкивающихся частиц. [c.306]

Это заключение находится в резком противоречии с представлениями Франка и Эйкена [623], согласно которым в процессах обмена энергии н )и столкновениях молекул существенную роль играют силы химического взаимоденст15ия между соударяющимися частицами. Нужно, однако, иметь в виду, что при больших эффективных сечениях, характерных для тримолекулярных реакций и отличающих Зти реакции от процессов обмена энергии прн соударениях молекул, находящихся на низких ступенях возбуждения, вандерваальсовы силы должны играть относительно большую рать. Малая специфика взаимодействия при больших эффеь -тнвностях отмечалась уже ранее в связи с обменом энергии при мономолекулярных реакциях (см. стр. 336—337). Следует ожидать, что химиче- [c.340]

Предположим, что силы взаимодействия между молекулами быстро спадают с расстоянием, так что имеет смысл понятие столкновения. Пусть, кроме того, среда сильно разрежена и большую часть времени частицы движутся, почти не влияя друг на друга, т. е. длительность процесса взаимодействия много меньше времени между последовательными соударениями. Будем учитывать влияние на функцню/ (I, г, V) взаимодействия не более чем двух частиц одновременно (бинарных столкновений). Если пренебречь влиянием внешнего поля на величину дифференциального сечения рассеяния а и принять гипотезу молекулярного хаоса , то, следуя Больцману [2], мы получим уравнение относительно / it, г, V) [c.263]

В слаботочных дугах отсутствует сколь-либо значительное гидроди-наМ Ичеокое течение, и ионы движутся от анода к катоду под действием электрического поля. Для поддержания этого постоянного потока ионов, необходимого с точки зрения электрической нейтральности столба дуги, если исключить эмиссию ионов с анода, связанную с его абляцией, должно происходить образование ионов в тонком слое, прилегающем к аноду. В соответствии с данными Хокера и Беза [Л. 8] образование ионов в этом слое может происходить либо за счет ионизации полем, либо за счет термической ионизации. В первом случае падение потенциала в этом слое должно быть равно по крайней мере первому потенциалу возбуждения (полагая ступенчатую ионизацию) газа, образующего атмосферу дуги во втором случае падение напряжения в слое меньше, чем первый потенциал возбуждения. В обоих случаях для получения ионов необходима затрата определенной энергии электрического поля. Эта энергия поля передается электронам, в результате чего они приобретают способность производить ионы путем столкновения. Однако, так как соотношение между числом электронов и числом ионов, проходящих через произвольное сечение столба дуги, пропорционально отношению скорости дрейфа, то только незначительная доля электронов (менее 1%) участвует в процессе ионизации. Большая часть электронов проходит через прианодный слой, не отдавая тяжелым частицам вновь полученную энергию. Таким образом, в слаботочных дугах практически энергия поля прианодного слоя передается аноду путем соударения электронов. Согласно Хокеру и Безу [Л. 8] толщина прианодного слоя, образованного отрицательным пространственным зарядом, имеет порядок величины одного свободного пробега электронов (от одного до нескольких микрон). Это значение толщины хорошо согласуется с величиной, измеренной Блоком и Финкельнбургом [Л. 9] с помощью зонда согласно их измерениям толщина слоя равна 2 мк. Непосредственно я 115 [c.115]

Аналогичным образом вводится понятие эффективного сечения и функции возбуждения для сооударений атомов с атомами. Эффективность подобных соударений обычно ещё значительно меньше, чем эффективность соударений электронов с атомами. Поэтому, несмотря на значительно большую концентрацию атомов, чем электронов, в дуге и искре, основное число возбуждающих соударений приходится именно за счёт срударений с электронами. В пламени, однако, количество электронов настолько мало, что основную роль играет уже, повидимому, столкновение с атомами и молекулами. [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология