Изотопы в электрическом поле

Гамма-резонансная ядерная флуоресценция, т. е, испускание и поглощение -квантов при ядерных переходах без затраты энергии на отдачу ядра, была открыта Р. Л. Мессбауэром в 1958 г. Эффект назван поэтому его именем, как и разработанный метод спектроскопии. Источником излучения и объектом, поглощающим его, являются ядра одного и того же изотопа, соответственно, в возбужденном и основном состояниях. В ядерной физике ядра с одинаковыми зарядами и массовыми числами, но разными энергиями и временами жизни (полураспада) называют изомерами. Бремя жизни изомеров играет огромную роль в гамма-резонансной спектроскопии, определяя ширину линий. Большим достоинством метода является высокая монохроматичность -излучения (узость линии) и высокое спектральное разрешение. Положение резонансного сигнала или так называемый изомерный сдвиг зависит от электронного окружения ядер. Метод мессбауэровской спектроскопии позволяет получить такие же данные о градиенте электрического поля на ядрах, как и метод спектроскопии ЯКР, [c.88]

Рис. У.б. Схема энергетических уровней и переходов для изотопа 1 при наличии градиента электрического поля на ядре (а) и качественный вид спектра (б)

Ионный ток возникает в детекторе под действием какого-либо источника ионизации (радиоактивного изотопа, пламени, разряда, фотоионизации, электронной и ионной эмиссии) и электрического поля (разности потенциалов) между электродами детектора. В любой момент времени в детекторе достигается равновесие, характеризующееся тем, что скорость образования заряженных частиц (ионов, электронов) равна сумме скоростей рекомбинации и сбора заряженных частиц на электродах детектора. Скорость сбора определяет ток детектора. В ионизационных детекторах создаются такие условия, при которых либо плотность (концентрация) заряженных частиц, либо скорость переноса их в электрическом поле зависит от состава газа. [c.49]

После открытия в XIX столетии радия (Ra), полония (Ро) н других радиоактивных элементов при исследовании продуктов радиоактивного распада были обнаружены две разновидности свинца, одинаковые по свойствам, но различающиеся по атомному весу . Эти разновидности были названы изотопами, поскольку,согласно периодической системе элементов, они занимают в таблице одно и то же место. В 20-х годах В. Астон открыл, что существуют два вида неона (Ne), несколько отличающихся по температурам кипения, с атомным весом 20 и 22, Он сконструировал масс-спектрограф — прибор для качественного и количественного анализов, в котором поток ионов проходит через магнитное и электрическое поля, и в результате заряженные частицы с одинаковым отношением массы к заряду mje фокусируются в одно небольшое пятно, которое регистрируется на фотопластинке. Таким способом были определены отношения т/е для многих элементов. [c.38]

Тщательные исследования поведения радиоактивного изотопа свинца (НаВ) и обычного свинца при реакциях осаждения, окислительно-восстановительных процессах, сублимации при высокой температуре, электролизе а также при миграции в электрическом поле и диффузии показали полное совпадение свойств этих изотопов свинца [5]. Аналогичным образом оказались безуспешными и попытки обнаружить какие-либо различия в поведении изотопов ртути [13]. [c.5]

Р -Р а с п а д характерен для большого числа радиоактивных изотопов. В результате опытов по изучению отклонения 5 -частиц в магнитном и электрическом полях было установлено, что р -лучи являются потоком электронов, движущихся со скоростью, составляющей от 0,1 до 0,99 скорости света. В ядре нет свободных электронов, они возникают в результате превращения нейтрона в протон. Вместе с электроном образуется также антинейтрино V — нейтральная частица с нулевой массой покоя [c.16]

IX) вычисляют давление насыщенного пара. Скорость испарения О определяют методом Лангмюра. В исследуемое вещество вводят радиоактивный изотоп и определяют полученную удельную активность (имп/мин-г). Затем меченое вещество помещают внутрь вакуумного прибора, откаченного до высокого вакуума. Вещество нагревают в высокочастотном электрическом поле до заданной температуры Т и выдерживают при этой температуре в течение времени I (сек). Испаряющееся вещество оседает на стенках прибора (часто стенки прибора охлаждают водой или даже жидким азотом). После окончания опыта испарившееся вещество количественно смывают со стенок подходящим раствором. Из полученного раствора готовят препарат для измерения активности. Скорость испарения вычисляют по формуле (15—IX) [c.193]

Тормозное излучение. Большинство радиоактивных изотопов, получающихся при активации, оказываются Р+-и р--излучателями. Так как кристаллы Ка1(Т1) чувствительны к р-излучению, то, чтобы избежать помех с его стороны, используют поглотители из легких элементов соответствующей толщины, помещаемые между источником и кристаллом. При поглощении электроны теряют энергию на ионизацию и радиационное (тормозное) излучение, которое возникает при прохождении электрона в электрическом поле ядра. [c.234]

В ионном пучке должны отсутствовать значительные силы кулоновского расталкивания воздействие собственного электрического поля пучка на ионы должно быть меньше, чем воздействие магнитного поля. Максимальную величину кулоновского электрического поля Е , удовлетворяющую этому требованию, оценим, приравняв кулоновское расширение пучка ионов одной массы величине дисперсии по массам 2 R — R ) = d = Дер AM/M. Здесь Rh, Rb — радиусы крайних (наружной и внутренней) траекторий для ионов массы М. Используя уравнение движения Mv /Rep = evH/с еЕ , можно найти допустимое кулоновское поле Ef. 0,5 АМ/М U/R). Для М 100 200 а.е.м., АМ = 1, [/ = 30 кВ, среднего радиуса Дер около 50 см получим допустимое Е 1+2 В/см, т.е. объёмный заряд в ионном пучке должен быть достаточно полно скомпенсирован. Это — одно из основных условий успешного разделения изотопов электромагнитным методом. [c.292]

Схема электромагнитной сепарационной установки. Источник ионов. Чтобы осуществить электромагнитную сепарацию, исходное вещество (смесь изотопов) надо испарить, а полученный пар возможно полнее ионизовать, стремясь получить ионы преимущественно одной зарядности (обычно — однозарядные). Максимально возможную часть образующихся ионов необходимо ускорить электрическим полем и сформировать ионный пучок, удовлетворяющий по своим геометрическим параметрам — углам горизонтальной и вертикальной расходимости (сходимости), высоте и т.д. — требованиям [c.292]

В последнее время для разделения радиоактивных изотопов редкоземельных элементов успешно применяется метод непрерывного электрофореза. Сущность этого метода заключается в наложении электрического поля под прямым углом к потоку электролита, проходящему сквозь пористый наполнитель. Разделяемая смесь ионизированных веществ непрерывно подается сверху на ограниченный участок пористого наполнителя. По мере прохождения через пористую среду каждый из компонентов смеси образует свою собственную дорожку, угол наклона которой определяется подвижностью ионов данного компонента и скоростью потока электролита. [c.581]

Разделение изотопов другими методами. Для разделения изотопов применяются также фракционированная перегонка, химический обмен, центрифугирование, электролиз, миграция ионов в электрическом поле, адсорбция и фотохимическое разделение. [c.613]

Как и в жидкой фазе, в газовой среде частицы аэрозолей и радиоактивные атомы имеют заряд, благодаря которому происходит их осаждение в постоянном электрическом поле. Так, в результате радиоактивного распада радона и его дочерних продуктов радиоактивные изотопы полония, висмута, свинца и других элементов образуются в заряженном состоянии и осаждаются главным образом на катоде источника постоянного напряжения. [c.108]

Полученный изотоп имел период полураспада 8 сек и распадался с испусканием а-частиц. Идентификация изотопа была проведена физически с использованием метода отдачи. При этом ядра отдачи затормаживались в атмосфере гелия, электрическим полем собирались на движущейся медной ленте, переносились к детектору излучения и регистрировались. Однако результаты [c.416]

Как было видно из приведенных выше данных, в кислых растворах наблюдается заметное снижение коэффициента разделения изотопов по мере роста электродного потенциала. Этот факт установлен в ряде работ [26, 27, 65, 66, 72—74]. В рамках модели растяжения связи такой характер зависимости объясняется уменьшением активационного барьера по мере роста потенциала и, в соответствии с этим, облегчением туннелирования протона [26, 27]. Квантово-механическая теория, как отмечалось выше, приводит к заключению об отсутствии прямой связи между энергией активации (барьер по координате диполей растворителя) и вероятностью туннелирования протона. Уменьшение 5 с ростом потенциала объясняется с этой точки зрения лучшим перекрыванием волновых функций начального и конечного состояний из-за приближения иона гидроксония к электроду под действием электрического поля. Схематически это изображено на рис. 13. [c.30]

Как было описано выше (раздел 3.4), в кислых растворах коэффициент разделения изотопов существенно зависит от потенциала. Это было объяснено подтягиванием иона гидроксония к электроду под действием электрического поля. Естественно, что этот эффект зависит от поля, непосредственно действующего на ион. Впрочем, при любом механизме влияния потенциала на изотопный эффект последний должен непосредственно зависеть не от полного скачка потенциала металл — раствор, а от разности потенциалов между металлом и точкой расположения разряжающегося иона. Поэтому в разных растворах электролитов с разной структурой двойного слоя одинаковый изотопный эффект будет наблюдаться при одинаковом значении <р— фь где под "ф подразумевается локальный потенциал в месте расположения разряжающегося иона. [c.42]

Получение радиоактивных изотопов с помощью ускорителей частиц. Многие радиоактивные изотопы обычно получают в реакторе. Но есть различные атомные ядра, которые превращаются в радиоактивные изотопы не с помощью нейтронов, а только с помощью протонов, дейтронов или а-частиц. Так как эти частицы электрически заряженные, то они могут быть ускорены в электрическом поле. Такие методы использовались раньше, когда в распоряжении ученых еще не было реакторов (например, применяли каскадный генератор Кокрофта и Уолтона). Другими машинами, используемыми для этой цели, являются циклотрон, электростатический генератор Ван-де-Граафа и линейный ускоритель. Однако получение радиоактивных изотопов с помощью каких-либо устройств такого типа дороже, чем с помощью атомного реактора. [c.34]

ИЗОТОПИЧЕСКОЕ СМЕЩЕНИЕ, ВЫЗВАННОЕ РАЗЛИЧИЕМ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПОЛЕЙ ВБЛИЗИ ЯДЕР ИЗОТОПОВ [c.433]

Особое место среди электрических и магнитных методов занимают масс-спектральные. Подвергая действию сильных магнитных и электрических полей сложные газообразные смеси, разделяют их на отдельные компоненты в соотв етствии с атомным или молекулярным весом. Этот метод наиболее широко применяется в исследовании смесей изотопов и в анализе смесей инертных газов. [c.18]

Получаемая из исследований эффекта Мёссбауэра в кристаллах информация об ориентации главных осей градиента электрического поля на ядрах мессбауэровского изотопа или направлении [c.243]

Разность энергий между различными уровнями и, следова тельно, частота перехода зависят как от градиента электрического поля, так и от квадрупольного момента ядра. Для данного изотопа величина еО постоянная. Эта величина может быть измерена в экспериментах с атомными пучками. Размерностью eQ является заряд, умноженный на квадрат расстояния, но обычно квад-рунольнын момент выражают через Q в см . [c.330]

В лаборатории плазму обычно создают в электрическом поле, (Степень ионизации, которая может быть достигнута при термическом нагреве газа, недостаточно высока, хотя и можно получить высокоионизованную плазму низкой плотности и температуры при поверхностной ионизации). Взаимодействие приложенного электрического поля и газа, которое прн определенных условиях приводит к газовому разряду, в общем весьма сложно. Однако в отсутствие магнитного поля газовый разряд достаточно понятен и свойства плазмы могут быть рассчитаны. Более трудно получить надежную информацию о роли нейтральных частиц. Очевидно, что уровень работы в области плазменного разделения нзотопов прямо соответствует уровню понимания свойств плазмы. Разделение изотопов получено в газовых разрядах постоянного, переменного и импульсного токов. Разделение в нейтральном газе с использованием плазмы в качестве вспомогательной среды представляется более сложным подходом к решению задачи. Но поскольку нейтральные частицы всегда присутствуют в газовом разряде, подобные процессы могут происходить и в установках, рассчитанных на полностью ионизованную плазму. К настоящему времени большинство экспериментов выполнено на инертных газах. Исследовалась также урановая плазма была получена плазма высокой плотности в сильноточной дуге (урановую плазму низкой плотности можно получить путем поверхностной ионизации). [c.277]

Иоииый циклотронный резонанс. Селективный нагрев ионов одного сорта является привлекательным способом разделения ионов с различной массой. Один из способов селективного нагрева — выбор частоты приложенного электрического поля V вблизи ионной циклотронной частоты нужного изотопа [c.295]

Фотохимические методы развиваются преимущественно с ориентацией на разделение изотопов одного элемента в препаративных и технологических целях. В качестве источника монохроматического электромагнитного излучения обычно используют лазеры. В этом случае относительная сложность процесса разделения компенсируется уникальной селективностью метода, определяемой малой спектральной шириной лазерного излучения. Для эффективного разделения необходимо, чтобы в спектре поглощения выбранного газообразного соединения или паров элемента наблюдался изотопный сдвиг, т.е. различие положений линий в спектрах отдельных изотопов. С максимальной точностью также должна совпадать длина волны лазерного излучения и длина волны, соответствующая энергии перехода из основного в возбужденное состояние одного из изотопов. Дополнительным обязательным условием является необратимое превращение исходного соединения изотопа в новую химическую форму в результате индуцированной фотохимической реакции или достаточное время жизни изотона, возникшего в результате фотовозбуждения, следствием чего может бытьреализован процесс последующего выделения изотопа под действием электрического поля. [c.246]

Другой способ разделения по массам был предложен Паулем и Штейн-веделем [1579]. В этом методе пучок ионов направляется вдоль оси системы электродов, выполненных в форме, изображенной на рис. 15. Поперечное сечение электродов представляет две идентичные гиперболы. Потенциал в двумерном электрическом поле образуется четырьмя подобными электродами потенциалы соседних электродов равны по величине, но противоположны по знаку и могут быть описаны формулойф= фо (л —у )12г1 , где фо — напряжение, прилагаемое к электродам, а 2го— расстояние между противоположными электродами, фо представляет собой радиочастотное напряжение в несколько мегагерц, наложенное на малое напряжение постоянного тока время пролета ионов велико по сравнению с периодом колебания поля. Ион, введенный в пространство вдоль оси электродов, в зависимости от своей массы, частоты и амплитуды напряжения на электроде может либо столкнуться с электродом, либо пройти сквозь поле. Был построен ряд приборов описанной выше конструкции [1545, 1580, 1581]. Анализ уравнений движения ионов в приборе показывает, что теоретически возможно осуществить такой выбор параметров, что ионы с определенной массой будут обладать конечной амплитудой, независимо от их направления до вхождения в поле, начальной энергии и исходного положения в плоскости л —у, в то время как ионы с соседними массами будут обладать бесконечной амплитудой. Система привлекает возможностью применения ее в качестве разделителя изотопов, но практически это трудно осуществить, так как необходим ионный пучок с резко очерченным сечением порядка 0,1 мм . Рассмотренный выше прибор был использован для получения пучков ионов магния и рубидия, причем интенсивность пучка ионов магния достигала 15 мш. При сильном ограничении размеров сечения ионного пучка для ионов рубидия с энергией 100 эв было достигнуто разрешение, равное нескольким сотням, однако ионный ток был при этом менее 10 1 а. Было достигнуто также разрешение свыше 1500 [1235]. [c.39]

Для изучения механизма действия присадок, способных препятствовать образованию, отложений, исследовали поведение модельной заряженной дисперсной фазы в электрическом поле, искусственно создаваемом в масле [4, 5 ]. В качестве такой дисперсной фазы была использована сажа микро-некс с удельной поверхностью. 100 ж /г, меченная радиоактивным изотопом таллий-204 (0,7 Мэе). [c.221]

С этой точки зрения особого внимания заслуживает усилитель постоянного тока, входящий в электрическую цепь, соответствующую ионному току малораспространенного изотопа, входным сопротивлением для которого служит высокоомное сопротивление / 1. Для нормальной работы после положенного двухчасового прогрева радиоламп флюктуации электрометра не должны превышать 0,1—0,2 мв (завод гарантирует 0,5—0,7 мв), а дрейф нуля усилителя 0,5 мв/час. Такие жесткие ограничения заставляют тщательно подбирать и электрометрические лампы 2Э2П (по сеточному току и симметрии плеч), и лампы 12Ж1Л (по анодному току и крутизне). Стабильность усилителя зависит также от монтажа системы коллекторов приемника в первую очередь это относится к установке антидинатронной сетки. Антидинатроиное напряжение, источником которого служат обычные батареи, типа БАС-80, наводит на коллекторах приемника электрическое поле, и в случае колебаний напряжения батарей усилители реагируют на этот эффект. Авторы данной работы имели возможность убедиться в этом на практике. Случайно новая батарея БАС-80 оказалась негодной — с внутренним разрядом, из-за чего стрелки вольтметров обоих усилителей синхронно фиксировали резкие рывки. Такое поведение усилителей можно в какой-то мере считать поисковым признаком обнаружения нестабильности электрометров постоянного тока, когда нестабильность является следствием флуктуаций потенциала антидинатронной сетки. [c.68]

При возбуждении циклотронных волн в изотопической смеси верхней граничной частотой является циклотронная частота изотопа, имеющего максимальную концентрацию (его называют основным). Поэтому при нагреве изотопических ионов, меньших по массе, чем основной, циклотронная волна не будет возбуждаться. Такова ситуация при выделении, например, изотопов и Сг. В этом случае для селективного нагрева используется электрическое поле, непосредственно индуцируемое антенной. Вместе с тем при выделении всех изотопов кальция и никеля возможно возбуждение циклотронных волн у этих элементов основными являются самые лёгкие изотопы (40са и 58М1). [c.313]

Рис. 8.1.2. Схемы изотопически-селективной ступенчатой фотоионизации атомов лазерным излучением а — двухступенчатая селективная фотоионизация атомов изотопа А в смеси с другим изотопом В, б — трёхступенчатая фотоионизация в — ступенчатое селективное возбуждение автоионизационного состояния, распадающегося в континуум г — ступенчатое селективное возбуждение ридберговского состояния и его фотоионизация ИК излучением д — ступенчатое селективное возбуждение ридберговского состояния и его ионизация электрическим полем

Другая важная проблема — получение достаточно высокой изотопической селективности возбуждения на первой ступени в тех случаях, когда изотопический сдвиг мал по сравнению с шириной спектроскопической линии. Типичными примерами являются изотопы К, Са, Зг и другие, особенно при получении малораспространённых изотопов ( К, Са и т.п.). Здесь также найдены эффективные методы. Во-первых, можно использовать метод двухфотонного изотопически-селективного возбуждения в поле двух встречных бегущих световых волн с близкими частотами [28]. Это позволяет исключить доплеровское уширение спектральных линий в тех случаях, когда оно превышает изотопический сдвиг и ограничивает изотопическую селективность возбуждения. Во-вторых, можно ускорить ионы в электрическом поле, так что различные изотопы приобретают разную скорость, и тем самым можно создать кинематический изотопический сдвиг спектральных линий и использовать его для селективного возбуждения изотопов даже при отсутствии изотопического сдвига в атомных спектрах [29]. Этот достаточно изощрённый метод, разумеется, целесообразно применять только при разделении крайне редких изотопов. На рис. 8.1.3 в качестве иллюстрации приведены результаты экспериментов по двухступенчатой изотопически-селективной ионизации ускоренных атомов К через ридберговские состояния. [c.364]

Введение. Идея выделения изотопов с помощью света давно привлекает внимание разработчиков методов разделения изотопов тем, что принципиально затраты на осуществление собственно физического процесса очень малы. В самом деле, атом или молекула, поглотив один или несколько квантов, могут селективно вступить в фотохимическую реакцию или быть фотоионизованы. Таким образом, на сам процесс селективного выделения атома (молекулы) затрачивается всего несколько электрон-вольт. В дальнейшем фотоионы могут экстрагироваться из потока нейтральных атомов электрическим полем, а образовавшееся в результате фотохимической реакции новое вещество — выделено химическими методами. Причём поскольку спектрально узкий луч лазера настраивается на линию поглощения одного из изотопов смеси, то происходит выделение (выборка) изотопа, а не разделение, как в электромагнитном масс-сепараторе или в механических методах — газодиффузионном и центрифужном. [c.374]

Картина реализации фотоионизационного метода (рис. 8.2.1) принципиально состоит в том, что испарённые из тигля атомы какого-либо элемента попадают в рабочий объём, где облучаются светом двух или нескольких лазеров, настроенных на ионизацию одного из изотопов элемента. Фотоионы вытягиваются из потока нейтральных атомов электрическим полем и собираются на коллектор, а нейтральные атомы пролетают дальше и улавливаются сборником отвала. Атомизация вещества может производиться либо термическим нагревом, либо нагревом с помощью электронного луча. [c.375]

Комбинированный контур Фойгта. Подведём итог сказанному о формировании спектральных контуров линий поглощения атомов в АВЛИС-процессе. Атомы поступают в рабочий объём установки под углом раскрытия 2 д, которому соответствует некоторая спектральная ширина неоднородного доплеровского, образованного проекциями скоростей различных атомов на лазерный луч, уширения А/ о, формула (8.2.8). Вместе с тем, каждый атом в силу тех условий, в которые он поставлен во время эксперимента, может случайно поглотить (высветить) фотон в спектральном диапазоне, который определён контуром однородного уширения Лоренца (формула (8.2.40)). И, наконец, на результирующую ширину линии поглощения влияет расщепление линий целевого и нецелевых изотопов в магнитном и электрическом полях. [c.398]

Изотопические смеси. Внедрение изотопической примеси в кристаллическую решётку изотонически чистого материала вызывает в частности деформацию решётки из-за разности молярных объёмов изотопов. В ряде случаев эти искажения решётки в окрестности примесного изотопа можно исследовать с помощью такого локального метода, как ядерный магнитный резонанс (ЯМР). Локальные деформации решётки изменяют градиент электрического поля вблизи примеси. В результате уровни энергий у атомов с ненулевым ядерным квадрупольным моментом, находящихся в окрестности дефекта, будут иметь квадрупольное смещение, что, в свою очередь, приведёт к уширению линии ЯМР. Недавно С. Верховский с коллегами [72, 73] обнаружили такой эффект изотопического беспорядка в монокристаллах германия, исследуя спектры ЯМР на ядрах Ое. Довольно большой квадрупольный момент ядер Ое I = 9/2, eQ = —0,19 барн) и небольшая концентрация этих ядер в образцах, такая, что прямого диполь-дипольного взаимодействия между ядерными магнитными моментами практически не было, обеспечили высокую чувствительность ЯМР эксперимента по детектированию малых (порядка 10 А) локальных статических деформаций решётки вокруг резонансного ядра. Эта чувствительность почти на порядок величины выше, чем у традиционных методик — рентгеновской и нейтронной диффракции. Поэтому в определённых случаях ЯМР можно рассматривать как мощную методику контроля совершенства кристаллической решётки. [c.70]

Электропроводность металлов. Изотопические эффекты в электропроводности металлов возникают главным образом по двум причинам 1) из-за изменения фононного спектра при полном изотопическом замещении атомов решётки и 2) в результате появления динамических и статических возмущений электрического поля вблизи изотопической примеси в изотонически разупорядоченном металле. Изотопические эффекты в свойствах собственно электронной подсистемы металла (форма поверхности Ферми, закон дисперсии) как ожидается должны быть незаметными. Измерения теплоёмкости металлов Li [127] и Мо [129] при низких температурах, где электронная часть теплоёмкости значительно больше решёточной, не обнаружили изотопического эффекта в электронной теплоёмкости. Этот результат согласуется с тем, что электронный спектр металла и электрон-фононное взаимодействие в первом приближении не меняются с массой изотопа. [c.76]

Второй принцип, используемый при радиоуглеродном датировании — прямые измерения количества изотопов С на тандемных ускорительных масс-спектрометрах. В настоящее время используется несколько разновидностей тандемных ускорительных масс-спектрометров — тандетроны (рис. 20.2.1), пеллетроны и циклотроны. Как правило, в них на первом масс-спектрометре проводится разделение в магнитном поле ионов с нужной массой и удаляются все другие частицы, обладающие массой, равной массе исследуемого изотопа углерода. Затем изотоп С ускоряется электрическим полем в несколько миллионов вольт и вводится во второй масс-спектрометр, где непосредственно регистрируется количество радионуклидов 1 С. Это даёт возможность датировать образцы углерода массой менее 1 мг. [c.571]

Причина химических изменений при изомерных переходах впервые была объяснена Э. Сегрэ [6]. Экспериментально она была подтверждена опытами Г. Сиборга, Г. Фридлендера и Дж. Кеннеди [7], разделивших ядерные изомеры Zn и Те , isa в электрическом поле с помощью диэтилпроизводных этих металлов. Разделение изомеров наблюдалось лишь в случае теллура, что вполне согласуется с сильной конвертированностью изомерных переходов у изотопов Те и Те . В случае Zn изомерный переход связан с выделением значительно большей энергии (439 кэв против 89 кэв для Те ), но переход конвертирован лишь на 6%. [c.304]

Наилучшими методами разделения небольших количеств изотопов для исследовательских целей являются термодиффузионный, вследствие его универсальности, простоты работы и применяемого оборудования, и электромагнитный, из-за простоты и большого коэффициента разделения. Но оба метода слишком неэффективны для крупномасштабного производства. Однако в тех случаях, когда выбор процесса определялся пе экономикой, а сроками, оба метода применялись для крупномасштабного разделения изотопов урана. При крупномасштабном разделении небольшие различия в химических или физических свойствах соединений изотопов должны эффективно усиливаться. По-видимому, надежной основой для выбора метода круннохмасштабного разделения является его энергоемкость. В электромагнитном методе для поддержания сильного магнитного и электрического полей п для превращения всего продукта, подвергаемого разделению, в газообразные ионы должно затрачиваться много энергии. Следует учесть также, что коллекторов разделенных изотопов достигает лишь незначительная часть ионизованного материала. Термо-диффузиоииый метод требует затрат большого количества тепла для создания температурного градиента в колонках. Кроме того, коэффициент разделения для термодиффузионного метода меньше, чем для других методов. [c.362]

Одна из таких работ по электромагнитному разделению изотопов урана основана на принципе электромагнитного ускорения вещества путем взаимодействия электрического тока в слабоионизованном газе с внешним магнитным полем [2]. Анализ вращения потока плазмы показал, что можно получить азимутальный поток со скоростью 2,6 км/ч в магнитном поле 200 Гц при силе тока 1,5 к А. Получаемая центробежная сила достаточна для эффективного разделения изотопов урана. Урановая плазма при этом содержится в кольцевом пространстве, окруженном концентрическими электродами и двумя изолирующими пластинами в верхней и нижней частях. При возникновении электрического поля в радиальном направлении и магнитного поля в направлении, параллельном оси электродов, возникает сила, азимутально ускоряющая поток газа. Авторы [2] провели расчеты, показывающие, что для повышения концентрации 11-235 от 0,7% до [c.471]

Нами разработан метод получения препаратов радиоактивного изотопа мышьяка-76 в элементарной форме разложением мышьяковистого водорода в электрическом поле высокого градиента. Прибор (рис. 6), в котором производили операцию получения препарата, состоял из колбы Л, в которую помещали облученное мышьякорганическое соединение, и колбы Б, куда перегоняли из первой колбы радиоактивный треххлористый мышьяк, восстанавливавшийся здесь металлическим цинком до мышьяковистого водорода и поступавший в трубку для разложения В. Последняя была окружена снаружи металлическим кольцом, соединенным с источником переменного электрического поля высокого градиента. Внутри трубки проходила соединенная с землей металлическая проволока и вставлялся металлический цилиндр (платина, вольфрам и т. п.) или цилиндр из арганичеокой пленки, на котором и происходило осаждение элементарного радиоактивного мышьяка. Воронки с кранами служили для приливания соляной кислоты. Для поглощения неразложив-шегося мышьяковистого водорода служил приемник Г. В ряде опытов наружное металлическое кольцо отсутствовало, и высокое переменное напряжение прикладывалось непосредственно к стеклянной трубке. [c.167]

Хлор, встречающийся в природе, содержит 75,4 ат. "(Г С1 и 24,6 ат.% - С1. Можно получить образцы, обогащенные тем или другим стабильным изотопо.м, и обогащенный образец использовать в методе меченых атомов. С1 — искусственный радиоактивный изотоп (Р, 2-10 лет) — также можно применить в качестве радиоактивного индикатора. Оба изотопа, встречающиеся в природе, имеют ядерный спин, и использование метода ЯМР в принципе возможно для соединений, содержащих хлор, хотя в этом отношении имеется мало опубликованных данных. Оба ядра имеют электрический квад-рупольный люмент. Изучение взаилюдействия ядерного квадрупольного момента с неоднородным электрическим полем, обусловленным распределением электронов вокруг атолюв, дает интересную информацию о характере связей хлора. [c.422]

Другие источники бомбардирующих частиц и Y-квaнтoв. Для получения радиоактивных изотопов, кроме ядерных реакторов, находят применение и другие источники бомбардирующих частиц и у-квантов, работа которых основана на протекании различных ядерных реакций. Мощные потоки заряженных частиц получают с помощью ускорителей (электростатических, линейных, а также циклотронов и др.), в которых заряженные частицы ускоряются под действием постоянных или переменных электрических полей. [c.67]