Резонансное взаимодействие электронов

Книга систематизирует большое число теоретических исследований резонансного взаимодействия электронов с молекулами. Развивается точка зрения на масс-спектрометрию отрицательных ионов как на самостоятельную область исследования молекул, достижения которой используются для решения теоретических и практических задач химии. [c.2]

Еще одна особенность, показанная на диаграмме рис. 1, — пересечение кривой г/,, возбужденного состояния с кривой и. основного состояния в точке а. Резонансное взаимодействие электронных состояний одинаковой мультиплетности вызовет обычное закругление в точке пересечения, как показано на рисунке. Преодоление этого промежутка, вызванное внутренними возмущениями, всегда присутствующими в многоатомных системах, приведет к внутренней дезактивации или тушению возбужденной молекулы. Согласно этому представлению, необходимым условием низкого выхода излучения является наличие большого угла между главными сечениями поверхностей потенциальной энергии Г и Г. Напротив, когда эти сечения совпадают, пересечение верхней поверхности с нижней невозможно из-за их почти идентичных форм и положения минимумов. Только в этом последнем случае выход излучения соединения будет приближаться к единице. Низкий выход флуоресценции большинства ароматических соединений (см., например, [И]) доказывает, что пересечение верхней поверхности потенциальной энергии с нижней является общим случаем. [c.47]

Как показано на рис. 8.12, в результате в спектре ЭПР атома водорода вместо одного пика резонансного поглощения образуются два одинаковых пика СТС, отвечающие напряженностям магнитного поля (8.15). В общем случае при взаимодействии электронного спина 5 с одним ядерным спином I возникает (2/-Ь1)Х [c.207]

Продолжительность люминесценции связана с тем, что электрону, находящемуся в зоне проводимости, требуется некоторая дополнительная энергия (энергия активации) для перехода на основной энергетический уровень и взаимодействие электрона с дыркой в валентной зоне также протекает не мгновенно. По длительности свечения различают резонансную люминесценцию, или флюоресценцию, и спонтанную люминесценцию или фосфоресценцию (см. 7). [c.190]

Резонансное взаимодействие хлора с бензольным кольцом можно показать с помощью изогнутых стрелок (как в формуле 10) или пунктира (как в формуле Ц) оба этих способа часто используются для экономии места. Однако в дальнейшем изогнутые стрелки не будут использоваться, так как в настоящей книге такими стрелками будет обозначаться действительное смещение электронов в реакциях. Мы будем пользоваться либо записью всех канонических форм, либо краткой записью, резонанса с помощью пунктира, как в формуле 11. При этом следуют принятому соглашению связи, имеющиеся во всех канонических формах, изображают сплошной чертой, а связи, присутствующие не во всех канонических формах,— пунктиром. Как правило, в резонансной картине а-связи не фигурируют, и в канонических формах отмечают только различное расположение я-электронов и неподеленных электронных пар. Это означает, что, записав одну каноническую форму для какой-либо молекулы, можно затем записать остальные, только перемещая я-электроны или неподеленные пары. [c.57]

Применение спектров ЯГР в химии основано на том, что энергия у-квантов зависит от распределения электронной плотности вокруг ядра. Взаимодействие электронного окружения с изомерным ядром приводит к смещению ядерных изомерных уровней, и, следовательно, к изменению частоты у-кванта. Поэтому для излучателя и поглотителя с различным электронным окружением энергии их резонансных переходов отличаются на величину АЕ. Согласно этому максимум резонансного поглощения (или минимум числа импульсов у-квантов) наблюдается при движении источника со скоростью +б [c.193]

Четвертый член описывает резонансные взаимодействия молекул, содержащих неспаренный электрон, и диамагнитных молекул. Благодаря этому члену ассоциаты парамагнитных молекул окружены сольватными оболочками из диамагнитных молекул. [c.85]

Резонансное взаимодействие, определяющее миграцию энергии, подобно экситонному взаимодействию в молекулярных кристаллах, исследованному Давыдовым (см. стр. 286). Различие этих двух явлений имеет количественный характер. Миграция энергии происходит при большой энергии взаимодействия, сильно превышающей ширину электронно-колебательной зоны. В этом случае сильного взаимодействия передача энергии происходит весьма быстро, и можно не учитывать влияния колебаний. Соответственно, в отличие от экситонных спектров молекулярных кристаллов, возникающих при слабом взаимодействии (энергия взаимодействия значительно меньше ширины зоны, но много больше ширины отдельного колебательного подуровня), в спектрах резонансно взаимодействующих молекул не наблюдается колебательная структура. [c.323]

Отклонения точек, соответствующих /г-замещенным соединениям, от прямой на рис. 11.4 связаны со специфическим дальним взаимодействием. Оно может быть качественно охарактеризовано как резонансное взаимодействие между заместителем и реагирующей группой [28]. Так, электронное распределение в анионе /г-нитрофенола в значительной степени обусловлено. вкладом структуры 4. Однако в самом л-нитрофеноле аналогичная структура 5 имеет меньший вес. [c.461]

Впоследствии был сделан вывод о предпочтительном влиянии на реакционную способность фенила высокой прочности связи СаН —Р и резонансного взаимодействия фенила с неспаренным электроном [23]. [c.117]

Из (104,22) следует, что при сх <С 1 вероятность локализации электронного возбуждения на акцепторной молекуле пропорциональна квадрату энергии резонансного взаимодействия (W4 oo) Ка ). В частном случае диполь-дипольного резонансного взаимодействия 4(00)где R — расстояние между молекулами. [c.493]

Следовательно, вероятность передачи электронного возбуждения зависит линейно от энергии резонансного взаимодействия (закон R- для диполь-дипольного взаимодействия). [c.493]

Лишь немногие химические понятия оказались более плодотворными, чем представление о локализованной ковалентной связи, образующейся обобществлением пары электронов между двумя атомами. Когда стало очевидным, что связи в некоторых молекулах (например, в бензоле) нельзя объяснить таким образом, то отличие в поведении этих молекул было приписано влиянию делокализации электронов между тремя или более атомами вследствие резонансных взаимодействий между соседними связями. [c.5]

Этот другой, так называемый электромерный эффект зависит от способности заместителей к резонансному взаимодействию с соседними группами. Например, при ионизации галоидных алкилов — решающем этапе сольволитических реакций 5 vl или предельного типа — процесс заметно облегчается —Е-за-местителями, такими, как метоксил [27]. При этом неподеленная пара электронов кислородного атома не [c.14]

Можно полагать, что во всех расчетах этого типа по простому методу МО переоцениваются резонансные взаимодействия в классических системах, т. е. в молекулах, для которых может быть написана только одна классическая невозбужденная резонансная структура. Это является следствием пренебрежения эффектами электронной корреляции. На этом вопросе мы остановимся подробнее в следующем параграфе. [c.42]

Этот довод мог бы оказаться неосновательным, если бы резонансные взаимодействия в молекуле типа КзС—Сэ5 не зависели от атомов или групп К и 5. Расчеты, приведенные в гл. 2, показывают, что это может иметь место в действительности. В таком случае исследование длин связей не позволяет сделать каких-либо заключений о наличии резонансных взаимодействий длины связей в молекуле будут такими, как если бы молекулы содержали локализованные пары электронов. К такому выводу пришел Малликен [79], основываясь на расчетах с помощью простого метода МО, которые показывают, что примерно половина укорочения связи в классической молекуле может быть следствием резонанса, тогда как из аргументов, выдвинутых Коулсоном [22], следует, что примерно половина может быть обусловлена изменением длины связей при гибридизации. Однако по причинам, изложенным выше, эти заключения нельзя считать вполне убедительными сравнительное участие резонанса и гибридизации нельзя оценить достаточно надежно. [c.61]

Предположим, что 0-связь С1—С образуется из Зрг АО хлора. Если бы резонансных взаимодействий не было, то на Зр - и Зру-АО находилось бы по два электрона. Определяющим фактором для частот ядерного квадрупольного резонанса является асимметрия [c.95]

Таким образом, спектры электронного парамагнитного резонанса позволяют получить доказательства резонансных взаимодействий в системах с нечетным числом электронов и в особых системах, которые получаются присоединением электронов к обычным молекулам. Резонансные эффекты в этих случаях должны быть больше, чем в обычных молекулах с четным числом электронов (см, раздел 2-5), так что полученные наблюдения не имеют прямого отношения к проблеме сверхсопряжения в последних. Трудно также установить прямую связь между резонансными взаимодействиями, которые наблюдаются в спектрах электронного парамагнитного резонанса, и резонансными взаимодействиями, существенными для-химии (т, е. такими, которые нельзя объяснить в рамках представления эквивалентных орбит). Данные, полученные для ионов-радикалов, еще менее связаны с химическими данными — в этих случаях не приходится ожидать, чтобы картина локализованных связей была удовлетворительной (мы остановимся на этом вопросе более подробно в разделе 5-6). [c.104]

Стало обычным рассматривать влияние заместителя на ориентацию и скорость замещения с точки зрения изменения плотности облака электронов при различных положениях в ароматическом кольце [164, 309] как следствие индукции и резонанса. Нанример, сильная о-лг-ориептация, наблюдаемая у фенолов, исходя из этого положения, приписывается резонансному взаимодействию, которое с индукцией увеличивает плотности электронов во всех положениях кольца, но особенно в о- и п-ноложениях, [c.413]

Резонансный или обменный интеграл, впервые введенный в квантовой механике, не имеет аналогов в классической физике. Однако он играет важную роль в теории химической связи. Он характеризует взаимодействие электронных орбиталей соседних атомов в молекуле. Расчеты показывают, что резонансный интеграл меньше нуля, т. е. отрицательная величина. В действительности между частицами имеется только электрическое взаимодействие. И только из-за принятого метода квантовомеханического расчета — МО в виде чПКАО — это единое взаимодействие разбивается на части кулоновский и обменный интегралы. [c.27]

Учебное пособие посвящено сжатому изложению-на современном уровне широкого круга вопросов теории, методов, аппаратуры и ряда применений структурного анализа (СА) к исследованию атомной и магнитной структуры твердых тел. Одновременно с дифракционными методами СА впервые дается иаложени теории и практики резонансного СА, основанного на эффекте Мёссбауэра. Последний существенно расширяет возможности исследования атомной и магнитнм структуры, внутрикристаллических полей, сверхтонких взаимодействий электронной и ядерной подсистем твердых тел. [c.2]

Ядра изолированы от окружающей их решетки электронными оболочками и не могут отдать избыточную энергию путем соударений. Вероятность спонтанного (самопроизвольного) излучения в радиоволновом диапазоне ничтожно мала (например, время жизни протона в возбужденном состоянии равно лет). Существует, однако, безызлучательный путь отдачи энергии ядрами, называемый релаксацией. Дело в том, что в каждом образце, содержащем магнитные ядра, возникают слабые флуктуирующие (хаотически меняющиеся) локальные магнитные поля, обусловленные межмолекулярными и внутримолекулярными движениями. Эти магнитные поля содержат весь спектр колебаний, в том числе и тех, которые совпадают с частотой ларморовой прецессии магнитных ядер данного изотопа. Соответствующая компонента этого локального поля может вызвать переход того или иного прецессирующего ядра с верхнего уровня на нижний путем резонансного взаимодействия с ним. Энергия этого перехода передается элементам решетки в виде дополнительной поступательной, вращательной или колебательной энергии, т. е. превращается в тепловую энергию образца. Такой процесс охлаждения ядерных спинов называется спин-решеточной релаксацией. Он будет происходить довольно часто, поскольку, как показывает расчет, вероятность вынужденного излучения или ядерного магнитного резонанса велика (в противоположность спонтанному излучению). Система возбужденных ядер получает возмож- [c.22]

Часто бывает особенно трудно разделить резонансный эффект и эффект поля их нередко рассматривают вместе, называя электронными эффектами [2]. Эффекты поля обсуждались в разд. 1.9, где в табл. 1.3 приведены некоторые +/- и —1-группы. Что касается резонансного эффекта, в разд. 2.5 было показано, что распределение электронной плотности в анилине отличается от распределения, которое долл<но было бы быть при отсутствии резонансного взаимодействия между ароматическим кольцом и группой ЫНг. Аналогичный эффект проявляют большинство заместителей, имеющих неподеленную пару электронов на атоме, связанном с ненасыщенной системой электронная плотность на этой группе меньше, а на ненасыщенной системе больше ожидаемой. О таких группах говорят, что они электронодонорные за счет резонансного эффекта + Л1-группы. Не имеющие неноделенной пары алкильные группы относятся к -ьМ-грунпам, что, по-видимому, обусловлено гиперконъюгацией. [c.359]

Для получения спектра ЭПР вещество облучают электромагнитным излучением с частотой, лежащей в области резонанса, т. е. равной v = gMoH/h. Поскольку изменять частоту для достижения резонанса при фиксированном магнитном поле Н технически сложно, изменяют магнитное поле. При фиксированной частоте падающего излучения vo резонанс наступает, когда напряженность магнитного поля Но составляет hvo/gM.o. Напряженность постоянного магнитного поля, установленная для той или иной частоты vo, является характеристикой спектра ЭПР. Если имеется взаимодействие электрона с ядром, например с протоном, т. е. резонансные частоты V и не совпадают с vo, в спектре поглощения наблюдается два пика, соответствующих условиям резонанса Н = hv hv" [c.106]

При больших расстояниях между атомами или молекулами сумма резонансных энергий, умноженная на априорные вероятности резонансного взаимодействия, как и в случае с двумя атомами водорода, равна нулю. По этой причине, а также потому, что возбужденные электронные состояния молекул обычно маловероятны, энергия резонансного взаимодействия не вносит существенного вклада в энергию вандерваальсова взаимодействия. Но учет резонансного взаимодействия между молекулами важен при рассмотрении процессов переноса энергии. [c.35]

Особенности релаксационных и резонансных явлений в магнитоупорядоченных веществах определяются прежде всего тем [15, 14], что в этих веществах мы имеем дело не со сравнительно слабо взаимодействующими моментами, как в парамагнитных телах, а со сложной системой сильно взаимодействующих электронов. Обменный характер этого взаимодействия приводит к тому, что нескомпен-сированные спиновые магцитные моменты ионов кристаллической решетки ферромагнетика ориентируются параллельно друг другу (см. гл. VI, [c.379]

В то время как число известных альдегидов и кетонов достигает нескольких тысяч, число обнаруженных тиоалъдегидов и тиокетонов сравнительно невелико. Среди тиокетонов устойчивостью отличаются только их диарил-производн1.те, содержащие потенциальные доноры электронов при арильных группах. Их устойчивость обусловлена резонансным взаимодействием (см. ниже). [c.327]

В условиях ЭУ в результате захвата молекулой электрона возможно образование отрицательных ионов. Взаимодействие электрона с молекулой может сопровождаться ее гетеролити-ческим расщеплением с образованием ионной пары. При низких энергиях электронов, близких к тепловым, обычно происходит резонансный захват электрона. Этот процесс может быть [c.20]

Применение полного уравнения экранирования Рамзея [2] в случае органических молекул сопряжено с непреодолимыми трудностями, но это уравнение имеет такой вид, что его с большим успехом можно применять для решения конкретных задач и для более простой, хотя и менее строгой, трактовки зависимости химического сдвига от электроотрицательност . С качественной точки зрения представляется очевидным, что внешнее магнитное поле взаимодействует с движущимися электронами в исследуемой системе, которые таким образом участвуют в создании общего магнитного поля у ядра. Обусловленная электронами составляющая пропорциональна внешнему магнитному полю, но обычно направлена в противоположную сторону. Оказываемое электронной оболочкой действие можно рассматривать как внутренний диамагнетизм или магнитное экранирование ядра [15]. Сейка и Слихтер [8] различают три фактора, участвующих в магнитном экранировании ядра 1) поправка на диамагнетизм исследуемого атома, в значительной степени обусловленная электроном связи в то время, когда он занимает 5-орбиту, в центре которой находится ядро 2) парамагнитный член и 3) влияние других атомов. Величина экранирующего действия должна быть непосредственно связана с электронной плотностью у ядра. Чем прочнее электроны удерживаются другим атомом, связанным химически с исследуемым ядром, тем слабее они экранируют ядро, и, следовательно, экранирование зависит от степени ионизации связи, а также индуктивных и резонансных переходов электронов от соседних групп и к ним [c.268]

Какое же строение имеет этот интермедиат и как из него образуется м-анизидин Для того чтобы объяснить ориентацию как на стадии элиминирования, так и на стадии присоединения, необходимо помнить, что метоксигруп-па проявляет электроноакцепторный индуктивный эффект. Поскольку элект-троны в карбанионах типа I и И (стр. 802) лежат вне плоскости л-электрон-ного облака, то возможность резонансного взаимодействия исключается и действовать может лишь индуктивный эффект вдоль о-связей (или, возможно, через пространство). [c.804]

Спектры амидных групп в полимерной цепи изменяются вследствие электронного взаимодействия этих групп друг с другом. В частности, энергетические уровни для концевых групп цепи отличаются от уровней для внутренних групп. Наибольпгпп интерес для биофизики представляют спектральные эффекты, возникающие вследствие эксптонного резонансного взаимодействия, а именно давыдовское расщепление и гипохромизм. [c.142]

Различие между резонансным и экситонным (с. 143) взаимодействиями количественное. Резонансная миграция энергии происходит, если энергия взаимодействия велика, т. е. силыю превышает ширину электронно-колебательной зоны. В этом случае передача энергпи происходит быстро и можно не учитывать влияния колебаний. В отличие от экситонных спектров, возникающих при слабом взаимодействии (энергия которого значительно меньше ширины зоны), в спектрах резонансно взаимодействующих молекул не наблюдается колебательной структуры. [c.146]

Строгая квантовомеханическая теория оптической активности гомополимера рассматривает резонансное расщепление электронных энергетических уровней мономеров в зону — экси-тонное расщепление (см. с. 143). Расчет вращательных сил зависит от того, является ли рассматриваемый переход О / сильным оптическим переходом с большим Poj, но малым т,о или слабым переходом с малым Ро но большим mJO. Для сильных переходов можно выделить экситонный вклад, обусловленный взаимодействием возбужденных уровней в разных мономерах. Сумма экситонных вращательных сил по всем мономерам равна нулю — эти вклады консервативны . Неэкситонные вклады, определяемые взаимодействием уровня / с другими уровнями, на которые разрешены переходы, условию консервативности не удовлетворяют. На рис. 5.17 показаны типичные кривые АДОВ и КД экситонного и неэкситонного взаимодействий для консервативного и неконсервативного вкладов. Для а-спирали неэкситонные вклады значительно меньше экситонных теоретическая кривая КД для а-спирали длиной в 20 звеньев имеет три экстремума в области [c.156]

Рассмотрено не только резонансное взаимодействие одинаковых электронных уровней в разных мономерах, но и неэкситонное взаимодействие разных уровней. Как уже сказано, экситонное взаимодействие учитывается волновыми функциями нулевого приближения теории возмущений для оценки неэкситонного вклада необходимо применить волновые функции первого приближения [108]. [c.308]

Дьюар и Грисдейл различают эффект поля, ст-индукЦионный, л-индукционный, мезомерный и электромерный эффекты. Два последних эквивалентны резонансному взаимодействию с сопряженной системой и реакционным центром соответственно. Под л-индукцион-ным эффектом понимается поляризация я-электронной системы зарядом, возникающим под действием заместителя ла смежном с ним атоме углерода. — Прим. перев. [c.484]

Другим двойным резонансным эффектом, детально изученным Фехером [137], является метод электронно-ядерного двойного резонанса (ЭЯДР). Если ядра в веществе связаны с электронами через сверхтонкое взаимодействие, то наблюдается расщепление ядерных уровней. В методе ЭЯДР линия электронного резонанса вещества насыщена. Подавая радиочастотную мощность определенной частоты на образец с тем, чтобы вызвать ядерные переходы между уровнями, образовавщимися за счет сверхтонкого взаимодействия, можно снять насыщение электронного резонанса и при определенной частоте появится сигнал ЭПР. Таким путем можно очень точно измерить энергию сверхтонкого взаимодействия электрона и ядра в веществе. Например, / -центрам в галогенидах щелочных металлов отвечает одна линия ЭПР, уширенная за счет сверхтонкого взаимодействия с большим числом соседних ядер, как, например, СР и в КС1. Фехер [138] определил это взаимодействие с помощью метода ЭЯДР, который позволил ему точно оценить природу волновых функций электрона для / -центра. Таким образом, метод ЭЯДР позволяет разрешить сверхтонкую структуру линий ЭПР, причем достигается разрешение порядка 10", поскольку лимитирующей является ширина линии ЯМР, а не ЭПР. [c.69]

В табл. 194 приведены значения Сф и Сддля расчета составляющих жесткого ротатора и поступательного движения, а также величин 6 их . Как отмечалось выше (см. стр. 640), в молекуле S2 имеет место резонансное возмущение колебательных состояний 2va и Vj, однако влияние этого взаимодействия на термодинамические свойства сероуглерода существенно меньше, чем в случае двуокиси углерода, соответствующая погрешность в не превышает 0,04 кал/моль-град. Поэтому поправки на резонансное взаимодействие колебательных уровней не учитывались при расчете термодинамических функций Sa. В расчете не учитывались также возбужденные электронные состояния молекулы S2 ввиду отсутствия достоверных данных о типе этих состояний и их энергиях возбуждения. Ошибки из-за пренебрежения этими состояниями не превышают 0,05—0,1 кал/моль-град в значении Ф одд. Общие погрешности вычисленных значений и Ф дц имеют величины [c.651]

Следовательно, такие эффекты поляризации сами по себе не являются доказательством существования сверхсопряжения. К сожалению, мы не можем оценить изменения [л в зависимости от гибридизации и поэтому нельзя установить, можно ли передать полностью наблюдаемый дипольный момент пропилена с помощью уравнения (5-5). Даже тот факт, что 1-метилбутадиен имеет больший момент, чем пропилен, нельзя рассматривать как доказательство значительности резонанса, ибо это отличие может быть обусловлено поляризацией я-электронов под влиянием соседней полярной связи СНз—С. (Поляризуемость— величина, связанная теоретически, как и поглощение света, с возбужденными состояниями молекулы бутадиен обладает гораздо большей поляризуемостью, чем этилен, так как его энергия возбуждения меньше.) Более того, можно предполагать, что разность моментов ацетальдегида и формальдегида была бы гораздо больше, если бы полярность пропилена вызывалась только резонансным взаимодействием [см. выражение (5-1)], поскольку соответствующая дипо-лярная резонансная структура в случае ацетальдегида должна иметь гораздо большее значение из-за большей электроотрицательности кислорода по сравнению с углеродом. Разность (0,45 О) между моментами ацетальдегида и формальдегида не намного превышает момент (0,340) пропилена. Даже если учесть то, что резонансный момент [ср. равенство (5-3)] и момент связи С = 0 следует складывать как векторы, то все же резонансный момент в ацетальдегиде составит только половину момента пропилена, так что различие остается незначительным. [c.87]

Однако в случае винилхлорида возникает аномалия. Поскольку атом углерода с р2-гибридизацией более отрицателен, чем атом углерода с р -гибриди-зацией, а-связь С—С1 в винилхлориде должна быть менее полярной, чем в этилхлориде тем не менее частота ядерного квадрупольного резонанса винилхлорида меньше (табл. 10). Это можно объяснить резонансным взаимодействием между неподеленными электронами хлора и п-связью С = С, что в терминах резонансных структур изображается как [c.95]

Можно было бы ожидать, что частота ядерного квадрупольного резонанса для хлора в бензилхло-риде СбНбСНаС будет больше, чем в метилхлориде, ибо атом хлора не присоединен к ненасыщенному углероду и фенил является +/-группой (вследствие сравнительно высокой электроотрицательности зр -углерода). Однако в действительности частота ядерно-квадрупольного резонанса ниже (табл. 10). Здесь снова приходится постулировать существование резонансных взаимодействий, на этот раз сверхсопряжения, между я-электронами фенильной группы и 0-связью С—С1. Такое взаимодействие должно вызывать смещение электронов от фенила к связи С—С1, вследствие чего хлор становится отрицательным. В этом случае двойной связи с хлором нет и поэтому отрицательный заряд понижает частоты ядерно-квадрупольного резонанса хлора. Резонансные взаимодействия проявляются в этом случае как сверхсопряжение, включающее взаимодействия, которые могут быть представлены следующим образом [c.97]

Еще более поразительный эффект наблюдал в сходных системах Лукен [61]. Мы видели (раздел 2-5), что сверхсопряжение в системах с нечетным числом электронов должно быть более существенным, чем при четном числе электронов. Описанное выше резонансное взаимодействие должно, таким образом, становиться сильнее, когда ненасыщенная группа замещается на атом с неподеленной парой электронов, например кислород. Алкоксильная группа оказывает -+-/-влияние, обусловленное большой электроотрицательностью кислорода. Поэтому можно [c.97]

Другим примером такого типа являются ионы-радикалы, получающиеся из обычных соединений с четным числом электронов при потере или присоединении одного электрона (например, у семихинонов или солей Вюрстера). И в этих случаях спектры электронного парамагнитного резонанса ионов-радикалов с метильными заместителями указывают на резонансные взаимодействия с метильными группами [52, 107, 108]. [c.103]