Кристаллы размер средний, определение

Если предполагать, что распределение размеров кристаллов графита по базису отвечает нормальному закону, то распределение характерных размеров по торцевым плоскостям 1010 должно соответствовать логарифмически нормальному, поскольку процесс графитации относится к кинетическим фазовым переходам. С учетом гетерогенности зародышеобразования и без учета конкретной модели центров кристаллизации можно рассчитать зависимость их числа в единице объема от среднего размера кристаллита в предположении, что существует вполне определенное распределение площадей ( ) торцевых поверхностей, содержащих, по крайней мере, один активный центр зародышеобразования. [c.350]

Описанная методика оценки линейных скоростей роста требует задания специального режима терморегулирования и микроскопического исследования отдельных монокристаллов. В силу этого способ неэффективен при обработке массовых экспериментов по кристаллизации алмаза. В последнем случае более рационально использование способа оценки линейных скоростей роста на основе анализа дисперсности всей совокупности кристаллов, полученных в определенном количестве идентичных циклов. Первым этапом данной методики является гранулометрический анализ, задача которого — оценка преимущественного в ансамбле кристаллов размера т. Этот этап предусматривает рассев алмазов на стандартных контрольных ситах и последующую статистическую обработку результатов рассева. Размеры сторон ячеек сил Г определяют Границы разрядов статистических рядов. Относительную плотность вероятности в разрядах корректно оценить как р = = т,/т(г —где nii — масса кристаллов, имеющих к концу цикла размер в интервале Л—г г, т — общая масса алмазов. Планирование минимального числа циклов п рационально проводить методом итераций, задав погрешность статистической оценки е одного из параметров экспериментального распределения алмазов по дисперсности математического ожидания (МО), моды или среднего квадратического отклонения (СКО). Так, при планировании по значению СКО (S) оценкой очередного приближения будет [c.365]

Исходя из соотношений [4, 4] и [4, 5], можно доказать, что в случае однородного распределения кристаллов (функция распределения с одним максимумом)/набл причем эта разница не превосходит 30%. Последний вывод согласуется с экспериментальными данными Камерона Таким образом, средние размеры кристалликов, определенные по рентгеновским данным, являются, вообще говоря, несколько завышенными. [c.41]

Наиболее важным выводом, вытекающим из линейной части кривой 1 (см. рис. 2), является вполне обоснованное заключение о не-зависимости скорости роста кристаллов от их размеров на протяжении всего периода стационарного роста. Если допустить, что такая независимость имеет место также и в период уменьшающейся линейной скорости роста, то данные рис. 1 (и аналогичные им) могут быть использованы для расчетов кинетических кривых рост массы и исследования кинетики зародышеобразования цеолитов при изотермической кристаллизации алюмосиликагелей. При таком допущении из кривой / (см. рис. 2) можно определить как время начала роста зародышей кристаллов каждой моды, так и размеры (средние диаметры ) кристаллов каждой моды в любое время в процессе их роста. На рис. 2 показано, как графически произвести такие определения для кристаллов со средними размерами в конечном продукте 16,5 и [c.226]

Обработка данных эксперимента при кристаллизации указанных солей предусматривала расчет среднего размера продукционных кристаллов по экспериментально определенным значениям коэффициента массопередачи к, сопоставление данных расчета с данными эксперимента и обобщение данных по массообмену. [c.133]

Теплоемкость идеального линейного полимерного кристалла хорошо проанализирована с точки зрения вкладов скелетных колебаний и колебаний боковой группы (разд. II, 2.2). Основные проблемы связаны с необходимостью получения равновесных кристаллов экспериментально. Во всех подвергнутых анализу случаях равновесными кристаллами являются кристаллы, образованные вытянутыми макромолекулами. Для практических целей кристалл размером порядка 1 мк во всех трех направлениях или больше может быть назван макроскопическим. Лишь для очень небольшого числа полимеров были получены такие кристаллы и лишь на немногих из них были проведены измерения теплоемкости. Применяемая вместо этого методика состоит в экстраполяционном определении теплоемкости равновесного кристалла на основании измерений, проводимых на частично кристаллических полимерах. При проведении такой процедуры очевиден выбор следующих трех температурных областей низкотемпературная область примерно до 60 К, область средних температур до температуры стеклования аморфной части полимера и высокотемпературная область до температуры плавления. [c.150]

Для определения размера зерна или кристалла измеряемое зерно располагают так, чтобы первое деление шкалы окуляр-микрометра совпадало с одним из краев зерна. Затем подсчитывают число делений, укладывающихся в среднем его поперечнике, и умножают полученную величину на цену деления окуляр-микрометра. Если зерно имеет округлую форму, то замеряют только его диаметр. у зерен вытянутой формы — длину и ширину, а у зерен неправильной формы — средний размер поперечника. Точность получаемых данных зависит от количества проведенных измерений — чем их больше, тем точность выше. [c.115]

Для определения средних размеров сторон кристаллов дигидрата сульфата кальция использовали нулевой и первый моменты функции распределения [c.39]

В промышленных аппаратах кристаллы чаще всего находятся во взвешенном состоянии в массе жидкого раствора. Экспериментальная установка для изучения скорости роста кристаллов в этих условиях приведена на рис. 3.12. В вертикальную стеклянную трубу помещается монофракционная навеска кристаллов, которые увеличивают размеры за счет контакта с циркулирующим раствором постоянной температуры и пересыщения. Средняя относительная скорость движения кристаллов и раствора зависит от интенсивности циркуляции. Скорость роста кристаллов (усредненную по всем кристаллам) определяют взвешиванием навески через определенные промежутки времени после начала опыта. Такая методика позволяет получать более достоверные экспериментальные результаты в условиях, достаточно приближенных к реальным условиям массовой кристаллизации. Пересыщение не должно быть слишком высоким, чтобы не происходило образования новых зародышей. [c.160]

Аксиома, что механизм действия фермента не может быть полностью выяснен без знания его структуры. Ни для одного из кобаламин-зависимых ферментов не определена первичная структура, а определение трехмерной структуры кажется делом далекого будущего. Метилмалонил-СоА-мутаза в силу доступности, стабильности и относительно низкой молекулярной массы была выбрана в качестве объекта исследования [132]. Авторами был получен препарат фермента, гомогенный согласно данным ультрацентрифугирования и другим критериям. Средняя молекулярная масса 124 000 под действием гуанидинхлорида фермент диссоциирует на две субъединицы одинакового размера. Получен также кристаллический комплекс фермента с НО-СЫ, однако кристаллы не удовлетворяли требованиям кристаллографического анализа. [c.683]

В литературе имеется сравнительно немного экспериментальных данных по растворимости алмаза при высоких давлениях, что обусловлено прежде всего сложностью методики таких экспериментов. Наиболее доступной оказалась оценка растворимости алмаза по потере веса кристаллов, помещенных в расплавленный металл, при давлениях, обеспечивающих ведение процесса выше кривой термодинамического равновесия графит—алмаз. Для этого определенное количество предварительно взвешенных синтетических алмазов одного размера и порошок металла помещали в реакционную зону камеры косвенного нагрева (гл. 15), где градиент температуры вдоль образца не превышал Ш градус/м. После окончания опыта полученные образцы подвергали химической обработке с целью растворения металла и выделения кристаллов алмаза, которые повторно взвешивались на аналитических весах с допустимой погрешностью кг. В результате определяли среднюю потерю веса кристаллов в серии из 5 опытов. Как уже отмечалось, условия эксперимента, во-первых, обеспечивали ведение процесса в области термодинамической стабильности алмаза, во-вторых, предельная концентрация углерода в расплаве определялась по степени растворимости алмаза. Поэтому при наличии небольшого перепада температуры в реакционном объеме и отсутствии градиента давления в жидкой фазе перекристаллизация графита не происходила. В этом случае потеря веса алмаза соответствовала его растворимости в расплаве. Равновесная концентрация углерода по отношению к алмазу определялась, исходя из кинетических зависимостей изменения концентрации углерода. [c.358]

Непосредственное измерение числа зародышей, образующихся в суспензии действующего аппарата в единицу времени, представляет в настоящее время существенные трудности. Число центров кристаллизации /, образующихся в единице объема за единицу времени, может быть определено из соотношения (2.11), если для непрерывной кристаллизации в аппарате полного перемешивания общее число частиц отнести к единице объема суспензии при известной величине среднего времени пребывания <т>. Скорость зародышеобразования в аппарате полного перемешивания можно также оценить по числу кристаллов, покидающих его, так как число образующихся кристаллов при установившемся режиме равно числу выгружаемых. Однако определение общего числа кристаллов весьма сложно, так как многие из них имеют размеры, близкие к размеру зародыша. Известен способ обработки экспериментальных данных по дисперсному составу кристаллов, с помощью которого определяют интенсивность образования зародышей, когда Т1(/) не зависит от размера кристалла. Представляет интерес более общий случай, когда скорость роста кристаллов зависит от размера и аппроксимируется уравнением (1.73 ). [c.91]

Для облегчения процесса зарождения кристаллов в дисковом кристаллизаторе может быть использована частичная рециркуляция суспензии (а. с. № 841636). При этом исходная смесь перед подачей в дисковый кристаллизатор смешивается с определенным количеством суспензии, отбираемой от одной из промежуточных секций. Такой прием способствует также увеличению среднего размера получаемых кристаллов. [c.108]

Результаты определения скоростей (/ ) укрупнения кристаллов минимального размера и средней скорости роста кристаллов осадка (/) при снятии пересыщения 5 в различных условиях [c.254]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНИХ РАЗМЕРОВ И ФОРМЫ СУБМИКРОСКОПИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛОВ [c.31]

В связи с формулой [2, 8] стало возможным осуществить определение средних размеров малых кристаллов произвольной формы вдоль кристаллографических направлений, т. е. определить их форму. Давно известно, что линии на дебаеграмме высокодисперсного порошка, вообще говоря, разной ширины. Это обстоятельство уже является указанием на неравно- [c.32]

Как видно, теоретической базой методов определения средних размеров и форм субмикроскопических частиц в порошках является кинематическая теория интерференции рентгеновских лучей Лауэ — Брэгга, не учитывающая влияния взаимодействия атомов кристалла на процесс рассеяния. Появление теоретически более совершенной динамической теории Дарвина — Эвальда не внесло чего-либо нового в рассматриваемый вопрос, так как наиболее типичные для этой теории эффекты первичной и вторичной экстинкции ничтожно малы для субмикроскопических кристалликов. [c.33]

Сажа из моноксида jj-лерода. Интерес, проявляемый к этому препарату, вызван тем, что сажа используется для выращивания кристаллов графита среднего размера, которые лишь незначительно слипаются в более крупные агрегаты. Для получения препарата над тонкодисперсным чистым железом (например, нз карбонилов железа) пропускают СО при 400—700 °С. В зависимости от температуры получают кристаллы определенного размера 5 нм (400 °С), 10 нм (500 °С), 20 нм (700 °С). Следует иметь в виду, что соединения железа, загрязняюш,ие препараты, удается удалить дополнительной очисткой (см. разд. Чистый аморфный углерод ). [c.670]

Так как в условиях массовой кристаллизации процессы зарождения и роста кристаллов протекают параллельно, то получаемая кристаллическая фаза обычно имеет полидисперсный состав, подчиняющийся различным законам распределения по размеру [2, 4, 9, И] нормальному, логарифмически-нормаль-ному, Розена — Рамлера и др. Для определения гранулометрического состава кристаллов применяют разнообразные методы анализа ситовой, микроскопический, светорассеивания, седиментационный, кондуктометрический и др. [2, 4, 7, 9]. Существуют приборы для автоматизированного определения дисперсного состава. Часто оперируют средним размером кристаллов (эквивалентный диаметр, средневзвешанный размер, средний объемноповерхностный диаметр и пр.). [c.43]

Большое значение имеет следующее обстоятельство. Для рассматриваемых кристаллов (размеры 6—9—50 А) к изменениям структуры равновесных частиц очень чувствительна величина Уа — доля атомов, расположенных в поверхностном слое, которая в этой области изменяется от 1 до 0,3 (при погрешности определения у 0,02—0,05). Интересно, что величина у о малочувствительна к изменению структуры для всех других частиц для докристаллических слоев она всегда равна 1, а при изменении размера кристаллов от 50 А до бесконечности уа изменяется от 0,3 до нуля. Величину Уа можно определить по хемосорбции активных газов. Существенно также, что указанная связь между величиной ув и средними структурными свойствами поверхности. кристаллов сохраняется также для равновесных частиц, построенных из произ- вольного числа атомов, а не только для правильных многогранни- ков, построенных из 6, 19, 44, 85, 146 и т. д. атомов. На рис. 24 поведены зависимости от N среднего координационного числа ха атомов на поверхности частиц [c.126]

В зависимости от характера взаимного расположения молекул принято различать два вида конденсированного состояния вещества — кристаллическое и аморфное. Молекулы в кристалле занимают строго определенное положение в узлах кристаллической решетки, которая характеризуется периодической повторяемостью во всех трех измерениях (так называемый дальний порядок ). Однако молекулы вещества в твердом аморфном (стеклообразном) и в жидком состоянии расположены беспорядочно, т. е. дальний порядок отсутствует. Причина этого состоит в том, что молекулы жидкости под действием теплового движения могут сравнительно легко изменять свою ориентацию относительно ближайших соседей и, таким образом, характер мгновенного расположения молекул вещества в аморфном состоянии является случайным (статистическим). Именно поэтому несмотря на то что среднее расстояние между молекулами вещества в жидком состоянии обычно несколько больше (для большинства низкомолекулярных соединений на 2—5%), чем в кристалле, существует конечная вероятность того, что в любой момент времени в жидкости имеются области, в которых локальная плотность выше, чем в среднем по всему объему, а взаимное расположение молекул приблизительно такое же, как в кристалле [1]. В результате тепловой подвижности молекул местонахождение и размеры таких областей ква-зикристаллического ближнего порядка в жидкости, естественно, будут постоянно изменяться во времени, однако их относительное содержание при данных температуре и давлении должно сохраняться примерно одинаковым. [c.3]

Льюис [2]-исследовал спектры полос поглощения рентгеновских лучей платины, нанесенной на цеолит СаУ (0,5 мае. % Р1). Одновременно проводилось изучение хемосорбции Нг при 100 и 300° С, кислотной растворимости Р1 и определение размеров кристаллов по уширению линий рентгенограммы. Данные по изучению спектров полосы поглощения показали, что вся нанесенная платина восстановлена в нуль-валептное состояние. Было найдено, что 60% восстановленной платины растворяется в концентрированных кислотах (НР и НС1). Растворяться в кислотах способна высокодисперсная платина (диаметр частиц-менее 10 А), расположенная в полостях цеолита [2]. Оставшиеся 40% платины, как показало рентгеноструктурное исследование, существуют в виде кристаллов со средним размером 60 А. [c.104]

Кристаллу сферической формы отвечают сферические области в пространстве Фурье (рис. 1.7, а) пластинчатому кристаллу — стержни ( штабы ), вытянутые вдоль нормали к пластинке (рис. 1.7, б), игольчатому кристаллу — диффузные области в форме пластинок (рис. 1.7, в). Интерференционное расширение максимумов интенсивности растет по закону гиперболы и особенно велико для малых значений Л/ , т. е. для кристаллов коллоидальных размеров (Ьг = МгагС 10 см), что можно использовать для определения их средних размеров и формы. [c.36]

ОКР эквивалентно определению размеров частиц и получающиеся результаты могут быть сопоставлены с данными по величине удельной поверхности, полученными другими способами. Конечно, расчет величины поверхности по величине кристаллов содержит ряд неточностей, обусловленных 1<екоторыми не вполне обоснованными предположениями. Первое из них - отождествления размеров ОКР и реальных частиц (т.е. каждая частица предполагается однодоменной), а второе - форма частиц является либо близкой к сферической, либо напоминает параллелипипед с гранями, параллельными граням элементарной ячейки. Для простоты ограничимся случаем кубической ячейки. Поверхность порошка из сферических частиц со средним диаметром L равна л Г .из кубических -6/7 2, где П - среднее число частиц на единицу массы, т.е. без сведений о форме частиц можно рассчитать величину поверхности только с точностью порядка 50%, если взять среднее из этих значений. [c.229]

Электронно-микроскопические исследования выявили очень дефектную структуру кристаллов алита в клинкерах и твердых растворах 3S. Блочность кристаллов проявляется в виде ручьевых узоров со средним размером ячеек 200—400 нм, что вызвано пересечением трещинами скола системы винтовых дислокаций, ориентация которых одинакова. Распространение трещины происходит по определенным кристаллографическим плоскостям. Таким образом, зная расстояние между дислокационными линиями, можно определить плотность дислокаций в минерале. Движение сетки дислокаций в процессе излома кристалла и скопления их на границах раздела блоков вызывает образование характерной ячеистой структуры минерала. Другим компонентом дефектной структуры является образование ямок травления в местах выхода дислокаций. Ямки травления на кристаллах исследуемых образцов имеют форму пирамиды, а их размеры увеличиваются пропорционально длительности травления. Этот факт свидетельствует в пользу того, что ямки травления дислокационные, поскольку ямки травления недислокационного происхождения, как правило, имеют форму усеченной пирамиды и исчезают при продолжительном травлении. [c.237]

Уравнения для определения интенсивности образования зародышей /, линейной скорости роста кристаллов л (О, численной плотности их распределения /(/ ), содержания кристаллической фазы в суспензии фд, среднего размера и Б , опре-деляюшие связь между и фд, представляют математическую модель процесса массовой непрерывной кристаллизации в рассматриваемом аппарате [c.85]

Кристаллооптические исследования полированных шлифов нижних плотных золовых отложений назаровского угля показали, что основной составляющей этих отложений является буроватокрасное вещество с весьма мелкозернистой структурой [Л. 140]. Частицы в этих отложениях, размеры которых не превышают 1 мкм,. имеют шарообразную форму. Буровато-красные частицы в нижних плотных отложениях связываются с прозрачным, частично кристаллическим веществом. В основной массе плотных отложений наблюдаются и более крупные включения неопределенной формы, цвет которых варьируется от светло-серого до черного. Эти включения в большинстве случаев представляют гнезда, заполненные более крупными шарообразными частицами, вокруг которых обыкновенно имеются кристаллические оболочки. Оболочки соседних частиц обычно сливаются, образуя кристаллический фон для изотропных шарообразных частиц. Определение иммерсионным методом оптических констант преломления кристаллов оболочек и основного связывающего вещества плотных отложений показало, что среднее значение констант преломления Мт равно 1,57—1,58. Эти величины соответствуют константе преломления ангидрита Са504. Кроме Са504 в виде включений, в основной массе отложений наблюдаются также кристаллы а-кварца. [c.224]

В начале основного периода комплекс-сырец всегда имеет пластическую структуру. Находящаяся между нормально расположенными на поверхности капель масла кристаллами комплекса водная фаза является связанной. В пластическом комплексе-сырце дисперсной фазой является сумма масляная фаза + комплекс + связанная водная фаза , дисперсионной средой — свободная водная фаза. По мере комплексообразования объем дисперсной фазы растет, а объем дисперсионной среды уменьшается, что вызывает прогрессивное увеличение вязкости комплекса-сырца. Очевидно, что с увеличением М. В повышение вязкости происходит быстрее. На некотором этапе комплексообразования капли масла сблизятся вплотную друг к другу и комплекс-сырец потеряет подвижность. При дальнейшем комплексообразовании и связанной с ним иммобилизацией водной фазы между каплями создается разряжение, и капли прижимаются друг к другу избыточным внешним давлением — Др, которое в дальнейшем резко возрастает Это Ар стремится деформировать капли масла, а капиллярные силы, действующие в зазорах между торцами кристаллов комплекса, смоченными масляной фазой, препятствуют этому, придавая оболочкам некоторую жесткость. Капиллярные силы растут с уменьшением зазоров между кристаллами комплекса, а действие их на форму капель усиливается с уменьшением размера последних. Средняя величина зазоров между кристаллами комплекса обратно пропорциональна удельной скорости комплексообразования. Так как размер капель и удельная скорость комплексообразования уменьшаются с увеличением выхода комплекса, то по мере комплексообразования жесткость оболочек капель должна проходить через максимум. После того, как Др превысит капиллярные силы, капли начнут деформироваться, а их поверхность увеличиваться, обеспечивая условия для образования новых кристаллов комплекса. Если удельная скорость комплексообразования большая, то возникающая при деформации капель поверхность сразу же покрывается кристаллами комплекса и снижение жесткости оболочек не происходит. В этом случае деформация капель только способствует их самодис-пергированию. Если же удельная скорость комплексообразования мала, то возникающая при деформации капель поверхность не успевает покрыться кристаллами комплекса, поэтому зазоры между ними увеличиваются, что снижает жесткость оболочек капель. В итоге целостность оболочек нарушается и капли сливаются. Появление в комплексе-сырце макроскопических включений масляной фазы свидетельствует о переходе его структуры из пластической в промежуточную. Следовательно, для данного соотношения жидких фаз изменение структуры комплекса-сырца происходит при определенном соотношении размера капель и удельной скорости комплексообразования. Разрушение оболочек в первую очередь происходит у более крупных капель, т. к. они легче деформируют- [c.105]

При повышении концентрации серной кислоты в процессе разложения апатита фосфогипс кристаллизуется в полугидратной форме средний размер кристаллов уменьшается, а количество в водорастворимой форме увеличивается. Поскольку полугидратная технология имеет определенные преимущества (повытается производительность оборудования), доля фосфогипса-полугидрата в о<1щем объеме производимых отходов растет. [c.9]

Учет истирания дисперсных частиц. К кристаллизуемой сис-стеме помимо материальных потоков извне подводится также механическая энергия, которая необходима для создания определенной гидродинамической обстановки в аппарате. Часть вводимой энергии расходуется на придание скорости движения кристаллам относительно жидкости. В результате наблюдается интенсивное взаимодействие как между отдельными кристаллами, так и между кристаллами и конструктивными элементами аппарата, что приводит к измельчению дисперсных частиц. Измельчение по своей природе является вероятностным процессом, и его аналитическое описание возможно при определенных физических ограничениях. Во-первых, предполагается, что любые две одинаковые частицы, взятые в некоторый момент времени, разрушаются за время с1т, независимо от времени их существования в данном интервале размеров. Таким образом, делается предположение о том, что дробление является случайным марковским процессом. Во-вторых, разрушающиеся частицы дают осколки, имеющие достаточно устойчивый спектр размеров. В этом случае поведение системы дисперсных частиц описывается по следующей схеме. Пусть функция [o(v, У]) характеризует плотность распределения частиц объема у, образовавшихся в единицу времени в результате разрушения частиц объемом У]. Тогда среднее число частиц, появившихся в интервале объемов от у до у + с1у за счет дробления частиц объемом от У] до У1 + с1у1 за время йх, равно /(уь т)(1у1/о(у, у )с1т(1у. В результате суммирования по всем частицам, объем которых больше у, получим прирост массы кристаллов с объемом от у до у -Ь с1у [c.49]

В процессе работы колонны в стационарном состоянии по методике, изложенной в работах /4,5/, производилось также определение среднего размера кристачлов на различных участках вдоль высоты колонны. Оказалось, что при движении кристаллов по колонне происходит увеличение их среднего размера, причем это увеличение хорошо описывается ранее предложенной зависимостью /4/ [c.321]

На рис. 2 представлены результаты опытов по определению распределения примеси по высоте колонны и результаты соответствующих расчетов по соотношению (9) с учетом выражений (II), (16) и найденных значений. Из рисунков видно, что между экспериментальными и расчетными результатами имеется удовлетворительное согласие. Интересно заметить, что кривые распределения в данном случае имеют вогнутый характер, а не выпуклый, как это наблюдалось в опытах /4,5/ на колоннах с неизменягощей-ся по их высоте величиной доли твердой фазы. Это говорит о том, что эффект изменения (увеличения) количества твердой фазы по высоте колонны может приводить к заметному изменению (увеличению) ее разделительной способности. Поскольку влияние этого эффекта противоположно влиянию эффекта изменения (увеличения) среднего размера кристаллов, движущихся по колонне, [c.324]

Как правило, упорядоченная структура вещества не имеет бесконечной протяженности монокристаллы встречаются реже по-ликристалличесних структур. В связи с этим размер кристалла считается важным структурным параметром. Кроме того, кристаллическое состояние не является идеальным, так как обычно в веществе имеются дефекты решетки, влияющие на его свойства. Дефекты решетки могут возникать из-за колебаний частиц в ней под действием тепловой энергии. Эти дефекты, называемые дефектами первого рода [14], не нарушают дальний координационный порядок решетки, в то время как дефекты второго рода нарушают его в значительной степени. Хоземан и Багчи [15] показали, что для описания этих дефектов полезно применять представление о па-ракристаллических искажениях. Согласно этому понятию, можно определить размер Ь кристалла, тип и степень деформации решетки в данном направлении путем анализа интегральной ширины бР-рефлексов, отнесенных к определенному направлепию, как функции порядка рефлекса к. Дефекты первого рода не приводят к зависимости ширины рефленса от порядка Н, тогда как в присутствии дефектов второго рода ширина увеличивается с возрастанием Л. В соответствии с представлением о паракристаллических искажениях интегральную ширину рефлекса можно выразить через размер Ь кристалла и относительную флуктуацию среднего размера решетки I по уравнению [c.21]

Таким образом, точность метода реплик при правильной работе можно считать вполне удовлетворительной, во всяком случае пока речь идет об определении структурных элементов с размерами 100 А и более. Для этих условий, как отмечается в литературе, практически безразлично, применяют ли предварительно оттененную реплику, или же оттеняют уже снятую с объекта реплику. Несомненно, ренлики с успехом могут применяться и применяются для изучения более мелких деталей, но здесь положение становится менее определенным. С одной стороны, егце недавно считали, что углеродные реплики могут воспроизвести детали размером в 20 и даже 10 А [79]. На высокую точность углеродных реплик указывают также Лабав и Уайкофф [136]. Авторы при помощи предварительно оттененных углеродных реплик изучали расположение макромолекул в кристаллах различных вирусов и для наиболее низкомолекулярных соединений обнаружили частицы со средним размером 30—40 А. Они пришли к заключению, что лимитирующим фактором здесь является не точность самого метода реплик, а чистота препаратов (белковые и другие загрязнения биологических препаратов нередко настолько прочно удерживаются на поверхности, что они как бы входят в состав самого объекта), а также возможные деформации реплик под действием электронной бомбардировки нри больших увеличениях. С другой стороны, как отмечалось ранее, исследования последнего времени позволили установить существенные искажения в передаче изображения мелких деталей углеродными репликами из-за деформации последних. Однако имеющегося пока материала недостаточно для того, чтобы делать более определенные заключения. Несомненно, этот вопрос нуждается в весьма тщательном дальнейшем изучении. Можно лишь сказать, что наиболее благоприятные условия для передачи изображения будут в случае частиц простейших геометрических форм — сферической и кубической [79]. [c.112]

Из рис. 24 видно, что найденной по хемосорбционным данным величине Уа можно приближенно сопоставить некоторые средние значения >са, и не накладывать ограничения на число атомов в равновесной частице платины. В тех случаях, когда свойства крлсталлов катализатора определяются только по хемосорбции активных газов (т. е. через величину уа, которая определяется на опыте), нет возможности проследить детально за изменениями размера частиц, но для изучения свойств активных центров достаточно выделить два-три типа кристаллов, различие между которыми с помощью хемосорбции можно установить вполне определенно. [c.127]

Многочисленные опыты, проведенные по исследованию зависимости иоглощенрш звука от размеров кристаллов металлов и от соотношения между средней величиной зерна, длиной волны звука и ориентацией кристаллов, указывают на возможность применения ультразвукового метода для определения величины зерен в металлах. [c.147]