Спиновые системы схема

Рис. И1.15. Схема энергетических уровней и релаксационных переходов в спиновой системе с одним неспаренным электроном (5 = /г) и ядром (/= /2)

Сначала рассмотрим эксперимент па протонах и (на схеме слева). Нашей точкой отсчета будет протон Н,, которому мы приписываем изображенную стереохимию и который, как известно, находится в ( н -иоложении по отношению к другому протону Р-лактама. Заметный ЯЭО (5%) на Н при облучении Нг и нулевой эффект при облучении Нгь свидетельствуют о том, что Н2д также находится за плоскостью рисунка (см. формулу 6). (У авторов уже был большой опыт работы с р-лактам-ными системами, поэтому такое отнесение не вызывало сомнений.) Как очевидно, Н2ь находится по ту же сторону плоскости рисунка, что и Н, (3% ЯЭО). Это позволяет зафиксировать относительные конфигурации С, и С5, К сожалению, вопрос о конфигурации С3 не так ясеи. Похоже, что Н2 создает на Нз больший ЯЭО, чем Н21,, ио низкая точность измерений и сложность спиновой системы делают рискованным отнесение конфигурации по этим данным. [c.185]

Рис. 7.4. Схема энергетических уровней и переходов в спиновой системе АА В В.

Рис. XI. 1. Схема спиновой системы твердого тела

Во многих случаях непосредственный анализ корреляционных 2М-спектров является сложной задачей, и поэтому для уменьшения числа пиков прибегают к методам фильтрации. Основные идеи фильтрации являются общими и могут быть применены к любому виду 1М- или 2М-спектров (рис. 8.3.4). Многоквантовые фильтры порядка р (8.28 — 8.30] исключают отклики всех спиновых систем сМ < р связанными ядрами, и их можно рассматривать как фильтры высоких частот по количеству спинов (рис. 8.3.4, а). В благоприятных условиях можно выделить отклик спиновой системы с N = р, что аналогично узкополосному фильтру [8.32] (рис. 8.3.4, 6). Наконец, возможно также создать фильтры, которые реагируют только на определенную топологию схемы спин-спиновых взаимодействий [8.36, 8.37] (рис. [c.513]

Если период смешивания на рис. 8,5.3, г настроен таким образом, что намагниченность переносится через непосредственные связи [т = т = (2Лi) то только соседние спины / дают сигналы в 2М-спектре. Для этих спинов h эволюция в течение периода t определяется лишь их химическими сдвигами и геминальными константами между неэквивалентными соседями. Гомоядерные константы между ближними и удаленными спинами /г и / и прямые гетероядерные взаимодействия между h и Sk полностью исключаются, если спиновая система слабо связанная. Благодаря компенсированной схеме билинейного вращения метод можно сделать менее чувствительным к неточному подбору т по отношению к Лг [8.115]. [c.564]

Различное расположение двух тетраэдрических систем вокруг ядра уменьшает среднюю энергию межэлектронного отталкивания. Однако у таких молекул, как СН4, NHg, HjO и т. д., т. е. у большинства диамагнитных молекул, которые можно описать одной валентной схемой, два электрона можно поместить в области связи только в том случае, если две спиновые системы имеют одинаковое пространственное расположение. Такое расположение имеет место даже несмотря на увеличение энергии межэлектронного отталкивания. Для кратных связей нужно использовать представление об изогнутых связях. Двойная связь должна изображаться двумя тетраэдрами (на разных атомах), имеющими общее ребро, а тройная связь —двумя тетраэдрами с общей гранью. [c.198]

Такова общая схема расчета релаксационных параметров для спиновой системы. Рассмотрим теперь более конкретно различные виды возмущений (t) и их вклады в ширину линий ЭПР [6]. [c.79]

Влияние спинового состояния одного ядра на положение зеемановских уровней и резонанс другого несколько упрощенно можно описать следующим образом. Пусть в системе ядер АХ спин /х ориентирован против поля В, что соответствует состоянию Рх, тогда локальное магнитное поле на ядре А будет понижено по сравнению с тем, какое было бы в случае отсутствия ядра X. Это приведет к тому, что для достижения условия резонанса потребуется приложить поле более высокой напряженности, т. е. выше будет и резонансная частота [согласно 1.12], как это показано на схеме рис. 1.7. Если ядро X находится в состоянии ах, т. е. спин ориентирован по полю, то на ядре А локальное поле повысится, т. е. для резонанса потребуется наложение поля более низкой напряженности, чем в отсутствие ядра X. Таким образом, в спектре ЯМР будет наблюдаться дублетный сигнал ядра А. Расстояние между компонентами дублета (в Гц) и будет константой спин-спинового взаимодействия [c.24]

На рис. 111.15 повторена схема энергетических уровней при сверхтонком взаимодействии в системе с одним неспаренным электроном и ядром со спином /2, которая была уже показана в правой части рис. III.4, но теперь для наглядности две пары уровней (средних и крайних) сдвинуты по горизонтали в разные стороны. По правилам отбора разрешены два электронных спиновых перехода е(1) и е(2), показанные на обоих этих рисунках, и два ядерных спиновых перехода п(1) и п(2) (см. рис. [c.80]

Несколько более интересные результаты получаются для той же задачи в приближении метода молекулярных орбиталей. Коль скоро основному состоянию здесь отвечает конфигурация а, то спиновой функцией служит (аР-Ра)/л/2, что соответствует синглетному состоянию. Как и в рамках метода валентных схем, был сделан вывод, что образование стабильного состояния связано с поведением спиновой функции электроны должны быть спарены так, чтобы образовалось синглетное состояние. Спаривание, однако, существует и в триплетном состоянии, когда имеется функция + Эа)/л/2. Это свидетельствует о том, что различие в энергии различных мульти-плетов связано прежде всего с симметрией пространственной части волновой функции, в частности, с характером и числом узловых поверхностей у нее. Симметрия же пространственной части определяется тем жестким требованием, что в целом волновая функция должна быть антисимметрична относительно перестановок индексов электронов. Для двух электронов симметричность спиновой функции (триплет) влечет за собой антисимметричность пространственной части, и наоборот. Отсюда и появляется столь жесткая связь орбитального заполнения и мультиплетности в рамках метода молекулярных орбиталей. Для многоэлектронной системы такой жесткой связи уже нет, что приводит, с одной стороны, к множеству валентных схем, отвечающих одной и той же мультиплетности, а с другой -к отсутствию непосредственной связи между узловой структурой пространственной части и мультиплетностью. [c.462]

Примером трехъядерной системы с неэквивалентными ядрами Н , Н и Н являются протоны при двойной связи в стироле. Мы предполагаем, что три константы спин-спинового взаимодействия имеют различные значения Ам Ф Jax Ф Jux- в спектре для каждого ядра А, М и X наблюдается четыре пика практически равной интенсивности, образующие дублет дублетов. На рис. 9.3-18 показана схема расщепления сигналов. Начинается она с сигналов без взаимодействия. Далее каждая линия расщепляется в дублет в соответствии с одной из двух констант взаимодействия, предпочтительно наибольшей в каждом случае. Это повторяется для второй, меньшей константы, так что каждая линия первого дублета расщепляется далее в дублет. Центр каждого такого дублета дублетов соответствует величине 6. [c.221]

В последние годы широкое применение при изучении биосинтеза терпеноидов находит спектроскопия ЯМР С [20]. Особенно ценны следующие сведения увеличение интенсивности специфических сигналов и константы спин-спинового взаимодействия — С. Применение этого метода в опытах по введению [ Сг]уксусной кислоты в различные биосинтетические системы основано на том,что углеродные атомы изопренового фрагмента могут взаимодействовать друг с другом (схема 5). [c.488]

Рис. 4.25. Схема спин-спинового взаимодействия в системе АХ.

Системы со спином / = 1/2 в изотропной фазе. Многоквантовые спектры скалярно связанных спиновых систем в жидкостях содержат дополнительные сведения о топологии схемы энергетических уровней. Содержащаяся в них информация аналогична той, которая может быть получена из экспериментов по двойному резонансу. Это позволяет, например, определять относительные знаки констант связи, провести отождествление магнитно-эквивалентных спинов и дать [c.296]

В сильно связанных системах одиночный неселективный импульс может вызвать перенос когерентности, если все спины, участвующие в двух переходах, принадлежат связанной схеме спин-спиновых взаимодействий. [c.481]

В 2М-экспериментах, предназначенных для измерения скоростей спиновой диффузии, во время периодов эволюции и регистрации необходимо подавить дипольные взаимодействия, чтобы получить разрешенные резонансные сигналы, в то время как в течение периода смешивания Тщ в системе должны существовать дипольные взаимодействия. Этим условиям удовлетворяют различные экспериментальные последовательности на рис. 9.10.1. Схемы на рис. 9.10, а и в подходят для измерения спиновой диффузии в лаб. системе ко- [c.631]

Рис. 11.7. Схема уровней энергии и переходов для спиновой системы [АВ, 1лвФ0

При окислении ц//с-3-триметилсилил-2-пропенола диоксидом марганца образуется альдегид с г(ис-конфигурацией. На это указывает значение константы спин-спинового взаимодействия протонов СН =СН фрагмента (спиновая система АВ) 14 Гц при окислении хромовым ангидридом альдегид имеет транс-строение, -/дц 18 Гц. Слабопольные сигналы в спектрах этих альдегидов при 9,59 и 10,05 м. д. указывают на то, что исследуемые ве щества — альдегиды. Изменение конфигурации вещества при окислении в кислой среде обусловлено изомеризацией (( с-альдегида в транс- по схеме, [c.299]

Основная импульсная схема 8Е8ЕТ-КЕЬА эксперимента изображена на рис. 11. Рассмотрим действие этой последовательности на примере слабосвязанной протонной спиновой системы типа АМХ для случая на основе операторного формализма, опуская эффекты поперечной релаксации с целью упрощения приводимых ниже расчетов. [c.36]

Рис. 4.26. Схема расщепления резонансиого сигнала спиновой системы АХ.

Рис. 7.2.1. о —базовая схема эксперимента для разделения взаимодействий и химических сдвигов в гомоядерных спиновых системах, называемая также 2М У-спектро-скопией , 2М /-разрешенной спектроскопией и спин-эхо спектроскопией б —схематическое изображение 2М У-спектра для слабо взаимодействующей линейной системы типа АМХ (с Лх = 0) все линии имеют смешанные фазы, определяемые выражением (6.5.10) в — сдвинутый 2М У-спектр, полученный выстраиванием сигналов при перестановке элементов в матрице данных проекция на ось оп соответствует спектру с широкополосной развязкой, если при интегрировании приняты меры против взаимной компенсации сигналов с положительной и отрицательной интенсивностью (см. разд. 6.5.5) г — импульсная схема для 2М У-спектроскопин с фиксированным временем д — схематическое изображение 2М-спектра, полученного в эксперименте с фиксированным временем при г " = onst. Проекция на ось 0)1 соответствует спектру с развязкой. [c.432]

Если селективные по связанности спинов последовательности U и V включены в последовательность для фильтрации корреляционных 2М-спектров, то остаются сигналы только от выбранных схем взаимодействий. Из рис. 8.3.8 видно, как можно упростить обычный спектр OSY основного панкреатического ингибитора трипсина путем подавления откликов аланиновых остатков, которые отличаются от других аминокислот тем, что они содержат спиновые системы типа АзХ [8.37]. Слабые ложные отклики треонина и лизина могут быть объяснены подобием их схем взаимодействий. [c.521]

Характерной особенностью псевдожестких систем является наличие быстрых (в шкале ЯМР) процессов обмена. Таким образом, как и в случае динамических молекул, исследование псевдожестких систем начинают с установления кинетической схемы соединения. Кинетическая схема позволяет определить эффективную симметрию спиновой системы с учетом обмена. Эта эффективная симметрия используется в дальнейшем при расшифровке спектров ЯМР. [c.244]

В МР-томофафии исследуемый объект описывается тремя первичными пространственно-меняющимися величинами - Mq(3 ), Г](Зс), Tj x), где х - вектор в пространственной схеме координат, Мо - равновесная намагниченность подвижных ядер водорода, Ti, Т2 -времена релаксации, характеризующие соответственно процесс передачи энергии от спиновой системы к решетке (спин-решеточное, или продольное, время релаксации) и процесс возвращения поперечной намагниченности к равновесному значению (спин-спиновое, или поперечное, время релаксации). [c.195]

Воздействуем на наш образец коротким электромагнитным импульсом Ларморовской частоты, магнитное поле которого направлено вдоль оси X. Импульс настолько короткий, что спиновая система не успевает изменить распределение локальных магнитных полей и ориентации магнитных моментов отдельных спинов. Типичное время этой спин-спиновой релаксации (Т2) составляет 10 с. В то же время импульс должен быть достаточно длительным, чтобы успеть повернуть вектор суммарной намагниченности М точно на 90° (с . схему экспериментов Хана на рис. 3.8). Магнитное поле 90° импульса достигает 100 Гс, т.е. гораздо выше, чем 6Н . Поэтому во время действия этого импульса мы можем забыть о существовании 6Н , поскольку все отдельные спиновые магнитные моменты прочно привязаны к импульсному магнитному полю. Можно сказать, что импульс приводит к неизбежной фазировке спиновой системы. Теперь спины прецессиру-ют вокруг оси у (см. рис. 3.8 а) и дают исходный сигнал ЯМР (рис. 3.9). [c.49]

Наличие переменных а обеспечивает наиболее простую формулировку принципа Паули. Однако она не является единственно возможной. Более того, введение спиновых переменных в волновую функцию кажется несколько искусственным, что наводит на мысль о возможности иной формулировки принципа, в которой спиновые переменные отдельных электронов не фигурировали бы явно. Впервые в общем виде правильные условия симметрии для координатных волновых функций были получены в 1.940 г. В. А. Фоком. В 1960—70-х гг. в работах И. Г. Каплана, Ф. Матсена И других авторов была разработана так называемая бесспиновая схема квантовой химии, физически эквивалентная обычной, но в крторой свойства симметрии волновой функции выражаются с помощью групп перестановок. Уровни энергии многоэлектронной системы при этом характеризуются перестановочной симметрией соответствующих им координатных волновых функций, вид которых несет в себе как бы память о спине . [c.158]

Положим, что рассматривается задача вычисления энергии некоторого молекулярного терма со спином 5. Энергия не зависит от проекции спина, удобно положить М = 8. Расселение Л -электронов на молекулярных орбитах ( 1, 1 2,. .., может быть охарактеризовано некоторой схемой спинового спаривания. Поясним зту мысль на примере трехзлектронной системы (см. гл. 2, 3). Функция Ф была [c.265]

В методе спиновых ловушек в исследуемую систему вводится непарамагнитная молекула ловушка , которая реагирует с корот-коживущим радикалом, образуя стабильный радикал. С помощью этого радикала получают данные о кинетике и механизме процессов в изучаемой системе. В качестве ловушки в реакциях окисления органических соединений пероксидом никеля использовался, например, нитробензол, который фиксировал образующиеся при окислении радикалы К по схеме [c.74]

В случае 4-броманизола (см. выше) эти изменения инте сивностей проявляются как эффект крыш на линиях I и которого не должно наблюдаться, как показывает рис. V. для чистой системы АА ХХ. Впрочем, ошибка, которая возн кает при использовании формализма АА ХХ, еще невелиь При дальнейшем уменьшении относительного химическо сдвига ошибка быстро возрастает, и в конечном счете л должны будем корректно рассчитывать спиновую систему к систему АА ВВ. В этом случае собственные значения тт(ВЕ уже не являются хорошими квантовыми числами рассмотрен схемы V. 2 показывает, что в ходе анализа такой системы I обходимо решить детерминант четвертого порядка. Поэто прямой анализ системы АА ВВ кажется невозможным. Мо но показать, однако, что четыре неизвестных собственных зна [c.200]

Он привел доводы в пользу того, что синглетные карбены присоединяются путем синхронного образования обоих новых о-связей, давая только (74) и сохраняя таким образом стереохимию исходного алкена, в то время как триплетные карбены присоединяются по радикальному двухстадийному механизму с образованием в первую очередь бнрадикала (75), в котором может происходить вращение вокруг связи до инверсии спина и замыкания кольца, что приводит к обоим диастереомерам (74) и (76). Несмотря на широкое обсуждение справедливости теоретических предпосылок, правило Скелла исключительно успешно объясняет многие экспериментальные данные, полученные для этих реакций присоединения. Однако при использовании правила следует соблюдать определенную осторожность, так как в его основе лежат некоторые предположения об относительных скоростях стадий схемы (48), которые могут соблюдаться не во всех случаях [38]. Таким образом, прежде чем однозначно приписать определенную реакционную способность одному из спиновых состояний карбена, следует выяснить свойства обоих состояний. В ряде случаев, когда это требование было точно соблюдено, например в случае метилена, бисметоксикарбонилкарбена, флуоренилидена и др., результаты всегда соответствовали предсказаниям Скелла. Расчет поверхности потенциальной энергии присоединения синглетного метилена к этилену [40, 70] подтверждает синхронность реакции и свидетельствует, что она осуществляется по принципу наименьшего движения через разрешенный орбитальной симметрией подход (77), при котором вакантная р-орбиталь (НСМО) карбена взаимодействует с занятой я-молекулярной орбиталью алкена, причем карбен расположен так, чтобы перекрывание было максимальным, а пространственные взаимодействия минимальны. Более симметричный подход (78), когда занятая о-орбиталь карбена взаимодействует с я-системой, запрещен орбитальной симметрией и по расчету обладает более высокой энергией, чем (77). Расчеты (77) указывают на наличие я р-переноса заряда в переходном состоянии (79), что согласуется с экспериментально наблюдаемым ускорением присоединения большинства карбенов к алкенам, содержащим электронодонорные заместители, и свидетельствует об электрофильной атаке карбена. Многочисленные исследования относительной реакционной способности карбенов с целью выяснения влияния пространственных и электронных эффектов различных заместителей в алкенах и карбенах критически оценены Моссом [48], который показал недавно, что селективность многих карбенов типа СХУ при реакции с олефинами коррелирует как с резонансными, так и с индуктивными параметрами X и V [71]. Большинство карбенов, в том числе сильно я-стабилизованный Ср2 (49), ведут себя как типичные электрофилы, однако ароматические карбены, такие как (80) и (47), проявляют нуклеофильные свойства, например (80) присоединяется через переходное состояние, поляризованное противоположно (79) [72]. Полагают, что это обусловлено [c.596]

СПИН-СПИНОВОГО взаимодействия возможно также методом лективного двойного резонанса, в котором облучение произ дится более чем по одной линии. Рассмотрение диаграм. Энергетических уровней на рис. IX. 10, а показывает, что лиь А1, А2, Хз и Х4 в соответствии со схемой II образуют систе из четырех близко расположенных переходов, как в слу двухспиновой системы типа АХ. Поэтому, если облучить ли1 А и Аг вторым полем, амплитуда которого будет удовлетвори соотношению 762 = 2 (А1 — А2), то линии Хз и Х4 будут с, ваться в синглет, как это показано на рис. IX. 10, г. [c.316]

Полный электронный спин молекулы в триплетном состоянии равен единице (S=l). В этом случае имеются три подуровня, соответствующие значениям проекций спинового углового момента Sz на выбранную ось, равным - -1, О и —1 соответственно. Молекула в триплетном состоянии имеет четное число электронов, причем два из них неспарены, в то время как радикал со спином /2 имеет нечетное число электронов. В молекуле, находящейся в триплетном состоянии, неспаренные электроны сильно взаимодействуют между собой. Если же эти два неспаренных электрона находятся на большом расстоянии друг от друга и не взаимодействуют между собой, то такая система называется бирадикалом. Информация относительно электронных плотностей, полученная из спектров ЭПР, оказалась полезной при проверке расчетов по методам молекулярных орбиталей и валентных схем. [c.515]

Восстановленне циклооктатетраена (2), приводящее сначала к анион-радикалу (156), а затем к дианиону (157), впервые было продемонстрировано Катцем [схема (39)] [85]. Последующие исследования подтвердили, что анион-радикал и дианион представляют собой плоские, делокализованные системы. В спектре ЭПР анион-радикал (156) видны девять линий, биномиальное соотношение которых соответствует восьми эквивалентным протонам, а константы сверхтонкого спин-спинового взаимодействия согласуются с точечной группой симметрии В спектре Н-ЯМР дианиона [c.497]

Близость синглетного и триплетного состояний и возможность их взаимных превращений представляют особый интерес в химии карбенов [42]. Спиновое состояние карбена в момент реакции зависит не только от состояния в момент образования или от природы основного состояния, но также и от относительных скоростей процессов перехода внутри системы (кпер) [схема (34)] и реакций образования продукта (Кпр). Например, многие карбены, обычно находящиеся в триплетном основном состоянии (например, -.СНг), при регенерации в растворе образуются в синглетном состоянии (см. разд. 2.8.2.1) и так быстро реагируют с большинством субстратов, что не успевают перейти в основное состояние Кпер)- Для таких случаев разработано несколько методик, позволяющих наблюдать реакции в другом спиновом состоянии [38]. Обычная методика основана на увеличении времени жизни карбена так, чтобы стал возможным переход между состояниями внутри системы до момента реакции. Время жизни карбена мол<но увеличить разбавлением реакционной смеси инертным растворителем или, что реже, генерацией карбенов с замораживанием на матрице [43]. Например, на схеме (35) разбавление приводит к падению стереоспецифичности реакции, что указывает на увеличение выхода продукта, за счет триплетного (основное состояние) карбена [44]. Однако этот эффект не всегда достигается при использовании растворителей. Например, в случае присоединения ди-фенилметилена РЬгС разбавление циклогексаном не изменяет соотношения цис1транс-продуктов. Это обусловлено настолько близкими [c.587]

Рис. 7,2.16. Модуляция эхо-сигнала сильно взаимодействующими нерезонансными спинами. Все спектры взяты из сеченнй фазочувствнтельного 2М-спектра спинового эха пиридина (система типа АВСОЕХ), параллельных оси он н относящихся к резонансу атома углерода Сг. а — для сравнения к спинам X был приложен рефокусирующий т-импульс, протонная развязка действовала в течение всего эксперимента (следует заметить, что боковые полосы отсутствуют) б — с рефокусировкой спинов X, но без облучения протонов в период эволюции (как на схеме из рис. 7.2.8, в, но без (т) -импульса]. Перенос когерентности за счет (т) -импульса в системе с сильным // взаимодействием приводит к появлению сателлитов по обе стороны от основного немодулированного пика в — теоретический спектр, соответствующий рис. б г —теоретический линейчатый спектр д — запись с пятикратным усилением. (Из работы [7.20].)

Во многих случаях возникает необходимость упростить корреляционные 2М-спектры путем подавления всех откликов, за исключением сигналов от систем с р-связанными спинами. Эту задачу можно решить с помощью полосового фильтра, схематически показанного на рис. 8.3.4, б. Один из возможных методов [8.32] конструирования такого фильтра использует тот факт, что р-квантовая когерентность в системе с р-спинами (так называемая полная спиновая когерентность (8.33—8.35]) развивается под влиянием суммы всех химических сдвигов и не зависит от констант спин-спинового взаимодействия, в то время как р-квантовая когерентность в системе с N > р спинами модулируется константами взаимодействия с N - р пассивными спинами. Например, в схеме на рис. 8.3.5, д можно варьировать интервал гт между импульсами (или последовательностью импульсов) и и V, включая в момент времени гт/2 тг-импульс для рефокусировки химических сдвигов. В системах с N > р спинами усреднение сигнала 5(il, гт, h) по разным значениям тт в благоприятных случаях приводив к гасящей интерференции /-модулированной р-квантовой когерентности. [c.520]

Применим теперь схему связи Рассела — Саундерса для установления допустимых принципом Паули состояний и символов термов еще двух систем. В качестве первого примера рассмотрим конфигурацию основного состояния азота N (ls) (2s)2(2p) . Эта система имеет три электрона в незамкнутой р-оболочке. Ей соответствует перестановочная группа 8(3). Из диаграмм Юнга для группы 8(3) (см. табл. 7.2) видно, что допустимыми спиновыми представлениями данной системы являются [3] и [2, 1]. Эти представления соответствуют значениям 5 = 3/2 и 1/2, а следовательно, квартетному и дублетному спиновым состояниям. Пространственную функцию для квартетного состояния нужно спроектировать на представление [1 ], сопряженное представлению [3], а пространственную функцию для дублетного спинового состояния — на представление [2, 1], поскольку оно является самосопряженным. Пространственные р-орбитали преобразуются по представлению Проектирование тождественного преобразования на представление [1 ] дает [c.145]

Для спектров высшего порядка характерно нарушение биномиального распределения интенсивностей линий в мультиплетах, появление дополнительных (комбинационных) линий и, в общем случае, несоответствие расстояний между двумя линиями константам спин-спинового взаимодействия. В этих условиях определение химических сдвигов и КССВ является не тривиальной задачей и требует привлечения либо расчетных методов, либо дополнительных экспериментов. Расчетные методы основаны на определении полной схемы энергетических уровней для данной системы, которым соответствуют собственные значения квантово-механического гамильтониана. На практике предварительный [c.310]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология