Плотность уравнение для системы жидкость пар

Настоящую главу мы начнем с изложения основных положений теории оператора плотности и, в частности, тех ее аспектов, которые используются для объяснения импульсных экспериментов ЯМР в жидкостях и твердых телах. В разд. 2.1 мы запишем уравнение движения оператора плотности. Свойства системы задаются полным гамильтонианом Ж, который управляет движением всей молекулярной системы. Однако для магнитного резонанса достаточно знать только приведенный спиновый гамильтониан который включает в себя только переменные ансамбля ядерных спинов (разд. 2.2). Этот спиновый гамильтониан не учитывает зависящие от времени случайные взаимодействия между спиновой системой и ее окружением. Однако эффекты таких взаимодействий можно представить через релаксационный супероператор, рассматриваемый в разд. 2.3. В заключительном разд. 2.4 мы обсудим проявление химического обмена. [c.29]

Численные расчеты функции I(ReL, х, р) для двух предельных случаев, когда плотности и вязкости потоков значительно различаются ( < fie и Рд < рс) или одинаковы (цд i и рд л рс), охватывают практически все возможные условия массопередачи в пузырях и каплях. Результаты таких расчетов в виде графика зависимости коэффициента пропорциональности между критериями Shi. и Ред , в уравнении (3.41) от критерия Rei, представлены на рис. 3.2. Как следует из рисунка, интенсивность массопередачи в системе газ —жидкость несколько выше, чем в системе жидкость— жидкость, что объясняется большей подвижностью поверхности раздела фаз у пузыря, чем у капли. [c.79]

Структура этого уравнения отражает сходство ТПС с двухфазной системой жидкость-твердое тело. Присутствие газовой фазы выражено при помощи коэффициента газосодержания, учитывающего уменьшение объема реактора, занимаемого жидкой фазой. Дополнительный член выражает активное участие газовой фазы в процессе псевдоожижения. Влияние плотности и размера твердых частиц, а также физических свойств жидкости на скорость начала псевдоожижения в ТПС скрывается в величине . [c.115]

Система дифференциальных уравнений (2.34) — (2,ЗЬ) совместно с уравнениями состояния жидкости (и пористой среды), характеризует фильтрацию в среде с застойными зонами. Дальнейшие преобразования этой системы проводятся обычным способом. Так, для упругого режима фильтрации в недеформируемой пористой среде.полагаем, что плотность жидкости линейно зависит от давления [c.32]

Применяя эти уравнения к системам жидкость — пар, замечаем, что зависимость давления от радиуса кривизны поверхиости разрыва для жидкой фазы выражена во много раз сильнее, чем для пара, в силу большой разницы в плотностях фаз. Известно, что давление внутри водяных капель с радиусом 10 см составляет 14 ат, в то время как упругость пара таких капель возрастает по [c.199]

Корреляция давления с плотностями жидкости и пара на линии насыщения. Для уяснения на качественном уровне поведения двухфазной системы жидкость-пар обратимся к уравнению Ван-дер-Ваальса (2.1). Для флюида с таким уравнением состояния выражения для внутренней энергии и и энтропии 5 записываются [c.23]

Пусть р — суммарная плотность системы жидкость — пористая среда, а g — компонента вектора ускорения силы тяжести по оси а ,-. Тогда уравнение равновесия системы жидкость — пористая среда имеет вид [c.14]

При оценке смачивания поверхности и капиллярного течения припоев пользуются статической теорией, рассматривающей форму жидкости на поверхности твердого тела в условиях наименьшей свободной поверхностной энергии системы, и динамической, рассматривающей течение жидкостей. На основе статической теории можно оценить силы, под действием которых происходит течение припоев в процессе пайки. Динамическая теория применяется для установления причин, от которых зависит заполнение шва припоем. Согласно статической теории избыточное давление может быть выражено высотой столба жидкости над заданным уровнем и его плотностью. Например, если жидкость течет по капилляру диаметром й (рис. 52, а), то высота его подъема над заданным уровнем поверхности ванны согласно первому уравнению капиллярности определяется разностью давлений [c.171]

Большое влияние плотности твердых частиц на свойства псевдоожиженной системы является хорошо известным фактором при увеличении плотности обычно образуется менее однородная система. На первый взгляд, однако, неожиданно, что уменьшение размеров частиц также приводит к отклонениям от идеальной системы. Из рис. П-4 видно, что в широком диапазоне скоростей жидкости средняя порозность слоя меньше, чем вычисленная по уравнению (11,9). Дело в том, что часть жидкости проходит через зоны слоя, обладающие меньшим гидравлическим сопротивлением при этом среднее время пребывания жидкости в слое сокращается, так что она не полностью участвует в расширении слоя. Эффект частичного каналообразования более отчетливо проявляется в случае мелких частиц, так как отношение сопротивлений слоя и канала здесь больше, нежели в слое крупных частиц, и через сравнительно небольшие каналы проходит соответственно большее количество жидкости. [c.51]

Уравнения (7.24) и (7.107) позволяю рассчитать динамические характеристики системы по основным гидродинамическим каналам плотность орошения на входе—перепад давления в колонне нагрузка по газу—перепад давления в колонне плотность орошения на входе—плотность орошения на выходе нагрузка по газу—расход жидкости на выходе колонны [421. [c.405]

Для расчета динамических характеристик системы при возмущениях по расходу газа необходимо определить передаточную функцию Wq I, р), являющуюся, как уже упоминалось, коэффициентом усиления, и пересчитать возмущение по газу на эквивалентное возмущение по расходу жидкости. Перепад давления, соответствующий промежуточной точке т[, переход в которую осуществляется при постоянной удерживающей способности Ящ, рассчитывается по соотношениям (7.34) и (7.35). Затем при известном перепаде давления АР и нагрузке по газу G определяется соответствующая точке тп[ нагрузка по жидкости Loi, Для чего методом половинного деления решаются относительно плотности орошения уравнения (7.137), (7.138). Определение параметров состояния, соответствующего промежуточной точке т, решает задачу нахождения передаточной функции I, р) и величины эквивалентного возмущения ALg по расходу жидкости. [c.414]

Особенность работы таких экстракционных колонн заключается в том, что обе фазы жидкие и поэтому значения вязкости и плотности фаз различаются значительно меньше, чем для системы пар (газ)—жидкость. В соответствии с общими представлениями о противоточ-ном движении двух фаз, развитыми в работах А.Г. Касаткина, А.Н. Плановского, В.В. Кафа-рова и других исследователей, расчет предельных скоростей фаз в насадочных колонных экстракторах можно проводить по уравнению [c.328]

Рассеяние света жидкостями вообще и растворами полимеров в частности обусловлено флуктуациями плотности вследствие теплового движения частиц. Флуктуации плотности раствора приводят к оптической неоднородности среды. Появляются статистические флуктуационные образования, объемы которых малы по сравнению с величиной длины волны падающего света, взятой в третьей степени (Х ). Такие образования обусловливают возникновение осмотических сил, стремящихся к уравниванию свойств системы в каждой точке раствора. Степень рассеяния монохроматического света раствором (мутность) -г связана с осмотическим давлением реального раствора следующим соотношением, известным как уравнение Дебая [c.50]

Для растворов помимо флуктуаций плотности наблюдаются и флуктуации концентрации, которые, конечно, тоже могут являться причиной рассеяния света. Совершенно очевидно, что у коллоидных систем частицы дисперсной фазы формально также можно рассматривать как флуктуации концентрации с существованием, затянувшимся на неопределенно долгое время. Благодаря такой точке зрения возможен единый подход к объяснению светорассеяния индивидуальными жидкостями, истинными растворами и коллоидными системами и применение во всех случаях уравнения Рэлея. К вопросу о флуктуациях мы возвратимся в следующей главе. [c.38]

Таким образом, скорость конденсации с повышением температуры возрастает пропорционально корню квадратному из температуры, т. е. значительно медленнее, чем скорость испарения. Поэтому с повышением температуры сильно возрастает плотность газовой фазы, а следовательно, и давление пара. Согласно правилу фаз система с одним компонентом и двумя сосуществующими фазами имеет только одну степень свободы. Давление пара над плоской поверхностью стабильного химического вещества определяется только температурой и не зависит от количества взятой жидкО Сти (твердого тела), от количества пара и от наличия и концентрации воздуха или другого газа, инертного по отношению к другому пару. На давление пара, помимо температуры, оказывает влияние также форма (кривизна) поверхности жидкости (твердого тела) и наличие на нем электрического заряда. Термодинамика равновесных фазовых переходов приводит к уравнению Клапейрона — Клаузиуса (для плоской поверхности) [c.156]

Ранее были отмечены особые трудности построения теории жидкостей — плотной системы без дальнего порядка. На первых этапах развития теория опиралась почти полностью на аналогию свойств жидкости и более простых для молекулярной интерпретации систем газов и кристаллов. Самые первые теоретические представления, сформулированные Ван-дер-Ваальсом, рассматривали жидкость как бесструктурную, отличающуюся от газОв лишь по плотности. Доказательство возможности описать жидкость и газ единым уравнением состояния явилось замечательным результатом, но, однако, для изучения свойств самой жидкости уравнение Ван-дер-Ваальса оказалось непригодным. [c.201]

В теории жидкостей, как и в теории газов, термическому уравнению состояния уделяется существенное внимание, и нередко термодинамические функции жидкости рассчитывают, опираясь именно на это уравнение. В таком случае уравнение состояния выступает как результат молекулярно-статистического рассмотрения, а другие термодинамические функции находят с помощью чисто феноменологических соотношений. Путь расчета аналогичен описанному ранее для реальных газов. Приведенные в гл. XI, 2 дифференциальные соотношения, очевидно, могут быть применены и к жидкостям они могут быть проинтегрированы от нулевой плотности до плотности, соответствующей исследуемой жидкой системе, если для всего этого интервала плотностей известно термическое уравнение состояния (таким образом, требуется уравнение для областей как жидкого, так и газообразного состоянии). Учитывая, что при нулевой плотности вза- [c.377]

Точное решение системы уравнений (308) и (331) может быть получено с учетом уравнения непрерывности тока, согласно которому плотность тока утечки из металла трубы равна сумме внешней и внутренней утечки. Однако в этом нет необходимости, так как общий метод [164] определения тока внешней утечки /п предполагает замену трубопровода тонким проводником с некоторой эквивалентной продольной проводимостью, доля проводимости транспортируемой жидкости в которой по сравнению с проводимостью металла трубы так незначительна, что ею вполне можно пренебречь. Тогда решение задачи упрощается, и линейная плотность тока утечки определяется как решение уравнения (331) без учета внутренней утечки. [c.214]

Общий способ выявления природы и происхождения важных определяющих параметров состоит в приведении к безразмерному виду полной системы уравнений, выраженных через характерные величины и относящихся к какому-либо частному случаю течения, например к изображенному на рис. 2.8.1. Методика заключается в определении параметров, от которых зависит перенос. Например, целью расчета является определение результирующего коэффициента конвективной теплоотдачи /г или числа Нуссельта Ыи = кЬ/к. Расчет выполняется путем решения системы уравнений при заданных граничных условиях относительно функции t x,y,z, x) и последующего вычисления плотности теплового потока к жидкости на поверхности раздела между жидкостью и стенкой. Затем плотность теплового потока интегрируют по площади поверхности А и определяют полный тепловой поток Q. [c.59]

При анализе течений с учетом выталкивающей силы, проведенном в предыдущих главах, предполагалось, что теплофизические свойства жидкости постоянны с тем лишь исключением, что учитывалась переменность плотности в члене с объемными силами, входящем в уравнение движения. Это изменение играет существенную роль для описания выталкивающей силы. Однако уравнение неразрывности использовалось для несжимаемой среды. Такой подход позволяет анализировать течения жидкости с постоянными свойствами. Однако теплофизические свойства большинства жидкостей зависят от температуры и, если в окружающей среде создаются большие градиенты температуры, теплофизические свойства, как правило, существенно изменяются. Пренебрежение подобными изменениями может во многих случаях привести к серьезным погрешностям при расчете тепловых потоков. Теплофизические свойства, входящие в основные уравнения, включают термодинамические параметры и характеристики переноса. Термодинамические параметры определяются из равновесного состояния системы. К ним относятся температура, плотность и удельная теплоемкость жидкости. К характеристикам переноса относятся различные коэффициенты, определяющие скорости процессов, например коэффициент теплопроводности или вязкость. Опубликовано большое количество данных, позволяющих найти зависимость этих характеристик от температуры для различных жидкостей, представляющих практический интерес. Можно рекомендовать работу [32]. [c.474]

Предполагаем, что температура обоих поверхностей tQ x) изменяется линейно в направлении потока. Выталкивающая сила имеет одинаковое направление с вынужденным течением. Система координат показана на рис. 10.6.1. Учитывая, что поперечная составляющая скорости равна нулю, можно записать определяющие уравнения для полностью развитого ламинарного течения жидкости, теплофизические свойства которой постоянны, за исключением плотности, изменение кото- [c.622]

Исследована модель течения многокомпонентной газожидкостной системы в вихревой камере с учетом градиента плотности в газовом (паровом) ядре потока по его радиусу. Для зон тангенциального подвода потока и движения жидкости по скручивающейся спирали получено следующее уравнение распределения давления р по радиусу камеры Я [c.61]

Как видно из (VII.14), второй член этого уравнения аналогичен структурному члену первой из рассмотренных теорий [166, 167]. Это показывает, что структурный эффект в рассматриваемых теориях [166—168] сводится, по сути дела, к влиянию чередования слоев с различной плотностью на силы дисперсионного взаимодействия в многослойной системе. Очевидно, этот эффект явно недостаточен для описания структурного дальнодействия в полярных жидкостях и тем более в жидкостях с направленными межмолекулярнЫми водородными связями, где существенную роль играют не только расстояния между молекулами, но и их взаимная ориентация, число и энергия связей на молекулу. [c.230]

Плотность потока теплоты, вызванного стремлением системы к термодинамическому равновесию, определяется законом Фурье-см. уравнение (3.16). Тогда основное уравнение переноса субстанций для случая переноса теплоты (нри условии неразрывности потока несжимаемой жидкости, постоянстве теплоемкости с и теплопроводности Х жидкости, а также при отсутствии источников теплоты, т. е. у = 0) записывается так [c.52]

В-третьих, возможно, что наивысшим достижением являются численные методы ( Монте-Карло , прямое решение системы гамильтоновых уравнений для многих частиц). Они не требуют введения никаких обычных для классической статистической теории жидкостей приближений и оказываются эффективными при любых плотностях. Более того, с их помощью можно оценивать качество упоминавшихся выше приближений и, повидимому, выбирать наилучшие (для некоторых стандартных ситуаций) способы замыкания цепочек уравнений Боголюбова. Эта программа пока не осуществлена. [c.347]

Уравнение (П.142) показывает, что изменение давления по длине канала обусловливается изменением скорости движения, трением о стенку и подъемом жидкости, требующим преодоления силы земного притяжения. Изменение скорости движения в соответствии с уравнением (11.141) обусловливается изменением плот- ности и площади поперечного сечения канала. Плотность же двухфазной системы является функцией давления и объемного содержания дисперсной фазы ф. Величина ф изменяется вследствие фазовых превращений, происходящих при подводе (или отводе) энергии к системе. Это обстоятельство отражается уравнением (П.143). В технических расчетах обычно требуется найти изменение давления по длине канала. Из (П.142) имеем [c.146]

Особенностью таких экстракционных колонн является то, что обе массообменивающиеся фазы 5кидкие, сравнительно вязкие и не столг> значительно отличаются по плотностям, как системы жидкость — пар (газ). Аналогия гидродинамического процесса позволяет в соответствии с работами А. Н. Плановского и В. В. Кафа-рова [46] для выбора предельных скоростей движения массообмени-вающихся фаз использовать приведенное ранее уравнение (7. 27) [c.293]

В. А. Авраменко. В. В. Серпинский отметил, что для однокомпонентной жидкости уравнение da= У йр должно включать также и величину избыточной адсорбции Г. (Зднако для однокомпонентной системы жидкость—твердое тело возможно различное определение положения разделяющей поверхности. В одном из таких положений избыток объема равен нулю, но Г= 0. В другом положении разделяющей поверхности Г=0, но У ФО. Причем для этих разделяющих поверхностей Г= — У р , где — плотность жидкости. Положение второй разделяющей поверхности соответствует эквимо-лярной N) разделяющей поверхности при адсорбции растворов. Эквивалентность двух способов описания можно рассмотреть на примере адсорбционного уравнения Гиббса для идеального газа [c.80]

Видно, что эти уравнения описывают движение идеальной несжимаемой жидкости плотностью гро, если в качестве давления ввести сумму р + р2. Отсюда сразу получаем поле скоростей твердой фазы и распределение суммарного давления. Обратимся теперь к первому уравнению системы (1.91). Применяя к нему операцию дивергенции и используя свойство соленондальности векторов [c.59]

Уравнения Рейнольдса представляют собой незамкнутую систему уравнений, в которой десять неизвестных шесть компонент тензора турбулентных напряжений, три проекции вектора осред-ненной скорости, а также осредненное давление, которые приходятся на четыре уравнения системы. В случае неоднородной по плотности жидкости, а также при наличии взвеси степень незамк-иутости системы еще больше возрастает [108]. [c.37]

Сначала по пробе газа, взятой с некоторой глубины, рассчитываются летучести компонентов. Затем решается система уравнений (5.92) и строятся кривые изменения давления по глубине в газовой(А) и жидкой Р/ = р/ (А ) фазах (рис. 5.1 ). В первом случае, из трех дейст-витед ьных корней (по плотности) уравнения состояния выбирается минимальный положительный, а во втором наибольший положительный корень. Точка пересечшия кривых Р (А) ир/ (А) определяет глубину границы контакта газ - нефть. Выше точки контакта реализуется состояние, соответствующее газовой ветви, ниже - жидкой. Заметим, что более крутой наклонр/ (Л) чемр (А) в координатах давление -глубина объясняется большей плотностью жидкости. На глубине, соответствующей границе газонефтяного контакта, можно рассчитать составы сосуществующих фаз. [c.197]

Коэффициенты массообмена в экстракционных колоннах зависят от фнзнко-химических свойств жидкостей, турбулентности в обеих фазах и геометрических элементов колонны. Несмотря на трудности определения поверхности контакта фаз, количественно массообмен определяется для всех типов колонн при помощи объемных коэффициентов массопередачи или высоты единицы массопереноса. Обе аелнчины (коэффициент и высоту единицы переноса) относят к фазе рафината, или к фазе экстракта, или же к диспергированной фазе, или к сплошной. Опытные данные выражаются с помощью критериев подобия, используемых при описании диффузионных процессов критерия Шервуда 5п, критерия Рейнольдса Ре для обеих фаз и критерия Шмидта 5с. В состав этих критериев входят вязкость и плотность жидкости но они не учитывают межфазного натяжения, которое в жидких системах оказывает влияние на массообмен через межфазную турбулентность. Расчетным уравнениям придается зид показательных функций. Введение в уравнения критерия Рей- юльдса для обеих фаз одновременно следует из предполагаемого влияния турбулентности одной фазы на другую. Во многих случаях зто влияние не подтверждается, и тогда уравнение содержит только один критерий Рейнольдса или скорость одной фазы. [c.304]

Примем следующие допущения I) мольная плотность жидкости, давление в газовой фазе и величина Н постоянны 2) оба потока движутся в режик идеального вытеснения 3) в жидкой фазе содержится лишь небольшое количество растворенного непрореагировавшего хлора 4), растворимость НС1 в жидкой фазе мала 5) процесс протекает в таких условиях, при которых взаимодействие lj и eHj l исключено. Необходимо составить уравнение для определения высоты колонны в функции от переменных системы. [c.395]

Турбулентные течения жидкостей и газов оказьшают существенное влияние на ход многих технологических процессов, в том числе при очистке сточных вод от взвешенных частиц. Так, в аппарате совмещенного действия [1] создается турбулентный поток между коаксиаяьно расположенными цилиндрическими мешалками. Математическое описание состояния движущейся жидкости осуществляется с помощью функций, определяющих распределение скорости жидкости V = V(x,y,z,l) и каких-либо ее двух термодинамических величин, например, давления P(x,y,z,l) и плотности p(x,y,z,t). Как известно, все термодинамические величины определяются по значениям каких-либо двух из них с помощью уравнения состояния вещестца, поэтому задание пяти величин трех компонент скорости V, давления Р и плотности р, полностью определяет состояние движущейся жидкости. Все эти величины являются функциями координат X, у, Z и времени t в цнлшадри ческой системе коорд нат г, ф, z и t [c.26]

Решением системы дифференциальных уравнений найдены радиальные и тангенциальные компоненты скорости движения испаряющихся капель и их радиаль юго перемещения при известных внешних условиях скорость воздуха (газа) на входе камеры Овх, начальный диаметр капли dкo параметры газа-п-плоносителя (гемпература ( , плотность Рв, теплопроводность вязкость и жидкости (теплота испарения г, плотность р , температура поверхности С ). Дополнительным условием при решении системы уравнений была зависимость = 1( ), полученная при а.зродинамических исследованиях. Эта зависимость имеет вид [c.178]

На УУН плотность продукта измеряется в динамике с помощью автоматических плотномеров. Наибольшее распространение получили вибрационные плотномеры, принцип работы которых основан на зависимости между параметрами упругих колебаний трубки, заполненной жидкостью, или помещенного в ней тела, и плотностью жидкости. Наибольшую точность, надежность имеют вибрационные частотные плотномеры, в которых измеряют функционально связанную с шютностью жидкости частоту (период) собственных колебаний резонатора, представляющего собой вместе с системой возбуждения и обратной связи, электромеханический генератор. Частота колебаний такого генератора зависит только от параметров резонатора (формы, размеров, жесткости, массы резонатора и жидкости в нем) [7,8]. Резонатор может иметь одну или две параллельных трубки (рис.3.5). Резонатор / выполняется в виде трубки, которая через упругие элементы (силь-фоны) 2 соединяется с подводящим и отводящим трубопроводами. Трубка изготавливается из специального сплава с низким коэффициентом термического расширения. Внутренняя поверхность для исключения отложений отполирована. Частота колебаний трубки измеряется с помощью приемной катушки 4 и подается в электронный преобразователь 5. В последние годы на УУН в основном используются датчики плотности фирмы 8о1аЛгоп типа 7835 с однотрубным резонатором. Зависимость между частотой датчика (периодом колебаний) и плотностью жидкости выражается уравнением. [c.55]

В соответствии с уравнением Рэлея, рассеяние света в гомогенных системах — чистых жидкостях и истинных (молекулярных) растворах — должно быть очень мало из-за малого размера рассеивающих частиц. Однако в действительности и в этих системах может наблюдаться заметное рассеяние, связанное с существованием флуктуаций плотности и концентрации, служащих рассеивающими центрами. Особенно сильное рассеяние наблюдается в системах, находящихся в состоянии, близком к критическому (см. 2 гл. VIII), когда линейные размеры флуктуаций становятся очень велики и приближаются к длине световой волны. Изучение закономерностей рассеяния света на флуктуациях плотности и концентрации позволяет получить сведения о межмолекулярных взаимодействиях в изучаемой системе вместе с тем рассеяние на флуктуациях концентрации следует учитывать при использовании методов светорассеяния для исследования высокодисперсных систем и растворов ВМС. [c.169]

С < Со. За исключением величины подъемной силы, в уравнепиях количества движения плотность всюду при выводе исходной системы считается постоянной. Предполагаются постоянными и другие свойства жидкости коэффициенты вязкости, теплонроводности, удельной теплоемкости, диффузии. При написании уравнений притока тепла и диффузии будем пренебрегать выделением тепла за счет вязкой диссипации и работы сил сжатия, термо- и бародиффузионными эффектами (см., например, [25], [c.205]

Упрощенная схема процесса пспарения каплн жидкости в сфероидальном состоянии основывается иа изложенных ранее закономерностях качественного характера и принимается большинством авторов, рассматривавших данный вопрос [2.13, 2.24—2.26]. Полагаем, что капля имеет форму полусферы. Зазор между основанием каили, которое считается плоским, и стенкой всюду имеет одинаковую величину йп и в несколько десятков раз меньше размера каили. Генерация пара осуществляется с поверхности основания каили в количестве, соответствующем поступающему сюда тепловому потоку без учета затрат теплоты на перегрев пара. Ламинарный поток пара.растекается к периферии капли под действием радиального градиента давления, испытывая, кроме того, воздействие сил вязкого трения (нормальной к поверхности испарения составляющей скорости пара пренебрегаем). Теплота от стенкн к основанию капли через слой пара передается с интенсивностью, определяемой коэффициентом теплоотдачи а=Яэф/бп, где в первом приближении можно считать Яэфя =Яп, т. е. эффективная теплопроводность зазора равна теплопроводности пара. Таким образом иод каплей в начальный момент времени т=0 автоматически устанавливается определенный размер зазора бп, так что плотность теплового потока //к= =ЯпА7 /бп ограничивается значением, обеспечивающим такую скорость парообразования, которая необходима для поддержания канли на паровой подушке и выталкивания пара из-под каили в окружающую среду. Следовательно, анализ сводится в основном к исследованию динамики парового потока под каплей. Уравнение движения для системы координат, принятой на рис. 2.4, молшо представить следующим образом [c.60]

Конвективный теплообмен — явление сложное зависит от многих факторов (режима потока и физических свойств жидкости или газа, ( юрмы и размеров поверхности твердого тела и др.) и описывается системой дифференциальных уравнений гидродинамики (5), дополненных движением за счет подъемной силы (/ЗрЕДТ, где /3 — коэ ициент линейного расширения АТ — разность температур), возникшей от разности плотностей нагретой и холодной жидкостей или газов, уравнением теплообмена (26) и краевыми условиями. Совместное их решение вызьгоает непреодолимые трудности. Поэтому на практике процесс изучают на геометрически подобных моделях и пользуются для его описания следующими критериями подобия [c.261]

Следует отметить и функциональные методы теории жидкостей. Особенно важную роль они играют при описании микроскопически неоднородных жидкостей, т. е. жидкостей, свойства которых заметно меняются уже на расстояниях порядка молекулярных размеров. Именно с такими жидкостями и приходится иметь дело в адсорбции. Для описания состояния таких жидкостей помимо, скажед , температуры и химического потенциала недостаточно задать еще один параметр (объем системы), а нужно задать целую функцию — например, внешнее потенциальное поле или локальную плотность. Вот почему в задачах по адсорбции жидкостей функциональный подход является даже в некоторой степени неизбежным. Значение этого метода состоит в том, что с его помощью можно представлять различные общие соотношения теории жидкостей в виде простых формул, которые, в частности, могут быть использованы и для формулировки приближенных уравнений. [c.350]