Атомный номер элемента эффективный

Эти допущения позволили Сиджвику вычислять эффективный атомный номер для любого комплексного соединения, причем для устойчивых мономерных соединений он оказывался равным порядковому. номеру одного из- инертных газов. Если эффективный атомный номер отличается от порядкового номера элемента, то соответствующее соединение должно обладать малой устойчивостью или, иметь полимерное строение. Действительно, в целом ряде случаев это предположение Сиджвика оправдалось. [c.247]

Механизм возбуждения. Чтобы атом испустил квант рентгеновского излучения hv, ему необходимо сообщить энергию. Это можно осуществить облучением пробы потоком электронов эмиссионная спектроскопия) или рентгеновским излучением достаточной энергии рентгенофлуоресцентная спектроскопия). Практически ввиду более легкого осуществления используют только второй способ возбуждения. Его преимущество заключается еще в том, что возникающий спектр флуоресценции имеет только характеристические спектральные линии, в то время как на эмиссионный спектр накладывается спектр непрерывного излучения. В рентгенофлуоресцентной спектроскопии пробу облучают полихроматическим излучением рентгеновской трубки и наблюдают возникающее вторичное излучение. Для перемещения электрона с занимаемого им основного уровня необходимо, чтобы энергия поглощаемого рентгеновского кванта hv была по меньшей мере равна работе ионизации. Если поглощаемая энергия больше, то избыточная энергия высвобождается в виде кинетической энергии фотоэлектрона. По истечении 10 с ионизированный атом ступенчато переходит в основное состояние. Рассматривая уменьшение энергии электрона при его переходе с верхнего уровня на нижний, можно заметить, что рентгеновский квант излучается не при каждом электронном переходе. Эффективной в этом отношении оказывается только часть переходов (/ij). Остальное число переходов п — () вызывает эмиссию электронов из внешних электронных оболочек атома, поскольку они воспринимают всю энергию, освобождающуюся при осуществлении внутренних электронных переходов, и вследствие этого отрываются от атома оже-эффект). Под выходом флуоресценции W понимают отношение /if/n. Величина W для различных оболочек не одинакова и возрастает с увеличением атомного номера элемента. Зависимость выхода флуоресценции для /С-оболочки от атомного номера элемента можно представить следующей полу эмпирической формулой [c.201]

Однако часто наблюдаются отклонения от правила Сиджвика. Например, совершенно устойчивый мономерный ион [Р1(ЫНз)4 + имеет ЭАН, неравный атомному номеру следующего за платиной инертного элемента родона. При вычислении эффективного атомного номера [Со(ЫНз)5С1]С12 надо учитывать строение комплексного соединения, заряд комплексного иона, атомный номер центрального атома. Атомный номер Со равен 27. Пять молекул аммиака образуют донорно-акцепторные связи за счет свободных пар электронов. Заряд комплексного иона +2. Внутрисферная хлорогруппа предоставляет для связи один электрон. Суммируя, находим, что значение эффективного атомного номера пентамминахлорокобальтихлорида равно 27+5-2+[ —2—36, т. е. соответствует атомному номеру инертного газа аргона. Для соединения триамминового типа [Со(ЫНз)зС1з] он также равен l27-f 3 2 + 3= 3 6. Таким образом, при переходе от соединений одного типа к другому эффективный атомный номер не изменяется. [c.247]

Уравнение (5.2.11) учитывает изменение только одного главного квантового числа. Следует, однако, иметь в виду, что вследствие экранирования заряд ядра, действующего на электрон, меньше, чем заряд, соответствующий атомному номеру элемента. Поэтому вместо атомного номера как параметр используют эффективный заряд ядра [c.201]

Нейтронографией устанавливают взаимное расположение в кристалле атомов элементов, находящихся рядом в периодической системе, этого не дает электронография и лишь в некоторых случаях с большим трудом дает рентгеноструктурный анализ. В связи с этим нейтронография — эффективный метод исследования твердых растворов. С помощью нейтронографии получены ценные данные о катионном упорядочении в ферритах типа шпинели, где катионы имеют близкие атомные номера, установлено местоположение атомов в ряде упорядоченных твердых растворов. Нейтронография имеет важное значение в изучении структур природных и синтетических сложных оксидов, а также силикатов, содержащих совместно магний и алюминий, для изучения распределения ядер отдельных изотопов элемента в кристаллических структурах. Обычно нейтронографию используют для уточнения или дополнения структурных данных, полученных методом рентгенографии. В ряде случаев совместно используют оба метода, что позволяет наиболее подробно исследовать структуру вещества. [c.206]

Эффективность детектора фотонного излучения зависит от материала, из которого сделан счетчик, толщины стенок и энергии фотонов. Это связано со сложным характером взаимодействия у-излучения с веществом (фотоэффект, комптоновское рассеяние и образование пары, сечения которых зависят не только от энергии у-квантов, но и от атомного номера элемента 2). При изменении энергии у-излучения мощность экспозиционной дозы, измеренная в воздухе, пропорциональна ионизации в полости камеры и зависит от материала стенок камеры. [c.110]

Специфика возбуждения рентгеновскими лучами, по сравнению с фотовозбуждением, заключается в том, что на люминофор действуют фотоны со значительно большей энергией. При этом свечение люминофора вызывается не непосредственным действием самих рентгеновских лучей, а воздействием электронов, вырываемых из атомов или ионов основы люминофора рентгеновскими лучами. Вследствие этого рентгенолюминесценция имеет многие общие черты с катодолюминесценцией. Различие заключается в том, что эффективность возбуждения рентгеновскими лучами возрастает с увеличением коэффициента поглощения рентгеновских лучей веществом люминофора, который, как известно, растет с увеличением атомного номера элементов. Поэтому, в качестве рентгенолюминофоров наиболее целесообразно применять соединения, содержащие тяжелые элементы, например. d, Ва, W. Рентгенолюминофоры применяют в экранах двух типов для рентгеноскопии и флюороскопии с непосредственным наблюдением видимого изображения [c.158]

Подсчитаем в стабильных карбонилах внешние электроны атома металла и донорные электроны лигандов. При этом для металла п-го периода будем учитывать -электроны (п—1)-го и 5-электроны п-го уровня, молекулу СО будем считать донором двух электронов. Атомы V, Сг, Мп, Ре, Со и N1 представляют 5, 6, 7, 8, 9 и 10 электронов соответственно, так как имеют конфигурации от 3 45 до Зй 45 . Для Сг, Ре и N1 известны стабильные одноядерные карбонилы с шестью, пятью и четырьмя молекулами СО соответственно Сг(СО)б, Ре(С0)5 и N (00)4, т. е. число внешних электронов равно 18. Это один из примеров выполнимости валентного правила, известного под названием правила 18 электронов или правила эффективного атомного номера (ЭАН). Оно гласит, что каждый элемент стремится дополнить свою внешнюю электронную оболочку до конфигурации ближайшего следующего за ним инертного атома, т. е. при том способе подсчета, который описан выше, переходные катионы должны накапливать вокруг себя 18 электронов. [c.96]

Возможности рентгеновского микроанализа в АЭМ ограничены не только малой эффективностью сбора фотонов, но и низким выходом рентгеновской флуоресценции для элементов с низкими атомными номерами. Оба этих недостатка менее ощутимы в спектроскопии характеристических потерь энергии прошедших электронов. Эффективность сбора прошедших электронов очень высока. Поскольку аналитический сигнал определяется числом актов ионизации в аналитическом объеме, легкие элементы можно анализировать с достаточно хорошей чувствительностью. Существенным недостатком спектров характеристических потерь энергии является плохое соотношение сигнал/шум, поскольку прошедшие электроны также теряют энергию при многократном рассеянии, что приводит к появлению непрерывного электронного фона. Отношение сигнал/шум можно улучшить, анализируя очень тонкие (10-20 нм) образцы. Количественный анализ по спектрам характеристических потерь с использованием величин сечений ионизации проводят обычно с правильностью 10-20%. [c.339]

Атомные радиусы убывают в последовательности 8 > С1 > Аг, поскольку при переходе от 8 к С1 и от С1 к Аг заряд ядра возрастает на единицу. В пределах одного периода валентные электроны сильнее притягиваются к ядру с возросшим положительным зарядом, поэтому атомные радиусы соответственно уменьшаются. Для изоэлектронных (имеющих одинаковое число электронов) атомных и ионных частиц эффективные радиусы уменьшаются по мере возрастания заряда ядра (порядкового номера элемента), так как и в этом случае происходит последовательное увеличение притяжения электронов к ядру. Таким образом, указанные изоэлек-тронные частицы в порядке уменьшения эффективных радиусов располагаются в следующий ряд 8 > С1 > Аг > К > Са . [c.405]

Рис. 14.75. а) зависимость интенсивности тормозного излучения 1 , от напряжения между электродами 7 б) влияние атомного номера элемента г на спектральное распределение интенсивности тормозного излучения 1 . в) относительная эффективность рентгеновских трубок с разными анодами [c.5]

Уравненпе (165) гл. IV без новых допущении нельзя применять для вычисления поляризуемости системы электронов, находящихся на различных квантовых уровнях и связанных с общими ядрами. Во-первых, опытные данные Катбертсона п теоретические расчеты Кэнмбелла указывают на большую вероятность того, что дисперсия света вызвана главным образом валентными электронами и электронами наружной электронной оболочки, для которых влияние внешнего ноля света относительно эффективнее действия кулоновского ноля ядер. Число таких электронов, как и прежде, обозначим через s. Электроны внутренних орбит экранируют заряд ядра, так что его эффективная величина 2эфф окажется меньше атомного номера, пайдепиого по рентгеновским спектрам элементов (Мозли см. гл. V). Кроме того, вместо квантовых чисел и т. , описывающих все электроны с главным квантовым числом п, следуя Полингу [25], можно взять средние значения квадратов этих чисел, считая, что каждое из электронных состояний встречается с одинаковой вероятностью. Согласно По- [c.352]

Устойчивость соединений с высшими степенями окисления увеличивается в порядке 3с1 <С < 5(1, что является, вероятно, следствием действия по крайней мере двух факторов. Во-первых, энергия сублимации металла увеличивается в группе с ростом атомного номера элемента, что требует для ее компенсации либо упрочения, либо образования большего числа связей. Во-вторых, возможность формирования очень прочной ковалентной связи, усиленной за счет способности (п — 1) -орбиталей к образованию я-связи (в данном случае я-акценторной способности с лигандами типа Р и О ), по-видимому, растет, а не уменьшается при переходе вниз по группе. Таким образом, смещение сг- и я-электронов от лигандов к центральному атому металла усиливается при увеличении эффективного заряда. ядра вниз по группе. [c.154]

С помощью ионообменной хроматографии была успешно решена задача получения чистейших препаратов РЗЭ. При пропускании раствора смеси солей РЗЭ через колонку, наполненную катионитом, происходит некоторое разделение РЗЭ благодаря различной способности их к ионообменной адсорбции. Последняя уменьшается с возрастанием атомного номера элемента. Однако в связи с необычайной близостью свойств РЗЭ достичь эффективного разделения таким путем не удается. Успех может быть только при применении в качестве десорбентов комплексообразующих агентов, дающих с РЗЭ комплексы различной устойчивости. Благодаря тому что устойчивость комплексных соединений в ряду редкоземельных элементов, как правило, растет с увеличением порядкового номера, а сорбируемость на катионите падает в том же направлении, э( )фект разд ения увеличивается. [c.316]

Ионный радиус. 4 -Электроны не полностью экранируют заряд ядра, и поэтому эффективный заряд атомного ядра, действующий на внешние электроны, с ростом атомного номера несколько увеличивается, и вместе с этим несколько уменьшается ионный радиус (лантаноидное сжатие). Уменьшение ионного радиуса усиливает поляризацию координированной воды в водном растворе и облегчает отщепление протона от аква-иона, что, вероятно, облегчает образование гидроксидов. Эти предположения подтверждаются экспериментальными данными, показывающими, что растворение гидроксидов с ростом атомного номера затрудняется (табл. 5.9). Полагают, что по аналогичной причине облегчается образование карбонатных и оксалатных комплексов. Из ионов с зарядом +2 наиболее стабилен с электронной конфигурацией W, следующий по стабильности — Yb + с конфигурацией 4f . Стабильными являются состояния f , и т. е. незаполненное, заполненное наполовину и полностью заполненное состояния. Тенденция образовывать стабильные состояния с зарядом +2 у Ей и Yb проявляется и в аномально больших значениях ковалентных радиусов атомов металла для этих элементов. [c.296]

Это расхождение с экспериментом требует уточнения энергетической диаграммы. При ее построении комбинировались идентичные (или близкие) по энергии орбитали атомов А и В. В более точном приближении постулируется смешивание (линейная комбинация) всех орбиталей атомов А и В с подходящей симметрией и близкой энергией. Так, отсутствует смешивание атомных 1х- и 25-орбиталей, но вполне вероятно смешивание 2 - и 2р-орбиталей (степень смешивания зависит от эффективного атомного номера элемента). Например, у фтора, при большом значении 7 велико различие между 2з- и 2р-ор-биталями и смешивание так мало, что им можно пренебречь . Для элементов 2-го периода различие в энергии 25- и 2р-орби-талей возрастает от 200 кДж/моль (Ы) до 2500 кДж/моль (Р), [c.94]

РАДИОАКТИВНЫХ ИЗОТОПОВ ОБОГАЩЕНИЕ— совокупность приемов, позволяющих произвести частичное или полное отделение радиоактивных изотопов от стабильных атомов облучаемого элемента. Количественной характеристикой эффективности процесса служит коэфф. обогащения к-рый определяется как отношение уд. активностей препаратов, полученных в результате обогащения и непосредственно после облучения Р всегда больше единицы и достигает очень больших величин в случае приготовления препаратов радиоактивных изотопов без носителя. При получении радиоактивных изотопов по ядерным реакциям, связанным с изменением атомного номера элемента, в основу методов обогащения кладутся различия физико-химич. свойств получаемого радиоактивного изотопа и элемента мишени. Напр., для отделения от цинка радиоактивной меди, полученной по реакции п (п, р) Си , используют различное положение этих элементов в ряду напряжений, различную растворимость в кислотах их сульфидов и т. п. [c.240]

Резюмируя, можно сказать, что эффективный радиус иона зависит от атомного номера элемента и степени его ионизации. [c.137]

В каждой группе периодической таблицы потенциал ионизации уменьшается с увеличением атомного номера элемента. Возьмем, например, атомы лития и цезия. В основном состоянии литий, у которого ПИ1 = 5,390 эв, имеет электронную конфигурацию [Не]25. У атома цезия ПИ1 = 3,893 эв, а его электронная конфигурация— [Хе]б5. 25-Электрон атома находится вблизи ядра значительно большее время, чем б5-электрон атома Сз. В результате эффективный заряд ядра эф, действующий на 25-электрон в атоме Li, значительно больше, чем 2эф, действующий на б5-электрон в атоме Сз (см. рис. 9). [c.43]

На рис. XIV-93 и XIV-94 в качестве примеров показаны два свойства, экспериментальные числовые значения которых (X) исправлены (°) путем вычитания из них энергий расщепления. Как видно из рисунков, после такого исправления зависимость обоих свойств от атомного номера элемента становится почти линейной. Следовательно, двугорбый ход экспериментальных данных обусловлен именно наложением энергий расщепления (хотя доля их в абсолютных значениях рассматриваемых свойств —см. ординаты —составляет лишь несколько процентов). Вместе с тем он является естественным следствием двугорбого хода изменения эффективных ионных радиусов (рис. XIV-92). [c.450]

Для оценки энергии излучения, поглощенной конденсированными средами, необходимо учесть количество отраженных электронов. Эта величина, являющаяся функцией атомного номера элемента (а в случае соединения — эффективного атомного номера), может быть оценена по данным работ . [c.146]

Потенциал ионизации — важнейшая энергетическая харакхерястика атома. Он зависит от эффективного заряда ядра и главного квантового числа внешней электронной оболочки атома и отражает тонкие особенности электронной конфигурации, как, например, спаривание элжт-ронов с антипараллельными спинами и др. Потенциал ионизации является периодической функцией атомного номера элемента (рис. 36), [c.58]

На рис. 1 представлены результаты экстракции Ьа, Се, N(1 и Ег. С увеличением атомного номера элемента процент экстракции элементов (при одном и том же pH) увеличивается, однако наблюдаемые различия невелики и вряд ли могут быть использованы для эффективного разделения эле1лентрв. [c.156]

Уменьшение размера электронного зонда ограничивается необходимостью получения достаточной интенсивности рентгеновского излучения. В работающих в настоящее время микроанализаторах получение диаметра электронного зонда меньше 1 мк нецелесообразно. Глубина проникновения и рассеяние электронов в образце определяют размер анализируемой области и зависят от начальной энергии электронов и от характеристик образца атомных номеров элементов, входящих в состав анализируемой области, плотности. Оценка минимального излучающего объема, когда еще не наблюдается заметной потери интенсивности, дана в работе [25]. При ускоряющем напряжении, равном 30 кв, эффективный анализируемый рбъем для золота составляет 1 лг/с , для меди — 10 мк , для алюминия — 350 мк . Разрешающая способность может быть увеличена или за счет улучшения электронной оптики, или соответствующим подбором ускоряющего напряжения и размера зонда. Для меди при ускоряющем напряжении 10 кв получено минимальное значение излучающего объема, равное 0,2 мк . Дальнейшее повышение разрешающей способности может идти за счет ухудшения чувствительности и точности анализа. [c.66]

Обращает на себя внимание исследование Р. Ноэса [79], в котором обсуждаются изменения микродиэлектрических постоянных воды в растворах электролитов. Автор приходит к выводу, что микродиэлектрическая постоянная воды, как и эффективная постоянная, в растворах электролитов является периодической функцией, зависящей от атомного номера элемента, соответствующего иону. Это положение подтверждается и работой [c.21]

Базируясь почти исключительно на примерах карбонилов металлов восьмой группы периодической системы, Паулинг, Льюис и Сиджвик [4, 16, 17, 18] связывают образование карбонилов с формированием вокруг центрального атома электронной структуры, аналогичной структуре инертного газа, расположенного в периодической системе вслед за рассматриваемым элементом. Было выдвинуто правило эффективного атомного номера (ЭАН). Эффективным атомным номером Сиджвик назвал общее число электронов, находящихся в сфере центрального атома, когда учитываются как собственные электроны этого атома, так и полученные им от окружающих его координируемых атомов (групп, молекул). Разность между эффективным и настоящим атомными номерами атома показывает, сколько электронов приобретает центральный атом при образовании комплекса. Когда эффективный атомный номер равен атомному номеру инертного газа, во-1К руг центрального атома создается замкнутое поле, а от симметрии расположения электронных групп внутри сферы комплек-обобразователя зависит устойчивость соединения. Далее, если пО Ля окружающих групп тоже замкнуты (за исключением того случая, когда они взаимно нейтрализуются полем центрального атома), то весь комплекс будет замкнутым. [c.15]

Причина этого сжатия та же, что и в случае менее выраженного сжатия у переходных элементов -группы, а именно неполное экранирование одного электрона другим в той же оболочке. По мере перехода от одного лантанида к другому заряд ядра и число 4/-электронов возрастают на единицу. Вследствие особой формы 4/-орбиталей /-электроны экранируют друг друга в еще меньшей степени, чем ti-электроны. С увеличением атомного номера возрастает эффективный заряд ядра, воздействуюш.ий на каждый из 4/-электронов, что вызывает сокращение всей 4/"-оболочки. Все эти последовательные сокращения и слагаются в общее лантанидное сжатие. [c.504]

Хотя рентгеновский микроанализ может быть определенным и точным, свойства биологических материалов часто приводят к ограничению точности анализа величиной, составляющей +10 отн. % истинного значения. Такая неопределенность обусловлена тем, что биологические материалы являются далеко не идеальными образцами, имеют различную геометрию и шероховатость поверхности, часто для их приготовления используются сомнительные методы, и они могут явиться эффективным источником загрязнений чистой в других отношениях окружающей среды. Другая проблема, специфическая для количествен-lioro анализа биологических систем, заключается в том, что большинство элементов в образце, например углерод, кислород, азот и водород, трудно точно измерять. В отличие от анализа в материаловедении в большинстве случаев использования рентгеновского микроанализа в биологии требуется измерить концентрацию элементов (2>10), содержащихся в малом количестве в плохо известной органической матрице. Следует также напомнить, что рентгеновские спектрометры регистрируют только вышедшее рентгеновское излучение, а оно не всегда полностью соответствует рентгеновскому излучению, генерируемому в образце. Эта проблема усугубляется тем, что в биологических материалах электроны проникают более глубоко, вследствие чего возрастает поглощение генерируемого рентгеновского излучения. Попытки впоследствии скорректировать поглощение затрудняются отсутствием полной характеристики органической матрицы и точных значений массовых коэффициентов поглощения для элементов с низкими атомными номерами. Поэтому центром обсуждения этого раздела являются поправки, которые можно ввести, чтобы сузить разрыв между численными значениями интенсивностей рентгеновского излучения, генерируемого в образце, и регистрируемого и измеряемого. Рассмотрение вопроса, что меряет рентгеновский микроанализатор в биологических системах [179], показывает, что [c.69]

Если в качёстве поглотителей берут не чистые элементы, то необходимо в формулах (4.13) и (4.15) использовать эффективный атомный номер смеси. Эффективный атомный номер в области фотоэффекта Zt является функцией (ZT, Z .где Zj, Z2 и т. д. — атомные номера присутствующих элементов. Для процесса образования пар эффективный атомный номер (Z ) — линейная функция от (Zi, Z2 ) В обоих случаях отношение Z/A рассчитывается отдельно, как описано раньше [формула (4.9)] это отношение имеет значение, близкое к 0,5 для всех материалов (см. табл. 4.4). Расчеты поглощенной энергии с использованием эффективных атомных номеров описаны Спирсом [6]. [c.83]

Первым практически эффективным способом монохроматизации рентгеновых лучей является применение фильтров из вещества, образованного элементом с атомным номером Zj= — 1, где Zf— атомный номер элемента фильтра, Z — атомный номер элемента вещества анода. Фильтры обычно вводятся в окошко трубки или входного отверстия камеры. [c.158]

Как видно из этих данных, возрастание атомного номера элемента при прочих (число электронных слоев и валентность) равных условиях сопровождается постепенным уменьшением радиуса ионов. Иными словами, притяжение электронов к ядру при увеличении заряда последнего на единицу возрастает сильнее, чем взаимное отталкивание электронов, обусловленное введением еще одного из них в уже имеющийся электронный слой. Следовательно, при одновременном введении в ион одного протона (в ядро) и одного электрона (в уже имеющийся электронный слой) эффективный заряд ядра несколько увеличивается. Высказывалось предполои<ение, что эффективный заряд ядра (в е-единицах) может быть приближенно выражен простой функцией его общего заряда, т. е. атомного номера соответствующего элемента . эфф, = 2 , [c.149]

Один из путей, повышающих коэффициенты разделения РЗЭ при экстракции нейтральными фосфорорганическими экстрагентами,— введение в систему комплексообразователя. Особенно эффективно это для иттриевой подгруппы. При pH 4,5—5 наблюдается инверсия коэффициентов распределения, т. е. с повышением атомного номера они падают устойчивость комплексов с введением комплексообразователя растет. В результате уменьшается экстракция РЗЭ из водной фазы и увеличиваются коэффициенты разделения. У элементов цериевой [c.133]

Наиболее приемлемый способ контроля насыпной массы кокса — у-абсорбционный метод, позволяющий обеспечить представительность измеряемой пробы, бесконтактность, поточность регистрации. Из всех видов взаимодействия у-квантов с веществом [19, 20] нас может интересовать только комп-тон-эффект, при котором часть энергии падающего у-кванта передается электрону отдачи, а оставшаяся часть энергии— фотону рассеяния с увеличенной длиной волны. В области энергии, где существен только комптоновский процесс, коэффициент ослабления пропорционален плотности вещества и отношению эффективного атомного номера вещества 2 к его массовому числу М. Отношение 2/М для легких элементов (до 30-го номера Периодической системы химических элементов Д. И. Менделеева) примерно одинаково и составляет [c.41]

Мы уже указывали, какова общая закономерность изменения атомных радиусов и эффективных зарядов ядра для элементов в пределах одной группы периодической системы. Например, для элементов группы 1А при переходе сверху вниз вдоль группы 2эфф оказывается приблизительно постоянным, а атомный радиус возрастает. Значения потенциалов ионизации этих элементов, приведенные в табл. 6.2, при переходе сверху вниз вдоль группы последовательно уменьшаются. Такого изменения в общем следует ожидать для всех остальных групп периодической системы, хотя на самом деле встречаются исключения они наблюдаются у элементов, непосредственно следующих за лантаноидами в шестом периоде (с порядковыми номерами от 72 до 82). У этих элементов необычно малы атомные радиусы (см. рис. 6.6), что объясняется сокращением радиуса при заполнении 4/-поду-ровня (у элементов с порядковыми номерами от [c.99]

Приборы РФСЭД имеют намного более простое механическое устройство, чем приборы РФСВД. В то же время высокая геометрическая эффективность полупроводникового детектора позволяет значительно большее разнообразие при возбуждении. Основная система включает рентгеновскую трубку низкой мощности и 81(Ь1)-детектор, оба расположенные под углом 45° к пробе. Чтобы изменить спектр трубки для оптимального возбуждения диапазона элементов, используют набор фильтров для первичного пучка. Для ограничения возбуждающего и флуоресцентного пучков в области образца применяют коллиматоры. Чтобы улучшить определение элементов с низким атомным номером 2, всю систему заполняют гелием или вакуумируют. [c.80]

Перед детальным обсуждением структурной химии этих элементов необ.ходимо обратить внимание на одну особенность, прису-П1ую. многим из нпх. Уже от.мечалось ранее, что элементы Си, Ag и Аи могут использовать для связи d-электроны с главным квантовым числом на единицу меньшим, чем у s- и р-орбиталей, причем медь может терять 1 или 2 Зс -электронов и образовывать ионы Си + и Си +. Однако некоторые элементы последующих Б-подгрупп ведут себя совершенно иначе. Кроме образования обычного иона с потерей всех N электронов внешней оболочки N — номер группы в периодической системе) может происходить потеря только р-электронов, а пара s-электро-пов оставаться связанной с ядром в виде так называемой инерт-нон пары. В случае одноатомного иона это означает, что М должен иметь по крайней мере 3 электрона в валентной оболочке и, следовательно, необходимо искать подтверждения факта существования ионов у металлов группы П1Б и нонов в группе IVB. В состоянии одноатомного газа ртуть сохраняет структуру 78 (2) тогда ион (Hg—ng) + (еслн бы такой свободный ион существовал) сохранял такой же эффективный атомный номер (к этому вопросу мы вернемся позже). Чрезвычайно низкую степень ионизации галогенидов ртути Сиджвик рассматривал как доказательство инертности пары бх-электро-нов Hg, однако нет сомнения в том, что в кристаллическом HgFa (структура флюорита) присутствуют ионы Hg +. Доказательство существования нонов можно получить, изучая свойства соединений в растворах нли в расплавах, а также природу нх кристаллических структур. [c.287]

По структуре соотношение (40) однотипно для всех радиационных методов, но в случае ПРВТ оно характеризует метрологию отдельного элемента объема внутри сложного изделия, что в типичном случае обеспечивает выифыш в относительной чувствительности на 1. .. 2 порядка. В табл. 4 приведены рассчитанные по (40) возможные сочетания метрологических характеристик достаточно совершенного вычислительного томофафа при контроле монолитных заготовок диаметром до 200 мм из материалов, подобных фафиту (г ф = 6, р = 1,7 г/см ). 2эф - эффективный атомный номер материала объекта контроля. [c.123]

Одновременно достоинствами этого метода являются резкое снижение динамического диапазона регистрируемых сигналов и отсутствие вычислительных затрат. Применение согласованных компенсаторов малоэффективно при частой смене материала и размеров изделия, наличии внутри изделий сложных несимметричных полостей. Метод не применим к изделиям, содержащим структурные элементы из материалов с резко различными эффективными атомными номерами. Определенный, хотя и допустимый для ряда задач ПРВТ недостаток этого МКОН, связан с дополнительным снижением числа регистрируемых квантов, ослабляемых материалом компенсатора. [c.130]