Поля градиент молекул

Как видно из этого уравнения, градиент поля в молекуле является чувствительной мерой плотности электронного заряда в непосредственной близости от ядра, поскольку уравнение (14.12) включает величину ожидания <1/г >. В первом члене суммирование проводится по всем ядрам, окружающим квадрупольное ядро, а во втором члене — по всем электронам. При известной молекулярной структуре первый член рассчитать легко. 7в обозначает заряд ядра любого атома в молекуле, отличающегося от ядра А, градиент поля на котором исследуется 0дв — угол между осью связи или осью вращения высшего порядка для А и радиус-вектором йдв, связывающим А с В. Второй член представляет собой градиент поля в молекуле, создаваемый электронной плотностью, и называется градиентом электрического поля Наконец, —волновая функция основного состояния и 0А —угол между связью или главной осью и радиус-вектором г для н-го электрона. Этот интеграл взять трудно. В приближении ЛКАО можно написать [c.270]

Массоперенос вещества осуществляется за счет диффузии (самопроизвольного переноса вещества к поверхности электрода вследствие беспорядочного теплового движения молекул и ионов), миграции (переноса вещества за счет градиента электрического поля) и конвекции (переноса вещества, связанного с механическим перемещением). Конвекцию принимают во внимание только в методах, использующих перемещивание раствора. Действие сил диффузии и миграции определяется градиентом концентрации и градиентом электрического поля. Градиент поля по отношению к определяемому компоненту может быть уменьшен введением в раствор других [c.12]

Химический потенциал как движущая сила диффузии. Коэффициент взаимной диффузии -Одв в уравнении (11.27) показывает, что поток диффундирующего компонента пропорционален градиенту концентрации. На диффузию влияет не только градиент концентрации, но,например, и силовые поля, окружающие молекулы [59, 210]. Однако эти силовые поля являются сложной функцией состава, а также температуры и давления. Таким образом, не следует ожидать, что потоки будут линейно зависеть от градиента концентрации [59]. Любой недо- [c.470]

Метод ядерного квадрупольного резонанса (ЯКР) дает возможность измерять неоднородность внутренних электрических полей в молекулах в месте нахождения атомных ядер, если последние обладают электрическим квадрупольным моментом. Энергия взаимодействия между ядерными квадрупольными моментами и градиентами внутримолекулярных электрических полей соответствует частотам, относящимся к области радиоволн. Переходы между энергетическими уровнями можно регистрировать с помощью несколько видоизмененной аппаратуры, применяемой в методе ядерного магнитного резонанса (ЯМР). [c.201]

Рассмотрим несколько подробнее вопрос о градиенте поля в молекуле 1С1. Характеристики квадрупольного взаимодействия для ядер С1 и 1 получены на основании микроволнового спектра этой молекулы [36] для других двухатомных молекул галогенидов мы приведем лишь отдельные результаты. Атомы хлора и иода имеют электронную конфигурацию соответственно 3> 3р и Ъ Ър . Согласно методу МО, 2>р -электрон атома С1 и 5р -электрон атома I в молекуле будут находиться на а-связывающей молекулярной орбитали (34) [c.221]

Вращательный поток концов цепей. Поток концов цепей через радиальную границу й1 (1 на рис. 7.17), вызванный вращением макромолекулы, учитывается аналогично вращательному потоку жестких частиц [уравнения (7.7) — (7.10)]. Тангенциальная (линейная) скорость конца цепи в поле градиента скорости, очевидно, равна ю/, где со — угловая скорость макромолекулы, определяемая формулой (7.4). Поэтому число концов цепей, проходящих в единицу времени через границу с11 при вращении молекул в поле градиента g, равно [c.544]

Описанные явления могут быть объяснены не только качественно, но и количественно, если рассмотреть вероятность образования флуктуационных зародышей анизотропной фазы в аморфной, сопоставив эту вероятность с теплотой перехода одной фазы в другую [29]. Такие зародыши могут рассматриваться как статистически возникающие группы параллельно ориентированных молекул, время жизни которых достаточно для ориентации их в поле градиента скорости. Сравнение данных по динамическому двойному лучепреломлению с данными по двойному лучепреломлению в той же жидкости в магнитном поле [28] позволяет оценить величину молекулярных групп и ее изменение с температурой. [c.595]

Кроме указанных причин, имеющих, по-видимому, основное значение, следует учесть еще возможное (особенно при больших концентрациях растворов) влияние агрегации молекул. Образование лабильных связей между молекулами при небольших напряжениях сдвига и их последующий разрыв при возрастании градиента скорости могут также приводить к уменьшению наклона кривых фт(ё ) в области больших g в соответствии с экспериментальными данными. В некоторых случаях возможна и истинная деструкция полимера в поле градиента скорости [148, 10, 156], приводящая, очевидно, к аналогичным результатам. [c.635]

В ходе предыдущего рассмотрения двойного лучепреломления в потоке мы уже обсуждали поведение цепной молекулы, взвешенной в вязкой жидкости и подвергающейся действию поля градиента скорости. Все упомянутые в этой связи факторы сохраняют свое значение и в теории характеристической вязкости. Так, например, мы уже рассматривали влияние степени протекания клубка потоком жидкости степень, до которой клубок периодически деформируется при вращении в поле градиента скорости а также последствия ориентации клубков, общая форма которых отклоняется от сферической симметрии. [c.256]

РИС. 12.11. Схематическое изображение опыта, в котором используется эффект двойного лучепреломления для измерения преимущественной ориентации в потоке. Молекулы в исследуемом растворе частично ориентированы в поле градиента скорости, создаваемого двумя коаксильными цилиндрами, один из которых вращается, а другой неподвижен. Раствор помешен между двумя взаимно перпендикулярными поляризаторами (собственно поляризатором и анализатором). Стержнеобразные молекулы стремятся ориентироваться вдоль потока, как это показано на рис. 12.8. Будем считать, что оптические оси такой молекулы параллельны или перпендикулярны ее продольной оси. Поэтому там, где стержни ориентированы в среднем параллельно или перпендикулярно оси поляризатора, никакого врашения плоскости поляризации не происходит, и поляризованный свет, таким образом, через анализатор совсем не проходит. Измеряя угол х, мы тем самым непосредственно измеряем угол между продольной осью стержня и направлением течения растворителя. [c.288]

Газ будет находиться в равновесии (в отсутствие внешних полей) при однородном распределении вещества и одинаковом давлении, составе и температуре во всем объема газа. Когда в результате некоторого внешнего воздействия любое из этих условий нарушается, то в газе возникают градиенты, создающие направленные потоки, стремящиеся привести газ к новому состоянию равновесия. Так, если газ быстро сжимают, то возникает кратковременное повышение плотности и скорости молекул около днища движущегося поршня. Эти изменения проявляются как градиенты плотности (или давления) и температуры они вызывают потоки вещества и энергии, направленные к другим областям газа. Эти потоки лежат в основе процессов переноса они вызывают восстановление равновесия. [c.155]

Если ядро с квадрупольным электрическим моментом (ядерный спин 7 1 см. разд. 7.2 и рис. 7.1) находится в неоднородном электрическом поле, являющемся следствием асимметрии электронного распределения, то может возникнуть градиент электрического поля (см. ниже). Квадрупольное ядро будет взаимодействовать с этим градиентом электрического поля в различной степени в зависимости от различных возможных ориентаций эллиптического квадрупольного ядра. Поскольку квадрупольный момент возникает в результате несимметричного распределения электрического заряда в ядре, нас будет больше интересовать электрический квадрупольный момент, нежели магнитный момент. Число разрешенных ядерных ориентаций определяется ядерным магнитным квантовым числом т, которое принимает значения от -(- / до — 1 (всего 27 -Ь 1). Низший по энергии уровень квадруполя соответствует ориентации, для которой наибольшая величина положительного ядерного заряда располагается ближе всего к наибольшей плотности отрицательного заряда в электронном окружении. Разности энергий различных ориентаций не очень велики, и при комнатной температуре в группе молекул существует распределение ориентаций. Если электронное окружение ядра является сферическим (как в С1 ), то все ядерные ориентации эквивалентны и соответствующие энергетические состояния квадруполя вырождены. Если сферическим является ядро (/ = О или 1/2), то энергетических состояний квадруполя не существует. В спектроскопии ЯКР мы изучаем разности энергий невырожденных ядерных ориентаций. Эти разности энергии обычно соответствуют радиочастотному диапазону спектра, т.е. от 0,1 до 700 МГц. [c.260]

В рассматриваемой молекуле ядро находится в облаке электронной плотности. Электрический градиент определяется через усредненный по времени электрический потенциал, создаваемый электроном. Кроме того, градиент электрического поля описывается симметричным тензором V 3 X 3, след которого равен нулю. Ядерный квадрупольный момент также описывается тензором Q 3 х 3. Энергия взаимодействия ядерного квадруполя EQ выражается как [c.261]

При сравнении данного атома в различных молекулах необходимо знать ориентацию системы главных осей градиента электрического поля в молекулярной системе координат, для чего нужны три угла Эйлера (% Р и у). [c.262]

Асимметрию молекулы и направление оси 2 градиента поля относительно осей кристалла можно исследовать, рассматривая спектр ЯКР монокристалла, находящегося в магнитном поле. Зеемановское расщепление зависит от ориентации, и детальный анализ спектров для различных ориентаций монокристалла дает возможность определить направление оси 2 градиента поля Эту ось можно сравнить с осями кристалла. [c.262]

Если главные оси системы координат молекулы совпадают с главными осями тензора градиента электрического поля, то потенциальная энергия EQ взаимодействия квадрупольного момента с электрическим полем на ядре выражается как [c.262]

Произведение e Qq или e Qq/h (часто записываемое как eQq или eQq Jh) называют константой квадрупольного взаимодействия. Оператор Нд действует на ядерные волновые функции. Если т = О, то член, включающий операторы сдвига, опускается. Мы не будем заниматься точным расчетом матричных элементов интересующийся этим вопросом читатель может обратиться к работам [1—3]. Достаточно сказать, что для получения энергий ядерных спиновых состояний в градиенте электрического поля, обусловленном распределением электронной плотности в молекуле, можно записать ряд секулярных уравнений и решить их. [c.263]

Вторым фактором, определяющим степень расщепления энергетических уровней квадруполя, является градиент поля д на ядре, вызванный электронным распределением в молекуле. Расщепление уровня квадруполя связано с произведением e Qq. Для молекулы с аксиальной симметрией д часто лежит вдоль оси симметрии высшего порядка, и если известна величина eQ, то можно определить значение д. В несимметричном окружении энергии различных уровней квадруполя уже не выражаются уравнением (14.6), поскольку необходимо использовать полный гамильтониан уравнения (14.5). В случае 1 = 3/2 для энергий двух состояний можно вывести [2] следующие уравнения [c.266]

Рассмотрим теперь, как можно получить информацию об электронной структуре молекулы из величин д и т). Градиент поля на атоме А в молекуле и электронная волновая функция связаны уравнением [c.270]

Уравнение (14.20) представляет собой МО-аналог выражения валентных схем Таунса и Дейли [9], о котором сообщалось ранее. Их подход основывается на следующих аргументах. Поскольку х-орбиталь сферически симметрична, электронная плотность на этой орбитали не создает градиента поля, а поскольку электроотрицательность исследуемого атома не является минимальной по сравнению с другими атомами в молекуле, максимальный градиент поля на этом атоме представляет собой атомный градиент поля создаваемый одним электроном, находящимся на р -орбитали изолированного атома. Если исследуемый атом более электроотрицателен, чем атом, с которым он связан, атом с квадрупольным ядром окружен в молекуле большей электронной плотностью, чем изолированный атом. Электронная занятость р-орбиталей атома с квадрупольным ядром в молекуле e Qq и параметр (который определяется из спектра ЯКР рассматри- [c.272]

С увеличением ионности связи электронное окружение приобретает сферическую симметрию (где = 0) и величина e Qq g уменьшается. Как показывает уравнение (14.22), гибридизация р-орбитали с 5-орбиталью приводит также к уменьшению e Qq . Смешивание 5-орбитали с р-орбиталью снижает градиент поля, поскольку х-орбиталь сферически симметрична. В ковалентной молекуле увеличение градиента поля вызвано вкладом /-орбиталей в связывание. [c.272]

РИС. I. Вид векторного поля градиента р(г, X) в плоскости, содержащей четыре ядра атома бора и четыре ядра атома водорода в октаэдрической молекуле В Н . Каждая линия представляет собой траекторию, образуемую вектором У р, начинающимся из некоторой исходной точки. Критические точки связей бор—бор и бор—водород (3, - 1) отмечены темными кружками. Пространство, пересекаемое всеми траекториями, оканчивающимися у данного ядерного аттрактора (отмеченного крестиком), является бассейном этого аттрактора. Это свойство р(г, X) приводит к тому, что полное пространство системы полностью разбивается на атомные домены. Бассейны соседних атомов разделяются (в этой плоскости) парой траекторий, оканчивающихся у промежуточной критической точки (3, - 1). Они описывают взаимодействие межатомной поверхности с этой плоскостью. Пары траекторий, начинающихся у каждой критической точки (3, - 1) и заканчивающихся у соседнего ядра, определяют линию атомного взаимодействия или, что в этой ограниченной системе эквивалентно, связевый путь. Вследствие симметрии этой молекулы вид в этой единственной плоскости свидетельствует о том, что каждый атом бора связан с четырьмя другими атомами бора и с одним атомом водорода (см. рис. 6 — молекулярный граф для системы связей бор—бор). Центральной критической точкой является (3, + 3), т. е. критическая точка клетки . Это точка пересечения всех шести бассейнов атомов бора. Траектории Vp начинаются у этой точки и оканчиваются у любых ядерных аттракторов либо у критических точек связи или цикла (в этой.ппоскости не показаны). [c.55]

Подход Бейдера. Одна из наиболее удачных попыток сохранения классической концепции атома в молекуле принадлежит Р. Бейдеру и его сотрудникам, исходившим из анализа распределения электронной плотности в молекуле. Электронная плотность р(х,у,2) задает некоторое скалярное поле в трехмерном пространстве, которое может быть охарактеризовано, например, его совокупностью экстремальных точек, линий и поверхностей, особых точек и т.п. Так, максимальные значения электронной плотности достигаются в точках, где находятся ядра, причем эти точки являются фактически для р(г) точками заострения (из-за поведения -функций). Чтобы четче понять топологию функции р(г), можно воспользоваться векторным полем, связанным с функцией р, а именно полем градиента Ур(г) - gradp(r), выявляющим прежде всего экстремальные свойства исходной функции р(г). [c.487]

К отрицательно заряженному катоду молекулы органических веществ доставляются путем диффузии и попадают при этом в сферу действия электрического поля, градиент изменения напряженности которого в приэлектродном слое очень высок (порядка 10 В/см). Процесс восстановления возможен, по-видимому, лишь тогда, когда заряды в молекуле будут распределены таким образом, что она может принять электроны от электрода обычно акцептором электрона является атом или группа атомов с наименьшей электронной плотностью. Следовательно, одним из главных необходимых условий перехода электронов с катода на молекулу восстанавливающегося вещества является ее полярность (или полярность отдельных фрагментов). С этой точки зрения вполне оправданы попытки некоторых исследователей (Войткевич, Гороховская и др.) установить определенную связь между значениями дипольных моментов и способностью веществ к электрохимическому восстановлению ( интенсивностью восстановления , по Войткевичу). Параллелизм между легкостью восстановления и значением соответствующего ди-польного момента восстанавливающейся группы наблюдали также Страдынь и Гиллер [22, с. 38]. Гороховская сделала попытку количественно связать значение 1/2 с полярностью элек-троактивных групп некоторых органических соединений и с полярностью среды [23]. В результате исследований карбонильных соединений, нитро-, а также галогенсодержащих соединений Гороховская предложила эмпирическое уравнение, согласно которому логарифм потенциала полуволны связан линейно с дипольным моментом электроактивной группы (х и средним ди- [c.33]

Ядра со спином имеют сферически симметричное распределение заряда и поэтому не взаимодействуют с электрическим полем молекулы. Ядра же со спином 1 и более имеют электрические квадрупольные моменты, и можно считать, что распределение заряда у этих ядер имеет форму сфероида, вокруг главной оси которого происходит вращение ядра. Квадрупольный момент может быть положительным (вытянутый сфероид) или отрицательньш (сплюснутый сфероид). Энергии сфероидальных зарядов зависят от их ориентации относительно градиентов окружающего электрического поля. В молекулах определенного типа, в которых преобладает сферическое или тетраэдрическое распределение заряда (например, в ионе аммония ЫН4), электрические градиенты либо отсутствуют, либо незначительны, вследствие чего не происходит возмущения квадрупольного момента за счет колебательных движений молекулы. Однако у большинства молекул градиенты электрического поля значительны и могут взаимодействовать с ядерными квадруполями. В результате колебательные движения остова таких молекул могут вызывать быстрые изменения спиновых состояний. Это еще один механизм обмена энергией между спиновой системой и решеткой, т. е. один из важных вкладов в спин-решеточную релаксацию он может приводить к заметному уширению резонансных сигналов. По этой причине линии в спектрах таких ядер, как или N (квадрупольный момент Q положителен) или О, и (Q отрицателен), могут быть настолько широкими, что их трудно или даже невозможно обнаружить. Ядерная квадрупольная релаксация может также оказывать влияние на ядра со спином /г, если они находятся в достаточной близости от ядра со ОПИНОМ 1. Мы рассмотрим эти вопросы в гл. 13. [c.35]

При воздействии на раствор полимера большой центробежной силы, что достигается в ульграцентрифуге, где создаются гравитационные поля до 250 ООО g, возникает тенденция к осаждению полимерных молекул (предполагается, что плотность молекул полимера выше плотности растворителя). Скорость осаждения (седиментации) пропорциональна молекулярной массе, и поэтому более тяжелые молекулы осаждаются быстрее. При равновесии устанавливается градиент молекулы более вькокой молекулярной массы располагаются ниже, а лее низкой — выше. [c.529]

Аналогичная проблема возникает при интерпретации - -резо-нансных спектров фторидов ксенона [17]. Для того чтобы проанализировать квадрупольное расщепление, необходимо знать величину квадрупольного момента возбужденного состояния Хе. Обычно подобные величины вычисляют на основании значений констант квадрупольного взаимодействия е дО, (см. статью Дэнона о (-резонансной спектроскопии для случая, где вычислялась величина ( ) однако в данном случае возникает противоположная проблема. Если воспользоваться значением Q из оптических измерений для Хе, нижние возбужденные состояния которого приблизительно такие же, как и у Хе, то экспериментальное значение константы квадрупольного взаимодействия приводит к необычно большой величине q. Перлоу и сотрудники высказали предположение, что градиент поля в молекуле Хер4 обусловлен только двумя электронами на орбитали р , тогда как орбитали и ру не вносят в градиент никакого вклада, и таким путем можно эмпирически определить г ). Следующим этапом было вычисление г ) для однократно ионизированной 5 э-орбитали ксенона с использованием приближенных волновых функций однако рассчитанное таким образом значение константы квадрупольного расщепления оказалось меньше экспериментального приблизительно в 2,7 раза. Тем не менее полагают, что если ввести поправку, учитывающую уменьшение экранирования ядра ксенона за счет его высокого ионного заряда, то можно достигнуть значительно лучшего согласия с экспериментом. Основная трудность состоит в том, что данные -резонансных спектров позволяют получить только две наблюдаемые величины изомерный сдвиг и квадрупольное расщепление (см. статью Дэно- [c.406]

В большинстве молекул заряды окружающих валентных электронов и других ядер создают большой градиент электрического поля на каждом ядре. Электрические квадрупольные моменты ядер, спин которых больше 1/2, взаимодействуют с градиентом поля, в результате чего возникают квантованные энергетические уровни даже при отсутствии внешнего магнитного поля. Градиент поля, создаваемый зарядами на поверхности малой сферы вокруг ядра, описывается тензором, след которого равен нулю, а компоненты равны д"]/1дхду и т. д., где V — электростатический потенциал. Для многих молекул тензор имеет аксиальную симметрию относительно некоторого направления г в этом случае расщепление энергетических уровней зависит только от д -У/дг" и определяется формулой [c.55]

Слабое осциллирующее магнитное поле может вызвать переходы между этими уровнями (рис. 3.4), в результате которых наблюдается чисто квадрупольный резонанс . Для ядер, спин которых равен 1 или /г (например, для и С1), наблюдается только одна резонансная линия при спине ядра V , например для наблюдаются две линии, причем резонансная частота второй линии точно в два раза больше, чем резонансная частота первой. Градиент поля д У1дг- обычно обозначается символом ед, где д измеряется в см . Экспериментально получают значение величины e-gQih, а не собственно д. Еслн известно точное значение квадрупольного момента Q, как, например, для ядер дейтерия и хлора, то можно определить градиент поля в молекуле и получить сведения о природе химической связи. Однако ядерные квадрупольные моменты трудно измерять. Поэтому часто приводятся значения постоянной квадрупольного взаи модействия e Q//г. Эта величина изменяется [c.55]

Физические причины этого явления заключаются в следующем. Решение уравнения (2.81) показывает, что, хотя каждый сегмент участвует в беспорядочном микроброуновом движении цепи, однако относительно центра гидродинамического сопротивления всей макромолекулы (близкого к центру ее тяжести) он совершает вращательное движение, угловая скорость которого при v->-0 равна в точности gj2, как и в случае жесткой цепной модели [см. (2.43)]. Именно при таком вращении молекулярного клубка как целого имеют место обтекание его элементов растворителем (см. рис. 2.3) и связанное с этим рассеяние энергии на трение. При увеличении частоты осциллирующего поля градиента амплитуда вращательных колебаний молекулы уменьшается (из-за релаксационных явлений) вместе с ней уменьшаются потери на трение. При достаточно высокой частоте и достаточно больших временах релаксации (пропорциональных М[т)]оТ1о) вращение молекулы как целого практически прекращается. Сегменты цепи совершают гармонические колебания совместно с окружающим их растворителем (с одинаковой с ним скоростью) без потерь на трение. Таким образом, в этих условиях [т]] сх) = 0. [c.123]

Эта более совершенная модель была использована Зиммом [49] в его теорип двойного лучепреломления гибких цепных молекул как в постоянном, так и переменном поле градиента скорости. При этом гидродинамическое взаимодействие частей [c.561]

Необходимо помнить, что по ряду причин метод позволяет производить только очень грубую оценку молекулярного веса. Как видно из рисунка, из экспериментальной кривой трудно точно определить ширину полосы. Кроме того, как будет показано в разделах Д и Е, на ширину полосы оказывает влияние взаимодействие полим ерных молекул друг с другом. Кроме того, не известно точное значение градиента концентрации и, наконец, полосы могут уширяться вследствие композиционной неоднородности фракций полимера (ср. раздел Ж). Тем не менее приведенные результаты однозначно показывают, что можно получить ценную информацию очень простыми средствами. [c.426]

В заключение остановимся еще на одном важном методе исследования макромолекул в растворах. Еще Максвеллом было открыто интересное явление динамического двойного лучецреломления, т. е. двойного лучепреломления жидкости в потоке. Жидкость в поле градиента скорости становится анизотропной, приобретает свойства двухосного кристалла [ ]. Это объясняется ориентацией анизотропных молекул в потоке и их растяжением. Очевидно, что динамическое двойное лучепреломление тесно связано с гидродинамическими свойствами молекул. [c.39]

Именно [tj] и можно рассчитать, рассматривая добавочную диссипацию энергии, вызванную присутствием взвешенной молекулы сферической формы массой т = M/Nq в поле градиентов скоростей в жидкости. Некоторое представление о свойствах [4] можно получить из анализа ее размерности. Скорее всего, в выражение для Ы должны входить такие переменные, как радиус г и масса т молекулы. Мы знаем, что фрикционные свойства сферической частицы зависят от ее радиуса, а энергия, которую приобретает падаюший шарик, зависит от его массы. Поэтому можно ожидать, что [c.273]

Второй член, включающий градиент давления дЬхР/дг, указывает, что в системе, где имеется градиент давления, будет иметь место разделение молекул различной массы. При этих условиях (т. е. в поле центробежных сил) более тяжелые молекулы концентрируются в области более высокого давления. [c.171]

Теория электроосмоса смачивающих пленок воды была развита применительно к случаю, когда заряд на поверхности пленок, граничащей с газом, отсутствует [45]. Это позволяло использовать известные злектрокинетические решения для плоских щелей с одинаковыми потенциалом и зарядом обеих поверхностей. Электроосмотический поток в пленке получался при этом таким же, как в одной из половин симметричной щели, Возможность такого подхода определялась равенством нулю напряжения сдвига т на поверхности пленки. В действительности же заряд свободной поверхности смачивающих пленок чаще всего отличен от нуля, что связано с адсорбцией ионов или молекул ионогенных ПАВ. При наличии поверхностного заряда пленки Q на ее поверхности возникает тангенциальное напряжение x = QWE, где V — градиент электрического поля. [c.30]