Поглощение света полосы поглощения

Обычно выбирают область длин волн, соответствующих резонансному поглощению света (полосы поглощения) в материале. Для многих полимеров (полиэтилен, полипропилен и др.) характерна, например, линия поглощения на X = 2,35 мкм. В приборе используют два сменных фильтра - один соответствует полосе поглощения, другой - области длин волн, где поглощение мало зависит от толщины пленки. Измеряя отношение сигналов, корректируют мультипликативную помеху за счет неселективного ослабления света в пленке, например, из-за наличия рассеивающих включений. Подобные приборы используются при производстве полимерных пленок, стекла и пр. [c.496]

Прежде всего, необходимо обеспечить очень высокую степень стабилизации питания источника света, постоянство чувствительности приемника и стабильный коэффициент усиления прибора. Иначе величина сигнала на выходе будет самопроизвольно изменяться и работа с прибором станет невозможной. Кроме того, яркость источника сплошного света не одинакова для разных участков спектра. Меняются также коэффициенты пропускания и отражения света оптическими деталями прибора и чувствительность большинства приемников света. Полосы поглощения атмосферных паров воды и СОг в инфракрасной области еще более осложняют картину. Поэтому при переходе от одного участка спектра к другому необходимо изменением ширины щелей монохроматора или регулировкой усиления установить достаточно большой отброс по шкале регистрирующего прибора для сигнала от самого источника света. Затем нужно зарегистрировать [c.304]

Чтобы понять, как характер поглощения связан со строением органического вещества, вернемся к условию Бора Е — Ео = /IV. Чем ближе друг к другу находятся оба энергетических уровня (основной и возбужденный), тем меньше затрата энергии на возбуждение, тем меньшей энергией может обладать действующий квант света, тем, следовательно, меньше его частота (и соответственно больше длина волны). Разность энергий Е — Ед определяется природой возбуждения. Свет видимой и ультрафиолетовой частей спектра обладает энергией, достаточной для возбуждения электронов затрачиваемая на возбуждение энергия определяется в конечном счете подвижностью электронов. Так, электроны 0-связей требуют для своего возбуждения квантов с большой энергией, эти электроны малоподвижны. Поэтому предельные углеводороды, спирты, простые эфиры поглощают лишь в очень далекой ультрафиолетовой области. Этилен, имеющий подвижные л-электроны, поглощает свет при 193 нм. Сопряженные двойные связи в бутадиене, обладая еще большей подвижностью я-электронов, вызывают поглощение уже при 217 нм. В бензоле я-электронная система имеет несколько полос поглощения, наиболее длинноволновая из которых расположена в области 260—270 нм. Нафталин поглощает уже при 314 нм, антрацен — при 380 нм. На этих примерах видно, как с ростом сопряжения (ростом подвижности электронов) поглощение постепенно сдвигается в длинноволновую область — в область квантов со все меньшей энергией. Однако все упоминавшиеся пока соединения бесцветны — их поглощение лежит в ультрафиолетовой области спектра. [c.358]

Электронно-возбужденные частицы, возникающие при поглощении света, обладают достаточной, а иногда и с избытком, энергией, чтобы диссоциировать на фрагменты. Спектр поглощения, приводящий к диссоциации, является сплошным, поскольку образующиеся фрагменты имеют существенно непрерывную поступательную энергию. В области более длинных волн, когда поглощение не приводит к диссоциации, спектр может быть линейчатым (хотя в ряде случаев это не так). Так, спектр паров иода 1г состоит из типичных полос поглощения. Линии постепенно сближаются до достижения континуума [c.47]

Эта диссоциация энергетически возможна при облучении светом с длиной волны, начиная приблизительно с 10 ООО А, но в действительности она наблюдается только для излучения с длиной волны короче 7500 А (1,6 эВ). Очевидно, что родоначальный ион не способен поглощать фотон с длиной волны вне этого предела. Из фотоэлектронной спектроскопии известно [38], что первое возбужденное состояние трет-бутилбензола лежит на 1,8 эВ выше основного состояния. Поэтому совсем не удивительно, что полоса поглощения иона, как показывает спектр фотодиссоциации, будет начинаться около 1,6 эВ. [c.361]

Анализ с помощью разложения излучения основан на том, что каждый компонент смеси имеет свои полосы поглощения предполагается, что остальные компоненты смеси в этой области не поглощают. Концентрация анализируемого газа в смеси определяется по интенсивности полос поглощения. Разложение света производится с помощью спектрографа или монохроматора. Для регистрации спектров поглощения применяют болометры, термоэлементы и фотопластинки. Условия регистрации оказывают существенное влияние на точность измерения [ 8]. [c.249]

Прежде всего, необходимо обеспечить очень высокую степень стабилизации питания источника света, постоянство чувствительности приемника и стабильный коэффициент усиления прибора. Иначе величина сигнала на выходе будет самопроизвольно изменяться и работа с прибором станет невозможной. Кроме того, яркость источника сплошного света не одинакова для разных участков спектра. Меняются также коэффициенты пропускания и отражения света оптическими деталями прибора и чувствительность большинства приемников света. Полосы поглощения атмосферных паров воды и СОг в инфракрасной области еще более осложняют картину. Поэтому переходить от одного участка спектра к другому необходимо изменением ширины щелей монохроматора или регулировкой усиления установить достаточно большой отброс по шкале для сигнала от самого источника света. Затем нужно зарегистрировать излучение источника для всего нужного участка спектра. Только после этого можно ввести в световой пучок анализируемую пробу и снова произвести те же измерения. Спектр анализируемого вещества получается как разность показаний по шкале прибора для обоих измерений. Поэтому приборы с прямым усилением неудобны в работе и в настоящее время выходят из употребления. [c.338]

Существуют два метода измерения рассеянного света с источником сплошного спектра и светофильтром и с монохроматическим источником [48, 49]. Измерения с источником сплошного спектра осуществляются в области поглощения светофильтров, имеющих резкую границу пропускания либо узкие и глубокие полосы поглощения. Определяется отношение потока, попадающего на приемник с введенным светофильтром, к потоку без него. Полученная величина характеризует количество рассеянного света в данной области от излучения с длинами волн, лежащими за пределами полосы поглощения. Для получения сравнительных данных необ- [c.58]

Как известно, лучи света, испускаемые раскаленным телом, падая на грань стеклянной или кварцевой призмы, преломляются и несколько отклоняются от своего первоначального пути. Но так как коэффициент преломления светового луча зависит от длины его волны, то при прохождении луча белого света (являющегося смесью разных цветных лучей) через призму происходит расщепление его на множество отдельных цветных лучей. Падая на соответствующий экран, они дают всем известную картину спектра. Если на пути луча между источником света и призмой поместить раствор какого-либо пигмента, способного к избирательной абсорбции (поглощению) лучей с определенной длиной волны, в соответствующих местах на экране, очевидно, должны получиться неосвещенные, темные полосы. Такой спектр носит название спектра поглощения. [c.65]

Среди малых органических молекул наиболее интенсивные электронные спектры наблюдаются для молекул с системой сопряженных двойных связей. Такие нолекулы обычно поглощают свет с длиной волны менее 300 А. Эти вещества, как правило, исследуют в виде жидких растворов и в растворенном состоянии они характеризуются очень широкими полосами поглощения, простирающимися в область наиболее коротких длин волн, достигаемых экспериментально. Для большинства спектрофотометров—это приблизительно 2000 А (большинство веществ, включая воздух и кварц, начинают поглощать вблизи 2000 А). Различия в формах полос поглощения нелегко связать со структурой. Незначительные изменения в структуре часто приводят к настолько ярким различиям в спектрах, что такие спектры можно отнести к совершенно различным структурам, как это показано, например, на спектрах цитозина и триптофана, приведенных ниже. [c.109]

Интенсивность- полосы поглощения является мерой того, с какой вероятностью происходит электронный переход из основного состояния в возбужденное. Кроме легко определяемых экспериментально молярных коэффициентов экстинкции е в качестве меры интенсивности поглощения, особенно при теоретическом рассмотрении поглощения света, применяется сила осциллятора / (величина безразмерная). В квантовой механике сила осциллятора электронного перехода из основного состояния, имеющего волновую функцию в возбужденное состояние, имеющее волновую функцию Та, выражается так [c.41]

Уравнение выражает сумму вкладов всех полос поглощения. Вид кривой начинает становиться более интересным в области длины волны, соответствующей полосе поглощения оптически активного хромофора. Первоначально монотонный вид резко изменяется, появляются два экстремума, образуется так называемая кривая аномальной дисперсии. В этой области спектра можно также наблюдать различное поглощение правовращающего. и левовращающего поляризованных лучей, т. е. циркулярный дихроизм, приводящий к трансформации первоначально циркулярно поляризованного света в эллиптически поляризованный. Зависимость, иллюстрирующая изменение разности обоих поглощений (так называемая эллиптичность), имеет вид изолированной полосы поглощения, и -отличные от нуля значения достигаются только в той части спектра, в которой поглощает оптически активный хромофор. Обе аномалии вместе называются эффектом Коттона. Точка перегиба кривой, эффект Коттона, расположена вблизи пика кривой циркулярного дихроизма и, как правило, вблизи. максимума соответствующей полосы в электронном спектре (рис. 6) . [c.63]

Однако количественные определения состава компонентов на поверхности не были выполнены из-за низкой чувствительности ИК-снектроскопии в отраженном свете (полосы поглощения шире обычных в 5 раз) и из-за довольно высокой погрешности измерений. [c.68]

Все указанное поясняет, почему при освещении каучуков, хотя и наблюдается резкое ускорение их окисления, но не такое сильное, как можно было бы ожидать из сопоставления величин световой и тепловой энергии. Так как энергия, сообщаемая веществу светом, значительно больше энергии теплового движения при температурах, близких к комнатной, то изменение температуры обычно мало сказывается на скорости чисто фотохимической реакции, т. е. для фотохимических реакций характерен малый температурный коэффициент. Для большинства таких реакций он близок к 1 для термических реакций коэффициент может быть от 2 до 4. Это верно в следующих случаях 1) если повышение температуры заметно не изменяет коэффициента поглощения к полосы поглощения света данным веществом 2) если при повышении температуры не начинает развиваться с заметной скоростью термическая реакция такого же типа 3) если не начинается разложение промежуточных продуктов, образующихся под действием света, что может резко ускорить реакцию. [c.120]

Поглощение кристаллических веществ складывается из поглощения основного вещества и поглощения активатора. Полоса поглощения основного вещества называется основной или фундаментальной. Основное поглощение обычно лежит в ультрафиолетовой области спектра и представляет собою широкую полосу. В видимой области спектра основное вещество в большинстве случаев прозрачно. Форма полос поглощения кристаллофосфоров за редкими исключениями известна лишь качественно. Это вызвано трудностью измерений. Большинство кристаллофосфоров представляет собою мелкий порошок, сильно рассеивающий падающий на них свет обычные приёмы исследования спектров поглощения для них неприменимы, так как при прохождении света через рассеивающие слои ослабление света, идущего в прежней направлении, происходит не столько вследствие поглощения, сколько в результате рассеяния, которое действует в десятки и сотни раз сильнее, чем поглощение. Точное измерение поглощения возможно у веществ, дающих крупные кристаллы, например у щёлочногалоидных фосфоров типа МХ (М—щелочной металл, X—галоид). Примеры подобных спектров приводятся пиже (см., например, рис. 282). У мелких кристаллов с линейными размерами 10 —20 х, например у фосфоров группы сернистого цинка, исследование спектров поглощения можно производить с помощью люминесцентного микроскопа, обладающего кварцевым осветителем и кварцевым объективом и спектрографом особой конструкции в виде насадки на микроскоп. Подобное устройство осуществлено в последнее время Е. М. Брумбергом [60] и С. А. Гершгорипым. Полученные этим способом спектры фосфоров группы сернистого цинка приводятся ниже, на рис. 207а. Однако число веществ, изученных этим путём, ещё незначительно. В большинстве случаев величина поглощения определяется качественно или по спектрам отражения, или косвенно, по яркости возникающего излучения [158, 370]. [c.295]

Возникновение электронного спектра связано с поглощением света органическими соедииеииями в ближней УФ (200—400 нм) и видимой (400—800 им) областях спектра. Спектр поглощения записывается в виде зависимости интенсивности поглощения е (или ее логарифма) от длины волны X (рис. 15.5). Энергия света в УФ- и видимой областях настолько велика, что одновременно с перераспределением электронной плотности вызывает колебания и вращение атома. В результате их наложения в спектре вместо узких линий наблюдаются полосы поглощения, характеризующиеся интенсивностью г аис) и длиной волны в точке максимума (Х акс)- [c.501]

Если в молекуле имеются группы, являющиеся донором и акцептором электронов, то при поглощении света возможен перенос заряда от донора к акцептору. Это так называемые переходы с внутримолекулярным переносом заряда (ВПЗ). Кроме того, акт поглощения может вызвать перенос заряда от одной молекулы к другой — межмолекулярный перенос заряда (МПЗ). Такой переход наиболее вероятен при образовании в основном состоянии слабых донорно-акцепторных комплексов. В неорганической химии различают полосы переноса заряда от лиганда к металлу (ПЗЛМ) и от металла к лиганду (ПЗМЛ). Полосы поглощения, обусловленные переносом заряда, могут лежать в ближней УФ-, видимой и ближней ИК-областях. [c.222]

Хорошо известно, что в видимой области спектра поглощают свет только окрашенные белки, которые содержат в своем составе геминовую группировку. Эти белки носят название хромопротеидов, и к ним относятся миоглобин, гемоглобин, цитохромы, каталаза и пероксидаза. В ультрафиолетовой области все белки имеют широкую полосу поглощения вблизи 275—278 ммк, которая объясняется поглощением света сопряженными ядрами тирозина, триптофана и фенилаланина. Особый интерес имеет полоса поглощения в далекой ультрафиолетовой области, максимум которой расположен вблизи 190 ммк. Это полоса поглощения пептидной связи, интенсивность которого меняется в зависимости от того, в каком состоянии, спи-рализованном или аморфном, находится белок или полипептид. На рис. 22 представлена кривая поглощения полиглютамино-вой кислоты при pH 4,0 и 7,25, т. е. в состоянии 100%-й а-спирали и аморфного клубка соответственно. Хорошо видно, что экстинкция пептидных групп в спирализованном состоянии на 45% ниже экстинкции в аморфном состоянии, хотя положение максимума поглощения почти не смещается. Это явление носит название гипохромного эффекта. [c.105]

В кристалле галоидного серебра свет поглощается ионом галоида. Исследование поглощения света ионами галоида в растворах щелочных галогенидов, в которых ион галоида окружен лишь молекулами растворителя, показывает, что мы имеем дело со спектром электронного сродства, т. е. что акт поглощения кванта ведет к отрыву электрона [10]. В кристаллической решетке ионы галоида окружены не молекулами растворителя, а катионами, что изменяет характер спектра поглощения [И, 12]. В случае иона серебра наблюдается особенно сильное влияние и особенно сильный сдвиг полосы поглощения ионов галоида в сторону длинных волн. Эггерт и Ноддак [12] показали, что оптический отрыв одного электрона в кристаллической решетке также требует одного кванта света. В процессе образования скрытого изображения происходит миграция освобожденных электронов и ионов серебра к особым активным участкам кристалла. Этот [c.225]

Для наглядного представления механизма переноса энергии в объеме излучающего газа часто бывает удобно рассматривать излучение как поток частиц — фотонов, движущихся по прямолинейным траекториям со скоростью света с и обладающих разной энергией hv. Часть фотонов захватывается молекулами газа, что приводит к иовыщенню энергии газа, т. е. его нагреванию. При этом молекулы газа захватывают лишь те фотоны, частоты которых отвечают полосам поглощения в спектре газа. Фотоны других частот (энергий) пролетают газовый объем без взаимодействия с веществом. Так осуществляется процесс поглощения лучистой энергии в объеме газа. Одновременно с процессом поглощения энергии происходит обратный процесс — излучения энергии объемом газа. Вследствие хаотического теплового движения газовых молекул, их вращения, колебаний атомов отдельные многоатомные молекулы газа получают избыток энергии по сравнению со средним его уровнем. Избыток энергии может затем самопроизвольно излучаться в форме рождающихся фотонов в окружающее пространство. Этот механизм определяет собственное излучение газового объема. В связи с тем что в любом макроскопически малом объеме газа его состояние обычно весьма близко к термодинамически равнозесному состоянию, каждый элементарный объем газа излучает фотоны по всем направлениям пространства с примерно одинаковой интенсивностью. Иначе говоря, пространственное распределение собственного излучения элемента газового объема имеет обычно-характер, близкий к изотропному. [c.199]

Поглощение света сыграло важную роль в выяснении замечательной структуры природного антибиотика микомицина (ХЫ1). Мико-мицин С13Н10О2 — соединение с высокой степенью ненасыщенности, содержит карбоксильную группу и гидрированием может быть превращен в С1з-кислоту нормального строения таким образом, в углеводородной цепи С12 имеется восемь кратных связей. В системе полос в ближней ультрафиолетовой области проявляются два пика (281 и 267 ммк) и перегиб (при 256 ммк) — все значительной интенсивности (емакс 35 000—70 ООО). Промежуток между пиками, равный около 1900 указывает на присутствие полиа-цетиленовой группы, тогда как наличие концевой тройной связи подтверждается инфракрасной полосой при 3280 см [колебание v(= С — Н)]. Пики микомицина в УФ-спектре (см. табл. 5.4) по положению соответствуют пикам модельного соединения (ХЫП), интенсивность поглощения которого, однако, составляет примерно одну четверть интенсивности поглощения самого микомицина. Этот факт подтверждает то обстоятельство, что микомицин содержит два хромофора, которые поглощают в одной и той же спектральной области, но имеют разную интенсивность. Важным ключом к выяснению природы второго хромофора явился инфракрасный спектр, в котором полосу при 1930 см можно приписать частоте антисимметричных валентных колебаний алленовой группы С==С==С< [c.200]

Электронные переходы полипептидных и нолинуклеотидных цепей и, тем самым, белков и нуклеиновых кислот расположены в ультрафиолетовой области спектра. Полосы поглощения пептидной связи —СО—NH— лежат в области 185—240 им, здесь же и в более коротковолновой области расположены полосы алифатических боковых цепей аминокислотных остатков. Ароматические остатки Трп, Фен, Тир имеют полосы поглощения в области 280 нм. Азотистые основания в нуклеиновых кислотах поглощают свет в области 260 нм. Таким образом, белки и нуклеиновые кислоты бесцветны, они не поглощают видимый свет. [c.140]

Еще проще объяснить данные, полученные при изучении поглощения света. Полосы бензола в области 260 мц очень слабые, так как соответствующий переход и не должен происходить, когда молекула имеет конфигурацию правильного плоского шестиугольника. Поглощение становится возможным только благодаря тому, что молекула колеблется и вследствие этого ее мгновенная симметрия несколько нарушается. Любое искажение кольца из-за стерического напряжения должно вызывать такой же эффект. Большие значения Вмакс бензоциклоолефинов по [c.155]

Атомные оптические спектры возникают при электронных переходах в валентной оболочке. Периодичность наблюдается не только в спектрах атомов, но и в электронных спектрах ионов металлов в растворах. Способность вещества в растворе поглощать свет определенных длин волн является одним из свойств химической системы, связанным с энергетической характеристикой валентных электронов атомов. Наиболее четко периодичность наблюдается у переходных металлов больших периодов. В горизонтальном направлении с увеличением заряда ядра полосы поглощения смещаются в длинноволновую область спектра. При этом максимум достигается у элементов в конце переходного периода, а у элементов следуюш,его периода начинается вновь. Так, в ряду ниобий (V) — молибден (VI) — тех-нецкий (УП) максимум полос светопоглощения изменяется от 235 до 290 мм, а в ряду тантал (V) — вольфрам (VI) — рений (УП) — от менее 216 до 226 нм. [c.8]

Спектры флуоресценции обычно обнаруживают близкую связь с первыми полосами поглощения флуоресцирующих соединений фактически полоса флуоресценции обычно является зеркальным отражением полосы поглощения. Этот факт указывает на то, что возбужденное электронное состояние, испускающее свет, тождественно состоянию, которое возникает при облучении в первой полосе поглощения. Спектры испускания и поглощения не совпадают из-за изменений в колебательной энергии системы. На рис. 28.5 это показано схематически. При обычных температурах больштшство молекул находится в их низших колебательных состояниях. Однако поглощение фотона, как правило, приводит к возбужденному электронному состоянию с различной степенью колебательного возбуждения. Затем возбужденное состояние очень быстро теряет избыток колебательной энергии, после чего происходит испускание. Тем не менее испускание приводит к основному электронному состоянию с различной степенью колебательного возбуждения. Колебательные уровни обоих состояний гораздо ближе один к другому, чем электронные уровни. Рассмотрение рис. 28.5 показывает, почему энергии флуоресценции в среднем меньше энергии поглощаемого света. [c.627]

Любое органическое соединение поглощает свет в ультрафиолетовой или видимой областях. На современных спектрометрах вполне возможно измерение спектров поглощения, начиная с 190 нм. При измерениях, обычно проводимых в растворе, наблюдаются полосы поглощения. Так, например, 1-метил-бутадиен-1,3 в растворе в гептане дает интенсивную полосу,, максимум поглощения которой лежит выше 190 нм раствор акролеина в гевсане дает в УФ-спектре две полосы поглощения,, молярные коэффициенты экстинкции которых различаются на [c.124]

Бурке и Джонс [26] изучили спектры комбинационного рассеяния света для жидкого нентафторида брома при комнатной температуре при длине волны линии ртути 4358 А и инфракрасные спектры газообразного BrFg в области от 400 до 700 см при помощи спектрометра с оптикой из КВг. ИК-спектры изучали при низком давлении, так как BrF5 быстро воздействует на оптику прибора. Рамановская трубка была изготовлена из фторотена. Использовавшийся в исследовании пентафторид брома получали по методу Руффа и Менцеля [1] дистилляцию его проводили в стальной аппаратуре. В спектре комбинационного рассеяния жидкого пентафторида брома найдено девять частот (684, 629, 569, 539, 480, 410, 365, 310 и 241 см ), а в инфракрасном — четыре полосы поглощения при 690, 645, 583 и 418 см . Недостаточное количество данных по инфракрасным спектрам при низких основных частотах и поляризация линий комбинационного рассеяния не дали возможности сделать определенные выводы о структуре молекул пентафторида брома. Однако из двух вероятных моделей, тетрагональной пирамиды и тригональной бипирамиды, авторы отдали предпочтение первой, поскольку симметрия С предполагает девять частот в спектре комбинационного рассеяния, а симметрия Dsh — лишь шесть частот. [c.221]

Интенсивность полос поглощения в электронных спектрах поглощаюЩих молекул зависит от химической природы металла-комплексообразователя и координируемых им лигандов и объясняется с различных позиций, соответствующих разным представлениям (теориям) о природе химической связи. Наиболее интенсивные полосы поглощения наблюдаются в тех случаях, когда образование молекулы поглощающего соединения сопровождается переносом заряда, т. е. переносом электрона (или смещением электронной плотности) от иона металла к лиганду или наоборот. В зависимости от используемой аппаратуры в фотометрическом анализе различают спектрофотометрический метод — анализ по поглощению монохроматического света и фотоколори метрический — анализ по поглощению полихроматического (немонохроматического) света. Оба метода основаны на общем принципе —существовании пропорциональной зависимости между светопогло-щением и концентрацией поглощающего вещества. [c.9]

Карбонильные группы кетонов обычно имеют полосу поглощения при 5,7—6,0 мк (1754—1667 слГ ) наряду с другими факторами частота поглощения зависит от величины цикла и длинь цепи сопряжения. Карбонильная группа циклогексанонов, как нр тшло, погло-ихает свет при той же частоте, что и карбонильные группы насыщенных алифатических кетонов циклогексанон (рис. 2-12) — 5.83 мк, 1715 октанон-3—Ь,82 мк, 1718 слг . Полоса поглощ,ения карбонильной группы циклопентанона с.мещена приблизительно на 0,1 мк (30 оГ ) в сторону коротких воли по сравнению с полосой ациклических насыщенных аналогов (рис. 2-13, циклопентанои 5,71 мк, 1751 г. Г ). Полосы поглощения карбонильных групп а,р-ненасы-шенных или ароматических кетонов смещены по сравнению с такой [c.51]

Форманек и Кноп определили максимумы поглощения света для многих продажных красителей. Красители, обладающие характерными полосами поглощения, например трифенилметановые, ази-повые, оксазиновые и тиазиновые, можно идентифицировать этим способом. Многие оксиантрахиноны, азофенолы и оксикетоновые красители дают с концентрированной серной и борной кислотами красиво окрашенные растворы с характерными спектрами поглощения. Подходящим прибором для оптических исследований является записывающий фотоэлектрический спектрофотометр Гарди. Его можно использовать для получения кривых пропускания света растворами красителей и кривых отражения света окрашенными тканями или поверхностями для качественного и количественного анализа и сравнения окрасок. Металлы, входящие в состав красителей или загрязнений, могут быть обнаружены и определены количественно при исследовании дугового спектра красителя, помещённого в полый кончик электрода. Можно также предварительно озо-лить краситель и смешать золу с солью с известной спектральной характеристикой. Фирма Ю использовала рентгенограммы для идентификации кристаллических веществ. Этот способ оказался особенно подходящим для идентификации индивидуальных Нафтолов Л5 в смесях. [c.1523]

В обоих случаях набладеилс за ходом диссоциации димеров велось по поглощению света на полосах мономера и димера в области 2500-3800 см . При интерпретации полученных результатов необходимо иметь в виду, что регистрируемое изменение поглощения света связано, во-первых, с изменением концентрации димеров и мономеров за счет протекания исследуемого процесса и, во-вторых, с возрастанием плотности. Кроме того, необходимо предусмотреть возможность изменения коэдфпциента поглощения при повышении температуры. Роль последнего фактора оценивалась в статистических условиях при исследова ши спектров поглощения уксусной кислоты в интервале от 20 до 300°С. Полученные результаты показывают, что в исследуемом интервале длин волн вклад излучения (на полосах мономера и дшлера) незначителен. [c.95]

В [1056] исследовали образцы полиэтилентерефталата, различающиеся по степени упорядоченности и ориентации. Спектр регистрировали в области 650—20 см , используя поляризованный свет. Полосы поглощения были отнесены к скелетным колебаниям и колебаниям кристаллической решетки. Почти все полосы в этой области спектра являются структурно чувствительными. В [1059] рассчитали скелетные колебания упрощенной модели молекулы синдиотактического полиметилметакрилата, а также интерпретировали полосы поглощения, проявивщиеся в дальней ИК-области и КР-спектре. [c.186]

Много информации о строении полимерных молекул дает исследование поглощения ориентированными полимерами поляризованного света. Исследование дихроизма позволяет сделать выводы о гео- метрическом расположении в молекуле различных групп, установить конформацию макромолекулы, оценить степень ориентации полимер--ных молекул и т. п. Главным образом изучают дихроизм в ИК-области спектра . При этом используют плосконоляризованный свет. В растянутых полимерных пленках или волокнах оси молекул преимущественно ориентированы вдоль направления растяжения. Т колебания в молекуле, при которых изменение дипольного момента совпадает по направлению с колебаниями электрического поля пло-скополяриаованного света, имеют наибольшее поглощение. Напротив, если изменение дипольного момента перпендикулярно направлению колебаний электрического поля нлоскополяризованного света, то колебания молекулы не проявляются и интенсивность поглощения оказывается минимальной. Чем больше различия между интенсивностями поглощения света с поляризацией, параллельной и перпендикулярной направлению вытяжки, тем сильнее дихроизм полосы. Отношение оптических плотностей полосы поглощения, соответствующих разным направлениям поляризации света, называют ди-хроичным отношением Н = где и I) ц — оптические [c.59]

На рис. 33 представлен спектр поглюш ения ориентированной пленки полиэтилена в поляризованном свете. Полосы поглощения ва- [c.60]

Для того чтобы достаточно глубоко понять теоретические основы рассматриваемого в настоящей главе эффекта Коттона, необходимо изучить спектры поглощения соответствующих веществ в дальнем ультрафиолете, теоретическое рассмотрение которых выполнено Тиноко и др. [71] (см. также [71а]). При выводе уравнения (111-9) Моффит предсказал для а-спиральной конформации наличие в ультрафиолетовой области спектра двух полос поглощения. В настоящее время прямые доказательства этого получены при изучении спектров поглощения поляризованного света ориентированными пленками полипептидов. В этих спектрах действительно обнаружены два максимума поглощения — при 191 и 206 мц первый обнаруживается, когда плоскость поляризации падающего света перпендикулярна оси спирали, второй — когда параллельна [72]. Поглощение обусловлено экситонным растеплением переходов Jt — я [73]. В этом случае, когда плоскость поляризации падающего света перпендикулярна оси спирали, вблизи 222 мц появляется плечо малой интенсивности. Полагают, что оно отображает переход п — я [73], хотя Моффит не касался рассмотрения этого вопроса. С другой стороны, спектры поглощения полипептидов в конформации клубка характеризуются наличием только одной полосы поглощения при 192 мц, обусловленной переходом л — л. В настоящее время Хольцварт и др. [70] расширили свои исследования, измерив циркулярный дихроизм и оптическое вращение поли-Е-глутаминовой [c.111]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология