Излучение Частицы поглощения

Поместив источник и образец в твердые кристаллические решетки, мы не оказали воздействия на переходы без отдачи для всех ядер, но увеличили вероятность перехода без отдачи. Причина этого заключается в том, что энергия у-лучей может привести к возбуждению колебаний решетки. Эта энергия влияет тем же самым образом, что и энергия отдачи в газе, т. е. она приводит к снижению энергии излучающей частицы и увеличению энергии поглощающей частицы. Некоторые характеристики кристалла и условия эксперимента для излучения и поглощения не меняют исходного колебательного состояния решетки, т.е. будут удовлетворять условиям перехода без отдачи. Следует подчеркнуть, что эти условия определяют просто интенсивность наблюдаемых линий, поскольку этим эффектом задается только число частиц с подходящей энергией. Нас не интересует абсолютная интенсивность полос, поэтому здесь не обсуждается этот аспект МБ-спектроскопии. Однако упомянем, что для некоторых веществ (обычно твердых молекулярных веществ) решеточные и молекулярные колебания возбуждаются до такой степени, что при комнатной температуре происходит только небольшое число переходов без отдачи и спектр не наблюдается. Часто спектр регистрируют путем значительного понижения температуры образца. [c.287]

В рассматриваемом диапазоне свет проявляет не только волновые свойства (дифракция, интерференция, поляризация и др.), но и квантовые или корпускулярные, такие как фотоэффект, излучение и поглощение атомов и др. В то же время движущиеся частицы проявляют волновые свойства (дифракция электронов). Этот корпускулярно-волновой дуализм материи лежит в основе квантовой механики. [c.91]

Излучение или поглощение квантов анализируемой системой можно рассматривать как процесс возникновения характеристических сигналов, несущих информацию о качественном и количественном составе исследуемого вещества. Частота (длина волны) излучения определяется составом вещества. Интенсивность аналитического сигнала пропорциональна количеству частиц, вызвавших его появление, т. е. количеству определяемого вещества или компонента смеси. [c.7]

В 1860 г. Кирхгоф установил, что излучательная а и поглощательная а способности при тепловом равновесии должны быть равны для поверхностей серых и абсолютно черных. Это закон иллюстрирует обратимость процессов излучения и поглощения излучения из него также следует, что отдельная частица внутри изотермической излучающей полости не может быть нагрета излучением до большей температуры, чем температура полости. Поскольку температуры равны, частица должна терять при излучении столько же энергии, сколько она приобретает при поглощении. Для несерых тел закон Кирхгофа выполняется лишь при сопоставлении спектральных величин. [c.193]

В тех областях спектра, где нет полос поглощения СО2 и Н2О, излучают только сажистые частицы. В остальных областях спектра на излучение частиц сажи накладывается либо излучение водяного пара, либо излучение углекислого газа. В трех участках спектра теплового излучения пламени на излучение частиц сажи взаимно накладываются полосы Н2О и СО2. [c.18]

Спектры поглощения связаны с переходами, при которых происходит увеличение энергии поглощающих излучение атомов (молекул). Такие переходы называются вынужденными, так как они возможны только при взаимодействии атомов (молекул) с фотонами, поэтому интенсивность спектральных линий в спектрах поглощения зависит не только от числа поглощающих излучение частиц и вероятности такого поглощения, но и от числа фотонов, которые могут быть поглощены. [c.7]

В то же время любая электрохимическая реакция приводит к изменению заряда реагирующих частиц и, следовательно, вызывает перераспределение диполей растворителя, окружающих эти частицы. Такая реорганизация растворителя, как показывают теоретические расчеты, также сопровождается значительным изменением потенциальной энергии, а потому может служить основой для построения кривых потенциальной энергии, в которых путь реакции представляет собой некоторую обобщенную координату (у), характеризующую распределение диполей растворителя. По современным представлениям реорганизация растворителя является определяющим фактором в ходе элементарного акта разряда, хотя в общем случае необходимо рассматривать также энергию растяжения химических связей в реагирующих частицах. Концепция реорганизации растворителя приводит к следующему механизму элементарного акта в стадии разряда — ионизации. Согласно принципу Франка — Кондона, переход электрона без излучения или поглощения квантов энергии возможен лишь при условии, что полные энергии электрона в начальном и конечном состояниях приблизительно одинаковы. Выравнивание электронных уровней начального и конечного состояний происходит под действием тепловых флуктуаций растворителя. Когда в результате этих флуктуаций распределение диполей растворителя в зоне реакции оказывается таким, что оно одновременно соответствует и начальному, и конечному состояниям (см. точку А на рис. 79), то появляется вероятность квантовомеханического (туннельного) перехода электрона из металла на реагирующую частицу. Если такой переход осуществляется, то система переходит на потенциальную кривую конечного состояния и релаксирует по ней до равновесной координаты г/у. Таким образом, в наиболее простых электродных процессах энергия активации обусловлена реорганизацией диполей растворителя, необходимой для квантовомеханического перехода электрона из начального в конечное состояние. Напомним, что точно такой же механизм имеют и простейшие ионные реакции в объеме раствора (см. гл. IV). Характерной особенностью электродных процессов является то, что в них начальный уровень [c.186]

Концепция реорганизации растворителя приводит к следующему механизму элементарного акта в стадии разряда — ионизации. Согласно принципу Франка — Кондона, переход электрона без излучения или поглощения квантов энергии возможен лишь при условии, что полные энергии электрона в начальном и конечном состояниях приблизительно одинаковы. Выравнивание электронных уровней начального и конечного состояний происходит под действием тепловых флуктуаций растворителя. Когда в результате этих флуктуаций распределение диполей растворителя в зоне реакции оказывается таким, что оно одновременно соответствует и начальному, и конечному состояниям (см. рис. УП1.10, точка А), то появляется вероятность квантово-меха-нического (туннельного) перехода электрона из металла на реагирующую частицу. Если такой переход осуществляется, то система переходит на потенциальную кривую конечного состояния и релаксирует по ней до равновесной координаты у . Таким образом, в наиболее простых электродных процессах энергия активации обусловлена реорганизацией диполей растворителя, необходимой для квантово-механического перехода электрона из начального в конечное состояние. Напомним, что точно такой же механизм имеют и простейшие ионные реакции в объеме раствора (см. гл. IV). Характерной особенностью электродных процессов является то, что в них начальный уровень электрона можно варьировать в широком интервале, изменяя потенциал электрода. [c.220]

Спектр частот излучения или поглощения отражает возможные переходы между состояниями частиц вещества, а сами эти состояния определяются его строением. Поэтому спектры несут богатую информацию о различных аспектах строения частиц и спектральные методы являются важнейшим инструментом исследования строения вещества. При этом в разных диапазонах частот (длин волн) проявляются различные классы состояний частиц. [c.148]

До сих пор были рассмотрены элементарные реакции, в которых исходные частицы находились в основном электронном состоянии и получали энергию, необходимую для преодоления энергетического барьера за счет термического возбуждения, т. е. в результате обмена энергией при соударениях между частицами реакционной смеси. Такие реакции называются термическими. Однако энергия может быть получена и другим путем — в виде кванта света электромагнитного излучения. При поглощении кванта света образуется электронновозбужденная частица, существенно отличающаяся от частицы в основном состоянии по своим свойствам, в том числе по способности к химическим превращениям. Реакции, происходящие под действием видимого или ультрафиолетового излучения, называются фотохимическими. [c.287]

Переходя к следующему уровню организации, необходимо рассмотреть с и с т е м ы, состоящие из центрального ядра и частиц в поле ядра. Это — атомы, привлекающие внимание химиков в гораздо большей степени, чем частицы в ящиках. Однако и в атомах устойчивость есть следствие ограничений, налагаемых на движение частиц. Из элементарного курса химии известно, что энергетические уровни, отвечающие стационарным состояниям атомной системы, дискретны и переходы между ними связаны с излучением или поглощением кванта энергии. Атомы, следовательно, тоже защищены от случайных влияний. Это относится и к еще более организованным системам — молекул и твердых кристаллических тел. Но по мере усложнения систем появляются новые факторы, роль которых незаметна на низших уровнях. Обмен энергией или массой зависит от геометрического соответствия между реагирующими молекулами, от распределения электронной плотности в пределах молекулы, наличия экранирующих групп и т. п. Возникает вопрос, в какой мере можно распространить принцип защиты на сложные системы. Можно ли утверждать, что в таких системах любые, даже слабые внешние возмущения или химические влияния поведут к развитию процесса, итогом которого будет глубокая перестройка системы [c.51]

Порции энергии hv. А. Эйнштейн впервые предположил, что эти порции энергии сохраняют дискретный характер и между актами излучения и поглощения. Таким образом была в некотором виде возрождена прежняя корпускулярная теория света Ньютона. Энергия этих корпускул (частиц) излучения — фотонов — выражается уравнением [c.299]

Как известно, наличие в газообразной среде мельчайших частиц сажистого углерода практически не изменяет селективных свойств среды, так как эти частицы соизмеримы по величине с длинами волн теплового излучения, напротив, наличие в газе значительно более крупных частиц пыли приближает излучение такой запыленной среды к излучению серых тел. В этом случае зависимость коэффициентов излучения и поглощения от температуры и длины волны может не учитываться [c.306]

Излучение светящихся пламен складывается из излучения трехатомных газов и излучения раскаленных частичек сажи, образующихся в результате крекинга углеводородов. Наличие сажи в пламени резко меняет его эмиссионные характеристики. Сажистые частицы имеют непрерывный спектр излучения. В тех областях спектра теплового излучения пламени, где нет полос поглощения трехатомных газов, излучают только сажистые частицы. В остальных областях спектра на излучение частиц сажистого углерода накладывается либо излучение НгО, либо излучение СОг. В четырех участках спектра на излучение сажистых частиц взаимно накладываются полосы водяного пара и двуокиси углерода [Л. 23, 24]. Максимум излучения пламени, содержащего взвешенные сажистые частицы, находится в интервале длин волн [c.55]

Излучение и поглощение фона. Наряду со свободными атомами в атомизаторе присутствуют и многоатомные частицы — молекулы, свободные радикалы. При высокой температуре они, как и атомы, могут возбуждаться и испускать излучение в оптическом диапазоне. Это из- [c.233]

Из данных, представленных в табл. 2.12, можно видеть, что солевой морской аэрозоль, содержащий грубодисперсную фракцию частиц, имеет сильно вытянутую вперед индикатрису рассеяния. Вытянутость индикатрисы рассеяния уменьшается с ростом длины волны. Солевые частицы по сравнению с пылевым аэрозолем в меньшей степени поглощают излучение в области окна прозрачности 8—13 мкм. В области спектра К > 20 мкм ослабление излучения морским аэрозолем происходит преимущественно за счет механизма поглощения излучения частицами. В табл. 2.14 проведено сопоставление спектральных коэффициентов ослабления (а ), рассеяния (а ) и поглощения (а ) для фракции частиц морской [c.108]

Хотя люминесцентная спектрометрия не используется так широко, как спектрофотометрия, она является одним из наиболее чувствительных молекулярных аналитических методов. Люминесценцией называется испускание излучения частицами после того, как они поглотили некоторое излучение. Как будет видно, поглощение является необходимым, но не достаточным условием для процесса люминесценции. Для того чтобы понять люминесценцию и ее значение для спектрохимического-анализа, рассмотрим, какие переходы осуществляются в молекуле при испускании люминесценции. Для этого обратимся к рис. 19-19, на котором представлена схема энергетических уровней молекулы. [c.654]

Фотометрия — самый простой метод, основанный на поглощении электромагнитного излучения. При фотометрических определениях образец подвергают воздействию излучения определенной длины волны и при помощи специального прибора измеряют долю поглощенного излучения. В идеальных условиях отрицательный логарифм доли поглощенного излучения прямо пропорционален количеству поглощающих излучение частиц, которые расположены на пути луча, проходящего через, образец. Если интенсивность излучения, достигающего образца, обозначить через Ро, а интенсивность излучения, прошедшего через образец — через Р, то можно записать [c.21]

Деструктирующий эффект Э проявляет коррозионное действие только на окисных электродах. Этот эффект характерен для излучения частиц большой массы. Причем с ростом массы частиц растет интегрально доза поглощений энергии окисным слоем. не имеет места при у-излучении. [c.536]

Рассмотрим систему, состоящую из атома и р = Ы / взаимодействующих с ним частиц, заключенную в некотором объеме V (в дальнейшем мы перейдем к пределу V—>-сх), сохраняя концентрацию возмущающих частиц постоянной). Взаимодействие этой системы с полем излучения приводит к излучению и поглощению квантов света. При излучении светового кванта в общем случае меняется состояние всей системы. Если система переходит из стационарного состояния с энергией в стационарное состояние с энергией Wn, то в соответствии с законом сохранения энергии излучается квант [c.492]

В качестве источника возбуждения спектра при анализе в фотометрии пламени используют пламя горючих газов. Вследствие низкой энергии пламени эмиссионные спектры веществ, получаемые в пламени, просты по сравнению со спектрами веществ при возбуждении их в дуге или искре. Тем не менее в излучении пламени наблюдается три вида спектров линейчатые спектры из дискретных линий атомов и ионов, полосатые спектры молекул и непрерывные спектры, обусловленные излучением или поглощением света твердыми частицами или каплями жидкости. Полосатые спектры могут быть также вызваны ионизацией, диссоциацией или рекомбинацией молекул и атомов. [c.82]

Литий-6 является исключительно ценным материалом для защиты от медленных нейтронов, поскольку он имеет большое поперечное сечение захвата и не испускает т-излучения при поглощении нейтронов. Защита же от образующихся при реакции а-частиц не представляет затруднений. [c.366]

При прохождении света через дисперсные системы (аэрозоли, суспензии, эмульсии) происходит рассеяние или поглощение излучения частицами дисперсной фазы. Это явление положено в основу нефелометрии и турбидиметрии. [c.74]

Переход электрона между двумя магнитными уровнями с = + /2 и nis = — /2, на которые расщепляется в постоянном магнитном поле уровни основного состояния частицы с одним электроном (I = О, mj — nis), связан с излучением или поглощением (в зависимости от направления перехода) энергии. Для перехода электрона с нижнего на верхний энергетический уровень необходимо сообщить ему энергию [c.15]

Радиационную химию можно определить как науку, изучающую химические явления в системах, происходящие при поглощении ионизирующего излучения. Это определение включает химические изменения, вызванные излучением радиоактивных ядер (а-, р- и 7-излучения), частицами высокой энергии (электронами, протонами, дейтронами и т. д.) и электромагнитным излучением с короткой длиной волны (с длиной волны менее 250 А, т. е. с энергией примерно более 50 эа). [c.7]

Определить активность источника фосфора-32, с которым можно работать без защитного экрана на расстоянии 70 см Е течение 6 ч, тормозным излучением и поглощением р-частиц в источнике пренебречь. [c.27]

Таким образом эффективность ослабления излучения частицей зависит от диаметра частицы, длины волны, а также показателей преломления и поглощения вещества частицы, зависящих в свою очередь от длины волны. [c.47]

Квантовый уровень переноса является наинизшим на нем перенос осуществляется путем излучения и поглощения элементарных частиц (квантов). Механизм переноса на квантовом уровне называют излучением. [c.177]

Наинизший уровень — квантовый элементарный акт переноса заключается в излучении и поглощении элементарной частицы (кванта). Механизм переноса на квантовом уровне называют излучением. [c.90]

С люминесцентным методом могут конкурировать лишь более селективные методы — масс-спектроскопия или эмиссионная спектроскопия. Чтобы вызвать люминесценцию вещества, к нему необходимо извне подвести определенное количество энергии. Например, при поглощении квантов ультрафиолетового излучения частицы вещества переходят в возбужденное состояние, характеризующееся более высоким запасом энергии. Возбужде.чные частицы обычно довольно быстро теряют свою избыточную энергию и переходят в невозбужденное состояние. Такой переход может сопровождаться излучением (люминесценцией). Люминесцирующая частица, поглощая энергию возбуждения, превращает ее в собственное излучение. Эта важная особенность люминесценции отличает ее от других видов излучения. [c.88]

Обычно различают три типа процессов поглощение, вынужденное излучение и спонтанное излучение. Предположим, что химическая частица имеет два квантовых состояния I и т с энергиями е и вт- Если частица первоначально находится в нижнем состоянии I, то она может взаимодействовать с электромагнитным излучением и поглощать энергию, переходя в состояние т. В обычных процессах поглощение происходит одноступенчато, так что разность между исходным и конечным уровнями точно равна энергии одного фотона излучения следовательно, поглощение излучения происходит лишь при условии 8т—Е1 = Н условие Бора ), Процесс поглощения состоит в потере интенсивности электромагнитного излучения и получении энергии поглощающей частицей. Обратный процесс, когда частица, находящаяся в верхнем состоянии, отдает энергию электромагнитному излучению, известен как вынужденное излучение слово вынужденное указывает, что существует взаимодействие между излучением и возбужденными частицами, вызывающее потерю энергии. Хотя мы не рассматриваем природу взаимодействия частицы и излучения, ясно, что скорость (интенсивность) поглощения или вынужденного излучения пропорциональна скорости столкновений фотонов с поглощающими или излучающими частицами, т. е. изменение интенсивности пропорционально плотности излучения р и концентрации химических частиц. Коэффициент пропорциональности определяет так называемые коэффициенты Эйнштейна В , й/т — коэффициент для процесса поглощения, Вт1 — для вынужденного излучения согласно принципу микроскопической обратимости, Вш = Вт1, и этот же результат можно получить при строгом следовании теории излучения. Скорости поглощения и вынужденного испускания равны В/тПгр и Вт1Птр = = В1тПтр) соответственно, где щ и Пт — концентрации частиц в низко- и высоколежащих состояниях. В случае теплового равновесия Пт всегда меньше, чем П1 [см. уравнение Больцмана (1.4)], и вклад поглощения оказывается более существенным, чем вынужденного испускания. Различие вкладов поглощения и вынужденного испускания определяется соотношением между величиной (вт—е ) и температурой Т. Уже упоминалось, что характерными для фотохимии являются уровни энергии ът--е.1) >кТ и Пт<.П1, поэтому вклад вынужденного испускания в фотохимические процессы в условиях теплового равновесия пренебрежимо мал. Однако в неравновесных ситуациях вынужденным испусканием уже нельзя пренебрегать, и если инверсия заселенности (/гт> () возрастает, то процессы испускания начинают преобладать над поглощением, и в [c.29]

К м была сформулирована для объяснения явлений, к-рые не могли быть объяснены в рамках классич механики и электродинамики Трудами М Планка (1900), А Эйнштейна (1905, I9I6) и Н Вора (1912) было показано, что атомы имеют стационарные состояния, переходы между к-рыми происходят при излучении или поглощении кванта света, имеющего энергию = й(о и импульс р= h к где а> и А-круговая частота и волновой вектор световой волны соответственно Проблема объяснения этих св-в атомов была решена почти одновременно с неск сторон Л де Бройль (1924) предложил распространить волновые представления, привычные для описания электромагн поля, на атомные частицы, сопоставляя своб движению частицы с энергией и импульсом р волну [c.363]

Помимо обычных одноквантовых переходов, в каждом из к-рых поглощается или испускается один квант энергии, возможны многофотонные процессы, представляющие собой либо последовательность неск. одноквантовых переходов, либо один К. п. системы между двумя квантовыми состояниями, но с излучением или поглощением неск. квантов одинаковой или разной энергии. Вероятность многоквантовых переходов быстро уменьшается с понижением интенсивности взаимодействующего с в-вом электромагн. излучения, поэтому их исследование стало возможным лишь благодаря применению лазеров. Простейший двухквантовый процесс-комбинац. рассеяние света, при к-ром частица (атом, молекула) одновременно поглощает квант энергии и испускает квант меньшей или большей энергии. При последоват. поглощении молекулой двух квантов света возможны в ряде случаев фотохим. р-ции (см. Двухквантовые реакции). Четырехквантовый переход является, напр., основой метода когерентного антистоксова рассеяния света (КАРС) (см. Комбинационного рассеяния спектроскопия). С помощью этого метода удается изучать такие состояния, переходы в к-рые запрещены при одноквантовых переходах. [c.368]

Сахарский аэрозоль отличается небольшой величиной мнимой части комплексного показателя преломления в видимой части спектра, поэтому вклад поглощения излучения частицами в полный коэффициент ослабления для фракции 4 невелик. В табл. 2.9 при-Еедены спектральные коэффициенты ослабления, рассеяния и поглощения для двух микроструктур (4 и 7) сахарского аэрозоля. Микроструктура 7 имеет широкий диапазон дисперсности с модальным радиусом Гт = 0,3 мкм, но включает также и большое число гигантских частиц. Последние обусловливают значительное поглощение излучения в инфракрасном диапазоне спектра с максимумами на длинах волн 4 7 9,8 и 19 мкм. Сахарский аэрозоль обладает сильным поглощением в области спектра 8—12 мкм, соответствующей окну прозрачности газовых компонентов атмосферы. [c.98]

В результате обстрела частицами или квантами (например, р, п, Н — Т>, а-частицами, у-квантами) одни атомные ядра превращаются в другие с изменением А илЯ. 2. В большинстве случаев в результате поглощения бомбардирующей частицы сначала возникает неустойчивое промежуточное ядро (обозначается звездочкой), которое путем излучения частицы или кванта переходит в устойчивое конечное ядро. Для преодоления электростатических сил отталкивания ядра положительно заряженные бомбардирующие частицы должны иметь высокие энергии (порядка мегаэлектрон-вольт). Нейтроны вследствие электронейтральности могут проникать в ядра и при меньшей энергии (1 эВ). [c.395]

В случае применения моноэнергетичных источников излучения доза, поглощенная в веществе, может быть относительно легко рассчитана с достаточным приближением. Как указывалось в п. 2. 22, мощность излучения, испускаемого ускорителем, определяется произведением величины высокого напряжения на ток ускоренных частиц. Тот же результат получится, если мы просуммируем все энергии отдельных ускоренных частиц, которые выходят из ускорителя в 1 сек. Если используется отклоняющая система, то с помощью простых методов можно установить, по какой поверхности распределяется энергия. При этом, если известна скорость транспортирования материалов или время, в течение которого материал находится под облучением, можно рассчитать, какая часть полной энергии излучения проходит через поверхность подлежащего облучению образца. Зная энергию падающего излучения, плотность облучаемого вещества и проникающую способность, можно определить объем, в котором поглощается излучение. Умножив удельный вес вещества на этот объем, получим массу вещества, в котором поглощается гюлная энергия излучения, а зная массу и поглощенную энергию излучения, определим дозу. [c.82]

Переход электронов от движения в обособленных атомах к движению в образовавшемся едином поле молекулы, когда, например, электроны в молекуле Нг или Ней становятся общими для обоих ядер, приводит к качественному изменению организации вещества, т. е. означает появление химической формы движения. Изучение некоторых свойств (спектров излучения и поглощения. магнитных и электрических свойств), непосредственно связанных со строением электронных оболочек обособленных атомов и образовавшихся из них в результате возникновения химической связи молекул, подтверждает качественное и количественное различие движения электронов в том и другом случае. Поэтому образование новых частиц вещества сопровождается глубоким скачкообразным изменением физико-химических свойств. Свойства, характерные для отдельных атомов, исчезают, возникают новые, присущие образованному ими соединению. Так, натрий в составе Na l не проявляет свойств металлического натрия. [c.26]

Уже отмечалось, что за несколькими исключениями атомные веса элементов последовательно возрастают, причем атомный вес являлся единственным непериодическим свойством элементов, известным до исследования спектра рентгеновских лучей и радиоактивности. Теперь известно, что элемент с атомным номером Z может иметь более тяжелые изотопы, чем элемент с атомным номером как, например, в случае 27 0 и и причем число изотопов у различных элементов может быть совершенно различным. Из свойств, непрерывно изменяющихся с увеличением Z, мы должны отметить рассеивание элементами а-частиц, поглощение и рассеивание рентгеновских лучей и длину волны характеристических рентгеновских лучей данной серии (т. е. Л, и других серий). Мозли в 1914 г, для многих элементов установил приблизительную линейную зависимость квадратного корня из частоты характеристического излучении данного типа, например Л -линий от атомного номера. Линейнаи зависимость между и Z для каждого типа характеристического рентгеновского излучения К, Ь, М к т. д.) существует не во всем интервале величин до Z= 1, но справедлива липгь до тех пор, пок [c.41]

Таким образом, можно сформулировать основные достоинства и недостатки кристаллических детекторов. Достоинствами являются 1) возможность регистрации сильно проникаюш,его жесткого излучения счетчиками малых размеров вследствие большой тормозной способности твердых тел 2) возможность измерения при высоких скоростях счета (до 10 имп1сек) 3) пропорциональность между амплитудой импульса и энергией ядерной частицы, поглощенной в счетчике (что позволяет различать частицы по энергии, как в пропорциональных счетчиках) 4) возможность детектировать -частицы и 7-лучи с большей эффективностью, чем при пользовании газоразрядными счетчиками при детектировании, например, 7-лучей эффективность достигает —5%, т. е. в 50—100 раз выше по сравнению с газоразрядными счетчиками. [c.73]