Излучение испускание интенсивность. Интенсивность излучения

Для расшифровки состава природных органических соединений нефти и нефтепродуктов и характеристики их свойств применяются оптические методы. Сюда относятся инфракрасная и ультрафиолетовая спектрометрия, метод комбинационного рассеяния света, определения показателя преломления и оптической активности. Вещество, через которое проходит излучение, поглощает лучи только определенной длины волны (частоты), и по закону Кирхгофа само вещество излучает только те лучи, которые оно в данных условиях поглощает. Каждый ион, атом, молекула дают характерные частоты в спектре поглощения, спектре испускания и спектре комбинационного рассеяния. Задачей спектрального анализа является определение этих характеристических частот, зная которые, можно определить качественный состав углеводородной смеси. Для этого существуют таблицы характеристических частот индивидуальных углеводородов. Для количественного анализа еще необходима оценка интенсивности излучения. [c.228]

Помимо величины длины волны спектральная линия имеет еще одну очень важную для спектрального анализа характеристику — интенсивность. Интенсивность спектра испускания связана с энергией, испускаемой возбужденными атомами (молекулами) в источниках излучения, а спектров поглощения — с энергией, поглощаемой атомами (молекулами) вещества. Интенсивности спектров зависят от вероятностей переходов и от заселенностей уровней, начальных для этих переходов. [c.7]

Величина поглощения определяется как разность двух измерений интенсивности выбранной спектральной линии первого — при прохождении излучения через среду, не содержащую определяемых атомов, второго — через среду, содержащую определяемые атомы. На величину измеряемого сигнала молсет влиять интенсивность испускания атомами, находящимися в возбужденном состоянии в пламени. Для устранения этого влияния интенсивность излучения лампы с полым катодом модулируют с определенной частотой, а в качестве усилителя применяют устройства, усиливающие сигналы, поступающие только с частотой модуляции. [c.36]

Интенсивность излучения источника у-квантов со временем ослабевает, поэтому необходимо, чтобы методика приготовления источников была не слишком трудоемкой и обеспечивала хорошую воспроизводимость ширины линии испускания. Линия испускания должна оптимально располагаться в шкале энергий. Наибольшее распространение в ЯГР спектроскопии получили изотопы 57 .Со, 1"5 "Те и Аи. [c.190]

Часто в понятие спектра помимо набора присутствующих в нем частот (или длин волн) вкладывают также сведения об интенсивности испускания или поглощения излучения. Интенсивность испускания естественно характеризовать числом квантов, испускаемых единицей количества вещества в единицу времени. Что касается интенсивности поглощения, то это понятие требует несколько более детального рассмотрения. [c.147]

Отметим также, что сама интенсивность излучения является статистически флуктуирующей величиной, так как представляет собой поток дискретных частиц — фотонов, испускание каждого из которых происходит независимо от испускания остальных. Измеряемая интенсивность — это поток огромного числа фотонов, которые испускаются огромным числом атомов, причем время, необходимое для возбуждения атома и испускания фотона, имеет порядок 10 —10 с, тогда как времена измерения интенсивности составляют секунды, минуты, часы. [c.28]

Предполагая, что в пламени существует локальное термодинамическое равновесие (ЛТР), зная состав топлива и окислителя, а также их соотношения, можно рассчитать температуру пламени. Существуют различные экспериментальные методы определения температуры пламени. Например, хорошо известным методом является метод обращения спектральных линий атома натрия, в котором пламя, содержащее следы натрия, просвечивается источником излучения с известной температурой. Линии натрия в спектре пламени будут видны на фоне спектра источника излучения как линии испускания, если температура источника ниже температуры пламени, -и как линии поглощения, если температура источника выше температуры пламени. При равенстве температур интенсивность линий натрия не будет отличаться от интенсивности источника излучения с известной температурой. [c.56]

Интересный пример предиссоциации двухатомных свободных радикалов — предиссоциация радикала А1Н. На рис. 104, а приведена микрофотограмма полосы спектра испускания А1Н видно, что все три ветви внезапно обрываются при одном и том же значении J верхнего состояния. Что такой обрыв вызван предиссоциацией, подтверждается наблюдением той же самой полосы в спектре поглощения (рис. 104, б) заметно, что линии с высокими значениями J уширены. Важно учесть, что ослабление линий испускания является значительно более чувствительным признаком предиссоциации, чем уширение. Чтобы произошло заметное уширение, ширина линии должна стать больше 0,1 см , что в 100 раз превышает естественную ширину линии. Это означает, что вероятность безызлучательного перехода у должна быть в 100 раз больше вероятности перехода (3 с излучением. Уменьшение же интенсивности линии на 50% произойдет при у = . По этой причине в полосе поглощения радикала А1Н (рис. 104, б) уширение линий наблюдается только при несколько более высоких значениях чем те, при которых происходит обрыв ветвей в спектре испускания. Другим примером может служить предиссоциация радикала СН (см. фотографию полосы на рис. 49). [c.182]

В последние годы XIX ст. было обнаружено, что свет, выходящий из отверстия в нагретом полом теле, не имеет характеристических линий испускания — его интенсивность плавно изменяется с изменением длины волны, причем такое распределение интенсивности света зависит от температуры и не зависит от природы нагретого тела. Физики-теоретики, занимавшиеся проблемой испускания света нагретыми телами, еще до 1900 г. пришли к выводу, что на основании представлений об испускании и поглощении света колеблющимися молекулами нагретого тела они не могут объяснить наблюдаемое распределение энергии излучения. Тогда немецкий физик Макс Планк (1858—1947) высказал мысль о возможности создания удовлетворительной теории при допущении, что нагретые тела не могут испускать или поглощать свет определенной длины волны в произвольно малых количествах, а должны испускать или поглощать лишь определенный квант света, характерный для данной длины волны. Хотя теория Планка не требовала считать сам свет состоящим из порций энергии — световых квантов или фотонов, Эйнштейн уже в 1905 г. указал на ряд других обстоятельств, подтверждающих эту концепцию. [c.65]

В некоторых случаях в специальном режиме можно получить ИК-спектры испускания нагретых образцов и/или при использовании охлаждаемых детекторов (см. разд. 9.2.2). КР-спектры формируются при неупругом рассеянии света молекулами (см. рис. 9.2-1). Для возбуждения КР-спектров требуются монохроматичные лазерные источники в видимой или ближней ИК-областях, например, Аг+-лазер (488 нм) или К(1 АС-лазер (1,06 мкм). Комбинационное рассеяние относится к очень слабым эффектам. Только около 10 падаюш,его излучения претерпевает упругое рассеяние. Эта часть излучения формирует рэлеевскую линию, имеющую такую же частоту, что и возбуждающее излучение. Около 10 ° падающего излучения приводит к возбуждению колебательных или вращательных уровней основного электронного состояния молекул. Это является причиной потери энергии падающим излучением и вызывает сдвиг полосы в длинноволновую область по сравнению с рэлеевской линией (стоксов сдвиг). Антистоксовы линии с большей частотой, чем падающее излучение, можно наблюдать, когда рассматриваемые молекулы до взаимодействия с лазерным излучением уже находятся в возбужденных колебательных состояниях (при более высоких температурах) (рис. 9.2-2). При комнатной температуре антистоксовы линии слабее, чем стоксовы. Соотношение интенсивности стоксовых и антистоксовых линий является функцией температуры образца (почему ). [c.167]

Экспериментальные данные, которые привели к развитию квантовой теории атома водорода, были получены всецело из спектроскопии. Мы уже давали выше определение спектроскопии как исследование поглош,ения и испускания электромагнитного излучения системой. Из спектроскопического эксперимента можно получить информацию двух различных типов о разностях энергий между состояниями (по длинам волн или частотам излучения) и интенсивностях переходов. Каждый спектральный переход характеризуется определенной энергией и интенсивностью. Каждому веш,еству присущ свой характеристический спектр, и это обстоятельство делает спектроскопию чрезвычайно полезным аналитическим методом. [c.168]

Лучеиспускание раскаленных тел, вызываемое высокой температурой, называется температурным излучением. Чем выше температура тела, тем интенсивнее его излучение. Спектры света, даваемые источниками света, называются спектрами испускания. Раскаленные твердые и жидкие тела дают непрерывный, или сплошной, спектр испускания, а раскаленные газы —прерывчатый. В первом случае спектр представляет собой разноцветную полосу с постепенным переходом цветов во втором случае на темном фоне наблюдаются разноцветные линии или полосы. При свечении раскаленных молекул газа получаются полосатые спектры при свечении одноатомных газов получаются линейные спектры. [c.54]

Поглощение рентгеновского излучения в веществе сопровождается образованием фотоэлектронов, оже-электронов и испусканием атомами вещества вторичных фотонов. Ослабление интенсивности рентгеновского излучения происходит по экспоненциальному закону [c.809]

Б качестве довода в пользу существования равновесия в горячих пламенах, далее, можно привлечь результаты измерения интенсивности излучения и температуры этих пламен. Если интенсивность излучения разреженных пламен на много порядков превышает интенсивность равновесного излучения при температуре пламени и представляет собой практически чистую хемилюминесценцию, то интенсивность горячих пламен обычно мало отличается от интенсивности равновесного излучения, а в случае бесцветных пламен, т. е. пламен, не содержащих твердых частичек, значительно уступает равновесной интенсивности. Равновесный характер излучения некоторых горячих пламен следует из распределения интенсивности в спектре этих пламен, в частности из близкого совпадения вращательной температуры, т. е. температуры, вычисляемой из распределения интенсивности в полосах электронного спектра испускания пламени, с его истинной температурой. Таковы, например, пламена водорода и окиси углерода, а также кислородные пламена метилового спирта, формальдегида и муравьиной кислоты, в которых вращательная температура гидроксила оказывается близкой к температуре пламени. Температура, измеренная при помощи того или иного метода (например, метода обращения спектральных линий, основанного на допущении о равновесных концентрациях возбужденных атомов в зоне пламени), часто оказывается близкой к максимальной температуре, отвечающей химическому равновесию в пламени [658], как это видно, в частности, из данных табл. 57. [c.577]

Интересно, что человеческий глаз чувствителен только к узкому интервалу длин волн электромагнитного излучения. Этот интервал, называемый видимой областью спектра (см. рис. 18-2), простирается приблизительно от 400 до 700 нм. Надо сказать, что этот интервал длин волн является областью наибольшей интенсивности солнечного излучения, достигающего земли. Поэтому традиционное различие между ультрафиолетовой и видимой областями спектра основано скорее на физиологической, чем на химической или физической чувствительности. В спектрохимическом анализе, однако, мы касаемся химических и физических явлений, поэтому физиологическое различие не имеет особого значения. Природа переходов, соответствующих поглощению, испусканию или люминесценции ультрафиолетового и видимого излучения, одна и та же. К тому же аппаратура, используемая для этих областей спектра, также является сходной, поэтому проще рассматривать эти области вместе. [c.627]

Поглощение излучения некоторыми образцами приводит к испусканию вторичного излучения с меньшей энергией это явление называется флуоресценцией. Измерение интенсивности вторичного излучения используется для количественного анализа. Этот способ анализа является одним из многих методов, основанных на измерении испускаемого излучения (табл. 1.4). [c.24]

Кроме поглощения и вынужденного испускания в теории излучения рассматривается третий процесс — спонтанное излучение. В этом случае возбужденная частица теряет энергию, достигая более низкого уровня, в отсутствие излучения. Спонтанное излучение — случайный процесс, и скорость дезактивации возбужденных частиц за счет спонтанного излучения (при статистически большом числе возбужденных частиц) является величиной первого порядка. Таким образом, константа скорости первого порядка может быть использована для описания интенсивности спонтанного излучения эта константа является коэффициентом Эйнштейна Л (Ami), который для спонтанного процесса играет ту же роль, что и константа второго тюрядка В для индуцированных процессов. Скорость спонтанного излучения равна Aminm, и интенсивность спонтанного излучения может быть использована для расчета Пт, если Ami известен. Большинство явлений, связанных с испусканием, которые изучаются в фотохимии, — флуоресценция, фосфоресценция и хемилюминесценция — обычно являются спонтанными, и в дальнейшем мы будем опускать это прилагательное. Если же испускание вынужденное, этот факт будет отмечаться особо. [c.30]

Известно, что при прохождении через вещество лучей от источника излучения. это вещество поглощает лучи только определенной длины волны (частоты), и по закону Кирхгофа само вещество излучает только те лучи, которые оно в данных условиях поглощает. В результате этого калчдая молекула, каждый атом или ион дают характерные частоты в спектре поглощения, спектре испускания или спектре комбинационного рассеяния. Спектр — это распределение энергии излучения, испускаемого (поглощаемого) телом по частотам или длинам волн. Задача качественного спектрального анализа заключается в обнаружении этих харак-тсрнстичоских частот и сравнении их с частотами индивидуальных веществ. Для количественного анализа требуется еще оценка интенсивности излучения. [c.90]

В атомно-абсорбционном методе анализа в качестве источников излучения чаще всего применяют специальные газоразрядные лампы с полым катодом. Конструкция ламп такова, что в спектре испускания интенсивно проявляются спектральные линии атомов, входящих в состав материала катода, или веществ, специально помещенных в полость катода. Изменяя материал катода или состав помещаемого в полость катода вещества, можно получать спекхры испускания различных атомов. Обычно каждая лампа для атомно-абсорбционного анализа дает спектр испускания атомов какого-либо одного элемента (табл. 3). Поэтому для определения нескольких элементов в пробе необходимо иметь набор ламп на различные элементы, поскольку лампы, позволяющие определять сразу несколько элементов, пока не нашли широкого применения в практике атомно-абсорбционного анализа. Таким образом, несколько элементов определяют при последовательной замене ламп, используя их поочередно в качестве источников излучения. [c.36]

Интенсивность. Под интенсивностью спектральной линии в спектре ислускапня обычно понимают энергию, переносимую излучением в е ии1Н1у времени. Наиболее часто понятие интенсивности спектральной линии, наблюдаемой н спектре испускания, отождествляют с понятием яркости источника излучения. Яркость — это мощность излучения, испускаемая источником света в единицу телесного угла с единичной площадки, расположенной перпендикулярно направлению наблюдения (рис. 1.3). При фотографической регистрации излучения под интенсивностью понимают меру почернения фотоэмульсии, при фотоэлектрической — величину электрического сигнала. [c.12]

Плазма тлеющего разряда внутри катода имеет температуру около 800 К- Благодаря относительно малому давлению и низкой температуре лоренцевское и доплеровское уширение линий испускания в лампе с полым катодом существенно меньше (на 2 порядка), чем в применяемых атомизаторах, например в пламени. Поэтому лампы с полым катодом удовлетворяют требованиям, предъявляемым к источникам в атомно-абсорбционном анализе, т. е. линии в спектре испускания являются очень узкими. Эффективность работы лампы с полым катодом зависит от ее конструкции и напряжения, которое подводится к электродам. Высокие напряжения и соответственно высокие значения тока приводят к увеличению интенсивности свечения. Однако это преимущество часто приводит к увеличению эффекта Доплера для линии испускания атома металла. Более того, кинетическая энергия иона инертного газа, бомбардирующего внутренние стенки полого катода, зависит от массы иона, напряжения на электродах лампы и числа соударений в единицу времени, которые происходят по мере движения иона инертного газа к катоду. Чем выше значение тока, тем больше относительное число невозбужденных атомов в облаке, вырванном в результате бомбардировки стенок полого катода ионами инертного газа. Невозбужденные атомы материала катода способны поглощать излучение, испускаемое возбужденными атомами. В результате наблюдается самоноглощение, которое уменьшает интенсивность в центре линии испускания лампы. [c.144]

Обычно различают три типа процессов поглощение, вынужденное излучение и спонтанное излучение. Предположим, что химическая частица имеет два квантовых состояния I и т с энергиями е и вт- Если частица первоначально находится в нижнем состоянии I, то она может взаимодействовать с электромагнитным излучением и поглощать энергию, переходя в состояние т. В обычных процессах поглощение происходит одноступенчато, так что разность между исходным и конечным уровнями точно равна энергии одного фотона излучения следовательно, поглощение излучения происходит лишь при условии 8т—Е1 = Н условие Бора ), Процесс поглощения состоит в потере интенсивности электромагнитного излучения и получении энергии поглощающей частицей. Обратный процесс, когда частица, находящаяся в верхнем состоянии, отдает энергию электромагнитному излучению, известен как вынужденное излучение слово вынужденное указывает, что существует взаимодействие между излучением и возбужденными частицами, вызывающее потерю энергии. Хотя мы не рассматриваем природу взаимодействия частицы и излучения, ясно, что скорость (интенсивность) поглощения или вынужденного излучения пропорциональна скорости столкновений фотонов с поглощающими или излучающими частицами, т. е. изменение интенсивности пропорционально плотности излучения р и концентрации химических частиц. Коэффициент пропорциональности определяет так называемые коэффициенты Эйнштейна В , й/т — коэффициент для процесса поглощения, Вт1 — для вынужденного излучения согласно принципу микроскопической обратимости, Вш = Вт1, и этот же результат можно получить при строгом следовании теории излучения. Скорости поглощения и вынужденного испускания равны В/тПгр и Вт1Птр = = В1тПтр) соответственно, где щ и Пт — концентрации частиц в низко- и высоколежащих состояниях. В случае теплового равновесия Пт всегда меньше, чем П1 [см. уравнение Больцмана (1.4)], и вклад поглощения оказывается более существенным, чем вынужденного испускания. Различие вкладов поглощения и вынужденного испускания определяется соотношением между величиной (вт—е ) и температурой Т. Уже упоминалось, что характерными для фотохимии являются уровни энергии ът--е.1) >кТ и Пт<.П1, поэтому вклад вынужденного испускания в фотохимические процессы в условиях теплового равновесия пренебрежимо мал. Однако в неравновесных ситуациях вынужденным испусканием уже нельзя пренебрегать, и если инверсия заселенности (/гт> () возрастает, то процессы испускания начинают преобладать над поглощением, и в [c.29]

V ) и имеет определенное направление распространения, индуцир. излучение имеет ту же частоту V и то же направление распространения. Вероятность вынужденного испускания зависит от частоты у воздействующего излучения она пропорциональна фактору 5(у, Уз,) и имеет значение тем большее, чем ближе у к резонансной частоте Уз,. Важным является то обстоятельство, что вероятность вынужденного испускания пропорциональна интенсивности воздействующей волны (плотности фотонов). [c.561]

Испускание характеристического рентгеновского излучения подчиняется кваптовомеханическим правилам отбора. Переход электрона с одной оболочки на другую должен удовлетворять условиям Ап > О, А/ = 1 и Aj = О или 1. Линии, отвечающие таким переходам, называют разрешенными или диаграммными линиями. Линии, соответствующие запрещенным переходам, имеют очень малую интенсивность. Так называемые сателлитные линии отвечают переходам в атомах с двумя или более вакансиями. [c.65]

Пластины (BaFBr, легированный европием) могут запоминать скрытые рентгеновские образы, которые затем подвергают воздействию излучения He-Ne-лазера, что приводит к испусканию света, интенсивность которого пропорциональна числу захваченных рентгеновских фотонов. Подобные детекторы характеризуются чрезвычайно большими скоростями счета и позволяют собирать данные об образце за несколько часов, сокращая, таким образом, время в 10 раз по сравнению с обычными счетчиками. [c.408]

Как известно, лазер (оптический квантовый генератор) генерирует когерентные элекгромагнитные волны. Его действие основано на вынужденном испускании фотонов под влиянием внешнего электромагнитного поля. Для этого в рабочем теле (например, газе) источника излучения создают такую инверсную заселенность частиц в возбужденном состоянии с энергией Е2, чтобы число возбужденных частиц превышало число невозбужденных с энергией Е. Тогда при прохождении через среду электромагнитной волны с частотой са = ( - Е )кЬ /2т1 интенсивность ее будет нарастать за счет актов индуцированного испускания света возбужденными частицами. Усиление электромагнитной волны за счет вынужденного испускания приводит к экспоненциальному росту ее интенсивности I по мере прохождения пути z [c.433]

Интенсивность сг-линий в рентгеновском спектре максимальна, что обусловлено наибольшей вероятностью электронных переходов при Ли = 1. На рис. 11.31 юображены электронные переходы при поглощении и испускании реште-новского излучения, приведены обозначения соответствующих спектральных линий. [c.252]

Немовохроматнчность источника н влияние рассеянного света. При выводе основного закона светопоглощения сделано предположение о строгой монохроматичности источника света. В действительности в спектре испускания любого источника всегда присутствуют фотоны различных длин волн. Чтобы понять, почему это обстоятельство приводит к нарушению линейности зависимости А от с, рассмотрим ситуацию, когда в спектре источника имеются фотоны только двух длин волн Я, и. Пусть интенсивности излучения источника при этих длинах волн равны /(,1 и /о2, а соответствующие молярные коэффициенты поглощения вещества — 1 и е . Тогда интенсивность падающего света равна [c.270]

При излтерениях в области излучений высокой энергии используются три типа единиц а) единицы радиоактивности, в которых измеряется скорость распада ядер радиоактивных элементов б) единицы интенсивности излучения или потока, которые дают скорость испускания или поглощения энергии (скорость поглощения часто называют мощностью дозы) в) единицы интегральной дозы, определяемой путем интегрирования поглощенного потока излучения за период облучения. [c.46]

Сагден с сотрудниками предложил ряд спектроскопических методов определения концентрации атомов Н в пламени [572], базирующихся на измерениях интенсивности излучения резонансных линий щелочных металлов, добавляемых в горючую смесь, и констант равновесия соответствующих процессов (например, Li -f Н,0 LiOH -f- Н) (см. также [12231), и метод определения концентрации ОН [1008] по интенсивности сплошного спектра испускания, связанного с процессом Na -f- ОН = = NaOH + hy. [c.59]

Общая блок-схема люминесцентного спектрометра показана на рис. 19-20. Поскольку люминесценция обладает изотропным свойством, т. е. поскольку имеет место испускание во всех направлениях, можно обнаружить испускаемое излучение в любом желаемом направлении от пробы. Для уменьшения мешающего влияния от излучения, используемого для возбуждения молекулы пробы, люминесценцию часто наблюдают под прямым углом к направлению возбуждающего излучения. Хотя расположение узлов прибора под углом 90° можно найти не во всех люминесцентных спектрометрах, такая конструкция несомненно является наиболее распространенной. Поскольку мощность люминесценции пропорциональна мощности источника, возбуждающее излучение обычно обеспечивается интенсивным источником, таким как ксеноно-вая лампа. Для получения узкой полосы длин волн от источника, возбуждающего определенные молекулярные частицы в пробе, используют в качестве селектора частоты светофильтр или монохроматор. После возбуждения эти молекулы могут флуоресцировать либо фосфоресци- [c.657]

В спектрах многих пламен можно наблюдать линии испускания примесей различных металлов. По предположению Гейдона и Вольфхарда [111], возбуждение атомов металлов в пламенах осуществляется за счет энергии процессов рекомбинации атомов и свободных радикалов. Число возбужденных атомов примеси может соответствовать температуре пламени, но может и значительно превосходить равновесное значение. Это особенно характерно для низкотемпературных и разреженных пламен, в которых концентрация атомов и свободных радикалов намного превышает равновесную. Изменение интенсивности излучения примеси металла можно использовать как количественный метод изучения кинетики реакций атомов и свободных радикалов. Так, по затуханию хемилюминесценции натрия была измерена кинетика рекомбинации атомарного водорода при 1072° К в продуктах сгорания смеси Н2 -Ь О2 + N2 [112]. При этом абсолютная концентрация атомов водорода измерялась по скорости реакции Н с ВзО или Ва. [c.24]

Возбужденные атомы или молекулы (активные частицы), возвращаясь в равновесное состояние, отдают в окружающую среду большую или меньшую часть полученной энергии возбуждения в виде излучения, испущенного ими самопроизвольно, спонтанно (люминесценция) оставшаяся часть энергии безызлучательно, в соударениях частиц, преобразуется в тепловую энергию системы. Однако, если в среде, содержащей активные частицы (активной среде), в течение времени жизни возбужденного состояния частиц распространяется световая волна, частота которой равна частоте излучательного перехода частиц из возбужденного состояния, эта волна стимулирует (вынуждает) возбужденные частицы испустить излучение. Световые волны, возникающие в процессе такого вынужденного исиускания, когерентны как между собой, так и со стимулирующей волной. Это значит, что частоты и фазы колебаний наиряженности электрического поля и состояния поляризации этих волн совпадают, а интенсивность суммарной волны возрастает в зависимости от числа активных частиц, принявших участие в процессе вынужденного испускания. Очень важно, что испускать когерентные волны могут частицы, разнесенные в среде на макроскопические расстояния друг от друга. Активная среда, таким образом, может занимать более или менее значительный объем, содержащий большое количество активных частиц, что и обеспечивает получение высоких интенсивностей лазерного излучения. [c.163]

Если излучение, вышедшее из активной среды и усиленное за счет вынужденного испускания, вновь пропустить через эту среду, произойдет дальнейшее увеличение его интенсивности. Многократное повторение такого процесса обеспечивается с помощью оптического резонатора. Он состоит обычно из пары хорошо отражающих излучение зеркал, между которыми помещается активная среда (рис. 5.1). Если увеличение интенсивности излучения за один полный циклический проход по резонатору длиной L д/ = / /д = /д [ехр (2Ky L) — 1 ] [c.165]

Образование углерода в количестве поддающемся обнаружению, при разложении чистого ацетилена всегда сопровождается интенсивным испусканием света в видимой области спектра, ( увеличением образования углерода количество испускаемой энергии света возрастает как по интенсивности, так и продолжительности. Эти предварительные опыты, по-видимому, установили, что спектральный состав интенсивною излучения при образовании углерода из ацетилена описывается законом распределения для черного тела этот vleтoд может использоваться для измерения изменени эффективной температурь во времени. Реколи-ь -дуется [6] добавлять к воздуху ири газодинамических исследованиях в ударной груб( небольшое количество ацетилена, вероятно, для возможности изучения изменений температуры во врегу1ени. [c.322]