Магнитные моменты ионов переходных металлов

Таблица 23.7. Теоретические значения магнитных моментов высокоспиновых и низкоспиновых октаэдрических комплексных ионов переходных металлов, пред-сказывае.чые в рамках. модели чисто спинового нара.чагиетизма

Таблица G.I. Теоретические и экспериментальные значений магнитных моментов (в магнетонах Бора, хв) ионов переходных металлов в комплексах с низкомолекулярными и трехмерными полилигандами

В этой главе мы рассмотрим некоторые аспекты магнетизма, которые имеют решающее значение для понимания спектров ЯМР и ЭПР комплексов ионов переходных металлов. Магнитные эффекты обусловлены электронами молекул, поскольку магнитный момент электрона в 10 раз превышает магнитный момент протона. В главе, посвященной ЯМР, мы рассматривали циркуляции спаренных электронов, которые вызывают диамагнитные эффекты. Неспаренные электроны также приводят к магнитным эффектам, которые зависят от числа неспаренных электронов и их размещения на орбиталях. Магнетизм исследуют, измеряя (см. далее) магнитную поляризацию соединения в магнитном поле. Различные типы поведения вещества в магнитном поле показаны на рис. 11.1. Чтобы описать поведение веществ в магнитном поле, удобно определить параметр, называемый магнитной индукцией В [c.130]

В соответствии с теорией химической связи комплексы переходных металлов четвертого периода можно классифицировать преимущественно на ионный и ковалентный типы. Центральный атом (металла) в ионном комплексе имеет те же электронное строение и магнитный момент, что и свободный ион металла по правилу Хунда такому состоянию отвечает определенный максимум числа неспаренных электронов. В ковалентных комплексах электронное строение центрального атома отвечает минимуму неспаренных электронов, что достигается за счет спаривания части этих электронов под влиянием поля лигандов. [c.165]

Спектроскопия электронного парамагнитного резонанса. Молекулы либо ионы, имеющие неспаренные электроны, обладают характерными магнитными свойствами. Ионы переходных металлов, свободные радикалы, молекулы, находящиеся электронном возбужденном состоянии, и т. п. часто обладают такими неспаренными электронами и, следовательно, магнитным моментом. Величину магнитного момента измеряют при помощи спектрометра электронного парамагнитного резонанса, и она может определяться химическим окружением электрона (см. рис. 7.9). Этот метод обладает высокой чувствительностью, сравнимой с чувствительностью спектроскопии в ультрафиолетовой области. Диапазон применения этого метода с точки зрения структуры определяемого вещества несколько ограничен в связи со сложностью интерпретации спектра. [c.173]

L — полный орбитальный угловой момент, а S —полный спиновый угловой момент (в единицах k /2я) набора электронов в атоме (стрелка показывает, что это векторные величины единицей магнитного момента является здесь магнетон Бора=0,927-10" эрг1гаусс). Наличие Набора таких магнитных диполей придает парамагнитному веществу его характерное свойство на него действует сила в направлении магнитного поля, т. е. в направлении, противоположном действию силы на диамагнитное вещество. Это приводит также к закону Кюри — Вейсса для зависимости восприимчивости (х) парамагнетика от температуры X ос1/7. Ферромагнетизм и антиферромагнетизм возникают вследствие взаимодействий между диполями соседних атомов [83, 111]. Следует указать, что, поскольку и спиновые и орбитальные угловые моменты электронов заполненных оболочек компенсируют друг друга, вследствие чего суммарные моменты равны нулю, такая система не обладает парамагнетизмом, но у нее остаются только диамагнитные эффекты именно по этой причине парамагнетизм обнаруживается только в рядах ионов переходных металлов и лантанидов. [c.371]

Исследуя восприимчивость монокристаллов, можно определить величину ее анизотропии [25—28]. Как мы увидим в главах, посвященных ЭПР и ЯМР комплексов ионов переходных металлов, эти данные применяются в нескольких важных областях. Анизотропию магнитной восприимчивости обычно определяют методом Кришнана, устанавливая критический момент вращения. В статье [31] рассматривается использование метода ЯМР для измерения магнитной восприимчивости веществ в растворе. Раствор парамагнитного комплекса, содержащий внутренний стандарт, вводят в объем между двумя концентрическими трубками. Раствор того же самого инертного стандарта в том же самом растворителе, в котором растворен комплекс, вводят во внешнюю часть конструкции. В этом случае наблюдаются две линии стандарта, причем линия вещества, введенного в раствор парамагнитного комплекса, соответствует более высокой частоте. Сдвиг линии внутреннего стандарта" в парамагнитном растворе относительно диамагнитного раствора АН/Н связывают с разностью объемной восприимчивости ДХ двух жидкостей [c.156]

А для соседних уровней очень мала и равна 10 —10 Дж. Расщепление попадает в область радиоволн высоких и сверхвысоких частот (10 -—10 Гц, длина волны от 1 до 500 см). Эта область радиоволн применяется в радиоспектроскопии для расщепления магнитных уровней электронов и ядер. Методом ЭПР изучаются парамагнитные вещества, к которым относятся, например, комплексные соединения ионов переходных металлов или редких земель с незаполненными внутренними оболочками, молекулярные соединения и атомы с неспаренным электроном, свободные радикалы и ион-радикалы. Парамагнитные свойства определяются тем, что частицы вещества обладают постоянным магнитным моментом. Его происхождение объясняется так. Каждый электрон в атоме при вращении вокруг ядра создает магнитное поле. Магнитный момент ц электрона в общем случае равен сумме спинового д, и орбитального г магнитных моментов ц. = + + ц/, причем [c.54]

Из значения мольной магнитной восприимчивости можно найти магнитный момент по уравнению (г = 2,84 ] хТ, а зная ц, можно найти и число п неспаренных электронов в случае чисто спинового парамагнетизма 1= п(п- -2). Это уравнение с успехом было применено при исследовании ионов переходных металлов (в пренебрежении орбитальным моментом). [c.91]

Имеется значительное число экспериментальных работ по магнитной восприимчивости соединений металлов переходной груп-пы . Обычно в этих соединениях магнитный момент имеет только переходный металл, и поэтому подобные измерения дают магнитные моменты ионов этих металлов. Для соединений, в которых такой металл связан ковалентно, измерения дают моменты ионов или групп, содержащих атом переходного металла. Измерения проводились как для простых, так и для комплексных соединений и водных растворов. Некоторые из результатов, полученных для простых соединений, приведены ниже. [c.282]

Для иона переходного металла с п неспаренными электронами магнитный момент, выраженный в магнетонах Бора, определяется формулой [c.204]

Катионы шелочных и щелочноземельных металлов координируют (связывают) молекулы воды в гидраты преимущественно посредством электростатического ион-дипольного взаимодействия. Последнее зависит от заряда и радиуса катиона, его массы и магнитного момента, дипольного момента воды, поляризации иона и воды и от кинетических параметров (импульс, момент количества движения и др.). Между катионами переходных металлов и молекулами воды возникает, благодаря наличию вакантных атомных орбиталей у катионов и неподеленных пар электронов молекулы воды, донорно-акцепторная связь. Часто электростатический и донорно-акцепторный вид связи в гидрате катиона проявляется совместно. [c.414]

В предыдуш,их разделах было выдвинуто специальное требование относительно того, чтобы отдельные парамагнитные атомы одной молекулы или соседних молекул не влияли за счет создаваемых ими магнитных полей друг на друга другими словами, предполагалось достаточное магнитное разбавление. Для большинства координационных комплексов атмосфера атомов лигандов, окружаюш их ион переходного металла, обеспечивает такое магнитное разбавление, но нам следует ознакомиться и с теми случаями, когда ограничения, связанные с магнитным разбавлением, устранены. Если парамагнитные центры в веществе могут влиять друг на друга, возникают эффекты двух связанных между собой типов — ферромагнетизм и антиферромагнетизм. Влияние соседних магнитных диполей друг на друга проявляется в том, что они стремятся расположить соседние с ними магнитные диполи так, чтобы они были направлены либо в ту же самую сторону, либо в противоположную. Если на некоторое время пренебречь орбитальным угловым моментом иона и учитывать только спиновые угловые моменты двух соседних ионов, 1 и 3 , то можно описать взаимодействие между ними, отметив, что возникают два [c.402]

Существуют ионы переходных металлов, содержащие один, два, три и даже семь неспаренных электронов. Как указывалось в разд. 1.8, спиновое квантовое число иона в целом 5 равно сумме спиновых квантовых чисел (5= /з) отдельных электронов. Так, в ионе марганца(П) пять неспаренных электронов, и для него 5 — =5( /2) = /-2, а для иона гадолиния(П1) с семью неспаренными электронами 5=7 (1/.2) = /2. Пользуясь уравнением (25.3) и подставляя в него значения 5 вместо 5, можно вычислить магнитный момент, обусловленный только спином электронов, так называемое чисто спиновое значение момента для любого атома или иона, если для него известно полное спиновое квантовое число 5. Числовые значения для всех реально возможных случаев приведены в табл. 25.2. [c.20]

Другая особенность ЭПР в газовой фазе состоит в том, что нельзя применять спин-гамильтониан , как это делалось для ионов переходных металлов. Всегда необходимо рассматривать взаимодействие различных угловых моментов, которые образуют полный угловой момент Л. Тогда (2/-М)-кратное вырождение снимается магнитным полем. Применение термина электронный резонанс обусловлено тем, что спектр можно наблюдать для молекул, не содержащих неспаренных электронов (например, состояние для О2) [c.378]

Вычисленные и измеренные магнитные моменты некоторых ионов переходных металлов [c.419]

Центры с неспаренными электронами (ионы переходных металлов, радикалы, центры окраски и др.) характеризуются отличным от нуля значением вектора полного магнитного момента. Они могут находиться в нескольких состояниях, отвечающих различным ориентациям вектора. В отсутствие внешнего магнитного поля все эти состояния имеют равные энергии, т. е. являются вырожденными. При наличии поля каждой ориентации вектора магнитного момента соответствует свой энергетический уровень. В магнитных полях, создаваемых в ЭПР-спектрометрах, энергии перехода из одного состояния в другое соответствуют микроволновой области электромагнитного излучения. [c.213]

С целью поиска наиболее активных катализаторов были испытаны нанесенные и ненанесенные окислы переходных металлов с недостроенными внутренними d- и /-оболочками, а также их гидроокиси. Одним из наиболее активных оказался катализатор на основе гидроокиси железа [31, 32]. В работе подтвержден магнитный механизм низкотемпературного каталитического превращения о-Н2 = п-Н2 и показано, что создание наиболее активных катализаторов должно осуществляться на основе парамагнитных ионов с максимальным эффективным магнитным моментом и минимальным радиусом. [c.49]

Если основное взаимодействие РЗЭ, обсуждавшееся в предыдущем разделе, можно, хотя и с некоторой неопределенностью, описать количественными соотношениями, то этого нельзя сделать в случае магнитных обменных взаимодействий, в. которых принимают участие ионы переходного металла, несущие магнитный момент, особенно когда момент связан с Зй-полосой, как, например, в случае чистых металлов никеля, кобальта и железа. Так как большая часть интерметаллидов, которые мы будем обсуждать в последующих разделах обзора, содержит Зй-пере-ходные металлы, то будет вполне уместно остановиться очень кратко на некоторых чертах прямого взаимодействия, которые существенны для понимания свойств этих соединений. Подробные обзоры прямого обмена опубликовали в последнее время Херринг 43, 44] и Мотт [45] они описаны также в книге под редакцией Маршалла [46]. В то же время Фридель и др. [47] показали, что обобщение обычной зонной модели допускает существование локализованных моментов в рамках зонной картины. [c.22]

Этот метод применяется для исследования соединений, обладающих парамагнитными свойствами, т. е. соединений, магнитный момент которых обусловлен неспаренными электронами. Магнитным моментом могут обладать ионы переходных металлов и их комплексы, свободные радикалы и соединения в возбужденном состоянии. [c.171]

В табл. 23.7 приведены вычисленные магнитные моменты различных ионов переходных металлов в высокоспиновых и низкоспиновых комплексах. Ионы сгруппированы в соответствии с числом имеющихся у них -электронов. Нетрудно видеть, что неоднозначное распределение электронов по энергетическим подуровням возникает лишь в октаэдрических комплексах с центральными ионами, обладающими конфигурациями и Если число -электронов меньше четырех, они всегда расселяются на нижнем энергетическом уровне, занимая поодиночке несвязывающие -орбитали. При наличии более семи -электронов несвязывающие -орбитали, как правило, оказьшаются полностью заполненными парами электронов, даже если величина А мала. [c.417]

Поглощение излучения растворами, содержащими макромолекулы или низкомолекулярные растворенные вещества, можно исследовать в трех участках электромагнитного спектра, соответствующих различным типам поглощения излучаемой энергии системой. В области видимого и ультрафиолетового (УФ) света излучение вызывает возбуждение электронов. Органические молекулы поглощают видимый свет лишь в том случае, если они содержат большие резонирующие системы, а макромолекулы этого типа в растворе не изучались. Однако в некоторых случаях сильное поглощение видимого света обусловлено образованием комплексов ионов переходных металлов с макромолекулами, как, например, при исследовании гемоглобина и других белков, содержащих железо-порфириновый комплекс, связанный с макромолекулой [488]. Узко специфические проблемы, касающиеся спектроскопии таких материалов, рассматриваться не будут, и наше обсуждение будет ограничено применением УФ-спектроскопии, которая находит широкое применение при исследовании макромолекул. Спектральное поглощение в инфракрасной (ПК) области возникает в результате переходов между вращательными и колебательными уровнями. Как УФ-, так и ИК-спектроско-пия являются мощными средствами анализа полимеров. В качестве примера можно привести использование УФ-спектров для анализа сополимеров стирола или винилпиридина с неароматическими сомономерами, а также применение ИК-снектроскопии для исследования 1,А-цис-, 1,А-транс- или 1,2-присоединения в полибутадиене. Такой анализ основан на предположении, что вклады, вносимые мономерными остатками в измеряемую оптическую плотность, аддитивны. Для большого числа случаев это предполон<ение, но-видимому, является очень хорошим приближением. Однако следует заметить, что такие спектроскопические исследования в целом не зависят от растворимости образца и поэтому выходят за рамки нашего обсуждения, предметом которого УФ- и ИК-спектры являются лишь постольку, поскольку они специфически характеризуют растворенные молекулы. Совершенно иным является положение для поглощения в радиочастотной области, вызванного квантованными переходами в ориентации магнитных моментов некоторых атомных ядер во внешнем магнитном ноле. Разрешение, достигаемое нри исс. те-довании методом ядерного магнитного резонанса (ЯМР), значительно выше для жидких образцов, чем для твердых. Следовательно, изучение спектров ЯМР растворов макромолекул необходимо для выяснения таких данных о полимере, которые нельзя получить для твердых образцов. [c.172]

Для экспериментального исследования комплексных ионов в растворах приемлемый сигнал ЯМР наблюдается в обычных установках только в том случае, если изотоп исследуемого элемента имеет большой ядерный магнитный момент, т. е. соответствующий спину /2 или больше, и изотопную концентрацию, превосходящую 10%. Характерная частота поглощения также должна быть велика. У переходных металлов приемлемыми изотопами являются, по-видимому, только Си или Си , Со , [c.93]

Из экспериментально определяемой парамагнитной восприимчивости можно рассчитать магнитные моменты ионов переходных металлов в системе. А если известен магнитный момент, то легко определить число неспаренных электронов. Отсюда можно определить степень окисления изучаемого иона металла или центрального атома комплекса, а также выявить его низко- или высокоспиновую электронную структуру. Далее, если известно число неспаренных электронов в комплексе, можно рассчитать вклад орбитального момента, и в некоторых случаях это позволяет сделать заключения о симметрии комплекса (сольвата) (см., например, [72]). [c.128]

Ионы переходных металлов (Т-клгионы) занимают в этой классификации промежуточное положение между А- в В-металлами. Их свойства часто представляют компромисс между мягким в жестким поведением. Т-катионы имеют частично заполненные -оболочки (1,2,..., 9 электронов). Мы можем рассматривать их как сферическое адро, окруженное мягкой в легко деформируемой внешней электронной оболочкой. Электронная плотность вокруг 5Цфа pa пpeдeJ a несимметрично. Магнитный и электрический дипольные моменты могут принимать различные значения в зависимости от числа электронов в -оболочке. [c.163]

Другие формы магнитного поведения. Мы только что указали, как можно определить число неспаренных электронов иона переходного металла в комплексе, или другом соединении на основании расщепления -орбиталей. Экспериментальные методы определения числа неспаренных электронов обсуждались в разд. 2.8. Они основывались на измерении магнитной восприимчивости вещества. Здесь мы должны подчеркнуть, что при попытках определить магнитные моменты индивидуальных ионов на основании измеренных восприимчивостей соединений в конденсированной фазе нео1бходимо рассмотреть несколько дополнительных факторов. [c.432]

До сих пор в рассматриваемых соединениях ионы редкоземельных элементов находились в металлической решетке в комбинации только с немагнитными партнерами. Как мы видели, вполне достаточная ясность в понимании физических свойств этих веществ была достигнута путем использования несложного представления о механизме косвенного обмена, обеспечивающего магнитную связь. Когда же соединения содержат ионы, несущие моменты, например ионы переходных металлов, таких, как марганец, железо, кобальт и т. д., мы можем ожидать появления гораздо более сложного магнитного поведения в связи с разнообр азием магнитных обменных взаимодействий, которые теперь становятся возможными. Кроме того, можно ожидать и структурных превращений, обусловленных изменяющейся концентрацией электронов в -состояниях ионов переходного металла. [c.69]

Изложенная здесь простая теория позволяет предсказать или, по крайней мере, объяснить найденное экспери.ментально число неспаренных электронов у ионов переходных металлов в различном координационном окружении. В дальнейшем будет видно, что это удается также и теории валентных связей, хотя для некоторых конфигураций с1 предсказания этой теории оказываются ошибочными. Большим достоинством теории кристаллического поля (и теорни поля лигандов) является то, что с их помощью можно вычислить также величину магнитного момента. Такие числовые расчеты требуют привлечения довольно сложных методов квантовой механики, например введения спин-орбитального взаимодействия как возмущения первого порядка. Поэтому здесь не будут приведены эти расчеты в общем виде. Однако при рассмотрении ионов сР в тетраэдрическом поле (стр. 287) и в некоторых других случаях будут об-суладены результаты таких расчетов. [c.62]

Примерами фазовых переходов, когда характерные черты атомного распределения остаются неизменными, являются различные переходы порядок — беспорядок низкотемпературные фазовые переходы в галогенидах аммония, в которых упорядоченное расположение колеблющихся групп NH4 заменяется расположением с произвольной ориентацией [41 превращения в галогенводо-родных кислотах, связанные с взаимной разориентацией осей молекул и диполя [51 переходы, обусловленные разупорядочением в ориентации ионов и их слегка искаженного окружения в шпинелях, содержащих асимметрические ионы переходного металла (Мп " ) [61. Наконец, примером могут служить переходы магнитных материалов из ферромагнитного в парамагнитное состояние (точки Кюри и Нееля), связанные с понижением степени ориентации атомных магнитных моментов. Все эти явления относятся к ориентационному разупорядочению в кристаллах. Наблюдается также позиционное разупорядочение. Например, в иодистом серебре при низких температурах (Р Agi) ионы серебра образуют упорядоченную решетку выше точки перехода (а Agi) ионы Ag размещаются хаотически [7[. К этому же типу разупорядочения относится переход вюрцит-сфалерит в соединениях, аналогичных сульфиду цинка [3]. [c.618]

Как указывалось в главе, посвященной теории кристаллического поля, спин-спаренные и спин-свободные комплексы различных ионов переходных металлов (называемые также комплексами сильного и слабого полей) различаются по числу неспаренных электронов в комплексе. В тех случаях, когда это число может быть найдено из сравнения измеренного магнитного момента с вычисленным чисто спиновым значением [уравнение (1-1)], можно отличить спин-свободные комплексы от спин-спаренных. Так, например, магнитный момент КзРеРе равен 6,0 м. Б., и этот комплекс является спин-свободным, тогда как спин-спаренный комплекс КзРе(СЫ)е имеет момент всего 2,3 м. Б. Определение числа неспаренных электронов может также дать сведения о состоянии окисления иона металла в комплексе. [c.423]

Спектры ЭПР-поглощения соединений переходных металлов более трудны для интерпретации, чем спектры радикалов, так как для переходных металлов нужно учитывать также орбитальные магнитные моменты. Однако эти спектры могут дать очень много ценной информации относительно тонких деталей уровней энергии. Сверхтонкая структура, обусловленная ядерными спинами, дает возможность судить о том, как распределены неспаренные электроны. Измерения часто проводятся на магнитно-разбавленных кристаллах. Это означает, что парамагнитные ионы включены в небольших количествах в сходную кристаллическую решетку из диамагнитных ионов. Таким образом, можно свести к минимуму возмущающее влияние соседних ионов. Так, например, кристалл Ыа2Р1С1е 6Н2О, содержащий 0,5% 1гС1б , дает пик, отнесенный к единственному неспаренному -электрону иридия. Этот пик имеет сверхтонкую структуру, которую можно объяснить только взаимодействием с ядерными спинами окружающих атомов хлора. Количественная интерпретация показывает, что электрон проводит 70% времени около иридия и 5% времени около каждого из хлоров (см. стр. 169). [c.364]

Мы опустим рассмотрение данных о валентности и химиче ских связях ионов переходных металлов, полученных методо1 парамагнитного резонанса, не будем останавливаться на многих новых соединениях с аномальными валентностями ионов пере ходных металлов [1], а также не будем касаться и выравнива ния магнитных моментов этих ионов путем сверхобменного взаимодействия, вызывающего а) ферромагнетизм, б) ферри- [c.308]

Я сожалею, если допустил неточность в трактовке работы Рубинштейна. Вероятно, сложный вопрос о загрязнениях поверхности окиси алюминия может быть разрешен методом ЭПР. Мы провели подобное исследование и не обнаружили ионов переходных металлов в заметной концентрации (эти металлы могут присутствовать в форме окислов). Это могло бы неопровержимо доказывать, что отмеченное поглощение водорода не связано с простым восстановлением окислов переходных металлов, наиример FeaOg. Однако мы недавно обнаружили [7], что пара-орто-конверсия водорода над окисью хрома сильно ускоряется при наложении внешнего магнитного поля. Если это явление обусловлено увеличением магнитного момента парамагнитной фазы в присутствии поля, то приведенная выше интерпретация данных ЭПР становится сомнительной. То же можно сказать и о применении метода ЯМР, а также об исследованиях магнитной восприимчивости катализаторов. Таким образом, необходимо дальнейшее исследование эффекта ускорения пара-ор-то-конверсии водорода. [c.249]

Жесткие кислоты. Электронная оболочка жестких кислот характеризуется высокой стабильностью относительно внешних электрических полей. Наиболее жесткой кислотой является протон, который из-за отсутствия электронной оболочки и чрезвычайно малого радиуса прочно связывается с активным центром молекулы основания. Недеформируемой электронной оболочкой обладают также катионы с электронной конфигурацией инертного газа, такие как Са +, АР+, Т1 +, в которых электрические и магнитные моменты всех электронов полностью скомпенсированы. Эти катионы образованы в основном элементами главных подгрупп периодической системы. К последним близки по свойствам некоторые катионы переходных металлов с не полностью занятой d-oбoлoчкoй, например Мп + и Ре +. Способность к присоединению оснований возрастает по мере увеличения ионного потенциала. Кроме того, к жестким [c.396]

Значение измерений магнитной восприимчивости при изучении комплексов переходных металлов подчеркивал Полинг. Для центральных ионов с 4, 5, 6, 7 или 8 -электронами он предложил магнитный критерий типа связи. Согласно этому критерию, если ион металла в комплексе имеет то же число неспаренных электронов, что и свободный ион металла в газообразном состоянии, комплекс можно рассматривать как ионный (в поздней терминологии— внешнеорбитальный, гиполигантный тип). Комплекс с пониженным парамагнетизмом классифицируют как ковалентный (в поздней терминологии — внутреннеорбитальный, гиперлигантный тип). Например, в 1931 г. Полинг предсказал для комплексов марганца (II) следующие величины магнитных моментов (в магнето нах Бора) [c.277]

Переходные металлы группы железа имеют электроннуто конфигурацию общего вида 3(1 48. Электроны незаполненной 3 г/-оболочки, располагающейся близко к периферии атома, подвержены сильному влиянию электростатического по,ля окружающих ионов (кристаллическое поле). Поскольку энергия взаимодействия кристаллического поля с орбитальным магнитным моментом атома I существенно превыщает энергию спин-орбитального взаимодействия, орбитальный момент приобретает фиксированную пространственную ориентацию ("замораживается") и внешнее магнитное поле не изменяет его направление. Поскольку среднее значение проекции орбитального юмeнтa электронов на направление пом равно нулю, магнитный момент атома J определяется почти полностью его спиновым магнитным, юментом 5, так что суммарный магнитный момент атома Зi -мeтaллoв будет 7=5. [c.22]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология