Пограничный слой тепловой, теория

Физический смысл / 2 очевиден это термическое сопротивление твердой стенки. Оно пропорционально толщине стенки бът и обратно пропорционально ее теплопроводности кст- Величины и / з — термические сопротивления, которые имеют место на границах контакта обоих теплоносителей со стенкой. По теории пограничного слоя передача тепла от жидкости или газа к твердой стенке или наоборот происходит в тонком пристенном слое только путем теплопроводности. В результате термическое сопротивление границы раздела представляет собой термическое сопротивление [c.8]

Второй способ упрощения, являющийся разновидностью первого, состоит в том, что число пространственных координат сокращается до одной. В качестве модели развития процессов переноса в направлении отброшенных координат принимаются эмпирические закономерности. Обычно это критериальные уравнения, позволяющие определить кинетические коэффициенты тепло- и массообмена и легко выразить объемные источники массы и энергии через параметры системы (2.2.1). Численные значения коэффициентов критериальных уравнений определяются на основе обработки экспериментальных данных или данных имитационного моделирования задач, полученных в приближениях пограничного слоя, с привлечением теории размерностей и подобия. Уравнение движения 3) в системе (2.2.1) исключается, а осевая скорость движения среды усредняется по сечению аппарата. Данный метод нашел широкое применение в инженерном подходе к моделированию теплообменных и массообменных аппаратов и представляется нам едва ли не единственным при построении полных математических моделей динамики объектов химической технологии. Его преимущества видятся не только в том, что при принятых посылках относительно просто достигается численная реализация математического описания, в котором учитываются причинно-следственные связи между звеньями и их элементами, но и в том, что открывается возможность формализации процедуры построения открытых математических моделей химико-технологических аппаратов. Эта процедура может быть выполнена в виде следующего обобщенного алгоритма. [c.36]

Современные представления о процессах испарения связаны с применением теории подобия к процессам теплообмена, расширением представлений о молекулярных и конвективных процессах переноса тепла и вещества — развитием гидродинамической теории теплообмена, а также теории пограничного слоя. В общем случае скорость испарения жидкости [c.20]

Течение образуется над нагреваемой электрическим током проволочкой малого диаметра О. Видно, что область переноса тепла вокруг проволочки, частично затененная державкой проволочки, не является областью типа пограничного слоя. Но далее в направлении течения,когда х 3> условие б (х)/л <С 1 становится все более подходящим приближением, и можно применять упрощения теории пограничного слоя. Локальный характер переноса в сечении, расположенном достаточно далеко вниз по течению, представлен на рис. 3.7.1. Условия при у = 0 полностью симметричны. При у = 0 отсутствует касательное напряжение, нет теплового потока в поперечном направлении и равна нулю /-компонента скорости. Таким образом, при г/ = 0, ди/ду— = дФ/ду = 0 = у х,0). Для преобразованных функций и ф в условиях автомодельной задачи эти требования принимают вид / (0) = (0) = f (0) = 0. Заметим, что изолированный сферический или точечный источник энергии интенсивностью Q [c.104]

Рассмотрим свободное течение, образующееся при воздействии осесимметричного источника тепла, и течение около вертикальной осесимметричной поверхности, например поверхности вертикального цилиндра (рис. 4.1.1, б). Скалярные уравнения, определяющие осесимметричное течение, можно вывести из уравнений в векторной форме, приведенных в гл. 2. Скалярные уравнения записываются в системе координат х, у, где х — вертикальная координата, у — радиальная координата, измеренная от оси симметрии, а и и V — соответствующие компоненты скорости. Если толщина пограничного слоя 6 мала по сравнению с вертикальным расстоянием х, для вертикального осесимметричного течения снова можно воспользоваться приближениями теории пограничного слоя. Применяя приближения Буссинеска для изменения плотности, полагая остальные физические свойства среды постоянными и пренебрегая вязкой диссипацией и [c.178]

В работах [9—11] вопрос об обобщении опытных данных по тепло- и массообмену при испарении и конденсации из парогазовой смеси был рассмотрен для условий, когда возможно пренебрегать межфазным кинетическим сопротивлением переносу вещества на поверхности раздела и дополнительными молекулярными эффектами — термодиффузией и диффузионной теплопроводностью. Путем анализа методами теории подобия дифференциальных уравнений и граничных условий для бинарного пограничного слоя на полупроницаемой поверхности было установлено, что уравнения подобия для коэффициентов тепло- и массоотдачи при указанных условиях можно в общем случае [c.117]

Существующие теоретические исследования относятся к частным случаям турбулентных течений несжимаемых жидкостей в трубах и пограничном слое или к так называемой изотропной турбулентности , которая может существовать лишь в потоках со средней скоростью м = 0. Частный характер этих исследований и особенно упрощения, связанные с принятием гипотезы несжимаемости, сильно ограничивают применения их результатов к проблемам газодинамики и, во всяком случае, требуют большой осторожности при их использовании. Действительно, в случае несжимаемых жидкостей система (20,13) существенно упрощается. В частности, уравнение энергии для изотермических течений теряет свой самостоятельный характер, становясь простым следствием уравнений движения. В этом случае уравнения движения можно решать независимо от уравнения распространения тепла. Тем не менее результаты существующей теории турбулентности, несмотря на ее качественный и полуэмпирический. характер, могут быть все же использованы [c.89]

Совершенно справедливо авторы отмечают, что для понимания физической сущности явлений конвективного тепло- и массообмена последний должен быть -рассмотрен в первую очередь на основе теории пограничного слоя с использованием приближенных решений, получаемых методами Кармана. Лосле этого можио перейти к рассмотрению точных решений и обобщению экспериментальных данных методами теории подобия. [c.4]

Тепло, выделенное за единицу времени в единице объема внутренним трением, в вышеприведенном уравнении обозначается буквой Ф. Оно называется теплом р а о с е и в а-н и я. Вывод этого члена из поля скорости очень длинная процедура, и поэтому здесь не приводится. Этот вывод приведен, например, в книге Шлихтинга Теория пограничного слоя . [c.216]

На фиг. 3 показан стационарный поток горючей смеси над изотермической плоской пластиной. Согласно теории пограничного слоя, влияние вязкости, тепла и химических процессов преобладает в зоне формирования пограничного слоя, который начинает расти по толщине от передней кромки. В то же время можно считать, что на внешнюю жидкую поверхность этой зоны присутствие плоской пластины не оказывает никакого влияния. [c.93]

В работе [4] рассматривается упрощенная геометрия и принимается, что холодная горючая смесь сливается с потоком горячего инертного газа за пределами разделительной плоскости. Задача аппроксимируется теорией пограничного слоя, и для полной системы уравнений процесса подробно анализируются упрощенные химические реакции, а также процессы массо- и теплообмена. В работе [4] отсутствует какой-либо предварительный выбор групп членов, входящих в задачу. Решение приводит к определению характеристической длины Xi — расстояния от точки слияния потоков до точки, в которой на поперечном профиле начинает появляться температурный максимум. Максимум появляется вследствие возрастания роли реакции, при которой выделяется тепло, по сравнению с процессами теплоотвода из газовой системы. Это расстояние, которое оценивается очень малой величиной, соответствует элементарному объему зажигания, упоминавшемуся в данной статье. В модель включаются детали процесса переноса тепла рециркуляцией вихрей желобообразным стабилизатором, а критерии срыва выражаются через члены, входящие в уравнения кинетики и теплового баланса. Приведенные эксперименты дают основание считать, что для обла- [c.242]

При исследовании массообменных и теплообменных процессов в настоящей работе были использованы в основном экспериментальные методы, так как сложность протекания этих процессов в реальной аппаратуре и на моделях практически исключает возможность полного теоретического решения. При обработке экспериментальных данных с целью получения достаточно аргументированных методов расчета широко использовались методы теории подобия и размерностей. Теоретической базой, позволившей осуществить аргументированное использование этих методов, явилась теория пограничного слоя в приложении к процессам тепло- и массообмена. Для массообменных процессов, протекающих в модели из двух вертикальных соосных цилиндров, получены количественные соотношения, описывающие массопередачу в газовой фазе и учитывающие влияние неустойчивости, проявляющейся в возникновении так называемых вихрей Тейлора. Для жидкой фазы характерен определенный эффект закручивания жидкостной пленки, что также приводит к существенной интенсификации массопередачи по сравнению с гравитационно стекающей пленкой. [c.10]

Остановимся несколько подробнее на предлагаемой в последнее время модели гидравлического радиуса [59, 78, 82]. Согласно последней, при тех же допущениях, что и в теории пограничного слоя, массоперенос при ионном обмене можно рассматривать по аналогии с тепло- и массопереносом от поверхности трубки к потоку жидкости с ламинарным профилем скорости, образующимся на трубке, эквивалентной диаметру зерна ионита. Радиус такой условной трубки можно найти с помощью зависимости [c.88]

Теория пограничного слоя. Точные решения для одновременного переноса тепла, массы и количества движения [c.538]

Теория сушки рассматривает явления переноса тепла и вещества во влажном материале и вблизи его поверхности, а также происходящие при эгом фазовые и физико-химические превращения. Между процессами, происходящими в материале (тепломассоперенос) и в пограничном слое теплоносителя (тепломассообмен), имеется тесная взаимосвязь. Изменение параметров режима меняет условия переноса массы в капиллярнопористой системе, а происходящие в ней фазовые и другие превращения влияют на состояние пограничного слоя. [c.64]

В теории тепло- и массообмена принято, что поле температур подобно полю давлений пара, следовательно, I u = Num. В условиях развитого турбулентного режима толщины пограничного слоя полей температуры и скорости одинаковы. Опыты Н. Ф. Докучаева и А. В. Нестеренко показали, что подобия между полями температур и парциальных давлений не наблюдается, причем с уменьшением влажности воздуха толщина пограничного слоя поля парциального давления паров уменьшается быстрее, чем толщина слоя поля температуры. [c.46]

В пульсирующем газовом потоке или при вибрациях частиц интенсифицируются тепло- и массообменные процессы, что объясняется гидродинамической теорией пограничного слоя. Наибольший интерес для сушки представляет вибрация частиц. Для ее получения частицы помещают в вибрационный аппарат. [c.310]

Формулирование тех или иных граничных условий по существу сильно формализует внешнюю задачу, т. е. задачу о нахождении полей потенциалов переноса и скоростей в среде, окружающей влажный материал. Теория конвективного тепло- и массообмена в настоящее время пе столь разработана, как теория внутреннего переноса. Трудности здесь связаны с интегрированием системы уравнений конвективного переноса для трех пограничных слоев [2], в которых поля скоростей и потенциалов в общем случае не совпадают. В зависимости от гидродинамических условий обтекания пограничные слои могут быть частично турбулизованы, что в значительной степени усложняет и без того математически сложную задачу внешнего обмена. [c.248]

Граничное условие третьего рода состоит в задании линейной комбинации потенциала переноса и его производной по нормали на границе рассматриваемой области. Граничные условия этого типа играют важную роль в теории гепло- и массопереноса, так как являются математической формулировкой условий конвективного тепло- и массообмена. При рассмотрении переноса теплоты или вещества через пограничный слой предполагается, что поток переноса может быть определен соотношениями [c.27]

Стик турбулентного потока распределения скоростей и локальной структуры турбулентности. В силу тесной аналогии между переносом вещества и переносом тепла химическая гидродинамика тесно связана с теорией конвективного теплообмена. Уравнения в обоих случаях совпадают, но в химических процессах возможны более широкий класс граничных условий и более широкий диапазон изменения физических констант. Для гетерогенных процессов существенны свойства потока в непосредственной близости от поверхности. Поэтому химическая гидродинамика строится в основном в приближении пограничного слоя. [c.226]

По характеру ламинарного потока, в котором пути частичек параллельны, видно, что здесь нет конвекции в направлении стенок. Движение тепла к стенке может происходить только путем теплопроводности, однако с большим трудом. Перенос тепла (конвекция) все же наблюдается, но в направлении, параллельном стенке. Этот факт имеет известное значение для теплопередачи. Температурное поле будет оптимальным. Интенсивное движение тепла к стенке происходит в турбулентном потоке, ко и в этом случае оно встречает некоторые дополнительные сопротивления. Согласно теории пограничного слоя, предложенной Прандтлем и обоснованной математически, у стенки всегда есть слой, в котором теплоноситель имеет ламинарное движение. В пределах этого пограничного слоя скорости направлены параллельно стенке, постепенно уменьшаются, приближаясь к ней, и падают до нуля. Это явление сопутствует любому турбулентному потоку. [c.133]

В случае конденсации на границе раздела фаз пар — твердое тело (т. е. в местах конденсации) причиной возникновения пограничного слоя является избыток энергии кристаллизации, теплоты фазового превращения, а не силы трения. Избыточная теплота фазового превращения не в состоянии с такой же скоростью отвестись теплопроводящей системой, с какой она выделяется при кристаллизации, и поэтому она должна куда-то израсходоваться. Потребителем этой энергии является только что образовавшийся из пара лед. На его испарение и расходуется неотведенная энергия. Возникновение спонтанного испарения порождает условия образования завихрений у поверхности конденсации этот слой служит основным препятствием при движении пара к поверхности. Другими словами, спонтанный слой на границе раздела фаз тормозит движение пара к стенке и образует пограничный слой. С нахождением аналитической функции для выражения спонтанного испарения решается задача переноса тепла в случае конденсации. Эта задача в некоторой степени подобна задаче гидродинамической теории теплообмена, где определяется количество тепла путем определения количества движения в рассматриваемом случае количество тепла определяется количеством массы вещества. [c.86]

Введем теперь в рассмотрение величину б(/), которую назовем глубиной проникания . Глубина проникания 6 t) обладает следующим свойством. Для всех значений л > б( ) можно с достаточной точностью считать, что температура среды равна температуре начального состояния, а тепло не распространяется за пределы этого расстояния. Глубина проникания — аналог толщины пограничного слоя в гидродинамике. Умножив соотношение (1) на dx и проинтегрировав в пределах от л = О до д = 6, получим уравнение, называемое интегралом теплового баланса. Потребуем, чтобы искомое решение удовлетворяло не первоначальному уравнению теплопроводности (1), а осредненному, т. е. интегралу теплового баланса. Отсюда следует, что исходное уравнение теплопроводности будет удовлетворяться лишь в среднем. Такое осредненное уравнение—интеграл теплового баланса— аналог интеграла импульсов в теории пограничного слоя. Впервые интегральные методы были введены Карманом и Польгаузеном [2] для решения нелинейных гидродинамических задач пограничного слоя. Современное состояние метода Кармана — Польгаузена и библиография по этому вопросу рассмотрены в монографии Шлихтинга [3 ]. Одна-ко этот же метод с одинаковым успехом можно применить для решения любой задачи, описываемой уравнением диффузионного типа. Уравнениям данного типа подчиняются такие процессы, как процесс нестационарной теплопроводности в твердых телах, неустановившееся течение жидкости в пористых средах, смешение двух биологических разновидностей, распространение слухов (из области социальных наук). Ниже интегральный метод будет развит применительно к задачам теплообмена. Решения, найденные с его помощью, хотя и не совсем точны, тем не менее часто вполне удовлетворительны с инженерной точки зрения. [c.42]

Аэродинамическая модель факела неиеремешанных газов отражает лишь некоторые, хотя и весьма существенные, стороны сложного явления. Она, в частности, не позволяет определить ряд важных характеристик процесса, связанных с кинетикой химических реакций (полноту сгорания, условия стабилизации пламени и т. д.) Предельной схеме диффузионного горения при бесконечно большой скорости реакции отвечает в сущности единственный абсолютно устойчивый режим, при котором осуществляется полное реагирование исходных компонентов. Влияние режимных параметров на тепловой режим факела и его устойчивость принципиально не может быть учтено в рамках такой модели. Прямой путь расчета процесса при конечной скорости реакции связан с интегрированием системы дифференциальных уравнений в частных производных, содержащих нелинейные источники тепла и вещества. Он не получил достаточного распространения из-за значительных математических трудностей, с одной стороны, и отсутствия надежных данных о макрокинети-ческих константах, с другой. Это делает, видимо, нецелесообразным проведение в настоящее время массовых численных расчетов газовых пламен на ЭВМ, Отмеченное обстоятельство стимулирует развитие приближенных аналитических методов, сочетающих идеи теории пограничного слоя и теории теплового режима горения [27]. [c.21]

Если при решении задач гидродинамики вполне приемлемо допущение о существовании невозмущенного ламинарного подслоя, в котором коэффициент турбулентного обмена е = О, то при решении задач тепло-массообмена при высоких числах Прандтля (Рг > 10) двухслойная или трехслойная модели [см. уравнение (11.19)1 приводят к значительным ошибкам. Согласно теории Ландау и Левича [51, 53], подтвержденной Дайслером [103], турбулентность в пограничном слое при и] 6 подчиняется закономерности [c.28]

Остхейзен [126] рассмотрел течение около наклонного цилиндра конечной длины (рис. 5.4.14). Предполагается, что оба конца цилиндра теплоизолированы и тепло передается только от цилиндрической поверхности длиною Ь. В обычных предположениях теории пограничного слоя и пренебрегая составляющей Вп, получим следующие уравнения, определяющие течение [c.280]

Данная книга является вторым, заново переработанным изданием монографии Эккерта Введение в теорию тепло- и массообмена . В ней систематически рассматриваются основные вопросы теории теплопроводности, конвективного и лучистого теплообмена, а также вопросы массообмена в процессах пористого охлаждения и испарения. В книге дано обобщение последних работ по теории пограничного слоя в процессах тепло-а массообмена. Теоретические вопросы ил.чюстри-руются конкретнымщ примерами расчетов тепло-обмен1Щх аппаратов, реактивных двигателей, газовых турбин и другой аппаратуры современной техники. [c.2]

На основе указанной особенности в теории ламинарного горения разработаны методы, позволяющие существенно упростить описание явления. В самом деле, зону химических реакций можно рассматривать как некоторый пограничный слой. Тогда решение этой внутренней задачи (т.е. распределения концентраций и температуры в зоне реакций) находится с помощью сравнительно простых методов, поскольку в уравнениях диффузии и теплопроводности перенос тепла и вещества вдоль фронта пламени несуществен, и, следовательно, достаточно, проинтегрировать систему обыкновенных дифференциальных уравнений. При решении внешней задачи химические реакции можно не учитывать, а сращивание внутреннего и внеишего решений позволяет определить положение фронта пламени. [c.8]

С целью выяснения роли скорости реакции и процессов переноса количества движения, тепла и вещества при зажигании в Массачусетском технологическом институте приступили к осуществлению программы теоретических и экспериментальных работ для решения этой задачи. В связи с этой программой в данной работе представлены результаты исследования процесса развития горения в пограничном слое, непосредственно примыкающем к горячей поверхности. Эта поверхность не полностью погружается в поток горючей смеси, а является частью стенки камеры сгорания, так что указанные выше грудности, связанные с существованием следа за источником зажигания, полностью исключаются. Таким образом, теоретические и экспериментальные исследования можно проводить, используя одну и ту же модель, что позволяет непосредственно сопоставить результаты и критически оценить теорию зажигания. [c.134]

Обсудим результаты, относящиеся к аэродинамике спутных струй с повыщенной интенсивностью начальной турбулентное . Закономерности развития таких течений, представляют значительный интерес не только для практических приложений, но и для исрледования процесса турбулентного обмена. В связи с последним уместно отметить, что основное внимание при изучении смешения газовых струй, как правило, уделяется определению связи между некоторыми интегральными характеристиками пограничного слоя и параметрами среднего движения. Тем самым априорно предполагается наличие однозначной зависимости пульсационных величин от средних (точнее, от их градиента). Такое предположение, базирующееся на теории пути смешения, справедливо лишь тогда, когда собственная турбулентность смешивающихся потоков невелика и единственной причиной, вызывающей турбулентный перенос, является наличие сдвигового течения. В общем случае смешения струй с повышенной степенью турбулентности интенсивность обмена определяется не только разностью скоростей. В значительной степени она зависит также и от уровня начальной турбулентности, которая оказывает заметное влияние на процессы переноса импульса, тепла и вещества. Об этом свидетельствуют результаты измерений температуры в газовых струях и пламенах, проведенных при широкой вариации режимных параметров — отношений скоростей, температур и плотностей. Они показывают, что средние величины не определяют однозначно интенсивность турбулентного переноса. Наблюдаемое в ряде экспериментов несоответствие опытных данных, относящихся к одинаковым значениям парметров т и со, связано, в частности, с различием уровней начальной турбулентности, неизбежным при проведении измерений на разных установках. Существенна, что это различие приводит в некоторых случаях не только к количественному расхождению результатов, но и к изменению качественной картины явления. Сказанное относится прежде всего к данным измерений при т 1 (к определению условий минимального смешения), когда относительное влияние градиентного переноса заметно уменьшается. В таких условиях определение степени влияния начальной турбулентности приобретает первостепенное значение для правильного истолкования результатов. [c.172]

Простое граничное условие III рода в теории массо- и тепло-переноса возникло из представлений о переходном пограничном слое, существующем на границе между исследуемым телом и внешней средой (см. гл. XII). С точки зрения этих представлений, уравнение (VIII. 2) может быть записано в виде [c.230]

В современной теории тепло- и массообмена принимается гипотеза о полном подобии полей концентрации и температур над поверхностью испарения. В согласии с этим диффузионный критерий Нуссельта должен быть или равен, или прямо пропорционален тепловому критерию Нуссельта (N0 = ЛЫи). С целью проверки этой гипотезы Н. Ф. Докучаевым [Л. 14] были специально сконструированы и изготовлены микропсихрометр и микрогигрометр, при помощи которых были замерены поле концентраций пара и поле температуры в пограничном слое. [c.171]

Течение пленки при наличии касательных напряжений на поверхности. Расчет локального коэффициента теплоотдачи при пленочном испарении может быть произведен на основе теории, разработанной А. Е. Даклером [132, 133, 134], который рассматривал распределение скоростей и температур в испаряющейся пленке с уветом уравнения Р. Дайсслера [127], учитывающего турбулентные пульсации (перенос импульса и тепла) в пристенном пограничном слое. При решении приняты следующие допущения плотность теплового потока через стенку постоянна физические константы не зависят от температуры на свободной поверхности жидкости волны отсутствуют. [c.99]

В разделе 18.3 решена задача о распределении скоростей, температур и концентраций для случая совместного переноса количества движения, тепла и массы в ламинарном пограничном слое на плоской пластине. В задаче рассматривалось течение бинарной газовой смеси с постоянными физическими свойствами, причем предполагалось, что в системе отсутствуют вязкая диссипация энергии и объемные химические реакции. Формулы, выведенные в згпомянутом разделе, справедливы только для таких систем в которых температура и состав газовой смеси, а также отношение N 0 во вблизи поверхности пластины постоянны по всей ее длине. В рамках теории ламинарного пограничного слоя распределения скоростей, температур и концентраций можно представить в виде единого функционального соотношения [c.608]

Поэтому каждой из рассмотренных теорий отвечает своя область применимости. Так, например, совершенно очевидно, что формулы теории пограничного слоя лучше всего описывают процессы тепло-и массопередачи в ламинарных потоках, обтекаюш их неподвижные плоские поверхности, и процессы межфазного обмена во входных участках труб. Теорию же проницания целесообразнее всего применять к процессам переноса, протекаюш,им в системах жидкость — [c.613]

Для определения этого закона Толмин [10] еще в 1926 г. использовал уравнение движения из старой теории свободной турбулентности Прандтля (1925 г.), основывающейся на предположении об одинаковости механизмов турбулентного переноса количества движения, тепла и примеси. Согласно этому уравнению, скорость в струе U есть функция двух координат уравнение нелинейное. Однако Толмин использовал то обстоятельство, что в пограничном слое линии равных значений U — язотахи — прямолинейны, и представил скорость U в виде функции от одной переменной г = у1х. Он свел задачу к решению обыкновенного линейного дифференциального уравнения. Однако решение, хотя и близкое к экспериментальным данным, оказалось громоздким и неудобным для расчетов, поэтому для описания безразмерного профиля скоростей в основном участке струи круглого сечения предложена не менее точная, но простая эмпирическая формула [2] [c.118]

В 30-х годах настоящего столетая возникло новое направление, исходящее из аналогии процесссов переноса тепла и переноса массы на основе хорошо изученной области теплообмена между сухой поверхностью и окружающей средой. Общая теория тепло- и массообмена исходит из аналогии этих процессов и доказывает, что процесс испарешет жидкости со свободной поверхности определяется диффузионно-молярным переносом вещества через пограничный слой й молярно-гидродинамическим переносом вещества в окружающей среде. [c.114]

Переход от механизма теплопередачи в кипящем слое [7, 25, 32, 41] к рабочей теории для вычисления значений коэф фициентов теплопередачи предложен Левеншпилем и Уатсс ном [28]. В соответствии с основными положениями теории пограничного слоя [6] область сопротивления переходу тепла от движущегося потока к окружающей стейке локализуется в тонкой ламинарной пленке, находящейся у стенки. В кипящем слое эта пленка уменьшается из-за непрерывного движения частиц. Толщина эквивалентной ламинарной пленки, которой определяется [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология