Спектр скорости частиц

Это допущение можно рассматривать как аналог условия Ляпунова в центральной предельной теореме, и по смыслу оно означает, что за малые промежутки времени более вероятны малые отклонения, чем большие. Экспериментальное исследование спектра фронта гидродинамического возмущения, предпринятое в ряде работ [10—12], показывает, что плотность функции распределения по скоростям частиц дисперсной среды быстро убывает по мере удаления от центра распределения. Последнее подтверждает принятое допущение. [c.353]

Для образования первоначального тонкого слоя отложений может играть существенную роль температурный градиент у самой стенки в диффузионном подслое. Это особенно важно в тех случаях, когда температурный профиль скважины может оказаться н монотонным. Такая картина наблюдается в скважинах Западной Сибири из-за наличия зон вечной мерзлоты на различных глубинах /21/. В таких случаях на колебания температур у стенки оперативно будет реагировать, прежде всего, пограничный подслой, тогда как на средней температуре потока небольшие колебания градиента по сечению трубы могут не сказаться. Между тем даже небольшие колебания температуры в пограничном слое приведут к существенному изменению его состояния как дисперсной системы. При этом из-за изменения скорости возникновения центров кристаллизации существенные колебания будут происходить в наиболее высокодисперсной части спектра распределения частиц дисперсной фазы, всецело определяющей интенсивность формирования отложений в гидродинамических условиях. Такого рода аномалии были отмечены при обработке результатов исследований ряда скважин Западной Сибири /21/. [c.123]

Процессы агломерации и столкновения частиц очень сложные подробно они рассмотрены [4] в под-разд. 2.10.6.3, 2.10.6.4. Не вдаваясь в детали, можно отметить, что если агломерация или столкновения частиц (что более важно в полидисперсной взвеси) значительны, то последний член уравнения (5.9) может существенно измениться. Во-первых, спектр размеров частиц в этом случае представляет собой эффективный спектр, т. е. спектр размеров агломерированных частиц. Кроме того, следует ожидать, что сам процесс агломерации частиц сильно зависит от других пара метров, таких, как скорость потока. Во-вторых, для полидисперсной взвеси более строгий и точный анализ размерностей должен базироваться на использовании уравнения типа (5.9) для всех размеров частиц (т. е. необходимо разделить спектр частиц на ряд конечных интервалов). Каждое из уравнений, кроме того, должно включать член, учитывающий дополнительный обмен импульсом вследствие соударений частиц различных размеров. [c.155]

Линейной потерей энергии (ЛПЭ) называют линейную скорость потери энергии частицей или излучением, проходящим через материал. В первом приближении ЛПЭ может быть вычислена простым делением общей потери энергии частицы на длину ее пути. Такое вычисление, однако, весьма неточно, так как потеря энергии меняется при уменьшении скорости частицы, а энергия ионизирующей частицы не поглощается локально, а передается среде с помощью вторичного излучения. Например, энергия 7-излучения и рентгеновского излучения передается в итоге посредством вторичных электронов, которые имеют широкий спектр энергий с разной ЛПЭ. В тех случаях, когда средний потенциал возбуждения известен, можно ЛПЭ вычислить, например, по уравнению (УП.1) или по другим уравнениям, описывающим иные механизмы потери энергии. Значени.ч ЛПЭ увеличиваются в ряду 7-кванты < электроны высоких энергий < рентгеновское излучение малых энергий < р-частицы < тяжелые частицы. Для электронов, проходящих через полиэтилен, ЛПЭ = (980/ )1 (0,2 ) 10- эВ/нм, при Е — 0,25 МэВ ЛПЭ ==2-10 эВ/нм и возрастает до 23-10- эВ/м при Е = 1 кэВ. [c.214]

Используя формулы (8.147) и (8.148), можно экспериментально определять свойства сильно разбавленных суспензий, содержащих частицы одинаковых размеров (монодисперсная суспензия), такие как массовая концентрация и размеры частиц. Если в суспензии находятся частицы разного размера (полидисперсная суспензия), то, разбивая весь спектр размеров частиц от до тш на конечное число фракций, можно для каждой фракции провести изложенные выше рассуждения и определить законы движения соответствующих поверхностей разрыва. Измеряя в эксперименте скорости движения поверхностей разрыва, можно определить характеристики каждой фракции и тем самым распределение частиц по размерам. [c.187]

Стоящая в правой части формулы (3.8.27) сумма — это доля площади поперечного сечения, занятого во взвеси частицами всех размеров. Она совпадает с объемной долей этих частиц. Однако это утверждение справедливо только в геометрическом смысле (если рассматривать мгновенный снимок взвеси). В гидродинамическом смысле это не так, поскольку мелкие частицы могут двигаться, как было показано выше при качественном анализе ситуации, вместе с жидкостью и фактически составлять часть жидкой (точнее сказать флюидной, т. е. текучей) фазы взвеси. Различие в гидродинамической роли крупных и мелких частиц становится очевидным, если обратиться к частному случаю полидисперсной взвеси — бидисперсной системе, где один компонент взвеси — это крупные частицы, а второй — молекулы (или мицеллы) какого-либо красителя, которые следует считать частью флюида. В системах с широким спектром размера частиц столь однозначное разделение невозможно, поэтому практические расчеты расслоения взвесей строятся на основе следующего соглашения при вычислении скорости оседания частиц к-й фракции она и более крупные частицы относятся к оседающей фазе взвеси, а все частицы меньших разме- [c.642]

Наиболее доступным способом определения спектра размеров частиц и доли частиц каждого размера в образце дисперсного материала является его седиментационный анализ. Как уже отмечалось, он основан на зависимости (3.8.5) скорости оседания частиц в их взвеси (суспензии) от размера частиц. Он включает в себя собственно измерение, в котором с помощью торсионных весов (рис. 3.59) регистрируется зависимость массы осадка, образующегося в сосуде с суспензией, от времени, и математическую обработку этой зависимости. Обработка результатов измерения проводится обычно графическим методом. Для этого строится седимента-ционная кривая — график зависимости массы осадка от времени (рис. 3.60). Желательно, чтобы он имел четко выраженный горизонтальный участок в конце графика. Его наличие свидетельствует о том, что все частицы анализируемого образца осели. Тогда ордината горизонтального участка представляет суммарную массу частиц всех размеров. Другое важное требование к виду седиментационной кривой — ее выпуклость на всем протяжении. Иначе говоря, наклон графика максимален в его начале и далее может только уменьшаться или оставаться неизменным на некотором интервале времени. Наличие вогнутости на такой зависимости означает, что в суспензии идет процесс коагуляции (см. подраздел 3.13.4) и результаты измерений непригодны для целей седиментационного анализа. [c.644]

Интерпретация результатов, полученных по спектрам инфракрасного излучения, затрудняется тем, что излучающие частицы перед высвечиванием претерпевают от Ю до 10 столкновений. Более прямая информация о начальном распределении энергии может быть получена при измерении спектра поглощения частиц сразу же после их образования. Скорость релаксации возбужденных частиц можно получить, проводя измерения через все увеличивающиеся промежутки времени. [c.82]

Более сложным является определение предельного угла интегрирования. Известно [115], что для теоретических индикатрис рассеяния функция А/ (Р) р имеет колебательный характер и затухает с различной скоростью по мере возрастания угла р. Для широких спектров размеров частиц функция А1 (Р) р имеет, по крайней мере, один явно выраженный максимум, после которого она убывает, асимптотически приближаясь к некоторой прямой, параллельной оси р. Для более узких полидисперсных распределений число колебаний функции Д/ (Р) р увеличивается, а затухание происходит тем медленнее, чем уже спектр размеров частиц. Начиная с некоторого угла р, можно считать, что производная щ [р Д/ (р)] = 0. [c.115]

Если а-активные вещества покрывают загрязненную поверхность бесконечно тонким слоем, то скорость счета, измеренная а-датчиком N асч, связана, с количеством и-частиц, испускаемых загрязненной поверхностью в 1 мин в угол 2 л тем же коэффициентом К. Если же а-активные вещества покрывают загрязненную поверхность толстым слоем, то спектр а-частиц будет более мягким и поправка на поглощение а-излучения в датчике несколько возрастает коэффициент К в этом случае будет несколько больше коэффициента, определенного с помощью образцового а-излучателя (с бесконечно тонким активным слоем). [c.255]

Необходимо отметить, что влияние этих критериев проявляется не только в результате формирования спектра рассеяния частиц. Например, воздействие критерия Цу ил процесс классификации может проявляться и через деформацию профилей осредненных скоростей несущего газа, что влияет не только на рассеяние частиц в зоне разделения, но и на их осредненные траектории. Иными словами, концентрация твердой взвеси определяет не только характеристики эффективности процесса классификации, но и граничный размер [19]. [c.81]

Качественно картина гидродинамических полей в псевдоожиженном слое может быть представлена как результат суперпозиции устойчивых циркуляционных течений твердой фазы, обеспечивающих постоянство объема слоя и колебаний частиц твердой фазы, возникающих как вследствие коллективных взаимодействий, так и непосредственных столкновений частиц. При исследовании и анализе движения твердой фазы обнаруживается существование колебаний отдельных частиц и групп частиц с различными амплитудами и частотами. В целом, как показывают экспериментальные исследования, спектр колебаний частиц носит сплошной характер и имеет достаточную про-тял<енность. Что касается причин и особенностей возникновения и поддержания колебательных процессов в твердой фазе, то, по-видимому, они не могут быть сведены к какому-то единому механизму, а являются результатом взаимодействия нескольких колебательных процессов, имеющих различную физическую природу. Взаимодействие отдельных частиц друг с другом может происходить не только за счет непосредственного обмена импульсами при столкновениях, но также в результате взаимодействия гидродинамических пограничных слоев, окружающих частицы. Кроме того, при достаточно интенсивном перемешивании твердой фазы и больших относительных скоростях движения фаз отдельные движущиеся частицы имеют турбулентные следы, которые также могут взаимодействовать как между собой, так и с частицами твердой фазы. Отрыв турбулентных вихрей при интенсивном движении частиц может также порождать взаимодействие типа частица — вихрь, [c.137]

Спектр аэрозольных частиц в тропосфере подвергается изменениям в первую очередь в результате физических процессов, и, следовательно, можно считать, что аналогичному воздействию подвергаются и все изотопы. Отсюда, далее, должно вытекать, что у различных изотопов будут те же скорости вымывания за счет осадков. Некоторые различия в скорости вымывания из тропосферы [96] обусловлены различиями в первоначальном распределении по размерам стратосферных радиоактивных частиц, т. е. явлением фракционирования изотопов в процессе конденсации в огненном шаре. [c.294]

Эти две возможности иногда бывает непросто различить. В одном случае в системе имеется равновесие между частицами А и В, которое можно сдвигать в сторону А или В таким образом, что физические свойства каждой из частиц остаются неизменными. В оптических спектрах такой системы имеется вклад от А и В, причем если спектры обеих частиц частично перекрываются, то в суммарном спектре будут наблюдаться изобестические точки. Если скорость установления равновесия достаточно мала, то и в спектре ЭПР будут содержаться вклады от отдельных спектров А и В. Если же равновесие устанавливается быстро, то будет наблюдаться усредненный спектр ЭПР. Именно такое усреднение рассматривается в разд. 4. [c.202]

Р-Излучение — это поток электронов, причем скорости движения электронов в этом потоке, близкие к скорости света, распределены довольно равномерно в некотором спектре скоростей. Это значит, что в пучке электронов, испускаемых данным радиоактивным веществом, можно обнаружить частицы с разными состояниями и быстрые, и медленные. Изучение спектра р-частйц [c.168]

В процессе образования ядер и последующего роста зародыщей конденсированной фазы образуется непрерывный спектр размеров частиц. Поэтому в общем случае необходимо было бы записать уравнение для изменения функции распределения частиц по размерам. Однако, как показывают теоретические и экспериментальные исследования, процесс образования ядер происходит на небольшом участке сопла, имеет место скачок конденсации, и спектр образующихся частиц весьма узок. По расчетам, отличие максимального и минимального размеров не превышает 0,1 мкм. При последующем конденсационном росте частиц эта разница сохраняется. Поэтому для расчета влияния неравновесности процесса образования конденсата на удельный импульс можно рассматривать весь конденсат, появившийся в скачке конденсации, как одну фракцию. При этом определяется рост частиц только первоначально образовавшейся фракции, а их количество по мере интегрирования на участке образования ядер корректируется в соответствии с весом появляющихся зародышей. Последнее приводит к некоторому завышению потерь удельного импульса за счет несколько меньшей скорости изменения содержания конденсата в продуктах сгорания по сравнению с действительной. [c.215]

В рентгеновской и более жесткой областях спектра п—1<10 Следовательно, W близка к скорости света в вакууме. Для того чтобы в указанной области спектра проявлялось несколько частот, осциллятор необходимо разогнать в среде до очень больших энергий. Например, если мы интересуемся излучением фотонов с энергией (0 1 кэВ, то при =10 рад скорость частицы должна удовлетворять условию и —10 , что соответствует энергиям 3-102/72. Достичь таких энергий для атомов или ядер весьма трудно, в то же время для каналированного электрона (позитрона) это вполне достижимо. Таким образом, исследуя излучение каналированных частиц, мы получаем возможность исследовать сложный и аномальный эффекты Доплера даже в рентгеновской области спектра [5, 34]. [c.34]

X — характеристическая скорость), которое, так же как и выражение (14.75), не дает явной зависимости р от Согласно исследованиям, на определенном расстоянии от входа дисперсной фазы устанавливается стационарное распределение частиц по размерам, которое характеризуется критическими величинами (14.66) п (14.79). Форма спектра распределения является при этом функцией среднего времени пребывания частиц в турбулентном потоке. [c.289]

Важную роль в установлении М. р. играет исследование природы продуктов и промежут. в-в методами УФ, ИК и гамма-резонансной спектроскопии, ЭПР, ЯМР, масс-спект-рометрии, хим. поляризации ядер, электрохим. методами и т.п. Разрабатываются способы получения и накопления высокоактивных промежут. продуктов ионов, радикалов, возбужденных частиц с целью непосредственного изучения их реакц. способности. Для получения констант скорости тех стадий сложной р-ции, в к-рых участвуют высокоактивные частицы, информативно моделирование этих стадий в специальных ( чистых ) условиях, напр, путем проведения р-ций при низких т-рах (до 100-70 К), в ионном источнике масс-спектрометра высокого давления, в ячейке спектрометра ион-циклотронного резонанса и т.п. При изучении гетерогенно-каталитич. р-ций важно независимое исследование адсорбции всех участвующих в р-ции в-в на пов-сти катализатора, изучение спектров адсорбир. частиц в оптич. и радиочастотном диапазонах, а также установление их природы физ. и физ.-хим. методами (рентгеновская и У Ф фотоэлектронная спектроскопия, оже-спектроскопия, спектроскопия энергетич. потерь электронов и др.). [c.75]

Динамика элементарного акта хим. р-ции-центр, часть X. ф. Здесь рассматривают принципиальные проблемы какие р-ции могут происходить, а какие запрещены, как рассчитать скорость р-ции, как управлять хим. р-циями, влияя на их скорость и направление. Исходным этапом решения этих проблем является расчет поверхности потенциальной энергии (ППЭ) (в частности, координаты реакции) и траекторий движения частиц по ППЭ из состояния исходные в-ва в состояние продукты . ППЭ можно рассчитать методами квантовой химии (см. Неэмпирические методы, Полуэмпирические методы)-, расчет траекторий движения производится по ур-ниям классич. механики (метод классич. траекторий) или с учетом квантовых состояний частиц (метод квазиклассич. траекторий). Развиваются строгие методы, основанные полностью иа квантовых представлениях. Разрабатывается также стягистич. теория хим. р-ицй, к-рая не требует для расчета скорости р-ции знания траекторий и динамики движения по ППЭ достаточно лишь знание энергетич. спектра всех частиц, движущихся по ППЭ. [c.242]

Как следует из уравнений (У-38) и (У-39), энергия рассеянных ионов в значительной мере определяется массой рассеивающих атомов 5 на поверхности. Изучая энергию рассеянных ионов, можно провести своего рода масс-спектрометрический анализ состава поверхности. Пример полученного таким образом спектра показан на рис. У-25. Для анализа поверхности можно использовать как ионые, так и молекулярные пучки, правда, для определения Е последних необходимо дополнительно иметь селектор скоростей частиц. [c.235]

В заключение этого раздела отметим, что практически все из рассмотренного выше для электронного удара остается справедливым и для удара очень быстрой тяжелой частицей (протон, а-частица). Так, формула для сечения ионизации электронами может служить и для расчета сечсния ионизации протонами и а частицами, если скорость частицы равна скорости ионизирующего электрона и значительно превышает скорость движения электронов в ионизируемых атомах и молекулах. При скоростях ионизующих частиц, сравнимых со скоростями движения атомных электронов, возникает существенное различие в процессах ионизации электронами и тяжелыми частицами. Так, для а-частиц использование теории ионизации ударом электрона становится пригодным при энергии выше 100 кэв, когда скорость а-частицы значительно превышает скорость движения атомных электронов. Это значит, что в радиационно-химических условиях можно считать, что в основном а-частицы ионизуют (и диссоциативно ионизуют ) как электроны. Поэтому масс-спектры, получаемые при столкновении быстрой тяжелой частицы с молекулами, весьма сходны с масс-спектрами электронного удара [1237]. Теоретические формулы, до-статочнр хорошо согласующиеся с экспериментальными данными по ионизации атомов тяжелыми частицами, приведены в работе [896]. [c.370]

А22. R i п g о R., Спектр скоростей а-частиц. (Описание 60°-ного спектрометра а-частиц.) Phys. Rev., 58, 942—948 (1940). [c.576]

Для ответа на вопрос, обусловлены ли изменения Ве в толще льда климатическими изменениями или скоростью формирования радиоизотопов, его распределение в гренландском керне сравнивалось с данными по S 1 С, полученными измерениями по древесным кольцам (Веег et al., 1988). Установлено, что около 1800 г. атмосферное содержание S было около 0%о. Как известно, формирование изотопов Ве и в атмосфере под воздействием космических лучей определяется энергетическим спектром первичных частиц. Следовательно, изменение активности космических лучей из-за солнечной и геомагнитной составляющих служит причиной колебаний скорости формирования радиоактивных изотопов в верхних слоях атмосферы. Если наблюдаемые изменения концентрации Ве происходят из-за изменений скорости продуцирования изотопов, то сходные вариации можно обнаружить и в распределении 5 С. Если же изменения концентрации Ве обусловлены климатическими изменениями, то обе кривые не будут параллельны. 1 Ве выпадает из атмосферы в течение 1-2 лет после формирования и, таким образом, скорость образования этого изотопа сразу же отражается в ледяной толще. Напротив, современный С, содержавшийся в молекулах СО2, сначала растворяется в атмосферном углекислом газе и лишь со временем поступает в океан и в атмосферу. Следовательно, атмосферная концентрация i в существенной мере отражает высокочастотные колебания скорости его формирования. С другой стороны, это сохраняет память об изменениях скорости формирования 1 С. Таким образом, для С колебаний глобальный обмен углерода действует как медленный фильтр. Сравнение кривых распределения 1°Ве и 1 С подтверждает, что скорость формирования этих радиоактивных изотопов была выше на 20% в течение последних 10-15 тыс. лет позднего плейстоцена, приводя соответственно, к повышению С концентраций во всех углеродных резервуарах (в атмосфере S С достигала 140%о). Таким образом, позднеплейстоценовые данные по распределению Ве существенны для интерпретации долговременных трендов концентрации i . К сожалению, 1 Ве сигнал в это время был почти полностью замаскирован климатическими эффектами. Однако имеются датировки по ленточным глинам, подтверждающие повышенную концентрацию С в атмосфере в конце позднего плейстоцена. Хорошая корреляция между содержанием Ве в полярном льду и 1 С в древесных кольцах за последние 5 тыс. лет указывает на то, что их кратковременные флуктуации обусловлены модуляцией галактических [c.582]

Эта формула показывает, что мы по-прежнему имеем монодисперсный состав кристаллов. Параметр X приобретает смысл размера этих монодисперсных кристаллов. Практика показывает, что первоначально монодисперсный состав несколько расплывается с течением времени, т. е. появляется определенный разброс в снеюре размеров частиц относительно среднего размера. Обычно это явление описывают, приняв во внимание флуктуации скорости роста кристаллов [2, 3, 11,24]. На расплывание спектра размеров частиц BjmHer также зависимость скорости роста кристаллов от размера типа [c.339]

В рамках ИМММ решение проблемы состоит в том, что следует перейти к уравнениям движения более общего вида, например к уравнениям Ланжевена. Соответствующий аппарат численного экспериментирования называется обычно ланжевеновской динамикой (ЛД) или броуновской динамикой (БД) [3, 11]. В уравнениях движения ЛД действующие на каждую частицу силы содержат два члена, которые отсутствуют в ньютоновских уравнениях, — пропорциональную скорости силу трения и случайную (обычно дельта-коррелированную, со спектром белого шума) силу. Такое представление правых частей уравнений движения характерно для броуновских частиц и, разумеется, в задачах МД не единственно. Однако важно подчеркнуть, что оба дополнительных слагаемых могут быть получены с помощью ЧЭДТ, первичного по отношению к ЛД. Обычно оказывается, что можно считать, что скорости и случайные силы не коррелированы и что случайные силы флуктуируют с много большей частотой, чем скорости. Это позволяет свести ЧЭДТ к последовательности шагов, на каждом из которых координаты и скорости частиц системы задаются формальным решением уравнений Ланжевена. Последние содержат не обычные для классической механики интегралы, а стохастические. Таким образом, на этом этапе иерархии ИМММ появляются черты, свойственные математической теории диффузионных процессов [12, 13] и методам МК- [c.84]

Риппер уже показал, что снос капелек определяет характер спектра размеров частиц, окоросггь ветра, ра остоя1Ние между наконечником и объектом опрыскивания и скорость воздушного потока, несущего взвешенные капельки и обтекающего поверхность объекта. Та часть спектра, к которой относятся капельки диаметром менее 100 (л, является потенциальной причиной сноса капелек ветром при опрыскивании без помощи транспортирующих воздушных струй. [c.100]

На рис. 5.36 представлены распределения нормальной составляющей пульсационной скорости. Можно сделать вывод, что пульсационные скорости частиц в рассматриваемом направлении ниже соответствующих пульсаций скорости воздуха. Различие между пульсациями скоростей газовой и дисперсной фаз растет в пристенной области. С одной стороны это объясняется тем, что спектр пульсаций скорости воздуха в нормальном направлении характеризуется более высокими частотами [23], и частицы хуже увлекаются турбулентными вихрями несущей фазы. С другой стороны осредненная скорость частиц в рассматриваемом направлении близка к нулю по всему сечению пограничного слоя. [c.159]

Для усреднения сигналов при последовательном наложении импульсов напряжения используют компьютеры. Для снятия спектров короткоживущих частиц в сложных, многостадийных процессах применяют быстродействующие спектрофотометры, способные регистрировать несколько сот полных спектров в секунду [118]. Если использовать тонкослойную ячейку, то при наложении потенциала исчерпывающий электролиз, при котором О переходит в L, занимает не более 30 сек. В дальнейшем математическая обработка получаемых зависимостей интенсивности поглощения от времени в процессе потребления частиц L аналогична обычным приемам, применяемым в формальной кинетике, например в методах остановленной струи. В табл. 2 приведены наиболее типичные случаи химических реакций электрогенерированных неустойчивых частиц, изученных спектроэлектрохимическим методом. Как видно из таблицы, упомянутые методы спектроэлектрохимии позволяют определять константы скорости химических превращений первичных продуктов электролиза в достаточно широком интервале их значений. [c.56]

Одна из задач данной работы состояла в определении скорости движения полидисперсных твердых частиц неправильной формы по максимуму энергетического спектра сигнала. Его определение -в данной работе осуществлялось с учетом следующих допущений 1) размер частиц используемых фракций удовлетворяет условию 2) многократное рассеяние отсутствует 3) поток частиц подчиняется пуассо-новскому закону 4) течение стационарно, плотность газовой фазы постоянная, Re=-10 -4-10 5) концентрация частиц мала (в объеме измерения в произвольный момент находится не более одной частицы) 6) скорость движения частицы однозначно связана с ее размером у( ,)=/( 1), P[u (d[)] =0. Здесь Ук((1х) —проекция вектора скорости частицы на направление, определяемое векторо.м чувствительности схемы Кр P vк d ) —вероятность того, что частица размером й имеет проекцию скорости vк di). [c.84]

Пусть требуется измерить скорость дв ижения в трехмерном псевдоожиженном слое меченой частицы силикагеля диаметром 5 мм в модели колонного аппарата диаметром 150 мм, изготовленной из органического стекла. Порозность псевдоожиженного слоя 0,6. Средние скорости частиц составляют 6 см/с. Погрешность измерения координаты меченой частицы не доллсна превышать 3 мм. Материал частиц твердой фазы псе1ВДОожиженного слоя непрозрачен для лучей видимой части спектра. [c.183]

Ог упругого рассеяния надо отличать реакцию (п, п), которая, как и большинство других ядерных реакций, протекает в две стадии. Ядро захватывает нейтрон и переходит в сильно возбужденное состояние, так как образуется новая связь с нейтроном, энергия которой близка к 8Мэв. Вслед за этим энергия возбуждения беспорядочно перераспределяется между всеми частицами в ядре. Если при этом в какой-то момент на одрюм из нейтронов сосредоточится энергия, достаточная для разрыва его связи с ядром (те же 8 Мэв), то он покидает ядро, которое обратно превращается в первоначаль-поа ядро. Так как нейтроны неразличимы, то на первый взгляд реакция (п, л), которую называют неупругим рассеянием нейтронов, не отличается от упругого рассеяния. Однако их можно различить по ряду признаков. Неупругое рассеяние не подчиняется уравнениям классической механики для ударов упругих шаров и для него непригодны приведенные выше соотношения. Второе существенное различие заключается в том, что спектр скоростей нейтронов при неупругом рассеянии дискретен, так как нейтрон уносит энергию, равную разности дискретных энергетических уровней ядра до и после его испускания. Наконец, неупругое рассеяние нейтронов изотропно, так как возбужденное ядро может выбросить нейтрон в любом направлении, которое никак не связано с направлением соударения при поглощении нейтрона в первой стадии. [c.166]

Например, для сферической полости радиуса R числовой коэффициент в этой зависимости оказывается равным 4,5. Следующие частоты определяются из условия, что иа радиусе R сферы укладывается несколько длии волн. Граничные условия заключаются в равенстве нулю скорости частиц газа иа поверхности сферы и в ее центре. Поэтому спектр частот в даииой задаче является, разумеется, дискретным. Чем большим числом различных размеров характеризуется полость, тем плотнее частотный спектр ее звуковых колебаний. [c.188]

Г (л, (о) гг изображение скорости движения частиц в волнах Р и S в виде изолиний в прямоугольной системе координат, где по оси абсцисс откладывалось расстояние л , а по оси ординат — частота to. При таком трех компонентном ) Зображении любая вертикальная линия дает спектр скорости для соответствующего расстояния, а горизонтальная линия — зависимость поглощения от расстояния на задан1юн частоте. Минимизируя путем подбора раз ЮСТЬ между наблюден г jofi и теоретическими скоростными диаграммами, можно определить наиболее вероятные коэффициенты гюглощення и геометрического расхождения. [c.327]

Судя по спектрам вертикальной составляющей скорости движения частиц среды, при взрьшах генерируются более высокочастотные колебания, чем при Землетрясениях 11527 ]. Более высоко частотные колебания возникают также при землетрясениях с меньшей магнитудой. Спектры скорости движения частиц среды, вычисленные по записям на широкополосной аппаратуре (1528], указывают на существование высокочастотных сейсмических волн (10—20 Гц) до расстояний в несколько сотен километров от мест взрывов и землетрясений на северо-востоке США. Причина данного явления кроется либо в параметрах источииков, либо (что более вероятно) в особенностях траекторий волн. [c.363]