Возбуждение искажения

Обычно это называют смещиванием близлежащего возбужденного состояния за счет спин-орбитального взаимодействия. Если величина спин-орбитального взаимодействия мала по сравнению с тетрагональным искажением (т. е. в случае больших искажений), то смешивание можно трактовать с помощью теории возмущений. В октаэдрическом комплексе спин-орбитальное взаимодействие существует в основном состоянии Т2д, рассмотрение этой ситуации с помощью теории возмущений неадекватно и не обеспечивает точности, необходимой для понимания спектра ЭПР. (Напоминаем, что такой подход был использован в гл. И, посвященной магнетизму.) [c.210]

Эту систему тщательно не исследовали. Низкоспиновые комплексы диамагнитны, а высокоспиновые комплексы с симметрией 0 напоминают / -комплексы. Высокоспиновый комплекс железа(П) при 4,2 К характеризуется д-фактором 3,49 и шириной спектральной линии 500 Э. Спин-орбитальное взаимодействие в основном состоянии велико, имеются в комплексе и близко лежащие возбужденные состояния, которые могут к нему подмешиваться. Если эффекты нулевого поля малы, то в основном состоянии с J = I должны наблюдаться два перехода. В искаженном октаэдрическом поле эффекты нулевого поля велики, и спектр ЭПР комплекса не регистрируется. Примером такой системы может служить дезоксигемоглобин. [c.243]

Литературные дашше по возбуждению атомов и молекул электронным ударом приведены, в частности, в работах [122, 138]. При этом разрабатывалась как классическая, так и квантовая теория. Из приближенных расчетных методов наиболее распространены метод Борна и метод искажен-гых волн. [c.175]

Подобно атомам фтора и хлора, в основном состоянии атомы брома (45 4р ) и иода (Ъз Ьр ) одновалентны. Рис. УП-И показывает, что возбуждение пх до трехвалентного состояния требует значительных затрат энергии. Данные для иода могут служить примером значительного искажения обычно принимаемой последовательности энергетических уровней (VI 3 доп. 7). Ниже приводятся последовательные значения энергий ионизации брома и иода (эв) [c.276]

В этом разделе мы рассмотрим причины реакционной способности электронно-возбужденных состояний, связанные с особенностями распределения электронов в возбужденных частицах. Как мы уже видели в разд. 5.2, столкновительная передача энергии может быть эффективной только в адиабатических процессах, протекающих по непрерывной потенциальной поверхности, которая связывает реагенты с продуктами. Говорят, что в этом случае реагенты и продукты коррелируют. Наиболее важны правила корреляции электронного спина. Так как квантовое число S является достаточным для описания систем, то общий электронный спин сохраняется. Такое утверждение не согласуется с представлениями о том, что триплетное состояние сенсибилизатора, подобного бензофенону, возбуждает триплет акцептора, хотя энергетика системы также может определять преимущественное образование триплета по сравнению с синглетом (см. разд. 5.6). Аналогичные доводы применимы к сохранению спина в таких реакциях, как присоединение, отщепление или обмен, в которых происходят химические изменения. По этому правилу нельзя сказать, будет ли протекать реакция, а только можно сказать, пе запрещена ли она законами квантовой механики. Адиабатической реакции могут препятствовать другие факторы, такие, как высокая энергия активации или чрезмерные геометрические искажения. При дальнейшем изложении материала в этом разделе всегда будут иметься в виду правила, разрешающие реакцию, но не определяющие ее вероятность [c.155]

Приборы, построенные по схеме, изображенной на рис. 18.4, имеют некоторые недостатки. В длинной кювете проявляется вторичное поглощение, что приводит к искажению результатов, В таких случаях люминесценция, возникшая в передней части кюветы, ослабляется молекулами люминесцирующего вещества вследствие взаимного наложения спектров люминесценции и поглощения. При использовании ультрафиолетового участка спектра для возбуждения люминесценции наблюдаются ошибки из-за люминесценции материала кюветы. [c.362]

Здесь член РйУ относится к изменению объема, не превышающему для пластических деформаций металла порядка сотых долей процента. Следовательно, этим членом можно пренебречь. Заметим, что речь идет о внешнем давлении, тогда как внутреннее (локальное) давление в окрестности дефектов структуры, уравновешивающееся по объему кристалла, может достигать огромных величин оно обусловливает деформационное увеличение энтальпии кристалла, эквивалентное росту внутренней энергии. Освобождение этой энергии при постоянном давлении происходит в количестве, эквивалентном выделившемуся при рекристаллизации количеству тепла = йН, по которому и определяется запас энергии упругих искажений. Если исключить обратимую деформацию тела, то для использования соотношения ЬQ = йН в принципе неважно, что послужило причиной увеличения внутренней энергии (при постоянном давлении). Например, если каким-либо способом возбудить глубокие электронные оболочки атомов, то может отсутствовать не только макроскопическая деформация тела, но и локальная (возникающая в окрестности дислокации). При соответствующих условиях эта энергия возбуждения рассеивается в виде фононов, т. е. энтальпия переходит в тепло. [c.27]

Координата реакции может иметь в экстремальных точках любую симметрию, если только выполнено условие в уравнении (7-8). Это также означает, что в точке максимума симметрия возбужденного и основного состояний может различаться Однако даже незначительное искажение уводит систему от седловой точки. Тогда координата реакции должна снова стать полностью симметричной. Как же это получается Очевидно, вследствие изменения точечной группы системы. При понижении симметрии несимметричные колебания становятся симметричными, а координата реакции-полносимметричной. Такое рассуждение может даже помочь предсказать, как понизить симметрию следует только найти точечную группу, в которой координата реакции становится полносимметричной. [c.319]

Методики, использующие длительные импульсы, аналогичны вышеизложенному возбуждению намагниченности растворителя с возвращением затем ее к оси +2 . В этом случае намагниченность растворителя прецессирует относительно эффективного мощного РЧ поля. Достигается это путем размещения резонанса вблизи границы спектральной ширины и уменьшения мощности передатчика. Таким образом, если сигнал растворителя располагается в центре интересующей нас области (например, протонный спектр ЯМР в водном растворе), то для получения полного спектра требуется два раздельных эксперимента. Уменьшение мощности передатчика приводит к значительному изменению фазы вдоль спектра, которое в соединении с широкими линиями (> 50 Гц) вызывает сильное искажение базовой линии спектра. Идея составного импульса заключается в том, что вместе с определенными амплитудами и фазами можно получить широкий нуль за счет установки наклона их кривой Фурье-преобразования, равных по значению, но противоположных по фазе в нуле. [c.15]

Последовательность 1,2,1 дает косинусно-квадратурную функцию, которая имеет нуль на том же самом месте, но теперь первая производная равняется нулю в нулях функции. Таким образом, она обладает более широким нулем, что должно приводить к наиболее лучшему подавлению. Вообще, последовательность, в основу которой положен и-й биноминальный ряд коэффициентов будет генерировать характеристику возбуждения вида os или sin и иметь п-1 нулевых производных высших порядков в нулях функций. Однако с увеличением длительности последовательности возникает проблема чем длиннее последовательность, тем больше частотно-зависимая фазовая коррекция, которую нужно применять к конечному спектру. Следовательно, увеличивается вероятность волнообразных искажений базовой линии. [c.17]

Для исследования молекул, не попадающих в эту категорию, используют частотно-селективное возбуждение [5,6]. При этом, если положения, способные к обмену резонансных линий достаточно далеки от пиков растворителя, их можно возбуждать, не затрагивая пика растворителя. Этот метод полезен для изучения многих классов молекул, но не избавляет нас от плавания базовых линий, что приводит к фазовым искажениям, а значит, спектр ЯМР возбуждается не единообразно. [c.39]

Молекулы в газах большую часть времени находятся на больших расстояниях друг от друга, когда взаимодействие практически отсутствует. Только при их сближении на достаточно малые расстояния молекулярное взаимодействие становится столь существенным, что его следствием может быть тот или иной регистрируемый результат перенос заряда, энергии возбуждения, химическая реакция и др. Минимальным результатом взаимодействия является искажение траектории движущейся частицы, т. е. изменение направления движения. Если при движении двух частиц А и В отмечен какой-либо, хотя бы указанный минимальный, результат их взаимодействия, будем говорить, что произошло столкновение (рассеяние). Вероятность того, что на близком расстоянии друг от друга окажутся сразу три молекулы, мала. Поэтому две сталкивающиеся частицы можно рассматривать как изолированную систему и учитывать только пары столкновения. [c.62]

Свойства бензола уникальны, он является единственной моно-циклической ненасыщенной системой, за исключением его шести-замещенных производных, в которой углы между связями составляют точно 120 без напряжения связей или вторжения водородов в полость кольца. ИК- и КР-спектры бензола подтверждают симметричную Обй-структуру [23]. Так, в газообразном состоянии бензол имеет в ИК-спектре только четыре разрешенные основные частоты, а в КР-спектре — семь разрешенных частот. Получение дейтерированных бензолов позволяет провести отнесение полос к различным колебаниям, а также рассчитать силовые константы деформаций кольца. Бензольное кольцо значительно легче претерпевает искажение формы с выходом из плоскости, чем в плоскости, момент кручения составляет только одну пятую момента этилена. Анализ электронных спектров (см. разд. 2.4.3.4) показывает, что бензол сохраняет плоскую конфигурацию и в возбужденном состоянии [28]. [c.293]

Для контроля ПКМ и керамики предложен метод нелинейной трансформации упругих колебаний на дефектах [429, докл. 185]. В дефектной зоне упругий гистерезис больше, в результате вводимые колебания искажаются и появляются высшие гармоники. Искажение колебаний происходит также в результате трения поверхностей дефекта, его схлопывания. Принимают колебания путем сканирования поверхности пьезопреобразователем с воздушным акустическим контактом. Возможен также вариант с использованием виброметра. Приведен пример, когда при возбуждении колебаний частотой 225 кГц дефектная область фиксировалась на второй гармонике - 450 кГц. Метод выгодно отличается тем, что позволяет выбирать только опасные дефекты, влияю-шие на эффект упругого гистерезиса. [c.511]

Компьютерные расчеты по предложенной модели, выполненные при анализе конкретных экспериментальных данных, показали, что если диаметр и длина цилиндрического образца изменяются, соответственно в пределах от 14 до 24 мм и от 60 до 200 мм, то не должно наблюдаться существенного искажения формы исходного волнового пакета, генерируемого прямым совмещенным пьезопреобразователем ударного возбуждения с резонансной частотой, близкой к 5 МГц, и апертурой, совпадающей с торцовой поверхностью исследуемого образца. Исходный волновой пакет в этом случае расщепляется на серию импульсов, близких по форме, но отличающихся амплитудой. Возникает фазовый сдвиг принимаемого сигнала по сравнению с безграничной средой. Эти выводы совпадают с экспериментально наблюдаемыми явлениями. По результатам компьютерного моделирования могут быть определены поправки ко времени распространения ультразвука, знак и величина которых зависят от нагружающего усилия, длины и диаметра образца. С помощью этих поправок результаты экспериментального исследования явления акустоупругости в образце ограниченных размеров могут быть соотнесены с прогнозами и выводами теории. [c.177]

Горение этих же смесей ТНМ с бензолом было изучено и при повышенных давлениях, когда оно идет на турбулентном режиме. Одним из интересных результатов здесь оказалось влияние способа воспламенения смеси на величину скорости сгорания. Поджигание от слабо накаленной электроспирали приводило к скоростям горения в несколько (2—5) раз меньшим, чем поджигание от таблетки баллиститного пороха (рис. 117). Сравнение различных по вязкости смесей показывает, что это различие уменьшается по мере загущения системы высокополимером, а наиболее вязкие смеси практически не реагируют на способ поджигания. Объяснение этого явления, по-видимому, связано с тем, что возбуждение горения от интенсивного источника (пороховая таблетка) приводит к сильному искажению поверхности горения, [c.252]

Реакция (р, п) при энергиях бомбардирующих частиц в несколько сот МэВ является прекрасным средством исследования спин-изоспиновых возбуждений. При этих энергиях взаимодействие падающего нуклона и каждого из нуклонов мишени может рассматриваться в импульсном приближении с искаженными волнами, т.е. с использованием свободной нуклон-нуклонной Т-матрицы вместе с волнами входящего и выходящего нуклонов, которые искажаются соответствующим оптическим потенциалом. Основные свойства свободного процесса были обсуждены в предыдущем разделе. Особый интерес представляет сечение в направлении вперед, которое может быть записано в виде [c.403]

Ненулевые недиагональные элементы ответственны за искажение волновой функции основного состояния под действием наложенного поля (ранее мы получили матричные элементы для и 8 , но полный гамильтониан определяется как (3 ( -Ь - Н. Это искажение осуществляется в результате примещивания подходящих возбужденных состояний. Диагональные элементы называются зеемановскими членами первого порядка, а недиагональные — зеемановскими членами второго порядка. Если недиагональные члены отсутствуют, все диагональные матричные элементы должны иметь первый порядок по Н и результирующие энергии также должны зависеть от Я в первой степени. [c.139]

Определение МХ тока возбуждения преобразователя. Электрофизические свойства образцов опредешпот при регламентированных законах изменения тока возбуждения преобразователя, которым соответствуют определенные законы изменения напряжения измерительной обмотки. Для определения МХ испытательных сигналов также целесообразно использовать функцию Иордана (5.6.1). Формируя с помощью ЦАП этот сигнап с требуемыми параметрами (К Кф, К ), пропуская его через усилитель мощности и аттенюатор и измеряя его, можно найти искажения, вносимые усилителем. [c.272]

Как правило, пересечение (касание) потенциальных поверхностей происходит в достаточно узких областях внутренних коорданат. Можно сохранить представление об адиабатических поверхностях, введя специальное рассмотрение только для этих областей конфигурационного пространства. Такое рассмотрение основано на анализе так называемых эффектов Яна—Теллера первого и второго порядков. В наиболее важных с точки зрения структурной химии случаях пересечения или сближения поверхностей основного и первого возбужденного электронных состояний эффекты Яна—Теллера определяют характер искажений, которые испытывает молекулярная система. [c.177]

Понятие симметрии играет важную роль во всех е стественных науках. Свойствами симметрии обладают структуры мно1их молекул, ионов, образуемых ими реагирующих систем. Симметрия волновых функций точно соответствует свойствам симметрии ядерных конфигура1Ц1Й, и именно сферическая симметрия водородоподобного атома является причиной наличия одной л-, трех р-,, пяти семи /-орбиталей и т. д., вырождения уровней л-МО в линейных молекулах, структурных искажений, вызываемых эффектом Яна— Теллера первого порядка, и пр. Зная свойства симметрии волновых функций различных электронных состояний, можно, не прибегая к прямым расчетам, определить возможность переходов от одного состояния в другое и получить тем самым представление о характере спектров молекул. По этим свойствам можно судить также об условиях (пространственной ориентации, типе возбуждения), в которых возможны или невозможны реакции между отдельными молекулами. Во всех случаях получаемая информация имеет качественный характер, однако она имеет принципиальное значение для целей классификации и выработки основных принципов. [c.184]

Эволюция локализованных возбуждений. Дальнейшая судьба образовавшихся радикалов и экситонов также во многом определяется исходной геометрией аниона, симметрией местоположения, степенью орбитального вырождения, природой центрального атома аниона. Если орбиталь, занимаемая неспаренным электроном, вырождена, то эффект Яна-Теллера приводит к искажению ядерной конфигурации вплоть до диссоциации. Устойчивость к диссоциации определяется химической природой радикала. Для координационно-насыщенных соединений наблюдается разрыв связи, а для ненасыщенных - нет. При локализации экситона наблюдаются аналогичные вибронные эффекты. Энергия возбуждений анионов заведомо превышает энергию разрыва любой из химических связей внутри многоатомного аниона. Прямая диссоциация синглетных возбуждений кислородсодержащих анионов с образованием атомарного или молекулярного кислорода запрещена правилом сохранения мультиплетности, в связи с чем она протекает через образование комплексов с переносом заряда типа [ХОп-т От]. Экспериментально такие комгшексы обнаружены в нитратах, хлоратах и перхлоратах. Первоначально при диссоциации происходит селективный разрыв наиболее длинной связи (даже при разности длин связей менее 1%), что экспериментально подтверждено для нитратов щелочных металлов, хлората калия, перхлората бария. [c.98]

При искажении углов между направлениями связей атомов без значит, нарушения плоской структуры молекулы сопряжение я-электронов существенно не нарушается, но возникающее напряжение сближает уровни энергии молекулы в основном и возбужденном состояниях, снижая тем самым энергию возбуадения. Так, введение в центральную метино-вую группу монометинцианина (X К = Н Х 425 нм) метильной группы (X Я = СНз 465 нм), создающей пространственные затруднения, вызывает углз бление цвета при одновременном падении интенсивности поглощения почти вдвое. [c.329]

Эксперименты по переносу населенности, по-вндимому, дают ключ к решению задачи при условии, что существует механизм распространения возмущения населенности вдоль всей цепи. Кроме того, они обладают некоторыми характерными практическими преимуществами. Импульсные искажения приводят к появлению нежелательных поперечных компонент намагниченности, но их можно подавлять фазовым циклирова-нием, импульсными градиентами постоянного поля или введением коротких произвольных задержек. Поскольку для создания инвертированной населенности требуются лишь РЧ импульсы, нет необходимости в фазовой когерентности импульсов селективного возбуждения индивидуальных переходов. Вопрос сводится к тому, какой вид селективного возбуждения населенности практически доступен. [c.30]

Все структурно-химические изменения порфиринов и их комплексов проявляются в электронных спектрах поглощения (ЭСП). Типичным примером является деление порфиринов по типам ЭСП [5]. У большинства порфиринов ЭСП в видимой области четырехполосный. У металлокомплексов он двухполосный. Причины этого явления неоднократно обсуждались в литературе [6]. Явление экстракоординации молекул растворителей на металлопорфиринах по физической сущности совпадает с сольватацией. Сольватация хромофорных систем, каковыми являются металлопорфирины, будет различной в основном и возбужденном электронных состояниях. Поэтому экстракоординация, как составная часть сольватации МП, четко проявляется в ЭСП [1, 2, 3] и обусловлена изменением геометрической структуры и прочности химических связей в МК4. Показано, что первая (самая длинноволновая) полоса в ЭСП МП сдвигается гипсохромно или батохромно в зависимости от образования и прочности координационных а- и л-связей и искажения плоского макроцикла. Эти сведения приведены в табл. 5.9. [c.282]

Структуры типа хипоидных в ферроценильном ядре не осуществляются . Реализация таких структур привела бы к существенному изменению характера связи циклопентадиенильных колец с атомом металла и к гуще ственпому искажению связей в кольце. Мы предполагаем, что в возбужден ном состоянии между атомом металла и соседним сильным электроноакцеп- [c.22]

Хорошо известны преимуш,ества фурье-спектроскопии по сравнению с обычными методами медленного прохождения. И хотя методы фурье-спектроскопии были впервые предложены в 1965 г. [4.1, 4.2] для повышения чувствительности, именно многообразие экспериментов во временной области объясняет необычайный прогресс современной ЯМР-спектроскопии. С одной стороны, фурье-спектроскопия позволяет непосредственно изучать зависяш,ие от времени явления, такие, как релаксащ я и обменные процессы. С другой стороны, с помощью импульсных экспериментов можно исследовать перенос поляризации и когерентности. Для осуществления многих экспериментов важно, чтобы возбуждение и регистрация, разделялись определенным интервалом времени. Это естественным образом приводит к разделению времени в двумерной фурье-спектроскопии. Дополнительным преимуществом фурье-спектроскопии по сравнению со стационарными методами является отсутствие искажений формы линий, связанных с быстрым прохождением и насыщением. [c.122]

При механической обработке поверхностный слой проб металлов и сплавов подвергается упруго-пластической деформации, нагреву и связанным с этим фазовым превращениям увеличивается в несколько раз число дефектов и искажений кристаллической решетки, изменяется структура и микроструктура поверхностного слоя, возрастает количество дислокаций, вакансий, происходит дробление зерен на фрагменты и блоки. Особенно интенсивно перечисленные процессы протекают при испо.11ьзовании эльборового инструмента. Благодаря этому стандартизация способов механической обработки позволяет обеспечить не только постоянство шероховатости поверхности, но до некоторой степени стандартизировать структуру образца в зоне возбуждения спектров. [c.39]

Спектры возбуждения характеризуют активное поглощение люминесцирующих частиц. Их представляют в виде зависимости интенсивности люминесценции от частоты или длины волны возбуждающего света. У веществ, люминесцирующих по типу дискретных центров, спектры возбуждения идентичны спектрам по-ГЛ0ЩСНР1Я и могут отличаться от них только вследствие инструментальных искажений. У частиц с рекомбинационным механизмом свечения спектры возбуждения, как правило, существенно отличаются от спектров поглощения. [c.500]

Различия в спектральном составе являются основным источником затруднений, так как цвет одних и тех же предметов, освещенных искусственным источником и естественным дневным светом, будет различаться. Иногда искажения цвета, или, говоря техническим языком, колориметрические сдвиги, могут иметь существенное значение. Возьмем, к примеру, витрину мясного магазина, освещаемую флуоресцентной лампой с таким спектральным составом излучения, как показано на рис. 2.92. Весьма вероятно, что в зтом свете цвет только что разрезанного мяса будет восприниматься менее насыщенным и более темным, чем при естественном дневном освещении. Это вызовет у покупателя сомнение в отношении свежести мяса и, возможно, отобьет у него охоту купить его. Разумеется, изготовители ламп сознают эти трудности и пытаются улучшить цветопередающие свойства выпускаемых ламп, вводя в них различные добавки фосфоров, чтобы увеличить выход потока излучения в длинноволновой части спектра. Обычно такие лампы известны как флуоресцентные лампы типа Де Люкс. Однако улучшение цветопередающих свойств обычно означает потерю эффективности, т. е. потерю выхода света по отношению к входной электрической мощности. Более того, точное воспроизведение спектрального состава естественного дневного света невозможно из-за линий излучения ртути, которые нельзя подавить и которые должны присутствовать для возбуждения флуоресценции фосфоров. Лучшее, что можно сделать с лампами такого типа, достаточно хорошо было представлено на рис. 2.9. Отметим значительно расширенную длинноволновую часть спектрального распределения энергии этой флуоресцентной лампы. [c.407]

Спектроскопические данные показывают, что "квазирешетка" может поддерживать хорошо разрешенные межмолекулярные либрацион-ные и трансляционные колебания, характеризующие ближний и дальний порядок соответственно. Однако расчеты, связывающие частоты этих колебаний с конкретными связями и структурами предлагаемых моделей, отсутствуют. В термически возбужденной "квазирешетке" колебания молекул с большой амплитудой и разрыв связей приводят к релаксации и перестройке структуры. При пониженных температурах диффузионный процесс связан прежде всего с активированной переориентацией отдельных молекул в структуре, тогда как при повышенных важную роль играют также коллективные движения частиц. В результате этих релаксационных процессов все предлагаемые структуры имеют разорванные связи и дефектные или искаженные участки. Релаксационные процессы приводят к ангармоничности и уширению частот межмолекулярных колебаний. [c.299]

Для 8г и 7 1-поверхностей ситуация гораздо сложнее. Два типа геометрии молекул, отвечающих минимумам на 51(Г1), можно выявить сразу. Во-первых, это геометрия, аналогичная найденной для соответствующих минимумов на 5о- В частности, это должно быть характерно для молекул с большими хромофорами, где промотиро-вание одноэлектронных изменений мало влияет на общую картину связывания, как, например, в ароматических молекулах. Существование таких минимумов хорошо известно из спектроскопических данных о флуоресценции и фосфоресценции ( спектроскопия возбужденных состояний ). Фотохимические реакции, заканчивающиеся переходом от такого минимума к 5о, приводят к возбужденным продуктам и обозначаются, согласно Догерти, как реакции Х-типа [7]. Второй тип геометрии, для которого следует ожидать наличия минимумов на поверхности возбужденных состояний и для которого, как полагают, осуществляются реакции, отнесенные Догерти к N-и О-типам, мы будем называть бирадикалоидным типом геометрии. В молекулах с такой геометрией имеются две несвязывающие орбитали, занятые суммарно двумя электронами. Такая геометрия относительно неблагоприятна для 5о-состояния, поскольку два электрона не участвуют в связывании. Искажение геометрии будет благоприятствовать взаимодействию с образованием одной связывающей, дважды занятой орбитали, и другой — разрыхляющей, пустой орбитали, что в целом приведет к стабилизации. С другой стороны, для возбужденных и Тгсостояний аналогичное искажение дестабилизирует молекулу, так как каждая орбиталь удерживает свой электрон, но разрыхляющая обычно повышается в большей степени, чем связывающая понижается. [c.314]

При этом разрабатывалась как классическая, так и квантовая теория. Как мы видели выше (см. табл. 22), сечение возбуждения электронных уровней существенно зависит от того, является ли возбуждаемый переход запрещенным или разрешенным. Поэтому классическая теория, которой чуждо это различие, при решении задач о вероятности переходов в принципе не может быть состоятельной. Решейие этой задачи методами квантовой механики ввиду сложности задачи сопряжено с рядом допущений. Эти допущения касаются характера сил взаимодействия соударяющихся частиц, приближений, принимаемых в расчетах, и т. д. Из приближенных расчетных методов наиболее распространены метод Борна и метод искаженных волн. [c.343]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология