Деформация кристаллов, измерение

Методы структурного анализа моно- и поликристаллов широко используются для решения различных прикладных вопросов установление фазового состава, определение ориентации кристаллов и кристаллических срезов, определение истинных коэффициентов теплового расширения кристаллических веществ, измерение деформаций решетки и внутренних напряжений, анализ дисперсности, определение текстур, контроль процессов отжига и рекристаллизации и т. д.). [c.15]

Рентгенографическое исследование показало, что совершенство кристаллического строения монокристаллов синтетического алмаза после термообработки в некоторых случаях существенно нарушается. Это скорее всего связано с нарушением гидростатических условий в камере высокого давления, вследствие чего может происходить пластическая деформация кристаллов. Поэтому для исследования механических свойств были отобраны только алмазы, совершенство кристаллического строения которых претерпело наименьшие изменения. Результаты измерений приведены в табл. 26. [c.437]

Получение реального акустического образа элементарного акта определенной моды неупругой деформации материала открывает возможность вы-даления ее вклада в общую макроскопическую деформацию кристалла. Возможность такого подхода проиллюстрирована на примере измерения АЭ в процессе механических испытаний макроскопических образцов полукристаллического циркония [194]. [c.225]

Расхождение вычисленных и измеренных значений структурных амплитуд убедительно объяснено как результат больших тепловых колебаний молекул (ср. со структурой политена, стр. 328), главным образом крутильных колебаний вокруг оси цепи (рис. 238), и деформации кристаллов. Структура данного высокополимера имеет очень много общего со структурами фибриллярных белков (например, совпадение 4оо = 4,4Л с поперечным межплоскостным расстоянием у белков). [c.333]

В пироэлектрических кристаллах электрическая поляризация может возникнуть не только вследствие наложения внешнего поля Е, но и вследствие изменения температуры, а в пьезоэлектрических — вследствие механических напряжений или деформаций. В свою очередь, механические напряжения и деформации могут возникнуть в кристалле из-за теплового расширения, обратного пьезоэлектрического эффекта, электрострикции. Поэтому значения диэлектрической проницаемости, измеренные при постоянной температуре гц)т или при постоянном механическом напряжении могут оказаться не совпадающими друг с другом Т — абсолютная температура, а — механическое напряжение). [c.215]

Анализ ангармонического расширения [34] показывает, что чисто гидростатическое давление и напряжения любого вида (в том числе касательные) вызывают дилатацию, пропорциональную запасенной энергии. Следовательно, в случае и краевых, и винтовых дислокаций дилатация, обусловленная ангармоническими членами, пропорциональна энергии дислокации W. Отсюда расчеты дают оценку увеличения объема А У 36 /2 на отрезке длиной Ъ (вектор Бюргерса) вдоль дислокаций, хорошо согласующуюся с экспериментальными данными измерения дилатации в сильно деформированных металлах [6]. Хотя средняя по кристаллу величина дилатации невелика, локальные значения дилатации при краевых дислокациях (в отличие от винтовых) достигают большой величины, так что на этих дислокациях возникает электрический диполь [35] вследствие перераспределения электронов проводимости, обусловленного изменением гидростатического давления в окрестности дислокации [5]. Локальное возмущение самосогласованного поля свободных электронов, вызываемое появлением потенциала деформации с нарушением локальной электронейтральности, должно оказать влияние на различные физические процессы в крис-сталЛе [5]. В случае же винтовой дислокации гидростатическое давление связано только с ангармоническим расширением и мало [6]. [c.45]

Помимо формы линии, двумя удобными параметрами, характеризующими спектр, являются первый и второй моменты центральной компоненты. Их можно рассчитать для данной структуры, исходя из известных значений /, Q и -уоо для рассматриваемого атома. Если принять, что в структуре существуют ионы и А1 +, то, используя известные значения /, Q и Too, можно рассчитать величину а из уравнения (21), а также первый и второй моменты. Значение 2а = 17 гаусс, вычисленное лая АЬ/Р, находится в хорошем соответствии с наиболее точным значением 2а = 27 гаусс для -АЬОз. Вычисленные значения первого и второго моментов для данной формы линии, отвечающей уравнению (21), равны( (ДЯ))= 17 гог/сс и ((АЯ) ) = = 1,8-10 гаусс , а измеренные для 7-АЬОз составляют ((ЛЯ)) = 33 гаусс и ((ЛЯ) ) = 3,9- 10 гаусс . Можно провести вычисления и для видоизмененных моделей, получаемых введением протонов и размещением некоторых ионов АР+ в тетраэдрические пустоты. Это не делалось ввиду существующей неопределенности в величинах Тоо из-за влияния на спектр ковалентной составляющей, деформации и размеров кристаллов. [c.48]

Для такого исследования я выбрал кварц, ибо кварц может быть легко получен в виде образцов подходящих размеров. Его предел упругости весьма велик, и вплоть до момента разрыва в нем нельзя наблюдать никакой остаточной деформации. Характеризующие кварц твердость и прозрачность позволяют уменьшать число экспериментальных ошибок. Наконец, я обратился к изучению именно кварца в результате вопроса, предложенного мне Рентгеном для моей докторской диссертации. Вопрос этот гласил является пи деформация или напряжение первопричиной пьезоэлектричества Наблюдая появление пьезоэлектричества на поверхности кварцевой пластинки во время последействия, мы должны приписать его деформации, так как ни нагрузка, ни напряжения, следовательно, не меняются. Если бы, наоборот, первопричиной пьезоэлектричества было напряжение, заряды не должны были бы появиться под действием постоянного напряжения при последействии. Я лично сомневался в существовании последействия в кристаллах кварца вообще и начал с измерения величины этого предполагаемого явления последействия. [c.234]

Возрождение интереса к данной проблеме стало возможным в 1920 - 1930-е гг., когда техника физического эксперимента достигла уровня, обеспечивавшего корректное измерение малых нелинейных акустических эффектов. Стимулом к дальнейшей разработке соответствующих теоретических представлений оказался интерес к определению упругих констант высших порядков для кристаллов и поликристаллических материалов. Классический пример анализа проблемы, не утративший своего значения до сегодняшнего дня, содержится в трудах Ф. Мурнагана [283], который развил Лагранжеву модель с целью прогнозирования взаимодействия напряжений с конечными деформациями и доказал принципиальную возможность расчета изменений скорости упругой волны по известным значениям напряжений и упругих модулей второго и третьего порядка. Первые попытки экспериментального определения упругих модулей материала при статическом нагружении образцов были осуществлены в 1938 г. Ф. Бирчем [152]. [c.17]

Несомненное внутреннее разрушение, имеющее место при пластической деформации, не исключает, однако, возможности остаточных явлений другого типа, каковые мы упомянули при рассмотрении изгиба каменной соли, а именно деформации, состоящей из ряда скольжений параллельно одной из кристаллографических осей без вращения. Рентгеновские лучи не могут обнаружить такой деформации, так как при этом не меняется ориентация атомных плоскостей, отражающих лучи. Однако такая деформация может быть наблюдена другими способами точным измерением размеров и формы кристалла или же исследованием образца в поляризованном свете. [c.247]

Измерение значения АТ на фронте кристаллизации при помощи термопары макроскопических размеров, в дополнение к усреднению температурного пика на фронте, связано с еще одним усложняющим обстоятельством деформация термопарой фронта кристаллизации приводит к возникновению на нем несовершенств, которые могут изменить механизм роста кристалла [112] и, следовательно, зависимость скорости роста кристалла от переохлаждения. Поэтому представляется целесообразным построение теории метода, который позволил бы экспериментально установить вид зависимости V = / (АТ) без непосредственного измерения переохлаждения на фронте кристаллизации. [c.217]

Экспериментальное определение удельной свободной поверхностной энергии жидкостей легко доступно, так как поверхность жидкости может быть увеличена без затруднений, причем работа, затрачиваемая на это увеличение, полностью расходуется на образование поверхности. Поверхности кристаллов, напротив, не могут увеличиваться таким простым путем. Различные доли затраченной механической работы потребляются на пластическую деформацию, а также превращаются в теплоту. Поэтому поверхностная энергия, измеренная по затрате механической работы, получается слишком большой. [c.253]

Ориентация структурных элементов полимеров при их деформации приводит к возникновению явления инфракрасного дихроизма, количественно характеризуемого отношением оптических плотностей В полосы поглощения, измеренных при поляризации излучения вдоль и поперек выбранного направления в кристалле. Поскольку поглощение в ИК-области связано с колебаниями тех или иных химических связей, измерение показателя Л является тонким способом экспериментального исследования ориентации химических связей в полимерной молекуле относительно направления вытяжки [c.178]

Наблюдение пироэлектрического эффекта и измерение его коэффициентов сильно осложняются проводимостью кристалла. Кроме того, каждый пироэлектрический кристалл также является и пьезоэлектриком. Изменение температуры кристалла, особенно неоднородное, вызывает де рмацию кристалла, а результатом деформации является пьезоэлектрическая поляризация, которая добавляется к поляризации, вызванной пироэффектом. Различают первичный , или истинный , пироэффект, который наблюдался 6i.t в жестко закрепленном пироэлектрике (невозможны деформации), и вторичный , или ложный , пироэффект, который наблюдался бы в свободном кристалле (нет механических напряжений). [c.208]

Гильман [41] осуществил много тщательных измерений работы расщепления ионных, ковалентных и металлических кристаллов. Для предотвращения пластической деформации расщепление производили при температуре жидкого азота или жидкого водорода. Для поверхностных свободных энергий кремния вдоль плоскости [c.121]

При исследовании фазовых превращений типа "порядок - беспорядок" особенно полезной оказывается количественная информация о связанной с упорядочением деформации кристалла. Измерение такой деформации для позволило, при использовании калоримет- [c.94]

Бенджаменом и сотр. были исследованы механические свойства (модуль Юнга, критическое напряжение, деформируемость) кристаллов полидиацетилена, вытянутых в цепь [509, с. 1871—1879]. Измеренные показатели были сходны с характеристиками металлических и керамических усов. Наблюдалась необратимая деформация кристаллов при встрече растущей трещины нормально и параллельно направлению макромолекул. Механическое поведение корреспондирует с исключительно высокими значениями механических характеристик цепей. [c.190]

К методам оценки поверхностной энергии твердых тел относятся и методы, основанные на измерении энергии разрушения методы раскалывания, трещин, расщепления [4, с. 9]. Методом раскалывания оказалось возможным оценить значение поверхностной энергии кристаллов хлорида натрия и некоторых других галогенидов щелочных металлов, причем экспериментальное значение оказалось близким к теоретическому. Несмотря на то что в этих методах практически невозможно контролировать долю энергии, которая затрачивается на пластическую деформацию кристаллов и выделяется в форме тепла, методами разрушения, особенно при низких температурах, можно получить вполне надежные результаты [42, 43]. Известны опыты по расщеплению слюды [4, 44—46]. Оказалось, что в вакууме расщепление слюды по плоскости спайности происходит практически обратимо если под отщепленный листочек слюды ввести клин, а затем удалить его, при повторном эксперименте на отщепление затрачивается такая же работа, как и в первом случае. По значению этой работы можно рассчитать поверхностную энергию слюды. Этим методом измеряли поверхностную энергию и некоторых других тел [47]. у Поверхностную энергию стекла также измеряют методом трещин. Этот метод заключается в том, что на образце делают сквозную, но не доходящую до краев трещину. Затем образец растягивают перпендикулярно трещине и определяют то критическое напряжение, при котором начинается рост трещины. Из значения этого напряжения вычисляют поверхностную энергию [4, 48]. Следует еще раз подчеркнуть, что при всех механических методах измерения поверхностной энергии твердых тел часть энергии расходуется на неуиругие деформации, трение и другие побочные явления, необратимо переходя в теплоту. Это необходимо иметь в виду при анализе экспериментальных данных. [c.55]

Так же как и для недеформированных кристаллов, можно ожидать, что низкотемпературная область отжига характеризуется главным образом снятием внутренних напряжений. Эта релаксация напряжений должна происходить в аморфных областях и сопровождаться незначительными изменениями в кристаллических областях. Напряжения в аморфных областях ориентированных материалов значительно выше, чем в неориентированных. Исследуя небольшие деформации полиэтилена низкой плотности (удлинения 50%) методом рассеяния рентгеновских лучей и дву лучепреломления, Ода и Стейн [89] показали, что деформации кристаллитов предшествует ориентация а>лорфных областей. В зависимости от температуры метастабильное равновесие между деформацией кристаллов и ориентацией аморфных областей достигается через 0,1 с и через 100 с. В связи с этим нагрев образцов выше температуры вытяжки должен сопровождаться дальнейшей релаксацией напряжения. Неравновесный характер аморфных областей показан на основании тепловых измерений [34, 39]. Энтальпия аморфных областей ориентированных образцов (степень вытяжки 10 - 20) на 10 - 20 кал/г меньше, чем штальпия переохлажденного расплава при той же температуре. Подвижность участков макромо- [c.512]

Если пьезоэлект[)ические кристаллы вырезаны таким образо.м, что они создают продольные, а не поперечные колебания, то этот импульсный метод позволяет измерять динамический модуль для продольной деформации такие измерения рассматриваются в гл. 8, [c.150]

Важным [401 для интерпретации структурной организации и механического поведения анализируемых материалов было определение кажущегося модуля упругости кристаллитов . В этом эксперименте вытянутый образец подвергается воздействию постоянно приложенной нагрузки, и модуль Е° рассчитывают по продольной I деформации кристалла, измеряемой методом МУРРЛ [рефлекс (002) для ЛПЭ] в предположении, что напряжение в кристаллических областях равно приложенной нагрузке, деленной на площадь поперечного сечения образца. Это допущение предполагает, что весь разупорядоченный некристаллический материал включен последовательно с кристаллическими областями. Установлено, что измеренное при комнатной температуре значение Вс составляет для ЛПЭ 160 ГПа. Однако тогда, когда аналогичные эксперименты выполнялись на образцах с относительно низкой степенью вытяжки ( 9), отожженных до состояния, в котором материал организовывался в структуру параллельных ламелей (в этом случае предположение об однородности напряжения выполняется с высокой вероятностью), получалось значение = 240 ГПа, что соответствует данным работы [50]. [c.47]

Последний вывод подтверждается исследованиями Бехта и Кауша [44—48], относящимися к деформированию высокоориентированных частично кристаллических волокон. В правильной сэндвич-структуре критические осевые силы могут оказывать воздействие на проходные сегменты только в том случае, если кристаллические ламеллы могут выдержать напряжения, сравнимые с прочностью цепи. Иными словами, разрушение кристалла предшествовало бы разрыву цепи. С помощью калориметрических измерений и измерений молекулярной массы методом спинового зонда Бехт [44—47] показал влияние деформации на целостность кристалла. Он облучал высокоориентированные образцы ПА-6, ПА-12, ПП, ПЭТФ и ПЭ электронами с энергией 1 МэВ при температуре жидкого азота. Затем все образцы в течение по крайней мере 5 мин нагревались до своей температуры стеклования (или выше ее). Таким образом, все радикалы в аморфной фазе исчезали, а оставались лишь радикалы в кристаллитах. Затем образцы деформировались в резонаторе ЭПР-спектрометра при комнатной температуре. [c.239]

На рис. 1 приведены типичные изотермы кристалли-заини в координатах (1—л)— п i для различных степеней вытягивания и температур кристаллизации. Изотермы для а = 1 получены при проведении измерений в обычном дилатометре. Из данных, приведенных на рисунке, видно, что при постоянной температуре скорость кристаллизации заметно увеличивается при повышения степени вытягивания. Однако характер изотерм одинаков. Конны изотерм соответствуют точкам, в которых напряжение становилось равным нулю. Степень кристалличности возрастала с увеличением степени растяжения и была очень низка при малых деформациях. После полной релаксации напряжения наблюдали спонтанное удлинение образца [7]. Это является показателем продолжающейся ориентационной кристаллизации. Спонтанное удлинение составляло около 4% от первоначальной длины независимо от заданной степени вытягивания. [c.72]

Электронные микрофотографии показывают, что в полимере, закристаллизованном при сдвиге, происходит фибриллизация в направлении течения. Поверхность пленки показана на рис. 17. На снимке видны ла.мели, развивающиеся перпендикулярно направлению сдвиговых деформаций и уложенные вдоль нанравления сдвига. Как указывалось выше, можно принять, что текстура такого типа образовалась вследствие кристаллизации в условиях, когда имеет место молекулярная ориентация, степень коюрой различна для разных элементов структуры. На некоторых типичных образцах были проведены измерения рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами. Во всех исследованных образцах наблюдались меридиональные рефлексы, хотя и довольно диффузные. Угловое расстояние между ними соответствует величине большого периода порядка 140— 160 А. Рассмотрение картины дифракции рентгеновских лучей под большими углами указывает, что при повышении скорости сдвига в процессе кристаллизации происходит некоторое изменение ориентации макромолекул по отношению к оси фибриллы, а именно при высоких скоростях с осью фибриллы совпадает ось с кристалла, а при низких скоростях сдвига происходит некоторый сдвиг в сторону оси а. Другими словами, каждый дуговой рефлекс (200), который для образцов, полученных при высоких скоростях сдвига, расположен на экваторе, расщепляется на два, несколько отстоящих от экватора, для образцов, сформованных при более низких [c.109]

Измерение П. н. методом нулевой ползучести сводится к определению величины деформации тонкой проволоки или фольги (при т-ре 0,8 -н ч- 0,9 ГJJJJ) под действием различных нагрузок. П. и. металлов определяют методом автоэлектронной эмиссии, кристаллов — методом измерения энергии дефектов упаковки и др. П. п. расплавов определяют теми жо методами, что и поверхностную энергию материалов при высокой т-ре. Лит. Поверхностные явления в распла-нах и возникающих из них твердых фазах. Нальчик, 1965 Поверхностные явления в расплавах. К., 1968 Адам Н. К. Физика и химия поверхностей. Пер, с англ. М.—Л., 1947. А. Н. Тынный. [c.207]

Значительных успехов мы достигли в изучении дефектов рещетки и их влияния на химические процессы. Здесь мы приведем только основные результаты. Большинство естественных монокристаллов содержит небольшое количество винтообразных дислокаций очень больших (> 1000А) векторов Бюргерса. Их можно обнаружить с помощью травления смесью СЬ и Ог. Величина вектора Бюргерса измеряется посредством раскалывания кристалла и измерения высоты прерываемой ступеньки, которая берет начало в этой дислокации (фиг. 5). Дислокации не являются непрерывными, а начинаются и кончаются внутри данного кристалла. Плотность крупных винтовых дислокаций, по-видимому, возрастает вблизи поверхности кристалла менее чем в десять раз и то лишь изредка, и ни одна из них не была обнаружена в центре кристалла. Микроскопические спиральные метки [7] (фиг. 6), обнаруженные на кристаллах только из избранных мест происхождения, всегда собираются в точку, откуда появляются одна или большее число таких винтовых дислокаций. Механическая деформация или сцарапывание острым инструментом никогда не создает дислокаций или других дефектов решетки, которые могли бы обнаруживаться травлением. [c.346]

Ширина полос пока подробно не обсуждалась. Вероятно, что ширина полосы в спектре кристалла может интерпретироваться как результат главным образом возбуждения колебаний решетки. Большинство кристаллов ароматических углеводородов имеет широкие полосы, которые значительно сужаются при низких температурах, и для использования этого явления измерения обычно проводятся нри температурах жидкого азота или жидкого гелия. Броуде и Оноприенко [13] привели оценочные значения ширины полос для ряда метилбензолов, меняющиеся от 10сж в случае толуола до 100 смг в случае дурола. Они указали также на ряд случаев, когда наблюдается очень большая ширина полос. Ими было найдено, что ширина полосы возрастает с интенсивностью перехода и что аморфные образцы вызывают уширение полос даже при очень низких температурах. Механические деформации, возникающие вследствие различного термического сжатия на охлажденном окне, приводят к уширению полос, а также к изменениям в частотах поглощения и в величинах расщепления. [c.562]

Вращательные фазы обсуждавшихся выше тетразамещенных метанов, камфоры и ее производных имеют воскообразный вид. Для большого числа полиметиленовых соединений и производных камфоры найдено [115], что кристаллы, в которых при комнатной температуре вращения молекул не происходит, являются сравнительно твердыми и хрупкими, тогда как в случае вращения молекул при комнатной температуре они бывают мягкими, воскообразными. Некоторые из рассмотренных выше пентазамещенных бензолов [114] также хрупки ниже температуры вращательного перехода и воскообразны выше ее. Однако гексазамещенные бензолы, характеризующиеся в кристаллическом состоянии аномальной дисперсией, но не имеющие вращательного перехода, хрупки при комнатной температуре, хотя и имеют высокие диэлектрические проницаемости [114]. Найдено, что некоторые не имеющие вращательного перехода производные камфана с аномальной дисперсией представляют собой воскообразные, полупрозрачные вещества, подобные высокотемпературным формам твердых веществ, имеющим вращательные переходы. Отсутствие вращательного перехода у этих производных может быть связано с наличием твердых растворов оптических изомеров или существованием высокотемпературной формы в метастабильном состоянии при температурах ниже точки возможного вращательного перехода [114]. Большинство твердых веществ с вращением молекул выше точки перехода воскообразны и лишь некоторые из веществ с аномальной дисперсией и вращением молекул хрупки. Количественные измерения показывают [12], что в случае тетрабромметана, гексахлорэтана, с(-камфоры и камфорного ангидрида [73] для деформации стандартного по величине образца вращательной фазы требуется в 2—14 раз меньшее давление, чем для образца безвращательной фазы. Предполагается [117[, что воскообразный вид вращательной фазы выше точки перехода обусловлен большим объемом, который занимают несколько асимметричные молекулы при вращении. Молекулы гексазамещенных хлорметилбензолов симметричны относительно оси, проходящей через центр кольца перпендикулярно его плоскости, и вращение может происходить без существенного [c.649]

Неквантовые кристаллы. В неквантовых кристаллах эффекты, связанные с деформацией решётки вблизи изотопической примеси, практически не дают заметного вклада в тепловое сопротивление. Первые эксперименты с контролируемым изменением изотопического состава кристаллов сделали Р. Берман с коллегами [167] на фториде лития (LiF). Полученные данные анализировались в работе [168] в рамках упрощённой модели Каллауэя. Удовлетворительное согласие было получено лишь при выборе значения параметра изотопического беспорядка в 5 раз больше, чем расчётное значение. Позже были проведены измерения на целом ряде образцов LiF с различным содержанием изотопов лития Li и Li от 0,01 % до 50% в широком интервале температур от 1 до 300 К [169]. Эти эксперименты показали в частности, что в области максимума теплопроводность изотонически и химически очень чистых кристаллов резко изменяется с концентрацией точечных дефектов. Этот результат был подтверждён в работе [170]. Такое поведение очень чистых кристаллов связано с особой ролью так называемых нормальных трёхфононных процессов рассеяния, которые не меняют суммарного квазиимпульса фононной подсистемы. Роль нормальных процессов в связи с изотопическим рассеянием фононов обсуждали также B. . Оскотский с коллегами в работе [171] при анализе своих экспериментальных данных по теплопроводности монокристаллов теллура. Они провели измерения я Т) для кристаллов с двумя различными изотопическими составами — природный состав и обогащённый до 92% по изотопу Те. Было найдено, что в области [c.82]

Особенно благоприятные условия для изучения звуковой эмиссии от дислокаций имеются в случае упругого двойникования. Дело в том, что обычно АЭ наблюдается в процессе макроскопической пластической деформации, когда осольжение или двойникование протекает одновременно по всему образцу. В этом случае не удается установить однозначное соответствие между регистрируемыми импульсами и поведением дислокаций. При упругом двойниковании вся пластическая деформация локализована в небольшой области размером 10 X 10 X 1 см. Так как упругий двойник - это несколько тысяч однотипных двойникующих дислокаций, локализованных в небольшой области кристалла, то он является своеобразным усилителем свойств отдельной дислокации, делает их доступными измерению в макроскопических экспериментах. За перемещением упругого двойника в кальците можно следить визуально. Кроме того, чтобы перемещать дислокации с большими скоростями, к кристаллу прикладываются, как правило, ударные нагрузки, чю создает большой акустический фон. Двойникующие дислокации, образующие упругий двойник, при снятии внешней нагрузки выталкиваются из кристалла силой, имеющейся внутри кристалла, - силой поверхностного натяжения, причем скорости их перемещения могут быть достаточно высокими. [c.209]

В журнале Phil. Mag. за январь 1922 г. одним из нас (А. Иоффе) было дано описание рентгенографического метода изучения изменений в кристалле каменной соли при остаточной деформации и определения его упругих констант. Этот метод применялся для измерения предела упругости при различных температурах и при деформации в различных направлениях. Результаты приведены на рис. 1, где по оси ординат отложены значения предела упругости в Г/мм , а по оси абсцисс —температура. Кривая / относится к сжатию и растяжению (точки помечены квадратиками и, соответственно, крестиками) в том случае, когда ось стержня из каменной соли расположена в направлении [100], кривая II точно так же характеризует направление [110], кривая III — направление [111]. Ясно видно, что предел упругости стремится к нулю по мере приближения к точк плавления (810° С). По-видимому, это является весьма общим свойством кристаллов. [c.183]

Лауэ в систему хвостов вместо отдельных пятен. Мы установийи, что наблюдавшийся предел соответствовал течению кристалла, а не какому-либо первому изменению в строении решетки. При измерении механическим прибором наблюдаемая величина предела упругости оказалась ниже и равнялась 200 Г/мм . Оптический метод, разработанный Обреимовым (появление двойного лучепреломления вдоль плоскости скольжения) дал еще более низкую величину, равную 70 Г/мм . Классен-Неклюдовой при тщательном отжиге как чистых искусственных, так и природных кристаллов удалось заметить первые следы двойного лучепреломления при 9—10 Г/мм . Такое же значение обнаружил Подашевский, измеряя изменение фотоэлектрического тока, вызванное пластической деформацией. [c.298]

Если деформация захватывает различные уровни структурной организации кристаллического полимера, то кроме поворотов и смещений упорядоченных структурных образований происходит ориентация молекулярных цепей, не входящих в кристаллические области. Этот эффект можно исследовать методами измерения дихроизма в видимом или инфракрасном свете или по широкоугловой дифракции рентгеновских лучей Оба метода дают в сущности эквивалентную информацию. Необходимо отметить, что в растянутых монофиламент-ных нитях полиэтилена степень ориентации оси с в кристаллах существенно превосходит степень ориентации цепей в аморфных областях так как даже при очень совершенной ориентации кристаллов в аморфных областях сохраняется известное разупорядочение. По-видимому, этот факт имеет принципиальное значение для анализа прочностных свойств высокоориентированных полимеров [c.178]

Как известно, существуют дислокации двух основных видов— краевые и винтовые. На фиг. 1.7 в двух измерениях изображена краевая дислокация. Простоты ради шары, изображающие атомы, не показаны. Атомы должны находиться во всех точках пересечения линий на фиг. 1.7. Можно представить себе, что введение лишней плоскости атомов АВ в верхнюю половину кристалла привело к его деформации. Плоскости в верхней половине кристалла стали ближе друг к другу, чем в нормальном равновесном положении (деформация сжатия), тогда как плоскости в нижней половине отстоят друг от друга дальше, чем в нормальном состоянии (деформация растяжения). Таким образом, у дислокации кристалл сильно напряжен. На фиг. 1.8 изображена в трех измерениях краевая дислокация, показанная на фиг. 1.7. Такую конфигурацию можно создать умозрительно введением лишней плоскости АВВ А или посредством сдвига кристалла за счет сжатия перпендикулярно плоскости DEF при одновременном растяжении перпендикулярно G FH. Линию АА называют дислокационной линией. Она служит границей между неизмененной частью кристала и частью, где произошло скольжение. Скольжение—это сдвиг части кристалла параллельно самой сеое вдоль плоскости в кристалле. Плоскость A FA, вдоль которой происходило смещение, называют плоскостью сдвига или плоскостью скольжения. Величину и направление [c.26]

Таким образом, вклад в теплоемкость полиэтилена колебаний решетки, связанных с деформацией межмолекулярных связей, превосходит гармоническое предельное значение значительно ниже 0°С, а выше этой температуры становится пропорциональным Р. Однако этот вывод не может считаться полностью обоснованным. Так, линейная зависимость между коэффициентом теплового расширения решетки, которая должна наблюдаться при влиянии только первых членов потенциала возмущения, выполняется для полиэтилена лишь приблизительно [см. также Коул, Холмс (1960) Суан (1962)]. Поэтому можно предположить, что более высокие члены потенциала возмущения также оказывают влияние ниже 0°С. Однако измерение коэффициента линейного расширения вдоль оси а кристаллов н-парафинов, родственных полиэтилену, показало, что в интервале между О и —160° С он является линейной функцией температуры [Хендус (1962)]. Это позволяет предположить, что наблюдаемые в случае полиэтилена отклонения от пропорциональности обусловлены прежде всего влиянием дефектов. [c.115]