Экспериментальное определение спектров ЯМР

Экспериментальное определение спектров ЯМР [c.225]

При использовании метода дифференциальной осадительной турбидиметрии [98] устраняются процессы старения и агрегации, которые возможны при использовании обычного турбидиметрического титрования. Описана методика скоростного турбидиметрического титрования растворов полиметилметакрилата и полистирола [99], которая сокращает время измерения до 1—2 мин. В последние годы приобретает большую известность новый вариант определения кривых ММР по данным турбидиметрического титрования, основанный на экспериментальном определении спектра мутности растворов в процессе титрования [100]. Этот метод позволяет определить средние размеры частиц и некоторые другие величины [101] при изменении параметров системы температуры, концентрации раствора, природы растворителя. [c.268]

У ручных опрыскивателей распылители также работают на втором монодисперсном режиме распыления. При работе с гербицидами размер капель равен 250, с фунгицидами 90 мкм. Экспериментально определенные спектры размеров капель, образуемых такими опрыскивателями, приведены в литературе [33]. [c.265]

В этом параграфе обсуждаются некоторые вопросы, относящиеся к технике сп трального анализа случайных процессов и к погрешностям, возникающим при анализе, т. е. при экспериментальном определении спектров. Для простоты будем иметь в виду только стационарные эрго-дические процессы. [c.199]

Методы экспериментального определения кривых (спектров) распределения делятся на две группы методы нахождения временных распределений и методы нахождения пространственных распределений. Временный спектр отражает сортировку частиц по характерным отрезкам времени в какой-либо одной точке системы. Пространственный спектр распределения есть результат мгновенного анализа концентрации индикатора в разных точках по объему аппарата. Симметричный по длине аппарата пространственный спектр распределения приводит к асимметричному временному спектру на выходе из аппарата. [c.184]

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФУЛЛЕРЕНОВ С60 И С70 В ИНФРАКРАСНОЙ, УЛЬТРАФИОЛЕТОВОЙ И ВИДИМОЙ ОБЛАСТЯХ СПЕКТРА [c.14]

На основании экспериментально определенных значений оптических плотностей растворов при различных длинах волн возможно определить равновесную концентрацию анионов и кислоты. При постепенном изменении pH раствора соотношение между интенсивностями полос поглощения будет меняться. В пределе при а = 1 в спектре останется только одна полоса, соответствующая поглощению аниона А . В другом предельном случае, когда при низком значении pH диссоциация кислоты будет практически подавлена и а = О, в спектре останется полоса, принадлежащая поглощению кислоты НА. [c.75]

Кроме того, содержания азота в олигомерах, папример с концевыми карбонильными группа-мп (1 < /г -< 7), также существенно отличаются, что позволяет ориентировочно оценить молекулярную массу олигомера ио содержанию азота. Если экспериментально определенная масса совпадает с найденным содержанием азота для олигомера с концевыми С = 0-группами, естественно, что ИК-спектр такого образца пе будет содержать полос, характерных для колебаний ЫНз-групп (3100—3400 см ), н должен иметь поглощение, характерное для С = 0-групп (1680 см ). По совокупности полученных результатов определяют концевые группы в олигомере. [c.53]

При изучении колебательных спектров часто вместо характеристических частот колебаний = используют волновые числа 4й= 1/Х[см ], которые определяют число длин волн, укладывающихся в 1 см. На основании экспериментально определенных волновых чисел, характерных для данной связи, может быть рассчитана так называемая силовая константа связи к, характеризующая ее жесткость. Соотнощение между к м ы имеет вид [c.79]

После открытия электрона и протона эта модель была рассмотрена физиками, занимавшимися вопросами строения атомов, и стало очевидным, что прежнюю теорию движения частиц (законы Ньютона), а также теорию электричества и магнетизма нельзя применить к атому. Согласно электромагнитной теории, при вращении электрона вокруг ядра должен возникать свет, частота которого должна быть равной частоте вращения электрона в атоме. Такое испускание света движущимся электроном подобно испусканию радиоволн при прямом я обратном движении электронов в передающей радиоантенне. Однако по мере продолжения непрерывного испускания атомом энергии в виде света электрон должен был бы двигаться по спирали, все больше и больше приближаясь к ядру, и частота его движения вокруг ядра должна была бы все возрастать. В соответствии с этим по старым (классическим) теориям движения и электромагнетизма атомы водорода должны были бы давать спектр всех частот непрерывный спектр). Но это противоречит экспериментальным данным спектр водорода, получаемый в разрядной трубке, содержащей атомы водорода (образующиеся в результате диссоциации молекул водорода), состоит из дискретных линий, как показано на рис. 5.7. Кроме того, известно, что объем, который занимает атом водорода в твердом или жидком веществе, соответствует диаметру атома, равному примерно 200 пм, между тем прежние теории атома водорода не объясняли, каким образом электрон удерживается на определенном расстоянии, а не перемещается все ближе и ближе к ядру, и диаметр атома не становится значительно меньше 200 пм. [c.120]

Экспериментальное определение геометрии СНа подтверждает теоретические предсказания. Угол НСН в триплетном состоянии, опреде-ленный путем анализа его спектра ЭПР, составляет 125—140° Угол НСН в синглетном состоянии, оцененный с помощью электронной спектроскопии, равен 102 . Все доступные физические и химические доказательства согласуются с тем, что основное состояние является три-плетным. [c.265]

В принципе инфракрасный спектр и спектр комбинационного рассеяния любой молекулы могут быть вычислены путем прямого решения уравнения Шредингера без использования приближения Борна — Оппенгеймера. Однако такое решение обычно считается слишком трудным для практического применения, хотя в данном направлении ведется определенная работа. Решение задачи о колебаниях чаще всего основывается на введении внутренних координат смещения, описывающих смещения атомов из их равновесных положений, а также эмпирически определенных силовых постоянных. Наиболее подробные исследования колебаний включают определение силовых постоянных из экспериментальных колебательных спектров с последующим вычислением спектра по этим постоянным. Успех исследования оценивается по тому, насколько хорошо согласуются между собой рассчитанные и экспериментальные спектры. [c.326]

Гс. Вычисленные резонансные частоты указаны в табл. 17.1. Экспериментально в спектре ЭПР анион-радикала бутадиена наблюдается 15 линий с приблизительно правильным соотношением интенсивностей. Однако экспериментальные значения констант сверхтонкого взаимодействия равны 7,62 Гс для ал и 2,79 Гс для ав (абсолютные значения, т. е. знаки, констант не поддаются определению из эксперимента). Используя экспериментальные данные и руководствуясь тем, что сумма спиновых плотностей должна быть равна единице, можно сделать вывод, что для анион-радикала бутадиена р = 20,8 Гс и что истинные плотности заряда равны 0,366 и 0,134, Спектр любой другой системы можио проанализировать аналогичным образом. В книгах, указанных в конце данной главы, описаны специаль- [c.376]

Положение в спектре основных цветов, о которых свидетельствуют конкретные процессы, связанные с дихроматическим зрением, неоднократно определялось в экспериментах по цветовому уравниванию, выполнявшихся дихроматами [330, 352, 369, 506. 512, 655, 707]. Точное положение этих основных цветов до сих пор неизвестно, так как их экспериментальное определение оказалось чрезвычайно трудной задачей [152, 365, 581]. Однако все же можно получить разумный набор основных цветов, анализируя результаты подобных экспериментов этот набор затем может быть использован для количественного определения реакций колбочек по Юнгу — Гельмгольцу. [c.110]

Величину расщепления в сверхтонкой структуре спектра, которая наблюдается в том случае, когда электрон все время локализован на определенном атоме, можно рассчитать из теоретических соображений. В связи с этим экспериментально определенное расщепление, связанное с взаимодействием с данным атомом, может быть связано с определенной долей электронной плот- [c.31]

Экспериментально затухание звука находят как разность уровней сигнала на выходе приемника в чистой жидкости и в газовой эмульсии. Однако чувствительность такого метода невысока. В практике нашел применение более чувствительный реверберационный метод. В сосуде с исследуемой жидкостью создают звуковые волны определенного спектра частот, после чего источник звука выключают. Звук постепенно затухает (реверберирует) в объеме, так как происходит поглощение его жидкостью и стенками сосуда излучение его стенками сосуда в воздух утечка звуковых волн через системы, связывающие сосуд с креплением и приборами поглощение газовыми пузырьками. [c.172]

Вопрос о методах расчета и экспериментального определения величины А очень важен и непосредственно связан с проблемой расстояний, на которых проявляется взаимодействие частиц, приводящее к их фиксации во вторичном минимуме потенциальной кривой. Вычисление величины А частиц из парных взаимодействий молекул конденсированных тел так, как это обычно производится для простейших газов с известными квантово-механическими свойствами, не обосновано и не отличается достоверностью. Более правильно значение этой постоянной для расстояний, превышающих характеристическую длину в спектре излучения, можно определить из величины диэлектрической постоянной [27—29]. Представление о дальнодействующем характере молекулярных поверхностных сил обосновано экспериментальными и теоретическими исследованиями Абрикосовой, Дерягина и Лифшица [27—30], а также результатами работ [31-33]. [c.131]

Результаты соответствующих расчетов для образцов низко- и высокомолекулярного полиизобутиленов представлены на рис. 3.23. Как видно, разделение релаксационного спектра па две области дает качественное согласие с экспериментально определенной зависимостью С ( о). Оно позволяет объяснить возникновение плато высокоэластичности и резкое расширение спектра релаксационных явлений по [c.281]

Весьма точная оценка ассоциативного состояния индивидуальной жидкости может быть получена при экспериментальном определении коэффициента самодиффузии, для чего может быть применен ряд методов, из которых наиболее удобным является метод спинового эха — вариант ЯМР-спектро-скопии. Наконец, с хорошими результатами для определения степени ассоциативного состояния индивидуальных жидкостей и концентрированных растворов применяется группа методов, основанная на изучении флуктуаций свойств с помощью релеевского рассеяния света [2]. [c.375]

Для экспериментального определения относительных содержаний различных фрагментов цепи обычно измеряют какое-нибудь свойство, обусловленное наличием звеньев А в сополимере, содержащем звенья А и В, которое зависит от окружения данного звена (А или В). Таким свойством могут быть частоты и интенсивности линий ИК- и УФ-спектров, интенсивности линий ЯМР, различные термодинамические характеристики, температуры плавления, стеклования, наличие характерных химических группировок и т. д. (Харвуд [1, 2]). [c.116]

К согкалению, однозначное отнесение типов и энергий нижних возбужденных состояний, ответственных за поглощение в видимой и ультрафиолетовой областях, на основе анализа экспериментально определенных спектров поглощения часто затруднено. Кроме того, еще недавно было лишь небольшое число работ, в которых бы надежно (экспериментально или теоретически) была установлена электронная структура молекул в этих состояниях и определены вероятности переходов между ними. [c.192]

Для проведения экспериментальных исследований массо- и теплообмена при движении капель и пузырей необходимо знать их эквивалентные диаметры. В разделе 1.4 приведен обзор работ по экспериментальному определению и расчету диаметра капель и пузырей при их образовании. Определению спектра распыпа частиц при струйном истечении из сопел и форсунок посвящены специальные монографии. [c.5]

Уравнения (4.66) — (4.68) для энергии взаимодействия справедливы и в классической и в квантовой механике. Различие состоит лишь в расчете моментов (г и 0, причем эти моменты могут быть вычислены только квантовомеханическими методами, тогда как с помощью классической механики этого сделать нельзя. Другими словами, плотность заряда р должна быть найдена с помощью квантовомеханических расчетов. Практически такие расчеты трудно выполнить с желаемой точностью, поэтому предпочтение отдается экспериментальному определению моментов. Дипольный момент можно определить по диэлектрическим свойствам или, например, по эффекту Штарка в микроволновом спектре. Молекулярным дипольным моментам посвящена обширная литература компактный обзор по этому вопросу приведен в работе Уэтерли и Уильямса [57]. Определить экспериментально квадрупольный момент гораздо сложнее. Для этого используются такие обусловленные давлением эффекты, как уширение микроволнового спектра и поглощение в инфракрасной части спектра. Обзор всех этих методов приводится в работе Букингема [55]. Около половины известных в настоящее время [c.196]

Условия, при которых дипольный момент у молекул предельных углеводородов должен отсутствовать, исключительно жесткие, В общем случае необходимо, чтобы 1) все валентные углы были тетраэдрическими 2) ни одна из С-С ч вязей не обладала дипольным моментом З) дипольные моменты всех С-Н-свяйей независимо он их положения в молекуле были одинаковы. В действительности ни одно из этих условий не выполняется. Известно, что валентные углы в алканах могут отклоняться от тетраэдрических на +3° /91/. Еще более существенна неэквивалентность С-Н, а также С-С-связей в молекулах алканов. Это говорит о том, что молекулы алканов должны иметь постоянный дипольный момшт. Однако экспериментальное определение методом Штарка дипольных моментов высших алканов до сегодняшнего дня не представляется возможным ввиду сложности расшифровки спектров. [c.142]

Для экспериментального определения тв и та удобно воспользоваться следующим способом, который был предложен в 1968 г. Армстронгом, Рэйсом, Тёрском, а также независимо от них Та-кахаши. При потенциалах адсорбции — десорбции, где в соответствии с формулами (2.123) наиболее сильно проявляется зависимость от сй измеряемого импеданса, получают возможно широкий спектр составляющих этого импеданса и С5(т). Экстрапо- [c.84]

Определение молекулярных констант по колебательному спектру. На основании экспериментально определенных величин волновых чисел основной полосы поглощения и обертонов можно определить молекулярные константы (Ле и шеХе при совместном решении уравнений (1.27) и (1.28) или (1.27) и (1.29). Если принять, что уравнение (1.24)—непрерывная функция, то можно рассчитать значение аргумента Умакс, при котором функция Е ол принимает максимальное значение макс- Для этого приравняем производную [c.13]

Потенциалы ионизации. Сложность уравнения Шредингера не дает возможности строго рассчитать энергию орбиталей многоэлектронных атомов. В связи с этим разработан ряд приближенных методов, которые требуют применения быстродействующих электронных счетных машин, однако погрешности получаемых результатов большие. Поэтому по точности теоретический расчет энергий атомных орбиталей не может пока конкурировать с экспериментальными способами. Наиболее разработанными и универсальными методами экспериментального определения эргергий атомных орбиталей являются спектроскопические. Спектры атомов, как известно, представляют собой совокупности серий спектральных линий, причем каждая из таких серий отвечает переходам электронов с различных удаленных орбиталей (в том числе и из бесконечности) на одну из близлежащих к ядру. При этом самой коротковолновой границе спектральной серии, которая характеризует переход электрона из бесконечности на ближайщую к ядру незанятую орбиту (переход в основное состояние), будет соответствовать выделение энергии, численно равной энергии отрыва электрона, т. е. энергии ионизации, или потенциалу ионизации [c.215]

Одним из наиболее эффективных способов экспериментального определения вероятностехт различных подграфов является метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР), основанный на том, что химический сдвиг (изменение частоты ЯМР) атомов зависит от их локального окружения. В линейных полимерах с помощью ЯМР удается определить вероятности последовательностей до 5—7 мономерных звеньев [149, 150]. Больших успехов достиг также ЯМР высокого разрешения разветвленных полимеров [151, 152]. Прп грубом разрешении каждому роду звена соответствует один пик на спектре ЯМР с увеличением разрешения прибора сигналы могут расщепляться в зависимости от дальнейшего окружения узла в направлении соединяющих ребер (рис. 11.2), причем интенсивность сигнала, вообще говоря, пропорциональна числу резонирующих [c.196]

Б. Рост и К. Сандер решение видят в отказе от предсказания конформационных состояний отдельных остатков последовательности в пользу вторичных структур у целых сегментов, используя данные о гомологичном белке, трехмерная структура которого известна [222]. Сравнение 130 пар структурно гомологичных белков с отличающимися аминокислот-яыми порядками показало, что значительное отклонение в положениях и цлинах сегментов вторичных структур во многих случаях может происходить в пределах приблизительно одинаковых пространственных форм свернутых цепей. Иными словами, отличия в двух близких аминокислотных последовательностях в большей мере отражаются на вторичных структурах, чем на третичных. Поэтому, полагают авторы, важна не локализация а-спиралей, -складчатых листов, -изгибов и Р-петель с точностью до одного аминокислотного остатка, а их ориентировочное отнесение, совместимое с нативной конформацией гомологичного белка, установленной экспериментально. Включение информации о белковых семействах ведет к увеличению показателя качества Q3 до 70,8%, что соответствует точности экспериментального определения вторичных структур с помощью спектров КД. Однако в развитом Ростом и Сандером методе упрощение проблемы предсказания вторичных (ГГруктур и на их основе третичной столь велико и бесконтрольно, что грани между благими желаниями авторов, субъективным восприятием полученных результатов и декларируемыми количественными показателями точности становятся неразличимы. [c.519]

Изложенные выше методы определения рКа предполагали знани м. п. п. обеих кислотно-основных форм. Однако иногда экспериментальное определение /)а или /)на оказывается неосуществимым. Причины могут заключаться в трудностях достижения достаточно высокой кислотности или щелочности раствора, уменьшении растворимости вещества, побочных необратимых реакциях гидролиза, циклизации и т. п. Растворы с высоким содержанием кислоты или щелочи могут оказаться непрозрачными в той области спектра, где различаются спектры обеих кислотно-основных форм анализируемого вещества. Это бывает в тех случаях, когда Яанал расположена вблизи границы собственного поглощения добавляемой сильной кислоты или щелочи, [c.124]

В третьих ЭВМ обеспечивает обработку полученных пер вичных данных ХМС эксперимента а именно идентификацию компонентов смесей определение их содержания и данных для паспортизации (масс спектров и хроматографических индексов удерживания для занесения в библиотеку) Идентификация не известных веществ может осуществляться как путем сравпения полученных экспериментальных масс спектров этих веществ с библиотекой масс спектров так и с помощью методов интер претации масс спектров, позволяющих оценить структурные харакгеристики молекул, спектры которых отсутствуют в биб лиотеке [c.108]

Сильное коротковолновое излучение водородных пламен впервые обнаружил Стокс еще, в 1852 г., а полосатый ультрафиолетовый спектр сфотографировали независимо друг от друга в- 1880 г. Лайви нг и Дюар, а также Югинс (1924 г.). Детальный анализ вращательной структуры полос, выполненный Уатсоном (1924 г.) и Джеком (1928 г.), показал, что полосы соответствуют электронному переходу в двухатомной молекуле с небольшим моментом инерции. Единственно возможной частицей, ответственной за это излучение, является гидроксильный радикал ОН. Бонгоффер обнаружил радикал 0Н при введении атомного водорода в кислород (1926 г.) и в парах воды, нагретых до 1000—1600°С (1928 г.). Полный анализ спектра радикала 0Н был проведен в 1948 г. Дике и Кроосуайтом, которые дали классификацию всех полос и ветвей и определили длины волн и интенсивности вращательных линий радикала 0Н, наблюдаемых в спектре водород-кислород-ного пламени в области от 281,1 до 354,6 нм. Позднее получили запись спектра радикала 0Н в области 260—352 м [37]. Полосы ОН могут быть легко получены в спектре поглощения. После того как Кондратьевым и Зискиным в 1936 г. был разработан чувствительный спектроскопический метод линейчатого поглощения, стало возможным экспериментальное определение концентрации гидроксильного радикала в пламени. Гидроксильный радикал был обнаружен в пламени водорода также масс-спектроскопическим методом [38] и методом ЭПР [39]. [c.123]

Сравнение с экспериментально наблюдаемым спектром состояний / = 2 , 7=1) в ядре приведенном на рис. 10.14, тотчас же показывает, что малые значения g, при которых образовывался бы пионный конденсат, определенно исключены. Из рисунка ясно, что этот спектр лучше всего описывается при значениях g > 0,7 притяжение от ОПО тогда уравновешено от-талкивательным g, так что общее взаимодействие является слабым и наши состояния лишь слегка сдвигаются от своих невозмущенных положений в модели оболочек. [c.420]

Значения вращательных постоянных молекулы N0 в состоянии Х П неоднократно вычислялись на основании результатов исследования электронного ([2232] и др.), колебательно-вращательного [1748, 3067, 3694, 3972, 2454], вращательного инфракрасного [3167] и микроволнового [1031, 1643, 1645, 1644, 1534, 1535] спектров. В работе Томпсона и Грина [3972], посвященной исследованию основной полосы инфракрасного спектра N0, дана сводка результатов основных предшествующих работ по определению вращательных постоянных. Наилучшее согласие с величинами найденными экспериментально (до V = 13), дает расчет по постоянным, полученным Джиллеттом и Истером [1748] в результате совместной обработки выполненных ими измерений инфракрасных полос 3—О, 2—О и 1—О и данных Дженкинса, Бартона и Малликена [2232]. В частности, величина Вд = 1,6957 см , вычисленная по этим постоянным, практически совпадает с величиной Вд = 1,6958 найденной Галлагероми Джонсоном [1644] в результате микроволновых измерений, и величиной Вд = 1,6956 см определенной Паликом и Рао [3167] из вращательного инфракрасного спектра N0. Аналогичным образом имеет место хорошее согласие между вычисленными и экспериментально определенными эффективными значениями вращательной постоянной для каждого из подсостояний. Величины Ве и молекулы N0 в основном состоянии, определенные Джиллеттом и Истером [1748], принимаются в настоящем Справочнике и приводятся в табл. 97. [c.359]

NaF и KF. Экспериментальное определение молекулярных постоянных NaF и KF встречает большие трудности из-за низкой летучести этих веществ и диффузного характера их электронных спектров. Единственной работой, в которой были получены полосатые спектры фторидов натрия и калия, является работа Барроу и Каунта [648], которые исследовали спектры поглощения галогенидов щелочных металлов в ультрафиолетовой области на приборах Хильгера с низкой и средней дисперсией. Спектры обеих молекул состояли из размытых полос, не имеющих кантов. Определить постоянные NaF из полученных спектрограмм не удалось, так как спектр состоял только из пяти полос, причем в величине интервалов между полосами отсутствовала какая-либо закономерность. В то же время спектр KF содержал свыше 20 полос, которые авторы работы 1648] интерпретировали как связанные с переходами с ряда последовательных колебательных уровней основного состояния в верхнее нестабильное (или имеющее небольшой минимум потенциальной энергии ) возбужденное состояние этой молекулы. Поскольку в интервалах между полосами KF также отсутствовала строгая последовательность, для определения частоты колебания молекулы фтористого калия Барроу и К унт оценили величину постоянной ангармоничности, предположив, что [c.897]

Экспериментальные определения фактора возбуждения показывают, что в пламенах, т. е. прн химическом возбуждении свечения хемилюминесценция), величина [, как правило, всегда значительно превосходит значение термического фактора. Эта особенность хемилюминесценции есть следствие неравновесной природы этого вида излучения, возбуждение которого непосредственно связано с энергией, выделяющейся в результате гех или иных элементарных химических процессов. Отсюда следует большое значение хемилюминесценции не только как метода идентификации лабильных промежуточных веществ, но и как тонкого метода установления деталей химического механизма реакций. Приведем следующий пример. Из измерений абсолютной интенсивности полос гидроксила в спектре разреженного пламе1ш водорода (давление 10 мм рт. ст., температура 1000 К) следует, что она минимум в Ю раз превышает интенсивность равновесного излучения в условиях этого пламени. Рассмотрение различных возможных механизмов возбуждения гидроксила в пламени приводит к заключению, находящемуся в количественном согласии с данными исследования свойств излучения гидроксила и с механизмом горения водорода, что возбужденный гидроксил возникает в результате рекомбинации атомов Н и О. Таким образом, установление неравновесного характера излучения ОН можно рассматривать как косвенное доказательство наличия в зоне горения водорода атомов Н и О. Этот вывод подтверждается также и другими данными [133]. [c.75]

Широко распространены также вычислительные методы, опирающиеся на информацию о форме и числе полос поглощения в спектрах составляющих смеси. Как правило, предполагается, что полосы имеют либо гауссову форму (в видимой и УФ-области), либо лоренцеву (главным образом, в ИК-области спектра). При использовании данных методов спектры смесей представляются в виде суммы полос поглощения определенной формы, которая выражена аналитической функцией. Методом последовательных приближений, варьируя параметры функций, можно найти наилучщее приближение к экспериментальной кривой [14, 15]. Предложено довольно много вариантов способов расчета, из которых в основном применяются метод наименьших квадратов, методы факторного анализа и метод моментов. Примеры использования описанного способа определения спектров компонентов можно найти, например, в работах [14, 16—18]. Способ особенно эффективен в тех случаях, когда рассматриваются ограниченные интервалы спектров, содержащие немного полос поглощения (в пределах 10). Он позволяет проследить за тонкими изменениями в спектрах, происходящими, например, при фазовых переходах в органических молекулах [17], его можно использовать при идентификации близких веществ. [c.155]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология