Уравнения также Феноменологические уравнения

Таким образом, выражение для производства энтропии (175) справедливо для химических реакций, описываемых нелинейным законом (173). Другой путь [105], основанный на исходном уравнении в виде линейного феноменологического уравнения как следствия вычисления производства энтропии, также приводит к тому же результату. [c.119]

Это уравнение можно также получить, если практическое феноменологическое уравнение (35), выражающее поток Jsi отнести к локальным величинам [см. замечания, слет дующие за уравнением (43)] и принять во внимание условие непрерывности [c.491]

Описание на микроскопическом уровне предполагает, что процесс функционирует непрерывно и что балансы массы, количества движения и энергии могут быть написаны в форме феноменологических уравнений. Такое описание пригодно для неподвижных жидкостей, ламинарных потоков жидкости, теплопередачи путем теплопроводности в ламинарном потоке, а также массопередачи в ламинарном [c.83]

В большей части этой главы (кроме 1.6) и следующих главах мы будем предполагать, что выполнено гораздо более жесткое условие, а именно При этом мы приходим к ситуации, в которой микроскопическая структура газа исчезает и его свойства можно описывать с помощью макроскопических уравнений гидрогазодинамики. Эти уравнения содержат кинетические коэффициенты (коэффициенты диффузии, вязкости, теплопроводности и т. д.) как параметры, которые в макроскопическом подходе гидрогазодинамики рассматриваются как феноменологические, заданные. Таким образом, цель физической кинетики заключается в том, чтобы рассчитать кинетические коэффициенты через микроскопические характеристики столкновений отдельных молекул. В случае 1- 1, когда уравнения гидрогазодинамики неприменимы, расчет таких коэффициентов также имеет смысл, коль скоро мала дисперсия нх значений это делается в 1.6. [c.7]

Часто ставится обратная задача — задача определения коэффициентов, соответствующих флуктуациям, т. е. всего изображения Р у, х), по первому коэффициенту (х), который задается феноменологическими уравнениями и свободной энергией. Из вышеизложенного видно, что для этого следует подобрать спектр С у, а), удовлетворяющий условиям (4), производящему равенству (13), а также дополнительным равенствам (6) и (7). Конечно, при этом выбор спектра неоднозначен. Уточнить спектр помогают физические соображения, касающиеся механизма флуктуационного процесса, а также соображения простоты. [c.77]

Взаимозависимость потоков и сил называют также феноменологическими соотношениями, поскольку в термодинамике необратимых процессов эти связи представляют собой дополнительные предположения. Вообще, зависимость между потоками и силами не является линейной-, кинетическое уравнение реакции (6.3) представляет собой частный случай. В пре- [c.198]

Следует отметить, что это уравнение, как и соответствующее выражение (9.38), выполняющееся при отсутствии изотопных взаимодействий, справедливо независимо от того, зависят ли коэффициенты проницаемости от концентраций омывающих растворов или от разности электрических потенциалов, со и о, будучи функциями локальных феноменологических коэффициентов, являются, конечно, параметрами состояния, и ничто в наших соотношениях не наводит на мысль, что они не должны быть весьма чувствительными функциями состояния. Тем не менее если только о) и со применимы к данной системе, то эти уравнения также должны выполняться . [c.208]

Для применения уравнения (12.25а) потребовалось бы оценить изменения, скажем, потребления кислорода по мере изменения напряжения в области очень малых нагрузок, при которых сродство соответствует работе мышцы в ненагруженном состоянии н, как можно ожидать, существенно не меняется. Точно так же по (12.256) можно оценить сродство в ряде опытов, проведенных в режиме, близком к изометрическому сокращению. Опыты такого типа пока не проведены и были бы крайне интересны в том плане, что они, могли бы ответить на вопрос, действительно ли величины сродства существенно различаются в условиях установившегося потока и статического напора. Однако эти значения сродства [Ат и Ао) относятся только к двум крайним случаям. В любом стационарном состоянии, отличном от тех, для которых справедливы уравнения (12.25а) и (12.256), сродство можно в принципе определить с помощью более общих формул, которые также выводятся из феноменологических уравнений [c.280]

Основные типы транспорта (кратко) представлены на рис. У-2. В случае многокомпонентных смесей потоки часто не могут быть описаны с помощью простых феноменологических уравнений, потому что движущие силы и потоки сопрягаются. На практике это означает, что перенос индивидуальных компонентов не протекает независимо друг от друга. Например, разность давлений до и после мембраны не только приводит к течению растворителя, но также ведет к возникновению массового потока и росту градиента концентрации растворенного вещества. В то же время градиент концентрации не только приводит к диффузионному переносу массы, но также ведет к созданию гидростатического давления. [c.214]

Если мембрана разделяет две фазы, имеющие разную температуру, тепло будет передаваться от фазы с более высокой температурой к фазе с более низкой температурой. Перенос тепла выражается простым феноменологическим уравнением, известным как закон Фурье (см. разд. 1.5), связывающий поток тепла с соответствующей движущей силой, а именно с разностью температур. Кроме потока тепла наблюдается также поток массы, а процесс называется термоосмосом или термодиффузией. [c.360]

В других случаях также установлено, что найденные косвенным путем физические величины, подобные Сц, представляют собой не только феноменологические коэффициенты, но также важные безразмерные числа. Так, соотношения, устанавливающие условия для начала транспорта твердых частиц по горизонтальным трубам или для минимальной скорости мешалки, обеспечивающей суспендирование твердых частиц, становятся проще, если в качестве безразмерного числа в уравнение равновесия действующих сил (инерционных, гравитационных и вязкост-ных) ввести Сц. [c.382]

Данная система уравнений означает, что поток воды У , проходящей через мембрану, в общем случае определяется не только разностью гидростатических давлений по обе стороны мембраны, но зависит также и от потока растворенного в ней вещества, вызванного наличием разности осмотических давлений этого вешества. Это позволяет на феноменологическом уровне понять взаимосвязь данных процессов и, в частности, ввести коэффициент избирательности мембраны [c.327]

Уравнение энергии (58) может быть также получено из феноменологического рассмотрения баланса энергии для газа и конденсированного вещества. Первый интеграл уравнения (58) запишется так [c.356]

Эффекты наложения могут также возникать из самих уравнений баланса например, в системах, имеющих несколько стационарных состояний, и для состояний, находящихся за границей устойчивости. Типичным примером может служить неустойчивость Бенара, подробно рассмотренная в гл. 11. Выще критической точки температурные градиенты вызывают конвекцию, которая обеспечивает эффективное взаимодействие, не описываемое феноменологическими законами. [c.47]

Если рассматривается жидкость, содержащая частицы, то дисперсная фаза также рассматривается как сплошная среда, и для ее описания необходима своя феноменологическая модель, определяющие уравнения которой могут отличаться от определяющих уравнений непрерывной фазы. [c.45]

Зная плотность энергии (40), а значит, и суммарную энергию (12.50), а также феноменологические уравнения (13.62), можно, взяв в качестве вектора внутренних параметров А переменные D г), В (г), по формулам из пп. 22.4—22.7 определить четверной коррелятор (с точностью до диссипационно-неопределяемых параметров) и четырехиндексные производные от корреляторов по силам. При этом, конечно, придется обращать 6 X 6-матрицу з(о)1, ма), чтобы найти 3 ( 1, З2). Чтобы упростить выкладки, пойдем другим путем. В качестве вектора внутренних параметров А возьмем Е г). Тогда в роли параметров Л (см. (22.44)) будут выступать переменные, обладающие свойством dA/dt = Е (г). Нетрудно понять, что имеется простая связь между А и векторным потенциалом А г), взятым в той калибровке, при которой справедливы равенства [c.248]

Учет стохастических особенностей процесса эмульсионной полимеризации. Процесс эмульсионной полимеризации является типичным процессом, для которого характерна двойственная де-терминированно-стохастическая природа [23]. К детерминированным свойствам процесса можно отнести непрерывные процессы химического превращения, а к стохастическим — явление вхождения первичных радикалов из водной фазы в полимер-мономерные частицы (которое имеет большее значение, когда скорость диффузии радикалов из водной фазы в частицы превышает скорость обрыва цепи), а также эффекты взаимодействия (дробления и коалесценции) включений дисперсной фазы между собой. Стохастические свойства системы в приведенных выше феноменологических уравнениях (3.47)—(3.68) отражаются среднестатистическими величинами с , тпр-, Для определения этих величин необходима формулировка соответствующих уравнений БСА, записанных относительно функций распределения латексных частиц по объемам V, числу мономерных звеньев растущего макрорадикала 2 и числу молекул мономера в них для растущих и нерастущих макрорадикалов [c.159]

О том, протекает ли сшивание в системе, можно судить с помощью фазовой контрастной или электронной микроскопии, ИК- и ЯМР-спектроскопии, а также по изменению температуры стеклования при динамических воздействиях. Наиболее широко используются методы релаксационной спектроскопии и феноменологическое уравнение Муни-Ривлина, в котором вторая константа ассоциируется с величиной неидеальности эластомера и его вулканизатов. Эластическую константу Муни-Ривлина С] определяют по уравнению Флори-Ренера (по данным набухания вулканизатов в растворителях) [c.503]

Исследование кинетики превращения С-центров в Л-центры под действием температуры показало, что она хорошо описывается феноменологическим уравнением Авраами, которое широко используется для описания процессов распада твердых пересыщенных растворов. Величина параметра процесса п свидетельствует о сферической форме Л-центров, или о прямоугольной и округлой формах пластин. Обращают на себя внимание более высокое значение энергии активации и низкая скорость процесса превращения С-центров в Л-центры. Причиной этого могут быть прежде всего структурные отличия исследованных алмазов. В частности, включения металла-растворителя в зависимости от их количества, размеров и распределения могут заметно видоизменять процессы диффузии примесных атомов, являясь эффективными стоками избыточных вакансий. Это влияние может усугубляться тем, что в ходе термической обработки, как показали визуальные наблюдения, идут процессы миграции и агрегации включений металла в кристалле. Впрочем, исследование процессов превращения С-центров в А-центры при 1770 К в вакууме показали также существенно более низкие скорости реакции, [c.429]

Чтобы найти функцию Ф( 3), рассмотрим нестационарные крупномасштабные возмущения с масштабами порядка 5 и более. Как уже указывалось, при описании таких возмущений пламя допустимо считать тонким. Поэтому можно воспользоваться линейной теорией устойчивости, предполагая, что нелинейные эффекты дают малую поправку. Используем также ряд феноменологических соображений, развитых Зельдовичем [19661, в работе которого получено уравнение, описывающее развитие дискретного возмущения на фронте пламени. В данном случае предстоит только учесть, что существует непрерывный спектр возмущений. Напомним, что вклад в скорость горения возмущений с масштабом порядка / описывается величиной Ъиф1Ы, Чтобы из этой величины получить геометрические характеристики пламени, ее следует разделить на т.е. необходимо рассмотреть величину к = 3i//3/, которая, очевидно, характеризует амплитуду возмущений с размером /. Выведем теперь феноменологическое уравнение для величины к. [c.238]

Феноменологическое уравнение (4.20.31) лежит также в основе экспериментального определения размеров частиц дисперсной фазы методом накопления осадка. В этом методе с помощью специальных весов снимают кривую изменения во времени t массы осадка на чашке, погруженной в испытуемую суспензию (рис. 4.3). Найдем зависимость (t) для монодисперсных частиц, опираясь на (4.20.31). Прежде всего мысленно проведем вблизи верхней стороны чашки плоскость А А и выделим на ней участок S2, расположенный над чашкой и равный площади последней. Очевидно, что скорость dmjdt изменения массы осадка на чашке равна потоку /г сед массы оседающих частиц, пронизывающему участок Q, взятому со знаком минус [c.292]

Большой и яркий материал в этом отношении представляют биологические системы (см. работу Хирона [50]). Пригожин [49] провел анализ и сопоставление феноменологических уравнений для случая классически простой системы, которая может рассматриваться как модель живой клетки. Он показал, что в этой системе может устанавливаться стационарное неравновесное распределение веш ества, кото-рое определяется скоростью метаболической реакции внутри клетки. (В более обш ей форме этот вопрос рассмотрен недавно Барановским и Попплавским [51],) Пригожин рассматривает открытую систему, в которую из окружающей среды поступает компонент М. В системе он превращается в компонент который затем возвращается в окружающую среду. В систему поступает также компонент О, не участвующий ни в одной химической реакции он только связан с потоком компонента М за счет сил трения. ] 1ы не будем здесь повторять хода рассуждений Приго-жина, так как для разъяснения сути явления достаточно только исследовать функцию рассеяния для изотермических условий В нашем случае эту функцию можно представить в следующем виде [c.471]

Феноменологические уравнения не являются единственными общими соотношениями термодинамики необрати.мых процессов. Другими общими соотношениям являются уравнение Онзагераш для скорости роста энтропии, а также онзагерсзское соотношение взаимности, устанавливающее, что при правильном выборе системы координат Рассмотрение этих соотношений читатель [c.369]

На практике уравнение (И 1-9) теперь рассматривают как эмпирическое И отнюдь не специфическое. Каузман [16] установил, что это уравнение можно получить всегда, когда мы имеем дело с молекулой, содержащей пару одинаковых и слабо взаимодействующих хромофорных групп. Феноменологическое уравнение, аналогичное уравнению (111-9), можно вывести, просто раскладывая выражение (II1-7) в ряд по обратным степеням (1 -- и пренебрегая членами выше второго порядка [5, 16, 17 ]. Тем не менее уравнение (111-9) очень удобно использовать для выражения данных ДОВ спиральных полипептидов и для расчета степени сниральности белков (раздел Г-4). Природа оптической активности спирали, по-видимому, удовлетворительно объясняется различными существующими теориями. С другой стороны, уравнение, подобное уравнению (111-9), может быть применено также и при исследовании других оптически активных полимеров, хотя в настоящее время экспериментальные данные в этой области почти отсутствуют. [c.96]

Здесь то = и 6 — I + gim% 1. Эти полиномиальные выражения для угловых функций определяют так называемую линейную модель [30], которая — при разумном выборе параметров то и Ь, а также индексов р и б — приводит к хорошему и с теоретической и с экспериментальной точек зрения уравнению состояния (см., например, лекции д-ра Матильды Вицентини-Миссони). Вопрос о том, действительно ли т (0) — линейная функция 0, серьезно обсуждался в литературе. G рассматриваемой нами общей точки зрения этот вопрос лишен смысла, так как из (3.47) сразу ясно, что даже феноменологическое уравнение состояния (3.48) можно описать бесчисленным набором функций k, I и т. Можно было бы спросить, почему не используются тригонометрические функции, и взять I (0) — sin л0. Однако тем не менее мы покажем, что, не теряя общности, можно выбрать в качестве т (0) линейную функцию. Прежде чем перейти к этому общему исследованию, заметим, что асимптотическое уравнение состояния для трехмерной сферической модели [34] [c.291]

Мы не будем выписывать феноменологические уравнения, т. е. выражения потоков как функций сил. Обратим внимание лишь на то, что нельзя подставлять величины различного тензорного характера в их соотношения друг с другом. Это правило, которое называется теоремой Кюри (также Генрио), запрещает сочетать векторные потоки и /ь со скалярными силами А и А точно так же, как [c.100]

Перед тем как написать феноменологические уравнения потоков и сил, заметим, что все эти величины являются скалярами и потому могут быть введены в линейные ссотношения без нарушения теоремы Кюри, которая не допускает сочетания скалярных и векторных величии. Укажем также, что в главах VI и VII мы не могли сочетать химические реакции и поток тепла, так как последний представлял собой величину векторную. В разбираемом теперь случае скалярный тепловой поток может сочетаться со скалярной химической реакцией. [c.230]

Различные авторы вывели выражения баланса и возникновения энтропии, а также феноменологические законы. Среди них могут быть названы Натанзон, Дюгем, Яуман и Лор. Они разработали свои теории раньше, чем была опубликована теория Онзагера. Ими были получены важные уравнения, но многие особенности явлений, т. е. те, которые зависят от соотношений Онзагера, этими уравнениями не устанавливаются. Особенно следует отметить Эккарта. Он вводит микроскопическую обратимость (но только в своих исследованиях химических реакций) с помощью принципа детального баланса. [c.268]

Коэффициентные функции (40), (41) и уравнение Фоккера — Планка можно получить также, не используя ФДС, из кинетического уравнения (master equation) (8.26) (или (8.45)), дающего полное описание химических реакций в модели идеального газа. Если, однако, химические реакции протекают при больших концентрациях реагентов (например, в сильных растворах), то модель идеального газа является неприменимой. При этом кинетическое уравнение (8.26) (или (8.45)) несправедливо, так как нельзя считать, что реакции идут элементарными статистически независимыми скачками посредством некоррелированного появления единичных молекул в случае сильных концентраций несправедливо также и уравнение (8.4) (или (8.44) и (30)). В этом случае феноменологические уравнения реакций ii - fi (q, с ,. ..) можно получить или экспериментально или на основе более совершенной теории, а по ним, путем использования марковских ФДС, можно построить кинетическое уравнение, скажем, в том же приближении по нелинейностям, что и полученное выше. [c.119]

Такую структуру поля турбулентности при высоких числах Рейнольдса можно описать с помощью стохастического уравнения Ланжевена с соответствующей интерпретацией различных членов [89, 94, 95]. Чангу удалось вывести, используя уравнение Ланжевена и некоторые дополнительные упрощающие предположения, уравнение типа уравнения Фоккера — Планка для функции распределения элементов жидкости в фазовом пространстве. Помимо того, что это уравнение достаточно полно описывает поле турбулентности, оно является статистически замкнутым следовательно, все уравнения для моментов, получаемые из этого уравнения, также замкнуты. Более того, отпадает необходимость отыскивать различные моменты как независимые неизвестные функции, поскольку моменты всех порядков теперь связаны через функцию распределения элементов жидкости. Следовательно, уравнения для моментов в теории Чанга имеют несколько другой смысл по сравнению с таковыми уравнениями в классических статистических теориях или в обычных феноменологических теориях турбулентного переноса. Эти уравнения нужны лишь для того, чтобы облегчить решение уравнения Фоккера — Планка, по аналогии с методами, используемыми для решения уравнения Больцмана в кинетической теории газов [400—403]. [c.284]

Эти соображения имеют прямое отношение к результатам исследований механохимии скелетных мышц позвоночных, которые провел Оплатка [56]. Он обнаружил, что уравнения состояния этих мышц можно записать на основе трех универсальных молекулярных постоянных 1) средней молекулярной сократительной силы фо, развиваемой за время жизни активного комплекса при изометрическом сокращении, 2) относительного смещения на полутолщину Д/ филамента молекулярный скачок или длина шага) при расщеплении каждым из его суО-фрагментов-1 одной молекулы АТФ при ненагруженном сокращении и 3) отношения скоростей при ненагруженном и изометрическом сокращении (важная роль этого отношения была отмечена также в работах [13, 81]). Записав феноменологические уравнения для одной активной единицы через коэффициенты сопротивления [ср. с уравнениями (12.14) и (12.15)], Оплатка получпл [c.288]

Хотя феноменологические уравнения, выведенные этим способом, обнаруживают линейность, следует помнить, что коэффициенты сопротивления являются функциями состояния. Влияние Х+ на внутриклеточные концентрации не известно. Концентрационный профиль канала утечки в общем случае должен нарушаться сильнее из-за изменений разности концентраций на мембране, чем из-за термодинамически эквивалентных изменений разности элек-тоических потенциалов, особенно в случае сопряжения потоков ионов и воды. Поэтому можно ожидать, что уравнение (7.14) полезнее при описании влияния Лт ), чем влияния разности концентраций Дс+. В отсутствие электрического поля и сопряженных потоков/ Д п а также [c.355]

Книга состоит из четырех глав. В первой главе, посвященной качественному анализу структуры процесса массовой кристаллизации как сложной ФХС, вскрываются особенности данной ФХС как на языке смысловых, лингвистических построений, так и на языке точных математических формулировок, причем в последнем случае обсуждаются два подхода — феноменологический (детерминированный) и стохастический. На уровне детерминированного подхода формулируется обобщенная система уравнений термогидромеханики полидисперсной смеси с произвольной функцией распределения кристаллов по размерам с учетом роста, растворения, зародышеобразования, агрегации и дробления кристаллов. Особое внимание уделено описанию процесса вторичного зародышеобразования. На основе термодинамического подхода получены теоретические зависимости для структуры движущих сил вторичного зародышеобразования при бесконтактном и контактном зародышеобразовании. Стохастический подход представлен методом пространственного осреднения, развитого в последние годы в механике гетерогенных сред, а также методами фазового пространства и стохастических ансамблей для описания стохастических свойств процессов массовой кристаллизации. На основе метода пространственного осреднения получено уравнение типа Колмогорова— Фоккера — Планка с коэффициентом диффузии, учитываю- [c.5]

В ходе исследования динамики разделения смеси толуол- . гептан слоем цеолита NaX на лабораторной установке с отбором проб продукта по высоте колонны был экспериментально определен ряд значений длины зоны массопередачи. Аналитический расчет длины зоны массопередачи выполн шся по параметрам выходной кривой динамики адсорбции по семи вариантам уравнений. Три из них (уравнения Майкельса (1), Кехата-Розенкранца (2) и Самойлова-Фоминых (3)) являются по своей сущности феноменологическими, четыре носят детерминированный характер и учитывают изменение концентраций адсорбируемого компонента с учетом внешнедиффузионного и внутридиффузионного сопротивлений (4), а также допущения о низкой величине проскоковой концентрации (5), [c.229]

Автор [8] рассматривает плоскую модель течения в вихревой трубе на основании приближенных решений уравнений Навье — Стокса и предлагает феноменологическую теорию эффекта, которая соответствует основным характеристикам процесса — в приосевой зоне вращение потока близко к квазитвердому, а полная энтальпия меньше начальной. Отмечается также, что большую роль должны играть автоколебательные и акустические явления, сопровождающие работу вихревой трубы. Большое значение придается и трехмерности закрученного потока. [c.25]

Моделирование ТЭ. Для создания высокоэффектив1ШХ ТЭ необходимо детальное моделирование сложнейших электрохимических, каталитических, транспортных (тепла и массы), электрических процессов. Нахождение оптимального химического состава катода, электрода, электролита, вспомогательных материалов, оптимальной пористой структуры этих материалов требует привлечения специалистов в области физики, материаловедения, катализа, электрохимии, электричества, инженерии, В настоящее время в различных странах мира ведется многочисленные работы по моделированию ТЭ с использованием методов математической статистики, нейронных сетей, нечетких множеств. Однако наиболее перспективным представляется применение методов системного анализа и математического моделирования, базирующегося на построении феноменологических моделей, включающих всю совокупность явлений катали гической, электрохимической и физикохимической природы. Для моделирования ТЭ мы используем трехфазную гомогенную модель, включающую систему уравнений, описывающих электрохимическую реакцию и транспортные процессы, а также электрическую составляющую процесса. [c.64]

Установление по экспериментальным данным вида кинетического уравнения составляет одну из задач феноменологической кинетики. Сформулируем закон действующих масс, связывающий скорость реакции с концентрациями реагентов (см. также разд. VI. 2 и VI. 3). Рассмотрим реакцию (ХП. 1), протекающую в газе или в разбавленном растворе при Г = onst. Скорость реакции пропорциональна произведению концентраций реагентов (исходных), возведенных в степени, равные абсолютным значениям стехиометрических коэффициентов [c.708]

Уравненпе (2.1) описывает стационарный поток диффундирующего вещества через единицу иоверхности, а уравнение (2.2) — процесс изменения концентрации вещества в различных точках в зависимости от времени. Уравнения Фнка, лежащие в основе феноменологического рассмотрения диффузионных процессов, справедливы при независимости коэффициента диффузии (В) от концентрации (с) и направления потока диффундирующего вещества, а также при отсутствии химических реакций между веществом и полимером. [c.39]

Модель зоны горения, предложенная Хартом и Мак Клюром, была усовершенствована Денисоном и Баумом введением нредположения о том, что скорость пламени зависит от свойства потока на горячей границе зопы горения (см. пункты б и в 4 главы 5), которое позволяет заменить феноменологические коэффициенты, учитывающие зависимость скорости пламени от давления и температуры, величинами, более тесно связанными со скоростью химической реакции. Ими была исследована лишь область колебаний низкой частоты (колебаний с частотой меньшей, чем 10 колебаний в секунду). При этом нестационарные уравнения сохранения необходимо рассматривать лишь в конденсированной фазе, так как можно считать, что процессы в газе без запаздывания следуют за колебаниями давления. Было установлено, что в этом предельном случае результаты зависят только от двух безразмерных параметров. В работе было рассчитано вызванное колебаниями давления возмущение массовой скорости горения, однако не были определены ни акустическая проводимость, ни фазовый угол (величины, которые являются наиболее существенными при решении вопроса о том, усиление или ослабление имеет место). Денисон и Баум Р] установили также наличие внутренней неустойчивости ) (самовозбуждение) у рассмотренной ими системы (см. пункт в 4 главы 7) [c.301]

Рассмотрены общие положения гидравлики применительно к бурению, вопросы реологии и реометрии буровых и цементных растворов, их тиксотропные свойства, методы определения реологических параметров буровых растворов разных типов и рецептур, конструкции вискозиметров. Проанализированы феноменологические реологические модели. Представлены анализ и решение уравнения движения буровых и тампонажных растворов. Уделено внимание анализу давлений в скважине, очистке забоя, транспорту шлама по кольцевому каналу, а также бурению с очисткой забоя воздухом и с использованием высоконапорных струй жидкости. [c.511]

В главе И излагается вывод основных уравнений газодинамики, исходя из общих положений механики сплошных сред и феноменологических гипотез Ньютона и Стокса с их подробным анализом. Дается также и другое обоснование уравнений газодинамики на основе представлений статистической физики, причем особое внимание уделяется принципиальным вопросам и анализу возможности получения уравнений бэлее общих, чем существующие. [c.8]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология