Рекомбинации область также ген

Более обстоятельно в литературе обсуждены данные для системы глицерин—вода, поскольку они получены в одной и той же лаборатории [526—527]. В этой системе найдено две области гибели радикалов низкотемпературная (120-=-200 К) и высокотемпературная (>200 К). Рост диэлектрической проницаемости, наблюдающийся в низкотемпературной области, вызван, по мнению автора работы [525], процессом предплавления эвтектики глицерин— вода. Рекомбинация радикалов также связывается с гибелью радикалов в эвтектике. Полученные результаты в сочетании с фактом полной гибели радикалов в чистой эвтектике до 200 К [526] позволяют, по мнению автора, считать, что большинство образующихся в эвтектике глицерин—вода радикалов стабилизируется вблизи дефектов. Развитая по сравнению с индивидуальными компонентами поверхность кристаллов, образующих эвтектику, рассматривается как один из основных видов дефектов. [c.166]

Эти общие заключения о природе перенапряжения на разных металлах подтверждаются в общих чертах соответствием между наиболее важными следствиями из теории перенапряжения водорода и данными, полученными при экспериментальном изучении кинетики выделения водорода. Так, на поверхности ртути в области потенциалов катодного выделения водорода ни одним из методов не удается обнаружить заметных следов адсорбированного атомарного водорода. Следовательно, стадия его удаления не является лимитирующей. Предлогарифмический коэффициент Ь на ртути близок к 0,12. При учете ничтожно малого заполнения поверхности ртутного катода адсорбированным атомарным водородом такое значение величины Ь не может быть получено из теории замедленной рекомбинации. Экспериментальные данные по влиянию состава раствора и pH на перенапряжение при выделении водорода на ртути также лучше всего согласуются с предположением о замедленности разряда на свободных участках катода. [c.413]

Эта схема применима для окисления процессов окисления в условиях достаточной концентрации кислорода и высокой длины цепи. В реакциях (8) и (9) обычно не образуются возбужденные частицы, способные вызвать хемилюминесценцию в видимой или ультрафиолетовой области. Хемилюминесценция, наблюдаемая в реакциях окисления органических соединений в присутствии ингибиторов, также связана с реакцией (6) рекомбинации радикалов К Од [c.130]

Влияние подвижности места расположения радикала на скорость рекомбинации явно следует из зависимости спада числа радикалов от давления, например в ПЭ, ПП, ПА-6, ПА-66, ПА-12 и поли (2,6-диметил-1,4-фенилен оксиде) [44—46], и температуры [41—43, 47—49]. На кривых спада числа свободных радикалов в (облученных) полимерах в зависимости от роста температуры выявляется несколько областей типа плато, каждое из которых соответствует захвату радикалов на определенном морфологическом участке. Переход от одного плато к следующему указывает на то, что онределенный тип захваченных свободных радикалов стал достаточно подвижным для рекомбинации (химически одинаковые радикалы в кристаллических и аморфных областях могут различаться по стериче-ской конфигурации, которая также влияет на скорость рекомбинации [37, 42, 47]). Следовательно, переходы связаны [c.222]

Из большой области кинетических токов следует подробно остановиться на рассмотрении случая опережения химической реакцией электродной реакции. Здесь можно привести примеры таких реакций, скорость которых определяет величину тока, как реакции дегидратации, диссоциации комплексов или рекомбинации анионов кислот с ионами водорода, а также много других. В качестве конкретного примера можно привести полярографическое восстановление формальдегида, при котором скорость дегидратации определяет величину кинетического тока. В водном растворе формальдегид существует в полярографически неактивной гидратированной форме, которая находится в состоянии равновесия со свободным альдегидом (полярографически активная форма) [c.126]

В другой работе [20] отмечалось, что основные результаты проведенных исследований могут быть объяснены также с позиций обычного цепного механизма с участием свободных радикалов типа, впервые предложенного для термического крекинга [27]. Теоретический анализ данных, полученных в ядерном реакторе при низких температурах, с позиций простого радикального цепного механизма приводит к температурной зависимости выхода радикалов, полностью согласующейся с высокотемпературными данными, полученными при облучении кобальтом-60. Как видно из рис. 14, в области высоких температур экспериментальные данные достаточно точно согласуются с найденной расчетом длиной цепи. Влияние интенсивности часто наблюдается в цепных радикальных процессах. Влияние фазы также не противоречит общеизвестному клеточному эффекту, обусловленному конденсированным состоянием [9], которое приводит к рекомбинации свободных радикалов в клетке растворителя. Поскольку радикалы, первично образующиеся в разультате облучения, не диффундируют из клетки растворителя для дальнейших взаимодействий, в конденсированном состоянии эффективность инициирования на единицу израсходованной энергии значительно снижается. [c.144]

Развитие теоретических исследований неравновесных газовых течений способствовало также появление быстродействующих вычислительных машин. Необходимость учета релаксационных явлений при расчете газовых течений обусловлена следующими причинами. В области высоких температур и давлений протекают различные химические реакции, процессы диссоциации, ионизации, возбуждения колебательных и электронных степеней свободы. Если времена этих процессов сравнимы с характерными временами макроскопических процессов, то происходит значительное отклонение от состояния термохимического равновесия, вызывающее в свою очередь существенное изменение картины течения. Нарушение локального термохимического равновесия при расширении диссоциированной смеси в ракетном сопле может привести к значительным потерям тяги. Недостаточно высокая скорость электронно-ионной рекомбинации в [c.118]

Энергетическая модель зерна электролюминофора, предложенная Верещагиным [7, с. 108] в отсутствие поля, показана на рис. VI.14, а. При включении поля (рис. VI.14, 6) барьер у катода включен в запирающем направлении. Вошедшие в него ий электродов (или кристаллов) электроны за счет ударной ионизации создают электроны, которые отводятся в правую часть кристалла, и дырки. Последние отводятся в левую часть кристалла и могут захватываться ловушками. После выключения поля дырки могут при возвращении в область возбуждения захватываться центрами люминесценции. Электроны после выключения поля также возвращаются в область возбуждения и их рекомбинация с дырками дает вспышку около катода. Если знак поля изменяется, то аналогичный процесс ударной ионизации протекает в правом барьере (рис. VI.14, а). [c.140]

В работах [153, 154] предложена иная модель рекомбинации. Области повышенной температуры, при которой происходит рекомбинация радикалов, образуются не только в местах рекомбинации двух радикалов, но и в местах рекомбинации ионов и локализации возбуждения. Учитывается также энергия активации перемещения радикалов в области повышенной температуры. Полученные для такой модели значеш1я предельной концентрации атомов азота в азотной матрице близки к экспериментально наблюдаемым. Рассчитанные на основании всех этих представлений величины стационарной концентрации для радикалов на 1—2 порядка больше экспериментальных значений. [c.345]

Третий блок моделей посвящен распределению атомов по возбужденным состояниям. Модель Р.9 описывает систему уравнений баланса возбужденных состояний и позволяет оценить времена релаксации различных возбужденных состояний. Модель Р. 10 представляет распределение атомов по возбужденным состояниям в диффузионном приближении в пространстве энергий. Эта модель дает качественное описание, но при низких температурах это описание становится количественным. Модель Р. 11 дополняет предьшущую модель при рассмотрении процессов, протекающих в области высоких температур. Модель Р. 12 описывает распределение атомов по возбужденным состояниям в энергетическом пространстве в диффузионном приближении. Эта модель дополняет модели Р. 10 и Р. 11, учитывая образование атомов в высоковозбужденных состояниях в реакциях рекомбинации, а также дезактивацию этих возбужденных состояний атомами газа. [c.229]

Транспозоны используют и с целью создания в нужных местах ДНК областей гомологии для Re A-зависимои рекомбинации, а также для внесения подходящих сайтов рестрикции (см. гл. 6) с цепью дальнейших генетических манипуляций in vitro. [c.62]

Маркус [71] смог вычислить большой стерический мпожптель для рекомбинации ira основе подробной теории (РРК) с 17 осцилляторами для СзНе- Он также иредсказа.ч область зависимости скорости реакции от давления. [c.267]

И показал, что они согласуются (в пределах изменения концентрации в 100 раз) с наличием двух механизмов рекомбинации атомов брома. То, что рекомбинация атомов Вг действительно идет по двум механизмам, было непосредственно показано Рабиновичем и Вудом [15], которые также нашли, что ожидаемый максимум стационарной концентрации атомов брома [см. уравнение (XIII.4.И)] имеет место в области 200 мм рт. ст., когда Не играет роль третьего тела. Они предположили, что в этой системе конвекция может играть важную роль. [c.291]

Из большого арсенала разработанных к настоящему моменту методов наиболее адекватную информацию о состоянии НДС тяжелого состава можно получить лишь при помощи неразрушающих методов, не связанных с добавлением растворителей или наложением интенсивных механических нагрузок на исследуемые нефтяные системы. Методы типа гель-нроникающей хроматографии, фотоколориметрии, седиментационные, реологические и другие методы являются малопригодньп и для точного измерения сфуктурных характеристик НДС и определения точек фазовых переходов. Они частично разрушают надмолекулярную структуру исследуемых систем, изменяют толщину и химический состав сольватных оболочек, а также приводят к диссоциации, либо рекомбинации части соединений, существенно искажая характеристики исследуемых нефтяных систем. Использование разрушающих методов, по словам некоторых исследователей, является лишь первым пробным шагом в изучении структурных превращений в НДС. Наиболее приемлемыми в этом отношении являются некоторые спектральные методы, а также различные виды микроскопии, которые, конечно же, не могут удовлетворить весь спектр исследований в области нефтяных дисперсных систем, но вполне достаточны для целей данной работы. [c.9]

Закс и др. [169] исследовали образование шейки в поликарбонате. Вследствие уменьшения поперечного сечения образца в области шейки материал в процессе прохождения через шейку приобретает ориентационную деформацию X, равную 2. При комнатной температуре и различных скоростях растяжения образца, соответствующих скоростям деформации в области шейки 0,02—2 с , авторы работы [169] получили довольно стабильный спектр ЭПР, который, однако, был недостаточно разрешен. Интенсивность данного спектра возрастала в зависимости от скорости прохождения невытянутого ПК через шейку от 3-10 до 1,8-10 спин/г (рис. 7.12). Эти же авторы исследовали также поведение стабильных нитро-ксидных радикалов и радикалов, образующихся путем фотолиза в процессе образования шейки в образцах ПЭНП и ПК-Наблюдаемый при этом возросший спад числа первоначально присутствующих радикалов может быть вызван их реакцией со вновь образующимися радикалами, а также с возросшей скоростью рекомбинации или спада числа присутствующих радикалов под влиянием деформации. На существование последнего явления в высокоориентированных полимерах ПЭВП, ПП, ПА-12 и ПЭТФ указывали Бехт и др. [47]. [c.306]

Если считать, что скорость удаления неосновных носителей через невыпрямляющие контакты весьма мала и ею можно пренебречь, то скорость исчезновения этих носителей будет целиком определяться скоростью рекомбинации. Предположим теперь, что коэффициент рекомбинации равен нулю, и к контакту приложено прямое напряжение. В этом случае концентрация неосновных носителей в обеих областях перехода должна непрерывно возрастать. Естественно, что такое увеличение концентраций сверх их равновесных значений приводит к появлению встречного потока носителей, соответствующего по направлению обратному току перехода. Ясно также, что с11устя некоторое время противоположно направленные токи станут равны, т. е. плотность результирующего тока будет равной нулю. [c.174]

Детекторы, работающие в области насыщения, наиболее удобны, поскольку их сигнал не зависит от напряжения в широком диапазоне второго участка характеристики, а также не зависит от подвижности и рекомбинации заряженных частиц. Кроме того, при малом уровне фокового тока легче добиться его достаточной стабильности, что позволяет работать в области измерения весьма малых сигналов, т. е, измерять очень малые количества веществ. [c.51]

Инжекция и экстракция носителей. Рассмотрим случай, когда на р—/г-переход подается прямое смещение (минус к п-об-ласти). Под действием этой разности потенциалов дырки переходят из полупроводника р в полупроводник п, электроны из п в р и в цепи возникает ток / (см. ниже). Дырки, перешедшие в полупроводник п, являются для него неосновными носителями. Встречаясь с электрона 1И, они рекомбинируют. Точно также электроны, прошедшие в полупроводник р, являются для него неосновными носителями, которые в конце концов рекомбинируют с дырками. Так как процесс рекомбинации носителей протекает не мгновенно, то у границы р—га-перехода происходит накопление носителей в электронном полупроводнике — накопление дырок, в дырочном полупроводнике — накопление электронов. Происходит как бы впрыскивание электронов в граничный слой р-полупровОдника и дырок в граничный слой п-полупроводника. Поэтому данное явление получило название инжекции носителей заряда. В случае подачи обратного напряжения имеет место (вытягивание неосновных носителей из приконтактной области (явление экстракции). [c.459]

ДЛЯ ограничения подвижности ионов лития, предварительно введенных в кристалл кре.мния для нейтрализации центров рекомбинации, что дает возможность создавать большую область собственной проводимости желаемого размера. На неохлажденный кристалл ни в коем случае нельзя подавать смещение. Во многих системах в действительности предусмотрены устройства блокировки, отключающие смещение при нагреве кристалла или нарушении вакуума. Доступные в настоящее время сосуды Дьюара способны поддерживать низкотемпературные условия в течение нескольких дней, не требуя повторного наполнения. Заметим также, что кристалл и поддерживающий его хладопровод. хорошо изолированы от корпуса, что предотвращает конденсацию на последнем и обеспечивает удовлетворительную электрическую изоляцию. Очень полезна возможность механического перемещения кристалла детектора относительно образца без нарушения вакуума. Как будет обсуждаться ниже, может возникнуть ситуация, когда при фиксированном токе луча необ.хо-димо либо увеличить рентгеновский сигнал для получения лучшей статистики счета, либо уменьшить его для улучшения энергетического разрешения. Во многих случаях желаемую скорость счета можно получить простым варьированием расстоя- [c.212]

Стабильность светодиодов [90]. Эффективность большинства светодиодов уменьшается в процессе эксплуатации при плотности тока 10 А-см- . Замечено также старение в процессе хранения (без эксплуатации). Оба процесса деградации связывают с внешними факторами — с наличием поверхностных загрязнений, трещин, царапин, а также с разогревом при эксплуатации. Внутренние факторы, влияющие на процесс деградации , не совсем ясны. Установлено, что старение связано с появлен11ем безизлучательных центров рекомбинации в области объемного заряда. Природа этого безызлучательного канала неясна. Кроме того, в процессе деградации мало изменяется число центров люминесценции и не появляются новые центры свечения с энергией переходов более 1 эВ. Заметная деградация наблюдается, как правило, при прямом смещении. [c.154]

Бром относится к рассеянным элементам и содержится во многих минералах, горных породах, почвах, природных водах, растениях, лшвотпых, пищевых продуктах, а также в космических объектах. Суммарное относительное содержание брома в земной коре составляет 10" %, что в абсолютном весовом выражении отвечает 10 т [222] на долю гидросферы приходится 75% от указанного количества. За счет испарения и диспергирования морской воды в атмосферу переходит ежегодно 3,77-10 т брома. Поэтому содержание брома в воздухе прилюрских областей (3-10" вес.%) больше, чем в атмосфере континентальных районов (2-10" вес.%) [222]. Согласно недавно опубликованным данным, около 10 объемн. % брома содержится в стратосфере. Эта примесь действует как катализатор рекомбинации озона и вызывает уменьшение общего озонного бюджета па 0,3% [938]. [c.8]

Спектры люминесценции допированного BI4Ge30i2 изучены в [340]. Показано, что ионы редкоземельных элементов действуют как доминирующие центры рекомбинации и определяют спектр эмиссии. Это объясняют прямым переносом заряда от внутренних дефектных ловушек к редкоземельным центрам рекомбинации. Влияние добавок ионов меди и иттербия на сцинтилляционные свойства ортогерманата висмута показано в [341]. Область гомогенного и гетерогенного захвата примесей, точечных и линейных дефектов, связанных с люминесценцией чистых монокристаллов Bi4Ge30i2, а также допированных ванадием, иттербием, хромом и железом, изучены в [342]. Исследован спектральный состав быстрой катодолюминесценции. Обнаружены изменения интенсивности и длины волны катодолюминесценции в зависимости от типа примесей и конфигурации дислокаций. [c.297]

Немонотонное поведение коэффициентов рекомбинации 70 и 7n на R G в диссоциированном воздухе было предсказано теоретически нри детальном рассмотрении процесса гетерогенной ре-комбрхнацир в рамках механизма рекомбинации Или-Райдила 65]. Их уменьшение нри высоких температурах объясняется главным образом за счет преобладания процесса десорбции в этой области изменения температуры. Такое же объяснение имеет место и в рамках механизма гетерогенной каталитической рекомбинации Ленгмюра-Хиншельвуда, а также, когда учитываются оба механизма рекомбинации [83]. Более подробно этот вопрос будет обсуждаться в следуюгцем разделе. [c.42]

Установлено, что эффекты неравновесного обтекания аппарата Спейс Шаттл суш,ественны в диапазоне высот 48 < /г < 98 км, где скорость невозмутценного потока меняется в пределах 2, 96 < Гоо < <7,5 км/с. Особенно сильно они влияют на отклонение отношения от единицы ири h 75 км, /с — 0, 025 м. В этом случае Jq/ Jq — = 0,49. Для высот меньше 48 км неравновесные эффекты незначительны. Было обнаружено также, что использование температурных зависимостей для коэффициентов гетерогенной рекомбинации [52] на боковой поверхности дает заметно большее снижение теплового потока, чем эффективная константа каталитической активности = = ку,- = kyj = 1 м/с. Интересно, что имеет место и качественное отличие. Так, если ири к , = 1 м/с зависимость Jq/J от монотонна, то при использовании температурных зависимостей [52] она имеет немонотонный характер. Это различие обусловлено сильным влиянием температуры Т , в граничных условиях при использовании аппроксимаций [52]. Как отмечалось в работе [116] лучшего совпадения с экспериментальными данными в области умеренных температур поверхности дает ку, = 2 м/с, однако нельзя указать какое-то универсальное значение константы каталитической активности, которое бы удовлетворительно согласовывалось с данными натурного эксперимента при всех значениях г и фиксированной величине h или, наоборот, при любых значениях высоты h и фиксированном сечении 2 . В частности, ири /г = 61 км и = О, 025 для удовлетворительного согласования с экспериментом требуется величина к , большая, чем kyj = 2 м/с. Все это указывает на необходимость учета детального механизма протекания гетерогенных каталитических реакций. [c.125]

Нагрев AFE рассчитывался с использованием распределения давления, найденного с помощью решения трехмерных уравнений Эйлера. Это распределение использовалось в расчете пограничного слоя как граничное условие совместно с геометрически определенными метрическим коэффициентами. В качестве метрических коэффициентов были выбраны расстояния от оси аппарата AFE до поверхности тела в каждой точке по обводу. Использовалась 5-компонентная модель воздуха с гетерогенными каталитическими реакциями рекомбинации атомов кислорода и азота. Предполагалось, что окись азота на поверхности не образуется. Первоначально были проведены расчеты равновесного пограничного слоя, чтобы получить концентрации компонентов на его внешней границе. Предполагалось, что невязкое течение около сильно затупленной конфигурации является изэнтропическим с энтропией, равной энтропии за прямым скачком. Возможен более точный метод на основе вязкого ударного слоя, который требует знания не только распределения давления, но и формы ударной волны. Сравнение показало, что для полностью каталитической поверхности в критической точке эти два подхода отличаются на 10 % в точке максимального нагрева. Па больших высотах отличие возрастает. Найдено, что в области торможения у эллиптической части аппарата имеет место значительное уменьшение теплового потока для поверхности с конечной каталитичностью, также как и для некаталитической поверхности. Однако на конусе и юбке для поверхности с конечной каталитичностью, где температуры поверхности меньше, большое снижение не наблюдается. В то время как для некаталитической поверхности значительное снижение тепловых потоков наблюдается повсеместно. [c.130]

Но формальдегид образуется не только в результате распада иерекисного радикала за счет развития холоднопламенного процесса, но и в самом этом процессе. Формальдегид образуется при взрывном распаде перекисей, когда в результате рекомбинации радикалов возникают возбужденные молекулы СН,0, источник хемилюминесценции холодного пламени он образуется также в периоде индукции холодного пламени, параллельно наконлению перекисей. Это обнаружено и химическим анализом при окислении пропана [108] и бутана [13], и по непрерывному усилению поглощ ения в специфической для формальдегида области спектра — 3390 А, в периоде индукции холодного пламени в бутанокислородной смеси [126]. [c.49]

В электроположительных газах и полупроводниках носители заряда длительное время остаются свободными и могут диффундировать из трека к границам детектора, индуцируя тем самым сигнал во внешней цепи. В электроотрицательных газах электроны захватываются атомами, и хотя образовавшиеся ионы также могут перемещаться в объеме, время жизни таких носителей существенно меньше, так как они могут играть роль центров рекомбинации (при этом время жизни до рекомбинации меньше, чем время жизни электрона на центре). Скорость рекомбинации зависит от концентрации носрггелей заряда. В случае, когда концентрации носителей заряда равны (свободные электроны и ионы в газах), скорость рекомбинации пропорциональна квадрату концентрации. Если же концентрация носителей какого-либо знака (включая локализованные носители) может считаться постоянной, то рекомбинация пропорциональна первой степени концентрации. В случае связанных зарядов скорость рекомбинации пропорциональна числу пар и, следовательно, рекомбинация также будет подчиняться линейному закону (рис. 6.2.3, область I). [c.77]

Относительные концентрации электронов и дырок в окисле можно изменить путем облучения в области основного поглощения твердого тела. Используя зонную схему, можно представить, что поглощенный квант возбуждает электрон валентной зоны, который перескакивает через запрещенный участок, отделяющий ее от зоны проводимости наличие свободного электрона в зоне проводимости и дырки, свободно передвигающейся в валентной зоне, проявляется в случае приложения электрического поля как фотопроводимость. Если электрон и дырка образуют возбужденное состояние, оставаясь связанными вместе в виде экситона, то фотопроводимости не наблюдается, пока какое-нибудь дополнительное воздействие не приведет к диссоциации экситона. Поскольку электроны и дырки возникают в результате поглощения света или у-лучей, то можно ожидать — при условии правильности идей о роли электронов и дырок как реагентов при адсорбции и катализе, — что облучение будет стимулировать фотоадсорбцию , фотодесорбцию и фотокатализ точно так же, как оно вызывает фотопроводимость. Ввиду того что после прекращения возбуждающего облучения фотопроводимость очень быстро исчезает из-за рекомбинации электронов и дырок, можно полагать, что фотоадсорбция и родственные явления будут наблюдаться только в процессе облучения. Донорные или акцепторные центры в окисле, обусловленные, например, несте-хиометричностью, должны играть важную роль в определении природы и величины поверхностных фотоэффектов вследствие их способности избирательно захватывать электроны или дырки, а также из-за того, что вызываемое ими нарушение периодичности решетки может привести к поглощению за пределами области основного поглощения. [c.353]

Другой подход характерен для пражской школы, занявшейся под влиянием работ Брдички и Визнера (1948) электродными процессами с сопряженной химической стадией. Эти исследователи, и особенно Коутецкий, постулировали некоторый механизм реакции и затем получали соответствующие поляризационные характеристики, а также выражение для предельного тока. Данный метод восходит к Эйкену (1908) и был применен, в частности, для разрешения старой проблемы разряда комплексного металлического иона с предшествующей диссоциацией. Выли достигнуты значительные успехи при описании довольно простых процессов, таких, как восстановление с предшествующей рекомбинацией ионов, причем таким способом была исследована кинетика ряда реакций. Разработка Эйгеном и сотрудниками релаксационных и вариационных методов отчасти лишило полярографию после 1954 года монопольного положения, тем не менее вклад пражской школы остается одним из основных достижений современной электрохимии. Применение метода к более сложным процессам в принципе возможно, хотя и связано с математическими трудностями, однако определение механизма реакции путем анализа экспериментальных поляризационных характеристик является весьма ненадежным и часто не дает однозначных результатов. Это замечание применимо ко всем методам анализа, основанным только на поляризационных характеристиках, и указывает на необходимость развития методов, позволяющих качественно и возможно даже количественно определять промежуточные продукты реакции. В этой области многое остается сделать, а мы располагаем для этого в настоящее время только ограниченным числом методов. [c.16]

Ускоряясь, электроцы получают способность возбуждать молекулы-газа при стблкновении с последними. В результате возникает свечение, имеющее форму тонкой пленки (катодное свечение), отделенной от катода темным слоем (астоново темное пространство) и переходящей в слабо светящийся слой (темное катодное пространство). Астоново темное простран- ство, катодное свечение и темное катодное пространство занимают область, катодного падения потенциала, обычно составляющего 300 в см [1537]. К этой области примыкает область отрицательного, или тлеющего свечения, имеющего большую яркость. Предполагается, что в этой области происходит рекомбинация положительных. ионов и электронов, а также возбуждение молекул газа, что и обусловливает большую яркость отрицательного свечения. Заметим, что в спектре последнего преобладают полосы, принадлежащие ионизованным молекулам (например, полосы N2 С0+, Оа и т. д.), что свидетельствует о большой энергии бомбардирующих электронов. [c.350]

Реакции активного азота и атомов N. Остановимся еще на реакциях активного азота [111, 680] и атомов N. Активный азот получается в электрическом разряде в азоте при давленпи в несколько миллиметров ртутного столба и представляет собой смесь нормальных молекул N2, метастабильных молекул ( 2) с энергией электронного возбуждения около 140 ккал 2 , нормальных атомов N и метастабильных атомов N ( D и Р) с энергией возбуждения 54,5 и 82 ккал [1186 а]. Заметим, что атомы N и в активном азоте Джексоном и Шиффом [797] недавно были обнарул ены при помощи масс-спектроскопического метода. О значительных концентразщ-ях атомов азота в зоне разряда в азоте свидетельствует, далее, поглощение света в области XX 400—800 А [565], которое в главной части, по-видимому, нужно приписать атомарной составляющей газа разрядной зоны. Имеются также указания, что рекомбинация атомов азота представляет собой главный источник свечения [1059, 386] и ионизации [856] активного азота (см. также [995, 841а]) и что химическая активность последнего обусловлена не заряженными, а нейтральными частицами [1249, 956]. Из всего этого можно заключить, что атомный азот является главной составляющей активного азота, ответственной также и за его химическую активность (см. также [340, 1301 в]) [c.97]

Интересно также определить область давлений, для которой эффективности радиационной и ударной стабилизации сравнимы, т. е. для которой выполняется соотношение к2[Щ к. Имея в виду стабилизацию квази-молскул, осуществляющуюся посредством испускания спектра электронного возбуждения, и полагая в соответствии с этим величину к равной сек- получим (М) к к-2 = молекул см , т. е. р = 30 мм рт. ст. (при комнатной температуре). Таким образом, рекомбинация атомов, сопровождаемая испусканием света, т. е. процесс [c.199]