Измерение температуры частиц и среды

Исторический обзор возникновения интереса к неводным растворителям, а следовательно, и к выяснению роли растворителя в природе растворов, дан в известных монографиях Вальдена 121 иЮ. И. Соловьева [3]. Еще в середине XVI в. Бойль заинтересовался способностью спирта растворять хлориды железа и меди. Позднее ряд химиков отмечает и использует растворяющую способность спирта. В 1796 г. русский химик Ловиц использует спирт для отделения хлоридов кальция и стронция от нерастворимого хлорида бария, как будто положив начало применению неводных растворителей в аналитических целях. В первой половине XIX в. подобные наблюдения и их практическое применение встречаются чаще, причем химики устанавливают случаи химического взаимодействия растворителя с растворенным веществом, показывая, что и в органических жидкостях могут образовываться сольваты (Грэхем, Дюма, Либих, Кульман). Основным свойством, которое при этом изучалось, была растворимость. В 80-х годах XIX в. Рауль, исследуя в целях определения молекулярных весов понижение температур замерзания и повышение температур кипения нри растворении, отмечает принципиальное сходство между водой и неводными средами. Но систематическое физико-химическое изучение неводных растворов наряду с водными начинается только в самом конце столетия, когда Каррара осуществляет измерение электропроводности растворов триэтилсульфония в ацетоне, метиловом, этиловом и бензиловом спиртах, а также ионизации различных кислот, оснований и солей в метиловом спирте. В этот же период М. С. Вревский проводит измерения теплоемкостей растворов хлорида кобальта в смесях воды и этилового спирта [4], а также давлений и состава паров над растворами десяти электролитов в смесях воды и метилового спирта [5]. Им впервые четко установлено явление высаливания спирта и определено как .. . следствие неравномерного взаимодействия соли с частицами растворителя . Несколько раньше на самый факт повышения общего давления пара при растворении хлорида натрия в смесях этанола и воды, на первый взгляд противоречащий закону Рауля, обратил внимание И. А. Каблуков [6]. Пожалуй, эти работы можно считать первыми, в которых подход к смешанным растворителям, к избирательной сольватации и к специфике гидратационной способности воды близок современному пониманию этих вопросов. Мы возвратимся к этому сопоставлению в гл. X. [c.24]

При экспериментальном определении коэффициента теплоотдачи между частицами и средой в кипящем слое наиболее трудно измерение температуры частиц, поскольку непосредственный замер температуры отдельной подвижной частицы в слое имеющимися в настоящее время средствами невозможен. Для измерения средней температуры частиц по всему слою могут быть использованы следующие способы. [c.40]

Рефрактометрия — метод исследования и анализа веществ, основанный на измерении показателя преломления N или разницы показателей преломления веществ. Показатель преломления — постоянная величина для каждого вещества (подобно температуре плавления, удельному весу, молярному коэффициенту поглощения и др.) и таким образом характеризует данное вещество. Различают абсолютный N и относительный п показатели преломления. Свет как электромагнитное излучение при прохождении через какую-либо среду взаимодействует с частицами вещества [c.795]

ИЗМЕРЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ ЧАСТИЦ И СРЕДЫ [c.40]

Наряду со стационарными методами исследований теплообмена между частицами и средой в кипящем слое перспективен также косвенный метод. Он основан на использовании нестационарного режима, поскольку не включает непосредственное измерение температур частиц и среды по высоте слоя. [c.52]

В отношении защищенных термопар довольно едино -душно мнение [32Л, что они измеряют температуру среды, но неточно. Если защищающая спай сетка велика, термопара сильно искажает картину течения В случае, когда велика радиация частиц, сетка, ограждающая горячий спай, экранируя термопару, также не в состоянии предотвратить значительную погрешность измерения температуры газа. [c.30]

Для исключения влияния температуры окружающей среды н процесс осаждения частиц центрифуга установлена в термостате (рис. 30). В верхней крышке термостата имеется отверстие для наливания суспензии в ротор. На дне термостата смонтированы электронагреватели 2, 5, датчики 4 для регистрации углов поворота коромысла и датчики 1 для измерения и регулирования температуры. При враще- [c.90]

До настоящего времени некоторые исследователи ограничивались измерением температуры потока до и после слоя, предполагая, что Теплообмен между средой и частицами происходит во всем объеме слоя. Другие авторы оценивали изменение температуры среды по мере прохождения ее через слой и установили, что теплообмен в основном завершается на определенной высоте кипящего слоя. Большинство исследователей принимали температуру частиц равной температуре среды на вьт-ходе из слоя, что во многих случаях оправдывалось интенсивным перемешиванием частиц в слое. [c.39]

Результаты изысканий метода измерения температуры среды позволяют сделать вывод, что при экранировании термопар можно исследовать теплообмен между частицами и газом (жидкостью) в кипящем слое при наличии магнитного поля высокой напряженности даже в диапазоне частот 500—600 кгц. Однако задача значительно упрощается, если исследовать теплообмен при умеренных тепловых потоках. В этом случае можно применять магнитное поле пониженных частот (/ = 200— [c.51]

Методика исследования теплообмена в вибрирующем слое сводилась к измерению расходов и температур частиц и среды, частоты и амплитуды колебаний, к анализу газов и другим измерениям. Опыты проводились с железной рудой (размеры частиц от 0,1 до 2 мм). Результаты опытов показали, что установка работает нор-, мально, движение материала происходит равномерно со скоростью 0,7—1,3 м/сек, причем при включении вибратора оно равномернее, чем без вибрации, но меняется характер его движения материал как бы вытекает из открытой камеры, расход его увеличивается и производительность установки возрастает в 1,2—1,5 раза. [c.152]

Не имея возможности в рамках настоящей книги рассмотреть вопросы, связанные с измерением таких параметров, как влажность и температура газовой среды, температура диспергированных частиц и ряд других, рекомендуем обратиться к специальной литературе, где эти вопросы подробно рассмотрены [16, 40, 46, 94 и др.]. [c.193]

Наблюдение производится методом ядериого магнитного ре-.юнанса. Объект помещается в сильное магнитное поле. Спины ядер начинают прецессировать вокру вектора напряженности магнитного поля с определенной частотой. Затем подается слабое магнитное ноле, вектор напряженностн которого нерпендн-кулярен начальному вектору. Это поле меняется с некоторой частотой. Прн совпадении частот прецессии н слабого поля система начинает сильно поглощать энергию — наступает резонанс. Затем слабое поле выключается и система релаксирует к равновесному состоянию. По скоростям релаксации определяются значения Т , и То и затем рассчитываются времена корреляции броуновского движения. С помощью ядерной магнитной релаксации их можно измерять в широком диапазоне температур и частот. Измеренные времена корреляции позволяют определить размер частиц. Метод ядерной магнитной релаксации применим не всегда, поскольку нужно учитывать релаксацию молекул как дисперсной фазы, так и дисперсионной среды. Интерпретация результатов оказывается затруднительной. Метод применим для высокодисперсных систем с частицами от молекулярных размеров до десятков нанометров. Исследования нефтяных систем этим методом только начинаются [140]. Проведенные этим методом исследования дисперсности масляных фракций нефти и их фенольных растворов позволили установить, что размеры образующих их ССЕ составляют величины порядка 10 нм [141]. [c.99]

От недостатков указанных выше методов изучения газового разряда свободен оптический метод. Этот метод заключается в спектральном изучении излучения газового разряда и включает как определение относительной интенсивности различных спектральных линий, так и их ширины и формы . Прежде все.го оптический метод применяется для определения температуры газа в разрядной трубке. Это определение производится путём измерения расширения спектральных линий вследствие эффекта Допплера, вызываемого тепловым движением излучающих частиц газа. Другой способ определения температуры излучающего газа основан на законе распределения интенсивности излучения среди линий отдельной полосы молекулярного спектра ( 12 главы XI). Результаты этих измерений температуры газа значительно изменили наши представления о распределении температуры и об элементарных процессах в дуговом разряде при большой плотности газа. [c.65]

Следовательно, кинетическая функция (б). определяемая уравнением (2.51), инвариантна относительно концентрации в окружающей среде, температуры и гидродинамики процесса. Здесь оказывается безразличным, какой конкретный вид имеет функция р2(с, Г). Важно лишь то, что переменные в уравнении (2.48) разделяются. Физически это означает, что зависимость скорости растворения от концентрации и температуры не должна изменяться в процессе растворения. Наличие или отсутствие инвариантности в общем случае должно устанавливаться экспериментально в процессе определения кинетической функции. Имеющийся экспериментальный материал [3] свидетельствует о том, что инвариантность кинетической функции относительно концентрации и температуры наблюдается весьма часто, в том числе и для частиц неправильной формы. Отклонения экспериментальных данных от кривой единой кинетической функции (рис. 2.6) в области малых величин у и значениях времени, близких к полному времени растворения, становятся сравнимыми с погрешностями экспериментальных измерений. Согласно определению кинетической функции, опыты по растворению исследуемого материала естественнее всего проводить, обеспечив условие постоянства концентрации растворителя и температуры процесса. Эксперимент состоит в периодическом отборе проб растворяющегося материала и анализе его на долю нерастворившегося вещества у. В конце опыта определяется время полного растворения всей твердой фазы Хт- [c.96]

Наряду с размерами, скоростями, температурой и влажностью частиц, не менее важными являются значения температурь и влажности потока теплоносителя (дисперсной среды). Определение пространственных полей этих параметров необходимо при изучении переноса тепла и массы, а также аэродинамики камер распылительных сушилок. При размещении в камерах обычных измерителей температур и влажностей их показания определяются не только параметрами потока, но и температурой частиц, их концентрацией и характером движения, т. е. одновременным воздействием дисперсной среды и фазы. Использование при таких измерениях различных инерционных защит (рис. 162), сеток (рис. 163), создание электростатических полей находит ограниченное применение. Это обусловлено ограничениями по дисперсности и влажности частиц, определяющими надежность устройств, а также их сложностью. [c.306]

Измерение температуры в кипящем слое имеет ряд отличительных особенностей по сравнению с другими аппаратами. Термопары следует помещать непосредственно в псевдоожижен-ную среду таким образом, чтобы на их показания не влияло теплоизлучение от обогреваемых стенок. При малой длине чехла (кармана) термопары ее показания могут отличаться от истинных за счет теплопроводности материала чехла. Кроме того, необходимо учитывать эрозионное воздействие твердых частиц и располагать ось кармана для термопары под возможно малым углом к оси реактора или выполнять карман обтекаемой формы. Обычно термопары каждого из псевдоожиженных слоев дублируют. [c.310]

Тепловые эффекты реакций. Значительные тепловые эффекты, сопровождающие реакцию, могут привести к большим изменениям температуры внутри частиц катализатора. Например, когда реакция сильно экзотермическая, внутренняя поверхность частиц находится при более высокой температуре, чем наружная. Следовательно, если основываться на температуре, измеренной в газов.ой среде между частицами, то реакция кажется более быстрой, чем ожидалось, причем суммарный эффект выражается в увеличении степени исполь- [c.423]

Сделанный Тейлором вывод о том, что измерение электродвижущих СИЛ элементов с жидкостным соединением и без него не дает никаких сведений относительно свободных энергий ионов, был развит Гуггенгеймом [19]. Гуггенгейм изучал вопрос о разности электрических потенциалов между двумя точками, находящимися в различных средах, и пришел к выводу, ЧТО эта величина является совершенно произвольной и не может быть определена через величины, подлежащие физическому измерению. Гуггенгейм проанализировал различие между этим электростатическим потенциалом и обычным потенциалом, который определяется в электростатике. Электростатика основана на математической теории воображаемой электрической жидкости, равновесие и движение которой полностью определяются электрическим полем. Подобного рода электричество фактически не существует в действительности существуют только электроны и ионы, и эти частицы существенно отличаются от гипотетической электрической жидкости тем, что они все время движутся по отношению друг к другу их равновесие является термодинамическим, а не статическим . Условия термодинамического равновесия этих систем при постоянных температуре и давлении можно найти с помощью уравнения [c.299]

При решении задачи о возможном влиянии явлений агрегирования полярных компонентов на механизм термоокислительных реакций при получении битумов важное место занимает вопрос о возможности существования частиц коллоидных размеров в среде сырья и битумов при температуре 200-300 °С, при которых проводят получение битумов. Ответ на этот вопрос был получен в результате измерения диэлектрической проницаемости образцов гудрона, выделенного из Западно-Сибирских нефтей и битума, полученного окислением этого гудрона (рис. 34П). [c.753]

Измерения турбулентных пульсаций температуры производили с различным количеством медных, алюминиевых и графитовых частиц при определенных расходах среды. Предварительные опыты показали, что зарегистрированные прибором колебания температуры вызваны ее турбулентными пульсациями в слое, а не воздействием различных внешних факторов, таких, как колебание расхода среды, вибрация термопары, влияние высокочастотного магнитного поля. [c.108]

Для объяснения физической сущности. пульсаций, измеряемых незащищенной термопарой, нами измерялись пульсации при помощи защищенной термопары. Опыты показали, что в этом случае наблюдаются значительно более плавные колебания. При измерении колебаний незащищенной термопарой частота и амплитуда пульсаций увеличиваются. Вероятно, температурные пульсации здесь можно рассматривать как результат наложения пульсаций за счет движения частиц и колебаний температуры среды. [c.113]

При помощи защищенных (прососных и непросос-ных) термопар, горячий спай которых отделяется от частиц различными сетками или колпачками, можно измерять температуру среды. Следует, однако, оговориться, что, если тепловое излучение частиц велико, ограждающая сетка, экранируя термопару, тем не менее не предотвращает погрешности измерения температуры газа. При использовании прососнЫх защищенных термопар для получения надежных показаний температуры [c.43]

При турбидиметрических измерениях законы колориметрии применимы лишь в том случае, если измеряются очень разбавленные дисперсные системы и если сопоставляются мутные среды, имеющие одинаковую форму частиц и одинаковую дисперсность. Для получения осадков с одинаковыми оптическими свойствами необходимо строго соблюдать постоянство температуры, порядка и скорости смешива- [c.94]

БРОУНОВСКОЕ ДВИЖЕНИЕ - беспорядочное, непрерывное движение взвешенных в жидкости или газе маленьки.х частиц (до 5 мк), вызываемое тепловым движением молекул окружающей среды. Зпервые описано Р. Броуном в 1827 г. Интенсивность Б. д. зависит от температуры, внутреннего трения (вязкости) среды и размеров частиц движение усиливается при повышении температуры и уменьшении размера частиц и уменьшается при увеличении вязкости. В 1905—1906 гг. А. Эйнштейн и М. Смо-луховский дали полную количественную молекулярно-статистическую теорию Б. д. и вывели уравнение, по которому можно определить среднее значение квадрата смещения частицы в определенном, но произвольном направлении. Экспериментальная проверка этого уравнения, проведенная Ж- Перреном, Т. Сведбер-гом и др., полностью подтвердила его справедливость, утвердив тем самым общность молекулярно-статистических представлений. Измерения броуновских смещений позволяют судить о размерах коллоидных частиц, которые нельзя определить другими методами (напр., при помощи оптических микроскопов). [c.48]

Для измерения температуры частиц может служить прибор 3. Р. Горбиса [40], представляющий собой не-больщую чашечку обтекаемой формы. Температура частиц, попадающих в чашечку, измеряется термопарой, вмонтированной в дно. Применение этого прибора целесообразно для измерения температуры мелких частиц в экспериментальном реакторе сравнительно больших размеров. При ожижении слоя капельной жидкостью в случаях значительной порозности этот метод может дать большую погрешность, поскольку будет измеряться не температура частиц, а какая-то усредненная температура частиц и среды из-за соизмеримости их водяных эквивалентов. [c.41]

При конструировании испытательного оборудования необходимо учитывать специфику условий работы испытательного оборудования дополнительными требованиями к механической прочности, времени успокоения измерительных приборов, влияния температуры окружающей среды и других факторов. Так, при массовом выпуске производительность испытательного оборудования должна быть согласована с производительностью остального оборудования, и это исключает применение малостабильных источников питания, так как ручная корректировка режима испытания, обычно проводимая в лабораторных условиях, невозможна. Автоматизация процесса измерения также требует применения высокостабильных источников питания, в качестве которых очень широко используются различные типы стабилизирующих устройств. Для этих целей могут быть применены феррорезонансные стабилизаторы, различные виды магнитных усилителей, газовые стабилизаторы, различные электронные и полупроводниковые стабилизаторы тока и напряжения. Применение различных электронных и полупроводниковых схем стабилизации, кроме получения высокой стабильности в условиях изменения нагрузки и питающего напряжения сети, позволяет получить малое значение пульсации выходного напряжения (тока), а также решить целый ряд проблемных задач техники испытаний. Большое значение имеют механические и климатические испытания ламп. Надежность электронных ламп зависит от их способности противостоять различным механическим (удары, вибрации, ускорения и т. д.) и климатическим (температура, влажность, давление и т. д.) воздействиям, сохраняя заданные значения электрических параметров и не увеличивая число отказов аппаратуры. Механические испытания обычно проводятся после электрических и заключаются в определении изменений (по результатам электрических испытаний, которые могут проводиться как во время, так и после механических испытаний), происходящих в испытываемых лампах при различных механических воздействиях. Для обнаружения ослабления прочности конструктивных элементов лампы и выявления в ней различных посторонних частиц в условиях ударных нагрузок, тряски и вибраций проводятся испытания на вибропрочность. В зависимости от назначения ламп ТУ оговаривают условия испытаний. Один из видов испы- [c.224]

Для поддержания заданных параметров воздушной среды и создания комфортных условий в производственньгх помещениях, систему приточной и вытяжной вентиляции целесообразно совмещать с системой контроля и управления микроклиматом. Система контроля должна обеспечивать эффективность фильтрации, измерение температуры, влажности, скорости воздушного потока, перепада давления на фильтрах и перепада давления между соседними производственными помещениями. Система управления микроклиматом предназначена для поддержания комфортной температуры в производственных помещениях. Как правило, температуру в производственньгх помещениях поддерживают на уровне (21 2) С зимой и (23 2) С летом, относительную влажность воздуха - в пределах от 30 до 50% с учетом технологических требований. В производственных помещениях, в которых не проводится контроль на содержание частиц и микроорганизмов в воздушной среде, относительная влажность воздуха составляет от 40 % до 60 %. [c.750]

Значительно меньше, чем термоосмос, изучено явление термофореза в жидкостях в связи с трудностью корректного учета тепловой конвекции и броунирования (в случае малых частиц). Мак Наб и Майсен [ИЗ] измерили скорость термофореза сферических частиц латекса диаметром около 1 мкм в воде и гексане. В разбавленной суспензии, заполнявшей плоскую (шириной 0,3 см) горизонтальную щель, создавался вертикальный градиент температуры, причем нижняя часть суспензии была более холодной, что уменьшало конвекцию. Скорость термофореза определялась по разности между измеренной скоростью вертикального смещения частиц в поле температуры и стоксовской скоростью оседания. Значения Vi составляли от 3 до 8 мкм/с при изменении VT от 100 до 300 град/см. Термофо-ретическое движение частиц было направлено в холодную сторону, ускоряя их оседание. Больших отличий в значении Для частиц в воде и гексане обнаружено не было. К сожалению, для объяснения полученных зависимостей у, от УУ в работе [ИЗ] использовался аппарат теории термодиффузии частиц в газах (без учета особой структуры граничных слоев жидкости и диффузного электрического слон), неприменимый для жидких сред. [c.337]

Общепромышленные ротаметры изготовляют в соответствии с ГОСТ 13045—67 для измерения расхода плавноменяющихся однородных потоков, чистых и слабо загрязненных жидкостей и газов с дисперсными включениями инородных частиц. Рабочее давление измеряемой среды не должно превышать 32 МПа, температура измеряемой среды для стеклянных ротаметров не должна быть больше 50 °С, а для остальных—150 °С. Стеклянные ротаметры нетрудно изготовить для измерений расходов агрессивных жидкостей и газов. [c.63]

Работе П. Хиртьеса и Мак-Киббинса [235] по определению коэффициентов теплоотдачи 1в стационарных условиях при сушке силикагеля воздухом предшествовала тщательная разработка ими методики эксперимента. Было показано, что температура и влажность воздуха не зависят от расстояния до стенок (по радиусу) аппарата, а температура силикагеля не зависит от места нахождения частицы в аппарате и равна температуре воздуха на выходе из слоя. Эта работа является тщательно поставленным исследованием теплообмена между частицами и газом большое внимание уделено организации измерения температуры среды по высоте слоя и входному эффекту. - [c.81]

Кинематические методы. Этими методами проводится прямое измерение скорости ш как пути, пройденного элементом жидкости за некоторое время ш) = Д5/Лт. Наблюдения ведутся за перемещением меток , в отношении которых нредполагает-ся, что их скорость совпадает со скоростью окружающей жидкости (газа). Кинематические методы применяются как для исследования. осредненных во времени скоростей, так и, главным образом, для измерения мгновенных скоростей в потоке. В качестве меток обычно используют взвешенные частицы (например, дым для газовых потоков, порошок из алюминиевой пудры для водных потоков и т.п.). Метками могут быть различного рода неоднородности в движущейся среде, отличающиеся от средь температурой, плотностью, светимостью, коэффициентом преломления, коэффициентом поглощения, радиоактивностью, зарядом, степенью ионизации и т. п. Метки могут вноситься искусственно или же содержаться в потоке как его естественные примеси (подробнее см. в [c.414]

Если константу скорости ко, вычисленную в приближении сильных столкновений с газокинетическим сечением, умножить на (1 — T)i) , то отношение расч/ о эксп при Г> 1000 К в пределах погрешности измерений остается почти постоянным. Это означает, что при соответствующем выборе постоянного эффективного сечения дезактивации статистическая теория с моделью типа сильных столкновений (лестничное приближение с шагом кТ или активация с образованием статистического комплекса) приводит к удовлетворительному согласию расчетов А о с экспериментом в широком диапазоне температур. Как уже отмечалось, для аргоновой среды такое сечение дезактивации составляет около 3-10 см . Для других сред это сечение следует умножить на число Я, = 1 ч- 3, приближенно характеризующее эффективность частиц среды по отношению к аргоновой среде. Для мономолекулярного распада в атмосфере двух- и трехатомных газов Я может быть и несколько большим. Числа Я приведены в обзорах [64, 99] (см. также табл. 6) . [c.186]

Волоконнооптический мутномер типа АОМ-102 предназначен для измерения содержания взвешенных частиц в жидкостях по интенсивности ослабления светового потока при прохождении его через контролируемый объем среды. Мутномер может работать непрерывно и периодически для контроля сточных вод в открытых водоемах и в отстойниках. Питание прибора — от источника переменного тока напряжением 220 В частотой 50 Гц или от постоянного источника тока напряжением 12 В. Потребляемая мощность 40 В-А. Температура контролируемой среды 5-35 С, давление атмосферное. Толщина просвечиваемого слоя 5,10,20,35,50 мм. Диапазон показаний прибора по свегопропусканию 0-100 %. Пределы измерений прибора по свегопропусканию 10-100 %, а по спектру 500-630 мм. Мутномер предназначен для работы при температуре Мфужающего воздуха (-20)4-35 "С. [c.435]

Эти формулы относятся только к магнитным частицам. Дискриминация электрического аналога в этих и других формулах будет проводиться и в дальнейшем. Для этого есть ряд веских причин. Первая состоит в том, что имеющаяся во многих случаях идентичность магнитных и электрических эффектов делает излишним дублирование формул. Раз-тичие заключается в вычислении энергии и момента сил, которое иллюстрировано приведенными выше формулами, в частности формулами (3.11.9) и (3.11.10). Вторая причина — различие в досту пности для экспериментирования ориентационного структурирования в электрическом и магнитном полях. Структурирование электрическим полем достигается только в специальных случаях, а возможность измерения электрической поляризации также сопряжено с рядом трудностей. Измерение статической электрической поляризации и вовсе неосуществимо. Магнитное поле в этих отношениях является предпочтительным. Единственное, о чем необходимо позаботиться, — это подбор дисперсной фазы. Она должна быть магнитной. Никаких других ограничений, в том числе отностельно природы среды, не существует. Это может быть диэлектрическая жидкость или раствор электролита высокой концентрации, это может быть даже расплавленный металл, что, кстати, позволяет достичь температуры Кюри магнитного материала и поставить сравнительный эксперимент с одной и той же системой при магнитном и немагнитном состояниях дисперсной фазы. Все эффекты магнитной поляризации и структурирования могут быть реализованы и исследованы экспериментально, тогда как с электрической поляризацией это вряд ли возможно. Наконец, третья причина, по которой далее будет отдаваться предпочтение ферромагнитным системам, — отсутствие трудностей с вычислением и с измерением величины магнитного дипольного момента частиц в случае однодоменных частиц шш в состоянии насыщения многодоменных частиц их магнитный момент легко вычисляется по формуле [c.683]

Вследствие малости коэффициента разделения, достижимого непосредственно в илазме, основные усилия, связанные с разделением изотопов в разряде с полым катодом, были направлены на использование плазмы в качестве промежуточной среды, приводящей в движение нейтральный газ. Ожидалось, что таким иутем можно соединить высокую угловую скорость с относительно низкой температурой нейтрального газа. Предлагалось создавать вращающуюся плазму в форме полого цилиндра, заполненного нейтральным газом [7.35]. Продольное магнитное иоле должно быть достаточно сильным, чтобы уравновеьцивать давление нейтрального газа толщина плазменной оболочки должна быть больше длины свободного пробега нейтральных частиц в плазме. Измерения доплеровского сдвига спектральных линий в излучении внутренней области аргоновой дуги показали, что нейтральные атомы, действительно, могут достигать скорости ионов аргона. Однако большая их доля имеет температуру, равную температуре ионов. Очевидно, что взаимодействие плазмы с нейтралами определяется, главным образом, процессами перезарядки, которые, следовательно, играют важную роль и в разряде с полым катодом. [c.294]

Известно, что любое твердое тело хара1ггеризуется некоторой поверхностной энергией, которая измеряется работой, необходимой для перемещения внутренней частицы твердого тела на его поверхность. Таким образом, частицы, выведенные на поверхность, обладают некоторым избытком энергии. На поверхности твердого тела формируется поверхностный слой, в котором концентрируется избыточная энергия. Этот избыток энергии поверхностного слоя, отнесенный к единице поверхности, называют удельной поверхностной энергией и обозначают а. Размерность о указывает на близость понятий поверхностная энергия и поверхностное натяжение , используемых для характеристики жидкостей. Физический смысл понятия поверхностное натяжение жидкости идентичен понятию поверхностная энергия твердого тела , однако имеются и коренные отличия а твердых тел от о жидких. Из-за однородности жидкости (или бесструктурного строения) ее поверхностное натяжение ст не зависит от направления действия разрывающей силы. Удельная поверхностная энергия кристаллических твердых тел зависит от направления приложения сил (поскольку всегда существует анизотропия кристаллов), твердости минералов, температуры, а также среды юмельчения. Тонкое измельчение не осуществляется избирательно по заданным направлениям, поэтому при характеристике поверхности пользуются некоторым усредненным значением ст, которое находят эмпирически. Определение удельной поверхностной энергии основано на методах определения твердости минералов — царапании, шлифовании, вдавливании или же измерении теплоты растворения (или смачивания) дисперсных порошков. [c.806]

Среди зарубежных публлкаций, посвященных исследованию теплообмена между частицами и средой в кипящем слое, известна работа К- Ке генринга [239], исследовавшего процесс теплообмена при сушке. При использовании его данных следует учитывать возможные источники ошибок. Так, температура воздуха в слое, измеренная незащищенной термопарой, могла неточно [c.76]

Методика проведения эксперимента состояла в еле- дующем. После установления определенного гидроди" намического режима для данной фракции чартиц включали высокочастотный генератор и создавали стационарный тепловой поток от частиц к ожижающей среде. Затем измеряли температуру среды до и после слоя, расход среды и высоту кипящего слоя. Благодаря уста-новке термопар в различных точках по высоте слоя температурные пульсации фиксировались на диаграммной ленте электронного потенциометра. Длина записи для более точной математической обработки результатов составляла не менее 300 мм. Не выключая высокочастотного генератора, изменяли расход ожижающей среды (воды или воздуха), вновь производили необходимые измерения и запись пульсаций. [c.108]

Эффект усиления может быть объяснен тем, что на основной структурной сетке, образованной частицами сажи, в полимерной среде формируется вторая из ориентированных макромолекул полимера, т. е. возникает комплексная структура, в которой часть полимера находится в виде надмолекулярной структурной erKtf. Действительно, как показали термографические измерения, структурные (квазифазовые) переходы происходят только в наполненных полимерных системах, при этом чем выше адсорбционная активность поверхности сажи, тем выше температура этого перехода [109]. [c.405]

Образование ионов нового химического.состава и строения происходит не только в бимолекулярных, но и в тримолекулярных ионно-молекулярных реакциях. Основными среди таких реакций являются Процессы прилипания молекул к ионам. Именно но этому пути идет обычно образование содержащих много частиц кластеров. Хотя существование таких процессов несомненно, и величина тримолекулярной константы теоретически оценивается сравнительно просто [320], будучи по порядку величины равной 10" см 1сек при температуре порядка нескольких сотен градусов Кельвина, прямые измерения таких констант произведены-лишь для сравнительно простых случаев. Так, для реакции Н+ -f Из Нд = Нз + На константа скорости при 300 К равна (3,2 1,0) -10" см кек [1250]. [c.379]