Системы и связи статистические

П1. Введение времени жизни структурных элементов позволяет использовать в, качестве структурно-кинетической характеристики релаксационный спектр. Он отражает реальное существование в полимерах иерархии, или спектра структур нужно только помнить при этом о двойном усреднении, когда мы хотим описывать системы в статистических терминах. Релаксационный спектр в этом смысле ничем не отличается от привычных — колебательных, вращательных или иных — спектров, знакомых читателю по курсам молекулярной или атомной физики. Как и эти спектры, релаксационный спектр может быть непрерывным, полосатым или (чаще) линейчатым с полосами или их максимумами связаны определенные моды движения, или материальные релаксаторы— те же структурные элементы с двумя временами жизни. На высоких уровнях структурной организации, ввиду двойного усреднения, нецелесообразно давать определенные наименования этим релаксаторам или структурным единицам термин микроблоки достаточно полно характеризует эти единицы как флуктуационные структуры, образованные несколькими (иногда многими) макромолекулами. [c.72]

Для этого необходимо учесть теплообмен системы с окружающей средой и измерить работу, совершаемую системой над окружающей средой. Однако работа и теплота — макроскопические величины, по своему физическому смыслу довольно далекие от свойств уровней энергии отдельных частиц системы. Связь этих величин в классической термодинамике вообще не устанавливается, хотя впоследствии ее удалось определить в статистической термодинамике. [c.13]

Поскольку Р У, Т)—характеристическая функция, из (УП.27) можно найти любые термодинамические величины, выражая их через 1п 2 и соответствующие производные от 1п2. Этим определяется особая роль суммы по состояниям 2 в статистической термодинамике. Хорошая модель системы в статистической термодинамике отличается от плохой в первую очередь возможностью или невозможностью вычислить сумму по состояниям 2. При этом пе всегда нужно искать полное выражение для 2. Для нахождения энергии и теплоемкости достаточно найти зависимость 1п2 от температуры расчет давления при заданной температуре связан только с определением зависимости 1п2 от объема системы и т. п. Это позволяет при решении отдельных задач использовать даже такие модели системы, для которых не удается полностью определить сумму по состояниям 2, но можно установить ее зависимость от Т или V. Однако вычисление энтропии, энергии Гельмгольца или химического потенциала связано с нахождением абсолютной величины 2. [c.208]

Очевидно, связь статистической суммы (VI 1.44) с термодинамическими параметрами системы подчинена общим соотношениям (III. 120), (II 1.143)—(III. 148). Теоретический путь расчета термодинамических функций с учетом квантовых закономерностей, таким образом, состоит в следующем. Зная для системы энергетические уровни (при заданных V, Nx,. .., Nk) и их вырождение, находим статистическую сумму Z (Т, V, Ni.....Nk). Основное соотношение, связывающее статистическую сумму Z с термодинамическими функциями, есть F = = кТ In Z. Формула позволяет определить зависимость свободной энергии Гельмгольца F от переменных Т, V, N ,. .., Nk — тех переменных, относительно которых функция F характеристична. Все термодинамические параметры далее можем выразить через F (или Z), [c.167]

Итак, существуют три мира явлений. Мир одних, провозглашенный в физике Ньютоном в 1687 г., качественно неизменен. Мир других, провозглашенный в термодинамике Клаузиусом в 1850 г., деструктивен. И, наконец, мир третьих, провозглашенный в биологии Дарвиным в 1859 г. и в естествознании Пригожиным в 1980 г., созидателен и склонен к эволюционному саморазвитию. Три мира - три научных мировоззрения - три языка, на которых человечество одновременно ведет диалог с природой. Явления первой и второй групп, как уже отмечалось, подчиняются принципиально разным законам природы (детерминистическим и статистическим соответственно), совокупности которых образуют их научные фундаменты. Представления, выработанные для описания явлений одной группы, не могут быть использованы для описания другой. Так, термодинамические функции состояния (температура, энтропия, свободная энергия и др.) теряют смысл для объектов и явлений, изучаемых классической физикой и квантовой механикой. В то же время такие физические понятия, как координаты, импульсы и траектории движения микрочастиц, волновая функция, уравнение Шредингера и др., неприемлемы для равновесной термодинамики. Явления третьей, промежуточной, группы не потребовали для своего описания раскрытия новых фундаментальных законов природы. Новизна рождающихся в результате статистико-детерминистических процессов структурных образований не в особых, ранее неизвестных свойствах микроскопических элементов, а в макроскопических организациях этих элементов с упорядоченной системой связей. Качественные изменения, происходящие при спонтанном переходе системы от хаоса к порядку, возникают благодаря кооперативному эффекту, проявляющемуся в процессе реализации возможностей микроскопических [c.23]

Ранее было отмечено, что в приложении статистической физики к пористым средам можно выделить два направления в одном делаются попытки связать статистическое описание самих пористых сред с общей статистикой, тогда как в другом рассматриваются различные процессы в пористых средах на основании общих положений физической статистики. Кратко рассмотрим возможности общего описания самих пористых сред. Принципиально к системам случайного сложения большого числа элементов допустимо применять многие понятия статистики. Можно говорить об энтропии такой системы, вводить понятие статистического ансамбля и пр. Однако нужно иметь в виду, что для обычной засыпки тепловое движение частиц отсутствует (истинное движение молекул в частицах не имеет определяющего значения), т. е. эти системы следует считать находящимися при абсолютном нуле температуры. Вводя понятие ансамблей таких систем, можно показать, что они вообще дают [c.284]

Современные представления о взвешенном слое строятся на предположении о том, что слой можно рассматривать как сложную диссипативную структуру, которая возникает в результате диссипации части энергии, подводимой к системе сплошной фазой. Гидромеханическая неустойчивость системы, как правило, связана с неравномерным подводом энергии, что и приводит к возникновению различного рода флуктуаций. Причинами флуктуаций могут быть неравномерность скорости жидкости на входе в слой, пристеночные эффекты, каналообразование — все эти факторы претерпевают непрерывное изменение во времени. По существу, мы имеем дело со статистическими диссипативными структурами. Однако рассматриваемые системы являются статистически стационарными, то есть случайные процессы изменения во времени основных гидродинамических параметров относятся к классу стационарных в широком смысле случайных процессов [36]. [c.195]

Предполагая, что это уравнение решено, можно установить связь с макроскопическими свойствами системы, взяв статистические средние, например [c.103]

Как показывает статистическая термодинамика (Л. Больцман, Дж. Гиббс), энтропия системы связана со статистич. вв( ом макроскопич. состояния Р S =- кЫР (к — постоянная Больцмана) Р пропорцио-на.льно числу различных микроскопич. реализаций данного макросостояния и характеризует как бы степень его размытости . Для замкнутой системы термодинамич. вероятность W макросостояния пропорциональна его статистич. весу и определяется энтропией системы [c.335]

Идея метода состоит в аппроксимации нелинейной связи между выходными и входными характеристиками системы линейной, статистически эквивалентной исходной. [c.61]

Величина энтропии системы связана с суммой по состояниям равенством, вытекающим из статистического смысла энтропии [c.65]

Больцман (1896) показал, что энтропия системы связана с вероятностью существования той или иной молекуляр-но-кинетической структуры рассматриваемой системы. Поэтому энтропия, а следовательно, и второй закон термодинамики являются отражением статистических законов, управляющих расположением и перемещением громадных количеств частиц, из которых построены все реальные системы. Ниже будет приведен упрощенный вывод формулы Больцмана, приложимый к идеальному газу. [c.57]

Особенности кинетики термической деструкции лестничных и сшитых полимеров в открытых системах. Основной особенностью деструкции лестничных и сшитых полимеров является то, что для образования легкого фрагмента необходим разрыв двух и более связей. Статистический метод позволяет получить теоретическое описание кинетики термической деструкции этих полимеров [35, 36], когда все разрываемые связи равноценны по прочности. [c.140]

Далее, рассматривая вопросы создания высокопрочных ориентированных стеклопластиков, следует указать на недостаточную изученность связи упруго-прочностных и деформативных свойств компонентов с прочностью композита, на необходимость оценки надежности системы в статистическом аспекте, исходя из надежности арматуры и связующего, а также на важность работ по оптимизации процесса формования стеклопластика. Поставленные вопросы тесно взаимосвязаны и взаимообусловлены. Поэтому их комплексное рассмотрение имеет важное научное и практическое значение. [c.6]

Газоразрядную систему, которая слабо взаимодействует с окружающей средой, можно (с определенным приближением) характеризовать термодинамической температурой, которая, как и при равновесии, будет определять тепловое отношение системы с окружающей средой и определять ее теплосодержание. Одновременно сохраняются (также с определенным приближением) и статистические температуры, но вследствие специфики электрического взаимодействия нарушается равенство (2.1). Связи статистических температур можно найти из кинетического рассмотрения системы, а их связь с термодинамической температурой — из термодинамических соотношений. [c.17]

Очевидно, связь статистической суммы (VI 1.44) с термодинамическими параметрами системы подчинена общим соотношениям (111.130), (III. 153)—(III. 158). Теоретический путь расчета термодинамических функций с учетом квантовых закономерностей, таким образом, состоит в следующем. Зная для системы энергетические уровни (при [c.182]

Как показывает статистическая термодинамика (Л. Больцман, Дж. Гиббс), энтропия системы связана со статистич. весом макроскопич. состояния Р S [c.335]

Для описания процессов, происходящих в плазме, мы обычно используем термодинамические или статистические методы. В первом случае нас интересует уравнение состояния плазмы, поскольку, если оно известно, становится возможным определить все интересующие нас макроскопические характеристики плазмы. Во втором случае наиболее интересным представляется получение уравнений, описывающих процесс приблин ения системы к равновесному состоянию. Напомним известные определения. Если температура и плотность числа частиц постоянны по объему, занимаемому системой, а соответствующие функции распределения (см. ния е) даются формулой Гиббса, то говорят, что система находится в состоянии полного термодинамического равновесия. Это означает, что распределение частиц по скоростям является максвелловским, а плотности чисел частиц на различных уровнях системы связаны между собой формулой Больцмана (или формулой Саха, которая является обобщением формулы Больцмана, учитывающим существование непрерывного спектра значений энергии). Если же температура и плотность числа частиц зависят от координат и в каждой точке (вернее, в физически бесконечно малом объеме вблизи нее) функция распределения дается формулой Гиббса, причем параметрами распределения являются именно значения температуры и плотности в данной точке, то говорят, что система находится в состоянии локального термодинамического равновесия (ЛТР) 1. [c.113]

Тот факт, что энтропия изолированной системы никогда не может уменьшиться во время процесса, имеет очень ясную интерпретацию со статистической точки зрения. Больцман доказал, что энтропия данного состояния термодинамической системы связана простым соотношением с вероятностью состояния. [c.64]

В книге изложена теория фазово-когерентных систем связи с учетом теплового шума. Она посвящена рассмотрению с единой точки зрения трех различных, но вместе с тем взаимно связанных вопросов статистической теории связи теории работы фазово-когерентного приемника или контура автоподстройки фазы оптимизации когерентных демодуляторов как для аналоговых, так и для цифровых систем модуляции сравнительному анализу качества когерентных и обычных некогерентных демодуляторов. Хотя теория фазовой когерентности нашла широкое применение в системах связи для космических исследований, для связи со спутниками и для военных целей и хотя по этому вопросу и его разветвлениям имеется большая литература, до сих пор нет пособия, в котором были бы рассмотрены не только некоторые частные аспекты этой теории. Это объясняется частично тем обстоятельством, что до последнего времени учебники посвящались изложению только одной из трех определившихся ветвей статистической теории связи (фильтрация, обнаружение и теория информации), а для изучения когерентных систем связи необходимы все три части. [c.8]

Хотя оптимальные системы связи для каналов с замиранием сигналов и многолучевым распространением часто можно определить статистически, сложность этих систем в общем случае исключает возможность непосредственного анализа качества их работы. Кроме того, с возрастанием значения линий связи в пределах прямой видимости с космическими кораблями и систем связи через спутники значительно увеличилось использование каналов связи, в которых помехи создаются только аддитивным тепловым шумом. Наконец, логично в первую очередь исследовать тепловой шум, представляющий неизбежную помеху при любых применениях. Как будет показано ниже, для большинства видов модуляции можно определить относительно простые оптимальные демодуляторы. Было проведено довольно глубокое исследование качества подобных систем. [c.13]

Вероятность раскрытия кольца циклоолефина по двойной связи была показана в работах [4, 22, 23] путем исследования продуктов озонолиза статистического сополимера циклооктена с радиоактивным циклопентеном. Установлено наличие термодинамического равновесия полимер — мономер при полимеризации циклопентена некоторыми каталитическими системами [24]. [c.321]

Методы статистической физики охватывают как термодинамические состояния, так и кинетические явления, поэтому область ее применения шире, чем область применения термодинамики. Однако ввиду того, что свойства отдельных молекул н особенно законы их взаимодействия известны пока недостаточно, а также в связи с математическими трудностями, исходные положения статистической физики почти всегда включают в себя не полностью обоснованные предположения и существенные упрощения. Вследствие этого окончательные выводы статистической физики при их приложении к конкретным системам являются в общем случае неточными. Они оправдываются только для сравнительно простых систем. [c.28]

Преимущество методов статистической термодинамики перед методами классической термодинамики заключается в том, что молекулярно-статистическим методом можно макроскопические свойства системы (константы равновесия, тепловые эффекты, теплоемкости и т. п.) связать со свойствами образующих систему частиц (молекул, атомов, ионов)—с их строением, потенциальной энергией и характером их движения. Так, зная зависимость потенциальной энергии молекулы адсорбата от координат, можно с помощью молекулярно-статистической теории вычислить термодинамические свойства. [c.507]

Трудности описания свойств жидкостей в рамках микроскопического подхода известны [335]. В первую очередь, они связаны с тем обстоятельством, что, несмотря на сильные межмолекулярные взаимодействия, для жидкостей характерна только локальная пространственная упорядоченность. Кроме того, развитые в статистической теории жидкостей аналитические методы не всегда позволяют из-за математических трудностей рассмотреть свойства жидкостей, потенциал межмолекулярного взаимодействия которых анизотропен. Поэтому наиболее прямым путем получения информации о свойствах водных систем в рамках статистической физики является вычислительный эксперимент. Рассмотрим его основные положения. Среднее значение некоторой величины А, которая характеризует состояние системы из частиц, определяется следующим образом [c.118]

Естественно, что основные результаты, к которым приводят и феноменологический, и статистический подходы, одинаковы. Поэтому установим связи между важнейшими параметрами равновесной системы и ее термодинамическими свойствами в рамках какого-либо одного из подходов, например феноменологического. [c.27]

Значения A t, видимо, более надежно могут быть найдены нри статистической обработке имеющихся экспериментальных данных по периодам индукции в предположении ее определяющей роли на стадиях зарождения. Для начальных условий Р = 1 ат, а = 1 в диапазоне температур (1100—1800 К) многократно [30] решалась прямая кинетическая задача для системы реакций 1—6, 11, 16—19, 21, 22, 24 нри вариации значений kt от 2,5-10 -ехр (-38100/ВТ) до 2,7-101 -ехр (-38 900/КТ) л/моль-с. Было найдено, что наилучшее согласие достигается при значениях кг = (8,9ч-10,15) 10 ехр (—38 250/КТ) л/моль-с. Что касается обратной реакции /с7, то в связи с отсутствием экспериментальных данных значение кТ определялось через константу равновесия. Названные трудности — основная причина того, что предполагаемый доверительный интервал, приводимый в табл. 4, столь велик. [c.252]

Проблема размешиваемости в общем плане возникает для любой системы при решении вопроса о том, является система статистической или нет. Размеши-ваемость системы связана с наличием для нее множества внутренних и внешних связей, сетка которых весьма подвижна. Механизм, движение частей которого жестко детерминировано, является еразмешивающейся системой. Система частиц конечного размера, движущихся беспорядочно в определенном объеме, размешивается вследствие наличия множества взаимодействий — столкновений частиц друг с другом и со стенками сосуда. Воображаемая система частиц, движущихся все время по параллельным траекториям (стенок нет или перпендикулярно траекториям имеются идеально отражающие стенки), не была бы размешивающейся и не могла бы описываться статистически. Может быть приведена также следующая аналогия. [c.59]

Выражение для конфигурационного множителя д заимствуется из теории растворов молекул разного размера (формула Гуггенгейма), так что зависимость от величин N 1 определяется в явном виде. С помощью выражения (XIV. 133) и известных связей статистической суммы с термодинамическими функциями нетрудно вывести формулы для расчета функции смешения. В уравнения для функций смешения войдут энергии взаимообмена характеристики размеров молекул Га и Га, координационное число решетки и наиболее вероятные значения для раствора и чистых компонентов. Это должны быть величины, удовлетворяющие уравнениям (Х1У.131) и (Х1У.132). Таким образом, основная задача при расчетах по теории Баркера состоит в определении энергетических параметров и решении системы уравнений для нахождения величин (уравнения нелинейные, и решение проводится методом последовательных приближений). [c.433]

Решение задачи оптимизации использования молекулярных взаимодействий компонентов смеси путем выбора соответствующей неподвижной фазы (адсорбента или жидкости, молекулярного сита) может быть найдено лишь на основе теории межмолекулярных взаимодействий в газах и жидкостях и между газами и жидкостями и твердым адсорбентом. Эта теория основывается на результатах изучения геометрии и химической природы молекул газа, молекул жидкости и поверхности твердого тела. Она представляет собою молекулярную теорию, поскольку ее задачей в области хроматографии является объяснение связи с молекулярными параметрами и вычисление термодинамических констант адсорбционного или распределительного равновесия (например, констант Генри для нулевых проб), определяющих селективность. Отсюда ясно значение молекулярно-статистических расчетов для развития молекулярных теорий адсорбции или растворения п их приложений к хроматографии, поскольку именно статистическая термодинамика указывает правильную количественную связь констант термодинамического равновесия с нотенциальпыми функциями межмолекуляриого взаимодействия. Однако по мере усложнения адсорбционной системы использование статистической термодинамики для количественных расчетов удерн иваемых объемов встречает затруднения, особенно в случае специфических взаимодействий и неоднородных поверхностей. Вместе с тем увеличение энергии и характеристичности взаимодействия влечет за собой возможность получения новой важной информации о специфическом молекулярном взаимодействии при использовании комплекса спектроскопических методов. Это помогает наполнить даваемые хроматографическими и термодинамическими исследованиями полуэмпи-рические и феноменологические связи между различными параметрами эвристическим содер/канием в смысле возможного приближения к молекулярным основам взаимодействия и селективности. Сюда относится,, в частности, использование регулирования специфхмеских взаимодействий, в частности электростатических взаимодействий динольных и квад-рупольных молекул с поверхностями ионных кристаллов и с поверхностными функциональными группами, использование и регулирование водородной связи и вообще взаимодействий донорно-акценторного типа и процессов комплексообразования. [c.34]

В последнее время начато интенсивное исследование кооперативного поведения сложных систем нефизического происхождения, взаимодействие между элехментами которых описывается нелинейными дифференциальными уравнениями. Необходимо в связи с этим подчеркнуть, что предпринимаемые иногда попытки буквально распространить на эти системы выводы статистической физики безосновательны. Статистическая физика изучает поведение вполне определенного класса сложных систем, состоящих из частиц, которые взаимодействуют между собой по законам классической механики. Как известно, в процессе такого взаимодействия сохраняется интеграл движения — полная энергия системы. Наличие этой сохраняющейся величины играет принципиальную роль при построении как равновесной, так и неравновесной статистической физики. [c.10]

В такой форме записи особенно наглядной становится связь приводимых выше формул для Ф(т) с формулами предыдущего параграфа. Согласно общему соотношению между классическими и квантовомеханическими величинами некоторой физически наблюдаемой величине / в квантовой механике соответствует оператор F, причем наблюдаемое значение / для системы, описываемой статистической матрицей Q, равно Spur(Q-/ ). Подставляя (37.9) в (37.13), получаем [c.485]

Рассмотрим произвольную гамильтонову макросистему. Состояние такой системы при статистическом подходе может быть описано с помошью функции распределения Ц г,р ,х). Функция /( ЛР .т ) задает плотность вероятности различных значений всех обобщенных координат г и импульсов р и в известном смысле наиболее полно характеризует состояние макросистемы. В связи с этим функцию /( г, р ,т) и статистический ансамбль макросистем-копий, описываемый с помощью такой функции распределения, иногда называют, соответственно, полной функцией распределения и полным ансамблем. [c.68]

Физическая сущность температуры как характеристики термического равновесия и введение ее в термодинамику очень хорошо изложены в работе М. А. Леонтовича [14]. Введение термодинамической температуры постулируется как нулевой закон термодинамики, впервые высказанный Р. Ф. Фаулером [19]. В основе этого ч остулата лежит слабое взаимодействие системы с окружающей средой. Фаулер отыскивал аналитическую связь термодинамиче-О кой температуры со статистическими. Следовательно, в равновес- ой системе существуют термодинамическая и статистические тем-" ературы компонентов газа. Первая характеризует внешние епловые свойства системы, а статистические температуры характеризуют внутренние свойства и являются внутренними параметрами системы. При термодинамическом равновесии связь термодинамической температуры и статистических довольно проста [c.17]

Технологические объекты добычи и подготовки газа — источники первичной информации, сбор которой осуществляется ОПС каждой УКПГ. Передача первичной информации в ПДС осуществляется системой телемеханики, системой передачи статистической информации и средствами связи. Первичная информация, поступающая в ПДС, фиксируется или частично отображается. Исходная информация, пройдя специальное согласующее устройство, поступает в ИВЦ, где соответствующим образом обрабатывается (запоминается, используется в расчетах, поступает в накопители и т. д.). [c.44]

В последнее время интенсивно развиваются методы, основанные на идеях, заимствованных из статистической физики, которые позволяют учесть хаотичный характер расположения частиц. Начало использованию статистических методов в механике суспензий было положено Бюр-герсом [96]. Далее методы статистического осреднения были развиты в работах Тэма [113] и Бэтчелора [114-116]. На наш взгляд, наиболее законченную фюрму эти методы приобрели в работах Буевича с сотрудниками [ 96, 117-119] и Хинча [120]. Главная идея, лежащая в основе указанных методов, состоит в том, что законы сохранения и реологические соотношения, описывающие некоторое произвольное состояние системы частиц (конфигурацию расположения центров частиц), должны усредняться по ансамблю возможных состояний системы. Такой ансамбль полностью описьгаается функцией распределения P t, Сдг), которая представляет собой плотность вероятности конфигурации N частиц в ЗЖ-мерном фазовом пространстве, образованном компонентами радиус-векторов Р центров частиц jv = . При этом среднее значение локальной физической величины 0(t, r ), которая связана с точкой г дисперсной системы и определяется конфигурацией jV, дается выражением [c.69]

Возможность образования таких громадных сеток впервые отмечена Корозерсом [28], а основы для статистической теории, при помощи которой можно предсказать условия образования такой сетки, были заложены Флори [47]. При проведении опытов по сополимеризации систем, содержащих бифункциональные мономеры с двумя реакционноспособными двойными связями, такие широко разветвленные сетки появляются довольно внезапно, о чем свидетельствует быстрое желатинирование полимеризующейся системы. Теоретическая точка, в которой следовало бы ожидать появления такой желатинизации, была вычислена для смеси, состоящей из моно- и бифункциональных мономеров, в которых все двойные связи обладают одинаковой реакционной способностью [138, 150] [c.155]

Специфика химической кинетики состоит в том, что элементарные процессы, лежащие в основе сдожного процесса, сопровождаются разнообразными сопутствующими явлениями (неизотермичность, неравновесность, перенос тепла и массы и т. д.), что приводит к тому, что химическая кинетика как научная дисциплина в сущности являет собой комплекс взаимосвязанных проблем на стыке термодинамики, квантовой химии (или кинетики элементарных реакций), газодинамики, статистической физики и классической механики. В связи с этим и само понятие химическая кинетика часто определяют по-разному. В самом узком смысле слова — это учение о механизме сложного процесса и его особенностях. В несколько более широком смысле — это учение об общих закономерностях любых процессов, связанных с изменением химического состава реагирующей системы независимо от причин, вызывающих это изменение,— радиоактивный распад, некоторые биологические задачи и т. д. (В атом случае для описания явлений, не связанных с изменением химиче- [c.3]

Что же касается расчета микроскопического коэффициента скорости /с второй фазы прфцесса мономолекулярного распада, то здесь наиболее убнешными оказались теории, основанные на статистическом подходе. Молекула представляется в виде системы гармонических осцилляторов, и энергия равновероятно распределена но всем степеням свободы. Поскольку число осцилляторов 5 равно числу учас+вующих в активации степеней свободы, а их частоты все равны между собой, то коэффициент скорости зависит лишь от полной энергии, и задача состоит в том, чтобы вычислить вероятность ее концентрации на одной связи. [c.82]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология